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vanados secundarios de estas bobinas de reacción pueden unirse á un voltímetro. Para comprobar las tensiones contra tierra se recomienda el empleo de voltímetros de contacto, que, no sólo indican el contacto con tierra por la desviación de la aguja, sino que cierran también un circuito de señal acústica.

Descargadores á tierra de chorro de agua.

En los descargadores de chorro de agua (fig. 8), la resistencia á tierra está formada por chorros de agua. Según la conductibilidad del agua, se construye el descargador para chorro sencillo, ó bien para dos chorros superpuestos y conectados en cantidad. Un amperímetro indica la intensidad de corriente que pasa por el aparato; ésta se puede regular variando la longitud del chorro. Al ser demasiado cara el agua de las cañerías de la población, ó no tener las condiciones necesarias el agua natural, se empleará agua destilada ó pluvial, que se hará conductora agregándola los productos químicos correspondientes. En este caso será necesario el empleo de una bomba que eleve continuamente el agua.

Los descargadores de chorro de agua, se emplean para tensiones mayores de 5,000 voltios. Estos necesitan, en oposición á las resistencias conectadoras á tierra, un cuidado concienzudo. También podrá producir dificultades en el funcionamiento del aparato, la variación en la conductibilidad del agua; por lo tanto, es preferible en general, el empleo de resistencias á tierra y bobinas de reacción conectadoras á la misma.

Fig. 8.—Descargador de chorro de agua.

FERROCARRIL ELECTRICO

y explotaciones hídro-eléctricas de "El Irati,"

No hace todavía muchos años, constituyóse en Pamplona una poderosa Sociedad para la explotación de uno de los montes más feraces de España. En las estribaciones pirenaicas, colindando con los hermosos valles de Salazar y de Roncal, crecen en dilatado recinto, seculares hayedos y esbeltos pinos, siendo tal la exuberancia de sus frondas vírgenes, que existen parajes no hollados todavía por la planta del hombre. Este es el monte Irati. Brigadas de obreros, abaten en él diariamente buen número de árboles y arbustos, y pasados diez años encuéntranse naturalmente repoblados sus cuarteles. Los troncos cortados por el filo del leñador son arrojados al encauzado río Irati que nace en las frondosidades del monte, siendo, naturalmente, conducidos á las fábricas de la Sociedad. La explotación de este monte ha sido la base para la construcción de un hermoso ferrocarril eléctrico.

De una presa próxima al monte, parte un cauce largo de ocho kilómetros, para terminar en un embalse próximo á la villa de Aoi, del cual parte el tubo abductor á la central, formándose un salto de agua de 56 metros, con un caudal de 3 á 4,000 litros.

La figura 1 indica el agua sobrante que marcha al río por el rebosadero. Consta actualmente la central de tres grupos electrógenos de 500 H. P. con turbinas modernas del tipo Chaad, de
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Suiza, y alternadores Broun Boveri. En dos de los grupos electrógenos se acopla directamente á la turbina, un alternador monofásico destinado á generar corriente para la tracción y un alternador trifásico destinado á producir fluido para alumbrado y fuerza motriz en Pamplona y Aoiz (fig. 2). La figura 3 indica el interior de esta hermosa central, parte de ella en montaje. Los cuadros de distribución son dobles para corriente mono y trifásica. La monofásica generada á la presión de 6.000 voltios se reparte por el hilo aéreo de trabajo del ferrocarril y del tranvía, retornando por los carriles al generador. La corriente trifásica generada á la tensión de 500 voltios es en la misma central elevada á 20.000 voltios en transformadores estáticos, á cuyo voltaje se transmite á las localidades citadas. La central, compuesta de los tres grupos que desarrollan 1.500 H. P., va á ampliarse con un nuevo grupo electrógeno de 500 H. P., reuniéndose en total 2.000 caballos. Todo el material hidro-eléctrico de esta central procede de la casa E. Grasset y Compañía, representante de la Broun Boveri, habiendo realizado la instalación los montadores de la reputada casa madrileña.

