La Energía eléctrica (1928-03-25 00:00:00), página 7

2.º Todos los rendimientos térmicos correspondientes a la curva A, B... G, H, son inferiores, paso a paso, a los de la a, b... g, h. Esto ya no es tan conocido como lo anterior.

Proviene este fenómeno del embotamiento, por decirlo así, de la elasticidad del aire, o sea de la disminución del valor de K, que baja con la temperatura alta.

Porque, aunque teóricamente la elasticidad o valor de K del agente intermediario no interviene directamente en el rendimiento (como no intervendría en un muelle metálico el que fuera de acero o de latón, salvo el tamaño necesario para un mismo trabajo), sí interviene cuando para comprimirse lo hace con valor de 1,4 y para dilatarse lo hace con valor de 1,25 (como en el muelle si tendría importancia que para comprimirse lo hiciera como acero templado, y, en cambio, para dilatarse lo hiciera como latón; pues al tener que hacer más camino que el de acero para el mismo trabajo y no hacerlo, no rendiría lo acumulado).

Creo que esto está fuera de duda, y sólo añadiremos que la curva A, B, etc., todavía está trazada a favor de su buen rendimiento térmico, pues no se han tenido en cuenta (por simplificación) la acción de los productos de la combustión, que rebajan todavía mucho más el valor de K.

3.º Refiriéndonos siempre al rendimiento térmico, vemos, al principio de la compresión, la poca influencia que ejerce en él el valor de \( \Phi \) pues con relaciones de éste de una a siete veces, el rendimiento no varía apenas, y sólo obedece al valor de n, que, al duplicarse de 1,2 a 2,4, por ejemplo, se hace cuatro veces mayor. Esto tampoco es muy conocido.

4.º Contrariamente a lo anterior, vemos al rendimiento, que tan sensible era al valor de n y tan indiferente al de \( \Phi \) al principio, que ahora, cambiándose las tornas, al llegar n a sus altos valores, estos mismos valores ya influyen muy poco en el rendimiento, como se demuestra en una y otra curva: en la A, B... G, porque al pasar n = 6 a n = 10, el rendimiento sólo aumenta de 0,38 a 0,40, y en la a, b... g, h, al duplicar, nada menos, n (de 15 a 30), el rendimiento sólo sube de 0,73 a 0,80.

En cambio, véase la influencia de las calorías motrices o valor de la mezcla (\( \Phi_0 \)), que antes era casi nula. Tenemos que ya en n = 15 (y este ejemplo no es muy extremado, pero el dibujo no abarca más), el solo hecho de reducir a 3,5 veces menos el valor de \( \Phi \), o sea (\( \Phi_{2,12} \) a \( \Phi_0 \)), el rendimiento salta de 0,42 a 0,73.

¿Cómo se explica esta serie de fenómenos? La sola inspección del gráfico lo explica todo.

La curva de flechas (suma de la de Mariotte y de la de Gay Lussac), sea de aire o sea mezcla, sube rápidamente ya al pasar por el valor n = 6, y cada vez se hace más vertical. Esta misma marcha de curva la adoptan las mezclas pobres (o sea donde predomina el aire), hasta el punto de que, si \( \Phi = 0 \), la dicha curva se acopla exactamente a ella, siguiendo su suerte, y entonces el rendimiento es máximo y a \( \Phi = 0 \) corresponde Rto. = 1.

Así las cosas, ¿no se comprende que, como el rendimiento es

\[
\frac{\text{calorías motrices}}{\text{calorías motrices} - \text{las del escape}}
\]

o sea

\[
\frac{\Phi - (Q_a - Q_b)}{\Phi}
\]

y estas calorías motrices están representadas por la ordenada interceptada entre las curvas de compresión y expansión, esta ordenada será tanto mayor relativamente a la de escape cuanto más se acerque o menos diverja de la de compresión, como hace la a, b... g, h, contrariamente a lo que hace la A, B... G, H? Todo esto es el secreto de la termodinámica aplicada a los motores de explosión; y el problema no para aquí.

Pero antes, y para no dejar sombras en el mecanismo del gráfico, diremos algo que no hemos dicho todavía para no involucrar.

La curva de Mariotte es la misma y constante para todos los gases; pero como va sumada con la de Gay Lussac y ésta sí varía, veremos los casos: 1.º Si se trata de un gas cuya K sea = 1 (no existe en la naturaleza, como no existe cuerpo sin elasticidad, sin conductibilidad eléctrica, etc., sino muy poco...), o prácticamente 1, como les pasa a los gases poliatómicos, como éter y el mismo vapor de gasolina, la curva de Gay Lussac, que habría que