La Energía eléctrica (1911-09-25 00:00:00), página 12

La formación de la chispa tiene por efecto el poner en corto-circuito el secundario del transformador T; de donde resulta, ya que suponemos que este último no posee más que dispersiones despreciables, que todo pasa como si la bobina de selfinducción L se encontraría unida directamente al alternador.

Ahora bien, si llamamos U á la tensión de este último, hemos ya visto que la corriente alterna que se establecerá durante el régimen de funcionamiento sin chispas será igual á \( \frac{U}{R} \) si se encuentra satisfecha la condición de resonancia (1); por el contrario, si la chispa persiste en forma de arco en E, la corriente permanente se reducirá, según la ley de Joubert, á:

\[
\frac{U}{\sqrt{R^2 + 4 \pi^2 f^2 L^2}};
\]

esto es, con mucha aproximación, á

\[
\frac{U}{2 \pi fL}.
\]

puesto que, como ya hemos dicho, la resistencia óhmica es muy pequeña con relación á la reactancia \( 2\pi fL \).

De consiguiente, la puesta en corto circuito del transformador T, tiene ahora por efecto, con el arreglo á resonancia, disminuir en gran manera la intensidad de la corriente absorbida.

De esta manera, arreglándose de modo que la intensidad obtenida en corto-circuito sea demasiado pequeña para que pueda existir corriente permanente en E en forma de arco (se sabe que la existencia de un arco entre electrodos metálicos necesita un cierto mínimo de corriente) tan pronto como la descarga oscilante de C hacia S termina, el corto-circuito se rompe espontáneamente y la carga del condensador recomienza.

No obstante, debe notarse que esta carga no sigue inmediatamente las variaciones supuestas sinusoidales de la tensión U; en efecto, sabemos que todas las modificaciones bruscas de las condiciones de funcionamiento de un sistema en el que se encuentra una capacidad, dan origen al nacimiento de una onda de corriente amortiguada, que se sobrepone á la corriente correspondiente al régimen permanente sin chispas, definido anteriormente.

De lo que se deduce que las curvas de la tensión en los bornes del condensador y de la corriente de carga se presentan, si tomamos por origen de los tiempos el instante en el cual acaba de tener lugar una descarga oscilante, bajo la forma de sinusoides de amplitud creciente con el tiempo, hasta el momento en el que el valor instantáneo de la tensión secundaria del transformador T, adquiere el valor de la tensión explosiva del oscilador E.

Sin insistir más sobre este fenómeno (bien conocido de los radiotelegrafistas con el nombre de rarefacción de la chispa), el cual ha sido objeto de estudios muy completos en Revistas técnicas, tenemos en conclusión que:

1.º El número de chispas por segundo es generalmente inferior al número de alternativas de la corriente producida por el manantial.

Por ejemplo, con corriente monofásica á 50 períodos, el número de chispas por segundo puede no llegar á 10, á pesar de que la tensión de la red presenta 100 máximos por segundo.

2.º La corriente eficaz (esto es, aquella correspondiente á la lectura del amperómetro) es inferior (de un 50 por 100 aproximadamente) á la corriente que existiría si con el mismo montaje y estando los electrodos del oscilador suficientemente separados no se produjeran chispas.

Sea como fuere, el arreglo á resonancia con transformador industrial y bobina de selfinducción intercalada en el circuito primario ha dado excelentes resultados, y en Francia se emplea

(1) Véase la magistral memoria de M. A. Blondel: Sobre el reglaje de los transformadores á resonancia. Journal de Physique, 4.ª serie T. VI, 1908.