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La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 14

TEORÍA GENERAL DE LOS TRANSFORMADORES

(CONTINUACIÓN)

TEORÍA de los transformadores de corrientes alternas.—Sean dos circuitos perfectamente aislados y enrollados en un núcleo de hierro dulce de permeabilidad \( \mu \). El flujo producido por ambos en un instante dado será

\[
\Phi = \frac{4 \pi n_1 i_1 s \mu}{1} + \frac{4 \pi n_2 i_2 s \mu}{1} = \frac{4 \pi s \mu (n_1 i_1 + n_2 i_2)}{1}
\] (4)

y siendo \( \mu \) constante ó hallándose comprendido entre los valores que le corresponden en la rama próximamente recta de la curva de imanación, la variación de este flujo cuando la corriente inductora \( i_1 \) es alterna y de la forma \( i = I \sin \alpha \) podrá expresarse por la ecuación

\[
\Phi = \Phi_0 \sin \alpha
\] (5)

y la fuerza electromotriz en el circuito secundario tendrá la forma

\[
e_2 = - n_2 \frac{2 \pi}{T} \Phi_0 \cos \frac{2 \pi}{T} t
\] (6)

que nos muestra las variaciones que sufre entre un máximo \( n_2 \frac{2 \pi}{T} \Phi_0 \) correspondiente á \( \cos \frac{2 \pi}{T} t = 1 \) ó \( \frac{2 \pi}{T} t = 0 \) y un mínimo nulo alcanzado cuando \( \frac{2 \pi}{T} t = 90^\circ \).

La intensidad de la corriente inducida en el circuito secundario será, pues, según la ley de Ohm

\[
i_2 = - \frac{n_2 \frac{2 \pi}{T} \Phi_0 \cos \frac{2 \pi}{T} t}{r_2}
\] (7)

y si se supone que el circuito secundario carece de autoinducción, la corriente \( i_2 \) tendrá la misma fase que la fuerza electromotriz inducida \( e_2 \), y será su intensidad máxima cuando \( \frac{2 \pi}{T} t = 0 \).

Ahora bien; de la ecuación (4) se deduce

\[
\frac{\Phi}{4 \pi s \mu} - n_2 i_2 = n_1 i_1 \quad \text{o} \quad i_1 = \Phi \frac{1}{4 \pi s \mu n_1} - \frac{n_2}{n_1} i_2
\]

pero \( \frac{1}{4 \pi s \mu n_1} \) es la inversa del coeficiente de autoinducción del circuito primario, luego

\[
i_1 = \frac{\Phi}{L_1} - \frac{n_2}{n_1} i_2 = \frac{\Phi n_1 - L_1 n_2 i_2}{L_1 n_1}
\]

y reemplazando en esta expresión \( i_2 \) y \( \Phi \) por sus valores (7) y (5)

\[
i_1 = \frac{n_1 \Phi_0 \sin \alpha + L_1 n_2}{L_1 n_1} \frac{2 \pi}{T} \frac{\Phi_0}{r_2} \cos \frac{2 \pi}{T} t = \frac{\Phi_0}{L_1} \sin \alpha + \frac{n_2^2}{n_1 r_2} \frac{2 \pi}{T} \Phi_0 \cos \alpha =
\]
\[
= \frac{\Phi_0}{L_1} \sin \alpha - \frac{n_2}{n_1} I_1 \cos \alpha
\] (8)

pero sabemos que en las corrientes alternativas, la diferencia de fase da lugar á una intensidad expresada por

\[
i_1 = I_1 \sin (\alpha - \varphi) = I_1 \sin \alpha \cos \varphi - I_1 \cos \alpha \sin \varphi;
\] (9)

