La Gaceta industrial (1869-02-28 00:00:00), página 10

que esto sólo sucederá al principio de la trasformación, y que este exceso de gasto más el coste de la campana, es todo lo que se necesita para convertir un pozo abierto en un pozo del sistema Donnet.

Pero dejemos á un lado esta consideración, y volvamos á las ventajas importantes de la invención que nos ocupa.

Decíamos que en un pozo abierto era imposible aumentar la cantidad de agua, sin profundizarlo; y hemos visto que siendo la velocidad de llegada del agua proporcional á \( \sqrt{2gh} \), se necesitaba profundizar mucho el pozo para aumentar muy poco la cantidad de agua.

Si, por el contrario, se cierra el pozo simplemente y se toma una bomba dos veces mayor, el agua llega con doble velocidad al conducto \( K \), y se necesitaría una fuerza doble si los conductos no se agrandaran. Hay más: siendo proporcional la pérdida de fuerza motriz en los tubos al cuadrado de la velocidad, se necesitaría más de dos veces la fuerza precedente para obtener doble cantidad de agua. Aun en este caso habría ventaja en cerrar el pozo para evitar los gastos de primer establecimiento; pero, lo repetimos, y la experiencia justifica nuestra apreciación, las grietas se agrandan de tal manera, que un pozo que funciona cerrado durante algún tiempo, se mejora aunque en lo sucesivo trabaje al descubierto.

Lo que acabamos de decir es que los adversarios de los pozos Donnet han tomado para su demostración el caso más favorable, es decir, que no se han ocupado en investigar de qué puede servir el cerrar un pozo, sino que se han fijado solamente en si hay ventaja en un caso ordinario en cerrar un pozo que marcha bien y llena todas las necesidades.

Preciso es convenir en que no han hecho caso alguno de las numerosas adhesiones que ha encontrado el invento de M. Donnet. Para ellos, el informe del capitán de ingenieros M. Tessandier, el de M. Tresca, el nuestro, las dos medallas de plata obtenidas en la Exposición universal de 1867, la gran medalla de oro del concurso de Bourg, la medalla de oro de la Sociedad para el fomento de la industria nacional, todo esto no prueba nada, como no sea las buenas relaciones del inventor.

Teóricamente su razonamiento es falso; prácticamente es demasiado apasionado para que se fije en él la atención. Nosotros terminaremos, por tanto, sosteniendo con más fundamento que nunca, que el pozo de succión forzada es una de las invenciones modernas más prácticas, más fáciles de aplicar y más fecundas en resultados útiles.

H. FONTAINE, ingeniero.

DILATACION DE LOS CUERPOS POR EL CALOR (1).

(4) La representación geométrica de las funciones (7) servirá para comprobar y aclarar lo que vamos exponiendo.

La figura adjunta simboliza dichas ecuaciones aun-

(1) Véase el número anterior.

que en ella hemos exagerado las ordenadas respecto de las abscisas. En estas llevamos los valores de la temperatura, en aquellas los del volumen (lo propio sería con áreas y longitudes). La recta \( M' \) es la primera función (7); su coeficiente angular es \( a \), y por tanto para el zinc 0,000031; la figura lo representa mucho mayor. Las otras tres líneas son logarítmicas.

La recta \( M' \) corta á la curva \( M'' \) en el punto cuya abscisa \( ob = x = t = 1 \). Para valores mayores de \( t \) resulta \( M'' > M' \); pero para \( t < 1 \) es \( M'' < M'(k) \).

Del mismo modo \( M''' \) corta á \( M' \) en un punto cuya abscisa \( oa = \frac{1}{m} \), para valores mayores de \( t \), ó sea \( x \), es \( M''' > M' \); pero para valores menores es \( M'' > M''' (k) \).

Siempre \( M''' \) tiene mayor ordenada para valores positivos de \( t \), que las demás funciones; es tangente en \( r \) á \( M' \). Las cuatro líneas dan valor común para \( t = 0 \), tal que \( ob = 4 \), ó sea el volumen á cero grados.

Se vio, asimismo, que la diferencia de ordenadas entre \( M''' \) y \( M'' \) es menor que entre esta última y \( M' (f) \).

(o) La rama izquierda de las curvas se refiere á los valores negativos de \( t \) y resuelve, por lo tanto, las fórmulas (17); se aplica á la contracción de los cuerpos por efecto de un descendimiento de temperatura.

La abscisa \( ob \) tiene un valor fijo deducido de hacer \( M'' = 0 \); esto es, \( t = -\frac{1}{a} \). Si le sustituimos en \( M'' \) y \( M''' \), nada hallamos de singular; pero en \( M' \) dá

\[
M' = Ae^{-t};
\]

valor que es el de la subtangente de la curva \( M'' \), que como se sabe, es constante para una misma logarítmica. Podremos, pues, decir: la subtangente de la curva que representa la dilatación verdadera, es igual al valor de la temperatura, necesario para que un volumen se duplique por medio de la ley de Gay-Lussac.

Para un valor negativo infinito de \( t \), las tres últimas fórmulas (7) dan valores nulos, luego las tres curvas tienen por asíntota la parte izquierda del eje de las \( x \).

Los coeficientes diferenciales de primer orden son respectivamente

\[
Aa; A(1+aa)t; i(1+a);
\]
\[
A \left( 1 + \frac{a}{m} \right)^m m. i \left( 1 + \frac{a}{m} \right); Aae^{at};
\]

y nos hacen ver los crecimientos más rápidos de cada