La Gaceta industrial (1870-04-10 00:00:00), página 9

Se construyen dos modelos de dicha máquina, cuyos soportes son de madera, y sus precios son 5 ó 6,000 reales respectivamente, según que el ancho del madero sea de 0,12 ó 0,17, pudiendo desbastar hasta 0,22.

La sencillez del mecanismo, el precio poco elevado y la gran cantidad de trabajo que hacen estas máquinas, las hacen recomendables á la vez que asequibles para toda clase de talleres.

No creemos que en España hayan empezado á emplearse hasta ahora, y por esto hemos creído conveniente darlas á conocer á fin de que se utilicen de ellas las varias industrias á que indudablemente prestan un servicio importante bajo el punto de vista económico.

C.

SECCION CIENTÍFICA.

LOS CAMBIOS DE ESTADO FÍSICO SEGÚN LA TERMODINÁMICA.

PARTE SEGUNDA.

Fusion y solidificación. (*)

(17.) Una razon de analogía entre el cambio de estado que actualmente estudiamos y el de líquido á gas, ha permitido aplicar á aquél los nombres de este. Así podemos designar con el de líquido saturado, el que se transforma parcialmente en sólido no bien se le quita una cantidad de calor infinitesimal, y no saturado ó bien recalentado al que es preciso quitar una cantidad finita de calor para que se solidifique; el Sr. Echegaray lo llama aisladó en sus estudios sobre la Termodinámica, atendiendo á una analogía que haremos notar en los vapores.

Así el agua á cero grados está saturada, si la presión es de una atmósfera; á mayor temperatura é igual presión está recalentada. Los nombres de temperatura de fusion ó solidificación desaparecen en este caso para ser sustituidos por otro más apropiado, á saber: temperatura de saturación del líquido.

Si contamos como abscisas los valores de las temperaturas de saturación del agua, y como ordenadas las presiones correspondientes, tendremos una curva que se aproxima al eje de las abscisas á medida que se toman mayores valores para estas. Podemos construir por puntos esta curva con arreglo á los datos indicados (14) y (15); pero no conocemos su ecuación, y solo poseemos su coeficiente angular que es el recíproco de \( \frac{dt}{dp} \) (14), tomando el origen en un punto cualquiera del eje de abscisas; de aquí resulta:

\[
\frac{dp}{dt} = -\frac{1}{0.0073} = -137.
\]

El valor negativo confirma lo indicado, á saber: que la curva es decreciente, y su gran valor relativo nos dice que es rápidamente decreciente. Esto nos confirma en la idea, hija de la experiencia, de que el cero ordinario de los termómetros es un punto empírico, pero muy estable y seguro, cosa que no sucede en el otro punto límite superior de su escala, como en su sitio veremos.

(18.) La cuestión que nos ocupa debe estar íntimamente ligada con la de elasticidad y coeficientes de dilatación; pero sólo se conocen algunas de estas relaciones, y la ciencia está constituyéndose en este como en otros muchos puntos.

Vamos, pues, de exponer algunos de sus principios, que se refieren principalmente á la 3.a de las leyes generales de este fenómeno (11).

Los experimentos de M. Person le han permitido decir que el calor latente de un cuerpo metálico es tanto mayor cuanto mayor es también su resistencia á la tracción, ó sea cuanto mayor es el peso que colgando de un hilo le haga alargarse una cantidad dada, á igualdad de sección y longitud. Este es uno de los puntos que exigen mayores adelantos, y está por resolver el problema en que entran como elementos la elasticidad y el calor de los cuerpos en sus diversos estados y trasformaciones.

Si representamos como abscisas las diversas temperaturas t de un cuerpo, y como ordenadas los volúmenes v de este mismo, podemos señalar varios tipos diferentes en las relaciones de las curvas producidas, cuyo estudio se debe principalmente á Mr. Ermann.

El primero de estos es el agua. En su estado sólido la curva se reduce á una recta, suponiendo el coeficiente de dilatación constante, y que esta se verifica de una manera análoga á la ley de Gay-Lussac. Próxima al eje de las v se produce una curva que descende rápidamente, puesto que el cuerpo se contrae al pasar de sólido á líquido. Sigue descendiendo hasta t=4, donde tiene el mínimo, que corresponde al máximo de densidad del agua. Sube luego con alguna rapidez, pero sin llegar á la altura que tenía á cero, y en seguida toma otra vez la forma de una recta, la cual forma un ángulo con el eje de las t más agudo que el que se tenía para el estado sólido. Ahora bien; este ángulo mide el incremento de v con relación á t, ó sea el coeficiente de dilatación, que es por tanto menor en el estado líquido que en el sólido.

El segundo tipo señalado por Mr. Ermann es el del fósforo. Este afecta la forma de una recta en la representación dicha, cuando es sólido. Llegada esta al punto cuya abscisa corresponde á la temperatura de fusión, toma la forma de una curva creciente muy rápida, porque este cuerpo aumenta de volumen al cambiar de estado. Adquiere en seguida, ya en estado líquido, la forma de recta, más inclinada que la anterior, lo que nos dice que su coeficiente de dilatación es mayor para este estado que para el sólido.

El tercer tipo se refiere á una aleación fusible compuesta de una parte de estaño, otra de plomo y dos de bismuto. Representado el incremento de volumen en el estado sólido por una recta, se nota que al valor t=41º se produce una curva descendente, cuyo mínimo, ó sea

(*) Véanse los tres números anteriores.