La Energía eléctrica (1909-09-10 00:00:00), página 7

en cuya fórmula B es una constante que depende de la naturaleza del lubricante, naturaleza de la carga y factor de seguridad que se desee.

Estas fórmulas están deducidas de los análisis de Unwin y de Thurston en el problema del calentamiento de los cojinetes.

Tomando P en kilogramos, p en kilogramos por cm², W en kilogra-centímetros por minuto, N en revoluciones por minuto, H en kilogra-centímetros por cm² de área y d y l en centímetros, podemos admitir, para una carga continua, que p sea igual á 0,02 y H (como en la experiencia de Lascher) igual á:

\[
\frac{(t' + 31)^2}{3200} \times 13,83 \text{ kg.}
\]

Admitiendo \( t' = 200 - 60 = 140 \) grados Fahr., será:

\[
\frac{(t' + 31)^2}{3200} \times 13,83 = 124,6 \text{ kg. cm. por segundo} = 7476 \text{ kg. por minuto}
\]

y por tanto

\[
\beta = \frac{H}{\mu \pi} = \frac{7476}{0,02 \pi} = 117452.
\]

Esto debe aplicarse á cojinetes bajo presión continua en un ambiente de aire en reposo.

Si tenemos un cojinete sometido á presiones variables, aunque no se puede corregir una lubricación de película completa, sin embargo, el cambio de presión, como ya indicamos, es favorable al mantenimiento de una lubricación de película incompleta de aceite y disminuyendo \( \mu \), es factible conseguir un valor más elevado de \( \beta \). Además, el punto de máxima presión y por consiguiente el de desarrollo de calor latente máximo varía, y de aquí que pueda igualarse más fácilmente la distribución de calor sobre la superficie del cojinete. Si además de la variación de carga sobre el cojinete, está éste en movimiento, como sucede al cojinete de la articulación de la biela con la manivela, entonces aumentará la capacidad de radiación (véase la figura 7.a y las ecuaciones 4, 5 y 6) teniendo que hacer uso de los valores elevados de \( \beta \) para estos cojinetes. Los valores de \( \beta \) determinados por Unwin pueden verse en la tabla 4.a.

Para los árboles de cigüeñal, B parece bajo, pero hay que tener en cuenta que en aquéllos la carga es sólo parcialmente eliminada en cada revolución, conviniendo para ello los cojinetes largos y muy rígidos.

En el caso de los cojinetes de apoyo de las largas transmisiones, es muy corriente hacer l tres ó cuatro veces el diámetro, con lo cual se consigue evitar el calentamiento si el aceite se suministra con regularidad.

En la expresión \( l = \frac{PN}{\beta} \) podemos poner \( P = pdl \) y tendremos

\[
l = \frac{pdN}{\beta},
\]

ó sea

\[
\beta = pdN.
\]

El método acabado de explicar para los cálculos no acaba de ser totalmente satisfactorio, como demuestran la tabla de Kingsbury y las experiencias que se indicaron, en esta clase de lubricación, en la cual el efecto del cuerpo del aceite llega á ser muy marcado y hay una tendencia al decrecimiento de \( \mu \) cuando la velocidad aumenta. En la fórmula 8.a esto significaría que como se aumentase la velocidad de rozamiento (que es proporcional á \( JN \)) aumentaría el trabajo gastado en el mismo y disminuiría por disminución de \( \mu \) y esto tendería á hacer el calentamiento dependiente solamente de la presión del cojinete.

Esta tendencia aparece plenamente demostrada en casos como el de la articulación de la biela con la manivela, en el cual la ventilación es muy grande. En una Memoria del profesor Barr sobre «Proporciones corrientes en la construcción de máquinas», encontramos que en la práctica se emplea, para el caso que nos ocupa, la siguiente fórmula:

\[
\text{Longitud de la articulación de la biela} = \frac{C \times HP}{\text{curso del émbolo}} + B,
\]

en la que B y C son constantes, mientras que por las consideraciones anteriormente apuntadas, se tendría simplemente:

\[
\text{Longitud de la articulación de la biela} = \frac{C \times HP}{\text{curso del émbolo}}.
\]