La Energía eléctrica (1906-02-25 00:00:00), página 5

máquina trifásica á inductor giratorio, A alternador, B bornas de salida de las corrientes trifásicas, B' borna de entrada en el circuito suplementario del inducido de la excitatriz E, B² borna de salida, C colector del arrollamiento principal de la excitatriz, 6 borna de circuito inductor del alternador, AG inductores de la excitatriz excitando en derivación. Cuando el alternador es á alta tensión se deben transformar las corrientes trifásicas por un transformador serie semejante al de Leblanc. La disposición es la indicada en la figura 12, T' circuito primario del transformador trifásico montado en serie sobre el circuito principal y T² el secundario. Se observará que las tres barras de la derecha B² sirven para cerrar sobre sí mismo el arrollamiento suplementario del inducido que recibe las corrientes secundarias de T²; por las barras B¹ se podrá suprimirlas haciendo la unión en el interior. Escogiendo convenientemente el número de espiras secundarias T² del transformador se reúnen en uno sólo los dos circuitos de la excitatriz como en los conversores. El efecto compensador proviene de la reacción magnética del arrollamiento del inducido de la excitatriz sobre el campo de esta excitatriz, y los alternadores están dispuestos de modo que las corrientes dewattadas producen en la excitatriz un campo de reacción exactamente en concordancia con el campo inductor. Veamos ahora el decalaje que produce el transformador interpuesto. Sea la corriente despachada por el alternador en dewattada I_d y el secundario quede montado en estrella como el inducido del alternador. La corriente I_d (figura 13) estará retardada \( \frac{\pi}{2} \) de la f. e. m. E del alternador dando lugar en el secundario del transformador á una f. e. m. e_2 decalada de \( \frac{\pi}{2} \) con relación á I ó en oposición con E. La corriente magnetizante j_d producida por e_2 será fuertemente decalada con relación á e_2 pero este ángulo de decalaje \( \varphi \) dado por la fórmula tangente \( \varphi = \frac{a l}{r} \) será menor que \( \frac{\pi}{2} \) de donde resulta que la corriente j_d en lugar de ser opuesta á I_a estará avanzada un pequeño ángulo \( \delta \) sobre la oposición. Para que su efecto sea, pues, opuesto es necesario avanzar los puntos de entrada de esta corriente j_d en el inducido de la excitatriz de este ángulo \( \delta \). Su valor llamando Z la impedimenta del circuito T²E, M la inducción mutua del transformador será \( j' d = - a \frac{M I_d}{Z} \). El efecto de I_d en el alternador es producir un número de amperio-vueltas desmagnetizantes igual á

\[
\frac{1}{2} K_A N_A I_d \sqrt{2}
\]

los cuales deben aumentarse por la excitatriz produciendo

\[
n_{A i_A} = \frac{1}{\sqrt{2}} K_A N_A I_d
\]

suplementarios. Llamando R la resistencia total del circuito inducido de la excitatriz y conductores del alternador, es preciso que la f. e. m. sea aumentada automáticamente de una cantidad proporcional á I_d o sea

\[
\Delta e = R I_d = \left( \frac{R K_A}{\sqrt{2}} - \frac{N_A}{R_A} \right) I_d .
\]

El problema se reduce al hipercompoundaje de una dinamo calculando la corriente j_d proporcional á la dewattada I_d del alternador para aumentar la f. e. m. en las bornas que a circuito abierto tiene por valor \( e = e_0 + \Delta e \). Si llamamos K un coeficiente de construcción del inducido de la excitatriz, N el número de hilos periféricos de este inducido por campo, os contra-amperio-vueltas equivalentes á la acción de la corriente j_d podrán ponerse bajo