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La Energía eléctrica (1914-03-25 00:00:00), página 6

sus motores y la variabilidad de las necesidades de estas industrias en las diversas horas del día, además que la hora de máximo consumo, la cual se realiza al obscurecer, es decir, al coincidir el trabajo de motores industriales y las necesidades de alumbrado, no es la misma en las diversas épocas del año, da origen á que los máximos de energía sean muy diferentes de unos á otros meses, y por consiguiente, á que sea casi imposible el predeterminar una tensión fija en las diversas horas, como sería en caso de un consumo homogéneo y regular, es decir, poco variable.

De otra parte, es más fácil vigilar y más sencillo cumplir por los empleados de las centrales el ponerse de acuerdo en corto número de operaciones diarias á realizar que no en muchas repartidas profusamente en cada hora de las veinticuatro. Observando el consumo de energía en las distintas horas del día, puede realizarse en los diversos casos un cuadro de tensiones en función de las intensidades desarrolladas ó de la carga en la red, á pesar del heterogéneo consumo originado por las múltiples aplicaciones que actualmente se hace de la energía eléctrica. Y á la distribución de corriente con el voltaje más uniforme posible, evitando oscilaciones de luz ingratas y perjudiciales á la vista, debe tenderse, sobre todo por las centrales suministradoras de fluido para el alumbrado.

Miguel Ancil.

Pamplona, Febrero de 1914.

El ferrocarril eléctrico de gran comunicación "Spiez-Brigue," y las nuevas locomotoras de 2.500 caballos de los Ateliers de construction Oerlikon.

Las locomotoras del Loeitschberg.

(Continuación.)

Un grupo transformador (fig. 29), montado en paralelo con cuatro baterías ordinarias para el alumbrado de los trenes, suministra la corriente continua para los accionamientos á distancia de los aparatos y para el alumbrado. Está situado bajo el cuadro de la cabina segunda, y la maniobra se hace desde esta misma cabina. Después de haber cerrado en el cuadro de distribución el seccionador del motor y de la dinamo, un arrancador automático hace todas las maniobras necesarias. Si los transformadores están bajo tensión, el motor monofásico del grupo transformador arranca con una fase auxiliar.

Cuando la dinamo ha alcanzado la tensión y el número de revoluciones deseado; el arrancador desconecta la fase auxiliar del motor y pone la dinamo en paralelo con la batería. Si la corriente monofásica llega á faltar, un relé desconecta el arrancador que vuelve, bajo el efecto de un resorte, á su primera posición. Las baterías trabajan entonces solas.

Para el accionamiento de los aparatos (figs. 11 y 12), los cuadros de maniobra están equipados de la manera siguiente:

Una llave está especialmente destinada á la maniobra de los pantógrafos; el circuito para los aparatos accesorios de la batería, está cerrado por esta misma llave.

El conmutador que acciona los interruptores en baño de aceite de alta y de baja tensión, está á la izquierda, y en medio del cuadro se encuentra la manivela de puesta en marcha (fig. 30), que acciona el regulador.
La Energía eléctrica (1914-03-25 00:00:00), página 7

Fig. 22.—Rotor del motor de 1250 caballos.

Fig. 23.—Rotor del motor de 1250 caballos.
La Energía eléctrica (1914-03-25 00:00:00), página 8

Fig. 24.—Estator del motor de 1250 caballos.

Fig. 25.—Ventilador del compartimiento de máquinas, fijado en el techo, resistencias shunt de los polos auxiliares y reductor.
La Energía eléctrica (1914-03-25 00:00:00), página 9

Fig. 26.—Curvas características del motor de la locomotora.

Fig. 27.—Inversor del sentido de marcha.

Fig. 28.
Cuadro de distribución de los relés.
La Energía eléctrica (1914-04-25 00:00:00), página 1

La Energía Eléctrica.
REVISTA GENERAL DE ELECTRICIDAD Y SUS APLICACIONES
SE PUBLICA LOS DIAS 10 Y 25 DE CADA MES

SUMARIO
Crítica sobre las bases matemáticas de la Electrotecnia, conclusión, por el P. Pérez del Pulgar.—La turbina de gas y sus ciclos, por Carlos Barutell.—Motor de inducción en cascada, por José G. Benítez.—Monseñor Jorge Westinghouse, por José G. Benítez.—Notas bibliográficas—Crónica e información: Su- bastas.—Nuevas Centrales.—Líneas de transporte.—Telescriptor eléctrico.—La lámpara de medio va- tio en el mercado inglés.—Memorias de Sociedades.—Carbones para arcos voltaicos de llama.—Manu- factura de lámparas de filamento metálico.—Travessas más empleadas en los ferrocarriles modernos.—La densidad de corriente en los procesos galvánicos.—Guía del capitalista.—Ofertas y demandas.

