ferjorosa/bne-hemeroteca-ocr-xix huggingface dataset:
La Energía eléctrica (1905-02-25 00:00:00), página 29

MASCHIMENFABRIK OERLIKON
OERLIKON-ZURICH
Para España y Portugal
Numerosas instalaciones en la Península.

HUBER Y COMPAÑÍA EN COMANDITA

Sociedad Española Oerlikon
Príncipe, 30.—MADRID—Huertas, 11.

INSTALACIONES ELÉCTRICAS DE TODAS CLASES, POTENCIAS Y SISTEMAS
TRANSPORTE.
ALUMBRADO.
TRACCIÓN.
ELECTROQUÍMICA.
Turbina de vapor Oerlikon (hasta 5.000 caballos de potencia).

Máquinas herramientas.
Electromotores transportables.
Grúas y Ascensores.
APLICACIONES
ELECTRO MECÁNICAS.

La Máquina de escribir Remington
ES EL APARATO MÁS UTIL PARA UN HOMBRE OCUPADO

Le economiza tiempo,
Le facilita el trabajo y
Contribuye á la extensión de su negocio.

Nuevos modelos 7 y 8.

MADRID: 20, Calle de Deligros.
BARCELONA: 57, Calle de Fernando VII.
BILBAO: 5, Calle Rodriguez Arias.

VALENCIA: 113, Calle de San Vicente.
SEVILLA: 92, Calle Palmas.
CARTAGENA: 35, Martín Delgado.

THE REMINGTON STANDARD TYPEWRITER C.º
La Energía eléctrica (1905-02-25 00:00:00), página 5

Gastos de construcción.—No podemos fijar aquí el capital necesario para la instalación de un electrovía, por ser muy variable la cifra según los casos, pero nos ofrecemos gustosos á hacerlo en cada caso particular. Desde luego se puede afirmar que cuesta mucho menos un electrovía que un tranvia. Es tan grande la diferencia que únicamente la vía férrea de un tranvia cuesta mucho más que todos los elementos de un electrovía.

Tarifas.—A título de información damos las tarifas usadas en Alemania en los electrovías en explotación.

Por persona y kilómetro................................. 5 á 6 céntimos de marco.
Por tonelada y kilómetro en vagones completos........ 20 á 30 »   »
Por tonelada y kilómetro en bultos pequeños.......... 50 á 60 »   »

Estos precios garantizan una economía importante respecto á la tracción animal y aseguran el excelente rendimiento del electrovía «Schiemann» allí donde se explote con éxito una corriente de tráfico con ómnibus y carros ordinarios.

Superficie eléctrica de los cristales.

Ha sabido que la resistencia eléctrica específica de los cristales varía con la dirección, y por lo tanto, la que un cristal cualquiera presenta según una recta dada en función de la que presenta según los ejes y del ángulo que con ellos forma dicha recta. Vamos á estudiar cuál es la ley que rige á dicha variación.

Es evidente que la superficie que une los puntos equipotenciales de un cristal en el cual se propaga la electricidad en las infinitas direcciones que pasan por un punto cualquiera, es una superficie de segundo orden, simétrica con respecto á esas direcciones, cuya forma es, en el caso general, la de un elipsóide de tres ejes, pero que puede particularizarse por ser dos de sus ejes iguales y venir á ser un elipsoide de revolución, y, por último, una esfera en el caso de ser los tres iguales.

Las experiencias de Sénarmont y de Wiedemann, en que se obtienen figuras eléctricas por medio del papel de estaño ó del polvo de licopodio, circulares en los isótropos y elíptica en los anisótropos, menos según una orientación (uniáxicos), ó dos (biáxicos), demuestran el hecho, puesto que dichas figuras no son, teóricamente consideradas, más que secciones dadas por planos diferentemente orientados sobre las citadas superficies, que representan la simetría física de los cristales.