TRACCIÓN ELÉCTRICA.—El servicio de tracción se considera como tranvía urbano desde la estación del ferrocarril del Norte en Pamplona hasta Huarte, y como ferrocarril desde Huarte hasta Sanguesa, extremo de la línea. La corriente en la parte ferrocarril, es tomada por el trole á 6.000 voltios, reduciéndose en un transformador dispuesto en el truk de los automotores á 600 voltios, á la cual pasa á los motores monofásicos. En la parte tranvía, la corriente es tomada á 600 voltios, pasando á los electromotores sin entrar en el primario del transformador citado. La vía del ferrocarril es del tipo Vignole, unos 22 kilómetros y la del tranvía Phénix, de 36 kg. En su trazado se encuentran puntos atrevidos para la ingeniería y de panorámico efecto. El llamado «La Foz», de Lumbier, es de los más atractivos. En las escarpadas de la montaña, sobre el deslizar angostoso del río Irati, en el estrecho cauce que antaño, quizás haga miles de años, la presión del agua elevó para dar curso en su declive al torrente, sobre la magma viva de la montaña rocosa, la dinamita ha perforado túneles y dispuesto explanaciones terraplenadas sobre las que se ha montado la vía.

La línea de trabajo describe una catenaria completa con ligeras desviaciones de poste á poste, á fin de que el arco del trole no roce siempre en el mismo punto, realizándose lo mejor posible un gasto igual de la banda de aluminio que recubre la armadura del trole. El hilo de línea del ferrocarril tiene la forma de un ocho achatado con rebordes, de los cuales se suspende sujetándose con una tuerca á los hilos suspensores, á su vez sujetos al cable portador de acero. Su diámetro es de 12 milímetros. El cable portador del hilo de trabajo es de acero, con una resistencia mecánica de 100 kg. por milímetro cuadrado. Ambos hilos, el de suspensión y de trabajo, descansan sobre aisladores triple campana dispuestos en consolas de hierro fijas á los postes de

Fig. 1.—Agua sobrante del canal.
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Teniendo en cuenta el valor de \( v \) en función de la temperatura, se llega á una serie de fórmulas específicas que se expresan como la siguiente para el vapor de agua:

\[
\log p = 17,44 - 386 \log T - \frac{2795}{T}
\]

Los valores referentes á otros gases se encuentran en casi todos los tratados de Termodinámica; por consiguiente, á medida que los fluidos se presentan de modo más accesible, sus variaciones calorimétricas son más empíricas.

CARLOS BARUTELL.

Perfurbaciones producidas en los hilos telegráficos por la tracción eléctrica de corriente monofásica. (1)

Según los datos publicados por el inspector M. E. Mirabelli, en el número del 25 de Agosto de 1909 del Journal Télégraphique, de Berna, respecto á la influencia de la tracción eléctrica en las líneas telegráficas, conviene también señalar las perturbaciones producidas por la tracción eléctrica de la línea Seebach-Wettingen en las instalaciones de corriente débil, especialmente en el telégrafo del camino de hierro; con tanto más motivo, cuanto que en ésta vía se emplea la corriente monofásica de alta tensión, que parece ser la que en el porvenir se ha de aplicar más.

La influencia electrostática considerable de un conductor aéreo, cargado á 15.000 voltios contra la tierra, ha sido ampliamente demostrada en estos ensayos de tracción.

En este artículo nos limitaremos á estudiar la perturbación observada en el servicio telegráfico y los medios adoptados para evitarla.

El hilo de alta tensión (cobre 8 mm.) y el hilo telegráfico (hierro 3 mm.) están instalados paralelamente en una longitud de 20 kilómetros.

Las distancia entre las dos clases de conductores varía de 2,25 á 7,50 metros, pudiendo considerarse como distancia media 4,80 metros.

Aplicando las fórmulas del profesor M. F. Schrottke, se obtiene para la tensión creada en el hilo telegráfico por influencia electrostática, admitiendo el aislamiento perfecto, los valores representados por la curva de la figura 1.

