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La Energía eléctrica (1908-09-25 00:00:00), página 9

bajos de hierro, y representada en la figura 8.

La figura 6 representa el cuarto del motor en el cual hay instalado uno á gas tipo Otto de Crosley, capaz para 10 caballos, con gas rico, y dispuesto para funcionar con gas pobre; construido especialmente para la enseñanza, contiene las disposiciones necesarias para las pruebas al freno, obtención de diagramas, etc., prácticas que todos los cursos hacen los alumnos.

Pasando á la parte eléctrica, posee la central dos generatrices: una de corriente continua y otra de corriente alterna, pudiendo dar la mono, bi, ó trifásica, cada una con su cuadro de distribución separado como indica en conjunto las figuras 7, 8 y 18 y las figuras 7 y 8 en detalle. En ella se produce la corriente para el alumbrado del taller y para pruebas de lámparas, motores, contadores, etc.; análogas pruebas pueden hacerse con las corrientes alternativas de diferente fase que produce la generatriz regalada á la Escuela por la Sociedad La Industria Eléctrica. Durante el curso y por grupos se encargan los alumnos del cuidado de la central y manejo de las máquinas, alternando este trabajo que se deja para los últimos meses del curso con el de construcción de máquinas y aparatos eléctricos que se efectúan en el taller mecánico, buen número de los cuales han figurado con general elogio en la exposición de fin de curso de este año.

Una marcha análoga se sigue en la enseñanza de los demás peritajes mecánico y manufacturero, pues como ya hemos indicado, las pruebas al freno y obtención de diagramas del motor se alternan con los trabajos de construcción en hierro y madera, ajuste y forja, y en el manufacturero las pruebas de torsión y estiraje de hilos y reconocimiento y análisis de tejidos van unidas á la preparación de cartones, montaje de Jacquards, idem de lienzos y peines para terminar en el tejido en pieza.

El laboratorio de química del cual da idea la figura 19, constituye el taller de los químicos; allí cada grupo de alumnos tiene que preparar durante el curso un cierto número de productos, hacer otros tantos análisis, teñir tales ó cuales fibras, considerándose perdido el curso y con muy mala recomendación para los exámenes orales al alumno que no ha cumplido su cometido en las prácticas, lo mismo en éste que en los demás talleres. Sin abandonar la enseñanza oral se da mucha más importancia á la práctica, siendo más fácil salir airoso flaqueando en la primera que no en la última. Posee este laboratorio comple-

Figura 15.—Taller mecánico.—Cerrajería.
La Energía eléctrica (1908-11-10 00:00:00), página 20

Detalles de los gastos e ingresos en el tercer trimestre de 1908 de la Unión Eléctrica Española.

    1908
    GASTOS
    Pesetas.
    1908
    INGRESOS
    Pesetas.

    31 Julio.
    Factura de A. Marzo
    63,00
    31 Julio.
    Entrega de la Agrupación de Castilla la Nueva y Extremadura, según recibo núm. 122
    750,00

    Idem de E. Catalá
    41,25
    30 Sepbre.
    Entrega de la misma, según recibo núm. 125
    185,00

    Gaceta de Madrid
    5,00

    Saldo de Caja del mes de Junio
    273,27

    Gastos de correo
    16,00

    Nómina del personal
    160,00

    Gastos de casa y varios
    50,00

    31 Agosto.
    Factura de A. Marzo
    47,00

    Idem de E. Catalá
    41,25

    Gaceta de Madrid
    5,00

    Nómina del personal
    160,00

    Gastos de casa y varios
    50,00

    30 Sepbre.
    Factura de A. Marzo
    47,00

    Idem de E. Catalá
    41,25

    Gaceta de Madrid
    5,00

    Nómina del personal
    160,00

    Gastos de casa y varios
    50,00

    Existencia en Caja
    266,52

    TOTAL
    1.208,27

    TOTAL
    1.208,27

Balance al 30 de Septiembre de 1908 de la Unión Eléctrica Española.

    ACTIVO
    Pesetas.
    PASIVO
    Pesetas.

