La Energía eléctrica (1922-04-25 00:00:00), página 2

y entonces, por medio de un cubo, vasija, etc., se mide la cantidad de agua que sale por segundo de uno de dichos agujeros, y multiplicando esta cantidad por el número de estos orificios, se tendrá el gasto o caudal de agua. Si, por ejemplo, se ha establecido dicho régimen permanente dejando abiertos 5 agujeros, y se ve que el agua que sale por cada uno de ellos llena una botella de un litro en un segundo, el gasto de dicha corriente de agua será de 5 litros por segundo (aproximadamente).

Todas las fórmulas aludidas están fundadas en el teorema de Torricelli, cuyo enunciado es: «La velocidad de desplazamiento de la vena líquida a la salida de un orificio, es independiente de la densidad del líquido, y varía proporcionalmente a la raíz cuadrada de la carga.» Es decir, que siendo \( h \) la altura de carga, o sea la altura de la masa líquida sobre el orificio (fig. 1.º), suponiendo que sobre la superficie superior de este líquido y sobre la vena que se desplaza se ejerce la misma presión (la atmosférica), dicha velocidad teórica es

\[
v = V \sqrt{2g h} = 4,429 \sqrt{h} \quad \text{o} \quad 4,43 \sqrt{h};
\]

pontiendo en vez de \( g \) (aceleración de la pesantez) su valor \( g = 9,809 \) (París) (1), y obteniendo la raíz cuadrada del producto \( 2g = 2 \times 9,809 \). De modo que si el orificio de salida en un depósito de pared delgada está a 4 m. de la superficie del agua, siendo, por lo tanto, \( h = 4 \) m., la velocidad teórica con que se desplazaría la vena líquida sería

\[
v = 4,43 \sqrt{4} = 8,86 \text{ m. por segundo}.
\]

En las páginas siguientes reproducimos una tabla con los valores de \( V \sqrt{2g h} \) para los más corrientes de \( h \) (de 0,01 m. a 100 m.)

Si la presión de la atmósfera ambiente es distinta en la superficie superior del líquido y en el espacio en el cual se produce el desplazamiento, es preciso agregar a la altura real de la columna de agua la diferencia algebraica entre las alturas representativas de las dos presiones que se ejercen: la una sobre el líquido en el vaso y la otra alrededor de la vena. Es decir, que si actúa sobre aquél la presión atmosférica, y la vena se desplaza en el vacío estando el orificio de salida a 4 m. de la superficie, el valor de \( h \) sería:

\[
h' = 4 \text{ m.} + 10,88 \text{ m. (altura de agua representativa de la presión atmosférica)} = 14,88 \text{ m.}
\]

Si, por el contrario, la presión atmosférica actúa sobre la vena líquida que sale de un vaso o depósito, y sobre la superficie de éste existe el vacío, la altura de carga verdadera sería para la misma del orificio que en el caso anterior,

\[
h' = 4 \text{ m.} - 10,33 \text{ m.} = -7,33 \text{ m.},
\]

y el desplazamiento no se produciría hasta que la altura efectiva de 4 m. llegase hasta los 10,88 m.; el gasto teórico será \( Q = v \times S \).

Para pasar de los gastos teóricos que se obtienen multiplicando la velocidad teórica por la sección, a los reales o efectivos, no hay más que afectar la fórmula \( Q = S \times v \), en la que \( v \) es la velocidad teórica de uno o varios coeficientes, \( m, m' \), que reducen los valores de dicha velocidad y de la sección, dependiendo de los rozamientos del agua al salir, de las dimensiones y forma del orificio o disposición para la salida, espesor de la pared, camino que al salir de aquél se obligue a seguir a la vena líquida dada, etc., etc.

(1) En Madrid es \( g = 9,804 \), y la media de Europa, 9,84.