La Energía eléctrica (1902-06-10 00:00:00), página 10

Se hicieron curiosísimas proyecciones, mostrando al público las líneas de fuerza de un imán de propagación de la electricidad en los dieléctricos (corrientes de desplazamiento ó de Maxwell) y de las corrientes ordinarias de conducción que circulan en los conductores, transporte de materia (transformación de la energía eléctrica en energía mecánica), corrientes de alta tensión, experiencias de transmisión sin conductores y multitud de demostraciones que sentimos omitir en gracia á la brevedad; mereciendo citarse entre los aparatos empleados un ingeniosísimo conmutador de cubetas de mercurio, y sobre todo el sonoconductor, que, á pesar de ser conocido de los lectores de LA ENERGÍA ELÉCTRICA, nos vamos á permitir detallar, tomando los datos de la bien escrita Revista Razón y Fe, que publica en su número de Noviembre de 1901 la descripción del sonoconductor.

El conjunto de los aparatos que constituyen el sonoconductor puede verse en la fig. 1.a, mereciendo fijar la atención, por ser aparato fundamental, el que representa la fig. 2.a, que es un frasco de Mariotte, con un tubo acodado que termina en el interior en punta capilar H, comunicándose en el exterior con un tubo de caucho con el resonador. El tubo de salida t', doblado en ángulo recto, termina por su extremo interior en un estrechamiento casi capilar.

La teoría del sonoconductor es sencillísima, y seguiremos al P. Pulgar en la explicación que hace en la Revista citada.

El aire contenido en el tubo t está sometido por su extremo superior á la presión atmosférica P, y por el inferior á dicha presión, menos el peso de una columna de agua de sección σ, igual á la del extremo E y de altura z, igual á la diferencia de niveles entre los extremos H y E de los tubos t y t', ó sea P - \( \frac{c^2}{\sigma} \), siendo \( \delta \) la densidad del agua. Por otra parte, llamando p al perímetro interior del tubo capilar, y c á una constante cuyo valor depende de la adherencia del líquido á las paredes del tubo, la columna líquida, que puede ser sostenida por la fuerza capilar del extremo H, es de una altura igual á

\[
\frac{c^2 p}{\sigma}
\]

siendo \( \sigma \) la sección del tubo capilar. Si lo suponemos circular y de radio r, la altura será:

\[
\frac{c^2 p}{\sigma} = \frac{2 c^2 \pi r}{\pi r^2} = \frac{2 c^2}{r}
\]

expresión que recibe el nombre de ley de Jurin.

Hagamos girar al tubo t' hasta que, subiendo ó bajando el extremo E, se verifique que

\[
z = \frac{2 c^2}{r}
\]

y obtendremos el equilibrio, puesto que la sección capilar podrá sostener á toda la columna z, y el aire cesará de circular por el tubo t, aun siendo z una cantidad positiva, como lo era su igual \( \frac{2 c^2}{r} \) en la hipótesis de que el líquido moje al cristal.

La fórmula [1] nos da la ley de equilibrio del aire contenido en t; en la práctica basta para conseguirlo un ligero tanteo, que da fácilmente por resultado un equilibrio muy inestable. Por mucho cuidado que se ponga, siempre habrá en la práctica cierta diferencia entre z y \( \frac{2 c^2}{r} \). Esta diferencia representa una presión capilar, y para vencerla será preciso un trabajo T efectuado por una fuerza mayor que la capilar y contraria á ella. El sonido puede efectuar este trabajo.

Supongamos que una vibración sonora llega al sitio en que se halla el sonoconductor, y llamemos v á la velocidad que el movimiento vibratorio comunica á la masa m de aire que está en contacto con la superficie del menisco. Sabido es que v puede representarse por un sinusoides