La Energía eléctrica (1906-02-25 00:00:00), página 7

y el coeficiente de inducción mutua de este

\[
M = \frac{T}{2\pi} \cdot \frac{t_0}{I_d}
\]

El coeficiente Z, impedimenta del circuito secundario, puede determinarse experimentalmente midiendo la corriente \( j_s \) despachada á vacío por la excitatriz sobre el circuito transformador sólo, de manera á realizar la f. e. m. á circuito abierto. Se tiene, en efecto, aproximadamente \( Z = \frac{t_0}{j_0} \). Cunto á la resistencia de este circuito se obtiene midiendo la del inducido y transformador. Se ve, pues, que el problema es análogo al compoundaje de una dinamo generatriz. Sería poco práctico hacer trabajar la excitatriz por encina de codo de la curva como en las dinamos compound porque los amperio-vueltas de reacción necesarios OP serían exagerados, por consiguiente, muy superiores á los que se pide en una dinamo, ahora bien, es necesario que OP sea muy pequeño para que \( j_d \) no sea exagerado. Es preciso, además, para que entre A y B, \( \Delta e \) varie proporcionalmente á \( j_d \) que el segmento de curva AB sea aproximado á una recta. Es, pues, preferible trabajar por debajo del codo de la curva de saturación.

Trabajando en esta región puede temerse el desecho de la excitatriz; mas ha de tenerse en cuenta esencialmente el proporcionar la resistencia eléctrica de la excitatriz aumentada de la del circuito inductor del alternador y la reluctancia magnética de la excitatriz de modo á satisfacer en su conjunto á la condición clásica de excitación. Cuando esta condición se llena, la magnetización de la excitatriz es estable, si no se desecha. Se puede, es verdad, cortar el desecho completo por el empleo de un fuerte magnetismo remanente ó de una excitación separada; pero en tanto que la condición de excitación no se llene, el campo tiende siempre á tomar el valor debido á esta remanencia, ó á la excitación independiente sólo. Supongamos que se quiere compensar solamente las corrientes dewattadas; si se trata del montaje de la figura 11, el arrollamiento suplementario de la excitatriz está formado de tres circuitos estrellados (fig. 15); si el arrollamiento del alternador está montado en estrella se monta la excitatriz de modo que los arrollamientos de alternador y excitatriz sean exactamente en concordancia de fases y se les opone el uno al otro reuniendo dos á dos las bornas del alternador á las barras del mismo signo. Si el arrollamiento del alternador está montado en triángulo, se parte de la posición precedente y se decala el inducido de la excitatriz de 1/4 de polo en avance. Esta disposición es insuficiente si se ha de compensar también en corriente wattada ó para los decalajes intermediarios entre 0 y \( \frac{\pi}{2} \). En efecto, las corrientes wattadas no dan lugar en la excitatriz así calada y conectada sino á la reacción transversal proporcional á la corriente \( j_a \) (fig. 16) produciendo la distorsión del campo, pero nada de modificaciones sensibles de la f. e. m. inducida. Ahora bien; trátase al propio tiempo de compensar las corrientes dewattadas, elevar automáticamente el voltaje en las bornas con la carga para compensar en los circuitos no inductivos la caída de potencial debida á la resistencia ohmica. El medio de obtenerlo es evidente; consiste en modificar el calaje del inducido de la excitatriz de modo que las co-