(*) La fuerza electromotriz secundaria vendrá dada por

\[
e_2 = - n_2 \frac{d \Phi}{dt} = - n_2 \frac{d (\Phi_0 \sin \alpha)}{dt} = - n_2 \frac{2 \pi}{T} \Phi_0 \cos \frac{2 \pi}{T} t
\]

siendo siempre \( \alpha = \frac{2 \pi}{T} t \).
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 15

luego de las (8) y (9) resulta

\[
\frac{\Phi_0}{L_1} \sin \alpha - \frac{n_2}{n_1} I_2 \cos \alpha = I_1 \cos \varphi \sin \alpha - I_1 \sin \varphi \cos \alpha,
\]

é identificando los coeficientes de \( \sin \alpha \) y \( \cos \alpha \)

\[
\frac{\Phi_0}{L_1} = I_1 \cos \varphi \qquad I_2 \frac{n_2}{n_1} = I_1 \sin \varphi,
\]

de donde

\[
\sin \varphi = \frac{n_2 I_2}{n_1 I_1} \qquad \cos \varphi = \frac{\Phi_0}{L_1 I_1}
\] (10)

y dividiendo miembro á miembro

\[
\tan \varphi = \frac{\sin \varphi}{\cos \varphi} = \frac{n_1 I_2 L_1 I_1}{n_1 I_1 \Phi_0} = \frac{n_2}{n_1} \times \frac{L_1 I_2}{\Phi_0} = \frac{n_2 I_2}{n_1 \Phi_0}
\] (11)

y recordando la fórmula trigonométrica

\[
\sin^2 \varphi + \cos^2 \varphi = 1
\]

tendremos

\[
\frac{n_2^2 I_2^2}{n_1^2 I_1^2} + \frac{\Phi_0^2}{L_1^2 L_1^2} = 1
\]
\[
n_2^2 I_2^2 = n_1^2 I_1^2 - \frac{n_1^2 \Phi_0^2}{L_1^2} \qquad n_1^2 I_1^2 = n_2^2 I_2^2 + \frac{n_1^2 \Phi_0^2}{I_1^2}
\] (12)

Podemos, pues, representar gráficamente estas ecuaciones y la (11) por un triángulo rectángulo (fig. 1) en que \( n_1 I_1 \) es la hipotenusa, \( n_2 I_2 \) un cateto y \( \frac{n_1 \Phi_0}{L_1} \) el otro cateto.

Figura 1.a

La intensidad en el circuito secundario forma con el flujo un ángulo de 90°; luego podemos expresarla por el lado OC que resulta de formar el paralelogramo OABC, y las intensidades instantáneas \( i_1 \) e \( i_2 \) estarán, así como la imanación instantánea del núcleo, representadas por las proyecciones sobre OX de las magnitudes \( I_1, I_2 \) y OB que expresan los valores máximos de dichas intensidades tomados en las direcciones correspondientes oA, oC y OB. Las fuerzas electromotrices instantáneas serán también las proyecciones sobre OX en una escala determinada y se obtendrán tomando sobre oA una magnitud OG tal que \( \frac{OG}{OA} = \frac{r_1}{n_1} \), de donde

\[
OG = \frac{OA \times r_1}{n_1} = I_1 r_1
\]

y sobre OC tendremos la fuerza electromotriz secundaria máxima, que proyectada sobre OX dará la instantánea, suponiendo el circuito secundario sin autoinducción ni capacidad.

Pero el circuito primario es el lugar, no sólo de la fuerza electromotriz \( I_1 r_1 \), sino también de la inducida por el flujo, cuyo valor máximo será

\[
E_1 = K n_1 \Phi_0
\]
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 16

puesto que es proporcional al número de sus espiras y al flujo máximo; y en el secundario tendremos igualmente

\[
E_2 = K n_2 \Phi_0 = r_2 I_2
\]

puesto que en él no obra otra fuerza electromotriz que la inducida por el flujo; de aquí que

\[
\Phi_0 = \frac{r_2 I_2}{K n_2}
\]

valor que reemplazado en la expresión de \( E_1 \), da

\[
E_1 = \frac{K n_1 r_2 I_2}{K n_2} = \frac{n_1}{n_2} r_2 I_2
\] (13)

Tenemos, pues, sobre el eje de las X y á partir del punto O una magnitud OM = \( E_1 \) y sobre ésta y OG construyamos el paralelogramo OMFG; su diagonal OF será la fuerza electromotriz resultante, proyectándose en OX con valores iguales á los instantáneos que tomará en su giro alrededor del punto O.

