La Energía eléctrica (1916-02-10 00:00:00), página 5

De estas experiencias (efectuadas más de 80) deduce la expresada relación.

A continuación (segunda serie) demuestra la relativa independencia con el grado de expansión, haciendo intervenir el vapor recalentado con valores simultáneos de \( X \), de \( p \) y de la velocidad.

La tercera serie de experiencias, se practica dentro de un tipo de máquina para caracterizar la relación \( n = f(X)_a \), con una presión fija y una velocidad constante dada, que luego haya de ser la de régimen.

La cuarta serie de ensayos, se dedica á buscar la influencia del cambio de presión, dentro de una velocidad constante; y por último, en la quinta se busca el efecto inverso, el del cambio de velocidad, dentro de la constancia de presión.

De estas grandes series, la primera y la segunda son fundamentales por las relaciones que establecen. La tercera es la que resume la práctica del método.

Para caracterizar un tipo de diagrama de máquina, se toma el grupo de gráficos que llamamos ideales de marchas, con consumo conocido en las pruebas de admisión.

De cada uno se deduce el valor de \( n \), como se dijo al principio, ó sea de la fórmula

\[
n = \frac{\log c - \log p}{\log v},
\]

ó bien directamente

\[
n = \frac{\log \left( \frac{v_1}{v} \right)}{\log \left( \frac{p}{p_1} \right)}
\]

siendo \( v \) y \( v_1 \), y \( p \) y \( p_1 \) valores respectivos y simultáneos de la curva.

Estos valores de \( n \) se toman como abscisas y como ordenadas los de \( X \) proporcionales al grado de expansión, ó estos mismos grados; reuniéndose los puntos resultantes en una línea que será el lugar geométrico de la función \( n = f(X)_a \).

En una máquina monocilíndrica, con presión de 111 libras y velocidad de 150 revoluciones por minuto, aparece en distinto régimen de trabajo como lugar geométrico de los citados puntos, ó sea como línea representativa de la función \( n = f(X)_a \), una línea muy aproximada á la recta que representa la ecuación

\[
x = 1,258 n - 0,614.
\]

Para \( X = 1 \), ó sea para el vapor saturado y seco \( n = 1,283 \) y para \( n = 1 \), resulta \( X = 0,64 \).

La relación \( n = f(X)_a \), no ha podido ser claramente determinada para el caso de aceptar una presión fija y variar la velocidad media de rotación.

En cambio puede suceder que con una velocidad constante se cambie la presión al comienzo de la expansión, en sucesivas pruebas.

Para una presión media de nueve kilogramos la ecuación característica aparece

\[
x_c = 1,245 n - 0,576.
\]

El consumo de vapor por embolada se integra de dos factores distintos: Primero, del vapor puro presente en el cilindro al fin de la admisión calculable, teniendo en cuenta su presión y el volumen del espacio muerto, al comienzo de la expansión.

Segundo, del agua derivada de la condensación inicial. Cada máquina tendrá su ecuación característica que relacione \( X \) con \( n \) como queda dicho. Calculando el valor de \( X \) después de conocido el de \( n \) deducido del diagrama logarítmico, se tiene el medio de conocer la condensación inicial al principio de la expansión, proporcional á la diferencia \( 1 - X \) y por consecuencia el consumo de la máquina por embolada.

Esta condensación inicial, se tiene por difícil de medir por la variedad de factores que