Pero métricamente podemos nosotros comprobar también la ley del elipsoide. Consideremos un punto cualquiera del interior del cristal é imaginemos la radiación de rectas que tiene su vértice en dicho punto; dando á las rectas de dicha radiación magnitudes proporcionales á los valores de las resistencias específicas halladas prácticamente, según ellas, tendremos una serie de radios rectores de la superficie que nos servirán para determinarla; y, en efecto, Backstrom ha encontrado para el hierro oligisto (exagonal, romboédrico) valores que demuestran que su superficie eléctrica es un elipsoide de revolución.
La Energía eléctrica (1905-02-25 00:00:00), página 6

He aquí los resultados:

    \( \frac{1}{c\theta} \) calculado.
    \( \frac{1}{c\theta} \) observado.

    0°

    68,70

    27°15'
    61,69
    60,93

    28°35'
    61,00
    60,10

    38°6'
    55,91
    54,65

    90°

    35,10

Estos valores están evaluados en ohmios á 17° C., operando con barras de un centímetro de longitud y un milímetro cuadrado de sección, siendo \( \theta \) el ángulo que forma la dirección cristalográfica en que se hace la medida con el eje senario y \( \frac{1}{c\theta} \) la resistencia, según la dirección angular \( \theta \).

En resumen, la variación de la resistencia eléctrica específica, según la dirección en los cristales, puede representarse por una superficie de segundo orden, cerrada y simétrica, que satisfaga una de las tres condiciones

\[
a > b > c \\
a = b > c \\
a = b = c
\]

siendo \( a, b \) y \( c \) los ejes de dichas superficies. Estas tres condiciones son las que determinan las tres categorías físicas de los cristales.

**Determinación de la resistencia eléctrica de un cristal en una dirección cualquiera.** —Demostrando ya que la ley que rige á la variación de la resistencia eléctrica es la del elipsoide, no nos será difícil deducir el valor de la resistencia de un cristal en una dirección determinada en función de la hallada según los ejes, y, por lo tanto, nos bastará para conocerla, en cualquiera de las infinitas direcciones del espacio, hacer tres, dos ó una medición, según se trate de cristales trimétricos, dimétricos ó monométricos (adoptando aquí los nombres por mi propuestos) (1).

**Cristales trimétricos.** —Como ya hemos dicho, si suponemos en estos cristales un centro desde donde la electricidad se propague en todas direcciones, los puntos equipotenciales del cristal están colocados sobre un elipsoide de ejes desiguales; por lo tanto, si en la figura 1.ª, OA, OB, OC, representan en magnitud y dirección los semiejes del elipsoide de resistencia eléctrica, siendo OR un radio vector cualquiera, tendremos, llamando para abreviar

\[
OR = \rho \quad AOP = \varphi \quad ROC = \delta
\]

que

\[
z = \rho \cos ORP = \rho \cos \theta \tag{1}
\]
\[
y = PO \sin \varphi = \rho \cos ROP \sin \varphi = \rho \sin \delta \sin \varphi \tag{2}
\]
\[
x = PO \cos \varphi = \rho \sin \delta \cos \varphi \tag{3}
\]

(1) C. Arévalo.—Ensayo de una clasificación y nomenclatura cristalográficas Bol. de la R. Soc. Esp. de H. Nat.—Marzo, 1904. Posteriormente á la publicación de este trabajo he visto los nombres de trimérico, dimérico y monomérico, que uso en el para designar los tres grupos fundamentales, empleados para los sistemas rombico, tetragonal y regular, por G. La Valle, en su Corso di Cristallografia teorica con applicazioni al calcolo dei Cristalli, Messina, 1897.
La Energía eléctrica (1905-02-25 00:00:00), página 7

Ahora bien; la ecuación del elipsoide referida á sus ejes en coordenadas cartesianas, es, según nos enseña la Geometría analítica de la forma

\[
\frac{x^2}{a^2} + \frac{y^2}{b^2} + \frac{z^2}{c^2} = 1
\]

y substituyendo en ella, en lugar de \( x, y, z \), sus valores sacados de las relaciones [1], [2], [3], tendremos

\[
\rho^2 \left( \frac{\operatorname{sen}^2 \theta \cos^2 \varphi}{a^2} + \frac{\operatorname{sen}^2 \theta \operatorname{sen}^2 \varphi}{b^2} + \frac{\cos^2 \theta}{c^2} \right) = 1
\]

que no es más que la ecuación del elipsoide en coordenadas esféricas, y en la cual, dividiendo por \( \rho^2 \) ambos términos, obtendremos

\[
\frac{\operatorname{sen}^2 \theta \cos^2 \varphi}{a^2} + \frac{\operatorname{sen}^2 \theta \operatorname{sen}^2 \varphi}{b^2} + \frac{\cos^2 \theta}{c^2} = \frac{1}{\rho^2}
\]

