ferjorosa/bne-hemeroteca-ocr-xix huggingface dataset:
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 10

Estas funciones no se anulan al mismo tiempo; se dice que ellas presentan entre sí diferencias de fase.

Tomemos sobre el eje O x la longitud OA = F, tracemos después la recta OA₁, de modo que forme con OA el ángulo + φ₁ y tomemos OA₁ = F₁; de la misma manera formemos con OA el ángulo − φ₂ y tomemos OA₂ = F₂. Las proyecciones de las líneas OA, OA₁, OA₂ sobre el eje O y representan en tamaño y signo los valores de f, f₁, f₂ en el instante t = 0. Si se hace girar el conjunto de estas rectas alrededor del punto O una cierta amplitud ó ángulo ω = mt, sus nuevas proyecciones sobre O y representarán los valores simultáneos de las funciones al cabo del tiempo t.

Pero en lugar de hacer girar esas rectas, es más fácil considerar que el eje O y gira en sentido inverso, es decir, en el sentido de las agujas de un reloj, con un movimiento uniforme y describiendo el ángulo 2 π durante un período τ. Proyectando en un instante cualquiera las diferentes rectas de la figura sobre la dirección actual O y₁ del eje O y, se obtendrán los valores simultáneos de las diversas funciones en ese instante.

En fin, no es necesario que las rectas representativas de las funciones tengan un origen común O. Se las puede trazar de cualquier manera en el plano, siempre que se conserven sus tamaños y direcciones relativas y que se indique el sentido en que debe contarseles (véase la fig. 3.4). Proyectadas en un instante cualquiera sobre el eje que gira II', que tiene también un sentido determinado, esas rectas darán los valores simultáneos de f, f₁, f₂.

Las diferencias de fase están caracterizadas por los ángulos φ₁, φ₂; así se dirá que la función f₁ está un avance del ángulo φ₁ sobre la función f; que la función f₂, al contrario, presenta sobre la función un retardo igual á φ₂.

III. Suma de funciones del mismo periodo.—Llamemos g la suma de las funciones ff₁f₂:

\[
g = f + f₁ + f₂
\]

Tracemos una á continuación de otra (véase la fig. 4.4) las rectas A B, B C, C D, que representan las funciones f, f₁, f₂. En un instante cualquiera las funciones tienen por valores las proyecciones de las rectas sobre un mismo eje I I''; por consiguiente, su suma tiene por valor la suma algebraica de estas proyecciones 6, lo que es lo mismo, la proyección de la recta A D que une los vértices extremos del polígono A B C D. La recta A D representa, pues, la función g, por la misma razón que las rectas A B, B C, C D representan las funciones ff₁f₂.

Así g es una función del periodo τ, y si ponemos

\[
A D = G, \quad \text{ángulo B A D} = \psi
\]
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 11

ella tendrá por expresión:

\[
g = G \operatorname{sen} (\omega - \psi)
\]

La suma \( g \) se representa bajo el aspecto de una resultante análoga á la resultante de las fuerzas ó de las velocidades en mecánica.

IV. Derivada de una función.—Sea la función:
\[
f = F \operatorname{sen} \omega
\]
La derivada por relación á \( \omega \) es:
\[
\frac{d f}{d \omega} = F \cos \omega
\]
También puede escribirse:
\[
\frac{d f}{d \omega} = F \operatorname{sen} \left( \omega + \frac{\pi}{2} \right)
\]
\( \frac{d f}{d \omega} \) es, pues, una función del mismo periodo que \( f \), teniendo el mismo valor máximo \( F \), pero en avance de \( \frac{\pi}{2} \) sobre \( f \).

Si AB representa la función \( f \), la derivada \( \frac{d f}{d \omega} \) estará representada por la perpendicular CD de la misma longitud que A B y orientada de manera de estar en avance sobre A B (véase la fig. 5.a).

Nota.—Nosotros hemos puesto \( \omega = m t \). Si tomamos la derivada, por relación á \( t \), tendríamos:
\[
\frac{d f}{d t} = m \frac{d f}{d \omega}
\]
Para tener la derivada por relación á \( t \), basta, pues, multiplicar la derivada por relación á \( \omega \) para el factor constante \( m \).

