La Energía eléctrica (1909-11-25 00:00:00), página 5

de 110 milímetros en el condensador, las válvulas 2 no se abren más que durante menos de la segunda mitad de la carrera descendente del émbolo, y que las válvulas 1 no empiezan á levantarse hasta que el émbolo ha recorrido la primera décima de la carrera ascendente. Completa el descubrimiento con la explicación siguiente: El agua contenida en los espacios muertos se encuentra bastante emulsionada de aire, aire que tiene que atravesar la capa de agua que recubre las válvulas, y que lo hace formando glóbulos que al principio quedan aprisionados en el agua. Durante la compresión, estos glóbulos disminuyen de volumen y se hacen muy pequeños, y la viscosidad del agua detiene su desprendimiento, tanto más cuanto más prolongada es la compresión. El aire de estos glóbulos es el que se desprende en la carrera siguiente del émbolo, y causa en los diagramas verdaderas curvas de expansión. En el ejemplo que sirvió de operación á Leblanc, si se hubiera querido obtener el vacío teórico correspondiente á la temperatura del agua de salida, el espacio muerto bajo el émbolo hubiera sido cuatro veces mayor, sin contar que en esta clase de bombas, para levantar las válvulas de aspiración hace falta por lo menos una diferencia de presión de 10 milímetros de mercurio.

Parecidos fenómenos ocurren en la bomba Edwards, que sin embargo carece de válvulas de aspiración, y en general en todas las bombas denominadas de vacío húmedo, porque extraen de los condensadores el aire, el vapor y el agua á la vez.

Pero la temperatura en un condensador no es uniforme, porque el agua de condensación se calienta á medida que el vapor se condensa. Los fluidos se distribuyen de manera que la presión sea la misma en todos los puntos, y es claro que el aire se acumula en la parte más fría, y allí es donde conviene aspirarlo si se desea obtener el vacío teórico.

En efecto, si V es el volumen de aire á la presión atmosférica que hay que extraer por segundo; v, el volumen engendrado por la bomba de aire, también por segundo; p, la presión total uniforme en el condensador; b, la tensión de vapor correspondiente á la mayor temperatura del condensador; b', la tensión de vapor correspondiente á la menor temperatura del condensador, tendremos:

\[
p = b_1 + \frac{V}{v}
\]

Si se aspira el aire en el punto más caliente para obtener el vacío teórico, hay que hacer \( p = b \), es decir \( \frac{V}{v} = 0 \), ó sea \( v = \) al infinito.

En cambio, si la bomba toma el aire en el punto más frío del condensador

\[
p = b + \frac{V}{v},
\]

y como

\[
p = b
\]

\[
b_1 = b + \frac{V}{v},
\]

de donde

\[
v = \frac{V}{b_1 - b},
\]

es decir, que el volumen engendrado por la bomba de aire podrá ser tanto menor cuanto mayor sea la diferencia de temperatura de entrada y salida del agua de condensación.

Si conviene extraer el aire en el punto más frío, con el agua sucede todo lo contrario: conviene aspirarla en el punto más caliente, es decir, que convendría proveer el condensador de dos bombas, apropiadas cada una á la densidad del fluido que han de extraer. En este sentido se han creado las bombas denominadas de vacío seco, que no extraen más que agua y vapor, y que tienen generalmente una distribución de corredera ó de válvulas, semejante á la de una máquina de vapor. En estas bombas se pueden disminuir los efectos de los espacios muertos, poniéndolas en cascada ó por el artificio siguiente: En cuanto se ha cerrado la aspiración de un lado, y antes de abrirla por el otro lado del émbolo, la distribución pone en comunicación durante un instante las dos partes del cilindro separadas por el émbolo, y