    <i>Gastos generales:</i>
    <i>Capital:</i>

    A. Marzo; Sus facturas de imprenta
    682,00
    Cuotas para 1908 asignadas á las siguientes:

    E. Catalá; Sus facturas de papel
    458,00
    Castilla la Nueva y Extremadura
    4.300,00

    Suscripciones, Gaceta de Madrid
    45,00
    Asturiana
    500,00

    Personal; Sus nóminas
    1.440,00
    Gallega
    500,00

    Gastos de correo: Los habidos en el trimestre
    51,20
    Levantina
    500,00

    Gastos varios: los de casa y varios
    1.109,20
    Riojana
    200,00

    3.785,40

    6.000,00

    <i>Agrupaciones regionales:</i>
    <i>Cuotas pendientes en 1907:</i>

    Levantina: Cuota de 1907, pendiente
    500
    Asturiana: de 1907
    500,00

    Idem; Cuota de 1908
    500
    Cataluña y Gerona, de 1906
    700,00

    Cataluña y Gerona; Cuota de 1906 pendiente
    700
    Idem id. de 1907
    500,00

    Idem id.: Cuota de 1907, pendiente
    500
    Levantina de 1907
    500,00

    Gallega: Cuota de 1907, pendiente
    1.200
    Gallega de 1907
    500,00

    Idem; Cuota de 1908
    500

    2.700,00

    Castilla la Nueva: Saldo de la de 1908
    568
    Castilla la Nueva:

    Saldo á su favor
    232,00

    3.768,00
    <i>La Energía Eléctrica:</i> Idem id. 798,08
    1.030,08

    1.659,92

    Caja:

    7.669,92

    Existencia en efectivo
    266,52
    <i>Gastos generales:</i>

    Suscripción extraordinaria al BOLETÍN
    150,00

    TOTAL
    7.819,92
    TOTAL
    7.819,92

Madrid 30 de Septiembre de 1908. —El presidente de la Unión Eléctrica Española, Marqués de Camarines.—El secretario de la Unión Eléctrica Española, José G. Benítez.
La Energía eléctrica (1908-11-10 00:00:00), página 8

y que al propio tiempo, debido á la constancia de voltajes en las secciones generadoras

\[
E_1 = E_2 = E_3 = E
\]

las predichas ecuaciones (40) quedan transformadas en las siguientes:

\[
(R + r)I_1 = \frac{R + r}{r} E'_1 = 0,866\ E.
\]
\[
(R + r)I_2 = \frac{R + r}{r} E'_2 = 0,866\ E.
\]
\[
(R + r_3)I_3 = \frac{R + r_3}{r_3} E'_3 = 1,5\ E.
\]

de las cuales se deduce:

\[
E'_1 = E'_2 = 0,866\ \frac{r}{R + r}\ E.
\]
\[
I_1 = I_2 = \frac{0,866}{R + r}\ E.
\]

y asimismo teniendo en cuenta que

\[
\frac{R + r_3}{r_3} = \frac{R + \infty}{\infty} = 1 \quad y \quad R + r_3 = \infty
\]

\[
E'_3 = 1,5\ E
\]
\[
I_3 = 0.
\]

Los valores que acaban de establecerse son correspondientes á los máximos ó eficaces según sea el diagrama de que procedan.

La figura á que nos referimos permite también determinar los ángulos de fases, los cuales es de observar son como sigue:

\[
E'_1 \text{ adelanta } 30^\circ \text{ ó } \frac{\pi}{6} \text{ con relación á } E.
\]
\[
E'_2 \text{ retrasa } 150^\circ \text{ ó } \frac{5\pi}{6} \text{ con relación á } E.
\]
\[
E'_3 \text{ adelanta } 120^\circ \text{ ó } \frac{2\pi}{3} \text{ con relación á } E.
\]

Dedúcese, pues, de lo expuesto, que el montaje con tres conductores puede dar lugar á diferencias considerables de voltaje entre las tensiones en bornas del receptor, tan luego como se produzca importante desequilibrio en las fases; por ello, pues, debe prescribirse su empleo en aquellos casos en que tales desequilibrios sean de temer.

