La Energía eléctrica (1901-02-10 00:00:00), página 10

tigable que en estos asuntos desarrollan hoy los pueblos más adelantados en las ciencias de especulación.

Ya que no otras ventajas, el seguirlos y no adelantarlos tiene una, positiva y evidente, y es la de escoger sólo lo preciso y necesario, dejando en el olvido otros numerosos términos que, creados por cada calculador ó experimentador, mueren apenas nacen, al someterlos á la crítica desapasionada y escudriñadora de la multitud.

Difícil será ya no encontrar el que sirve de epígrafe á este artículo en todos los tratados modernos de corrientes alternas, y ya en época lejana algunos autores españoles le hacen figurar en sus libros.

Justo es que LA ENERGÍA ELÉCTRICA, haciéndose eco de una necesidad imperiosa y de una conveniencia indudable, trate de este asunto, dando una opinión que, unida á otras de más valía, sean base para la aceptación de aquellas palabras por la Real Academia.

En un circuito con autoinducción, la fuerza electromotriz armónica que crea una intensidad también armónica (pasando el período de establecimiento), del mismo período marcha siempre avanzada sobre la intensidad un tiempo dado; es decir, que las funciones armónicas que las representan tienen igual período y una diferencia de fase dependiente de la velocidad de rotación y de la inducción propia del circuito que lleva la corriente inducida.

Esta inducción propia, autoinducción ó inercia eléctrica, como muy propiamente la llama un autor español (1), hace que entre la causa productora (f. e. m.) é intensidad producida exista una diferencia de fase constante á igual velocidad.

Se comprende, pues, que siendo, como efectivamente lo son, aplicables siempre las leyes generales de los circuitos eléctricos á los recorridos por corrientes armónicas, las fórmulas prácticas de esas leyes sean distintas de las de corriente continua, y al compararlas con aquéllas, se ve la analogía substituyendo á los sencillos datos que juegan en las fórmulas otros más complicados en que aparece siempre la autoinducción y capacidad, y si profundizamos más en el asunto, siguiendo á M. Blondel en sus notables trabajos, la complicación aumenta, porque á la autoinducción y capacidad se une la inducción mutua en las corrientes polifásicas.

Por ejemplo, la ley de Ohm sigue cumpliéndose

\[
I = \frac{E_1}{R} \Rightarrow RI = E_1
\]

siendo I la intensidad en un tiempo t y E_1 la fuerza electromotriz de inducción en el mismo momento.

¿Pero quién es E_1? Aquí nace la dificultad; E_1 no será el valor de \( E_{max} \cos \omega t \) correspondiente al mismo valor de t, lo que únicamente sería verdad si esa fuerza electromotriz no hubiera tenido que vencer antes la inercia eléctrica del circuito, ó no se agregara á ella en otros momentos la que devuelve esa misma inercia. Es necesario, por lo tanto, ver la manera de componer en cada momento la fuerza electromotriz de inducción para encontrar el valor exacto del numerador E_1.

E_1 se compone de un sumando, que es \( E_{max} \cos \omega t \) y otro sumando que Janet llama fuerza electromotriz interior y que es la creada por las variaciones del flujo de fuerza originado por la autoinducción.

Este flujo de fuerza será L I en el momento en que la intensidad es I, ó sea en el momento t; si suponemos que incrementando el tiempo en d t se incrementa la corriente en d I positive, el