La Energía eléctrica (1916-02-10 00:00:00), página 4

mer caso la longitud de la admisión es \( \frac{2}{3} \) y en el segundo \( \frac{1}{2} \); es decir, que esa variación es inversa de la del coeficiente de admisión; luego á menores admisiones, vapor más seco al final del período, como sucede en la realidad, pues en toda máquina al efectuarse una gran admisión, se provoca una vaporización más activa en la caldera, y un arrastre de vapor más mezclado con partículas de agua en suspensión.

Es de notar que, aparte de la expresada relación de \( n \) en función del título, la de \( n \) con el grado de expansión, también está deducida.

\[
p_1 v_1^n = p' v'^n,
\]
en la que \( \frac{p_1}{v_1} \) datos iniciales y \( \frac{p'}{v'} \) finales

se deduce claramente

\[
\frac{p_1}{p'} = \left( \frac{v'}{v_1} \right)^n = \left( \Sigma \right)^n \log \left( \frac{p_1}{p'} \right) = \frac{\log \Sigma}{n}
\]

de donde

\[
n = \frac{\log \Sigma}{\log \left( \frac{p_1}{p'} \right)}
\]

siendo \( \Sigma = \frac{V'}{V_1} \) ó sea \( \frac{\text{volumen final}}{\text{volumen inicial}} \); ó sea el inverso del coeficiente de expansión,

\[
= \frac{\text{volumen de admisión}}{\text{volumen final}}.
\]

Parece desprenderse de lo expuesto que es general la relación de dependencia de \( n \) con el grado de expansión á través de \( X \); pero prácticamente no se puede sentar más que la dependencia de \( n \) y \( X \), porque haciendo intervenir el vapor recalentado en las experiencias, se presenta la duda que se contrapone á la expresada dependencia.

Es sabido que el vapor húmedo al expansionarse, si está con título muy próximo á cero, puede vaporizarse, como sucede con el agua elevada á la temperatura de vaporización á \( p \) atmósferas, que al expansionarse, se vaporiza en parte, ocurriendo todo lo contrario con el título del vapor húmedo próximo á 1, que al expansionarse desciende siempre.

Con el vapor recalentado, próximo al límite de saturación, ocurre también que desciende y que puede adquirir el título que le corresponda, en cuanto rebase el límite de saturación.

En estas condiciones determináse \( n \) para valores simultáneos de \( X \), unos con grandes expansiones de vapor saturado (ó sea en pequeñas admisiones) y otros en vapor recalentado á pequeñas expansiones (ó sea á grandes admisiones) y resulta que los valores de \( n \) son iguales para uno y otro; luego la verdadera dependencia, la verdadera función es \( n = f(X) \).

La variación ó dependencia de \( X \) y de \( n \), en el vapor húmedo, por intermedio del grado de expansión, se puede fijar del modo siguiente: En principio señalamos la manera de determinar el grado de admisión, conocida la curva de expansión.

Pues bien, superpongamos los efectos de distintos grados de admisión y los correspondientes á distintos valores de \( X \) en el ingreso (siendo iguales las condiciones de marchas, las condensaciones iniciales serán siempre sustraendos iguales). Esta determinación indicará los efectos como si existiera la expresada dependencia; es decir, que se confundan las curvaturas de líneas trazadas con cierto grado de expansión, variando el título de admisión, con curvas proporcionales á ciertos grados de expansión y vapor seco.

Para establecer la relación citada, Clayton divide los ensayos en cinco grandes series. En primer término y en iguales condiciones de presión y velocidad, se observa la variación única de \( X \) y el grado de expansión con \( n \), que resulta independiente de los parámetros fijos sucesivamente, presión y velocidad.