El ángulo FOB = \( \psi \) se aproxima generalmente al ángulo recto, y puede verse que en todos los instantes la proyección de OG sobre el eje de las X es igual á la diferencia entre la proyección de OF y OM; pero el valor máximo de la fuerza electromotriz resultante es aquel en que OF coincide con OX y entonces la proyección de OG es la diferencia de valores OF y OM máximos de la fuerza electromotriz, ó más propiamente dicho, diferencia de potencial producida por el alternador en los terminales del primario y de la fuerza contra-electromotriz inducida por el flujo, es decir, que en ese instante será

\[
E - E_1
\]

y la intensidad en el circuito primario tendrá un valor

\[
i_1 = \frac{E - E_1}{N_1}
\]

y como además \( i_1 \) en cualquier instante que se considere es en el supuesto de \( \psi = 90^\circ \)

\[
i_1 = I_1 \operatorname{sen} \gamma = I_1 \frac{n_2 I_2}{n_1 I_1} = \frac{n_2}{n_1} I_2
\]

tendremos igualando los segundos miembros de las dos últimas ecuaciones de \( i_1 \)

\[
\frac{E - E_1}{r_1} = \frac{n_2}{n_1} I_2
\]

y substituyendo \( E_1 \) por su valor (13)

\[
\frac{E - \frac{n_2}{n_1} r_2 I_2}{r_1} = \frac{n_2}{n_1} I_2
\]

y efectuando las operaciones indicadas

\[
E = I_2 \left( \frac{n_2 r_1}{n_1} + \frac{n_1 r_2}{n_2} \right)
\]

de donde, en fin,

\[
I_2 = \frac{E}{r_1 \frac{n_2}{n_1} + r_2 \frac{n_1}{n_2}}
\]

que expresa la intensidad de la corriente secundaria en función de la fuerza electromotriz máxima del alternador, de las resistencias y del número de espiras de ambos circuitos.

De la anterior expresión pueden deducirse algunas propiedades de los transformadores. En efecto, multiplicando los dos términos del segundo miembro por \( \frac{n_2}{n_1} \) se tiene

\[
I_2 = \frac{\frac{E}{n_1}}{r_1 \left( \frac{n_2}{n_1} \right)^2 + r_2}
\]
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 17

y cuando \( \frac{n_2}{n_1} \) es una fracción muy pequeña, su cuadrado puede considerarse despreciable en la práctica y entonces la ecuación de la intensidad se reduce á

\[
I_2 = \frac{E \frac{n_2}{n_1}}{r_2}
\]

de donde

\[
I_2 r_2 = E \frac{n_2}{n_1}
\]

pero \( I_2 r_2 = E_2 \), luego

\[
E_2 = E \frac{n_2}{n_1}
\]

que da el valor de la fuerza electromotriz del circuito secundario en función de cantidades conocidas.

La relación

\[
\frac{E_2}{E} = \frac{n_2}{n_1}
\]

(15)

que se deduce de la anterior se llama coeficiente de transformación, y aunque su exactitud no es perfecta, por los errores cometidos en el cálculo al despreciar últimamente el término \( (\frac{n_2}{n_1})^2 r_1 \) del denominador y haber considerado constante el coeficiente \( \mu \) de permeabilidad, se acepta en la práctica con las modificaciones en el segundo miembro que las experiencias exijan para que tenga lugar la ecuación (15).

