La Energía eléctrica (1905-04-25 00:00:00), página 10

el mismo espesor del caucho. El hilo será perforado á 10.000 voltios, la cuerda á 22.000 voltios. La cuerda es un conductor más grueso, y nuestra fórmula nos dice que un conductor más grueso soporta una tensión mayor á igualdad de espesor del aislante. Pero si calculamos con nuestra fórmula, la tensión lineal máxima del dieléctrico, en contacto con el conductor, tensión lineal que en nuestra hipótesis es la causa de la perforación, encontramos 12.000 voltios por milímetro para el cable grueso y 32.000 voltios por milímetro para el hilo fino. También he aislado, con el espesor de 14 milímetros de papel, un conductor de un milímetro de diámetro y otro de 29 milímetros. El primero, después de una hora de estar sometido á 30.000 voltios, se calentó mucho y se incendió á 40.000 voltios; el último, á la hora de sometido á los 50.000 voltios, todavía estaba frío, quemándose á los 75 á 80.000 voltios.

La tensión lineal máxima del dieléctrico, calculada según nuestras fórmulas, es de 10.000 voltios por milímetro para el grueso y de 23.500 voltios por milímetro para el conductor más delgado. Estas rigideces dieléctricas de 23.500 voltios por milímetro para el papel y de 32.000 voltios por milímetro para el caucho son anormalmente elevadas, y la mayor rigidez dieléctrica específica (aparente ó real) que siempre he observado en los hilos finos aislados, demuestra que algún otro fenómeno se manifiesta en el dieléctrico.

El defecto de nuestra fórmula es quizá que no se tienen en cuenta las secciones mutuas entre las diferentes capas del dieléctrico. Suponemos al dieléctrico dividido en anillos concéntricos, y calculamos á qué tensión trabaja el dieléctrico en cada anillo ó capa; si esta tensión lineal es superior á la rigidez dieléctrica que hemos asignado á la sustancia, creemos que el aislante será perforado. En esta concepción del fenómeno, cada anillo no es influenciado por los otros, abstracción hecha de la repartición del potencial. Después consideramos cada anillo como independiente, que ni ayuda á los otros ni es ayudado tampoco por los demás anillos. Esta es tal vez una concepción demasiado estática, y siendo la perforación un fenómeno dinámico, no hemos tenido en cuenta ninguna influencia dinámica. La perforación exige una cierta cantidad de energía que se gasta no solamente en la primera pequeña capa considerada, sino simultáneamente, ó casi simultáneamente también en las otras. Las capas no pueden, pues, ser por completo independientes.

Tomemos, por ejemplo, un cable concéntrico cuyo conductor interior sea un hilo de cobre de cuatro milímetros de diámetro, aislando con guta hasta ocho milímetros. Sobre la guta una delgada cinta de cobre representa el conductor exterior, aislado con una capa de tres milímetros de caucho vulcanizado. El cable se cubre después de plomo.

Apliquemos un transformador de 8.000 voltios entre el conductor interior y el plomo, dejando completamente aislada la cinta de cobre. A esta tensión, la guta se perfora y la tensión total actúa sobre el caucho, que la soporta muy bien. Si calculamos la distribución inicial de la tensión, veremos que la guta trabajaba á un máximo de 3.000 voltios por milímetro; esta cifra es demasiado elevada para esta clase de aislamiento, y, como es consiguiente, de perforado. Las capas de caucho no pueden ayudar á las de guta en estas condiciones, porque la cinta de cobre separa al caucho de la guta.

Pero si fabricamos un cable absolutamente semejante al precedente, pero sin la cinta de cobre, el fenómeno es diferente. No hay duda que la distribución del potencial y la tensión lineal no han cambiado. Pongamos en el circuito un electrodinamómetro para medir la corriente de carga, y tendremos las lecturas siguientes, á las tensiones indicadas:

    Voltios
    5.000
    7.000
    9.000
    11.000
    13.000
    15.000

    Desviación
    33
    62
    105
    110
    220
    297.

Las desviaciones son proporcionales á los cuadrados de las tensiones, de donde se