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La Energía eléctrica (1908-10-10 00:00:00), página 11

y en su virtud, si elegimos cual se hizo en el montaje en triángulo, un punto cualquiera O, emplazado en el interior del triángulo A B C (fig. 20) y lo unimos por medio de rectas, con los vértices del mismo y también con el punto O, la ecuación 29 quedará satisfecha siempre y cuando se verifique

\[
AO' = aE'_1 \\
BO' = bE'_2 \\
CO' = cE'_3 \\
OO' = R_{o't}
\]

2.º Que de conformidad á cuanto ha sido indicado en el capítulo I, para que el problema deje de ser indeterminado, precisa satisfaga al propio tiempo, á una segunda ecuación que continuaremos llamando de condición y que no es otra que la (23), según la cual

\[
e'_1 + e'_2 + e'_3 = \left(3 + \frac{R}{R_0}\right)u,
\]

y para que esto tenga lugar, es preciso y suficiente que el mentado punto O' reúna la condición de ser el de aplicación de la resultante de cuatro fuerzas respectivamente iguales á

\[
\frac{1}{a}, \quad \frac{1}{b}, \quad \frac{1}{c} \quad \text{y} \quad \left(3 + \frac{R}{R_0}\right)
\]

ejerciendo su acción las tres primeras en los puntos A, B, C, vértices del triángulo equilátero y actuando, por lo tanto, sobre brazos de palanca, respectivamente iguales á \(aE'_1\), \(bE'_2\), \(cE'_3\), mientras que la última de sentido contrario al de los anteriores, estará aplicada en el punto O y actuará con un brazo de palanca \(u = R, i_0\). Dedúcese, pues, de lo expuesto, que la resolución de este problema continúa dependiendo, al igual que acontecía en el montaje en triángulo, de la determinación del punto de aplicación de la resultante de varias fuerzas paralelas, no existiendo entre ambos procedimientos otras variantes que las inherentes al número de fuerzas y magnitud de ellas.

El actuar una de las mentadas fuerzas en sentido contrario de las restantes, puede introducir alguna pequeña confusión en el procedimiento que se describe, pero es de advertir que aun este inconveniente bien insignificante por cierto, desaparece por completo utilizando en substitución de las ecuaciones á que venimos refiriéndonos, los grupos (30) y (31) los cuales permiten afirmar que:

\[
e_1 - e_2 \text{ equilibra } ar_1i_1 - br_2i_2 - R_{o't} + R_{o't_0} \\
e_2 - e_3 \text{ ; } br_2i_2 - cr_3i_3 - R_{o't_0} + R_{o't_0'} \\
e_3 - e_1 \text{ ; } cr_3i_3 - ar_1i_1 \quad R_{o't_0'} + R_{o't_0}
\]

y que asimismo ha de verificarse

\[
i_1 + i_2 + i_3 + i_4 = 0
\]

con lo cual, y haciendo aplicación de estas fórmulas, queda también reducido este caso al de fuerzas paralelas obrantes todas en el mismo sentido.

F. Campderá Sala,
Ingeniero industrial.

(Continuará.)
La Energía eléctrica (1908-10-10 00:00:00), página 3

En los engranajes interiores se observa (fig. 6) que la altura \( a^{100} \) de diente se toma sobre el otro lado del punto F.

En las cremalleras y tornillos sin fin, el círculo primitivo cuyo radio es infinitamente largo, llega á ser una línea recta. Teóricamente entonces, el rodillo C deberá ser llevado sobre una línea recta cuya distancia del punto extremo del lápiz oscilante sería \( a^{100} \) y distaría \( E^{100} \) del centro O de la generatriz, sobre cuya línea rodaría el rodillo B. Puesto que, una regla en esta posición interceptaría el retorno del papel trazado alrededor de B, hay que moverlo convenientemente á una posición paralela á la izquierda; esto se consigue fácilmente con la escuadra en T adoptada al instrumento como se ve en la figura 7. En la pierna del compás se fija á presión un muñón semicilíndrico, el cual desliza fácilmente en ambos sentidos; de este modo el rodillo C marcha sobre los puntos marcados e é y de dicha figura.