Crítica sobre las bases matemáticas de la Electrotecnia.

(CONCLUSIÓN)

Llamando \( q \) al límite del producto \( Fr^2 \), el cual es constante en toda la integración
\[
\varphi = 4 \pi q
\]
ó bien
\[
\varphi = 4 \pi \Sigma q
\]
se ve pues, que la condición necesaria y suficiente para que el flujo, á través de una superficie equipotencial, sea distinto de cero y de infinito, es que \( \lim Fr^2 \) sea finito. Luego, so pena de que el flujo sea nulo ó infinito, sólo puede haber puntos de discon- tinuidad, de segundo orden, es decir, que \( F \) se tiene que hacer un infinitamente grande de segundo orden con respecto á la distancia, y que, por consiguiente, al menos en las inmediaciones del punto de discontinuidad, la fuerza es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia á dicho punto y está dirigida hacia él. Todavía de otro modo: en un campo de conexidad simple, los puntos de discontinuidad son los puntos atra- yentes, y en sus inmediaciones tiene lugar la ley del cuadrado de las distancias, á menos que el flujo en todo el campo sea infinito ó nulo.

Tratemos de averiguar, en segundo término, las condiciones necesarias y suficientes para que el potencial integrado á lo largo de una línea cerrada, sea distinto de cero y de infinito. Para ello es preciso que no se le pueda aplicar el teorema de Stokes, ó sea que no pueda hacerse pasar por ella una superficie en cuyos puntos todos sea la fuerza una función continua y finita de las coordenadas. Esto exige que el campo sea doblemente conexo, es decir, que exista por lo menos una línea cerrada de discontinuidad abrazada por la \( S \) de integra- ción. Si reducimos ésta á una circunferencia de radio infinita- mente pequeño
\[
V = f \lim Fr \sin \varepsilon d u
\]
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Para ello consideremos una porción \( A \) \( B \) de tubo de fuerzas, dentro del cual el teorema de Gaus, tal como lo acabamos de demostrar, nos da

\[
\Sigma \int [P dy dz + Q dx dz + R dx dy] = 4 \pi q (\Lambda)
\]

donde \( PQR \) son las componentes del vector, fuerza eléctrica, y \( m \) es simplemente el límite del producto \( Fr^2 \)

\[
q = \lim F r^2.
\]

Supongamos que cediendo á la fuerza \( F \), tiende á hacer una variación de \( m \), la cual vendrá dada por

\[
4 \pi \frac{dq}{dt} = \Sigma \int (P dy dz + Q dx dz + R dx dy) \quad (\mathrm{B})
\]

la experiencia demuestra que entonces se desarrolla en las inmediaciones del tubo de fuerzas un campo de naturaleza magnética. Designemos por \( F \) el vector, fuerza magnética, y por \( XYZ \) sus componentes. Entonces tendremos por una aplicación directa del teorema de Rieman, que el potencial magnético integrado á lo largo de una línea de fuerzas magnéticas que envuelva al tubo de fuerzas eléctricas, viene dado por

\[
f (X dx + Y dy + Z dz) = 4 \pi i \quad (\mathrm{C})
\]

donde \( i \) no significa hasta ahora sino

\[
i = \lim Fr.
\]

La ley de Ampère demuestra que

\[
i = K \frac{dq}{dt}
\]

designando por \( K \) una constante que podemos hacer igual á la unidad, lo cual equivale á definir el desplazamiento \( \frac{dq}{dt} \) por el potencial del campo magnético que desarrolla, entonces, eliminando \( i \) entre las ecuaciones (A) y (B), resulta

\[
\frac{\partial}{\partial t} \int [P dy dz + Q dx dz + R dx dy] = X dx + Y dy + Z dz
\]

y aplicando el teorema de Stockes á la integral límite, resultará que esta potencial es igual al flujo de su torbellino, de donde

