La Energía eléctrica (1918-06-10 00:00:00), página 2

el equipo móvil y de hacerle girar para rectificar el cero. Un espejo cóncavo de un metro de distancia focal permite hacer las lecturas sobre una escala ordinaria. Sus extremos van a las dos bornas extremas, pudiéndose poner en serie o en derivación con el estator. El par de suspensión es de 0,2 ergios. Si enviamos al estator una corriente continua fija, tenemos, pues un galvanómetro ballístico muy robusto de \(10^{-8}\) coulombs por centímetro de desviación y dos segundos de período, por tener un momento de inercia relativamente grande. Enviando una corriente continua constante al equipo móvil, tendremos en el estator un galvanómetro diferencial ordinario.

Puestos en serie todos los circuitos, tendremos un electrodinamómetro de 3 \(10^{-5}\) amperios por centímetro de desviación permanente. Por último, el aparato es evidentemente un wattímetro, en el sentido ordinario de la palabra, que permite apreciar cienmilésimas de Watt.

En todos estos casos el aparato, aunque prestándose realmente mejor que otros sistemas a muy variados usos, ninguna novedad ofrece. La aplicación siguiente hecha de este aparato para el estudio de los dieléctricos dará idea del método antes anotado y que constituye la especialidad del aparato.

Entre los bornes \(a\), \(b\) (fig. 2.a) ponemos una diferencia de potenciales alterna supuesta rigurosamente senoidal. De ellos sacamos dos derivaciones: una que va al equipo móvil de impedancia imaginaria \(Z_s\), pasando por el dieléctrico, representado en el esquema por una resistencia \(R\) y una capacidad \(C\) en derivación y por una resistencia regulable \(r\), que es la que utilizaremos para el taraje. Otra de derivación pasa por el estator de impedancia imaginaria \(Z_1\) y por otra autoinducción \(A\) variable por puntos conocidos, cuya impedancia suponemos incluida en la \(Z_1\).

Para entender el funcionamiento y sistema de compensación, representemos en un diagrama de vectores por \(Z_1 = r_1 - jL_{1\omega}\) la impedancia imaginaria del estator, cuyo decalaje con respecto a la tensión \(V\), tomada como origen de vectores, es \(\varphi_1\), que, como se ve, puede regularse de una vez para siempre a condición de conocer la autoinducción y la resistencia del estator. Del ángulo \(\varphi_1\) depende después el que podamos más o menos rápidamente tarar el aparato por medio de la regulación del circuito móvil. Además, haciendo el módulo de \(Z_1\) suficientemente pequeño, podemos dar al campo del estator la toda intensidad que queramos, de donde resultará un aumento de sensibilidad en el aparato cuando la resistencia \(R\) sea muy grande y la capacidad \(C\) muy pequeña, cosas ambas de sumo interés práctico en el estudio de dieléctricos, cuyas muestras es preciso preparar en forma de condensadores de 0,01 de microfarad a lo sumo y con frecuencia de varios millones de ohms de resistencia.

Para determinar la impedancia del circuito móvil empezaremos por sumar las admitancias de las dos ramas en que suponemos descompuesto el condensador y obtenemos la admitancia

\[
Y_c = \frac{1}{R} - j C \omega,
\]

cuya inversa a la escala de inversión que adoptemos será la impedancia \(Z_c\) del condensador; sumándole vectorialmente la impedancia en serie \(r + r_2 - j L_{2\omega}\), compuesta de la resistencia de regulación y de la impedancia del carril móvil, tendremos la impedancia resultante total \(Z_2\) del circuito secundario, cuyo decalaje \(\varphi_2\), manifestamente positivo por ser muy grande \(Z_2\) con respecto a \(r + r_2 - j x_2\), podrá regularse al variar \(r\), como se ve fácilmente en el diagrama (fig. 3.a). Variando, pues, \(r\) llegaremos a hacer que los vectores \(Z_2\) y \(Z_1\) sean rectangulares.