Gaceta industrial y ciencia eléctrica (1891-04-10 00:00:00), página 3

tos dos últimos. Hasta mediados de Enero no había caído un solo copo de nieve ni había helado, creyéndose por lo mismo transportados sus habitantes á las regiones cercanas á los trópicos. En todos los inviernos se interrumpen las comunicaciones entre Islandia y Europa, y en estos dos no ha sucedido así.

R. Becerro de Bengoa.

ESTUDIO COMPARATIVO

DE LOS INDUCIDOS GRAMME Y SIEMENS.

El principio general de la inducción, descubierto por Faraday y formulado por el mismo, es el siguiente: «Todo hilo metálico que moviéndose en un campo magnético corte á las líneas de fuerza de éste, es asiento de una f. e. m. cuyo valor depende de la intensidad del campo y de la velocidad de traslación del conductor.»

Según esto, una determinada longitud de hilo, siempre con la misma velocidad de traslación, será asiento de una f. e. m. mayor ó menor, según la manera como corte las líneas de fuerza. Considerando el caso particular y más práctico en que el hilo se mueva paralelamente á sí mismo, al cabo de la unidad de tiempo habrá engendrado un área que tendrá por valor \( lv \). Esta área, multiplicada por la intensidad del campo, es el flujo de fuerza cortado y que valora la f. e. m.

Fig. 1.

Fácilmente se comprende que, siendo dada la dirección de las líneas de fuerza, ó sea la dirección según la cual la intensidad del campo es máxima, la mayor f. e. m. la obtendremos cuando el plano \( lv \) sea normal á dicha dirección, pues en este caso el flujo cortado es máximo. Cuando el campo no sea normal, el flujo cortado, que en el caso anterior era \( Mlv \) (fig. 1), se reduce á \( Mlv \cos \beta \) ó \( Mlv \sin \alpha \), siendo \( \alpha \) el ángulo menor que forma el plano con las líneas de fuerza.

No existiendo más factores que influyan sobre la f. e. m., y siéndole directamente proporcionales, la fórmula general de la inducción será \( E = Mlv \sin \alpha \), suponiendo el coeficiente de proporcionalidad igual á la unidad.

Esta fórmula nos hace ver que la f. e. m. será máxima, que es lo que debemos pretender, cuando \( \alpha = 90^{\circ} \), condición enunciada anteriormente.

Éste es el caso más sencillo y el que generalmente se presenta en la práctica.

Observamos que una f. e. m. no engendra corriente alguna si no existe un circuito cerrado por donde pueda circular; y como, por otra parte, no siempre es posible someter todo él á la inducción, esto ha obligado á considerar la parte de hilo útil e inútil ó perjudicial, siendo útil la que corta el flujo e inútil la que no: esta distinción sólo se hace en la parte de circuito que podemos decir se halla en el inducido, pues los conductores exteriores, que son los que llevan la corriente al punto donde se ha de utilizar, y que forman parte del mismo circuito, no son inútiles.

Como hilos inútiles se tienen, en el anillo Gramme, los interiores y laterales, y en el Siemens, los radiales ó de las bases.

Esta manera de ver es cómoda cuando se aplica la fórmula anterior, en la que \( l \) representa la parte de hilo que hemos llamado útil; pero ya veremos que no es ésta la fórmula más á propósito para el estudio comparativo de los devanados, puesto que en el valor de \( M \) influyen ciertas hipótesis que hay que hacer para poder valorarlo.

Expuestos estos principios generales, vamos á ver el valor científico de la teoría de hilos útiles e inútiles, para después poder hacer el estudio que nos proponemos.

Ante todo, enunciaremos las condiciones que, teóricamente, deben llenar los inducidos; éstas son las siguientes:

1.ª Mínima resistencia interior.

2.ª Máxima f. e. m.

3.ª Moderada velocidad tangencial.

Éstas son, entre otras, las condiciones que de-