La Energía eléctrica (1902-11-10 00:00:00), página 2

La máxima intensidad de la corriente que circula por el aparato será, según todo lo dicho,
\[
i_1 = \frac{1}{r} \cos \varphi
\]
mientras que si aquél no tiene autoinducción, sería \( i_2 = \frac{e}{r} \).

Llámase fuerza electromotriz y corriente eficaces las raíces cuadras de los cuadrados medios de la fuerza electromotriz efectiva, y de la corriente, es decir, que están representados simbólicamente por \( V (e \cos \varphi)^m \) y \( V i^m \) y sus valores en función de e é i son obtenidos por medio de cálculos que no son del caso:

\[
c_{ef} = e \frac{\sqrt{2}}{2} \quad \text{y} \quad i_{ef} = i \frac{\sqrt{2}}{2}.
\]

La corriente i, cuya forma hemos visto anteriormente, puede también ponerse bajo las siguientes:

\[
i = i_1 \sen (\omega t - \varphi) = i_1 \cos \varphi, \sen \omega t - i_1 \sen \varphi, \cos \omega t.
\]

El primero de dichos términos se conoce con el nombre de corriente vatada y el segundo con el de desvatada ó magnetizante; luego veremos la razón de estas denominaciones. Siendo

\[
\cos \omega t = \sen \left( \frac{\pi}{2} - \omega t \right), \qquad i_1 \cos \omega t = i_1 \sen \left( \frac{\pi}{2} - \omega t \right),
\]

es decir, que

\[
i_1 \sen \omega t \qquad \text{y} \qquad i_1 \cos \omega t
\]

son dos funciones sinusoidales idénticas, sólo que en la cuadratura, es decir, con una diferencia de fase de \( \frac{\pi}{2} \) ó sea en tiempo \( \frac{T}{2} \).

Los valores eficaces de las dos corrientes hipotéticas de que venimos tratando serán, por consiguiente:

\[
c_1 \text{ vatada eficaz} = i_1 \text{ ef.} \cos \varphi \qquad c_1 \text{ desvatada eficaz} = i_1 \text{ ef.} \sen \varphi.
\]

Supongamos un circuito desprovisto de autoinducción; como, según hemos visto, tg. \( \varphi = \frac{\omega L}{r} \), para \( L = 0, \varphi = 0 \) y \( \cos \varphi = 1 \), es decir que

\[
c_1 \text{ vatada ef.} = i_1 \text{ ef.};
\]

pero en este caso \( i_1 = e \frac{\cos \varphi}{r} = \frac{e}{r} = i_2 \), luego la corriente vatada queda en tales condiciones convertida en la \( i_2 \), mientras que siendo \( \sen \varphi = 0 \) la desvatada es nula, lo cual nos indica que cuando no existe campo magnético, toda la energía absorbida de la canalización lo es bajo forma de corriente vatada; luego ésta es la que produce todas las acciones en el aparato derivado, menos la magnetizante. Desde el momento en que esta acción se manifiesta aparece la corriente desvatada; luego á ésta es á la que hay que atribuirla. He aquí justificadas ambas denominaciones.

La corriente vatada es, por consiguiente, la que produce calor, movimiento ó se transforma en otra vatada; la desvatada ó magnetizante sólo el campo magnético, si éste no existe por otros artificios.

La corriente total es, pues, la resultante de las otras dos, y como están en cuadratura \( i_1 = \sqrt{i^2 \text{ vat.} + i^2 \text{ desv.}} \), luego si en un aparato i ef = 100 amperios, por ejemplo, y \( x = 36^\circ \) es fácil ver que i vat. = 80 amperios y i desv. = 60 amperios.

Veamos, como aplicación de lo anterior, la acción de estas dos corrientes sobre un transformador derivado de una canalización alternativa.

Si el secundario está abierto, en el primario penetra corriente vatada y desvatada, puesto que es un circuito con autoinducción; la primaria se gasta en alimentar las pérdidas por histeresis y corrientes de Foucault, mientras que la segunda sólo se emplea en producir el campo magnético. De aquí se deduce que la energía absorbida por el transformador lo es solamente bajo forma de corriente vatada, y es \( P = e \text{ ef.} \times (i \text{ vat.}) \text{ ef.} \). Y si además de estar cerrado el secundario lo está sobre resistencias con autoinducción, variará también la corriente desvatada absorbida,