La Energía eléctrica (1918-04-25 00:00:00), página 8

aplicaciones que son utilísimas. Sobre esto me propongo ocuparme en esta sesión para cumplir con mi trabajo de turno de esta Real Academia.

Principiaré definiendo lo que es una lámpara eléctrica. Esta es un transformador de energía; y expresándome con más claridad diré; que es un aparato con el cual, por medio de una resistencia se transforma la electricidad en calor y luz, y, por lo tanto, cuanto más luz nos da la lámpara, se obtiene menos calor, y, al contrario, cuanto más calor se obtenga, menos luz producirá. Esta a primera vista parece de poca importancia: la tiene mucha en sus variadas aplicaciones, como luego veremos.

Antes de ocuparme de todo esto, me detendré en enseñar el nuevo procedimiento para medir con bastante exactitud la temperatura del filamento de una lámpara, el cual nos ha demostrado prácticamente que no sirve, para este caso y para otras la ley de Stefan.

La operación de medir la temperatura de un filamento metálico incandescente es muy difícil, porque es muy pequeño su volumen; al aplicarle un aparato de medida, siendo éste de muchísimo mayor volumen, enfriá con su contacto al filamento, y el resultado obtenido es bastante menor que el verdadero.

Generalmente se evalúa mal la temperatura de un filamento con la fórmula de Stefan; es decir, por el calor total que emite por unidad de superficie, sabiendo que un cuerpo irradia tanta más energía cuanto mayor es su temperatura. Para obtener esta medición con la ley de Stefan (1) se acepta que la irradiación total es proporcional a la cuarta potencia de la temperatura absoluta. De manera que un cuerpo calentado a 2.200°, absolutos, y otro a 1.100°, estando el primero a doble temperatura, irradiará \(2^4 = 16\) veces la energía del segundo.

Si bien con la ley de Stefan cuya fórmula es \(E = a \cdot t^4\) podemos calcular el calor de un filamento a altas temperaturas con la misma exactitud que empleando un termómetro de mercurio para temperaturas no muy elevadas, presenta el inconveniente de que es una fórmula teórica que se aplica exactamente a un cuerpo negroidal, pero sólo es aproximada para los cuerpos reales dotados de una emisión selectiva, es decir, como dice Mr. Desmirets, teniendo en cierta manera un calor propio en las diversas temperaturas. En vista de esto, con la citada ley no se puede medir la temperatura exacta de los cuerpos reales.

Los señores O. Lummer y Kurlbaum (2) emplean un procedimiento más exacto para los filamentos de platino. «Se coge una caja de platino que, calentándola, se la pone incandescente, y en este estado se toma la temperatura de la pared exterior de esta caja por medio de un par Le Chatelier que inmerge en dicha caja metálica. Al exterior de ésta, y frente a una de sus caras incandescentes, se coloca el filamento metálico objeto de la medición térmica. Si miramos a esta disposición veremos que el filamento parece proyectarse como una sombra sobre la caja metálica incandescente; pero si hacemos pasar por el filamento una corriente eléctrica y paulatinamente la vamos aumentando, observaremos que el filamento se va volviendo más luminoso y que la sombra que nos parece proyectada sobre la cara incandescente de la caja metálica ya debilitándose, hasta que no se ve dicha sombra, entonces tiene el filamento de platino igual temperatura que la caja metálica incandescente. Por tanto se va aumentando la temperatura de la caja hasta que tenga la luminosidad del filamento que debe medirse, y así se puede obtener con bastante exactitud la temperatura del filamento objeto de la experiencia.

Con el procedimiento práctico de O. Lummer y Kurlbaum se ve que el platino irradian

(1) Juan Perrin: Les atomes, pág. 210. Se ha comprobado desde la temperatura del aire líquido hasta la de la fusión del hierro.
(2) Cosmos, 1914, pág. 394.