La Energía eléctrica (1907-11-10 00:00:00), página 15

diferentes máquinas, podremos convencernos de que esta suposición no nos conducirá descaminadamente.

Segundo, suponemos que el tiempo \( t_0 \) á \( t_1 \) es la tercera parte del tiempo correspondiente á una revolución. Esta concesión, siéndonos permitida, es en algunos casos excesiva, pero si existe alguna diferencia en esfuerzo entre el extremo de cabeza y el opuesto en el cilindro, ó con las partes no equilibradas como en las máquinas verticales, puede aún fácilmente excederse esta cantidad. (Las máquinas y tandems dan por regla general, curvas que demuestran un intervalo de tiempo más corto de las velocidades más alta y más baja que en las máquinas compound.)

La tercera hipótesis que hacemos es que

\[
\delta = \frac{3}{5} S_{\text{máx.}}
\]

Esto es: admitimos que el volante desvia \( \frac{2}{5} \) de la total distancia \( S_{\text{máx.}} \) hacia un lado de la posición de la velocidad uniforme y \( \frac{3}{5} \) hacia el otro.

Con estas hipótesis admitidas, obtenemos la ecuación:

\[
S_{\text{máx.}} = \frac{2}{3} \left[ \frac{1}{2} (V_{\text{máx.}} - V_{\text{mín.}}) \right] \cdot \frac{1}{3} \cdot \frac{60}{N} = \frac{1}{9} \frac{60}{N}
\]

y para la desviación máxima del polo de la posición correspondiente á la velocidad uniforme tenemos:

\[
\delta = \frac{4}{N} (V_{\text{máx.}} - V_{\text{mín.}})
\]

ecuación que combinada con la (1) da:

\[
\delta = \frac{4 C \psi H \cdot P.}{N^2 R W}
\]

ó

\[
W = \frac{4 C \psi H \cdot P.}{N^2 K \delta}
\]

(2)

Esta ecuación determina el peso que se precisa á un radio R de distancia para conservar el máximo de desviación dentro de un cierto límite \( \delta \).

Por vía de comparación, citaremos la fórmula conocida para el momento de inercia exigido en un volante, para conservar la fluctuación de velocidad dentro de un cierto límite. Esta es:

\[
WR^2 = \frac{96,400,000 \psi H \cdot P.}{N^2 K}
\]

en la que K es el coeficiente de fluctuación que generalmente varía de 1 á 30, 1 á 50, 1 á 100, 1 á 200 dependiendo de la naturaleza del trabajo que la máquina tiene que hacer.

El momento de inercia exigido en un volante para conservar el máximo de desviación de la posición correspondiente á la velocidad uniforme dentro de un cierto límite \( \delta \), lo deducimos de la ecuación (2).

\[
WR^2 = \frac{40,000,000 \psi H \cdot P.}{N^2 \delta}
\]

\( \delta \) es aquí una cierta longitud en pies ingleses medido á la distancia R del centro. También

\[
WR^2 = \frac{2,300,000,000 \psi H \cdot P.}{N^2 \gamma}
\]

en donde \( \gamma \) es el ángulo de desviación, ó

\[
WR^2 = \frac{1,150,000,000 \psi H \cdot P.}{N^2 E}
\]

en la que E es la fluctuación permitida en la fase en grados y P el número de polos en el generador.

Esta última fórmula es la más útil en cuanto al trabajo eléctrico, donde la firmeza y estabilidad exigidas dependen del número de polos en el generador.

Los resultados que esas fórmulas dan, dependen en gran manera del número de caballos que evaluamos en la máquina y también de la elección del coeficiente \( \psi \). Como es, sin embargo, necesario que la regulación sea satisfactoria, aun con carga parcial, es conveniente calcular la potencia correspondiente á un cierre de admisión en el cilindro tardío, lento y elegir el coeficiente de las mayores cifras posible.

CESAR SERRANO,
Capitán de Artillería.