ferjorosa/bne-hemeroteca-ocr-xix huggingface dataset:
La Energía eléctrica (1906-11-25 00:00:00), página 3

Por efecto de las curvas, en el apartadero se ha hecho una distribución especial de carriles y de traviesas, disponiendo en varios puntos traviesas-largueros de longitud suficiente para abrazar ambas vías.

La unión de los carriles entre sí y la fijación de éstos con las traviesas, llevadas á cabo en la forma descrita, resultan perfectamente sólidas para que el esfuerzo del frenaje sea transmitido en buenas condiciones á la infraestructura.

Cable de tracción.

En todo funicular, el cable es el elemento que principalmente garantiza la seguridad de los viajeros por lo cual es de todo punto indispensable que su naturaleza, forma, dimensiones y fabricación, respondan en absoluto al fin para que ha de servir, ofreciendo todas las garantías de seguridad necesarias. Los progresos realizados en la fabricación de los cables y el asiduo cuidado que á ellos se presta durante la explotación, reúnen realmente todas aquellas condiciones, y así lo comprueba el hecho de que afortunadamente no haya que lamentar accidentes debidos á una ruptura de cable en un funicular.

Para el de Vallvidrera se ha adoptado un cable que desde luego ofrece una resistencia trece veces mayor á la necesaria para el servicio, resultando ser ésta coeficiente de seguridad más que suficiente.

Este cable, cuya sección se representa en la figura 32, ha sido fabricado por el sistema Lang, según el cual, tanto los cordones que lo constituyen, como los hilos que componen éstos, se hallan torcidos en igual sentido, resultando así más lisos y con la mayor superficie de contacto de los hilos; cuando éstos se encuentran ya muy desgastados por efecto de un largo trabajo, no se rompen tan fácilmente los exteriores del cordón y los cables mismos presentan la apariencia de una varilla de metal flexible, alcanzando mucha mayor duración que la que ofrecen fabricados por otros procedimientos.

Todos los datos concernientes á este cable, aparecen explicados en la traducción que insertamos del certificado de las pruebas á que fué sometido en el Laboratorio federal del Politécnico de Zurich para pruebas de materiales (Eidgenössischen Materialprüfungs-Anstalt am schweiz. Polytechnikum in Zürich), expedido por el director del mismo en 18 de Mayo de 1905.

Este documento comprende:
La Energía eléctrica (1906-11-25 00:00:00), página 4

I.—DESCRIPCIÓN DEL CABLE.

a) Cable entero.

Diámetro del cable .................................................. 2,98 cm.
Alma del cable .......................................................... Cáñamo.
Diámetro de los hilos del cordón .................................... 0,261 cm.
Diámetro de los hilos del alma del cordón ......................... 0,149 cm.
Número de hilos del cable ............................................. 90
Sección de los hilos del cordón ...................................... 0,0535 cm²
Sección de los hilos del alma del cordón ........................... 0,0174 cm²
Sección de metal del cable ........................................... 3,30 cm²
Peso del cable por metro ............................................. 2,95 kgs.
Longitud de un arrollamiento de cordón en el cable ............... 24,0 cm.

b) Cordones del cable.

Número de cordones .................................................. 6
Diámetro de un cordón ............................................... 0,98 cm.
Diámetro del alma del cordón ....................................... 0,45 cm.
Número de hilos de un cordón ....................................... 15
Número de hilos del alma del cordón ............................... 7
Longitud de un arrollamiento de hilo en el cordón ................. 10,0 cm.

Construcción del cable: los hilos en los cordones y los cordones en el cable, están arrollados en el mismo sentido; 6 torones están arrollados sobre un alma de cáñamo para formar el cable de unos 2,98 centímetros de diámetro.

Aspecto exterior del cable: nuevo, sin defecto.
Metal de los hilos: acero.

Fig. 29.—Plano del apartadero.

II.—RESULTADOS DE LA RESISTENCIA DEL CABLE Á LA RUPTURA.

