Gaceta industrial y ciencia eléctrica (1891-04-25 00:00:00), página 8

ción de un campo uniforme que se suma con el terrestre; no saldrá del meridiano magnético, y si se le separa de la posición de equilibrio oscilará siempre como un péndulo.

Grab. 8.

Representando por \( A \) una constante dependiente del momento de inercia y del momento magnético de la aguja, por \( H \) la componente horizontal de la Tierra, por \( f \) y \( f' \) la acción de la corriente á dos distancias distintas \( r \) y \( r' \), y por \( n, N, N' \) los números de oscilaciones respectivos cuando la aguja oscila bajo la acción de las fuerzas \( H, H + f, H + f' \), con arreglo á la fórmula del péndulo

\[
n^2 = AH,
\]
\[
N^2 = A (H + f),
\]
\[
N'^2 = A (H + f').
\]

Y como la experiencia dió á Biot y Savart

\[
\frac{N^2 - n^2}{N'^2 - n^2} = \frac{r'}{r} = \frac{f}{f'}
\]

y además, por otra parte, se ha demostrado que los valores \( f, f', ... \) son proporcionales á la intensidad \( i \) de la corriente, medida química ó electrostáticamente, puede en definitiva establecerse

\[
f = k \frac{i}{r}
\]

Así, pues, la fuerza en el campo magnético creado por la corriente es proporcional á la intensidad de ésta, varía en razón inversa de la distancia y es constante para valores idénticos de \( r \) en todos los azimutes.

20. A.—La fórmula anterior permite representar gráficamente el campo por medio de líneas de fuerza en debida situación trazadas.

La figura 1 del grabado 6 da idea del creado por una corriente cuya intensidad \( i \) es igual á una unidad em., ó sea á 10 ampéres. Sustituyendo en la anterior fórmula en vez de \( f \) los valores

10, 9, 8, 7, 6, 5, 4, 3, 2, 1, 0,9, 0,8, 0,7, 0,6, 0,5, 0,4, 0,3, 0,2, 0,1,

dinas, las distancias, en centímetros, que resultan, suponiendo \( k = 1 \), para radios de las líneas de fuerza circulares, son

1, 0,11, 0,12, 0,14, 0,16, 0,20, 0,25, 0,33, 0,5; 1, 1,11, 1,25, 1,43, 1,66, 2, 2,5, 3,33, 5, 10.

Las flechas indican que la dirección de la corriente que atraviesa el dibujo por su centro, produciendo el campo, va desde el lector al papel.

B.—La figura 5 del propio grabado 6 representa de otra manera el fenómeno. La recta \( C \), terminada en flecha, es el conductor por donde marcha la corriente, y las perpendiculares de trazos son planos equidistantes en que se desarrollan las líneas de fuerza; la flecha paralela á los mismos indica que la mitad de dichos planos que se halla por delante del papel es la visible en el dibujo.

21. A.—Fijemos nuestra atención en la estructura de las líneas de fuerza, ya que, por ser característica, puede dar margen á comprobaciones experimentales del mayor interés para la hipótesis de Maxwell.

Hemos supuesto que las moléculas vórtices son elásticas, deformables, aptas, en una palabra, para ofrecer, cuando con vertiginosa rapidez giren, fenómenos de inercia análogos á los que en semejante circunstancia ofrecería una esfera pastosa. Y como ésta tendería á aplastarse por los polos y á extenderse ó hincharse por el ecuador, un elemento de superficie perpendicular al eje de rotación será solicitado por una fuerza normal dirigida hacia el centro de la molécula vórtice; y, por el contrario, un elemento situado en el ecuador paralelamente al eje sufrirá una fuerza normal dirigida hacia el exterior de la molécula giratoria. Y como el eje de rotación tiene la misma dirección que la fuerza magnética, un elemento perpendicular á esta fuerza estará sometido á una tensión, mientras que un elemento paralelo lo estará á una presión; ó lo que es lo mismo, á lo largo de las líneas de fuerza deben poderse reconocer efectos de tensión, y paralelamente á las mismas otros de presión, si la hipótesis del éter turbillonar encarna en la realidad, como Maxwell supone.

B.—El grabado 9 representa estas particularidades relacionadas con la estructura de las líneas de fuerza magnética: \( L_s \) es una fila de moléculas eté-