La Energía eléctrica (1928-03-25 00:00:00), página 6

Así, pues, en \( n = 10 \) se ha efectuado un trabajo de 195 calorías, que es el total de 105 + 90 de una y otra curva.

Para \( n = 2 \) tenemos 30 calorías, que es la suma de 11,7 + 18,3 etc.

Cuando, situándose en un punto cualquiera de la curva llena y flechitas, se retrocede, el fenómeno es inverso y termina en \( n = 0 \) y trabajo = 0.

Es decir, que la reversión ha sido absoluta y sin resto o sea rendimiento = 1.

Si en vez de empezar la compresión partiendo de calor \( Q_3 - Q_0 = 0 \) lo hacemos con un trabajo inicial de 30 calorías, que es el calor de un metro cúbico a 150°, por ejemplo, la curva de Gay Lussac toma otro aire, y, sumada con la constante (Mariotte), resulta la curva llena a, b... f, g, que empieza a los 30 milímetros.

Una vez hecho esto, vemos que las ordenadas interfluehadas, comprendidas entre esta curva y la de flechas, van creciendo de derecha a izquierda según crece \( n \).

Es decir, que a medida que la compresión sube, porque hacemos a \( n \) mayor, el valor de \( Q_3 - Q_0 \) va agrandando hasta hacerse, en \( n = 15 \), cuatro veces mayor aproximadamente.

¿Qué quiere decir esto? Pues muy sencillo: como el fenómeno es reversible, como ya hemos dicho antes, si suponemos que hemos hecho una compresión de mezcla según la línea de lápiz y flechas hasta \( n = 15 \), y allí explota por sí misma o la hacemos explotar, y dicha mezcla está graduada para que dé 112 calorías, al dilatarse lo hará con arreglo a la curva, y tomará la carga explotada de calorías motrices los sucesivos valores decrecientes f, g..., c, b (a medida que rinde trabajo), hasta llegar al final a, que vale 30, y de ahí no pasa. Por lo tanto, el rendimiento será:

\[
\frac{\Phi - (Q_3 - Q_0)}{\Phi} = \frac{112 - 30}{112} = 0,73
\]

que es el rendimiento de la explosión de las 112 calorías (\( \Theta_s \)), efectuadas en \( n = 15 \), y que ha tenido un resto desaprovechado de 30 calorías.

Igualmente, la curva superior A, B... F, G, que empieza a los 240 milímetros, representa sumada ya a la de Mariotte, las calorías que va tomando un metro cúbico, tomado a 1.000° C., y a la presión de 4,6 at., según se le va comprimiendo (adiabáticamente) de modo progresivo, o sea en la misma forma que trazamos la anterior.

En esta nueva, el metro cúbico de aire, al empezar, tiene en su masa 240 calorías.

Tanto una y otra curva, una vez trazadas, representan un cierto camino o carril, que nos ha de servir para nuestras demostraciones.

Si situamos un metro cúbico de aire, tomado a la presión atmosférica, a 0° C. y comprimido a 1/3, en el punto E, y una vez allí le calentamos más hasta alcanzar una temperatura tal que iguale en calorías los milímetros que hay desde E hasta el pie de la curva de flechas (la de la compresión), o sea 350 calorías, es evidente que, al dejar dilatarse esa masa de aire, irá tomando los sucesivos valores D, C, B, y llegará a A con 240 calorías, a 4,6 atmósfera y a 1.000° C.

¿Qué rendimiento (Rto.) habrá dado esa dilatación? Rto. \( = \frac{350 - 240}{350} = 0,31 \).

Del mismo modo puede calcularse el rendimiento de la dilatación, tanto en una como en otra curva, del metro cúbico de aire que situemos en cualquier punto de ellas.

En ciertos puntos principales, correspondientes a valores enteros de \( n \), ya lo hemos hecho, y hemos escrito el rendimiento que le corresponde, así como el de la mezcla de combustible que le correspondería para dar ese mismo calor, que hemos supuesto dado a mano, de un modo exotérmico.

La observación del gráfico dice:

1.º Que los rendimientos crecen, en una y otra curva, de derecha e izquierda, o sea en el mismo sentido que crece el valor de \( n \). Este resultado es conocidísimo, y con ello queda confirmado.