Gaceta industrial y ciencia eléctrica (1891-03-10 00:00:00), página 3

de donde

\[
I = \frac{M}{volumen} = \frac{\rho l}{sl} = \frac{\rho}{s},
\]

expresión que puede servir para definir la magnitud I como la intensidad de polo por centímetro cuadrado de sección, y de la cual se deduce esta otra forma

\[
\rho = sI,
\]

que determina la intensidad de polo como igual al producto de su sección por la intensidad de imantación. Este producto se llama también potencia del imán solenoide.

Como se ve, basta fijarse un poco en este tecnicismo para comprender fácilmente que todo él es, como si dijéramos, variaciones sobre el mismo tema, y que la idea esencial de la magnitud I es la medida del estado de polarización magnética existente en todas las diversas partes de un imán, aun cuando su acción exterior se produzca como si sólo existiese en los extremos.

F. CHACÓN Y PERY.

(Continuará.)

NAVEGACIÓN SUBMARINA.

APARATO DE PROFUNDIDADES Y DE HORIZONTALIDAD.

III.

Admitamos que representen: \( r, r', r'' \) y \( r''' \) los radios interiores de los tubos \( EF, FG, KH \) y \( KI; \) \( v \) y \( v' \) los volúmenes de aire que hay en \( GCH \) y en la mitad de \( I DD'I' \) cuando el mercurio tiene la misma altura en los tubos; \( t \) y \( t' \) las tensiones del aire correspondientes á \( v \) y \( v'; \) \( \beta \) la presión del agua en \( E; \alpha, \beta, \gamma \) y \( \delta \) las variaciones de nivel del mercurio en los tubos \( EF, FG, HK \) y \( KI, \) por efecto de la presión \( \rho; \) \( v_1, v'_1, t_1 \) y \( t'_1 \) los valores que toman \( v, v', t \) y \( t' \) á causa de la presión \( \rho; \varphi, \varphi', \varphi'' \) y \( \varphi''' \) los ángulos que forman con la horizontal los trozos que constituyen cada uno de los cuatro tubos ya citados, y tratemos de hallar las relaciones que ligan entre sí á estas cantidades, conviniendo, para dar homogeneidad á las fórmulas, en evaluar las presiones y tensiones en milímetros de mercurio.

Como por efecto de la presión \( \rho \) el mercurio ha descendido verticalmente \( x \) milímetros en la rama \( EF, \) subiendo por el contrario \( \beta \) en la \( FG, \) el equilibrio exige que

\[
(1) \quad \rho = (\alpha + \beta) + t_1,
\]

así como, teniendo en cuenta lo que acontece en las ramas \( HK \) y \( KI, \) será preciso que

\[
(2) \quad t_1 = (\gamma + \delta) + t_1'.
\]

Por otra parte, las conocidas ecuaciones que ligan los volúmenes y tensiones de una cantidad determinada de gases,

\[
(3) \quad tv = t_1 v_1,
\]
\[
(4) \quad t'v' = t'_1 v'_1,
\]

y las que enlazan las porciones de mercurio que de una á otra rama pasan,

\[
(5) \quad \frac{\alpha \pi r^2}{\sin \varphi} = \frac{\beta \pi r'^2}{\sin \varphi'}, 6 \pi r^2 \sin \varphi' - \beta r'^2 \sin \varphi;
\]
\[
(6) \quad \frac{\gamma \pi r''^2}{\sin \varphi''} = \frac{\delta \pi r'''^2}{\sin \varphi'''}, 6 \gamma r''^2 \sin \varphi''' - \delta r'''^2 \sin \varphi'',
\]

permiten dejar planteados algebraicamente el problema, puesto que dan el medio de eliminar cantidades variables cuyo conocimiento no es de un interés inmediato, agrupándolas con las dos ecuaciones que siguen, deducidas del examen de las modificaciones que experimentan los volúmenes de aire confinados en nuestro aparato:

\[
(7) \quad v_1 = v - \frac{\beta \pi r'^2}{\sin \varphi'} + \frac{\gamma \pi r''^2}{\sin \varphi''},
\]
\[
(8) \quad v'_1 = v' - \frac{\delta \pi r'''^2}{\sin \varphi'''}.
\]

En realidad, todavía falta, para dejar el problema completamente plantead, establecer la relación que une á la presión \( \rho \) en el punto \( E \) con la altura de agua á que esté sumergido el buque; relación que dejaremos anotada también partiendo de la hipótesis de que \( \rho \) valga 760 milímetros, ó sea una atmósfera, cuando el barco está á flote y el mercurio al mismo nivel en las diversas ramas ascendentes y descendentes del buque.