La Energía eléctrica (1928-03-25 00:00:00), página 9

sumar a la de Mariotte si el metro cúbico de gas le tomamos a 0° C., sería una recta horizontal en el mismo eje de abcisas, y, por tanto, el resultado sería la misma curva de Mariotte. Pero si el metro cúbico de ese gas supuesto le tomamos con una carga de calor, por ejemplo, de 10 calorías, resultará para la curva de Gay Lussac una recta horizontal también, pero a 10 milímetros de distancia del eje de abcisas, y que, sumada con la de Mariotte, resultará una curva (que no dibujamos por no complicar el gráfico) con todas las ordenadas, comprendidas entre ella y la de Mariotte, iguales.

Lo cual quiere decir: que el rendimiento de una carga puesta en cualquier punto de su trayecto será igual a cero, puesto que la carga es igual al escape, o sea

\[
\frac{\text{carga} - \text{escape}}{\text{carga}} = \frac{0}{\text{carga}} = 0,
\]

y esto se explica por la falta absoluta de elasticidad del gas, dado que \( K - 1 = 1 - 1 = 0 \).

Volvamos al tema principal.

Hasta ahora sólo hemos hablado de los efectos termodinámicos, y hemos prescindido de las dificultades de orden químico que nos impedían hacer arder o detener la combustión, respectivamente, en las mezclas más pobres o más ricas de carburante, cuando, para mayor claridad, al rendimiento térmico hemos querido suponerle libre y sin trabas en la explosión.

Por adelantado hemos de decir que en el presente gráfico, trazado solamente para estudiar las leyes generales del rendimiento térmico, no pueden precisarse datos exactos de coincidencia (otros gráficos hemos trazado con dicho fin) entre las mezclas, compresiones y rendimientos. Pero eso no importa para conocer su general marcha.

El mismo rendimiento térmico tenemos en e que en G, o sea el 0,40.

Hagamos distingos:
En e salen los gases a 150° C.
En G salen los gases a 1.000° C.
Idem id.:
En e quemamos 50 calorías.
En G quemamos 400 (luego 8 veces más calor).
Idem id.:
En e, por falta de compresión, no arderán los gases.
En G, por exceso de compresión, habrán ardido mucho antes.
Luego en ambos hay imposibilidad química.

Pero el campo del buen rendimiento está agotado en la curva A, B... F, G, pues si retrocedemos para evitar el autoencendido, perdemos rendimiento, y si avanzamos, la situación empeora. Hay una solución, no obstante, que, aunque a "contrapelo" y falsa, se emplea, y de la cual ya hablaremos (solución Diesel).

No así en el campo de la curva a, b... g, h, porque si avanzamos en compresión, la carga arderá mejor y el rendimiento también mejorará simultáneamente; es decir, "una solución a favor de obra". En ese camino podemos buscar incluso el estallido de la mezcla, mejorando su riqueza cuando hayamos llegado a las altas compresiones o valores de n que dejan al rendimiento en estado indiferente.

Si observamos el poco interés que ya ofrece para el asunto del rendimiento el pasar de \( n = 20 \), puesto que pasando a 30 sólo mejora de 0,78 a 0,80, comprenderemos que hemos llegado al límite práctico de ventajas máximas. Es decir, que la compresión o n debe oscilar entre 15 a 20, y la mezcla propicia a arder perfectamente a esa compresión es la \( \theta_7 \) a \( \theta_9 \), según cálculos confirmados y hechos fuera del presente trabajo.

Ahora unas consideraciones para terminar. Queda demostrado que únicamente las pequeñas cargas, con mucho aire y gran compresión, son los que ofrecen campo para un buen rendimiento térmico y, por tanto, para los demás rendimientos.