La Energía eléctrica (1922-04-25 00:00:00), página 5

los pequeños orificios dan en proporción gastos algo inferiores a los grandes, porque en ellos el rozamiento por unidad de superficie es mayor y la contracción de la vena disminuye con la carga, no siendo igual en proporción para una altura grande de agua que para una muy pequeña. Aplicando la anterior fórmula [2] al caso de un orificio circular de 0,04 m. de diámetro abierto en pared metálica de 0,002 m. de espesor y con una altura de la columna de agua sobre el centro del orificio de 8 m., por ejemplo, el gasto práctico sería:

\[
Q = 0,62 \times S V 2 g h = 0,62 \times \pi r^2 V 2 g \times 8 \text{ m.} = 0,62 \times 3,14 \times 0,02^2 V 2 g \times 8 = 0,0096 \text{ m}^3 =
= 9,6 \text{ litros por segundo},
\]

habiendo buscado en la tabla de la página anterior el valor de \( v = V 2 g h \), que es \( v' = 12,528 \) para \( h = 8 \) m. (pág. 88).

Reproducimos en esta página la tabla de Graeff, que da los valores del coeficiente \( m \) para orificios rectangulares en pared delgada vertical, para alturas de orificio de 0,03 a 0,40 m., y cargas variando de 0,01 a 8 m., y en la página 90, la tabla de Hamilton Smith, que da los valores de \( m \) para orificios circulares de diámetros, variando entre 0,3 y 0,30 m., y alturas \( h \) de carga comprendidas entre 0,12 y 0,30 m. Con estas tablas y la que contiene los valores de la velocidad teórica \( v = V 2 g h \), se resuelven rápidamente los problemas de desplazamiento del agua por orificios en pared delgada con alguna mayor aproximación que tomando el coeficiente medio \( m = 0,62 \).

TABLA DE GRAEFF

Valores de \( m \) para orificios rectangulares en pared delgada vertical

    Carga \( h \) sobre el vértice del orificio
    ALTURAS DEL ORIFICIO
    Carga \( h \) sobre el vértice del orificio
    ALTURAS DEL ORIFICIO

    0,03 m.
    0,05 m.
    0,20 m.
    0,40 m.
    0,03 m.
    0,05 m.
    0,20 m.
    0,40 m.

    0,01
    0,557
    0,627
    »
    »
    0,50
    0,711
    0,698
    0,678
    0,653

    0,015
    0,561
    0,630
    »
    »
    0,60
    0,710
    0,696
    0,677
    0,650

    0,02
    0,664
    0,634
    »
    »
    0,70
    0,709
    0,696
    0,677
    0,646

    0,03
    0,670
    0,640
    0,636
    »
    0,80
    0,708
    0,695
    0,676
    0,643

    0,04
    0,675
    0,646
    0,641
    »
    0,90
    0,707
    0,695
    0,676
    0,639

    0,05
    0,680
    0,651
    0,645
    0,624
    1,00
    0,706
    0,695
    0,676
    0,636

    0,06
    0,684
    0,656
    0,648
    0,627
    1,10
    0,704
    0,595
    0,676
    0,633

    0,07
    0,687
    0,661
    0,652
    0,629
    1,20
    0,703
    0,695
    0,675
    0,630

    0,08
    0,690
    0,665
    0,654
    0,631
    1,30
    0,702
    0,695
    0,675
    0,628

    0,09
    0,693
    0,669
    0,658
    0,633
    1,40
    0,701
    0,694
    0,675
    0,626

    0,10
    0,696
    0,672
    0,658
    0,635
    1,50
    0,700
    0,694
    0,675
    0,624

    0,12
    0,699
    0,679
    0,662
    0,639
    1,60
    0,699
    0,694
    0,675
    0,622

    0,14
    0,702
    0,684
    0,664
    0,642
    1,70
    0,699
    0,694
    0,675
    0,621

    0,16
    0,704
    0,687
    0,667
    0,644
    1,80
    0,699
    0,694
    0,674
    0,620

    0,18
    0,706
    0,689
    0,669
    0,646
    1,90
    0,698
    0,694
    0,674
    0,618

    0,20
    0,707
    0,691
    0,671
    0,648
    2,00
    0,697
    0,694
    0,674
    0,617

    0,30
    0,710
    0,695
    0,677
    0,654
    3,00
    0,693
    0,692
    0,673
    0,607

    0,40
    0,711
    0,696
    0,679
    0,654