La Energía eléctrica (1906-10-25 00:00:00), página 9

En cuanto á la medida absoluta de la abertura de aspiración, caben consideraciones muy parecidas á las hechas para las turbinas en el artículo citado, y como allí, haciendo referencia á la figura esquemática de bomba centrífuga que acompañamos, diremos que cuanto mayor sea la velocidad en el tubo de aspiración, menor será, para un volumen dado de agua su diámetro \( d \), y podrá serlo por lo tanto también el del rodete D, con lo que la bomba adquirirá condiciones para marchar á mayor número de vueltas.

Una diferencia esencial hay, sin embargo, en este punto con relación á las turbinas motrices, y es que así como en éstas la energía cinética del agua que pasa por el tubo de aspiración se pierde en gran parte ó del todo, no así en las bombas, pues á su paso por el rodete, éste puede aprovecharla íntegra. Parece, en vista de esto, que habría ventaja en adoptar grandes velocidades en las tuberías de aspiración de las bombas centrífugas, sin embargo no es así, Estando limitada la altura de aspiración por la correspondiente á la presión atmosférica, la suma de las demás que entran en juego no puede ser mayor que ésta.

Dichas alturas son:

\[
A = \text{altura desde el eje ó centro del rodete de la bomba hasta el nivel inferior.}
\]
\[
\frac{v^2}{2g} = \text{altura generadora de la velocidad } v \text{ en el tubo de aspiración.}
\]
\[
h = \text{altura empleada en vencer las resistencias al paso del agua por la turbina, cámara de aspiración y válvula de pie.}
\]
\[
h_1 = \text{altura correspondiente á la presión absoluta en la entrada al rodete.}
\]

Para que pase el agua por el tubo de aspiración con la velocidad \( v \) deberemos tener, supuesta la bomba en regla, y una presión atmosférica media correspondiente á una altura de 10,33 metros de agua

\[
A + \frac{v^2}{2g} + h = 10,33 - h_1
\]

teniendo \( h_1 \) un valor positivo, pues en caso contrario quedaría rota la columna de aspiración. Aunque teóricamente el valor de \( h_1 \) podría llegar á ser nulo, conviene en la práctica quedarse á bastante distancia de este límite. Si se tiene presente que el volumen de los gases está en proporción inversa de la presión, de modo que á presión nula corresponderían volúmenes infinitos y á presiones muy pequeñas volúmenes muy grandes, se comprenderá que con aspiraciones exageradas, es decir, con valores pequeños de \( h_1 \), la más insignificante entrada de aire en el conducto de aspiración ha de producir efectos perjudiciales muy marcados y hasta interrupciones en el funcionamiento.

Por este lado, las condiciones son mucho más desfavorables que en las turbinas, pues en éstas una pequeña entrada de aire no puede ocasionar más que una ligera disminución del salto, mientras que en las bombas el aire que penetre en la cámara de aspiración ha de pasar forzosamente por el rodete y tubería de impulsión, causando alteraciones en el rendimiento, ó de lo contrario, ha de producirse el desecho de la bomba, quedando interrumpido su funcionamiento.

Nos hemos extendido algo sobre este punto por considerarlo de importancia y afectar además á los valores de la característica de velocidad. Debiendo entrar en el planteamiento de la fórmula del número de vueltas el valor de la velocidad de aspiración en función de la altura, si empleásemos la misma forma que para las turbinas, podría suceder, "para" grandes elevaciones, que el valor resultante para \( v \) fuese incompatible con alturas de aspiración relativamente pequeñas. Para evitar este escollo, fijaremos la velocidad en la abertura de aspiración en

\[
v = \gamma \sqrt{H}
\]