    PRIMER ENSAYO
    SEGUNDO ENSAYO

    CargaP = t
    Alargamiento mm.por 1 m. de longitud.
    Diferencia.
    Observaciones.
    CargaP = t
    Alargamiento mm.por 1 m. de longitud.
    Diferencia.
    Observaciones.

    0,0	0,0
    0,0	0,0

    5,0	2,5	2,5
    5,0	1,8	1,8

    10,0	4,3	1,8
    10,0	3,7	1,9

    15,0	6,0	1,7
    15,0	5,3	1,6

    20,0	7,9	1,9
    20,0	7,2	1,9

    25,0	9,9	2,0
    25,0	9,2	2,0

    30,0	12,2	2,3
    30,0	11,4	2,2

    35,0	15,5	3,3
    35,0	14,5	3,1

    40,0	20,5	5,0
    40,0	19,4	4,9

    42,5	25,0	4,5
    42,5	23,5	4,1

    45,0	33,3	8,3
    45,0	30,8	7,3

    46,25	Ruptura de 4 cordones y del alma de cáñamo cerca del medio de la longitud ensayada.
    46,2	Ruptura de 3 cordones y del alma de cáñamo á unos 15 cm. de una cabeza de amarre.

Resistencia del cable á la tracción:
\[
\beta = 14,0 \text{ t/cm}^2
\]
Alargamiento con la carga de 45,0 t.:
\[
\lambda = 3,33 \text{ por 100}.
\]
Aspecto del cable después de la ruptura:

Resistencia del cable á la tracción:
\[
\beta = 14,0 \text{ t/cm}^2
\]
Alargamiento con la carga de 45,0 t.:
\[
\lambda = 3,08 \text{ por 100}.
\]
Aspecto del cable después de la ruptura:

Los cordones rotos se han destorcido.
La Energía eléctrica (1906-11-25 00:00:00), página 6

Amarre del cable.—El amarre del cable en los coches tiene una importancia muy grande por lo que á la seguridad de la explotación afecta, y la manera como se lleva á cabo tiene una gran influencia para la duración del cable mismo.

Cada coche lleva una palanca de hierro forjado en forma de escuadra (fig. 33) que puede girar sobre el eje \( a \) en que va montada y es la que dispararía los frenos en caso de rotura del cable. El brazo vertical de esta palanca tiene un cubo por el que pasa libremente el cable, el cubo cuyo extremo inferior afecta la forma de un casquete esférico, en el cual viene á tope un tubo \( b \). Este tubo tiene un agujero cilíndrico en el extremo que toca la palanca y cónico en el otro, siendo esta cavidad cónica la que llena el extremo del cable después de haber destriado y doblado sus hilos elementales, formando un cono que se aloja en dicha cavidad. Todos los huecos que quedan entre los hilos del cable y entre éste y las paredes de la cavidad cónica, se rellenan con una aleación de gran dureza, compuesta de cobre, antimonio y estaño, formando un cono macizo y duro, que es el que sirve de retención ó amarre del cable.

Cálculo del esfuerzo de tracción máximo al cual estará sometido el cable.—Para hacer este cálculo, nos hemos colocado en el caso más desfavorable; puesto que el funicular tiene cuatro pendientes distintas, y siendo la superior del 28,5 por 100 la máxima, supondremos que un coche subiendo con la carga máxima entra en esta sección de la vía, posición que representa \( a \) en la figura 34. En estas condiciones el cable estará sometido al esfuerzo máximo de tracción.

