La Energía eléctrica (1910-09-25 00:00:00), página 2

Luego si pretendemos que el vapor, después de su plena expansión, tenga pocos grados, es preciso que su presión sea inferior á la atmosférica para la cual el vapor saturado se encuentra á 100° C.

Por tanto, si la temperatura del escape ha de ser de 40° C, la presión del medio en que se realice ha de ser 54,9 mm. de mercurio, en vez de los 102 y 736, respectivamente, si la condensación se verifica en el aire libre.

El condensador es un medio térmico de temperatura y presión menor que la atmosférica.

Hay que tener en cuenta, en todo el proceso del fenómeno, lo que ocurre en una máquina ordinaria que no posee medios de condensación. En ellas se verifica el escape á la presión atmosférica; el condensador aire, á pesar de no encontrarse á temperaturas de más de 40° C, su presión impediría el escape si éste no se efectuara á mayor presión. Por consiguiente, no sólo hay que tener en cuenta la temperatura sino la presión, y, en definitiva, esta última más que la primera, para la marcha industrial del aparato.

Por bien acabado que esté un condensador, siempre hay entradas de aire inevitables por las juntas

Fig. 1.a

Fig. 2.a

aparte de las incorporadas por el agua de inyección. Si el condensador se encuentra á 45° C, la tensión del vapor no debe ser inferior á 71,4 mm. de mercurio; si la del aire es 0,20 atmósferas, ó sean 152 milímetros, la contrapresión suma será 223,4 mm., á la que corresponde una temperatura de salida de 60° C.

Dicho esto, recordemos el diagrama entrópico de la máquina ideal de vapor (figs. 1.a y 2.a); en sus líneas señalamos los periodos á que corresponden. Se constituye idealmente la máquina teórica de dos líneas isotérmicas y dos adiabáticas. Acoplada la caldera con la máquina, en A tenemos el volumen del líquido á T₁ con p, y su volumen inicial. Abierta la válvula de admisión, y ante una agregación de calor se efectúa el tránsito, una vaporización que lleva al fluido al estado de vapor á T₁, p₁ y v₁. Esto sucede porque la vaporización se realiza siempre á una temperatura constante. El incremento de volumen acarrea una disminución de presión; pero como existe contacto con la fuente, ésta facilita el equivalente del trabajo realizado y permanecen constantes, el calor interno, la temperatura y la presión.

En B y hasta C se realiza la expansión adiabática, desde T₁, v₁ y p₁ hasta T₂, v₂ y p₂. CD corresponde al contacto con el condensador; el vapor en C₂ cede las calorías correspondientes al calor de vaporización á T₂ grados absolutos.

Al llegar á D, se separa la teoría de la máquina ordinaria de la ideal de Carnot, para acercarse más al ciclo práctico que es el realizado en último término. Se separa del de Carnot, porque en el punto D debía recuperar el fluido el volumen v' y, mediante la compresión, debía alcanzarse, con ese volumen, la temperatura T₁; en esta hipótesis no sucede así; se llega á la completa condensación del kilogramo de agua á T₂, y mediante una inyección en la caldera se efectúa, se supone efectuada la transformación que se indica por la línea de volumen constante, en la cual se eleva el agua desde T₂ á T₁.

En esto que acabamos de indicar estriba la diferencia que también existe con la máquina real y ordinaria, pues en ella se inyecta el agua á presión constante, sin acusarse incremento de presión. En la máquina real, se parte de la hipótesis que en el momento de la apertura de la admisión. 1.º: Se produce la vaporización instantánea. 2.º: Cada elemento de vapor roba calor al que le sigue, y el último á la caldera; y 3.º, la inyección simultánea, instantánea permite sostener la permanencia del régimen de marcha.

El diagrama entrópico (fig. 1.a) acusa perfectamente todo el tránsito de unos á otros estados. AB