La Energía eléctrica (1908-08-10 00:00:00), página 8

Ante este dilema decidí elegir tema con sujeción á este último criterio, y al hacerlo así no veáis en mí arrogancia alguna y si tan sólo un mayor grado de ineptitud que me reconozco para poder tratar con acierto el tema iniciado en primer término, pues aunque parezca contraproducente, es innegable que á medida que aumenta la importancia de un hecho, es más difícil todo estudio crítico que pueda ser conducente á demostrar aquella superioridad, y así en efecto acontece en la industria de transportes de energía eléctrica, pues si á raíz de la Exposición de París de 1880 eran posibles estudios comparativos con los transportes teledinámicos, aire comprimido, hidráulicos, etc., no tué ya posible proseguir por este camino después de la Exposición de Fráncfort de 1895, en que el éxito más sorprendente corona los esfuerzos realizados para el establecimiento de la línea Lauffen Fráncfort, 75 kilómetros, 15.000 voltios. A partir de aquella fecha memorable, la energía eléctrica es la única que impera en la industria de los transportes de fuerza, pasando rápidamente del periodo de ensayo á las más importantes aplicaciones prácticas. Los resultados obtenidos en estas últimas, corroboran los auspicios que en aquel entonces se concibieron, y en la actualidad miramos ya con relativo desdén instalaciones en las cuales los caballos transportados se cuentan por millares, aun cuando lo sean á través de centenares de kilómetros (266 en Siracusa) y se utilicen en los mismos como normales, voltajes de 60.000 voltios.

El estudio de las corrientes alternas es, en realidad, complicado, para interpretar los fenómenos á que da lugar y formar juicio exacto de los mismos, es requerida sólida base científica, pero afortunadamente tenemos á nuestra disposición métodos gráficos que son más que suficientes en la práctica industrial para calcular las líneas de transporte de energía eléctrica.

Contribuir á divulgar estos procedimientos es el objetivo que persigo y á cual efecto subdividiré este estudio en tres capítulos correspondientes respectivamente:

I. Canalizaciones trifásicas, montaje en triángulo.
II. montaje en estrella.
III. bifásicas.

I

MONTAJE EN TRIÁNGULO

A) Cargas no inductivas, desequilibradas.—Supongamos se trate de una canalización destinada á transportar la energía trifásica de un generador acoplado en triángulo, á un receptor constituido por tres resistencias óhmicas igualmente acopladas en triángulo.

Sean:

M N, N P y PM, las tres secciones del generador.
m n, n p y p m, las tres secciones del receptor.
r₁, r₂, r₃, las resistencias óhmicas de las secciones.
R, la resistencia óhmica de cada uno de los conductores que forman la línea.
i₁', i₂', i₃', las intensidades instantáneas de las corrientes en los conductores.
i₁, i₂, i₃, las intensidades instantáneas en las secciones del receptor.
e₁, e₂, e₃, las tensiones instantáneas en bornas del generador.
e₁', e₂', e₃', las tensiones instantáneas en bornas del receptor.

Las tensiones instantáneas en las secciones del generador, vendrán determinadas por las ecuaciones

\[
e₁ = E \sen ut \\
e₂ = E \sen \left( ut - \frac{2\pi}{3} \right) \\
e₃ = E \sen \left( ut - \frac{4\pi}{3} \right)
\]

en las cuales E representa el valor máximo de la tensión en el origen.

Sumando estas ecuaciones miembro á miembro, se obtiene, según es fácil deducir, recurriendo al procedimiento gráfico

\[
e₁ + e₂ + e₃ = 0 \tag{1}
\]

Aplicando el primer lema de Kirchhoff á los vértices m, n, p (fig. 1.a), obtenemos las siguientes ecuaciones:

\[
i₁' = i₁ - i₃ ; \quad i₂' = i₂ - i₁ ; \quad i₃' = i₃ - i₂ \tag{2}
\]