Si se estudia esta curva, se observa y comprueba que la influencia electrostática disminuye primero rápidamente y después con lentitud con la distancia, de suerte que su radio de acción se extiende prácticamente á varios centenares de metros. Por consecuencia del aumento de capacidad producida por los extremos de los cables utilizados para introducción del hilo en las es-

(1) Artículo publicado en el Journal Télégraphique de Berna, 25 de Marzo de 1910, por M. Th. Muller, ingeniero de la Inspección principal de Telégrafos de los caminos de hierro federales, Berna.
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la energía, seccionándola directamente de la caldera sin pasar por el intermedio, hasta hoy preciso, de la producción de la energía eléctrica; es un intermediario que trata de suprimirse en algunos casos; pues, como todo intermediario, parece molesto y costoso, aunque en multitud de ocasiones sea y continúe siendo indispensable.

Oerlikon construye en la actualidad turbinas de vapor desde 5 hasta 500 HP, dentro de los tipos de pequeñas unidades.

Son turbinas de acción proprement dites, como pregonan sus catálogos, con uno ó dos compartimientos de presión y dos ó tres de velocidad por cada uno de presión; es decir, que tienen uno ó dos saltos de presión y dos ó tres saltos de velocidad, cosa parecida á la que conseguiríamos

Fig. 1.a.—Turbina acoplada á una bomba alimentadora de calderas, autoreguladora.

aprovechando (si esto fuese realizable mecánicamente) con una máquina de émbolo los saltos de presión, y con otro aparato la velocidad del vapor de escape, y la suma de ambas fuerzas hubiera resultado más fácil que la que en realidad se obtiene con la expansión que agota las presiones sin transformarlas en velocidades.

Pero la turbina de vapor creada bajo la feliz inspiración de mejorar el rendimiento orgánico, llegando sin movimientos intermedios al movimiento circular y procurando que todas las partes del mecanismo tengan casi temperaturas constantes durante el régimen normal de funcionamiento, han conseguido, quizás sin buscarlo, y hasta quizás huyendo de ello, aproximar las grandes velocidades del vapor de agua (que salta de presiones elevadas á la presión atmosférica) á las velocidades periféricas de los discos de las turbinas, haciendo posible la utilización directa de las velocidades.

No creo que fuera inexacto decir que la mecánica industrial se ha desarrollado entendiéndolas con las presiones de los fluidos, como el agua, el vapor, el petróleo y los hidrocarburos y huyendo de las velocidades, y es que, mientras la característica de la máquina ha sido marchar á 200 vueltas por minuto ó á 300 ó á 400, las velocidades de todos los órganos en movimiento eran tan alejadas de las velocidades propias de los fluidos, desde la presión de trabajo á la presión de escape, que no se pensó en utilizar directamente tales velocidades.
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BOLETIN DE LA Unión Eléctrica Española.

Año VIII.        Madrid 10 de Agosto de 1911.        Núm. 15.

EXPEDICIONES CONTRA REEMBOLSO

Interesa al comercio y á la industria el conocer las reglas para la facturación de expediciones contra reembolso en los transportes de grande y pequeña velocidad. Las principales de estas reglas son las siguientes:

En las expediciones facturadas con reembolso, es indispensable que su importe se exprese con toda claridad en el talón entregado al remitente, á quien se facilitará, además de dicho documento reglamentario, un resguardo especial, en el que consten los nombres del expedidor y del destinatario, el número y fecha de la expedición, y la cantidad á que ascienda el reembolso, á fin de que pueda servirle de justificante para cobrar su importe.

Este último resguardo lo devolverá el remitente á la estación expedidora cuando ésta verifique el pago.

El remitente de toda expedición facturada con reembolso deberá satisfacer en el momento de la facturación el importe del franqueo y expresar en la declaración las señas de su domicilio, y á fin de que la estación expedidora pueda avisarle la fecha desde la cual estará á su disposición el importe del reembolso.

Cuando las estaciones en donde se facturó la expedición y se pidió el reembolso reciban aviso anunciándole su cobro por la estación de llegada, procederán á poner aquella suma á disposición del expedidor.

El pago deberá hacerse dentro de un plazo que no excederá de veinte días, á contar desde la fecha en que el consignatario satisfizo el reembolso, entendiéndose que, una vez transcurrido este plazo, sólo podrá reclamarse como máximo de indemnización el interés legal de la cantidad á que dicho reembolso ascienda.

