La Energía eléctrica (1908-10-25 00:00:00), página 7

2.a Siendo O' asimismo, por construcción (fig. 22), el punto de aplicación de la resultante de cuatro fuerzas

\[
\frac{1}{R + r_1}, \quad \frac{1}{R + r_2}, \quad \frac{1}{R + r_3} \quad \text{y} \quad \frac{1}{R_0},
\]

que actúa sobre brazos de palanca respectivamente iguales á

\[(R + r_1)I_1,\quad (R + r_2)I_2,\quad (R + r_3)I_3,\quad \text{y}\quad R_0I_0,\]

también gozará de la misma propiedad respecto á cuatro fuerzas iguales á la unidad aplicadas sobre brazos de palanca I1, I2, I3, Io, ó bien expresado en otros términos, I1, I2, I3, Io, formarán una figura cerrada (fig. 24), de suerte que su resultante será cero.

3.º Los diagramas de las figuras que preceden permiten entresacar diversas deducciones, y entre ellas las siguientes, que se anotan por conceptuarlas dignas de especial mención.

a) La suma algebraica de las intensidades de las corrientes que circulan por los cuatro conductores que constituyen la línea, es constantemente igual á cero, por formar I1, I2, I3, I,o (fig. 24), un cuadrilátero, figura cerrada.

Figura 23.

Figura 24.

b) Las corrientes que circulan por los conductores Mm, Nn, Pp, no son otras que las que circulan por las respectivas secciones generadoras y receptoras (fig. 18). Dichas corrientes no coinciden en fase con las tensiones en el origen, pero sí con las tensiones en las secciones receptoras, medidas dichas tensiones entre sus bornas y centro de la estrella (figuras 21 y 22)

c) La suma de las intensidades de las corrientes que circulan por las secciones receptoras, y otro tanto puede afirmarse con relación á las generadoras, es constantemente igual á —Io. (fig. 24).

d) La tensión en las secciones receptoras (entre bornas y centro de la estrella), no coincide en fase con la disponible en las correspondientes secciones del generador (fig. 21).

e) La suma algebraica de las tensiones en bornas de las secciones receptoras, no es constantemente igual á cero, antes por el contrario, viene determinada en cada instante por un vector cuya magnitud máxima tiene por valor \( \left( 3 + \frac{R}{R_0} \right) u_i \) (fig. 23).

f) La intensidad de la corriente que circula por el conductor llamado neutro ó compensador, no coincide en fase con las intensidades en las secciones generadoras ni receptoras, ni tampoco con las tensiones que existen disponibles en bornas de estas últimas (fig. 21).

Método analítico.—El único y exclusivo objeto de proseguir este estudio con sujeción á idéntico criterio al que ha servido de base en las cuestiones tratadas en el anterior capítulo, me obliga á tomar en consideración el método analítico, no obstante juzgar podría muy bien prescindir de ello, por cuanto pretendido desarrollarlo siguiendo procedimiento idéntico al iniciado al tratar de las canalizaciones trifásicas con acoplamientos en triángulo.

En efecto, refiriéndonos á la figura 25, obtenida procediendo de conformidad á cuanto ha sido indicado al tratar del método gráfico, podemos proponernos determinar el valor de \( u \), representativo de la pérdida de tensión en el hilo neutro; el cual constituye la verdadera incógnita del problema que queda plantead. Dicho valor de \( u \) ha de ser comprensivo, como es consiguiente, de la evaluación del ángulo de fase. Conocido que sea el valor de \( u \), la determinación de los restantes elementos, cuyo conocimiento es indispensable para el cálculo de las canalizaciones que nos ocupan, no presentará dificultad alguna.

Determinación de \( u \).—El valor máximo ó eficaz de \( u \), según sea el diagrama que se utilice, se presenta como hipotenusa de un triángulo rectángulo cuyos catetos son \( x_0 \), é \( y_0 \), y en su consecuencia, elijamos para