V. Media del productor de dos funciones.—Sean las funciones
\[
f = F \operatorname{sen} \omega \\
f_1 = F_1 \operatorname{sen} (\omega + \varphi)
\]
y busquemos el valor medio del producto \( f f_1 \) (1).

Tracemos las rectas A B, A C, que representan estas funciones, y sea A I la dirección del eje que gira en un instante cualquiera. Los valores de las funciones en este instante son (véase la fig. 6.a):
\[
f = A b = F \cos \beta \quad \text{(llamando \( \beta \) al ángulo BA I)} \\
f_1 = A c = F_1 \cos \gamma \quad \text{(llamando \( \gamma \) al ángulo CA I)}
\]
Al cabo de un cuarto de período, el eje A I habrá recorrido el valor de un ángulo recto; tendrá entonces la dirección A I'. En este momento, los valores de las dos funciones serán:
\[
f' = A b' = B b = F \operatorname{sen} \beta \\
f'_1 = A c' = C c' = F_1 \operatorname{sen} \gamma
\]
Hagamos la media de los dos productos \( f f_1 \), \( f' f'_1 \):
\[
\frac{f f_1 + f' f'_1}{2} = \frac{F F_1}{2} [\cos \beta \cos \gamma + \operatorname{sen} \beta \operatorname{sen} \gamma = \frac{F F_1}{2} \cos (\beta - \gamma)]
\]
Pero \( (\beta - \gamma) \) no es otra cosa que el ángulo \( \varphi \) de las dos rectas A B, A C.
Así llegamos á una expresión
\[
\frac{F F_1 \cos \varphi}{2}
\]
independiente de la dirección A I del eje que gira.
Así á todo valor del producto \( f f_1 \) corresponde otro valor tal, que la media de los dos

(1) El producto \( f f_1 \) no es una función de período \( \omega \); por lo mismo no debe intentar representársele por una recta, como se hizo para la suma de muchas funciones. Por eso debe contentarse con buscar el valor medio.
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 12

sea igual á \( \frac{F F_1}{2} \cos \varphi \); por consiguiente, esta expresión es el valor medio del producto de las dos funciones:

\[
\text{Media de } f f_1 = \frac{F F_1}{2} \cos \varphi
\]

Proyectemos una de las rectas representativas sobre la otra; por ejemplo, A C sobre A B; entonces tendremos:

\[
A D = F_1 \cos \varphi
\]

de donde se deduce

\[
\text{Media de } f f_1' = \frac{1}{2} A B \times A D.
\]

VI. Medida del cuadrado de una función.—Supongamos que las dos funciones \( f, f_1 \) sean idénticas:

\[
F_1 = F_2 = 0
\]

El producto \( f, f_1 \) dará el cuadrado \( f^2 \), y la fórmula precedente se escribirá haciendo el cos \( \varphi \) igual á 1.

\[
\text{Media de } f^2 = \frac{F^2}{2}.
\]

ELOY DE NORIEGA,
Ingeniero electricista e industrial.

La lámpara eléctrica de osmio.

En otras ocasiones ya LA ENERGÍA ELÉCTRICA (1) se ha ocupado de la lámpara de osmio cuya aparición en el campo de las aplicaciones eléctricas no es reciente, puesto que hace más de un año se conoce la lámpara eléctrica de incandescencia del doctor Auer; pero como no sólo en Revistas extranjeras, sino en conferencias, se trata de esta nueva aplicación, y en la actualidad se hacen interesantísimas experiencias de comparación entre el filamento de carbono y el de osmio, vamos á permitirnos dar algunos detalles, á reserva de ampliarlos en su día.

Las lámparas de incandescencia difieren, como es sabido, por la naturaleza del filamento: la Edison, una fibra de bambú carbonizado; de algodón en las Swan; seda en las de Berotein; pasta de carbón, dextrina y alúmina en las de Whilt; fibra de gramínea en las de Victoria; pasta formada por una disolución de azúcar mezclada con ácido sulfúrico, prensada y pasada por una hilera y carbonizada, en las de Cruto; hilos de colodium en las de Siemens; hilos de celulosa en la mayor parte de las lámparas modernas.

