La Energía eléctrica (1923-11-10 00:00:00), página 3

así—el obtener un porcentaje verdaderamente irrisorio entre la energía radiada y la absorbida por el grupo generador.

Por si esto fuera poco, el tan clásico coeficiente de seguridad que en las demás ramas de la ingeniería ponen al técnico proyectista a cubierto de cualquier contingencia imprevista, fué en la radio sustituido por lo que bien pudiera llamarse factor de peligro, dada la imposibilidad de fijar concretamente las condiciones de trabajo, variables entre amplísimos límites.

Desde que la energía es absorbida del grupo generador o de la red de alimentación, hasta que sale radiada por la antena, sufre tal serie de transformaciones (en tensión, frecuencia e intensidad) y recorre circuitos tan poco comunes (de inductancias, capacidades, espacio de aire, etc.), que la débil corriente, va atravesándolos, no sin experimentar sensibles pérdidas. A la clásica por efecto Joule, se suman las producidas en el excitador, dieléctrico de los condensadores, corrientes parásitas, efluviós, corrientes telúricas, inducciones o pérdidas por absorción de energía de los conductores cercanos, etc.

En los mejores transmisores de chispa la energía radiada por la antena sube como máximo a un 25 por 100 ó 30 por 100 de la absorbida por el transformador excitador, aunque la absorbida por la antena sea sensiblemente el doble para un rendimiento de radiación del 50 por 100 extremadamente favorable (logrado por la «metalización» de la tierra, pantalla de tierra, tierras múltiples, etc.), rendimiento algo mejorado en las estaciones de válvulas (35 a 40 por 100).

En ambos casos la energía radiada por la antena está dada por la fórmula práctica \( R \times i^2 \), siendo \( i \) la intensidad de corriente al pie de antena y \( R \) la resistencia de radiación (sensiblemente igual a 1.600 \( \left( \frac{h}{\lambda} \right)^2 \alpha^2 \) siendo \( h \) la altura media de la antena, \( \lambda \) la longitud de onda y \( \alpha \) un factor de forma de la antena). Pero no terminan aquí los orígenes de disipación, pues queda el más importante, cual es la propagación. Si la tierra fuera llana y buena conductora, y la atmósfera un buen aislador, la energía radiada variaría en razón inversa del cuadro de la distancia, pero la realidad hace disminuya mucho más rápidamente que dicho cuadrado, expresándose en la práctica por la fórmula:

\[
\text{Intensidad de radiación a } d \text{ kilómetros} = \frac{\alpha}{d^2 e \frac{0.003 d}{V \lambda}}
\]

que decrece muy de prisa si \( d \) es algo grande. Por la primera vemos convendría elegir ondas cortas para que se radie mucha energía y por la segunda en cambio, las ondas largas serán preferibles por producir menos pérdidas por absorción. Como por otro lado la longitud de onda está en cierto modo ligada a la potencia de la estación y a las dimensiones de la antena y la pureza de la onda obliga, además, a emplear antenas de mínima resistencia de radiación (a costa, naturalmente, del rendimiento) conviene escoger debidamente la onda a emplear, siendo la mejor aquélla que para un alcance determinado, haga mínimo el producto de altura de radiación en metros por intensidad al pie de antena en amperios. Dicha cantidad denominada producto eficaz de la antena, marca por su cuantía el poder o eficacia de la estación, debiendo como mínimo oscilar entre 20.000 y 40.000 en las grandes estaciones transatlánticas. Así, por ejemplo, una antena de 150 metros y 166 amperios, será equivalente a otra de 100 metros de altura y 250 amperios. Si la tensión admisible en la antena es de 80.000 voltios y la onda máxima 10.000 metros, el cálculo indica que se necesitará en el primer caso antena de 10.000 centímetros (0,011 Mf.) y de 15.000 centímetros (0,017 Mf.) en el segundo. Para lograr prácticamente tan grandes ca-