La fórmula general que nos permitirá hacer el cálculo de este esfuerzo de tracción máximo que llamaremos \( F \), es la siguiente:

\[
F = P (\sin \alpha + f) + f h + C
\]

en la que:

Fig. 30.—Vista del apartadero mirando la estación superior.
La Energía eléctrica (1906-11-25 00:00:00), página 7

P = 12.100 kgs que comprende el peso del coche vacío de 6.500 kgs, más la carga máxima de 80 viajeros á razón de 70 kgs., que es de 5.600 kgs.
α = ángulo de la vía con la horizontal en el punto considerado que es de 15° 56'.
f = coeficiente de rodadura del coche que tomaremos igual á \( \frac{1}{100} \) de su peso, ó sea 0,01.
\( \rho \) = peso del cable por metro lineal, que es de 3 kgs.
h = longitud de la proyección vertical del ramal de cable considerado, que es de 20,15 m.
C = esfuerzo que se necesita para producir el movimiento del cable mismo.

La resistencia que opone el cable al movimiento, no es todavía bien conocida y por ser muy compleja es difícil determinarla con toda exactitud.

Un valor aproximado de esta resistencia, lo da una fórmula establecida por Vau-tier, que comprende:
1.º La resistencia del cable al rodamiento sobre las poleas-guías en las alineaciones rectas y en las curvas;
2.º La resistencia debida á la rigidez del cable al arrollarse sobre las poleas del cabrestante;
3.º La fuerza de inercia necesaria para dar á las poleas-guías la velocidad del cable;
4.º La resistencia de las poleas motrices.

El conjunto de estas resistencias, Vau-tier las representa por

\[
C = 0,008 \rho L + 0,03 F + 16
\]

en donde,

\( \rho \) — es el peso del cable por metro lineal.
L — su longitud, y
F — la tensión total á que está sometido el cable.

Como para emplear esta fórmula es preciso conocer F que tratamos de determinar, hemos empezado por calcular ésta por aproximación con la (5), tomando por valor de C, \( \frac{1}{100} \) del peso del cable, para tener un valor que, al mismo tiempo que no ha de diferir mucho del verdadero, nos permita calcular dicha resistencia y poder definitivamente determinar la tensión máxima que nos interesa.

Procediendo en esta forma, encontramos por primer valor de F, 3.522 kgs., que substituyéndolo á la (6), tenemos:

Fig. 31.—Vista del apartado mirando la estación inferior.

Fig. 32.—Sección del cable.

Fig. 33.—Amarre del cable.
La Energía eléctrica (1906-11-25 00:00:00), página 8

C = 0,068 × 3 × 730 + 0,03 × 3,522 + 16 = 139 kgs.

Substituyendo ahora valores á la (5), encontramos definitivamente

F = 12,100 (0,274 + 0,01) + 3 × 20,15 + 139 = 3,698 kgs.

Resistencia del cable.—Hemos visto que la sección del cable es de 3,3 cm²; el trabajo del metal bajo el esfuerzo máximo á que estará sometido, será de \( \frac{3,698}{3,3} = 1,120 \) kgs. por cm².

Por otra parte, siendo la carga de ruptura del cable, según los ensayos verificados, de 14,000 kgs. por centímetro cuadrado, tendremos que el coeficiente de seguridad será igual á

\[
\frac{14,000}{1,120} = 12,5
\]

resulta, pues, como antes hemos dicho, que la resistencia del cable es cerca de trece veces mayor que la máxima necesaria.

Cálculo del esfuerzo de tracción del motor de la estación superior.—Al ocuparnos del trazado del perfil longitudinal, hemos indicado los motivos por los cuales no pudo adoptarse el perfil teórico; por esta causa, el trabajo del motor no puede ser constante durante cada recorrido.