\[
\frac{\partial}{\partial t} \int P dy dz + Q dx dz + R dx dy = \iint \left( \frac{\partial Z}{\partial y} - \frac{\partial Y}{\partial z} \right) dy dz + \left( \frac{\partial X}{\partial z} - \frac{\partial Z}{\partial x} \right) dx dz + \left( \frac{\partial Y}{\partial x} - \frac{\partial X}{\partial y} \right) dx dy
\]

de donde igualando sus componentes

\[
\begin{align*}
\frac{\partial P}{\partial t} &= \frac{\partial Z}{\partial y} + \frac{\partial Y}{\partial z} = 4 \pi u \\
\frac{\partial Q}{\partial t} &= \frac{\partial X}{\partial z} + \frac{\partial Z}{\partial x} = 4 \pi v \\
\frac{\partial R}{\partial t} &= \frac{\partial Y}{\partial x} + \frac{\partial X}{\partial y} = 4 \pi w
\end{align*}
\]

que es la expresión analítica de las leyes de Ampère, y que puede escribirse simbólicamente

\[
\frac{\partial}{\partial t} (PQR) = \operatorname{tor} (XYZ).
\]

De una manera absolutamente correlativa podemos obtener la expresión general
La Energía eléctrica (1914-04-25 00:00:00), página 4

de un desplazamiento magnético á lo largo de un tubo de fuerzas \( F \) que vendrá dado por

\[
4\pi \frac{dm}{dt} = \frac{\mu}{\eta} \int (Xdydz + Ydxdz + Zdxdy). \quad (\text{D})
\]

Entonces se produce una fuerza eléctrica que es la f.e.m. de inducción, es decir, un campo de naturaleza eléctrica cuyo potencial vendrá dado por

\[
4\pi J = \int (Pdx + Qdy + Rdz) \quad (\text{E})
\]

las experiencias de Faraday demuestran que existe proporcionalidad entre estos dos fenómenos, pero que los signos son contrarios á los de las leyes de Ampère. Podremos, pues, dar á las experiencias de Faraday la expresión

\[
\frac{dm}{dt} = KJ
\]

siendo \( K \) una constante que podemos hacer igual á la unidad, adoptando aquí una definición electromagnética de unidad de fuerza electromotriz. Eliminando \( J \) como antes entre las ecuaciones (D) y (E), resulta

\[
-\mu \frac{\partial}{\partial t} \iint (Xdydz + Ydxdz + Zdxdy) = \int (Pdx + Qdy + Rdz)
\]

y aplicando también aquí el teorema de Stockes á su límite, el último miembro es igual al flujo del torbellino de \( PQR \), de donde

\[
-\mu \frac{\partial}{\partial t} \iint (Xdydz + Ydxdz + Zdxdy) = \iint \left( \frac{\partial R}{\partial y} - \frac{\partial Q}{\partial z} \right) dydz
+ \left( \frac{\partial P}{\partial z} - \frac{\partial R}{\partial x} \right) dxdz + \left( \frac{\partial Q}{\partial x} - \frac{\partial P}{\partial y} \right) dxdy
\]

é igualando separadamente las tres componentes

\[
-\mu \frac{\partial X}{\partial t} = \frac{\partial R}{\partial y} - \frac{\partial Q}{\partial z}
\]
\[
-\mu \frac{\partial Y}{\partial t} = \frac{\partial P}{\partial z} - \frac{\partial R}{\partial x}
\]
\[
-\mu \frac{\partial Z}{\partial t} = \frac{\partial Q}{\partial x} - \frac{\partial P}{\partial y}
\]

que son la expresión analítica de la ley de Faraday, y pueden expresarse también simbólicamente

\[
-\mu \frac{\partial}{\partial t} (XYZ) = \operatorname{tor} (PQR).
\]

Estas seis ecuaciones son las llamadas ecuaciones de Herty, que este gran matemático, en uno de sus arranques geniales, proponía tomar a priori como evidentes.

Ellas contienen en germen toda la teoría cualitativa y cuantitativa de la electrodinámica y de la electroóptica.

