La Gaceta industrial (1877-02-25 00:00:00), página 5

real es menor en razón inversa de la raíz cuadrada de la densidad real del aire; es decir, igual á

\[
v \left( \frac{\sqrt{1 + \alpha t}}{\sqrt{1 + \alpha t'}} \right)
\]

si \( \theta \) (comprendido en \( t \) y \( t' \)) representa la temperatura del aire en el punto que se considere (1).

Observemos que la velocidad \( v \) es muy superior á la que tiene el aire caliente en la chimenea. Esta última será evidentemente igual á \( v \left( \frac{s}{S} \right) \), puesto que el aire caliente pasa á la misma presión de la sección \( s \) á la \( S \), y como no se conoce el valor real de \( s \), que es esencialmente variable con la naturaleza y espesor de la capa combustible, es imposible de todo punto poder deducir la velocidad de los gases calientes en la chimenea, de la expresión \( v \) antes dada. De todos modos, sería raro ser superior al tercio de \( v \) y con frecuencia más pequeña.

Pero para juzgar de la marcha de un hogar no basta conocer \( v \), es preciso, sobre todo, poder apreciar el peso de aire suministrado á este hogar por la acción aspirante de la chimenea. Esta es la cifra que mide el tiro real de las chimeneas, e importa, por lo tanto, conocer los elementos que la afectan.

Si \( d' \) es la densidad del aire tomado á la temperatura \( t' \) y á la presión \( P + p' \), el peso del que pase cada segundo por las secciones \( s \) será:

\[
Q = svd' = sd_o \sqrt{2g}L (t' - t),
\]

llamando \( d \) á la densidad del aire á \( 0^\circ \) y á la misma presión \( P + p' \), tendremos:

\[
d' = \frac{d_o}{1 + \alpha t'}
\]

y por consiguiente

\[
Q = sd_o \sqrt{2g}L \frac{(t' - t)}{1 + \alpha t'}
\]

(1) Es inútil recordar que hago abstracción, por el momento, de la resistencia debida al razonamiento, y que no pretendo en manera alguna tratar aquí la cuestión del movimiento de los gases, sino la del tiro de las chimeneas, bajo un punto de vista práctico. Para la cuestión tomada en su generalidad, pueden consultarse las memorias de d'Aubuisson, Navier y Combes.

(Nota del autor).

ó designando por K el coeficiente \( sd_o \sqrt{2g}L \),

\[
Q = K \sqrt{L} \left( \frac{\sqrt{t' - t}}{1 + \alpha t'} \right).
\]

Para una sección \( s \), impuesta invariable, la masa de aire, ó el tiro es, por lo tanto, proporcional á la raíz cuadrada de la altura de la chimenea y á la expresión \( \frac{\sqrt{t' - t}}{1 + \alpha t'} \), que depende principalmente del valor \( t' \). Decimos principalmente, porque, en efecto, este valor es tanto mayor cuanto menor sea \( t \), es decir, más frío el aire exterior; y es bien sabido que el tiro de las chimeneas es más activo en invierno que en verano. Pero como en general no se es dueño de modificar \( t \), no hay por qué ocuparnos de él, limitándonos á consignar que se podrá bajar algunos grados su valor, al menos en verano, tomando el aire frío para la combustión, de un subterráneo; esto es lo que se hace muy especialmente en la ventilación de edificios y también en algunas fundiciones de acero y fábricas de zinc.

Fig. 1.*

Fig. 2.*

Examinemos ahora los dos términos realmente variables

\[
\sqrt{L} \quad \text{y} \quad \frac{\sqrt{t' - t}}{1 + \alpha t'}
\]

Por lo que toca al primer término, vemos que el tiro crece, así como la velocidad, proporcionalmente á la raíz cuadrada de la altura de la chimenea. Hay, por lo tanto, siempre interés en hacer alta la chimenea; pero por otra parte vemos, que si efectivamente el tiro aumenta desde luego rápidamente en la altura, es este aumento más lento después. Además de esta consideración, no podemos perder de vista que el frotamiento crece también con la prolongación de las chimeneas, de suerte que á partir de cierto límite no hay gran interés en aumentar su altura; 45 á 20 metros bastan en general, y 30 á 50 metros son los límites á que no se llega sino en aquellos casos en que deben evitarse los perjuicios que ocasionarían á la vegetación los humos en ciertas fábricaciones; de suerte que es preciso repartir estos á la mayor altura posible en la atmósfera.

Respecto al segundo término \( \frac{\sqrt{t' - t}}{1 + \alpha t'} \) no crece indefinidamente, porque \( (1 + \alpha t') \) aumenta más aprisa que \( \sqrt{t' - t} \); así