La Energía eléctrica (1901-02-10 00:00:00), página 12

de rectancia es más general que el que nosotros hemos admitido hasta ahora, y, en efecto, así sucede.

Supongamos un circuito de resistencia ohmica R sin autoinducción y con una capacidad C que proviene de un condensador en serie sobre el circuito.

La ley de Ohm aplicada á los valores instantáneos de la f. e. m. y de la corriente seguirán cumpliéndose.

\[
I = \frac{E_1}{R}
\]

Analicemos en tales condiciones cuál es el valor \( E_1 \) de la f. e. m. total de inducción.

Esta f. e. m. se compondrá de la que proviene de la resistencia ohmica, que será \( R I_{max} \cos \omega t \) en fase con la corriente que marcha por el circuito, que suponemos \( I_{max} \cos \omega t \) y otra origen y causa de la diferencia de potencial entre las armaduras del condensador.

La carga de este condensador, como proviniendo de una corriente \( I_{max} \cos \omega t \) armónica, podemos suponerla prácticamente armónica también, cargándose durante la marcha de la corriente en su semiperiodo positivo y descargándose en el negativo, por lo que a priori se deduce que el periodo armónico que represente las variaciones de la carga estará en cuadratura con la corriente que produce esa carga.

Fácil será en consecuencia determinar la armónica de la diferencia de potencial del condensador.

El condensador es tal que, \( \frac{Q}{C} = D \) siendo D la diferencia de potencial en el mismo momento t en que la cantidad de electricidad almacenada es Q y C, es la capacidad constante.

Si el tiempo aumenta en d t, la cantidad de electricidad aumentará en el Q, y la intensidad de la corriente será \( \frac{dQ}{dt} = I_{max} \cos \omega t \) igual para todo el circuito.

Pero \( \frac{dD}{dt} = \frac{1}{C} \frac{dQ}{dt} \) ó \( \frac{dD}{dt} = \frac{1}{C} I_{max} \cos \omega t \), é integrando

\[
D = \frac{1}{C} \int I_{max} \cos \omega t, dt = \frac{1}{C} \cdot \frac{I}{\omega} I_{max} \sen \omega t \quad \text{que será la armónica de la diferencia de potencial del condensador.}
\]

Ya tenemos, pues, las dos componentes de la f. e. m. total, una la R \( I_{max} \cos \omega t \), y la otra \( \frac{1}{C} \cdot \frac{I}{\omega} I_{max} \sen \omega t \) por consecuencia

\[
E_1 = R I_{max} \cos \omega t + \frac{1}{C} \cdot \frac{I}{\omega} I_{max} \sen \omega t
\]

y por ser suma de funciones armónicas de igual periodo \( E_1 \), será periódica de igual periodo también, y en este caso, retrasada sobre la corriente \( I_{max} \cos \omega t \) un ángulo \( \varphi \) tal que \( \tg \varphi = \frac{R}{c \omega} \)

\[
E_1 = E_{1max} \cos (\omega t + \varphi)
\]

¿No representa el producto \( \frac{1}{c \omega} \) un papel análogo en el caso examinado ahora al que representaba antes \( \omega L \) en el caso de circuito con autoinducción?

Ciertamente que sí; las mismas razones, pues, obligan á considerar como rectancia á \( \frac{1}{c \omega} \) que á \( \omega L \), que únicamente se diferencian en el sentido de obrar sobre la f. e. m. total de inducción.

Tenemos, pues, rectancia de autoinducción y rectancia de capacidad.

 Nótese que si la rectancia de capacidad tiende á anularse, tiende á unir sus fases la f. e. m. y la intensidad (lo mismo que en el caso anterior), y si, por el contrario, aumenta indefinidamen-