Para determinar la potencia del motor y sus condiciones de trabajo, haremos el cálculo poniéndonos

Figs. 35 y 36.—Plano y elevación de un coche.
La Energía eléctrica (1906-10-25 00:00:00), página 1

La Energía Eléctrica
REVISTA GENERAL DE ELECTRICIDAD Y SUS APLICACIONES
PUBLICACIÓN QUINCENAL ILUSTRADA

SUMARIO
Algo sobre las lámparas de incandescencia, por G. J. de Guillén García.—Característica de velocidad en las bombas centrífugas, por Francisco Mirapeix.—Estudio de un reóstato, por Miguel Ancil de Galarrs.—Crónica e información Minas de carbón de Trieu-Kaisin (Bélgica).—Nuevas centrales.—Concesión de ferrocarriles.—Verificadores de contadores eléctricos.—Aguas.—La electricidad en las minas de Barruelo.—Transportes de energía.—El cable telefónico del lago de Constanza.—Las fuerzas hidráulicas en Colombia.—Nombramientos.—Catálogos recibidos.—Datos electro-técnicos.—Las corrientes monofásicas en la tracción eléctrica.—Estadística de los teléfonos en Alemania.—Tracción eléctrica en los Estados Unidos.—El steamer de dos hélices «Moltana».—Los progresos de las turbinas de vapor.—El desarrollo de la electricidad.—La mineralización artificial de las traviesas y de los talones.—Una central de electricidad para Nueva York.—El problema de la turbina de gas.—Cálculo de la potencia de un motor de cuatro tiempos.—Condensadores para turbinas de vapor.—Libros y revistas.—Ofertas y demandas.

Algo sobre las lámparas de incandescencia.

I. Influencia de la temperatura en el filamento de las lámparas eléctricas de incandescencia.

CUANDO se va elevando la temperatura de un cuerpo enrojecido, va elevándose su poder luminoso; pero este aumento no es proporcional; tanto es así, que la luz emitida por un cuerpo incandescente se estima ser 46.000 veces más intensa á la temperatura de 1.200 grados que á la de 600 grados. Esto nos dice la necesidad de obtener grandes temperaturas en los focos luminosos, y por lo mismo nos manifiesta la influencia que tiene la temperatura en los filamentos de las lámparas eléctricas de incandescencia, y la necesidad de que sean muy resistentes estos filamentos, pues cuanto más resistan, más potente y más blanca podrá ser la luz que en ellos se obtenga.

Veamos algunos datos experimentales sobre esta influencia:

    Saponiendolo
    la intensidad luminica á 1.775° de temperatura.

    1.000
    1.5000

    0,271
    1.0359

    0,0045
    959

    0,0012
    775

    0,00007

En una lámpara A. E. G. de 16 bujías, el profesor H. J. Weber, halló

    á 1.464° de temperatura del filamento
    daba una intensidad de 2.99 bujías

    1.483°
    4.13

    1.503°
    5.60

    1.522°
    7.41

    1.541°
    9.71

    1.557°
    12.42

    1.574°
    15.76

    1.591°
    19.70

    1.607°
    24.25

    1.621°
    29.41

Como se ve, la relación que existe entre la temperatura y la intensidad en las lámparas de incandescencia no es la misma á diferentes temperaturas. Vemos en los primeros datos que á 956 grados es sólo 0,0012, y que casi duplicando la temperatura, 1.775 grados, da 800 veces más luz. En los segundos, ó sea sobre la lámpara de 16 bujías, aumenta casi el doble, 29,41 bujías, aumentando sólo un 2 por 100 la temperatura.
La Energía eléctrica (1906-10-25 00:00:00), página 10

Siendo \( \gamma \) un coeficiente variable con el salto, y cuyo valor máximo sea tal que resulte en la ecuación (3) un valor no inferior á 1,50 m. para \( h_1 \).

La potencia en caballos absorbida por la bomba para elevar una cantidad de Q litros por segundo á una altura efectiva (manométrica), H, será, supuesto un rendimiento de \( \frac{2}{3} \)

\[
\text{HP} = \frac{3}{2} \cdot 75 \cdot \frac{QH}{50}
\]

(5)

La velocidad periférica del rodete, su función del número de vueltas es

\[
n = \frac{\pi D n}{60}
\]

(6)

Eliminada \( u \) entre la (6) y la (1) y despejando el número de vueltas, ésta será

\[
n = \frac{60 \; a \; \sqrt{H}}{\pi D}
\]