Con este instrumento se pueden efectuar los trazados, no solamente de los desarrollos de las curvas de los dientes para ruedas sencillas, sino que también permite la construcción de los perfiles de series completas de ruedas dentadas, puesto que teóricamente describe las envolventes de una manera exacta.

Como es sabido, los perfiles de los dientes de las ruedas cuyos círculos primitivos son \( R_1 \) y R (fig. 8), se obtienen tomando una línea recta ab que pasa por S y un ángulo, el que se desea (generalmente 75 grados) con la línea AB; además, trazando dos líneas Bb y Aa perpendiculares á ab y los círculos tangentes en a y en b con los centros A y B y enrollando la línea ab primero sobre el círculo r y después sobre el círculo \( r_1 \) las curvas (envolventes) son los perfiles correspondientes de los dientes.

Estas envolventes se hacen con mucha prontitud y exactamente geométricas con ayuda del instrumento, conforme demostramos por las siguientes consideraciones:

En efecto; tenemos en A (fig. 9), como antes, el centro fijo de la pierna del compás, C el rodillo y B el punto sobre el cual se establece el papel. Con el giro alrededor de A el círculo \( R_1 \) del papel, rueda sobre el círculo R supuesto fijo en el tablero del dibujo. Si se fija un lápiz en F sobre la circunferencia de radio R, en conexión con el centro A y con el círculo R, dibujará sobre el papel una epícicloide que es determinada por rodamiento del círculo \( R_1 \) sobre el círculo R, y si el rodillo C se coloca más lejos del punto B, se obtendrán hipocicloides.

Si el rodillo se conduce en línea recta hacia adelante, se puede trazar una línea recta también, fuera del círculo R, viéndose el instrumento á convertirse en una regla guía auxiliar como en la figura 7. Tenemos solamente que trazar la distancia BC, el radio del círculo base envolvente (generalmente \( R = R_1 \) sen 75 grados) y guiar el rodillo C en línea recta.

La construcción práctica de los dientes de envolvente de círculo por medio del instrumento descrito es como sigue: Se desarrolla primero la curva de dientes de un círculo primitivo. Si el radio del circu-
La Energía eléctrica (1908-10-10 00:00:00), página 9

OM, ON y OP, las tres secciones del generador.
O'm, O'n y O'p, las tres secciones del receptor.
r₁, r₂, r₃, las resistencias ohmicas de las secciones receptoras.
R, la resistencia ohmica de cada uno de los tres conductores Mm, Nn, Pp
R₀, la resistencia ohmica del conductor O, O' que une los centros de las dos estrellas.
i₁, i₂, i₃, las intensidades instantáneas de las corrientes en los conductores y en las secciones generadoras y receptoras.
i₀, la intensidad instantánea en el conductor O O' llamado neutro ó compensador.
e₁, e₂, e₃, las tensiones instantáneas entre bornas del generador y el punto O, centro de la estrella.
e'₁, e'₂, e'₃, las tensiones instantáneas entre bornas del receptor y centro O' de la estrella.
Las tensiones instantáneas en las secciones del generador, vendrán determinadas por las ecuaciones

\[
e₁ = E \text{ sen } wt,
\]
\[
e₂ = E \text{ sen } \left( wt - \frac{2\pi}{3} \right)
\]
\[
e₃ = E \text{ sen } \left( wt - \frac{4\pi}{3} \right)
\]

en las cuales E continuará representando el valor máximo de la tensión en el origen, medida entre uno cualesquiera de los bornes y el centro de la estrella, y por lo tanto según ecuación (1)

\[
e₁ + e₂ + e₃ = 0 \tag{18}
\]