Como hemos dicho anteriormente, la transformación no se obtiene sin la necesaria pérdida de una parte de la energía suministrada al transformador; esta pérdida es debida á varios efectos, tales como la histeresis del núcleo de hierro, las corrientes de Foucault en el desarrolladas y la elevación de temperatura en las bobinas por el efecto Joule; todos ellos manifestándose en forma de calor y de bastante consideración para que se teagan en cuenta en los proyectos de distribución de energía transmitida por corrientes alternas de alta tensión. Los métodos de cálculo permiten generalmente obtener fórmulas de suficiente exactitud para evaluar estas pérdidas; pero la solución rigurosa de los problemas que al efecto se presentan, precisa, no solamente del empleo de un profundo análisis matemático, sino también la inmediata confirmación de los resultados obtenidos por métodos experimentales. En general en las aplicaciones industriales lo que se pide es el rendimiento del transformador, y este rendimiento considerado industrialmente es la relación de la potencia \( P_2 \) en las terminales del circuito secundario á la \( P_1 \) en los del primario. Desde luego se observa en la práctica que el rendimiento es mayor cuando los transformadores trabajan con toda la carga que cuando lo hacen á débil carga, así como que supera algo al normal cuando la frecuencia es más elevada.

(Luis León Núñez.)

(Continuará.)
La Coruña, Noviembre 1900

El papel de la antena en la telegrafía sin conductores.

(Conclusión.)

Propagación de las perturbaciones electro-magnéticas del éter.

Cuando un hilo (antena) es recorrido por una corriente variable, todo pasa como si la corriente se concentrase en la superficie del conductor, y esto es tanto más cierto cuanto más rápida es la variación de la corriente. En el límite, en el caso de ondulaciones de alta frecuencia,
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 2

tres ecuaciones de los grupos (1) y (2) en forma semejante á la precedente. De suerte que las cuatro ecuaciones del problema serán:

\[
\begin{align*}
H \left( \frac{M'}{M''}, k, x', y', x'', y'' \right) &= 0, \\
H_1 \left( \frac{M'}{M''}, k, x', y', x'', y'' \right) &= 0, \\
H_2 \left( \frac{M'}{M''}, k, x', y', x'', y'' \right) &= 0, \\
H_3 \left( \frac{M'}{M''}, k, x', y', x'', y'' \right) &= 0.
\end{align*}
\]

La forma de las funciones H sería perfectamente conocida si conociésemos las funciones f, f_1, f_2.

Y aunque no conocemos estas funciones, con arreglo á lo que se sabe, podemos admitir que se componen de términos fraccionarios respecto á la distancia entre cada dos átomos. Es decir, que llamando d á dicha distancia, las funciones f se presentarán bajo esta forma:

\[
\frac{a}{d} + \frac{b}{d^2} + c \frac{1}{d^3} + \ldots + l \frac{1}{d^{18}},
\]

admitiendo además, que consta este desarrollo de un número limitado de términos. Así, por ejemplo, para las distancias planetarias y respecto á las atracciones entre masas ponderables, el desarrollo anterior se reduce á

\[
\frac{b}{d^2}.
\]

Asimismo para las repulsiones del éter, en ciertos problemas de óptica se admite

\[
g \frac{1}{d^6}.
\]

No es aventurado, pues, tomar el precedente desarrollo para las atracciones y repulsiones en razón de las distancias.

Pero en esta hipótesis, las funciones H son funciones algebraicas, y suponiendo que se han quitado los radicales por los procedimientos ordinarios del álgebra, podemos suponer que son polinomios en x', y', x'', y''.

Por ejemplo: f aplicada á las atracciones entre A y A' sería de esta forma:

\[
f(\sqrt{x'^2 + y'^2}) = a \frac{1}{\sqrt{x'^2 + y'^2}} + b \frac{1}{x'^2 + y'^2} + c \frac{1}{(\sqrt{x'^2 + y'^2})^3} + \ldots + l \frac{1}{(\sqrt{x'^2 + y'^2})^{18}}
\]

y lo mismo para las demás funciones.