Hace ya algún tiempo, aunque no mucho, como al principio indicamos, que se trabaja para utilizar los óxidos de los metales raros para la fabricación de filamentos aplicables á las lámparas de incandescencia; y como sucede en todo lo que la ciencia intenta, después de repetidos ensayos, de pacientes trabajos de laboratorio y de constante estudio, el osmio viene á resolver un problema importantísimo de economía en la energía que la lámpara incandescente consume.

De pasada conviene recordar algunas de las propiedades del osmio, que los químicos simbolizan con la sílaba Os. Muy bien sé que no necesitan los ilustrados lectores de LA ENERGÍA estos recordatorios; por eso no hago un estudio de este cuerpo, limitándome sólo á indicar que el osmiuro de iridio fué separado en osmio é iridio por el químico Tennant en 1803, clasificándolos como cuerpos simples pertenecientes á la familia del platino, jun-

(1) Véase la colección del segundo semestre de 1901, primero de 1902 y posteriores.
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 13

tamente con el paladio, sodio y rutenio. La dureza del osmio es tal que cuando se presenta compacto raya al vidrio; su equivalente químico es de 99,5 y, según Regnault, tiene por calor específico 0,03113; su peso específico cuando está cristalizado es de 42,477. Es muy poco oxidable y el metal más infusible de la platina.

Estas dos últimas propiedades indicaban desde luego una aplicación conveniente del osmio á las lámparas de incandescencia, y efectivamente, el ingeniero jefe de la Compañía alemana de incandescencia, M. Remané, en una conferencia que recientemente ha dado en Friburgo, ha suministrado detalles interesantes acerca de los resultados de la lámpara eléctrica de osmio del doctor Auer.

Las observaciones se han hecho en una instalación de Berlín, en la que han lucido simultáneamente 300 lámparas, permaneciendo diez meses en servicio. Estas lámparas han funcionado durante ochocientas horas, término medio, sin cesar de proporcionar un alumbrado casi invariable; y uniendo á esto la circunstancia de que el consumo de energía ha sido de 1,5 vatios por bujía, significa un resultado ventajoso en extremo.

Por otra parte, los ensayos á que ha sido sometida la lámpara de osmio por la Sociedad alemana de alumbrado de gas por incandescencia, en una comunicación dirigida por M. Remané, y que ha publicado el Journal fur Gasbeleuchtung el 15 de Noviembre pasado, arrojan, respecto á las condiciones de funcionamiento y consumo, los datos siguientes:

    ENSAYOS CON LAMPARAS DE OSMIO
    VOLTAJE
    Energía consumida por bujía.

    Voltios.
    Intensidad luminosa.Bujías.

    PRIMER ENSAYO

    Al principio
    39
    33
    1,54

    Idem de 500 horas
    39
    32,4
    1,49

    Idem de 1.000 h.
    39
    31,7
    1,50

    SEGUNDO ENSAYO

    Al principio
    55
    34,7
    1,53

    Idem de 500 horas
    55
    31,8
    1,54

    Idem de 1.000 h.
    55
    31,6
    1,58

    TERCER ENSAYO

    Al principio
    38
    32,8
    1,51

    Idem de 500 horas
    38
    32,7
    1,44

    CUARTO ENSAYO

    Al principio
    53
    34,2
    1,53

    Idem de 600 horas
    53
    36,4
    1,43

    Energía media consumida....
    1,50

Las lámparas que ha ensayado la Sociedad alemana que citamos, estaban alimentadas por la red de Berlin; recibían la corriente de un transformador establecido en esta red, de modo que participaban necesariamente de todas las fluctuaciones de potencial que se producían en la canalización. Al principiar las 1.000 horas de funcionamiento, aunque muchas lámparas se encontraban en las condiciones que se señalan en el estado anterior, se reemplazaron por lámparas nuevas. La duración media, según los ensayos, alcanza próximamente á 900 horas.

Conviene notar la sensibilidad mínima acusada por la lámpara de osmio ante las fluc-
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 15

Sin embargo, teniendo en cuenta el calentamiento del tejido metálico por el calor desarrollado al paso de la corriente, será necesario que nos mantengamos muy por debajo de este valor de 1.000 amperios, porque el traje soporta próximamente 200 amperios durante un rato largo y 600 durante unos segundos.