El segundo lema de Kirchhoff, aplicado á las tres mallas de la figura 18, facilita las siguientes ecuaciones.

\[
\begin{align*}
e₁ + R₀i₀ - e'₁ - R₁i₁ &= 0 \\
e₂ + R₀i₀ - e'₂ - R₂i₂ &= 0 \\
e₃ + R₀i₀ - e'₃ - R₃i₃ &= 0
\end{align*} \tag{19}
\]

Sumando ordenadamente miembro á miembro y teniendo presente que, según la ecuación 18 se verifica,

\[
e₁ + e₂ + e₃ = 0
\]

se deduce:

\[
3R₀i₀ - e'₁ - e'₂ - e'₃ - R(i₁ + i₂ + i₃) = 0 \tag{20}
\]

y substituyendo esta última ecuación (\(i₁ + i₂ + i₃\)) por su igual — \(i₀\) . valor deducido de la consideración de que la suma algebraica de las intensidades en los conductores ha de ser constantemente igual á cero, se obtiene:

\[
3R₀i₀ + Ri₀ = e'₁ + e'₂ + e'₃ \tag{21}
\]

la cual se transforma fácilmente en las siguientes:

\[
3R₀i₀ - \frac{R₀R₁}{R₀} = e'₁ + e'₂ + e'₃;
\]
\[
R₀i₀ \left( 3 + \frac{R}{R₀} \right) = e'₁ + e'₂ + e'₃
\]

y por último en la (23) estableciendo:

\[
u = R₀i₀ \tag{22}
\]
\[
e'₁ + e'₂ + e'₃ = \left( 3 + \frac{R}{R₀} \right) u \tag{23}
\]

Asimismo es de observar que si en el grupo de ecuaciones (19) se reemplazan los valores de las tensiones en las secciones receptoras por sus correspondientes en función de \(r₁, i₁\), establecidos con sujeción á la ley de Ohm, aquéllas se convierten en las siguientes:

\[
\begin{align*}
e₁ - R₁i₁ - r₁i₁ + R₀i₀ &= 0 \\
e₂ - R₂i₂ - r₂i₂ + R₀i₀ &= 0 \\
e₃ - R₃i₃ - r₃i₃ + R₀i₀ &= 0
\end{align*}
\]

las cuales, agrupando convenientemente sus términos, determinan

\[
\begin{align*}
e₁ &= (R + r₁)i₁ - R₀i₀ \\
e₂ &= (R + r₂)i₂ - R₀i₀ \\
e₃ &= (R + r₃)i₃ - R₀i₀
\end{align*} \tag{25}
\]
La Energía eléctrica (1908-09-10 00:00:00), página 1

La Energía Eléctrica.

REVISTA GENERAL DE ELECTRICIDAD Y SUS APLICACIONES

SE PUBLICA LOS DÍAS 10 Y 25 DE CADA MES

SUMARIO
Método gráfico para el cálculo de las líneas de transportes de Energía Eléctrica por corrientes trifásicas, por Enrique Capderá.—Tranvia eléctrico de Santander, por Rafael Torres Marino.—Notas bibliográficas, por Guillermo Ortez.—Crónica e información: Nombramiento.—Subastas.—La telegrafía sin hilos en España.—¿Qué es la relación de transformación.—Tranvías eléctricos de Jerez de la Frontera.—Seguridad comparada del material para la generación de la fuerza motriz industrial.—La Compañía Madrileña de Electricidad.—Hidráulica Santillana.—Guía del capitalista.—Ofertas y demás.