ó bien

\[
\rho = \sqrt{\frac{1}{\frac{\operatorname{sen}^2 \theta \cos^2 \varphi}{a^2} + \frac{\operatorname{sen}^2 \theta \operatorname{sen}^2 \varphi}{b^2} + \frac{\cos^2 \theta}{c^2}}}
\]

Esta fórmula es la que nos da en un cristal trimétrico el valor del radio vector \( \rho \), es decir, de la resistencia eléctrica específica, en una dirección cualquiera, que forme los ángulos \( \theta \) y \( \varphi \) con los ejes, en función de la resistencia eléctrica específica, según ellos.

Cristales dimétricos.—En estos cristales, su simetría física está representada por un elipsoide de revolución, y, por lo tanto, el valor de \( \rho \) le obtendremos haciendo en la fórmula

\[
\rho = \sqrt{\frac{1}{\frac{\operatorname{sen}^2 \theta \cos^2 \varphi}{a^2} + \frac{\operatorname{sen}^2 \theta \operatorname{sen}^2 \varphi}{b^2} + \frac{\cos^2 \theta}{c^2}}}
\]

tendremos entonces

\[
\rho = \sqrt{\frac{1}{\frac{\operatorname{sen}^2 \theta \cos^2 \varphi}{a^2} + \frac{\operatorname{sen}^2 \theta \operatorname{sen}^2 \varphi}{a^2} + \frac{\cos^2 \theta}{c^2}}}
\]

y sacando \( \operatorname{sen}^2 \theta \), factor común en el primer quebrado denominador, y observado que \( \operatorname{sen}^2 \varphi + \cos^2 \varphi = 1 \), obtendremos finalmente

\[
\rho = \sqrt{\frac{1}{\frac{\operatorname{sen}^2 \theta}{a^2} + \frac{\cos^2 \theta}{c^2}}}
\]

En estos cristales nos bastará, pues, para saber el valor del vector \( \rho \), que forma con el eje vertical el ángulo \( \theta \), hallar dos resistencias solamente.

Cristales monométricos.—Su representación física es una esfera, y, por lo tanto, en ellos

\[
a = b = c
\]

de donde

\[
\rho = \sqrt{\frac{1}{\frac{1}{a^2}}} = \sqrt{a^2}
\]

ó bien

\[
\rho = a
\]

El valor de la resistencia eléctrica hallado en estos cristales, en una dirección cual-
La Energía eléctrica (1905-02-25 00:00:00), página 8

quiera, permanecerá invariable en todas las demás, puesto que lo mismo los ejes que cualquiera vector son radios de la esfera.

Determinación del signo eléctrico y del ángulo de los ejes eléctricos.—
De una manera análoga á como se hace en cristalografía óptica, podemos nosotros, una vez determinados los valores de los ejes del elipsoide de resistencia eléctrica, hallar la dirección de los ejes eléctricos, es decir, de las rectas normales á los planos, en los cuales, las direcciones de ellos contenidas tienen todas el mismo valor eléctrico, y al mismo tiempo determinar también lo que, por analogía, podemos llamar signo eléctrico de los cristales.

Lo mismo que en la determinación anterior, distinguiremos tres casos.

Cristales trimétricos.—Sabido es que el elipsoide de tres ejes tiene dos secciones cíclicas que contienen el eje medio, y cuyas trazas sobre el plano que determinan los ejes mayor y menor, son vectores cuyas perpendiculares en dicho plano son los ejes eléctricos cuyo ángulo intentamos hallar.