La percepción que corresponda al ferrocarril y al Tesoro se deducirá del importe del reembolso cuando se haga el abono al remitente de la expedición.

En ningún caso podrá variarse el destino de las expediciones gravadas con reembolso, y únicamente se admitirá la reexpedición al punto de procedencia y consignada á nombre del que figure como remitente, pero descargada de aquel gravamen y mediando al efecto una orden superior.

Ministerio de Hacienda.

Real decreto de 25 de Abril reformando la contribución sobre las utilidades de la riqueza mobiliaria, en cumplimiento de la Ley de 29 de Diciembre de 1910. (Gaceta del 2 de Mayo).

(CONCLUSIÓN)

Art. 23. El acuerdo del Consejo de Ministros fijando el capital por que la compañía haya de tributar se hará constar en Real decreto, que se publicará en la Gaceta de Madrid, y contra el mismo no se dará recurso alguno.

Art. 24. Publicado el Real decreto á que se refiere el artículo anterior, la Dirección general de Contribuciones practicará la liquidación correspondiente, que será notificada al interesado por conducto de la Administración de Contribuciones de la provincia respectiva, si la compañía hubiere presentado las declaraciones á que se refiere el art. 18 en los plazos señalados en el mismo, ó insertándola en la Gaceta de Madrid, en otro caso.
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Pero la turbina de vapor, las aplicaciones eléctricas y las necesidades económicas, han acortado las distancias que separaban las velocidades de los fluidos de las velocidades de los órganos en movimiento, y se aprovecha la presión, y se aprovecha directamente la velocidad, ó se parte la presión (se secciona) y se secciona la velocidad, buscando por tales combinaciones las velocidades convenientes de las máquinas de trabajo.

En las pequeñas turbinas Oerlikon que pretendemos describir, el primer compartimiento, el primer salto, la primera sección, es una sección de presión total, y á la salida la presión cae desde 10 kg. á 1, y, claro es, obtenemos á la salida del compartimiento una velocidad de 833 m. por segundo, ó sea 49.980 metros por minuto, y como la velocidad periférica de un disco de un metro de diámetro y girando á 4.000 vueltas por minuto es de 12.520 m. por minuto, una cuarta parte menos que la del vapor, vemos, por tanto, que son del mismo orden de magnitud.

Resulta, pues, que teóricamente y sin cálculos hemos tanteado la solución de la posibilidad de obtener una turbina con una sección de presión y tres ó cuatro de velocidad, ya que en cada sección de velocidad podemos, con los datos apuntados ligeramente, absorber un tercio (en teoría un cuarto) de velocidad.

Claro es que de la presunción teórica á la realización práctica hay un mundo, y en él se ha movido y ha vencido la casa Oerlikon con gran acierto al conseguir una turbina que no desmerece económicamente de un motor de vapor de igual potencia y con rendimientos muy aceptables.

Debemos significar que en todos estos adelantos mecánicos se oculta siempre, como ocurre con gran frecuencia en todos los éxitos del mundo, el verdadero mérito, el mérito más trascendental, que me atrevo á suponer reside en estas máquinas de grandísimas velocidades en los metales empleados, en la metalurgia, en la química, ¡siempre en la química!

II

La figura 2.ª es el tipo de turbina pequeña Oerlikon, cuyas dimensiones, tomadas de un cuadro que figura en el catálogo especial de la casa, son para una turbina de 50 HP., 50 milímetros en el cuello de la válvula de admisión y 100 milímetros en el tubo de escape.

Con tales dimensiones constantes dentro de cada potencia y variables con ella, se construyen tipos distintos para turbinas de igual potencia, y precisamente las más numerosas son las de 50, 75, 100 y 125 HP.