Multiplicando las tres primeras por \( \frac{P}{4\pi} \frac{Q}{4\pi} \frac{R}{4\pi} \), las tres segundas por \( \frac{X}{4\pi} \frac{Y}{4\pi} \frac{Z}{4\pi} \), y sumándolas se obtiene de una manera prodigiosa, sencilla, la notabilísima relación de Porynting

\[
\frac{\partial}{\partial t} \iiint \frac{\Sigma}{8\pi} (I^2 + Q^2 + R^2) + \frac{\mu}{8\pi} (X^2 + Y^2 + Z^2) dv = \frac{1}{4\pi} \int (RY - QZ) dydz +
+ (PZ - RX) dxdz + (QX - PY) dxdy.
\]

El primer miembro es la suma de las variaciones de energía eléctrica y magnética dentro del volumen á que se extiende la integración. El segundo es el flujo de un vec-
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tor cuyas componentes de forma bien conocida en mecánica, hacen ver que es normal á los vectores eléctricos y magnéticos, é igual en magnitud al área del paralelogramo construido sobre ellos y que además está orientado con respecto á ambos, según la ley de Fleming. Es el llamado vector radiante de Poynting, porque según él, se propagan las ondas electromagnéticas, hoy de interés tan práctico en radiotelegrafía, y cuya teoría toda queda con esto establecida. Pero si bien se mira, este vector mismo es también proporcional al vector fuerza mecánica que normalmente á los vectores fuerza eléctrica y fuerza magnética, se desarrolla en los campos magnéticos de todas las máquinas industriales, cuya teoría matemática queda por aquí igualmente cimentada.

Aunque harto veo que las consideraciones hechas no son sino un esbozo, un croquis de conjunto, me atrevo á esperar que pudieran, con las oportunas correcciones, contribuir á la meritoria labor de varios ilustres electricistas compatriotas nuestros, cuyos nombres no cito porque están en la memoria de todos, dirigida á formar una literatura electrotécnica genuinamente española sin limitaciones á la eterna repetición de lo que se dice en el extranjero.

Sólo me resta, señores, pediros me perdonéis por lo que he abusado de vuestra paciencia.

P. Pérez del Pulgar.

La turbina de gas y sus ciclos.(1)

A la turbina de vapor con relación á la máquina oscilante, se la reconoce, sin ningún género de duda, más sencillez de transmisión, menor espacio, y sobre todo, menor peso muerto por caballo hora efectivo.

Por otra parte, al motor de explosión se le reconoce mayor rendimiento y menor consumo para una potencia dada que otro correspondiente de vapor. A este fin, y aunque nos desvía de la cuestión que tratamos, es útil insertar el cuadro que aparece en la obra Les moteurs á combustion interne, de Wheeler, y que revela el estado actual de la competencia entre ambos motores, para potencia de 100 caballos.

    MOTOR
    Rendimiento A. T térmico. Q
    Consumo minimum x caballo-hora.

    Vapor con condensador...
    0,58
    1 kg. hulla.

    > recalentado..
    0,60
    700 g. l.

    Aire caliente.......
    0,17
    1,15 q. cok.

    Gas pobre ............
    0,46
    350 g. antracita.

    Petróleo..
    0,49
    300 g.

    Gasolina.............
    0,52
    250 g.

    Diesel.................
    0,56
    200 g. carbón.

Si el motor de explosión rinde más que la máquina de vapor, y la de vapor rotativa ó turbina, más que la oscilante, justo es reconocer que la de impulsión continua ó sea turbina de gas tiene que rendir más que la de explosiones.

Téngase en cuenta la irregularidad del actual motor de combustión interna, que requiere pesados volantes, ó una complicada disposición de cilindros, y obsérvese que

(1) Comunicación que presentó el capitán de Ingenieros D. Carlos Barutell en la Asociación española para el progreso de las Ciencias y leída en la Sesión celebrada el 17 Junio de 1913.
La Energía eléctrica (1914-04-10 00:00:00), página 1

La Energía Eléctrica.

REVISTA GENERAL DE ELECTRICIDAD Y SUS APLICACIONES

SE PUBLICA LOS DIAS 10 Y 25 DE CADA MES

SUMARIO
Crítica sobre las bases matemáticas de la Electrotecnia, por el P. Pérez del Puigar.—El ferrocarril eléctrico de gran comunicación «Spiez-Brigue» y las nuevas locomotoras de 2.500 caballos de los Ateliers de construcción Oerlikon.—La Comisión Electrotécnica Internacional.—Notas bibliográficas—Crónica é información: Aguas.—Nuevas líneas telefónicas.—Concurso nacional de telegrafía.—Tranvías.—Tranvia de Las Palmas.—Nuevas Sociedades.—La Hidrodinámica del Ebro.—Cambio de domicilio.—La Exposición de Industrias Eléctricas de 1907.—Economía de las instalaciones eléctricas en las fábricas de ladrillos.—Barcelona Tracción Luz y Fuerza.—Memorias de Sociedades.—Disolución de Sociedad.—Traspaso.—Lámparas «Nitro» de 200 y 400 bujías.—Subastas.—Concursos.—Libros y Revistas.—Ofertas y demandas.