Si (fig. 2.º) OX y OZ son, respectivamente, los semiejes menor y mayor del elipsoide de resistencia, y OR la intersección de una de las orientaciones cíclicas con la sección principal considerada, la perpendicular OE á OR será un eje eléctrico, y, por lo tanto, tendremos, siendo

\[
ROZ = \theta \quad \text{y} \quad ZOE = v
\]

que

\[
V = 90^\circ - \theta
\]

La ecuación polar de la elipse XRZ, referida á O como polo y á OZ como eje polar, será

\[
\frac{1}{OR^2} = \frac{\operatorname{sen}^2 \theta}{a^2} + \frac{\operatorname{cos}^2 \theta}{c^2}
\]

y teniendo en cuenta que OR = b, tendremos

\[
\frac{b^2 \operatorname{sen}^2 \theta}{a^2} + \frac{b^2 \operatorname{cos}^2 \theta}{c^2} = 1
\]

ó bien

\[
\frac{b^2 \operatorname{sen}^2 \theta}{a^2} + \frac{b^2 \operatorname{cos}^2 \theta}{c^2} = \operatorname{sen}^2 \theta + \operatorname{cos}^2 \theta
\]

y dividiendo ambos miembros por sen² θ, tendremos

\[
\frac{b^2}{a^2} + \frac{b^2}{c^2} \cot^2 \theta = 1 + \cot^2 \theta
\]

ó bien

\[
\frac{b^2 - a^2}{a^2} = \cot^2 \theta \left( 1 - \frac{b^2}{c^2} \right)
\]

de donde

\[
\cot^2 \theta = \frac{c^2 (b^2 - a^2)}{a^2 (c^2 - b^2)} = \tan^2 V
\]

Si mediante esta fórmula obtenemos para el ángulo V un valor menor de 45°, la bisectriz aguda coincidirá con el eje de máxima resistencia y el cristal será eléctricamente negativo. Por el contrario, si V vale más de 45°, el eje de máxima resistencia hará de normal eléctrica y el de mínima de bisectriz aguda, el cristal será entonces positivo. Hallando, pues, la resistencia según los ejes, podemos nosotros calcular el ángulo de los ejes eléctricos y deducir el signo eléctrico del cristal.

Cristales dimétricos.—Siendo su representación física el elipsoide de revolución, se verificará

\[
a = b < c
\]

Fig. 2.
La Energía eléctrica (1905-02-25 00:00:00), página 9

La fórmula

\[
\tg^2 V = \frac{c^2 (b^2 - a^2)}{a^2 (c^2 - b^2)}
\]

podemos, pues, escribirla

\[
\tg V = \frac{0}{\sqrt{a^2 (c^2 - b^2)}} = 0
\]

de donde

\[
V = 0
\]

Como vemos, en estos cristales no hay ángulo de los ejes eléctricos, y así tiene que suceder, puesto que si imaginamos que en un cristal trimétrico el eje medio va acortándose gradualmente, no es difícil ver al ángulo de las normales á las secciones cíclicas empequeñeciéndose, y cuando los dos ejes lleguen á ser iguales, las dos secciones circulares se habrán confundido en una sola y los ejes eléctricos se confundirán entre sí en una sola recta, que será el eje desigual ó de revolución del elipsoide.

Por analogía con el elipsoide de elasticidad, diremos que un cristal dimétrico es, eléctricamente, negativo cuando la dirección de mínima resistencia coincida con el eje eléctrico, y positivo cuando sea normal á él. Bastará, pues, para hallar el signo eléctrico de un cristal dimétrico, medir la resistencia específica en la dirección de su eje principal y normalmente á él, viendo después cuál de los dos tiene mayor valor.

CELSO ARÉVALO Y CARRETERO,
Doctor en Ciencias.

(Se continuará.)

Los materiales aislantes en los cables de alta tensión (1)

En la actualidad existen instalaciones para corrientes alternativas, funcionando á 50 y 60 kilovoltios, con líneas aéreas. Se dice que las habrá dentro de poco tiempo á 80 kilovoltios y también á una tensión más elevada todavía; pero lo que no sé es si hoy habrá fabricantes que proporcionen cables para tensiones tan elevadas, aunque haya habido fabricantes acreditados y buenos que han ensayado trozos de cables á 100.000 voltios, sin perforarlos.

