La Energía eléctrica (1911-12-25 00:00:00), página 4

Paschen, el cual estableció que la tensión de ruptura, es función de la presión del gas y de la longitud de la chispa. Duplicando, por ejemplo, la presión, y disminuyendo, al mismo tiempo, la distancia explosiva á una mitad, la tensión de ruptura queda invariable. Si disminuimos la presión del aire, disminuye su resistencia eléctrica. Voegel (E. T. Z., 1900, pág. 578) determinó la influencia de la presión sobre la tensión de ruptura, no sólo para el aire, si que también para el oxígeno, hidrógeno y ácido carbónico con tensiones de 70,000 voltios y para presiones de gas de 30 á 160 \( \frac{cm}{m} \) de la columna de mercurio. Hoy día, en instalaciones á muy altas tensiones se emplean aparatos en recipientes con gases comprimidos (aire, oxígeno, etc.), en donde bajo ciertas condiciones, puede obtenerse una gran resistencia dieléctrica.

Esta propiedad corresponde completamente con la hipótesis de la *ionización* por medio de choques de *iones*, puesto que en igual caída de potencial, la diferencia de tensión producida por los *iones* es inversamente proporcional á la densidad del gas. Un ejemplo patente de la descarga en forma de chispa en el aire, nos lo da el pararrayos de cuernos. Cuando en este caso en las partes más próximas de los cuernos la tensión de ruptura ha llegado á su valor, empieza la descarga. El arco va ascendiendo á lo largo de los cuernos, y adquiere algunas veces una longitud mayor antes de extinguirse.

La fig. 4., nos muestra un pararrayos de dicha clase. Este se compone de una punta A, la cual está unida, mediante una gran resistencia R, con el conductor, y separada por un espacio sumamente pequeño del electrodo puesto á tierra. La descarga empieza en la punta A, la cual, como hemos dicho, se halla separada por un pequeño espacio, frente al electrodo puesto á tierra, en el punto en que más próximos se hallan los dos cuernos, por medio de la resistencia R, se mantiene una intensidad tal, que no permite se funda la punta A. El espacio entre las partes inferiores de los cuernos se llena de *iones*, debidos á la electrización y la repartición de la tensión, se hace de tal manera, que á pesar de la mayor distancia de los electrodos, da lugar á una descarga en forma de chispa. En este caso es necesario que la tensión en el conductor baje ó disminuya muy grandemente, para que la descarga se extinga en la punta.

Todo lo dicho, relacionado especialmente con las descargas en forma de arco, se nota particularmente en canalizaciones desnudas aéreas, y sus efectos pueden dar lugar á un aumento de pérdidas por conducción. Estas aumentan muy particularmente cuando el conductor se pone luminoso (efecto llamado Korona) (Arnold-Die Wechselstromtechnik, tomo I, pág. 64), lo cual sucede más fácilmente en hilos de poco diámetro y cortas longitudes.

Como se ha demostrado, la depresión electro-estática es origen de descarga de los conductores cuando la presión electro-estática pasa de 400 á 500 dynas. Esto tiene lugar también, naturalmente, con corriente alterna cuando el valor momentáneo de la presión electro estática pasa de dichos valores. La presión es igual al cuadrado de la intensidad del campo en la superficie del conductor dividida por \( 8\pi \). La intensidad del campo es aproximadamente

\[
f_a = \frac{2Q}{r}
\]

en donde Q significa la carga eléctrica en la unidad de la longitud del hilo; r el radio, y cuando los dos hilos están muy separados el uno del otro (como sucede siempre que se trata de altas tensiones). La carga es \( Q = C \times P \); es, pues, necesario conocer la capacidad de los hilos para