La Energía eléctrica (1907-08-10 00:00:00), página 10

hay que tener en cuenta el coeficiente de dispersión, que es la relación entre el flujo total y el flujo útil, de manera que representándolo por \( \delta \) se tiene:

\[
\delta = \frac{N'}{N}
\]

siendo N' y N los flujos total y útil. Este coeficiente de dispersión \( \delta \) es variable de una máquina á otra, puesto que depende de la forma del circuito magnético, y aun para una misma máquina varía con la corriente de excitación. Según esto, el flujo total que la máquina ha de producir, será el producto de flujo útil por el coeficiente de dispersión, es decir, que

\[
N' = \delta \times N
\]

Secciones del circuito magnético.—Las inducciones admitidas en los distintos materiales que el flujo debe atravesar, se fijan entre 5.000 y 8.000 para la fundición, y entre 10.000 y 17.000 para el hierro forjado y el acero.

Si las inducciones se toman pequeñas, nos resultarán grandes secciones, pero pocos amperio-vueltas para la excitación. En cambio, si las inducciones se fuerzan, resultará una máquina pequeña y ligera, pero con fuerte excitación.

Según los fines á que la máquina se destine, se optará por uno u otro extremo.

Una vez fijadas las inducciones en la pieza polar, núcleo y culata, se determinan las secciones respectivas por la fórmula

\[
S = \frac{N'}{\beta}
\]

Fig. 1.a. Siendo N' el flujo total y B la inducción adoptada.

Forma del núcleo de los inductores.—La forma del núcleo de los inductores debe acercarse cuanto sea posible á la circular, porque así, á igualdad de área, tendremos un perímetro mínimo, economizando conductor al vestir el carrete. Si la forma circular no es posible, se adopta la de un rectángulo, terminado de dos semicírculos, con la condición de que el máximo largo y ancho del núcleo se diferencien del largo y ancho de la pieza polar, en una constante s que será el grueso del carrete.

Si a y b son las dos dimensiones del rectángulo de la pieza polar (fig. 1.a).

Determinaremos las dimensiones del núcleo para que su sección sea la S1, calculada, con las condiciones \( a - a = 2z < b - y - x = 2s \frac{\pi a^2}{4} + ay = S1 \), de donde se deducen los valores

\[
x = 2 \frac{\sqrt{(b - a)2 + \pi S1 + a - b}}{\pi}, \quad y = b - a, \quad z = \frac{a - x}{2}
\]

A la culata se le da un largo axial que recubra bien los carretes vestidos, y su ancho radial se fija conociendo la sección, que debe dejar pasar la mitad del flujo total N'.

Longitud de los núcleos.—Para determinar la longitud de los núcleos de los inductores, no hay regla ninguna. Se fijan arbitrariamente por comparación con las máquinas ya construidas. Estas dimensiones y las de la culata, podrán corregirse cuando tengamos calculado el carrete.

Reluctancia del circuito magnético.—Con las dimensiones escogidas, puede ya dibujarse exactamente el armazón de la máquina, y, sobre este dibujo, mediremos exactamente la trayectoria de las líneas de fuerza en cada una de las piezas polares que forman el circuito magnético.

Conocida la sección, la longitud y la materia de las distintas piezas, quedará conocida la reluctancia.

Amperio-vueltas de excitación.—El número de amperio-vueltas, necesario para producir el flujo de excitación, puede calcularse aplicando la segunda ley de Kirchhoff al circuito magnético compuesto mediante la fórmula conocida,

\[
(mv)_x = 0.8 \frac{Bl}{\mu}
\]

Generalmente se hallan en los formularios, calculados los números de amperio-vueltas por centímetro de longitud, para una inducción dada en los diversos materiales que forman el circuito magnético de una dinamo.

Amperio-vueltas de reacción.—Además de sostener el flujo inductor en el circuito, es preciso anular el