Crítica sobre las bases matemáticas de la Electrotecnia.

(CONTINUACIÓN)

Vamos á demostrar ahora que en toda la región del campo en que se verifique esta condición, el flujo es conservativo. Para ello designemos por \( FGH \) el vector cuyo torbellino es \( XYZ \). \( FGH \) viene definido por el sistema
\[
X = \frac{\partial G}{\partial z} - \frac{\partial H}{\partial y}, \quad Y = \frac{\partial H}{\partial x} - \frac{\partial F}{\partial z}, \quad Z = \frac{\partial F}{\partial y} - \frac{\partial G}{\partial x}.
\]
sistema que tiene soluciones á condición de que en toda la región del campo estudiada \( XYZ \) sean funciones continuas y finitas de \( xyz \). Pero derivando con respecto a \( xyz \) y sumando, es evidente que
\[
\frac{\partial X}{\partial x} + \frac{\partial Y}{\partial y} + \frac{\partial Z}{\partial z} = 0.
\]
luego el flujo es conservativo.

Tenemos, pues, que la condición necesaria y suficiente para que exista al mismo tiempo un potencial y un flujo conservativo, es que el vector fuerza sea una función continua y finita del vector punto.

Vamos á tratar de dar á esta condición analítica un sentido físico tangible y accesible á la experiencia.

Para ello designemos por \( Q \) el cociente \( \frac{F}{a} \) de los vectores fuerza y punto. La condición para que \( F = Qa \) sea función continua y finita de \( a \), es que lo sea \( Q \), y \( Q \) es función continua y finita de \( a \) siempre que al variar el módulo y el argumento de \( a \) de una manera conti-
La Energía eléctrica (1914-04-10 00:00:00), página 10

Fig. 35.—Tren en la estación de Mülenen.
La Energía eléctrica (1914-04-10 00:00:00), página 11

Fig. 35.—Tren en la estación de Mülenen.

Fig. 36.—Tren en la estación de Kandersteg.
La Energía eléctrica (1914-04-10 00:00:00), página 22

BOLETIN DE LA Unión Eléctrica Española
Año XI. Madrid 10 de Abril de 1914. Núm. 7.

MINISTERIO DE LA GOBERNACION

Real decreto de Gobernación disponiendo que las tasas para los telegramas que se cursen entre todas las provincias españolas, así como los que se cursen á puntos de la misma provincia, sean las fijadas en la base 16 de la ley sobre Reorganización de los servicios de correos y telégrafos de 16 de Junio de 1909 (Gaceta del 4 de Enero).

A propuesta del Ministro de la Gobernación y de acuerdo con Mi Consejo de Ministros,
Vengo en decretar lo siguiente:

Artículo 1.º Las tasas para los telegramas que cursen entre todas las provincias españolas, así como los que se dirijan á puntos de la misma provincia, serán las fijadas en la base 16 de la ley sobre Reorganización de los servicios de Correos y Telégrafos, aprobada por las Cortes y promulgada en 14 de Junio de 1909, y que dice así:
«Base 16. a) La tasa de todo telegrama para el interior de la Península, islas Baleares, Canarias, interinsulares y posesiones de Africa, será de 10 céntimos de peseta por cada palabra hasta el número de cinco, y cinco céntimos para cada palabra adicional.
b) Los telegramas que se dirijan á los periódicos de todas las clases y agencias de noticias que tengan por objeto su publicación, satisfarán la mitad de la tasa exigida en el artículo precedente.
c) Por todo telegrama, además del precio establecido según tarifa, se exigirá cinco céntimos de peseta, que se harán efectivos en un sello especial móvil de dicho valor y que se fijará en el original del telegrama.
d) Todos los sellos que se fijen en los telegramas serán inutilizados por un trepador, con expresión de la fecha y el nombre de la estación expedidora.
e) La correspondencia telegráfica internacional seguirá, así como la radiotelegráfica, rigiéndose por los Tratados ó Convenios vigentes ó en los que en lo sucesivo se celebren.»
Art. 2.º a) Se establece una clase de telegramas para el interior de España, denominados «de madrugada», que serán cursados después de la una con una rebaja de 50 por 100 de la tarifa general.
b) Se concede el mismo beneficio del 50 por 100 de su tarifa á toda conferencia telegráfica, incluso la de Prensa, solicitada por tener lugar de una á seis.
c) Se percibirá el importe que resulte de la aplicación de las tasas anteriores aumentadas en los céntimos necesarios para obtener un múltiplo de cinco, más los cinco céntimos del sello especial móvil que debe llevar todo telegrama.
d) Los telegramas y las conferencias de Prensa podrán ser depositados con la indicación «de madrugada» en cualquier hora, pero su curso no comenzará hasta la una ó después, si en la línea de que se trate hubiese servicio ordinario para su transmisión, al que en todo caso se dará preferencia.
e) Este servicio «de madrugada» no será distribuido á domicilio hasta el primer reparto, después de las ocho.