(D) Cargas inductivas, equilibradas

Admitamos que la acción de los receptores inductivos introduzca un determinado retraso entre las tensiones é intensidades de las corrientes que circulan por cada sección receptora.

Esta hipótesis obliga desde luego á trazar (fig. 31) los vectores representativos de las dichas intensidades \(I_1, I_2, I_3\) retrasados un ángulo con relación á \(E_1, E_2, E_3\).

Construido el triángulo equilátero ABC, á que constantemente venimos refiriéndonos, trácense á partir del punto O rectas iguales y paralelas á los lados de aquél, las cuales representan en magnitud y fase las tensiones \(E_1 - E_2, E_2 - E_3, E_3 - E_1\), que son las disponibles en bornas de las secciones del generador y para determinar las correspondientes en bornas de los receptores, utilicemos las ecuaciones siguientes deducidas del grupo (19):

\[
E_1 - E'_1 - RI_1 - E_2 + E'_2 + RI_2 = 0 \\
E_2 - E'_2 - RI_2 - E_3 + E'_3 + RI_3 = 0 \\
E_3 - E'_3 - RI_3 - E_1 + E'_1 + RI_1 = 0
\]

(42)
La Energía eléctrica (1908-11-10 00:00:00), página 9

las cuales á su vez proporcionan

\[
\begin{cases}
(E_1 - E_2) - RI_1 + RI_2 = (E'_1 - E'_2) \\
(E_2 - E_3) - RI_2 + RI_3 = (E'_2 - E'_3) \\
(E_3 - E_1) - RI_3 + RI_1 = (E'_3 - E'_1)
\end{cases}
\]

Trazando, pues, refiriéndonos por ejemplo á la sección 1—2, y otro tanto se practicaría con los restantes, á partir de f, extremo de la tensión \( E_1 - E_2 \), una recta de magnitud R I_1, paralela al vector I_1, pero de sentido contrario, para tener en cuenta el signo negativo que afecta á R I_1, obtendremos el punto K y trazando asimismo á partir de este último otra recta de magnitud R I, ó por mejor decir, de igual longitud que la anterior, por cuanto I_1 es igual á I_2, la resultante Oh nos dará á conocer en magnitud y fase el valor \((E'_1 - E'_2)\), tensión entre dos bornas del receptor, todo ello respondiendo á la ecuación (1) del grupo (43).

La pérdida de tensión entre dos bornas de línea podrá también expresarse por la resultante de las dos pérdidas parciales, R I_1 y R I_2, á que nos hemos referido, correspondientes cada una de ellas á uno de los dos conductores; dicha resultante vendrá dada por la recta f/h, lado de un triángulo isósceles opuesto á un ángulo de 120° y cuyo valor es por lo tanto igual á \(RI \sqrt{3}\).

Los triángulos rectángulos Ogh permiten determinar los valores de las tensiones \(E'_1 - E'_2 = E'_2 - E'_3 = E'_3 - E'_1\) en función de las tensiones en el origen, de la intensidad I y del ángulo \( \varphi \). En efecto:

\[
|(E_1 - E_2) - RI \sqrt{3} \cos \varphi|^2 + (RI \sqrt{3} \sin \varphi)^2 = (E'_1 - E'_2)^2
\]

\[
E'_1 - E'_2 = \sqrt{(E_1 - E_2) - RI \sqrt{3} \cos \varphi + (RI \sqrt{3} \sin \varphi)^2}
\]

La fase de \((E'_1 - E'_2)\) presenta por último respecto á \((E_1 - E_2)\) un avance \( \psi \) definido por la relación

\[
\tg \psi = \frac{RI \sqrt{3} \sin \varphi}{(E_1 - E_2) - RI \sqrt{3} \cos \varphi}
\]

fórmulas todas ellas bien similares á las determinadas al tratar de los acoplamientos en triángulo, y á las cuales podríamos también aplicar los razonamientos que han sido objeto de especial mención en el capítulo á que se alude.

(Continuará.)

