La Energía eléctrica (1902-05-10 00:00:00), página 11

En la actualidad diferentes motores de ensayo están en fabricación en Alemania, en la «L'Allgemeine Electricitacts Gesellschaft» y en la casa M. M. Siemens A. Halske.

De una manera breve reseñaremos el principio de estos motores, de los que se esperan muy favorables resultados á juzgar por las indicaciones del ingeniero A. Heyland (1), y que damos á título de información.

M. M. Leblanc ha imaginado una disposición para compensar el decalaje de las fases: emplea un motor auxiliar en el inducido, y puesto por los anillos de contacto en circuito con el inducido del motor; pero como se precisa el agregar un motor auxiliar, resulta el sistema muy complicado.

Los mismos resultados se obtienen por la producción directa del campo, en el inducido en lugar del inductor, como se hace en general hasta ahora.

Las corrientes necesarias para la excitación se producen por una disposición muy sencilla que puede ser aplicada á cada tipo de motor sin gran dificultad. En principio esta disposición puede ser la que pasamos á reseñar.

Consideremos (fig. 1.a) un motor de inducción trifásico con inducido en corto circuito sencillo, del tipo llamado de «jaula de ardilla». A, á la pieza fija ó inductor del motor, y B, la rotatoria ó inducido en corto-circuito. Las barras de cobre colocadas alrededor del inducido en las ranuras apropiadas están en corto circuito por cada lado mediante su anillo K.

Si por dos bornes I, II, III, se envían corrientes trifásicas al inductor A, darán nacimiento á un campo rotatorio que atravesará el inductor y el inducido y producirá un par entre estas dos partes.

El campo proviene aquí de la pieza fija (opuesto á lo que sucede en el motor asincrónico que se obtendría, por ejemplo, reemplazando el inducido por un electroimán de dos polos). Las corrientes de excitación de la pieza fija, que crean el campo rotatorio, son corrientes alternativas de la misma frecuencia que las corrientes de trabajo, y por consecuencia, son corriente «dewattés» correspondientes á una potencia aparente relativamente muy grande.

Si las corrientes de excitación fuesen corrientes continuas sencillas, ó corrientes alternativas de baja frecuencia, la potencia necesaria para la excitación estaría definida por las pérdidas óhmicas.

Pero como se sabe, en los circuitos atravesados por corrientes de frecuencia bastante grande se produce una fuerza contra-electromotriz, llamada de «autoinducción», y la corriente magnetizante está dada por la tensión resultante, siempre pequeña, diferencia geométrica entre la tensión en los bornes y la fuerza electromotriz de autoinducción. Esta, por otro lado, es la consecuencia del gran decalaje entre la corriente y la tensión. Sin embargo, las pérdidas reales en el cobre debidas á estas corrientes son muy pequeñas, y su valor ordinariamente está por debajo de 1 por 100 de su valor aparente.

Todo esto se evitaría si se produjese el campo rotatorio directamente en la pieza que gira en corto circuito, en lugar de producirse en la pieza fija.

En la pieza que gira, ó inducido B, la fuerza contraelectromotriz de autoinducción, no existe, ó por lo menos tiene un valor muy pequeño.

La frecuencia del campo en el inducido es muy pequeña; está con la frecuencia de las corrientes de alimentación en una relación igual al resbalamiento de la pieza que gira. Como se sabe, el inducido gira con el campo rotatorio; en velocidad no difiere de la del campo más que en una cantidad muy pequeña, el resbalamiento que debe experimentar á la producción de las corrientes necesarias en el inducido en corto-circuito. Por oposición á la gran fuerza electromotriz de autoinducción de la pieza fija, la de la rotatoria es muy pequeña, y por consiguiente, la tensión inducida es la precisamente necesaria para producir las pérdidas óhmicas debidas á las corrientes en el inducido.

(1) L'Eclairage électrique, 1901.—(N. de la R.)