La Energía eléctrica (1903-02-25 00:00:00), página 16

dad con un repuesto de 20 toneladas de carbón durante veintidós horas, en cambio, con la propulsión eléctrica, necesitaríamos para desarrollar esa potencia una batería de acumuladores de 162 toneladas y un electromotor de 36, que harían un total de 198 toneladas, peso ya muy superior al tonelaje del barco, el que, en el caso fantástico de poder embarcarlos, no podría mantener esa velocidad más que durante unas siete horas.

No hay que dudar, sin embargo, de que, á pesar de la enorme desproporción que según vemos existe entre una y otra clase de propulsión, llegará un día en que la electricidad se abra camino por este campo tan necesitado de nuevos horizontes. Cada día es más notable el trabajo de investigación, y la electricidad, que va invadiéndolo todo, ha de seguir esa senda que, sin duda, le dictará el talento; y es que el hombre, al empezar la ascensión por la escala que conduce á lo sublime, ha emprendido un viaje sin término, donde siempre hay un más allá desconocido.

ROBERTO LÓPEZ BARRIL,
Tuniente de navío.

Santander, Diciembre 1902.

COMPENSACION DEL VOLTAJE DE LOS ALTERNADORES, ALTERNOMOTORES y dinamos de corriente continua.

(CONTINUACIÓN)

Un cálculo sencillo hace ver que la fuerza electromotriz producida sería proporcional para una espira dada, y una velocidad también de rotación dada, al producto de dos funciones armónicas del tiempo; es decir, á una armónica de doble frecuencia que la correspondiente al número de revoluciones del cuadro (1), puesto que la fuerza electromotriz indicada es igual y de signo contrario á la derivada del flujo con respecto al tiempo, y el flujo es igual á la superficie de la espira proyectada sobre el plano normal á P P', que es una función armónica del tiempo multiplicada por la intensidad del campo, que es otra armónica también; luego tendríamos que, en definitiva, el flujo sería proporcional al producto de un seno por un coseno, y en su derivada con signo cambiado; es decir, en la expresión de la fuerza electromotriz aparecería también dicho producto, ó sea, una armónica de doble frecuencia.

El teorema de Leblanc también permite llegar á la misma conclusión.

En efecto; siempre podremos, en virtud de él, considerar al campo inductor alternativo como el resultante de dos giratorios en sentidos opuestos, con una velocidad de rotación igual á la frecuencia del campo, y de intensidad igual á la mitad de la del dicho campo. Si el cuadro gira en un sentido cualquiera con la misma velocidad que uno de los campos componentes, la velocidad relativa, con respecto á él, será nula, y nula la fuerza electromotriz inducida; pero en cambio el otro girará con doble velocidad e inducirá una fuerza electromotriz de doble frecuencia que la que corresponde á la velocidad de rotación del cuadro.

De intento dejamos para el último el procedimiento gráfico, que demuestra también claramente la aparición de esta fuerza electromotriz de doble frecuencia, porque con él veremos también, de un modo sencillo, cómo con un colector á propósito se pueden obtener fuerzas electromotrices rectificadas y de amplitud variable.

Refiriéndonos á la espira ó cuadro que gira con una velocidad uniforme en un campo sinusoidal, tendremos que la fuerza electromotriz inducida es proporcional á la derivada, con signo

(1) En efecto; \( \sin a \cos a = \frac{1}{2} \sin 2a \).