MÉTODO GRAFICO
PARA EL CÁLCULO DE LAS LÍNEAS DE TRANSPORTES DE ENERGÍA ELÉCTRICA POR CORRIENTES TRIFÁSICAS

CONTINUACION

a) VALORES DE LOS ÁNGULOS QUE MIDEN LA DIFERENCIA DE FASES.
Para ello bastará fijarse en el hecho de que siendo O', por construcción, el punto de aplicación de la resultante de tres fuerzas paralelas \( \frac{1}{a}, \frac{1}{b}, \frac{1}{c} \), el momento de la resultante \( \frac{1}{a} + \frac{1}{b} + \frac{1}{c} \), será igual á la suma de los momentos de las componentes, y en su virtud, si elegimos los ejes de proyección, de suerte que sean conocidos los brazos de palanca de las componentes, subsistirá como única incógnita el brazo de palanca de la resultante, \( x_1 \) por ejemplo, con relación á OA, y repitiendo idéntico procedimiento con relación á otro eje normal al previamente elegido, trazado por el vértice A del triángulo ABC, se obtiene igualmente el valor de \( y_2 \). Conocidos, por lo tanto \( x_1, y_2 \), catetos del triángulo rectángulo cuya hipotenusa es A O' tenemos á nuestra disposición los datos que son obligados para determinar \( \varphi_1 \) en función de su tangente.

Proyectando momentos con relación al eje OA y teniendo en cuenta que BC = E \( \sqrt{3} \) podemos escribir:

\[
\left( \frac{1}{a} + \frac{1}{b} + \frac{1}{c} \right) x_1 = \frac{1}{b} \frac{E \sqrt{3}}{2} - \frac{1}{c} \frac{E \sqrt{3}}{2} = \frac{E \sqrt{3}}{2} \left( \frac{1}{b} - \frac{1}{c} \right) = \frac{E \sqrt{3}}{2} \left( \frac{c - b}{bc} \right)
\]

despejando \( x_1 \),

\[
x_1 = \frac{E \sqrt{3}}{2} \times \frac{c - b}{bc \left( \frac{1}{a} + \frac{1}{b} + \frac{1}{c} \right)} = \frac{E \sqrt{3}}{2} \times \frac{c - b}{bc + ac + ab}
\]

Las proyecciones con relación al eje AS y observando que la altura del triángulo ABC, ó sea brazo de palanca de \( \frac{1}{a} \), al igual que de \( \frac{1}{b} \), vale en este caso \( \frac{2}{3} \) E, nos proporciona la ecuación

\[
\left( \frac{1}{a} + \frac{1}{b} + \frac{1}{c} \right) y_1 = \left( \frac{1}{b} + \frac{1}{c} \right) \frac{3}{2} E = \frac{3}{2} E \frac{b + c}{bc}
\]

\[
y_1 = \frac{3}{2} E \frac{b + c}{bc \left( \frac{1}{a} + \frac{1}{b} + \frac{1}{c} \right)} = \frac{3}{2} E \frac{b + c}{bc + ac + ab}
\]
La Energía eléctrica (1908-09-10 00:00:00), página 2

por consiguiente:

\[
tg \gamma_1 = \frac{x_1}{y_1} = \frac{\sqrt{3}}{2} \frac{(c - b)}{(c + b)}
\]

Análogo procedimiento tomando por ejes de proyección B O, y la normal correspondiente trazada por B permite deducir:

\[
x_2 = \frac{E \sqrt{3}}{2} \cdot \frac{c - a}{bc + ac + ab}
\]
\[
y_2 = \frac{3}{2} E \cdot \frac{c + a}{bc + ac + ab}
\]

luego:

\[
tg \gamma_2 = \frac{y_2}{x_2} = \frac{\sqrt{3}}{2} \frac{(c - a)}{(c + a)}
\]

y finalmente idéntico procedimiento respecto á O'C y á la normal trazada por C', determina las ecuaciones siguientes:

\[
x_3 = \frac{E \sqrt{3}}{2} \cdot \frac{b - a}{bc + ac + ab}
\]
\[
y_3 = \frac{3}{2} E \cdot \frac{b + a}{bc + ac + ab}
\]
\[
tg \gamma_3 = \frac{\sqrt{3}}{2} \frac{(b - a)}{(b + a)}
\]

b) VALORES MÁXIMOS DE LAS TENSIÓN EN BORNAS DE LAS SECCIONES RECEPTORAS.

