La Energía eléctrica (1905-06-25 00:00:00), página 2

\( m = \infty \) es físicamente igual á un hilo sólido; y debemos admitir que en el caso de \( m = 40 \) la media física de que he hablado hace poco, principia á tener una gran influencia en el resultado.

Desde luego la teoría no puede prever completamente fenómenos tan complejos. Ante todo, la teoría supone los dieléctricos perfectamente homogéneos; en segundo lugar, teóricamente se hace abstracción de la posibilidad de reciproca ayuda, entre las capas adyacentes ó las moléculas próximas, que tienden á igualar la variación de la tensión lineal en cada zona elemental. Debemos, por consiguiente, ser muy prudentes en la aplicación de los resultados teóricos. La teoría debe ser para nosotros, lo que el faro para los navegantes; debe servir para dirigir su ruta, pero no seguir indefinidamente la que la luz le indique, bajo pena de naufragio. Por ejemplo: hemos visto que para un radio R dado, la máxima seguridad se obtiene haciendo \( r = \frac{R}{\epsilon} \) para los cables de conductor circular. En los cables á muy alta tensión \( r \) es en general más pequeño que la relación antes citada. Después de haber calculado R, nos apercibimos que sería teóricamente ventajoso aumentar \( r \) para alcanzar esta relación; y esto aun en el caso en que un radio mayor fuese útil para la corriente que se deba transmitir; podrá imaginarse hacer el conductor de aluminio más grueso y más económico. Pero no debemos olvidar que la heterogeneidad del dieléctrico, hace peligroso este camino; donde quiera que haya una impureza, habrá un punto débil, un punto de menor espesor dieléctrico útil y el cable será perforado. Podíamos, no obstante, aumentar \( r \) un poco; pero menos de lo que la teoría indica. Hace algún tiempo que sigo esta práctica en los cables para muy altas tensiones; el cordón de hilos de cobre está cubierto por un tubo que hace redondo el conductor, aumenta su diámetro y preserva al caucho del contacto con el cobre, y en los cables en que el aislante es compuesto, en parte de caucho y en parte de papel, según he explicado precedentemente.

Se dice que un fabricante ha encontrado ventajoso arrollar alrededor del cordón conductor una capa de delgados hilos de cobre (por ejemplo, 1,4 milímetros de diámetro), aislados separadamente con una capa delgada de papel. Estos hilos están eléctricamente unidos al alma del conductor, en los extremos del cable, de modo que no haya ninguna diferencia de potencial entre el alma del conductor y los hilos delgados. Se dice que así se ha conseguido una resistencia á la perforación de un 20 á un 25 por 100 más elevada. No tengo gran experiencia respecto á este tipo de cable; pero en algunas de mis experiencias no he encontrado ninguna ventaja sobre un hilo sólido, y sería difícil explicar en qué estriban las ventajas indicadas. Los hilos finos exteriores están separados los unos de los otros, y las líneas equipotenciales, deben, por consiguiente, flexarse mucho. Si realmente existe alguna ventaja, debe quizá atribuirse á la mayor rigidez dieléctrica de los hilos delgados aislados, á la cual ya me he referido anteriormente; pero en este caso, ¿no sería mejor emplear una capa exterior de hilos desnudos, delgados y contiguos, sin ningún aislante especial sobre cada hilo? Algunos de mis experimentos parecen apoyar esta idea.

Podemos también comprobar la teoría de la distribución del potencial, en un cable de conductor en forma de cordón, calculando el valor del potencial á lo largo del radio, y comparándolo con el potencial medio experimentalmente en una especie de modelo de cable en gran escala, obtenido soldando un conductor en forma de cordón y un disco metálico sobre una hoja muy delgada de metal; en el borde del disco va igualmente soldado un anillo de cobre. Se hace pasar una corriente entre el conductor y el anillo, y se miden los potenciales en los diferentes puntos de la hoja metálica, que funciona aquí como el dieléctrico de un cable.