Estudiemos de pasada las condiciones de funcionamiento de estos cables, considerando primeramente algunas dificultades de orden teórico.

Supongamos, para mayor sencillez, un cable de un solo conductor, recubierto de plomo; sean \( r \) el radio del conductor circular; \( s \), el espesor aislante; \( r + s = R \), el radio exterior del aislamiento. El cable está sometido á una tensión alternativa U. Dentro de los límites de las frecuencias prácticas, podemos hablar del potencial y aplicar las leyes de la electrostática en una sección cualquiera del cable. El potencial en un punto P (fig. 1.a) á la distancia P del centro, estará dado por

\[
v = V \frac{\log \frac{R}{P}}{\log \frac{R}{r}}
\]

Diferenciando respecto á \( p \), y tomando logaritmos decimales, tenemos

\[
\frac{dv}{dp} = \frac{0.434\ \mathrm{V}}{\rho \log \frac{R}{r}}
\]

(1) Traducción de la Memoria presentada por el Ingeniero E. Jona ante el Congreso de Electricidad da San Luis en Septiembre de 1904.
La Energía eléctrica (1905-01-25 00:00:00), página 10

A causa de la forma del perfil de los conductores, se pueden defender muy fácilmente los cruces con líneas telefónicas ó telegráficas.

Clase de corriente.—La corriente empleada para los motores de los vehículos es la continua con una tensión de 500 á 750 voltios.

En muchos casos el servicio de fuerza de un electrovía puede ser un complemento muy favorable para la explotación lucrativa de Centrales de pueblos y de ciudades en que se hace un consumo nulo ó muy reducido de la fuerza durante el día.

Como la tensión de 500 voltios es muy usada y favorable para motores de industria,

Fig. 1.—Aislador doble, de línea.

se puede con la misma línea del electrovía servir á consumidores industriales, que aumentando el consumo de corriente, lo regularizan. También se puede distribuir alumbrado por división de la tensión en dos circuitos de 220 á 250 voltios, sobre todo en líneas cortas en que tensiones algo más bajas son suficientes.

El abastecimiento de corriente de una línea muy larga requiere varias acometidas á la línea de trabajo, que pueden hacerse por Centrales independientes ó bien por transformadores de corriente alterna de alta tensión en corriente continua á la indicada.

Trole.—La dificultad principal, casi la única con que tropezaba la aplicación de la tracción eléctrica á los vehículos de carretera era la del trole, que como se comprende, tiene en este caso que satisfacer exigencias mucho más complicadas que en los tranvías.

Muchos experimentos se hicieron con diversas formas de trole, todo ellos con resultados desfavorables. En general, se pretendía que un carrito que corriera sobre los hilos de trabajo, arrastrado por medio de un cable flexible por el mismo coche, le comunicara la corriente; pero no pudieron evitarse los descarrilamientos del carrito y las averías considerables que esto producía, y además, el aislamiento del cable flexible padecía con el tiempo. Un carrito automóvil cuyo motor se regulaba desde el coche, se ensayó después y dio mejores resultados, pero su peso excesivo hacía muy caras las líneas, aparte de otros inconvenientes.

Por fin, el sistema «Schiemann» dió la solución radical del problema. La toma de corriente se efectúa por barras rígidas que aprietan el órgano de contacto en el sentido de abajo á arriba contra los hilos de trabajo y que tienen sus muelles sobre el techo del carroaje, pudiendo girar á todos lados. En la punta llevan la pieza de contacto provista de diversas articulaciones. Esta pieza está fabricada de material blando, con una superficie de contacto grande para que el desgaste de los hilos sea insignificante y para asegurar el paso á la corriente sin producción de chispas, aun en el caso de mayor consumo.

Esta pieza, muy fácil de recambiar, tiene un buen engrase por canales transversales
La Energía eléctrica (1905-01-25 00:00:00), página 25

ESTABLECIMIENTOS INDUSTRIALES E.-C. GRAMMONT
Alexandre GRAMMONT, Sucesor
Administración central: PONT DE CHÉRUY Isére, Francia

Afinación, Tirado y Trefilería del cobre.
Conductores eléctricos, desnudos y aislados para todas las aplicaciones.

