La Energía eléctrica (1906-09-25 00:00:00), página 2

las resistencias de arranque. Suponiendo \( R = 3,45 \), se tendrá para el valor de la fuerza electromotriz en los terminales

\[
e = \frac{rE}{R} + \frac{(R - r) e'}{R} = \frac{3 \times 550}{3,45} + \frac{(3,45 - 3) \times 400}{3,45} = 478 + 52 = 530 \text{ voltios}.
\]

La fuerza electromotriz ha crecido, pues, desde el momento en que el motor ha girado libremente; es decir, que á igualdad de las demás circunstancias, al aumentar el número de revoluciones del motor, y, por lo tanto, la fuerza electromotriz inversa que desarrolla, crece la fuerza electromotriz en los terminales. Un voltímetro acusa esto mismo perfectamente, y, en los tranvías, lo declara también el brillo de las lámparas montadas en derivación; esto es, que, si el voltaje en la línea es constante, el brillo de las lámparas de un vehículo aumenta cuando se acrecienta la velocidad de dicho vehículo.

Tercer caso. El motor gira libremente. En esta hipótesis \( e' \) llega á hacerse igual á E, y este mismo valor adquiere \( e \), pues la fórmula (9) se convierte en

\[
e = \frac{rE}{R} + \frac{RE}{R} - \frac{rE}{R} = \frac{RE}{R} = E.
\]

Claro es que en esta hipótesis no ejecuta el motor ningún trabajo útil. Y aun en absoluto, este caso no se verifica exactamente, pues siempre el motor ha de vencer los rozamientos que se oponen á que su marcha sea absolutamente libre.

Variaciones de la intensidad de la corriente absorbida.—Conocido el valor de la fuerza electromotriz en los terminales del motor, es fácil estudiar las variaciones que sufre la intensidad de la corriente absorbida. Dicha intensidad, en efecto, puede deducirse sencillamente de la fórmula de Ohm

\[
I = \frac{e - e'}{r}
\]

En el caso presente \( e \) es la fuerza electromotriz en los terminales del motor; \( e' \) la fuerza contraelectromotriz y \( r \) la resistencia interior del mismo, que es constante en cada caso.

Las variaciones de la intensidad dependen, pues, de las de la fuerza electromotriz y contraelectromotriz. En el primer instante, cuando el motor está parado, esta última es nula y la intensidad llega al máximo, descendiendo paulatinamente hasta llegar á un límite inferior, que depende de la velocidad del motor cuando ejecute el trabajo normal.

En las variaciones de la intensidad al iniciarse el movimiento del motor, influyen las resistencias de arranque, intercaladas en el circuito, las cuales se van suprimiendo sucesivamente. Las referidas resistencias hacen que la intensidad absorbida no sea, al iniciarse el movimiento, tan grande como resultaría sin la intervención de las mismas.

Ejemplo.—Sea \( r = 3 \) ohmios y \( e = 412 \) voltios, cifras deducidas de los ejemplos del párrafo precedente. Se tendrá:

\[
I = \frac{e - e'}{r} = \frac{412}{3} = 137 \text{ amperios}.
\]

Son las cifras que correspondían al motor parado, pues en este caso \( e' = 0 \).

Si el motor está en marcha, basándonos en el ejemplo correspondiente del caso anterior, tendremos:

\[
e = 530 \text{ voltios}, \quad e' = 400
\]
\[
I = \frac{e - e'}{r} = \frac{530 - 400}{r} = \frac{130}{3} = 43 \text{ amperios}.
\]

Par motor.—Es el producto de la fuerza tangencial del árbol motor por el radio.

\( p \) (par motor) = \( F \) (fuerza tangencial) \( \times r \) (radio);