La Energía eléctrica (1916-02-10 00:00:00), página 3

Estas deducciones segunda y tercera son muy sencillas, partiendo de métodos gráficos que explican casi todos los manuales y, á grosso modo, permiten confrontar el estado de la máquina, porque si en condiciones de marcha semejantes á otras anteriores, varía en aumento el espacio nocivo, es prueba de fugas nuevas, que se deben buscar.

Pero no son sólo fugas los defectos que supone el desgaste. Son diferentes condensaciones iniciales, que provienen de defectos de aislamiento, y á esto hay que sumar las variaciones que provengan de las alteraciones de las superficies de contacto y trazado de distribuidores, rogosidad de superficies y otras.

Por ello hay que afinar más, y en este sentido entra el análisis del título de la mezcla vapor húmedo.

La curva de expansión adiabática de vapores liga entre sus valores el título al comienzo de la expansión, y por deducciones analíticas se puede llegar al conocimiento del título final.

En la tercera fascícula de la clásica obra de J. Boulvin (1) se estudia la curva de saturación de vapores (ordenadas, presiones que corresponden á temperaturas, abscisas, volúmenes del vapor saturado y seco correspondientes) que es de la forma

\[
p u' 1.05^x = 1,761
\]

Para el vapor húmedo, Zeuner, con exactitud suficiente, fija la ecuación

\[
\frac{p v^n}{\text{constante}} \quad \text{en la cual} \quad n = 1,035 + 0,10 x,
\]

que para el vapor seco, se transforma en

\[
p v^{1.35} = \text{constante}.
\]

Al presentar esta ecuación la obra de Marchis (2) manifiesta que sus valederos (calables) para valores iniciales de \( x \) ó superiores á 0,70 y para presiones iniciales y finales comprendidas entre 4 y 0,5 atmósferas.

Pero sea ó no sea general esta forma particular de Zeuner, es lo cierto que la relación es general entre el título y los valores de \( n \) y por tanto la curva fundamental es en cierto modo función exponencial.

Esta relación es la que estudió Clayton de modo práctico-teórico.

Determina (3) en primer término \( n = f(x) \), es decir que el título al final de la admisión influye en la valoración de \( n \).

Decir «título al final de la admisión», equivale á sentar que dentro de ese período ocurren cambios térmicos que alteran la composición de la mezcla vapor húmedo, como sucede realmente; hasta ahora, esos cambios se interpretaban como pérdida de calórico utilizable que se traducían en disminución de área del diagrama; ahora, esas condensaciones van á intervenir, modificando la curvatura de la ecuación \( p v^n = \text{constante} \).

Las experiencias de Clayton demuestran que \( n \) crece con \( x \) y que \( x \) varía con el grado de expansión directamente, es decir, que á mayor expansión, mayor es el valor de \( x \), y por tanto el de \( n \). Aparecen ligados, por consiguiente, para el vapor húmedo, los valores de \( n \) y del grado de expansión.

¿Confrontan con la práctica admitida las expresadas relaciones?

Desde luego hay acuerdo absoluto. Es sabido que aumentar el grado de expansión es llevar la expansión, por ejemplo, dese \( \frac{1}{3} \) á \( \frac{1}{2} \), es decir, que es dar á la carrera de expansión una tercera parte ó una mitad de la longitud total del cilindro; pero en el pri-

(1) Cours de mecanique appliquée aux machines de l’Ecole du Génie civil de Gand—1893.
(2) A vapeur d’eau surchauffé Leçons faites à la Faculté de Sciences de Bourdeaux.
(3) Revue de Mecanique.—1912—Tomo segundo.