CABLES SUBMARINOS
Barras, Bandas, Cintas, etc.
Láminas para colectores.
Ebonita-Caucho Industrial y para bicicletas.

DINAMOS, MOTORES. ALTERNADORES, TRANSFORMADORES
ALUMBRADO ELÉCTRICO, TRACCIÓN, TRANSPORTE DE ENERGÍA
Concesionario de las Patentes HUTIN-LEBLANC y MORDEY-VICTORIA
Grandes premios en las Exposiciones de Bruselas 1897 y París 1900
La Energía eléctrica (1905-01-25 00:00:00), página 26

Kabelfabrik Actien-Gesellschaft (Sociedad por acciones).
Establecimientos en VIENA (AUSTRIA) y en Pressburg (Hungria). Domicilio Viena XIII

CONSTRUCCIÓN DE Cables é hilos aislados para ALUMBRADO ELÉCTRICO, TRANSMISIÓN DE FUERZA, TELEGRAFÍA Y TELEFONÍA

ESPECIALIDAD: Conductores aislados por caoutchouc natural y caoutchouc vulcanizado. Cables protegidos por plomo hasta 20.000 volts.

LA SOCIEDAD CONSTRUYE Y COLoca REDES COMPLETAS DE CABLES

Fundición y construcción general de máquinas
HIJOS DE ANTONIO AVERLY ZARAGOZA

Primeros premios en todos los Concursos y Exposiciones.

Especialidad en turbinas de todos sistemas, de eje vertical y horizontal, con aplicación á las industrias y luz eléctrica.—Reguladores de diferentes sistemas para conservar la velocidad normal.
Ruedas hidráulicas perfeccionadas
Motores de vapor, gas y petróleo de los sistemas más modernos conocidos.
Instalación completa de fábricas de harinas por el sistema de cilindros y piedras; fábricas de aceite de oliva, cacahuet, coco, linaza y otras materias oleaginosas; fábricas de papel en grande y pequeña escala.—Elevaciones de agua para abastecimiento de poblaciones y riegos para la agricultura.—Puentes y tinglados de hierro de grande y pequeña importancia.—Carpintería mecánica y sierra para mármoles.—Toda clase de industrias y transmisiones; calderas de vapor y otros usos industriales.—Fundición de hierro y bronce, hasta piezas de 10.000 kilogramos; estatuas monumentales y campanas.—Ruedas templadas para ferrocarriles, tranvías y minas; cilindros para fábricas de harinas. Unica que fabrica en España.

Apartado de Correos, núm. 36.

Datos y precios á quien los solicite
La Energía eléctrica (1905-01-25 00:00:00), página 27

Metalúrgica de Vitoria.
SOCIEDAD ANONIMA

Bocas de agua, Bombas, Contadores, Dinamómetros, Elevadores de líquidos, Engrasadores, Grifería Guardas protectoras, Inyectadores, Indicadores de nivel y vacío, Llaves de parada, admisión y retención, Manómetros, Pulsómetros, Purgadores, Reductores, Relojes de guarda, Secadores de vapor, Silbatos, Válvulas para vapor, agua y gas, Ventímetros.

Grandes fundiciones de hierro y bronce.
TALLERES DE NIQUELADO

TEJAS IMPERMEABLES ONDULADAS
DE VIDAL Y COMPAÑÍA
Con Patente de invención.
Es el mejor y más económico de todos los sistemas conocidos de cubiertas.

