Gaceta industrial y ciencia eléctrica (1891-06-10 00:00:00), página 5

que sirven para el instrumento sin imán auxiliar, servirán entonces con sólo sustituir en lugar de \( H_t \) la suma \( H_t + H_i = H_r \), correspondiente al campo reforzado. Por el contrario, si el magnetómetro resulta poco sensible, basta colocar el imán auxiliar en sentido inverso, y entonces será \( H_r = H_i - H_t \). Si la aguja del magnetómetro está sujeta á girar en un plano horizontal, como es lo ordinario, la intensidad \( H_t \) debe ser sólo la componente horizontal del magnetismo terrestre, que se designa simplemente por la letra \( H \).

SEGUNDO CASO. Composición de campos perpendiculares. Principio de la tangente.—Conócense por principio de la tangente la ley de la acción resultante de dos campos magnéticos uniformes superpuestos en ángulo recto, cual es el caso de la composición del campo terrestre con el de la región ecuatorial \( NS \) (fig. 6), situado perpendicularmente al meridiano magnético. El espectro magnético del imán enseña que la región ecuatorial de su campo magnético propio es perpendicular al terrestre, y ambos sensiblemente uniformes desde cierta distancia de la barra imantada en los puntos señalados con las flechas pequeñas. La fuerza resultante sobre la unidad de polo, situada en cada uno de dichos puntos, estará determinada por la diagonal del rectángulo construido sobre las intensidades \( H_t \) y \( H_i \) del campo del imán y del terrestre; y si se coloca una pequeña aguja imantada libremente suspendida por su centro en los mismos puntos, tomará bajo la acción directriz del campo resultante la posición de aquella diagonal, formando con la dirección de \( H_t \) un cierto ángulo \( \alpha \), determinado por la relación

\[
\tan \alpha = \frac{H_i}{H_t};
\]

fórmula que entre sus muchas aplicaciones sirve para calcular la intensidad del campo magnético de un imán en la región de su ecuador, en función de la del campo terrestre y del ángulo \( \alpha \), esto es,

\[
H_i = H_t \tan \alpha.
\]

Observemos que los dos campos perpendiculares son iguales en los puntos en que el magnetómetro forma el ángulo \( \alpha = 45^\circ \), pues entonces se tiene

\[
H_i = H_t.
\]

Prácticamente, á una distancia del imán igual á seis veces su longitud, la aguja toma sensiblemente la dirección del meridiano magnético.

La intensidad del campo resultante en función del terrestre ó de el del imán, será

\[
H_r = H_t \sec \alpha = H_i \cosec \alpha.
\]

Propongámonos como ejemplo calcular la intensidad del campo resultante en un punto de la línea normal de un imán situado perpendicularmente al meridiano magnético, habiendo observado que el magnetómetro situado en dicho punto forma el ángulo \( \alpha = 60^\circ \) y suponiendo que \( H = 0,24 \) unidades C. G. S. (\S 6).

La intensidad del campo del imán en dicho punto será

\[
H_i = H \tan 60^\circ = 0,24 \times 1,7321 = 0,42,
\]

y la del campo resultante

\[
H_r = \frac{H_i}{\cos \alpha} = \frac{0,24}{0,5} = 0,48 \text{ unidades C. G. S.}
\]

II. Expresión del campo magnético ecuatorial de un imán en función de su momento.—Supongamos una unidad de polo positivo situada en el punto \( a \) (fig. 7), equidistante de los polos \( N \) y \( S \) de un imán de \( l \) centímetros de longitud y \( p \) unidades C. G. S. de intensidad de polo. Sea \( r = aN = aS \) la distancia de \( a \) á los polos: las acciones de éstos sobre dicha