Figura 31.
La Energía eléctrica (1908-10-25 00:00:00), página 10

mente elegida, al valor de las tensiones en el origen y presentando entre sí una diferencia de fase de 120° (figura 27).

2.º Tómense sobre los dichos vectores magnitudes iguales á \( I_1, E'_1 \) deducidas de las fórmulas (38) y (39); y

3.º Constrúyase el triángulo cuyos vértices coincidan con los extremos de las tensiones en las secciones receptoras. Dicho triángulo será ciertamente equilátero y sus lados representarán en magnitud y fase las tensiones disponibles entre cada dos bornes de las secciones receptoras, deducción que procede formular habida consideración que con sujeción al mentado trazado se verificará:

\[
mn = E'_1 - E'_2; \quad np = E'_2 - E'_3; \quad pm = E'_3 - E'_1.
\]

Observaciones:
1.a Según se deduce de la figura 27, los vectores correspondientes á las diferencias de tensiones en bornas de las secciones receptoras forman triángulos isósceles con las tensiones en las secciones, medidas éstas entre bornas y centro de la estrella. El ángulo nOp, por ejemplo, opuesto al lado \( E'_1 - E'_2 \) es de 120°, y en su virtud

\[
E'_1 - E'_2 = E'_2 - E'_3 = E'_3 - E'_1 = E'_1 \sqrt{3}.
\]

2.a La pérdida de tensión en la línea (\( E_1 - E_2 \)) — (\( E_1 - E_2 \)) vendrá dada (fig. 29) por la recta g#h, siendo suficiente observar que dicha recta es el lado del triángulo isósceles f, g, h, opuesto á un ángulo de 120° para obtener directamente su valor en función de los lados conocidos. Así, pues:

\[
(E_1 - E_2) - (E'_1 - E'_2) = RI \sqrt{3}.
\]

3.a Interpretando convenientemente los diagramas de las figuras 26, 28 y 29, resultan las siguientes deducciones, las cuales anotamos como resumen de las principales características de las canalizaciones trifásicas equilibradas que son objeto de este capítulo.

(a) La suma de las intensidades de las corrientes que circulan por los tres conductores es constantemente nula, por cuanto siendo también O' (fig. 28), el centro de gravedad del triángulo que se obtendría uniendo los extremos de los vectores O' I1, O' I2, O' I3, la suma algebraica de las proyecciones de estos vectores sobre una recta cualquiera será siempre igual á cero. Asimismo se deduce (fig. 27) que es una misma la corriente que circula por cada conductor por la correspondiente sección generadora ó receptora.

(b) Las tensiones disponibles en bornas del receptor E'1 — E'2, no coinciden en fase con las tensiones en las secciones. Aquéllas presentan sobre estas últimas (fig. 28) un avance de 30° y su valor máximo es igual á \( E_r \sqrt{3} \) por ser isósceles el triángulo mnO y opuesto el lado mn á un ángulo de 120°.

(c) Las intensidades de las corrientes en las secciones receptoras y generadoras coinciden en fase con las tensiones en las correspondientes secciones, medidas estas últimas, como es consiguiente, entre bornas y centro de la estrella (fig. 28).

(d) La tensión en cada una de las secciones receptoras coincide en fase con la disponible en las correspondientes del generador, bien se trate de las tensiones entre bornas y centro de la estrella, bien de las
La Energía eléctrica (1908-10-25 00:00:00), página 6

los extremos de las tensiones vectoriales, fuerzas respectivamente iguales á \( \frac{1}{a}, \frac{1}{b}, \frac{1}{c} \), cuyos valores deducidos de las ecuaciones (28) son como sigue:

\[
\frac{1}{a} = \frac{r_1}{R + r_1}; \quad \frac{1}{b} = \frac{r_1}{R + r_1}; \quad \frac{1}{c} = \frac{r_3}{R + r_3}
\]

y por último, después de aplicar al punto O una fuerza actuando en sentido contrario de las anteriores,

Figura 21.

