La Energía eléctrica (1914-01-01 00:00:00), página 9

figura I muestra los efectos de estos dos factores en la reducción de la luz. En 0,8 vatios por bujía se ve que la intensidad luminica es 20 por 100 inferior á la de la nueva ámpara al cabo de 200 horas.

Para poder hablar de un progreso positivo es preciso remediar estos dos inconvenientes que limitan la duración de las lámparas. El inconveniente del empañe pudo ser eliminado hace algunos años, no evitándolo, sino haciéndolo ineficaz, combinando las partes metálicas de modo de formar un cuerpo incoloro ó transparente. Para ello, basta colocar en la lámpara sales y otras combinaciones químicas que se calientan al arder la lámpara y separan cloro ó oxígeno en cantidades muy reducidas. Estos gases puestos en libertad existen, pues, en cantidades tan insignificantes, que apenas si es posible comprobar su presión. Al combinarse en las paredes de vidrio con el tungsteno finamente distribuido, adquieren un color completamente claro que evita eficazmente los inconvenientes del empañe. Sólo de esta suerte ha sido posible construir lámparas para 0,8 ó 1,0 vatio por bujía de intensidad luminica media en el espacio, eso sí que únicamente en tipos de elevado número de bujías.

El caso es que la aplicación de este procedimiento á lámparas de una intensidad luminica inferior, ofrece ciertas dificultades, pues no se elimina la vaporización del cuerpo iluminante, sino únicamente un fenómeno secundario inherente al mismo. Si se vaporiza una capa superficial de \( \frac{1}{1000} \) mm. de espesor, por ejemplo, claro está que el filamento delgado de una lámpara de reducido número de bujías y de \( \frac{1}{50} \) mm. de diámetro, sufrirá mucho más que el filamento de \( \frac{1}{3} \) mm. de diámetro de una lámpara de muchas bujías.

Para evitar el primer inconveniente, que es indudablemente el más importante de los dos apuntados, se han hecho desde entonces numerosos ensayos prácticos, partiendo del punto de vista que la pulverización no es otra cosa que la consecuencia de una descarga eléctrica que sobreviene en el pequeño resto de gas que queda siempre en todas las lámparas, hasta en las perfectamente ventiladas, observándose un fenómeno análogo al que se ve en los tubos de Geissler, en los que la pared de vidrio se empaña en las inmediaciones de los electrodos. Entre los dos extremos de un cuerpo iluminante, existe toda la tensión de la red, de modo que es de suponer que de una parte del conductor candente pasan corrientes á otra á través del gas, repitiéndose lo que hemos dicho al tratar de los tubos de Geissler. El efecto de estas corrientes, por débiles que fuesen, se notaría al cabo de algún tiempo, tanto más cuanto que las lámparas pueden observarse por espacio de muchas horas, ó sea mucho más del tiempo de que se dispone en los gabinetes de Física para llegar á conclusiones definitivas.

Para evitar estas corrientes se han seguido tres caminos diferentes, á saber: influir en el campo eléctrico ó hacer el vacío perfecto, á fin de que la tensión no sea suficiente para dar lugar á la descarga eléctrica, ó también llenar las lámparas con gas hasta obtener una presión elevada, capaz asimismo de evitar dicha descarga. Se ha procurado influir en el campo magnético, mediante el empleo de conductores cargados de electricidad para poner fin á la pulverización. También se ha procurado perfeccionar el vacío ó enriquecimiento en las lámparas, subiendo la temperatura á un grado extraordinario,

Figura 1.a
Disminución de la intensidad luminica después de las diferentes cargas.