El valor de \( a E'_1 \), hipotenusa del triángulo rectángulo, de catetos \( x_1, y_1 \) viene determinado por

\[
a E'_1 = \frac{E}{bc + ac + ab} \sqrt{\left( \frac{\sqrt{3}}{2} (c - b) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (b + c) \right)^2}
\]

ó bien

\[
E'_1 = \frac{E}{bc + ac + ab} \sqrt{\left( \frac{\sqrt{3}}{2} (c - b) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (b + c) \right)^2}
\]

é igualmente se obtiene:

\[
E'_2 = \frac{E}{bc + ac + ab} \sqrt{\left( \frac{\sqrt{3}}{2} (c - a) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (c + a) \right)^2}
\]
\[
E'_3 = \frac{E}{bc + ac + ab} \sqrt{\left( \frac{\sqrt{3}}{2} (b - a) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (b + a) \right)^2}
\]

c) VALORES INSTANTÁNEOS.

Halladas ya las fórmulas de los valores máximos y conocidos asimismo los ángulos de fase, con relación á las tensiones en el origen, la determinación de los valores á que se alude no ofrece dificultad alguna. Estos, como es consiguiente, serán iguales á los valores máximos multiplicados por el seno de un ángulo cuyo valor sea la diferencia entre el ángulo de fase de la tensión en el origen y el avance ó retraso, ángulos \( \varphi \), de los vectores \( E' \) con relación á sus homólogos \( E' \) de cada sección.
La Energía eléctrica (1908-09-10 00:00:00), página 3

Así para la tensión \( e'_1 \):

\[
e'_1 = \frac{E}{bc + ac + ab} \times \left| \left( \frac{\sqrt{3}}{2} (c - b) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (b + c) \right)^2 \right| \times \operatorname{sen} (wt - \varphi_1)
\]

y análogamente

\[
e'_2 = \frac{E}{bc + ac + ab} \times \sqrt{ \left( \frac{\sqrt{3}}{2} (c - a) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (c + a) \right)^2 } \times \operatorname{sen} \left( wt - \frac{2 \pi}{3} - \varphi_2 \right)
\]

\[
e'_3 = \frac{E}{bc + ac + ab} \times \sqrt{ \left( \frac{\sqrt{3}}{2} (b - a) \right)^2 + \left( \frac{3}{2} (b + a) \right)^2 } \times \operatorname{sen} \left( wt - \frac{4 \pi}{3} - \varphi_3 \right)
\]

El cociente de dividir estos valores por las resistencias óhmicas de las secciones respectivas determinará el valor de las intensidades instantáneas en cada una de las secciones receptoras.

9° Cargas no inductivas equilibradas.—El estudio de las líneas de transporte trifásicas destinadas á la utilización de la energía eléctrica en receptores cuyas secciones se encuentren uniformemente cargadas, constituye tan sólo un caso particular del que acaba de ser examinado bajo su aspecto más general y quedará, por lo tanto, establecido con sólo admitir la hipótesis:

\[
\frac{1}{a} = \frac{1}{b} = \frac{1}{c}
\]

Procediendo, en consecuencia, á determinar el punto de aplicación de la resultante de las aludidas fuerzas actuando sobre los vértices del triángulo equilátero ABC se observa que por el solo hecho de ser aquéllas de igual valor, el mentado punto de aplicación O' coincidirá con el centro de gravedad del triángulo, ó lo que es lo mismo, con el punto O, origen de las tres tensiones vectoriales \( E_1, E_2, E_3 \) (fig. 11) y en su virtud se verificará:

\[
E_1 = a E'_1; \quad E_2 = b E'_2; \quad E_3 = c E'_3
\]

ecuaciones de las cuales se deduce

\[
E'_1 = E'_2 = E'_3 = \frac{E r}{3 R + r}
\]

(11)

por cuanto se supone constante el valor de las tensiones en el origen y es posible designar por \( r \) el valor de la resistencia de cada una de las tres secciones receptoras.