Figura

y de magnitud \( \left( 3 + \frac{R}{R_0} \right) \) determinase el punto de aplicación de la resultante. Sea O' dicho punto

3.º Unase O, con A, B, C. Las rectas así trazadas O'A, O'B, O'C y OO', corresponderán respectivamente en magnitud y fase á los valores a E'_1, b E'_2, c E'_3 y u.

b) fig. 22.—1.º Procédase con sujeción á cuanto ha sido indicado en el apartado primero del caso precedente.

2.º Supónganse aplicadas en los vértices A, B, C del triángulo equilátero á que reiteradamente venimos refiriéndonos, fuerzas respectivamente iguales á

\[
\frac{1}{ar_1} = \frac{1}{R + r_1}; \quad \frac{1}{br_2} = \frac{1}{R + r_2}; \quad \frac{1}{cr_3} = \frac{1}{R + r_3},
\]

é igualmente aplicada en el punto O, una fuerza igual á \( \frac{1}{R_0} \) actuando todas ellas en el mismo sentido. Determine el punto de aplicación de la resultante. Sea éste O'; y

3.º Unase O' con A, B, C y también con O. Las rectas O'A, O'B, O'C y OO' representarán respectivamente en magnitud y fase los valores correspondiente á

\[
(R + r_1)I_1, \quad (R + r_2)I_2, \quad (R + r_3)I_3 \quad \text{y} \quad R_0r_0.
\]

Observaciones.—1.ª Siendo O, por construcción (fig. 21), el punto de aplicación de la resultante de cuatro fuerzas \( \frac{1}{a}, \frac{1}{b}, \frac{1}{c} \) y \( \left( 3 + \frac{R}{R_0} \right) \)

actuando sobre brazos de palanca respectivamente iguales á

\[
aE'_1, \quad bE'_2, \quad cE'_3, \quad \text{y} \quad u,
\]

también tendrá idéntica condición con relación á cuatro fuerzas iguales á la unidad, obrando sobre brazos de palanca E'_1, E'_2, E'_3, y \( \left( 3 + \frac{R}{R_0} \right)u \), lo cual equivale á afirmar que E'_1, E'_2, E'_3, no formarán una figura cerrada, antes por el contrario, darán lugar á una resultante cuyo valor será precisamente \( \left( 3 + \frac{R}{R_0} \right)u \) (fig. 23).
La Energía eléctrica (1908-10-25 00:00:00), página 8

ejes de proyección el F G, normal á E, r que pasando por el punto O coincide con x₀, y el determinado por el mentado vector

E₁, el cual á su vez tendrá la condición de ser normal al mentado eje F G. Procediendo conforme queda indicado, las ecuaciones que establecen el equilibrio de momentos de las aludidas fuerzas, contendrán como únicas incógnitas á x₀, y₀.

La resultante de las mentadas fuerzas, que representaremos por Q, ejercerá su acción en O' y valdrá evidentemente

\[
Q = \left(3 + \frac{R}{R_0}\right) - \frac{1}{a} - \frac{1}{b} - \frac{1}{c},
\]

atribuyendo signo positivo á la fuerza aplicada en O y negativo á las restantes, por actuar éstas en sentido contrario al de aquéllas.

Ahora bien: teniendo en cuenta que los brazos de palanca de las componentes \( \frac{1}{b} \) y \( \frac{1}{c} \) son iguales á \( \frac{E \sqrt{3}}{2} \), la ecuación que establezca el equilibrio de momentos con relación á un eje coincidiendo con el vector E₁, quedará expresada por la igualdad

\[
Q \times x_0 = \frac{E \sqrt{3}}{2} \left( \frac{1}{b} - \frac{1}{c} \right)
\] (32)

Asimismo con relación á F G, para el cual el brazo de palanca de la fuerza \( \frac{1}{a} \) es igual á E, y el de las fuerzas \( \frac{1}{b} \) y \( \frac{1}{c} \) iguales á \( \frac{E}{2} \), la aludida ecuación de momentos afecta la forma

\[
Q \times y_0 = E \left( \frac{1}{a} - \frac{1}{2b} - \frac{1}{2c} \right)
\] (33)