Además, este vestido protector impide que las corrientes de carga penetren en el interior del cuerpo humano. Por consiguiente, estando provisto de este traje, se puede tocar, sin peligro, en un punto cualquiera de una instalación, bien aislada, de alta tensión; si la instalación no estuviese bien aislada, para poder tocar en un punto de ella es necesario colocarse bien aislado, sobre un taburete de ebonita ó sobre una plancha sobre aisladores fuertes de porcelana. Las tensiones á que se han efectuado los ensayos, han llegado hasta 200.000 voltios. Es de observar que, en cualquiera de los dos casos considerados, se supone que no se llegan á unir directamente los dos polos de nombre contrario, porque en esta hipótesis ya no se trata de una pequeña corriente de carga, sino de una corriente más ó menos elevada de corto circuito, con formación de arco voltaico y de que á continuación hablamos con algún detalle.

La cubierta metálica previene, pues, el peligro que, para la vida, producen las altas tensiones, porque no deja pasar por el cuerpo corrientes mortales, pero en ningún modo es protección segura contra las heridas y quemaduras producidas por los cortos circuitos de las grandes instalaciones.

No hay peligro en que durante un cierto tiempo, sea cualquiera su duración, se establezca el contacto entre la cubierta y el conductor, y no ya en caso de corto circuito sino tocando un sistema de cables de alta capacidad, supuesto que la corriente de carga se mantenga en los límites admisibles antes indicados (200 amperios para alguna duración y 600 durante unos segundos). Si la corriente es de tal naturaleza que se funden los plomos fusibles ó los cortacircuitos automáticos, interrumpiendo el circuito antes de que cese el
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 17

dores de alta frecuencia ejercen los unos sobre los otros.

Si se examina, en efecto, lo que pasa en un re-

Fig. 1

sonador en hélice, se observa que el campo desarrollado por las espiras inductoras se utiliza en parte para la generación de la corriente inducida, creando alrededor del mismo un campo oscilante muy potente; y puesto que los dos resonadores en hélice acoplados no obran uno sobre otro en razón de su forma, no se utiliza este campo en la generación de corrientes bipolares.

Con objeto de utilizar esta acción recíproca de los dos resonadores para la producción de los efectos bipolares, el Dr. Guillemont ha construido espirales fijadas sobre radios de cuerda de cáñamo (fig. 1.a) y las ha influenciado según el método del Dr. Oudin, haciendo pasar la corriente oscilante reuniendo las armaduras externas de dos botellas de Leyden por una o muchas de estas espiras unidas al centro ó a la periferia.

El Dr. Guillemont ha estudiado sucesivamente los efectos obtenidos con una sola espiral, con una espiral pasiva puesta en presencia de una espiral activa, con dos espirales activas no influenciándose reciprocamente, y, por último, con dos espirales activas influenciándose.

Las conclusiones deducidas por el Dr. Guillemont, son las siguientes:

1.º Cuando una capacidad (el cuerpo humano, por ejemplo) se pone en presencia de un conductor (las espirales) elevado al potencial para emitir efuvios, esta capacidad los emite y los recibe. La figura 2.a representa la disposición empleada para esta aplicación (duchas cefálicas).

2.º Cuando esta capacidad está puesta entre dos conductores emitiendo efuvios bipolares, el efuvio propio de la capacidad es mínimo y queda destruido ante el verdadero baño de emanaciones
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 3

PHILIPS & C.A.
EINDHOVEN (HOLANDA)

La más importante fábrica especial del mundo, de lámparas de incandescencia.

Nota importante
Suministramos SIN NINGÚN AUMENTO de precio, todas las lámparas, montadas con casquillo (Culot), bayoneta ó rosca Edisson, en cuantas dimensiones se pidan en España.

Nuestras lámparas están sumamente acreditadas por su exactitud en el voltaje, economía en el consumo y gran duración.

Pídanse precios y catálogo ilustrado.

Advertencia
Representantes para España,
Sres. Juan Wencel y Comp.a
Carrera de San Jerónimo, 28, MADRID
que tiene larga existencia en lámparas corrientes, á fin de poder ejecutar, al plazo más breve, pedidos URGENTES á los señores clientes.

Núm. 103. Diferencial 19 mM.

40 130 Volts. 16 B.