Asimismo la intensidad en las secciones vendrán dados por

\[
I_1 = I_2 = I_3 = \frac{E r}{r (3 R + r)} = \frac{E}{3 R + r}
\]

(12)

Trazado gráfico.—Este quedará reducido:

1° A trazar los tres vectores de igual magnitud correspondientes, según escala que se juzgue prudente elegir, al valor de la tensión en el origen y presentando entre sí una diferencia de fases de 120°.

2° A tomar sobre los dichos vectores magnitudes iguales á \( I_1, E_1 \), determinadas con sujeción á las fórmulas (11) y (12); y

3° A construir el triángulo cuyos vértices coincidan con el extremo de las intensidades de la corriente en las secciones. Este triángulo será evidentemente equilátero y sus lados representarán en magnitud y fase las intensidades de las corrientes
La Energía eléctrica (1908-09-10 00:00:00), página 4

que circulan por los conductores, aserto que puede establecerse teniendo en consideración que, según el mentado trazado, se verificará

\[
I' = I_1 - I_3 ; \quad Y'_1 = I_2 - I_1 ; \quad I'_2 = I_3 - I_2 .
\]

Observaciones.—1.a. La figura 12 pone de manifiesto que los vectores correspondientes á las intensidades en la línea y en las secciones receptoras forman triángulos isósceles. El ángulo opuesto al lado que representa la magnitud y fase de la intensidad de la corriente que circula por los conductores es por construcción de \(120^\circ\), y en su consecuencia

\[
I'_1 = I'_2 = I'_3 = I_1 \sqrt{3}
\] (13)

2.a La pérdida de tensión en la línea, \(E_{11} - E_{1}'\) viene dada por la igualdad

\[
E_1 - E'_1 = E_1 - \frac{E_1 r}{3 R + r} = \frac{(3 R + r) E_1 - E_1 r}{3 R + r} = \frac{3 R E_1}{3 R + r}
\] (14)

y sustituyendo \(E_1\) por su valor deducido de la fórmula (12) se obtiene:

\[
E_1 - E'_1 = \frac{3 R I_1}{3 R + r} (3 R + r) = 3 R I_1 = \frac{3 R I'_1}{\sqrt{3}} = R I'_1 \sqrt{3}
\] (15)

3.a La pérdida de tensión en línea, \(E_1 - E'_1\) puede asimismo evaluarse utilizando el método gráfico. En efecto, los valores de las tensiones en los receptores, deducidos de la fórmula (8) son como sigue:

\[
\begin{align*}
E'_1 &= E_1 - R (I'_1 - I'_3) \\
E'_2 &= E_2 - R (I'_2 - I'_1) \\
E'_3 &= E_3 - R (I'_3 - I'_2)
\end{align*}
\] (16)

luego restando de las tensiones en el origen el valor del último término del segundo miembro, lo cual es perfectamente factible, por cuanto resultan conocidas las magnitudes y fases de los aludidos valores, se obtendrá el resultado cuya determinación nos proponemos.

Procediendo conforme queda indicado, se deduce el diagrama (fig. 13), en el cual las pérdidas de tensión aparecen como resultantes de dos componentes. Estas y aquélla para cada sección, forman un triángulo isósceles, cuya base \(E_1 - E'_1\), refiriéndonos, por ejemplo, á la sección 1°, es opuesta á un ángulo de \(120^\circ\). Los lados de este último ángulo, valen \(R I'_1 = R I'_2\) y en su virtud

\[
E_1 - E'_1 = R I'_1 \sqrt{3}
\]

4.a Pasando á interpretar el diagrama de la figura 12, se observa que los vectores \(I_1, I_2, I_3\), correspondientes á las intensidades en las secciones receptoras, parten del centro de gravedad del triángulo equilátero, cuyos vértices son los extremos de aquellas magnitudes, consideración que permite afirmar que dichos tres vectores forman una figura cerrada, triángulo en este caso, y en méritos de la cual dicha figura puede transformarse en la figura 14. Idéntico procedimiento al consignado para cargas
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ha empleado, con pocas excepciones, la suspensión de brazos y postes de rejilla, habiéndose previsto dos hilos de trabajo.

