La Energía eléctrica (1927-07-10 00:00:00), página 3

\( r_2 = 0,20 \) y \( r_s = 0,65 \), en rendimiento global R será igual a 0,085. En estas condiciones, aumentamos el rendimiento \( r_2 \) del ciclo en un 5 por 100, con lo que R se convertirá en 0,10725. Pues bien: para obtener el mismo resultado aumentando el rendimiento \( r_1 \) de la caldera sería necesario aumentarlo en un 16 por 100. En efecto: para \( r_1 = 0,66 + 0,16 = 0,82 \) resultaría \( R = 0,1066 \).

Lo expuesto basta para explicar por qué tildamos de errónea la creencia de que mayores beneficios había de producir el aumento de \( r_1 \) que el de \( r_2 \) y por qué en la actualidad todos los esfuerzos se encaminan a perfeccionar el rendimiento del motor.

Propiedades del vapor de agua.—A principios de siglo se conocían todas las propiedades del vapor a tensiones menores de 40 kilogramos por centímetro cuadrado, y estas propiedades eran suficientes para las necesidades de la práctica, porque las máquinas no trabajaban a más de 20 kilogramos por centímetro cuadrado; pero la imperiosa necesidad de aumentar el rendimiento condujo al estudio de las propiedades del vapor cuando su presión es de 200 ó más atmósferas. Es cierto que muchas de las conclusiones deducidas discrepan entre sí, hasta el punto de que en los Estados Unidos de América se instituyó la "Steam Table Research Committee", cuya misión principal es analizar detenidamente todas las propiedades del vapor a las más bajas y a las más altas presiones asequibles. Mientras esta notable agrupación de físicos no diga su última palabra tendremos que conformarnos con las tablas de Regnault, ampliadas y mejoradas sucesivamente por Marks y Devis, Calendar y Knoblauch.

Las propiedades que más nos interesan son las relativas a la capacidad térmica del vapor saturado, al calor específico del vapor recalentado y a las rápidas condensaciones que acompañan a la expansión del vapor a tensiones elevadas. Por "capacidad térmica del vapor saturado" se entiende la suma de las cantidades de calor necesarias para un kilogramo de fluido desde el estado líquido, a cero grados, al de vapor saturado seco, a la presión que se considere. Es decir, que si consideramos el vapor saturado seco a la presión absoluta de 20 kilogramos por centímetro cuadrado, al cual corresponden 211°,5 de temperatura, la capacidad térmica será la suma de la cantidad de calor necesaria para elevar un kilo de agua desde cero grados a 111°,5 (calor del líquido), o sean 215,23 calorías, y las 45,577 calorías (calor latente de vaporización) que se consumen en vaporizarlo completamente a la presión de 20 kilogramos por centímetro cuadrado.

La curva A B de la figura 1.a representa, aproximadamente, la ley según la cual varía la capacidad térmica cuando aumenta la presión.

En esta curva se ve cómo las ordenadas van aumentando hasta adquirir un máximo entre los 25 y los 30 kilogramos por centímetro cuadrado. Puede también comprobarse que el calor necesario para obtener un kilogramo de vapor a 80 kilogramos por centímetro cuadrado es exactamente igual al consumido en obtener un kilo a cinco kilogramos por centímetro cuadrado.

Calor específico a presión constante del vapor recalentado.—El calor específico a presión constante del vapor recalentado se consideró durante mucho tiempo como constante e igual a 0,48; pero investigaciones relativamente recientes demuestran que este calor disminuye al