La Energía eléctrica (1908-02-10 00:00:00), página 2

se determina fácilmente, buscando la variación que experimenta el flujo magnético que circula al través del plano determinado por el hilo y el centro O en las dos posiciones O 1 y O 1' consideradas. El flujo \( \Phi \) que, saliendo de cada polo Norte, circula por él entre hierro, se bifurca ó deriva en dos mitades que circulan en direcciones contrarias por el interior de la armadura del inducido: el flujo que atraviesará de izquierda á derecha al plano aa en su posición inicial será \( \frac{1}{2} \Phi \), y como el que circula de derecha á izquierda, al través del mismo plano en su posición ae final vale también \( \frac{1}{2} \Phi \), resulta que la variación total será

\[
\frac{1}{2} \Phi - \left( -\frac{1}{2} \Phi \right) = \Phi .
\]

Ahora bien; si la dinamo da \( n \) revoluciones por \( 1'' \), el tiempo empleado en dar una vuelta será \( \frac{1}{n} \)

y el que tardará en describir el ángulo polar valdrá \( \frac{1}{2pn} \): por consiguiente, la fuerza electromotriz \( e \) desarrollada en el hilo, ó sea (ley de Maxwell) la variación que, en cada \( 1'' \) de tiempo, experimenta el dicho flujo, se elevará á

\[
e = \frac{\Phi}{2pn} = 2pn \Phi \ c.g.s = 2pn \Phi . 10^{-8} \text{ voltios}.
\]

Si consideramos ahora el conjunto de los \( \frac{N}{2p} \) hilos de cada una de las secciones en que, desde el punto de vista de la inducción que experimentan, queda dividido el inducido, y determinamos la fuerza electromotriz total, ó lo que es lo mismo, el valor de la suma de las fuerzas electromotrices en ellos desarrolladas mientras el cilindro gira del ángulo \( aob = \beta \), fácilmente se observa que la suma de los flujos cortados por los reiterados hilos es \( \Phi \), y como el tiempo empleado en describir el ángulo \( \beta \), ó sea en dar \( \frac{1}{N} \) ava parte de revolución es \( \frac{1}{nN} \), el valor \( E_s \) de la fuerza electromotriz total, desarrollada en cada una de las secciones, será igual á

\[
E_s = \frac{\Phi}{nN} = nN \Phi \ c.g.s = nN \Phi . 10^{-8} \text{ voltios}.
\]

Multiplicando y dividiendo esta expresión por el número \( 2p \) de polos, resulta

\[
E_s = \frac{N}{2p} \times 2pn \Phi = \frac{N}{2p} \times e
\]

así pues:

la suma de las fuerzas electromotrices de los hilos de cada sección es igual al producto del número de ellos por el valor medio de la fuerza electromotriz desarrollada en uno cualquiera de los mismos.

Supongamos ahora, más adelante se verán los procedimientos diversos que puedan emplearse para lograrlo, que las uniones de los N hilos contenidos en cada una de las series mencionadas, están dispuestas de manera que puedan sumarse las fuerzas electromotrices en ellos desarrolladas. La fuerza electromotriz que resultará en los terminales ó extremos de cada sección, según acaba de demostrarse, será igual á

\[
E_r = nN \Phi \ c.g.s
\]

y la corriente por ella engendrada valdrá

\[
i = \frac{1}{R} E_r \ c.g.s.
\]

Aplicando la regla mnemónica del doctor H. Fleming, fácilmente se observa que las corrientes adyacentes circulan en sentidos opuestos, y como en todos los grupos la fuerza electromotriz tiene que adquirir la misma elevación, dichas corrientes se destruirían dos á dos anulando por completo la energía de la dinamo.

Este inconveniente queda evitado dando salida á las reiteradas corrientes adyacentes, mediante la