(7)

Por otra parte, el paso del agua por la abertura de aspiración nos da

\[
Q = \frac{1,000 \; \pi d^2}{4} \gamma \sqrt{H},
\]

ó lo que es lo mismo, teniendo en cuenta la (3)

\[
Q = \frac{1,000 \; \pi D^2}{4 \; 8^2} \gamma \sqrt{H}.
\]

(8)

Esta ecuación da á conocer el valor de \( \frac{1}{D} \) que substituido en la (7), da por fin

\[
n = \frac{75 \; a \; \sqrt{\gamma}}{8} \sqrt{\frac{50 \; H \; \sqrt{H}}{Q}}
\]

(9)

Esta expresión del número de vueltas por minuto es, como se ve, independiente de tamaño de la bomba, y entran en ella dos partes perfectamente distintas, en una de las cuales figuran la altura de elevación y la cantidad de líquido á elevar; es decir, los datos peculiares de todo problema de elevación de agua; y el otro está constituido por coeficientes variables de uno á otro tipo ó sistema de bombas, constituyendo esta última parte la característica de velocidad. Designándola con la letra K y aplicando la relación (5), podremos dar á la (9) las dos formas siguientes:

\[
n = K \sqrt{\frac{50 \; H \; \sqrt{H}}{Q}} \tag{9 a}
\]
\[
n = K \sqrt{\frac{H^2 \; \sqrt{H}}{\text{HP}}} \tag{9 b}
\]

Asignando á \( aB \gamma \) valores arbitrarios comprendidos entre los límites antes indicados, se hallará la escala de los que podrá alcanzar K en cada caso. El modo indirecto que es preciso emplear para deducir \( \gamma \), hace la investigación algo incómoda, y ordinariamente bastará, y será más cómodo asignar á K valores comprendidos entre los límites siguientes:

\[
K > \frac{10,000}{H + 100} \tag{10}
\]
\[
K < \frac{28,000}{H + 100} \tag{11 a}
\]

Ejemplo:

Altura efectiva de elevación comprendidas resistencias de tuberías, válvulas, etc. = \( H = 20 \) m.
\( Q = 100 \) litros por segundo.

Constante de elevación \( = \sqrt{\frac{50 \; H \; \sqrt{H}}{Q}} = \sqrt{\frac{1,000 \; \sqrt{10}}{100}} = 6,68 \).

\[
\begin{array}{ll}
\text{Característica } K = & \\
\text{mínimo} = \frac{10,000}{120} = 83 \\
\text{máximo} = \frac{28,000}{120} = 233 \\
\text{Número de vueltas,} & \\
\text{mínimo} = 6,68 \times 83 = 554 \\
\text{máximo} = 6,68 \times 233 = 1,556
\end{array}
\]
La Energía eléctrica (1906-10-25 00:00:00), página 12

tante y que la relación de las secciones de los hilos en los dos reóstatos, será:

\[
\frac{S}{S'} = \left( \frac{\alpha}{\alpha'} \right)^{\frac{2}{3}}.
\]

Busquemos la relación de longitudes de los hilos. La resistencia de los dos reóstatos, siendo la misma, tendremos \( \frac{a l}{S} = \frac{a' l'}{S'} \). S, S', l, l', representan las secciones y longitudes de los hilos. De estas ecuaciones resulta

\[
\frac{a l}{a' l'} = \frac{S}{S'} = \left( \frac{\alpha}{\alpha'} \right)^{\frac{2}{3}} \text{ de donde } \frac{l'}{l} = \left( \frac{\alpha'}{\alpha} \right)^{\frac{2}{3}}.
\]

Para obtener la relación de los volúmenes se multiplican miembro á miembro las dos ecuaciones (1) y (2); tendremos

\[
\frac{S l}{S' l'} = \frac{\alpha^{\frac{2}{3}}}{\alpha'^{\frac{2}{3}}} \cdot \frac{\alpha^{\frac{2}{3}}}{\alpha'^{\frac{2}{3}}} = \left( \frac{\alpha'}{\alpha} \right)^{\frac{2}{3}}.
\]