PRODUCCIÓN DIARIA, 25.000 LAMPARAS
600 OBREROS

Telegramas: Philips-Eindhoven. A. B. C. Code 4th. & 5th. Edition.
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 4

PHILIPS & C.ª
Eindhoven (Holanda).

La más importante fábrica especial del mundo, de lámparas de incandescencia.

Fabricamos las MEJORES LÁMPARAS DEL MUNDO SIN COMPETENCIA

Núm. 101.- Diferencial 15 mM.

40-130 Volts.-5 B.

Núm. 102.- Diferencial 17 mM.

40-130 Volts.-8 10 B.

Gran duración. Exactitud. Economía.

Duración garantizada de 1.000 horas.

ENTREGA INMEDIATA

Medalla de oro en varias Exposiciones.

Producción diaria, 25.000 lámparas.

600 OBREROS
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 6

de 1900 hasta el 1.º de Julio de 1901, y ante los pequeños riesgos que han de correr los viajeros en Inglaterra, según se ve en aquélla, se comprende que las empresas ferroviarias inglesas no presenten gran empeño en substituir por otros los sistemas con los cuales consiguen tan excelentes resultados.

A. S.

Telegrafía sin hilos sistema profesor Braun y Siemens y Halske.

El modernismo sistema que vamos á estudiar está esencialmente fundado en el empleo de circuitos oscilatorios cerrados, regulados por la elección proporcionada de la autoinducción y de la capacidad de un número de oscilaciones determinadas y en comunicación directa ó indirecta con un resonador abierto. De esta manera se llega á conseguir que el transmisor no dé más que ondas de una longitud determinada, y como inmediata é ineludible consecuencia que el receptor no recoja más que esta clase de ondas.

Para aumentar hasta el factible límite la intensidad de estas ondas se ha intentado obtener una perfecta simetría en las disposiciones empleadas, con el plausible fin de conseguir que las ondas emitidas en un lado, encuentren en el opuesto costado su más favorable camino y viceversa.

Esta necesaria simetría existe idénticamente en el transmisor y en el receptor; por consecuencia, este sistema no necesita conductor que le una á la tierra, cosa que hasta el presente no se ha logrado realizar en ningún otro de los sistemas conocidos.

Demuestra palpablemente la importancia de esta supresión el que precisamente el conductor de que aquí se prescinde, y que en los demás procedimientos es indispensable, es el que acumula, almacena, deposita (llámemosle así) los peligros originados por las inevitables influencias atmosféricas.

La ausencia de toda conexión con la tierra en el sistema telegráfico del profesor Braun y de la casa Siemens y Halske hace concebir desde luego la idea que este sistema está casi al abrigo de peligros atmosféricos, cuya sensata idea sanciona la realidad al comprobar tan luminoso aserto por asequibles experiencias dignas del mayor encomio.

Expondremos á grandes rasgos el principio en que reposa en general el naciente sistema.

S representa el circuito en el cual se reproducen las oscilaciones provocadas por el inductor J.

Este circuito de oscilaciones se compone de una capacidad C y de una autoinducción L.
Sea E la diferencia de potencial entre las armaduras del condensador.
La intensidad de la corriente producida por la descarga del condensador será igual á

\[
J = \frac{E - L \frac{dI}{dt}}{R}
\]

Representado por \( R \) la resistencia del arco del cierre y por L su autoinducción.
Por otra parte la diferencia de potencial tiene el siguiente valor:

\[
E = \frac{Q}{C}
\]

Fig. 1.
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 7

y además sabemos que

\[
J = - \frac{dQ}{dt}.
\]

y substituyendo estos valores de E y de J, se verifica que

\[
\frac{d^2 Q}{Qt^2} + \frac{R}{L} \frac{dQ}{Qt} + \frac{Q}{CL} = 0
\]

é integrando esta ecuación

\[
Q = A_1 e^{x_1 t} + A_2 e^{x_2 t}
\]

siendo \( x_1 \) y \( x_2 \) las raíces de la ecuación,

\[
L x^2 + R x + \frac{1}{C} = 0
\]

que, como vemos por simple inspección, es de las llamadas completas de segundo grado, de la forma \( a x^2 + b x + c = 0 \), en la que la incógnita \( x \) tiene dos valores algebraicos distintos, obtenidos por la siguiente fórmula general:

\[
x = - \frac{b}{2a} \pm \sqrt{\frac{b^2}{4a^2} - \frac{c}{a}}
\]

y substituyendo en ella los verdaderos valores de los respectivos coeficientes y el del término conocido, deduciremos el valor de \( \varphi \), que será

\[
x = - \frac{R}{2L} \pm \sqrt{\frac{R^2}{4L^2} - \frac{1}{4C}}
\]