Despejando \( x_0, y_0 \) en ecuaciones (32) y (33), hallaremos:

\[
x_0 = \frac{\frac{E \sqrt{3}}{2} \left( \frac{1}{b} - \frac{1}{c} \right)}{Q}; \quad y_0 = \frac{E \left( \frac{1}{a} - \frac{1}{2b} - \frac{1}{2c} \right)}{Q}
\] (34)

y finalmente:

\[
u = \frac{E}{Q} \sqrt{\left[ \frac{\sqrt{3}}{2} \left( \frac{1}{b} - \frac{1}{c} \right) \right]^2 + \left( \frac{1}{a} - \frac{1}{2b} - \frac{1}{2c} \right)^2}
\]

\[
\Phi_0 = y_0 \times \operatorname{tg} \Phi_0
\]
\[
\operatorname{tg} \Phi_0 = \frac{\frac{E \sqrt{3}}{2} \left( \frac{1}{b} - \frac{1}{c} \right)}{E \left( \frac{1}{a} - \frac{1}{2b} - \frac{1}{2c} \right)} = \frac{\frac{\sqrt{3}}{2} \left( \frac{1}{b} - \frac{1}{c} \right)}{\left( \frac{1}{a} - \frac{1}{2b} - \frac{1}{2c} \right)}
\] (36)

Valores de las tensiones en bornas de las secciones receptoras.—Obtenido ya el valor de u y de su fase con relación á E₁, fácil es determinar el valor de esta última; al igual que el de E₂ y E₃. En efecto, es deducción evidente examinando la fig. 25 que:

\[
aE'_1 = E_1 + u; \quad bE'_2 = E_2 + u; \quad E'_3 = cE_6 + u
\]
La Energía eléctrica (1908-10-25 00:00:00), página 9

ó bien:

\[
E'_1 = \frac{E_1 + u}{a}; \quad E'_2 = \frac{E_2 + u}{b}; \quad E'_3 = \frac{E_3 + u}{c}
\]

y reemplazando en estas últimas ecuaciones \(a\), \(b\) y \(c\) por sus valores, se obtiene:

\[
E'_1 = \frac{r_1}{R + r_1} (E_1 + u); \quad E'_2 = \frac{r_2}{R + r_2} (E_2 + u); \quad E'_3 = \frac{r_3}{R + r_3} (E_3 + u) \tag{37}
\]

con lo cual daremos por terminado este estudio para proseguirlo con el referente á cargas equilibradas.

(B) Cargas no inductivas, equilibradas.

Para formar concepto exacto de las condiciones de trabajo á que se encuentran sometidas las líneas destinadas al transporte de energía trifásica cuando los receptores cargan uniformemente sobre las tres fases, bastará examinar cuáles sean las variantes que procede introducir en los diagramas de las figuras 21 y 22 como consecuencia de admitir la hipótesis que establece el mentado equilibrio, la cual impone se verifique:

\[
\frac{I}{a} = \frac{I}{b} = \frac{I}{c}
\]

El problema de referencia queda, pues, limitado á la determinación del punto de aplicación de la resultante de tres fuerzas de igual intensidad, aplicadas en los puntos A, B y C (vértices de un triángulo equilátero) y de otra fuerza que tiene su punto de acción en O, centro de gravedad, por construcción, del mentado triángulo, condiciones de las cuales cabe deducir la afirmación previa que el punto O' que se trata de determinar ha de coincidir forzosamente con el punto O, origen de las tres tensiones vectoriales \(E_1\), \(E_2\), \(E_3\) (fig. 26), de suerte que la magnitud OO' correspondiente á la diferencia de tensión entre los centros de las dos estrellas, será siempre igual á cero, lo cual equivale á afirmar que no circulará corriente alguna por el hilo neutro ó compensador. Este podrá, pues, suprimirse, sin que por ello se altere ó modifique en lo más mínimo el régimen establecido. Esta última disposición, generalmente adoptada en la práctica, da lugar al montaje con tres conductores, establecido conforme es de observar en la figura 27.

Según figura 26:

\[
E_1 = aE'_1; \quad E_2 = bE'_2; \quad E_3 = cE'_3
\]

Figura 26.

