Revista de electricidad (1890-02-25 00:00:00), página 4

Si llamamos \( n \) y \( n' \), i é i el número de vueltas y la intensidad de las corrientes de los hilos \( e \) y \( g \) respectivamente, el

número de ampéres-vueltas efectivo en \( A \) es igual á \( n i - n' i \); y cada una de las componentes de esta diferencia varía en razón inversa de la resistencia de estos hilos ó \( g \), de las de los hilos de las armaduras correspondientes \( A \) ó \( L \) y de la fuerza contra-electro-motriz de esta última.

Desde el momento en que se carga la armadura \( A \), su fuerza contra-electro-motriz disminuye y la corriente aumenta en (e.e) así como el producto (\( n i \)); por el contrario, (\( n' i \)) disminuye; así es que la energía efectiva (\( n i - n' i \)) aumenta lo mismo que el par motor ó de rotación de la armadura \( A \).

Lo contrario sucede si la carga de \( A \) disminuye.

Vemos, pues, que de este modo se puede mantener sensiblemente invariable la velocidad de \( A \), entre una carga nula y otra máxima.

La disposición representada por la figura 1 supone que las dos armaduras \( A \) y \( L \) están unidas en serie ó tensión, lo que obliga á darles casi las mismas dimensiones. Si se disponen ambas armaduras según indica la figura 2, ó sea uniendo en cantidad las dos armaduras (\( Ae \)) (\( Lg \)), se pueden disminuir las dimensiones de la armadura ó anillo regulatriz \( L \).

También se puede dar á la armadura regulatriz un campo magnético separado, estableciéndola (fig. 3) como una recepción auxiliar. Su campo, en este caso, está producido por un enrollamiento excitador \( e \) y otro enrollamiento en sentido contrario \( g \), volviéndose á encontrar las dos bifurcaciones ó ramas de la corriente motriz en (\( LeelII \)) y (\( IgIgII \)).

En la disposición representada por la figura 4, la corriente, después de atravesar el enrollamiento \( S \), se bifurca en \( I \) en dos circuitos (\( Ae \)) y (\( Lg \)). Los dos enrollamientos \( e \) y \( g \) están dispuestos alrededor del brazo \( D \), de manera que \( e \)

tienda á magnetizarle según (\( ns \)), como se ve en la figura, y \( g \) en sentido contrario.

Cuando aumenta la carga del anillo \( A \), le sucede lo mismo á la intensidad en \( e \), mientras que disminuye la de \( g \); sucediendo lo contrario cuando disminuye la carga del anillo \( A \).

Se puede completar la acción regulatriz sometiendo la dinamo regulatriz \( L \) (fig. 5) á la presión de un freno \( l' \), que se apoya sobre la polea \( B \) cada vez más, á medida que se elevan las bolas de un regulador montado sobre el eje \( A \).

En esta aplicación no es necesario que la intensidad de la corriente motriz sea rigurosamente constante, y se puede, además, simplificar la disposición de los circuitos como lo indica la figura 6.

Entonces la corriente motriz atraviesa directamente la armadura ó anillo \( A \); después se bifurca en \( I \) en dos circuitos (\( LeelII \)) y (\( ILLI \)), cuyas intensidades varían en razón inversa según la velocidad de \( L \) ó la presión del freno.

La disposición de M. Lahmeyer se aplica también á la regularización de las generatrices de potencial ó gasto constante.

(Se continuará.)