La relación de las secciones siendo \( \left( \frac{\alpha}{\alpha'} \right)^{\frac{2}{3}} \); la de los diámetros será \( \left( \frac{\alpha}{\alpha'} \right)^{\frac{1}{3}} \), y como la la relación de las longitudes es \( \left( \frac{\alpha'}{\alpha} \right)^{\frac{2}{3}} \), observamos que si en el primer reóstato el diámetro del hilo es algunas veces mayor que en el segundo, por el contrario su longitud es menor.

Si admitimos que la relación \( \frac{P}{d} \) del paso de espiras al diámetro del hilo es la misma para los dos reóstatos, demostraremos fácilmente que el espacio ocupado es aproximadamente el mismo para ambos. El precio del hilo que se necesita para cada reóstato es aproximadamente el mismo. Efectivamente, hemos visto que la relación de los volúmenes de los hilos es

\[
\frac{v}{v'} = \left( \frac{\alpha}{\alpha'} \right)^{\frac{1}{3}} = C^{\frac{1}{3}};
\]

designando por C la relación de las resistencias del primer reóstato al segundo. Fijando en P y P' el precio unitario de estos hilos, tendremos la relación del precio de los hilos

\[
\frac{v P}{v' P'} = \frac{P}{P'} C^{\frac{1}{3}}.
\]

Ahora bien; si admitimos que aproximadamente los precios por unidad en los hilos de cobre está en razón inversa de las raíces cuadradas de la sección, tendremos:

\[
\frac{P}{P'} = \frac{\sqrt{S'}}{\sqrt{S}}.
\]

La relación \( \frac{S}{S'} = C^{\frac{2}{3}} \) nos da \( \frac{\sqrt{S'}}{\sqrt{S}} = \frac{l}{C^{\frac{2}{3}}} \), luego

\[
\frac{P}{P'} = \frac{\sqrt{S'}}{\sqrt{S}} = \frac{l}{C^{\frac{2}{3}}}.
\]

Reemplazando en la fórmula (3) \( \frac{P}{P'} \) por su valor, tendremos:

\[
\frac{v P}{v' P'} = \frac{l}{C^{\frac{2}{3}}} \times C^{\frac{1}{3}} = 1.
\]

Luego á igual precio del metal, el reóstato compuesto de hilos de fuerte resistencia específica será el más ventajoso porque llevará menor número de arrollamientos. Un punto
La Energía eléctrica (1906-10-25 00:00:00), página 21

BOLETÍN DE LA Unión Eléctrica Española.

Año III. Madrid 25 de Octubre de 1906. Núm. 20

SECCIÓN OFICIAL

Balance al 30 de Septiembre de 1906 de la Unión Eléctrica Española.

    ACTIVO
    PESETAS
    PASIVO
    PESETAS

    Gastos generales:

    Capital:

    A. Marzo: Sus facturas de imprenta.
    641,00
    Importe de las cuotas asignadas para 1906...
    6.000,00

    E. Catalá: Idem id. papel.
    423,50
    LA ENERGÍA ELÉCTRICA: Saldo á su favor en esta fecha.
    311,11

    Gastos de correo: Los habidos hasta hoy.
    47,00
    Gastos generales:

    Suscripciones: Gaceta de Madrid.
    45,00
    Pendiente de pago á los Sres. Madariaga, Rojas y Mier.
    750,00

    35 números de El Imparcial.
    1,75
    Suscripción extraordinaria al BOLETÍN.
    150,00

    Gastos varios: Los habidos hasta hoy.
    49,75

    900,00

    Personal: Sus nóminas.
    180,50

    1.440,00

    2.778,75

    <b>Agrupaciones regionales:</b>

    Castilla la Nueva y Extremadura.
    800,00

    Aragonesa.
    800,00

    Cataluña y Gerona.
    700,00

    Gallega.
    500,00

    Levantina (abonó su cuota).
    "

    Riojana (abonó su cuota).
    "

    2.800,00

    <b>Capital:</b>

    Déficit del presupuesto de 1905 pendiente de cobro: LA ENERGÍA ELÉCTRICA.
    882,36

    Sres. Madariaga, Rojas y Mier.
    750,00

    1.632,36

    <b>Caja:</b>

    Efectivo en la misma.