Figura 27.

ecuaciones de las cuales se deduce, designando por \(r\) el valor de las resistencias de cada una de las secciones receptoras, y no olvidando se parte del supuesto de permanecer siempre constante el valor de las tensiones en el origen

\[
E'_1 = E'_2 = E'_3 = \frac{E}{a} = \frac{E_r}{R + r} \tag{38}
\]

y asimismo como valor de las intensidades de las corrientes que circulan por las secciones receptoras.

\[
I_1 = I_2 = I_3 = \frac{E}{R + r} \tag{39}
\]

Trazado gráfico.—Efectúese como sigue:
1.º Trácense los tres vectores de igual magnitud correspondientes, con sujeción á la escala previa-
La Energía eléctrica (1908-12-10 00:00:00), página 2

PLANO DE LA EXPOSICIÓN FRANCO-ESPAÑOLA

A. Entrada.—B. Instalación de S. M. Don Alfonso XIII.—C. Maquinaria agrícola.—D. Exposición Mariana.—E. Palacio de Bellas Artes.—F. Palacio de Arte Moderno.—G. Palacio de Grandes Industrias.—H. Pabellón de Máquinas.—I. Pabellón de Tracción.—J. Pabellón de la Alimentación.—K. Monumento á los Sitios, de Queerol.—L. Pabellón del Ministerio de Fomento.—N. Instalación de Jardinería y Arboricultura francesas.—O. Pabellón oficial francés.—P. Gran Casino.—Q. Parque de Atracciones.—R. Máquinas en marcha.

Zaragoza, 1908.
La Energía eléctrica (1908-12-10 00:00:00), página 4

liares, depende en parte no pequeña la primera impresión que el público se forme de las Exposiciones, materialmente salpicadas hoy de tales construcciones.

Refiriéndonos á las industrias eléctricas había en verdad poco ó nada que aprender, aunque si bastante que coger en la Exposición Hispanofrancesa, y entre lo más digno de alabanza debe mencionarse el proceder desinteresado de las «Eléctricas Reunidas» que en su deseo de cooperar al éxito de la Exposición han figurado como expositores, gastándose 5.500 pesetas en la instalación eléctrica de la puerta monumental que da entrada al recinto y suministrando gratuitamente durante siete meses, el fluido consumido por las 1.500 lámparas que llevaba dicha puerta, las que lucian toda la noche. Y por si esta cooperación no fuera suficiente dióse un precio excepcional para el consumo de la energía restante (0,40 pesetas por kilovatio en las dos horas de máxima y 0,15 en las 22 restantes del dia) para que el Comité de la Exposición pudiera revender el fluido á los expositores y obtener beneficios como los ha obtenido.

Dada la proximidad entre los terrenos donde la Exposición se ha celebrado, y la antigua fábrica de la Electra-Peral, han sido insignificantes las dificultades de instalación. De las barras del cuadro de corriente continua á 2 × 130 voltios partía una línea de 400 milímetros cuadrados de sección que terminaba en un kiosco situado dentro del recinto de la Exposición en el cual estuvo montado el cuadro de llegada de corriente con varios aparatos de seguridad y medida, entre los cuales se cuenta un contador de doble tarifa de 2 × 1500 amperios.

De este kiosko partían las lineas que alimentaban la red de distribución que llevaba más de 300 lámparas de arco y muchos millares de incandescencia.

De gruesa maquinaria eléctrica eran las principales instalaciones, las de la «Maquinista Terrestre y Marítima» de Barcelona; «Construcciones Mecánicas y Eléctricas», de Barcelona y Gerona; «La Industria Eléctrica», de Barcelona; la «Maquinaria y Metalúrgica Aragonesa», de Utebo (Zaragoza). Figuraban además en el Certamen, los siguientes expositores de turbinas, motores y material eléctrico: Sociedad española del acumulador Tudor (Zaragoza); Javier García (Zaragoza); Badía y Manfé (Barcelona); Dalmau y Montero (Barcelona-Madrid); José Amorós (Zaragoza); Chamón y Triana (Barcelona); Vatimetro B y B (Ma-

Interior del Pabellón de Maquinaria.