PRECIOS
Clase A. 3 pesetas el metro cuadrado.
B. 2
C. 1,50

PIDANSE CATALOGOS DESPACHO, LLARDÓ, 1.—BARCELONA

FABRICA DE ESCOBILLAS PARA DINAMOS
Tela de cobre rojo electrofítico. Bronce de aluminio al natural y plateado. En hojas de metal antifricción (fenilleteas). Escobillas de carbón grafíticas de todas formas y dimensiones.
Horros eléctricos para panaderos y reposteros. —Cocinas para hoteles, estufas eléctricas de salón y para industrias y toda clase de aparatos de calefacción.
Turbinas "Excolisio" de gran rendimiento, más baratas y fácil colocación.
Dinamos y electromotores corriente continua y alternativa. Transformadores.
Lámparas de arco y reguladores, aparatos de alta y baja tensión para montaje de cuadros, pararrayos de todos sistemas.
Correas "Scandinavia" y "Saturno" sin fin y sin costura, especiales para dinamos y motores; no se estiran; infinidad de ellas colocadas.
Motores a gas, petróleo, acetileno.
Motocicletas Werner.—J. COCA.—Constructor.
SAN MARTIN, 28.—SAN SEBASTIAN
La Energía eléctrica (1905-01-25 00:00:00), página 28

Juan Wenzel y C. -- Madrid

28. Carrera de San Jerónimo, 28
Apartado de Correos 115.    Telegrama: WENZEL, Madrid.    Teléfono 1.216.

Representantes Generales de las casas más renombradas en material para instalaciones eléctricas.
Almacenistas y Depositorios de materiales de todas las fábricas representadas.

Lámparas incandescentes "PHILIPS" de todos los sistemas.
LAMPARAS DE ARCO VÓLVO Y CARBONES PARA LAS MISMAS
Contadores de electricidad LUX, aprobados por Real Decreto
AMPERÓMETROS, GALVANÓMETROS, VÓLTMETROS, WÁTTMETROS
CABLES, HILOS, FLEXIBLES
COBRE ELECTROLITICO

TELEFONOS, TIMBRES
y accesorios para telefonía.
HILO DE BRONCE
SILICIOSO

AISLADORES DE PORCELANA
SOPORTES DE HIERRO GALVANIZADO
Palomillas y brazos de hierro.
Aparatos
para alumbrado público,
arañas, péndulos
y suspensiones de metal para luz eléctrica.

Portalámparas de todas clases
Interruptores. Commutadores.
Cortacircuitos. Enchufes. Contrapesos.
Portalatulipas.
Ventiladores de mesa y techo. = Motores eléctricos pequeños.
Lámparas y portalámparas
sistema
SECURITAS
Conmutador
Evita fraude
SECURITAS
La Energía eléctrica (1905-01-25 00:00:00), página 29

ACUMULADORES FIJOS Y TRANSPORTABLES
á base de plomo solo y polvo de plomo puro.

Sistema GOTTFRIED HAGEN
Mayor capacidad en el menor peso de todas las conocidas hasta la fecha.

ÚNICA CONCESIONARIA PARA SU FABRICACIÓN EN ESPAÑA Y PORTUGAL

LA GARANTIA AGRÍCOLA E INDUSTRIAL
SOCIEDAD ANÓNIMA
Oficinas: Paseo del Prado, 30.--MADRID
TELÉFONO 691
GRANDES FABRICAS EN VALLECAS

ESPLA Y MUÑOZ, INGENIEROS
ALICANTE
Estudios, proyectos y presupuestos de toda clase de instalaciones de electricidad e ingeniería.—Almacén de materiales y aparatos para fábricas e instalaciones eléctricas de luz y tracción.—Radas y líneas telefónicas.—Timbrería general.—Sección especial de juguetes para regalos, petacas, alfileres e imperdibles eléctricos.—Contadores de todos los sistemas a plazos semanales.
Lámparas incandescentes á 55 céntimos.

J. G. WHITE & COMPANY LIMITED
22a COLLEGE HILL. LONDON E. C.--INGLATERRA
Ingenieros civiles, mecánicos, electricistas y contratistas. Obras ejecutadas en todas las partes del mundo, datos e informes sobre proyectos. Facilitan capitales para la ejecución de sus obras.
CABLEGRAMAS.-WHITTERICK.-LONDON

ESTUDIOS ELEMENTALES DE ELECTRODINÁMICA
POR
LUIS LEON NUÑEZ
Precio 4 pesetas.
De venta en todas las librerías y en la Administración de la ENERGÍA ELÉCTRICA