    7.211,11
    7.211,11
La Energía eléctrica (1906-10-25 00:00:00), página 3

y teniendo en cuenta que la intensidad ó amperaje de la corriente que pasa por el filamento, es, según la ley de Ohm, proporcional al voltaje ó tensión de la misma corriente, tendremos que, cuanto más voltaje demos á una lámpara, obtendremos más temperatura, y, por lo mismo, más luz. Para convencernos con resultados prácticos, examinemos los que ha encontrado H. J. Weber con una lámpara construida por la A. E. G., de 16 bujías, con superficie luminosa de filamento de 0,76 centímetros cuadrados.

    A
    77,19 voltios, dió
    2,99 bujías.

    80,89

    4,13

    84,80

    5,60

    88,83

    7,41

    92,87

    9,71

    96,71

    12,42

    100,60

    15,76

    104,58

    19,70

    108,60

    24,35

    112,57

    29,41

La relación entre la intensidad luminosa y la tensión de las lámparas modernas se halla con la fórmula siguiente, deducida de las experiencias de Fellman.

\[
H = 2,64 \times 10^{-13} \times V^{6,8}
\]

Forzando las lámparas se obtiene gran economía en el gasto de fluido. De manera que una lámpara de 10 bujías, que forzada de 16, podrá substituir á una ordinaria de 16 bujías sin forzar: en el primer caso se gastarán \(2\frac{1}{2}\) vatios por bujía efectiva, y en el segundo \(3\frac{1}{2}\). Con esto se comprenderá el por qué de las lámparas llamadas económicas, de \(2\frac{1}{2}\) vatios por bujía.

He aquí una tabla cuyos datos se deben á H. J. Weber, y que se refieren á una lámpara de 16 bujías, construida por la casa A. E. G., y cuyo filamento era de 0,76 centímetros cuadrados:

    A
    96,71 voltios daba 12,42 bujías consumiendo 51,84 vatios ó ser 4,1 vatios por bujía.

    100,60
    15,76
    56,21
    3,5

    104,58
    19,70
    60,90
    3,1

    108,60
    24,25
    65,78
    2,7

    112,57
    29,41
    70,85
    2,4

Una lámpara Edison ordinaria de 16 bujías, da:

    A
    97,5 voltios 10 bujías gastando 4,14 vatios por bujía.

    105
    16
    3,1

    111,3
    24
    2,37

M. Fabio Henrion, de Nancy, da la siguiente demostración sobre la utilidad de las lámparas económicas:

Para 1.000 horas de alumbrado.

1.º Empleando lámparas de cuatro vatios por bujía, generalmente empleadas.

\[
\text{16 bujías} \times 4 \text{ vatios} \times 1.000 \text{ horas} \times \frac{1,2 \text{ fr. kilovatio hora}}{1.000} = 76,80 \text{ francos},
\]
Coste de una lámpara empleada: \(0,40\)
Coste total: \(77,20\)

2.º Empleando lámparas económicas de 2,4 vatios por bujía:

\[
\text{16 bujías} \times 2,4 \text{ vatios} \times 1.000 \text{ horas} \times \frac{1,2 \text{ fr. kilovatio hora}}{1.000} = 46,08 \text{ francos}.
\]
Coste de dos lámparas empleadas: \(1,00\)
Coste total: \(47,08\)

Con las lámparas ordinarias: \(77,20\) francos.
Económicas: \(47,08\)
Economía: \(30,28\)