Cada tipo se caracteriza por su diámetro; hay turbinas de 50 HP. desde el diámetro total 550 milímetros, poco más de medio metro, hasta el diámetro de 1.300 milímetros, y entre éstos otros cinco diámetros. Cada diámetro tiene dos tipos distintos, según el número de revoluciones. Para las turbinas de 50 HP. y diámetro 550 milímetros se emplean las velocidades de 10.000 vueltas y 5.000; las de 1.300 milímetros pueden dar 3.000 vueltas un sub-tipo y 1.250 otro.
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¡Dentro de un metro cúbico cabe una turbina de 50 HP. que da 4.000 vueltas por minuto!, y una de 500 HP. á 1.000 vueltas tiene menos de metro y medio de diámetro y un ancho entre perpendiculares de 1.635 milímetros; es decir, que en metro y medio en cuadro cabe una unidad de 500 HP., que da mil vueltas por minuto.

Es lástima que no tenga el catálogo que estudio nota de pesos de las turbinas; quizás comercialmente sea un dato que no convenga divulgar; pero es posible que, aun gravando el precio de la máquina las patentes y los numerosos gastos efectuados en experimentos y ensayos, su costo total sea incomparable por lo pequeño con una máquina de gran velocidad, ya que ésta tendrá que tener su velocidad por bajo de las 500 vueltas.

No sería ocioso un estudio comparativo entre estas unidades, no sólo desde el punto de vista de los gastos de adquisición, sino también desde el punto de vista de la economía del consumo, que es donde la máquina de vapor de gran velocidad querrá dar la batalla.

La figura 3.ª es un esquema teórico de presiones y velocidades en las tres secciones de una turbina que tiene un primer disco de presión y dos de velocidad, aunque más propiamente podríamos llamar al primero de presión y velocidad, y á los otros dos de velocidad. Sobre la construcción y disposición de los discos y alaves da pocos detalles el catálogo.

Como turbinas de acción, presentan la ventaja del equilibrio longitudinal del eje, no teniendo los cojinetes que sufrir ninguna presión axial. Como entre los discos motores y los alaves directores no hay diferencias de presiones, el juego puede ser de tres milímetros, suprimiéndose uno de los más delicados cometidos de la buena conservación de la turbina y que más influyen en su amortización.

El regulador de precisión de las turbinas Oerlikon, á juzgar por la figura 4.ª del catálogo, nada deja que desear. Se refiere el diagrama á una turbina de 100 HP., y en él se aprecia que cuando la carga es de 0 á 100 HP., es decir, marchando en vacío á la plena carga, la oscilación de velocidades no pasa del 1 por 100 en más ó en menos, dándole la carga en 20 ó 25 segundos. La oscilación de velocidades en la descarga es un poco mayor y duró diez segundos.

No es posible en un catálogo y en un artículo analizar con detalle extremos tan interesantes, y nuestro deseo sería que los técnicos que experimentan un tipo de turbinas nos dieran conocimiento de sus estudios especiales, pues sobre regulación, por ejemplo, cabe preguntar por la influencia que en la regulación tenga dentro de las turbinas de igual potencia el distinto número de revoluciones (no se especifica en el diagrama este extremo), y también sería conveniente explicar cómo se ha cargado y descargado la turbina, es decir, cómo se la ha hecho pasar de 100 HP, á 0 y recíprocamente.

No queremos terminar estos apuntes sin dejar consignados los esquemas de consumo de va-
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por de una turbina de 40 HP. y otra de 100, y sobre los que también caben interesantes estudios.

En cuanto al rendimiento por 100, que es de 41 por 100 para los tipos pequeños, en una tur-

Fig. 4.

bina que dió 4.000 vueltas, en vez de las 4.500 que le eran características, es muy aceptable é inmejorable el de 56 por 100 que alcanzó la unidad de 100 HP.

A este rendimiento se le llama en el catálogo _termodinámico_, sin duda obtenido restando de 100 las _pérdidas orgánicas_ que en la turbina de vapor son muy pequeñas, y las _pérdidas_ originadas por el paso del vapor en los canales directrices entre alaves, y luego en las motoras, rozamientos del vapor, fugas, etc., _pérdidas_ todas realmente _mecánicas_.