El hilo de trabajo está dividido por medio de interruptores, en varias secciones de 1 km. aproximadamente de longitud cada una. Estos interruptores que normalmente están cerrados por medio de pétigas

Figura 1.

de bambú, dispuestas en los postes, pueden abrirse en las interrupciones del servicio. Cada sección está protegida contra las descargas atmosféricas por un pararrayos de antenas, sistema Siemens-Schuckert. Como el hilo de trabajo cruza un gran número de hilos telefónicos, telegráficos y de alumbrado ó fuerza, se han tomado eficaces medidas de precaución por medio de redes y alambres protectores tendidos por encima del dicho hilo de trabajo.

Coches para la ciudad.

Para el servicio del interior de la ciudad se han previsto 10 coches y para el trayecto del Astillero 8.

Los coches utilizados en la ciudad (fig. 1) se componen de una caja provista de plataformas cerradas, que ha suministrado la casa Garde y Escoriaza, de Zaragoza. Los coches tienen asientos para 18 personas, pudiendo ir en las plataformas diversas personas de pie.

La caja del coche descansa sobre un bastidor provisto de dos ejes fijos, que es de hierro perfilado remachado, construido por la casa Gustav Trelenberg, de Breslau. Tanto entre el bastidor y la caja, como entre las cajas de los ejes y el bastidor, se han colocado muelles de hojas, con lo que los choques y vibraciones que puedan sufrir las ruedas no se transmiten á la caja ó si llegan á ella son tan suavizadas que apenas se sienten.
La Energía eléctrica (1908-09-10 00:00:00), página 8

Motores.

Cada coche lleva dos motores en serie de 40 caballos de potencia cada uno con 500 voltios de tensión entre los terminales. El inducido de este motor está provisto de un número relativamente reducido de ranuras en las que está colocado el enrollamiento, compuesto de bobinas que pueden cambiarse con facilidad. El colector se compone también de pocos segmentos. A pesar de esto, los motores funcionan sin chispas y pueden sobrecargarse hasta con un 100 por 100 sin que se produzca fuego peligroso en el colector. Los motores están protegidos contra las sobrecargas peligrosas por medio de un interruptor automático, que puede también hacerse funcionar á mano.

Reguladores ó controlers.

La regulación de los motores se efectúa con uno de los dos reguladores que llevan los coches, el cual combina los motores primero en serie y después en paralelo. Moviendo la manecilla del regulador en sentido contrario y sin que sea necesario mover ninguna otra palanca, se frenan los motores eléctricamente haciéndolos marchar como generadores, en cuyo caso actúan sobre resistencias ó bien se ponen en corto-circuito. Este freno eléctrico no se emplea más que en casos de peligro y produce la parada casi instantánea del coche. Por medio de una palanca del controler se puede desconectar uno de los motores en caso de que se tenga que poner fuera de servicio á consecuencia de algún accidente y entonces se marcha sólo con el otro. Dicha palanca sirve al mismo tiempo para conectar los motores para marchar hacia atrás, lo cual sirve también en caso de peligro como freno de contramarcha.

Para el servicio normal existe un freno potente de cadena con cuatro zapatas.

Por medio de una palanca dispuesta en la plataforma se acciona llegado el caso el arenero, con lo cual se esparce arena sobre los carriles aumentándose así el rozamiento entre las ruedas y aquéllos.

Figura 2ª