La Energía eléctrica (1911-09-25 00:00:00), página 11

(la que, como ustedes saben, no produce ninguna pérdida de energía); de manera que, cuando salte la chispa en E, la corriente de corto-circuito sea muy pequeña para que pueda subsistir un arco. Pero la presencia de esta bobina de selfinducción, crea evidentemente una pérdida de tensión importante durante la carga, de tal manera que el valor de esta última se encuentra limitada y podría uno creerse situado en un círculo vicioso.

Afortunadamente pueden aprovecharse, para salir de este atolladero, las propiedades de resonancia de las corrientes alternativas.

Vosotros sabéis que si se intercala á los bornes de un manantial de corriente alterna de frecuencia f, un conjunto compuesto de una bobina de selfinducción de valor L y un condensador de capacidad C, montados en serie, la resistencia aparente, ó impedancia, de este conjunto puede reducirse á su resistencia óhmica (como en corriente continua) si existe la relación

\[
4 \pi^2 f^2 L C = 1.
\]

entre f, C y L.

Las tensiones á los bornes de la bobina de selfinducción y del condensador son entonces sensiblemente iguales entre sí y se encuentran, comparados á la tensión del manantial, en la relación

\[
\frac{2 \pi f L}{R};
\]

siendo R la resistencia óhmica total del conjunto.

Como esta relación es siempre mucho mayor que la unidad y se halla comprendida entre 3 y 10, ellas son en general mucho más elevadas, resultado que parecerá una paradoja para aquellos que no estén familiarizados con el estudio de las corrientes alternativas.

Por otra parte, el transformador T, (fig. 3), no tiene otro objeto que elevar la tensión; y si su dispersión magnética no es muy grande (como sucede siempre con los transformadores industriales), se demuestra con relativa facilidad (1) que todo se pasa como si hubiéramos intercalado en el circuito primario un condensador cuya capacidad fuera igual á la capacidad del condensador C multiplicada por el cuadrado de la relación de transformación a.

Recordemos que la relación de transformación es igual al cociente que resulta de dividir el número de espiras del arrollamiento secundario del transformador por el número de espiras del arrollamiento primario; este cociente es aproximadamente igual para un transformador industrial al de la tensión secundaria por la tensión aplicada al arrollamiento primario.

Si reparamos, en la fig. 3, suficientemente los electrodos del oscilador E, se establecerá, suponiendo satisfecha la relación

\[
4 \pi^2 f^2 L C a^2 = 1.
\]

una corriente alterna permanente correspondiente á las cargas y descargas sucesivas del condensador C; y como, según se desprende de lo dicho anteriormente, esta corriente no está limitada más que por las resistencias óhmicas, las amplitudes alcanzadas por la tensión á los bornes de C son muy grandes, á pesar, y mejor dicho aún, á causa de la presencia de la bobina de selfinducción L.

Si en este momento disminuimos un poco la distancia explosiva del oscilador E, la chispa saltará y el condensador se descargará según el camino de E S; siendo S la bobina del selfinducción sin hierro, constituyendo el primario del transformador que sirve para excitar la antena.

Como se sabe, esta descarga se opera bajo la forma de una corriente oscilatoria amortiguada, cuyo período depende del producto de la capacidad C por el valor de la inductancia S. (Véase el estudio de Delière citado anteriormente.)

(1) Véase, p. e.: J. Bethenod. «Sobre el transformador á resonancia» (L'Éclairage Électrique, tomo. LIII, 1907, núms. 13, 44, 48, 48, 50 y 52.)