La Energía eléctrica (1902-11-25 00:00:00), página 5

Las fuerzas electromotrices de ambos alternadores serán opuestas, y desde luego se las supone iguales, puesto que de no serlo, darían lugar á una resultante que produciría una corriente en el circuito formado por los dos inducidos.

Para hacer más fácil el estudio, empezaremos por el caso particular de ser tres los alternadores.

Supongámoslos unidos eléctricamente en serie y los dos terminales libres, unidos por un conductor sin resistencia ni reactancia; formaremos así un circuito cerrado, en el cual los tres inducidos estarán en serie uno con otro. Los tres tienen sus ondas de forma sinusoidal de iguales valores máximos, y desde luego, la frecuencia es la misma para todos. Los motores que accionan dichos alternadores se suponen también idénticos, y la excitación es única e independiente, es decir, igual para los tres, y vamos á ver cómo el funcionamiento estable corresponde á la formación de un sistema trifásico simétrico, en triángulo, del cual cada alternador forma una de las fases, es decir, que las diferencias de fases (desalajes) entre las tres fuerzas electromotrices, serán iguales entre sí, ó bien, tomando una de ellas como origen de fases, serán:

\[
\frac{2 \pi}{3} \quad \text{y} \quad \frac{4 \pi}{3}
\]

Sea

\[
E \operatorname{sen} \omega t,
\]

la expresión de la fuerza electromotriz, supuesta sinusoidal del primer alternador, que llamaremos A, y que vamos á tomar como origen de las fases; la del segundo alternador B, será de la forma

\[
E \operatorname{sen} (\omega t + \varphi),
\]

en donde \( \varphi \) representa la diferencia de fase (en avance) que B tiene sobre A en un instante cualquiera. Hasta ahora suponemos las tres máquinas desunidas y sin más condición que girar á la velocidad de régimen, la impuesta por el valor de \( \omega \) que se supone el mismo para los tres alternadores A, B y C.

Principiemos por unir en serie A con B, dejando abierto el circuito; es claro que en los terminales del circuito aparecerá una diferencia de potencial

\[
E \operatorname{sen} \omega t + E \operatorname{sen} (\omega t + \varphi).
\]

Mientras ambos alternadores, movidos por motores idénticos continúen en este estado, es decir, en circuito abierto, el ángulo \( \varphi \), adelanto de B sobre A, permanecerá invariable, puesto que ambos motores están en idénticas condiciones de trabajo, es decir, que no desarrollan otro que el que representan las pérdidas ulteriores de origen mecánico y eléctrico, (rozamientos, histeresis magnética y dieléctrica, corrientes de Foucault, pérdidas de aislamiento, etc.), las cuales pérdidas, supuesta la identidad de las máquinas son iguales, y, por consiguiente, las máquinas seguirán girando con las mismas velocidades que antes del acople, puesto que en nada han variado las condiciones del funcionamiento, y siendo su velocidad relativa constante, lo será también el ángulo \( \varphi \).

La expresión (1), suma de dos armónicas, será también una armónica, y podremos ponerla bajo la forma

\[
E \operatorname{sen} (\omega t + \psi).
\]

El conjunto de ambos alternadores podremos, pues, suponerlo equivalente á uno solo, cuya fuerza electromotriz sea la indicada por la expresión (1) ó por su equivalente la (2), resultando por consiguiente, entre los terminales libres de A y B, una diferencia de potencial alternativa, de pulsación \( \omega \) y de valor máximo E.

Nuestro tercer alternador y el C está girando sólo y produciendo una fuerza electromotriz de amplitud E y de la misma frecuencia que las de A y B. Si unimos los terminales de C con los