En suma: las funciones H son polinomios en x', y', x'', y'' cuyos coeficientes serán funciones de las constantes que entran en la ecuación. De suerte que no expresando más que un término del polinomio, el grupo (3) de las cuatro ecuaciones podrá escribirse de este modo:

\[
\begin{align*}
&... + C \left| \frac{M'}{M''}, k \right| x'^p y'^q x''^r y''^s + \ldots = 0 \\
&... + C_1 \left| \frac{M'}{M''}, k \right| x'^{p'} y'^{q'} x''^{r'} y''^{s'} + \ldots = 0 \\
&... + C_2 \left| \frac{M'}{M''}, k \right| x'^{p''} y'^{q''} x''^{r''} y''^{s''} + \ldots = 0 \\
&... + C_3 \left| \frac{M'}{M''}, k \right| x'^{p'''} y'^{q'''} x''^{r'''} y''^{s'''} + \ldots = 0
\end{align*}
\]

El problema, pues, queda reducido á un problema de álgebra elemental: resolver cuatro ecuaciones algebraicas con cuatro incógnitas. Será difícil, será impracticable; pero en el orden teórico será un problema resuelto. Y dado que pudiera aplicarse prácticamente, para aplicarlo sería preciso conocer las constantes a, b, c..... además la constante k, y, por último, poner en relación numérica por una elección conveniente de unidades, las masas etéreas m con las masas ponderables M.

Nada de esto se sabe hoy, y por eso no pretendemos resolver el problema, sino indicar con
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 20

convierte, pues, en un filete que tiene su polo positivo en el extremo proyectado en F, y su polo negativo en el extremo proyectado en E. En el hemisferio proyectado en A C B quedarán, por consiguiente, todos los polos positivos de los filetes y en el hemisferio proyectado en A D B, todos los polos negativos, convirtiéndose así la esfera en un imán que presenta dos capas hemisféricas de signos contrarios.

En la teoría de la electricidad se demuestra que la acción de este imán esférico sobre un punto interior cualquiera se ejerce paralelamente á la dirección de los filetes, ó sea á la del campo primitivo, pero en sentido contrario á la de dicho campo, y que su valor es igual á \( \frac{4}{3} \pi I \), siendo I la intensidad de imantación de la esfera. Que la acción es contraria á la del campo primitivo, se comprende en parte, observando que la capa hemisférica positiva rechaza la unidad de masa positiva colocada, digamos en el punto P, en tanto que la capa negativa la atrae, combinándose así ambas acciones para moverla en el sentido P S, contrario á la del campo primitivo.

El campo resultante H en el interior de la esfera es, pues, la diferencia entre el campo primitivo H' y la acción del imán esférico, que es \( \frac{4}{3} \pi I \).

\[
H = H' - \frac{4}{3} \pi I.
\]

No comocemos á I; pero tenemos la relación, bien conocida para todo electricista, entre la inducción magnética, la fuerza magnetizante y la intensidad de imantación.

\[
B = H + 4 \pi I
\]

de la cual se deduce

\[
I = \frac{B - H}{4 \pi}
\]

Reemplazando en (2) á I, por el valor que acabamos de hallar, resulta:

\[
\begin{align*}
H &= H' - \frac{4}{3} \pi \left( \frac{B - H}{4 \pi} \right) \\
&= H' - \frac{B}{3} + \frac{H}{3} \\
&= \frac{H}{3} - H' - \frac{B}{3} \\
\frac{2 H}{3} &= 3 H' - B \\
H &= \frac{3 H' - B}{2}
\end{align*}
\]

Tenemos, pues, el valor de H en función de las cantidades conocidas H' y B. Reemplazando en (1) á H por el valor que acabamos de obtener, se encuentra:

\[
u = \frac{B}{3 H' - B} = \frac{2 B}{3 H' - B}
\]

Hagamos ahora la aplicación numérica: 2 B = 63.
H' se da en gramos; para tener su valor en dynas hay que multiplicar por 981.

\[
\begin{align*}
H' &= 0,011 \times 981 = 10,791 \\
3 H' &= 32,373 \\
u &= \frac{63}{32,373 - 31,5} = 72,2
\end{align*}
\]

RAFAEL TORRES MARIÑO.
Ingeniero electricista de Montefiore.
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 3

las anteriores reflexiones ciertas tendencias del procedimiento científico, que acaso pudieran ser secundas algún día.