Las dos raíces expresadas en esta fórmula, que hemos representado por \( x_1 \) y \( x_2 \), pueden ser reales, nulas ó imaginarias. Si son reales, es decir, si

\[
R > 2 \sqrt{\frac{L}{C}}
\]

tendremos una descarga decreciente progresivamente.

Si, por el contrario, las expresadas raíces son imaginarias, es decir si

\[
R < 2 \sqrt{\frac{L}{C}}
\]

se verificará que

\[
Q = e^{-\frac{R}{2L} t} [B_1 \cos \beta t + B_2 \sin \beta t]
\]

y

\[
\beta = \sqrt{\frac{1}{LC} - \frac{R^2}{4L^2}}
\]

lo cual significa que la descarga será oscilatoria con un período

\[
T = \frac{2 \pi}{\sqrt{\frac{1}{LC} - \frac{R^2}{4L^2}}}
\]

Si \( \frac{R^2}{4L^2} \) es pequeño con relación á \( \frac{1}{LC} \) (caso en el que se encuentra el circuito de oscillaciones del profesor Braun, pues el arco de cierre de este circuito está compuesto de hilo de cobre de grueso diámetro), las oscilaciones serán muy rápidas, se sucederán sin interrupción, y su período estará representado por la expresión

\[
T = 2 \pi \sqrt{L C}
\]

Si L está representada ó medida en unidades electromagnéticas (c. m.) y C en unidades electrostáticas (c. m.), obtendremos para la longitud de ondas las expresiones

\[
\lambda = 2 \pi \sqrt{LC}
\]
La Energía eléctrica (1903-04-10 00:00:00), página 8

Las oscilaciones de este circuito son transmitidas á una bobina secundaria M; para obtener en esta bobina el máximo de intensidad, se prolongan sus extremidades por medio de dos hilos, mediante los cuales se obtiene una reflexión regular de las ondas producidas en M. Si se pone especial cuidado de tener en el circuito primario un amortiguamiento sumamente débil, se obtienen en este circuito secundario, ondas cuyas resonancias aumentan la intensidad de una manera considerable.

Los ensayos verificados han demostrado que estos hilos de la bobina deben tener una longitud casi igual á \( \frac{\lambda}{4} \) ó ser un múltiplo impar de este valor.

Uno de estos hilos sirve de antena, destinada á propagar en el espacio las ondas producidas; el otro está arrollado con una reducción conveniente de su longitud á causa de la autoinducción aumentada. Se reemplaza ventajosamente este último hilo por una placa aislada de gran superficie.

El receptor está construido de una manera absolutamente análoga. Es, por decirlo así, la inversa del transmisor.

En el receptor la antena A recibe las ondas y las transmite al circuito oscilatorio, que está regulado según las longitudes de las ondas del transmisor. Un segundo hilo de longitud igual á \( \frac{\lambda}{4} \) produce de nuevo la resonancia deseada; de manera que tenemos todavía en L oscilaciones potentes.

Estas oscilaciones son transmitidas á M, y por el intermedio de los hilos \( \frac{\lambda}{4} \) de prolongación de la bobina secundaria se obtiene de nuevo una reflexión regular y, por consecuencia, de una gran intensidad. Estos hilos pueden, como en el transmisor, ser reemplazados, con ventaja, por placas de gran superficie.

Ensayos recientes han demostrado que esta disposición de recepción puede ser simplificada, ora renunciando á la transformación, ora valiéndose de otros recursos.

De esto resultan otros dos sistemas de recepción, representados en las adjuntas figuras L 3 y 4.

En estas disposiciones sólo se utilizan dos hilos de prolongación de una longitud determinada; el uno está interrumpido por el cohesor, y el otro no tiene interrupción alguna. Resulta en esta disposición que el cohesor intercalado en la antena se opone á la resonancia. Por esta razón la segunda antena

Fig. 2.

Figuras 3 y 4.