La Energía eléctrica (1909-08-10 00:00:00), página 15

tensión excitatriz. Para obtener una diferencia de fase superior á los 80°, el estator está provisto de la disposición patentada D. R. F. Núm. 175.443. Esta disposición es con respecto al campo magnético \( f_1 \) del estator, como el arrollamiento secundario de sus transformadores con respecto á su campo magnético.

El campo \( f_2 \) de este aparato de inducción es, pues, perpendicular al campo \( f_1 \) y \( f \) es el campo resultante

La disposición está calculada de modo que el campo resultante \( f \) se encuentra retardado algo más de 90° con respecto á la tensión excitatriz \( e \).

Para conseguir que el campo magnético \( f \) tenga exactamente una diferencia de fase de 90° con respecto á la tensión excitatriz, se recurre á la pequeña resistencia adicional, constituida por la bobina montada antes del arrollamiento de los imanes en derivación.

En la figura de la derecha \( r \) indica la resistencia óhmica de la bobina del imán en derivación, \( wL \) la resistencia de la autoinducción, de modo que

\[
\sqrt{r^2 + w^2 L^2}
\]

será la resistencia aparente del imán en derivación.

Intercalémonos ahora en el circuito una resistencia adicional \( r \), de modo que \( r + p \) represente la resistencia óhmica del circuito en derivación.

Toda vez que su resistencia es por sí misma muy elevada, el término \( w^2 L^2 \) predomina bajo el signo de la raíz y en consecuencia la intensidad de corriente casi no cambia, como también la expresión:

\[
\sqrt{r^2 + w^2 + L^2}
\]

queda casi invariable en magnitud, aun cuando la autoinducción dependa \( L \) de la intensidad de la corriente.

En el diagrama, hemos, en efecto, admitido que \( L \) permanece casi constante.

El diagrama permite apreciar, además, á primera vista que el ángulo \( \infty \), que es precisamente el ángulo de retardo del campo voltimétrico con respecto á la tensión excitatriz, después de la inserción en el circuito de la bobina \( q \) es menor que 80°; y puesto que el campo \( f_2 \) producido por la disposición de inducción, es perpendicular al campo \( f_1 \) ambos engendran un campo \( f_n \) que será el campo magnético resultante de todo el circuito voltimétrico.

Modificando convenientemente la pequeña resistencia \( p \), es posible obtener un avance del campo \( f_1 \) sobre el campo \( f_1 \) tal, que el campo \( f_n \) va precisamente perpendicular á la tensión excitatriz, como precisamente se ha considerado en el diagrama. Hasta ahora hemos supuesto siempre que entre la intensidad de corriente I del arrollamiento en serie, y su campo F no existía ninguna diferencia de fase con respecto á la tensión E.

Cuando, por el contrario, existe entre ellos una diferencia ó separación de fase de \( \varphi^\circ \), obtendremos para el arrollamiento en serie la posición y la magnitud \( I_1 \) y para su campo \( F_1 \).

Los dos campos \( f_n \) y \( F_1 \) desarrollan, como es sabido, uno sobre el otro, un par igual al producto de los dos campos y del uno \( \varphi \) del ángulo por ellos comprendido, \( F_{1n} \times \operatorname{sen} \varphi (90^\circ - \varphi) \), ó bien igual á \( F_{1n} \times \cos \varphi \).

Si, como sucede, \( F_1 \) es proporcional á \( I_1 \) y \( I_n \) proporcional á E, el par del contador será proporcional á