Por lo demás, el problema que hemos planteado para tres átomos, pudiera plantearse del mismo modo—aunque con nuevas y enormes dificultades de cálculo, pero dificultades puramente prácticas—para una combinación de un número cualquiera de átomos.

Y obsérvese que las dificultades que encontramos para la discusión de las fórmulas anteriores, son dificultades de matemáticas puras.

Por mucho que la ciencia pura avance, siempre queda rezagada respecto á la ciencia de la realidad; y siempre le exige ésta al aplicar las grandes hipótesis, la resolución de problemas que la ciencia pura no sabe ó no puede resolver todavía.

VIII

Las ecuaciones (4) son las ecuaciones del problema: las que han de dar todos los sistemas de valores de x', y', x'', y'' que correspondan á sistemas de equilibrio estables ó inestables de los tres átomos A, A', A".

De estos sistemas, los que determinen distancias pequeñísimas entre estos átomos corresponderán á las combinaciones químicas. Y al emplear esta palabra, por todo extremo vaga, pequeñísimas, nos referimos al orden de pequeña de las distancias de los átomos en los fenómenos químicos.

Los sistemas de valores x', y', x'', y'' que determinen distancias mayores entre los tres átomos propuestos, es decir, distancias entre los átomos de las que corresponden á los fenómenos de la física, determinarán á su vez equilibrios físicos, de los que juegan, por ejemplo, en los fenómenos de la elasticidad.

Pero, en rigor, las ecuaciones del sistema (4) deben dar todos los equilibrios posibles entre los tres átomos: equilibrios químicos, físicos y hasta planetarios, si en el universo no existieran más que esos tres átomos.

Esto suponiendo que hubiéramos substituido por f, f₁, f₂ las funciones de las distancias en toda su amplitud, desde la distancia infinitamente pequeña hasta la distancia infinita.

Si, por el contrario, queriendo estudiar tan sólo las combinaciones químicas, simplificáramos las tres funciones f, tomando formas aproximadas, es decir, tomando aquella parte de la función que sólo se refiere á las distancias químicas, y despreciando los términos restantes, claro es que al resolver las ecuaciones del problema sólo obtendríamos los valores de x', y', x'', y'' que corresponden á combinaciones posibles.

Dadas dichas ecuaciones, para resolverlas habría que aplicar los procedimientos del álgebra elemental, puesto que se trata de ecuaciones algebraicas.

Escogiendo, por ejemplo, x' — y lo que digamos de ésta podríamos repetir para las otras incógnitas — por la eliminación de estas últimas, hallaríamos la ecuación final en x'.

El primer miembro de esta ecuación final sería su polinomio en x', cuyos coeficientes serían funciones algebraicas de las constantes que entran en las cuatro ecuaciones fundamentales.

José Echegaray

(Continuará.)
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 4

FERROCARRIL AEREO SISTEMA LANGEN

La necesidad de no impedir, ni aun dificultar la enorme circulación de personas y mercancías que en las horas de trabajo existe en las calles principales de los grandes centros de población, hace imposible el permitir la multiplicación indefinida de las redes de ferrocarriles económicos, tranvías, ripperts, ómnibus y demás medios de transporte que han alcanzado ya un desarrollo extraordinario que no es prudente aumentar.

En vista de esto, y como solución del problema plantead por las necesidades que lleva consigo vida tan activa como la observada en París, Londres, Berlín y otras capitales de Europa y América, actúese á los ferrocarriles, bien subterráneos ó bien aéreos, habiendo sido preferidos hasta ahora los primeros, probablemente por las deficiencias de que adolecían los diversos sistemas de ferrocarriles suspendidos propuestos hasta hace pocos años, la mayoría de los cuales ni siquiera llegaron á probarse.

