La Energía eléctrica (1903-08-10 00:00:00), página 2

ductor obra sobre el núcleo, determinando polos s y n frente los N y S del electroimán; pero durante el movimiento indicado por la flecha, el carrete s n entra bajo la acción del polo N y una corriente empieza en él, de dirección determinada por las reglas de Fleming ó Ampère, aumentando la imanación de la parte del núcleo que cierra el circuito magnético. La tendencia de esta sobreimanación, es de arrastrar consigo el flujo inductor desviándolo en el sentido del movimiento (fig. 2.). La Ley de Lenz, se manifiesta ya oponiéndose á la traslación del carrete, puesto que los polos de diferentes nombres se atraen; de aquí la resistencia mecánica opuesta por los inducidos al esfuerzo del motor, resistencia que crece siempre con la intensidad de la corriente, como crece con ella la fuerza magnetomotriz que determina en el núcleo estas polaridades.

El efecto máximo ó mayor producción de este flujo propio del inducido, tiene lugar cuando el carrete se halla por completo frente á un polo (fig. 3.) y todas las espiras, por consiguiente, sometidas á la inducción. Hasta ese momento, aquél fué de igual dirección y sentido que el flujo inductor, y superponiéndose ambos campos, la excitación resultó equivalente á la suma de las fuerzas magnetomotrices del inducido y del inductor contadas en amperios-vueltas, hallándose entonces la curva característica de la corriente en la cúspide de una fase ó punto correspondiente á la mayor ordenada. En efecto; ese es el instante que corresponde á un cuarto de período.

Prosiguiendo el movimiento, el campo producido por el carrete empieza á debilitarse, al mismo tiempo que la inducción magnética que los inductores producen en el núcleo toma cierta preponderancia en la determinación de los polos móviles n y s, atrayéndolos hacia atrás y volviendo progresivamente á dar su forma regular á las líneas de fuerza.

De esta manera se ve que la reacción del inducido se manifiesta constantemente por una oposición al movimiento de traslación de los carretes ante las proyecciones polares, y que el núcleo desempeña aquí un papel importantísimo, cual es el de servir de conductor, prestando su permeabilidad al flujo emitido por un polo N, hasta la pieza polar próxima S. Aparte de los entrehierros, el circuito magnético queda, pues, cerrado en hierro, disminuye la reductancia, y las espiras del inducido obran siempre como solenoides que desarrollan una fuerza magnetomotriz sinusoidal, contribuyendo á la excitación del sistema inductor en la primera parte del período y oponiéndose á ella en el cuarto de período siguiente; su efecto se anula, por lo tanto, ante la igualdad de acción que puede atribuirse al ascenso y descenso de la curva de la corriente.

Consideremos ahora la existencia de una autoinducción de cualquier origen, pues to que sea interior ó exterior, su efecto ha de manifestarse siempre en el enrollamiento inducido por un retraso de la fase de la intensidad con relación á la de la fuerza electromotriz. Establecido el régimen normal, y en el primer cuarto de período que corresponde al paso de un carrete desde el espacio neutro hasta hallarse situado totalmente bajo el campo inductor, la fuerza magnetomotriz producida por las espiras, que era cuando no existía autoinducción del mismo sentido y dirección que la de los inductores, sufre ahora un retraso que disminuye su valor, puesto que al terminar este cuarto de período, la intensi-