El verdadero rendimiento térmico ó rendimiento por diferencias de temperaturas debiera obtenerse como en toda máquina térmica y motora al mismo tiempo, ó sea analizando la caída de temperaturas; pues aun agotadas las velocidades, como parece deducirse del diagrama de la figura 3.ª, la temperatura y la presión de escape deben ser altas en los tipos pequeños y sin condensación.

Esto explica que el consumo de vapor por caballo sea elevado, aunque no mayor que en máquinas de émbolo de igual potencia.

Miraflorcs, 22 Junio 1911.

José G. Benítez.

Diversas formas de la ecuación de los gases permanentes (1)

En el estudio de los gases permanentes, la ecuación general que resume las leyes experimentales de Mariotte y Gay-Lussac-Boyle, es la conocida de _Clapeyron_, \( p \cdot v = RT \) [1], en la cual, y en términos generales,

\[
p = \text{presión del gas en kg.} \times m^2 \\
v = \text{volumen específico ó volumen del kilo.} \\
R = \text{coeficiente específico} = \frac{p_0 V_0}{273} \\
T = \text{temperatura absoluta} = 273 + t^\circ
\]

Aplicados estos datos al aire, aceptan los valores siguientes:

(1) Comunicación presentada á la Sección de Ciencias Físico-Químicas en el III Congreso celebrado en Granada en Junio último por la Asociación Española para el progreso de las ciencias.
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\( p_0 = 10333 \) kg. \( \times m^2 \) (atmósferas)

\( v_0 \) = volumen específico á \( 0^\circ \)
\( 1 \) m³ de aire, á \( 0^\circ \), pesa...... \( 1,293 \) kg.
\( x \) \( \propto \) \( \frac{1}{T} \) á \( 0^\circ \), volumen de \( 1,00 \)
\( x = 0,773 \) m³
\( T = 273 + 0 \)
\[
R = \frac{10333 \times 0,773}{273} = 29,27.
\]

Para el aire, por tanto, la ecuación acepta la forma

\[
p \cdot v = 29,27 \ T.
\] [1']

En el hidrógeno, el valor de \( v \) es el siguiente:

\( 1 \) m³ pesa........... \( 0,089 \) kg.
\( x \) volumen de...... \( 1,00 \)
\[
x = \frac{1}{0,089} = 11,206 \ \text{m}^3,
\]
y, efectuando la sustitución correspondiente, queda la forma

\[
p \cdot v = 425,2 \ T.
\] [1'']

Para otro gas cualquiera se pueden generalizar estas formas.

En efecto,

\[
R = \frac{p'_0 v'_0}{T}
\]
\[
p'_0 = p_0 = 10333 \ \text{kg.} \times m^2.
\]

La densidad de un gas con relación al aire \( = \frac{\text{peso m}^3 \text{ del gas}}{1,293} \).

Luego

\( 1 \) m³ gas pesa........... \( \triangle 1,293 \) kg.
\( x \) \( \propto \) volumen de.. \( 1,00 \)
\[
x = \frac{\triangle 1,293}{1},
\]
y sustituyendo, se obtendrá

\[
R = \frac{10333 \cdot 0,773}{273 \triangle} = 29,23 \triangle^{-1}.
\]

de donde

\[
p \cdot v = 29'23 \cdot \triangle - 1 \cdot T.
\] [2]

Para el hidrógeno, escogido como término de comparación, se deducirá

\[
p \cdot v = 425'2 \ T \cdot \triangle^{-1}
\] [3]

en la cual \( \triangle \), es la densidad del gas, con relación al hidrógeno, para distinguirlo de la \( \Delta \), con respecto al aire.

Esta fórmula es fácil de recordar, por cuanto se puede poner próximamente, como coeficiente, el valor 425, que es la cifra del equivalente mecánico del calor.

* * *

La ley de Avogadro establece la constancia del volumen molecular para todos los gases; es decir, que 2 gramos de hidrógeno ocupan lo mismo que 32 de oxígeno y 18 de vapor de agua. Este volumen es de 22 litros 412. En la fórmula general se puede suponer \( p_0 = 1 \) = una atmósfera, y el valor de \( v_0 \), el citado del volumen molecular igual á 22 412.

En su virtud,

\[
R = \frac{1,22'412}{273} = 0,082,
\]