La Energía eléctrica (1904-03-10 00:00:00), página 4

Así, en las subestaciones con commutatriz alternativa trifásica, con 310 á 370 voltios en los frotadores, se obtienen en las escobillas de 500 á 600 voltios. En toda commutatriz pueden invertirse los medios de su funcionamiento; así, si le suministramos en sus escobillas una diferencia de potencial continuo, nos dará en sus frotadores el equivalente potencial alternativo, é inversamente si suministramos á los frotadores una corriente alternativa; la máquina, convenientemente desarmada, continuará girando como motor sincrónico. Hay, sin embargo, una diferencia esencial en los dos casos; y es que, en el primero, la velocidad es indeterminada y depende á la vez de la diferencia de potencial en los bornes del continuo y de la excitación; en tanto que, en el segundo caso, la velocidad es absolutamente determinada por la frecuencia de la corriente alternativa é independiente de la tensión en los frotadores y de la excitación; la cual, como en todo motor sincrónico, debe ser suministrada por la corriente continua, que se tomará una vez el régimen normal establecido sobre el colector mismo.

Transformación de una f. e. m. alternativa simple en f. e. m. continua: Tomemos un motor á corriente continua, provisto de escobillas y frotadores, y apliquemos á las escobillas una f. e. m. continua \( E \sqrt{2} \) y reglemos la excitación de manera que la velocidad sea de N vueltas por segundo igual á la frecuencia de la alternativa; podremos, escogiendo convenientemente la época del acoplado, poner en comunicación los frotadores con el surco de corriente alternativa, permaneciendo todo en equilibrio, pues unimos dos puntos al mismo potencial. En este momento cortamos la comunicación de las escobillas con el surco continuo y la máquina girará como un motor sincrónico monofásico á potencia nula y corriente nula; la transformación será perfecta y la relación de tensión igual á \( \frac{1}{\sqrt{2}} \). En una palabra: funcionando de este modo nos hemos colocado en el estado normal de funcionamiento de una commutatriz, sea en el punto E', del círculo P, de potencia nula ó de corriente nula en el diagrama del sincrónico (fig. 3.a). Ahora bien; si partiendo de este estado normal elevamos la tensión en los bornes, es preciso elevar al mismo tiempo la excitación en cierta cantidad para llegar á otro estado de funcionamiento normal; y si elevamos, sea la tensión sola ó la excitación, la corriente alternativa dejará de ser nula, tomando origen una reacción de inducido que perturbará la diferencia de potencial continuo en las escobillas. Demostraremos ahora, con M. Janet, que en un motor sincrónico, funcionando á potencia nula, la intensidad es á en cuadratura con la f. e. m. propia del motor E. Si esta f. e. m. propia E, es inferior á la tensión alternativa en los bornes E, la intensidad avanza \( \frac{\pi}{2} \) sobre E.

Tomemos, en efecto, el diagrama fundamental (fig. 4.a) de los motores sincrónicos y supongamos E < E; entonces el punto de funcionamiento se encuentra en M, por ejemplo. La fuerza electromotriz resultante está representada por O E", ó lo que es lo mismo, por E" M. La intensidad retarda á sobre O E"; estará representada, pues, por la recta O I, ó lo que es lo mismo, E" I'. Es fácil ver que E" I' es perpendicular á O M.

En efecto: I' E" O + E" O M = M E" O + M O P; pero la suma de estos ángulos es la mitad de la semicircunferencia P E" O, vale, pues, un recto, y por consiguiente en el triángulo E" K O el ángulo K es recto. Se ve que la intensidad está en avance de un ángulo recto sobre la f. e. m. E. Si suponemos ahora que E > E, se demostrará de un modo análogo que la corriente retarda \( \frac{\pi}{2} \) sobre E.

El flujo propio de una armadura recorrida por una corriente alternativa y girando en sincronismo, se compone: 1.º, de un flujo perpendicular á la posición de la armadura en