Industria é invenciones (1884-05-03 00:00:00), página 4

esta comunicación extiende sus consideraciones á los hilos y cables aéreos desnudos y aislados, á los cables subterráneos, á los cables submarinos y á las bobinas.

Es muy difícil obtener datos prácticos sobre este asunto. Los ingenieros electricistas Clark y Forde han adoptado la siguiente regla: Intensidad de 1 ampere por cada 5 kilogramos de cobre sobre una longitud de una milla. M. Andrew Jamieson emplea, para las instalaciones á bordo de los grandes buques, una intensidad de 1'5 amperes por milímetro cuadrado de sección y una resistencia del aislante de 1,000 ohms por milla, por cada volt de fuerza electro-motriz.

El profesor Forbes, para calcular la relación del diámetro de un conductor aéreo y desnudo con la corriente que puede con seguridad soportar, da la siguiente fórmula:

\[
C^2 = D^2 t \frac{\pi^2 H}{4 R \times 0.24}
\]

en la cual:
\( C \) = corriente, en amperes.
\( D \) = diámetro del hilo, en centímetros.
\( t \) = diferencia entre la temperatura del hilo y la del aire, que le rodea.
\( H \) = coeficiente de radiación y de conducción = 0'003.
\( R \) = resistencia específica del conductor.

El valor de \( H \) está basado en las experiencias de M. D. Macfarlane, hechas en 1869. La constante 0'24 expresa el número de unidades de calor (centímetro-gramo) por watt (ampere volt).

Relativamente á los hilos de seguridad, de plomo, se deduce de numerosas experiencias que un hilo corto exige para fundirse una corriente mucho más intensa que un hilo largo.

Para los hilos aéreos recubiertos de guta-percha, la fórmula es la siguiente:

\[
C = \sqrt{\frac{\pi^2 k D_1^2}{0.48 R} \times t \times \frac{3 D_2 \log \frac{D_2}{D_1}}{10 + 3 D_2 \log \frac{D_2}{D_1}}}
\]

en la cual
\( D_1 \) = diámetro del conductor.
\( D_2 \) = id. del hilo aislado.
\( t \) = diferencia de temperatura entre el conductor y el del aire que le rodea.
\( k \) = coeficiente de conductibilidad del aislante, siendo para la guta = 0'00048 y para el caucho = 0'00044.

El calor es radiado con mayor facilidad en los conductores recubiertos que en los hilos desnudos, á pesar de que la gutapercha es un mal conductor del calor. La práctica confirma también esta conclusión teórica y se puede admitir que la corriente máxima en los hilos cubiertos no es inferior á la que puede circular, con toda seguridad, en los hilos desnudos del diámetro correspondiente. Fourier ha demostrado que trascurrido cierto tiempo se establece un estado de equilibrio en el cual el aislante radia una cantidad de calor precisamente igual á la que recibe del conductor.

Sin embargo, hasta que se ha llegado á este límite, el calor engendrado es en parte absorbido por el aislante, el cual va aumentando su temperatura. Durante este tiempo el conductor podrá dar paso á una corriente mucho más intensa, que cuando se haya establecido ya la condición de equilibrio. Se ha pedido privilegio de una combinación de un hilo ó cinta delgada de cobre, recubierto con yeso á fin de aumentar el poder radiante.

Desgraciadamente, el yeso tiende á adquirir cierta conductibilidad á medida que aumenta la temperatura, y aunque se puedan obtener ventajas bajo el primer punto de vista, se llegará tal vez á un punto en que las pérdidas del conductor serán de mayor consideración que la economía resultante de tal sistema.

Las variaciones diarias de temperatura se hacen casi insensibles á la profundidad de 0'60 metros de la superficie del suelo. Si suponemos, pues, un conductor á esta profundidad, lo tendremos completamente al abrigo de los cambios de temperatura del ambiente, y por consiguiente cederá su calor de una manera uniforme.

Admitiendo para el conductor un aumento de temperatura de 10° c. se encuentra que una cinta de cobre de un centímetro de espesor y 0'28 metros de ancho podrá resistir una corriente de 70,000 amperes, la cual es más que suficiente para una instalación ordinaria.

Esta gran masa de cobre sería muy costosa y aunque la forma plana del conductor sea ventajosa bajo el punto de vista del enfriamiento, el profesor Forbes opina que dichos conductores deberían ser de hierro y no de cobre.

Respecto al último caso que ha considerado el autor, es decir, las bobinas, tales como las de las dinamos, M. Forbes calcula que la corriente máxima que pueden soportar con una elevación de temperatura de 50° c. es de

\[
C = 0'25 \times \sqrt{\frac{S}{p}}
\]

en donde
\( C \) = corriente en amperes.
\( S \) = superficie de radiación.
\( p \) = resistencia de las bobinas.

Esta fórmula no se aplica á las bobinas de la armadura móvil, pues la rotación rápida engendra corrientes de aire que la enfrian considerablemente.

M. G. Forbes publicará pronto una serie de tablas calculadas según estas fórmulas, que podrán ser de bastante utilidad á los electricistas. M. Blakesley presentará á la referida Sociedad de Ingenieros de Telégrafos, una comunicación sobre el mismo asunto.

(The Engineering.)

FOSFORESCENCIA DEL DIAMANTE.

La teoría de la fosforescencia del diamante ha podido confirmarse experimentalmente y de una manera concluyente, según dice la Revue scientifique, gracias á haberse presentado una ocasión favorable para su estudio.

Era ya conocida en esta piedra preciosa la propiedad, exclusiva de un pequeño número de cuerpos, de emitir una débil luz, en la oscuridad, después de haberla expuesto á los rayos solares ó de luz eléctrica, ó bien á la influencia del frotamiento ó de la acción del calor. Pero este hecho, que por otra parte sólo tiene interés bajo el punto de vista científico, no había podido comprobarse de una manera suficiente, á causa de las reducidas dimensiones de los diamantes que pueden estar á la disposición de los químicos y profesores en los laboratorios y museos geológicos. Todos los grandes diamantes son de un valor excesivo para que puedan adquirirlos los particulares, y constituyen los más ricos elementos de los tesoros reales; ha sido, pues, una cosa excepcional, que