La Energía eléctrica (1902-04-10 00:00:00), página 17

la termodinámica; hoy es ésta un caso particular de aquélla. Mayer y Carnot son los nombres legados con ella á la posteridad. El principio más fecundo es el de la conservación de la energía; no tiene enunciado general porque hay varias clases de energía y cada una tiene su definición especial; se presentan todas bajo la forma de un producto de dos factores, y el principio se verifica para esas pocas energías (mecánica, calórica, eléctrica, química, radiante, etc.) conocidas hasta ahora. Andando el tiempo hallaremos otras quizás y es posible que el principio pase á ser una definición, y aún podrá dejar de ser tal, si para satisfacerla precisase considerar un número extraordinario de energías. Estas para algunos no son concepciones abstractas sino que tienen una existencia objetiva y de su equivalencia no puede deducirse su identidad.

Su desplazamiento es la condición esencial de la existencia de los fenómenos; la energía aparece con tendencia marcada á transformarse en calor, que es su forma estable, pero de calidad inferior. La energía parece que con esto se degrada. La termodinámica autoriza á pensar que el universo camina en un sentido fatal por esa conversión irreversible en calor de las energías que se gastan. ¿Habrá seres más perspicaces que sepan oponerse á esa disipación?

Es imposible crear en un sitio energía sin gastarla en otro; por último, no es posible destruir la energía sin crear calor.

La utilidad que se saca de las leyes de la energética es, hasta ahora, puramente cualitativa. Lipmann, por ejemplo, deduce que los cristales hemidríticos deben deformarse por la electricidad, puesto que comprimiéndolos se electrizan. Para hallar relaciones cuantitativas es preciso introducir leyes especiales en cada clase de fenómenos.

Hagamos punto en la primera parte de este folleto interesante, para decir algo respecto á la segunda: UNA PRIMERA LECCIÓN DE DINÁMICA, no menos interesante, pero que nos vemos obligados á recorrer también muy á la ligera. Aunque elemental, al parecer, tiene fondo bastante para contener en sí todo lo fundamental de la ciencia. Su forma es agradable, de sabor clásico acentuado y bien dispuesta para los que hayan de continuar con estudios eléctricos. Su contenido es el movimiento de un punto material, que aunque juzgan algunos ha de desaparecer con el tiempo de la mecánica, pensamos con M. Picard, que no está próxima la fecha en que eso suceda, porque las hipótesis atómicas tienen todavía papel preponderante en muchas partes de la ciencia, que es posible no pueda nunca rechazarlas por completo.

Como es natural, tiene que partir de la ley de inercia y hacerse cargo de la de independencia de movimientos, si bien definiendo y limitándose á los campos de fuerzas constantes. La ley Newton está embebida también en esta lección, cuando trata de la medida estática de las fuerzas, y en la determinación de la aceleración como efecto dinámico de las mismas. Determina las trayectorias que producen los campos constantes, haya ó no movimientos anteriores adquiridos, y llega en la forma ordinaria á la noción de masa y demás propiedades sabidas de proporcionalidad de las fuerzas á los productos de masas por aceleraciones, escribiendo la ecuación fundamental de la dinámica, de la que es una aplicación la conocida \( P = mg \), que liga los pesos y masas con la aceleración producida por la gravedad.

Toma pié de esto para entrar en el sistema Cogesimal, llegando á la equivalencia entre el gramo y la dina, ó sea 1 gramo = 9,81 dinas (1).

Hace ver cómo, cuando la fuerza ó el campo es variable, se llega por el sistema trillado de límites á determinar la aceleración en cada instante y establece por fin las conocidas ecuaciones diferenciales del movimiento: \( X = m \frac{d^2 x}{dt^2} \), \( Y = m \frac{d^2 y}{dt^2} \), \( Z = m \frac{d^2 z}{dt^2} \) pero insistiendo juiciosamente en cómo deben interpretarse si han de servir para determinar un movimiento. Pone para ejemplos los movimientos vibratorios definidos por la ecuación \( m \frac{d^2 x}{dt^2} = -\mu x \) en que la fuerza es en cada instante proporcional á la distancia del punto al origen. Indica los movimientos planetarios y la manera con que, por experiencias determinadas, podríamos fijar la resistencia en función de las velocidades para introducirla en el estudio de las trayectorias en el aire.

Da por fin la noción del trabajo industrial referido á la gravedad y dice cómo se expresan en kilogramos los trabajos de todas las fuerzas, terminando por deducir, en virtud de la relación entre el kilogramo y la dina, el valor del kilogramo en dina-centímetros ó ergs; saca, en fin, que 1 kilogramo = 9,81 julios. Haciendo intervenir el tiempo ó pasando de los trabajos á la potencia mecánica 1 julio

(1) Esto es en París, en que g = 9.81; en Madrid sería, según el estudio hecho hace tiempo en el Instituto Geográfico por el eminente coronel de Ingenieros D. J. Barraquer, g = 9.80018.