Dado en Palacio á dos de Enero de mil novecientos catorce. — ALFONSO.—El Ministro de la Gobernación.—José Sánchez Guerra.
La Energía eléctrica (1914-04-10 00:00:00), página 23

Real orden relativa á tasas telegráficas en el servicio radiotelegráfico (Gaceta del 26 de Marzo de 1914).

Excmo. Sr.: Habiéndose suprimido la tasa de tránsito del cable de Cádiz á las islas Canarias y las de los cables inter-insulares de aquella provincia, en lo que á la correspondencia del régimen interior se refiere por el Real decreto de 2 de Enero próximo pasado, y deseando el Gobierno de S. M. dar el mayor impulso al desarrollo del servicio telegráfico, facilitando las comunicaciones y abaratando las tasas, y no habiendo motivo alguno para que el servicio radiotelegráfico no participe de estas mismas ventajas, que han de influir indudablemente en el aumento del tráfico del régimen interior y repercutir en beneficio del público en general.

S. M. el Rey (q. D. g.) se ha servido disponer:

1.º Que a partir de la fecha de la publicación en la Gaceta de Madrid de esta disposición, quede suprimida la tasa de nueve céntimos por palabra que, en concepto de «tasa de tránsito», por el cable de Cádiz á canarias se venía cobrando en el servicio nacional.

2.º Que la tasación se haga por palabra simple y pura, desapareciendo el mínimo de palabras que se venía considerando en cada radiotelegrama.

3.º Que á partir de igual fecha, se aplique como tasa telegráfica en todo radiotelegrama la de cinco céntimos por cada una de las cinco primeras palabras, y dos y medio céntimos por cada una de las que pasen de cinco.

4.º Que las tasas á que se refiere el párrafo anterior, se reduzcan á la mitad para el servicio de prensa.

De Real orden lo digo á V. E. á los efectos oportunos. Dios guarde á V. E. muchos años. Madrid, 9 de Marzo de 1914.—Sánchez Guerra.—Excmo. Sr. Director general de Correos y Telégrafos.

Real orden disponiendo desmonten sus estaciones en un plazo de quince días cuantos tengan instalaciones radiotelegráficas no autorizadas, sea cualquiera el uso á que se destinen. (Gaceta del 26 de Marzo de 1914).

Ilmo. Sr.: Teniendo conocimiento de haberse establecido en algunos puntos de España, instalaciones radiotelegráficas clandestinas de carácter particular y de aplicación indefinida.

S. M. el Rey (q. D. g.) se ha servido disponer que, sin perjuicio del estudio y reglamentación de estaciones radiotelegráficas particulares, que por su carácter de utilidad pública reconocida pudieran en su día autorizarse, se emplace por la presente Real orden á cuantos tengan instalaciones de radiotelegrafía sin hilos no autorizadas, sea cualquiera el uso á que se destinen, para que las desmonten en un plazo de quince días á contar desde la fecha de publicación de la presente en la Gaceta, pasados los cuales, se procederá á la aplicación del art. 9.º de las Bases y Reglamento para el establecimiento en España del servicio radiotelegráfico.

De Real orden lo digo á V. I. para su cumplimiento y demás efectos. Dios guarde á V. I. muchos años. Madrid, 9 de Marzo de 1914.—Sánchez Guerra.—Ilmo. Sr. Director de Correos y Telégrafos.