La Energía eléctrica (1901-02-10 00:00:00), página 11

flujo ha sufrido una variación aumentando; la fuerza electromotriz debida á esa variación, habrá disminuido y será — \( L \frac{dI}{dt} \).

Ya tenemos el numerador \( E_1 \); pero \( E_1 \) es desconocido, pues viene en función de la diferencial de la corriente, que no conocemos.

Por muy distintos caminos se ha salvado el inconveniente, todos ellos llamando en su auxilio al cálculo integral, algunos tan ingeniosos como el debido á Janet, por cuya claridad y concisión nos atrevemos á recomendarle á nuestros lectores.

Para nuestro objeto nos basta conocer la forma general que acepta esa nueva fuerza electromotriz.

En efecto,

\[
I = I_{max} \cos (\omega t - \varphi)
\]

\[
\frac{dI}{dt} = -I_{max} \omega \sen (\omega t - \varphi)
\]

Luego,

\[
E_1 = E_{max} \cos \omega t - L \frac{dI}{dt} = E_{max} \cos \omega t + LI_{max} \omega \sen (\omega t - \varphi)
\]

\[
E_1 = E_{max} \cos \omega t + L \omega I_{max} \sen (\omega t - \varphi)
\]

por tanto, la fuerza electromotriz interior tiene por valor una nueva función armónica, \( L \omega I_{max} \sen (\omega t - \varphi) \) de igual período que la fuerza electromotriz exterior, y sus ordenadas son las de la corriente producida, multiplicadas constantemente por el factor \( L \omega \) homogéneo de una resistencia.

La fuerza electromotriz de inducción es, pues, la resultante de dos armónicas de igual período: una con radio vector, igual á \( E_{max} \); otra con radio vector \( L \omega I_{max} \).

El factor \( L \omega \), verdadera resistencia de autoinducción y velocidad, es lo que se llama rectancia del circuito.

Podemos, pues, definir la rectancia del circuito diciendo que es la resistencia producida por la autoinducción, en combinación con la velocidad angular del inducido, y debe llamarse rectancia, y no resistencia, porque en la misma definición se dice que es resistencia en combinación con \( \omega \); es, pues, un concepto más complicado que el de resistencia, y depende, no sólo del circuito en sí, sino también del período común de las armónicas en función.

Sigamos estudiando lo fórmula

\[
E_1 = E_{max} \cos \omega t + L \omega I_{max} \sen (\omega t - \varphi)
\]

ó lo que es igual,

\[
E_{max} \cos \omega t = RI_{max} \cos (\omega t - \varphi) - L \omega I_{max} \sen (\omega t - \varphi)
\]

En el segundo miembro figuran dos funciones en cuadratura; la una \( RI_{max} \) y \( L \omega I_{max} \), y su resultante será \( E_{max} \) y \( \tg \varphi = \frac{L \omega}{R} \)

El producto \( L \omega \), la rectancia sigue desempeñando importantísimo papel; definiendo el ángulo de avance de la fuerza e. m. sobre la intensidad producida, y observando la figura vemos que la disminución del valor \( \omega L \) hace aproximar el valor \( R I_{max} \) á \( E_{max} \), lo que se verificará al ser \( \omega L = 0 \), no existiendo entonces diferencia de fase entre la corriente y la f. e. m.

En cambio, aumentando \( \omega L \), sucede lo contrario, necesitando ser \( \omega L \) más grande que cualquier cantidad para que el ángulo \( \varphi \) fuera recto y resultaran normales la corriente y la f. e. m., lo que también se verificará si la resistencia ohmica fuera despreciable.

Analizado así el concepto de la rectancia, parece que, dependiendo la rectancia del coeficiente de autoinducción, donde no exista autoinducción no habrá rectancia, y si existe, es señal de que el concepto