La Gaceta industrial (1870-03-20 00:00:00), página 10

luego en los gases

\[
l = Ap.
\]

Esto se deduce también directamente de los experimentos citados, pues si en un gas hay aumento infinitesimal de calor por variación de volumen, este es \( l dv \), y como se emplea en trabajo exterior equivaldrá a \( pdv \) o sea

\[
El dv = pdv;
\]
ó bien

\[
l = Ap.
\]

Sustituyendo en la ecuación (b) este valor y también el de \( p \) deducido de la (g), resulta

\[
dE = ddt + Aap_0 v_0 (a+t) \frac{dv}{v};
\]

en la cual podemos separar las variables, dividiendo ambos miembros por \( (a+t) \), lo cual da

\[
\frac{dQ}{a+t} = c \frac{dt}{a+t} + Aap_0 v_0 \frac{dv}{v} \qquad \ldots \ldots \ldots (h).
\]

Todos los elementos del segundo miembro de esta fórmula son constantes, excepto \( t \) y \( v \); luego esta es, por su forma, perfectamente integrable, y da

\[
\int \frac{dQ}{a+t} = c.l (a+t) + Aap_0 v_0 l.v + l.B = l.B (a+t) \frac{c Aap_0 v_0}{v}.
\]

Ahora bien; el factor propio para realizar esta integración ha sido \( \frac{1}{a+t} \), luego (6) tendremos en general

\[
\psi = \frac{1}{a+t} = \frac{1}{T};
\]

luego dicho factor solo depende de la temperatura por medio de una sencilla ecuación de primer grado, en la cual \( a \) es constante.

Esta expresión es tal que

\[
dt = dT.
\]

(10) Sustituyendo en la ecuación (b) este último valor y haciéndola integrable con auxilio del factor \( \frac{1}{T} \) tendremos:

\[
\frac{dQ}{T} = \frac{c}{T} \frac{dT}{T} + \frac{l}{T} dv;
\]

pues hay la seguridad de que es integrable, y recordando que \( T \) y \( v \) son independientes, resulta para el segundo miembro, multiplicando por \( T \),

\[
T \frac{dc}{dv} = T \frac{dl}{dT} - l;
\]

de donde

\[
l = T \left( \frac{dl}{dT} - \frac{dc}{dv} \right);
\]

y sustituyendo en esta la primera de las (d), sale

\[
l = AT \frac{dp}{dT} \qquad \ldots \ldots \ldots (i).
\]

Si hacemos la propia trasformación en la (e) obtenemos

\[
\frac{dQ}{T} = \frac{c}{T} \frac{dT}{T} + \frac{h}{T} \frac{dp}{T};
\]

luego

\[
\frac{T}{dp} \frac{dc}{dT} = T \frac{dh}{dT} - h;
\]

\[
h = T \left( \frac{dh}{dT} - \frac{dc}{dp} \right);
\]

y sustituyendo la segunda de las (d), sale

\[
h = AT \frac{dc}{dT} \qquad \ldots \ldots \ldots (j).
\]

Con esto terminamos lo que á ecuaciones generales se refiere, y pasamos al asunto principal de estos artículos.

(Se continuará).

G. VICUÑA.

CRÓNICA CIENTÍFICO-INDUSTRIAL.

1. Exposición marítima de Nápoles.—2. Pudlado mecánico.—3.—Modificación de los climas con los ferro-carriles y canales.

1. Segun un documento publicado recientemente por la real comisión italiana, la exposición marítima internacional de Nápoles se abrirá el 1.º de Setiembre próximo, y durará hasta el 30 de Noviembre (1).

Al mismo tiempo que ha publicado esta decisión, dicha comisión ha dado el nuevo programa de exposición, cuyas principales disposiciones son las siguientes:

La exposición marítima internacional de Nápoles será, como lo indica su título, limitada á los objetos destinados á la industria marítima, ó producidos por ella.

La exposición se dividirá en diez grupos, á saber:
1.º Construcciones navales;
2.º Máquinas de vapor;
3.º Puertos y establecimientos marítimos;
4.º Maderamen, metales y combustibles;
5.º Artículos diversos, material necesario en el aparejo y mueblaje de los buques y en la navegación;
6.º Aparatos de navegación y de salvamento, y armas para la marina;
7.º Provision de los buques, efectos para los marinos;
8.º Pesca;
9.º Trabajos científicos;
Y 10. Principales géneros y artículos de exportación de Italia.

Las solicitudes de admisión deberán entregarse á la comisión real italiana, por conducto de las comisiones extranjeras, antes del 28 de Febrero próximo, y los productos admitidos deberán estar en Nápoles el 30 de Julio lo más tarde.

(1) Escrito lo anterior, hemos visto en la Gaceta oficial de uno de estos días, que nuestro ministerio de Marina se encarga de la remisión de los objetos para la citada exposición.