El camino de hierro aéreo ideado por el malogrado ingeniero Mr. Eugenio Langen difiere de todos los demás sistemas, en que sólo necesita un carril (por dicha razón se denomina sistema «mono carril», á diferencia de aquéllos, que exigían dos, tres y hasta cinco, con lo cual se elevaba extraordinariamente el coste de la obra y se aumentaba el rozamiento, el ruido y las sacudidas originadas por la dificultad de obtener una separación exactamente regular y constante entre los carriles y entre las ruedas.

El carril único, al disminuir los rozamientos, permite mayor velocidad sin aumento en el consumo de energía eléctrica, simplificando además el entramado metálico que sostiene la vía, y como el espacio ocupado por los soportes es muy pequeño, las expropiaciones se reducen, pudiéndose construir estas vías encima de los caminos ordinarios y de las vías férreas ya existentes, aumentando el rendimiento de estas líneas y haciendo posible la penetración hasta el centro de las grandes poblaciones.

Figura 1.a

Figura 2.a

La suspensión de los carruajes se ha estudiado detenidamente; el perfil de la garganta de las ruedas las imposibilita el salirse del carril que les sirve de guía, ni aun en las curvas más pronunciadas, no precisando por esta causa la disminución de velocidad recomendable en los puntos peligrosos. Las líneas son siempre de doble vía para evitar los choques; y para alejar toda aprensión de los viajeros, los coches disponen de cuatro frenos diferentes, uno de mano, otro Westinghouse, y dos eléctricos, uno de los cuales es inversor de corrientes; exceso de precauciones que se encuentra justificado por la enormidad del desastre á que pudiera dar lugar cualquier avería.

Para adaptarlo á toda clase de terrenos, la Compañía «Continentale Gesellschaft für elektrische Unternehmungen de Nuremberg», poseedora de las patentes para su explotación en Alema-
La Energía eléctrica (1901-01-10 00:00:00), página 5

nia y en el extranjero, construye dos tipos diferentes: el primero (figuras 1.a, 2.a y 3.a) para terrenos ordinarios (carreteras, interior de las poblaciones, etc.), y el segundo, que denomina tipo de campaña ó de montaña, aplicable á los países accidentados (fig. 5.a). La carpintería metálica que sostiene la vía de este tipo es de forma de caballete y más ligera, y para que los carruajes puedan ascender por rampas pronunciadas, se aumenta la adherencia por medio de una rueda que se oprime contra un carril fijo á la parte inferior del larguero porta-carril. Cuando las rampas fueran superiores á las admitidas de ordinario, este carril inferior puede substituirse por una cremallera, y la rueda que gira sobre aquél hacerse dentada.

Figura 3.a

Una vía del primer tipo de este sistema está actualmente terminándose de construir en Alemania para comunicar las ciudades de Barmen y Elberfeld, atravesando las calles de estas poblaciones y de Vohwinkel, y de ella se ha dado ya una idea en la crónica científica de uno de los últimos números de LA ENERGÍA ELÉCTRICA. Como allí se indicaba, su longitud es de 13 kilómetros, 10 de los cuales va por encima del río Wupper; los carruajes tendrán capacidad para 50 á 60 viajeros, estando divididos en dos compartimentos. En el trayecto hay veinte estaciones elevadas 4,50 metros sobre el suelo.

Figura 4.a

La velocidad oscila entre 40 y 50 km., y la toma de corriente se efectúa por medio de un pequeño trole que la recoge de un conductor aéreo situado á la inmediación del carril. Para prevenir el caso de que un carruaje tuviera que pararse entre dos estaciones por faltar la corriente u otra avería cualquiera, existe una puerta lateral que permite pasar de una á otra vía por medio de un pequeño tablero-puente.

Un tramo del primer tipo de vía, con un carruaje suspendido de él, ha estado expuesto al público durante la Exposición de 1900 en el anexo del parque de Vicennes, y una vía de montaña está en explotación en Loschwitz, cerca de Dresde.