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jas convulsiones de la inquietud y de la mudanza. Ved por qué la locomotora, moza gentil de la mañana, muéstrase quintañona y rugosa en la hora vespertina. Su cuerpo, ayer terso y brúñido, nos parece al presente hierro viejo y abollado; sus voces aflautadas, alegre música de otros días, atruenan ya el oído; su penacho vagoroso irrita nuestros ojos, y sus piernas robustas y ligeras, loadas tantas veces por el plectro del siglo XIX, antojánsen ahora reacias, inflexibles, y trabadas por el eterno grillete del carril.

¡Atrás, locomotora! ¡Ya no sirves! Queremos más independencia, mayor soltura, libertad sin límites; queremos otra cosa, nuevos moldes, algo fresco que calme el hipo agonioso de nuestras ansias; más luz, más movimiento, más vida; queremos el vuelo individual, la locomotora en nuestro ajuar, las alas de Mercurio en nuestros pies, los giros del torbellino en nuestras manos; queremos el automóvil.

LA REDACCIÓN

CRÓNICA CIENTÍFICA É INFORMACIÓN

Una nueva disposición para las piezas terminales y tornillos de ensambladura de las baterías y conexiones eléctricas.

La fig. 1.a representa esta disposición en conjunto y la fig. 2.a en corte. Se compone de un tornillo a de metal, atornillado á dos tuercas b y f de plomo antimonioso. Mediante un semiplano del tornillo es fácil apretarlo en la tuerca b. Acto seguido se coloca la rondela de plomo h y después se introducen las barras k, que se tratan de reunir. Ya no hay más que colocar otra rondela de plomo i y apretar la tuerca f hasta que encajen en el plomo los bordes agudos g, obteniéndose así una unión hermética, libre de cualquier ataque por parte del ácido.

Placas de los acumuladores Geoffroy y Delore.

Consisten en una ensambladura de planchas laminadas ó estampadas y de un espesor en relación á la capacidad que se desee. Las láminas se disponen horizontal ó verticalmente y mediante unos agujeros b se enfilan sobre varillas de plomo ó ebonita. Para asegurar la separación necesaria á la libre circulación del líquido y desprendimiento de los gases, se emplean dos procedimientos: el uno consiste en un hilo c de plomo ó ebonita, que rodeando á las varillas se interpone entre lámina y lámina; el otro, en unos nervios b reforzando las partes débiles y en varios salientes distribuidos en la superficie de la lámina. El conjunto de las láminas se suelda á barras de plomo e. Las escotaduras h tienen por objeto facilitar la libre dilatación. Para su formación se emplea el procedimiento Planté. Son más sólidas que las coladas y no exigen moldes especiales para cada magnitud, pues se corta de largas bandas la longitud que se desee.

Hilera de Arsonval y Vangroig para la fabricación de las placas de acumulador.

Este procedimiento tiene por objeto subsanar los defectos de los empleados hasta el día, dando placas exentas de venteaduras, muy densas y con superficies tan desarrolladas como sea menester; con él se llega á espesores de nervios de algunas décimas de milímetro. En principio, consiste en dos peines cuyos dientes están frente por frente; los peines se forman, bien mediante una serie de láminas delga-
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BOLETÍN DE LA Asociación de la Industria Eléctrica de España.

La correspondencia relacionada con la Asociación, debe dirigirse al Sr. Presidente de la misma D. José Batlle, Serrano, 26, ó al Sr. Secretario D. Salvador de Casas y Castilla-Portugal, Divino Pastor, 7 duplicado.

LA INDUSTRIA ELECTRICA EN ESPAÑA

NUEVOS derroteros, nuevos horizontes se descubren hoy para LA ENERGÍA ELÉCTRICA; á sus antiguos moldes une hoy la importantísima tarea de inquirir, entre los problemas científicos que la ciencia eléctrica plantea, cuáles sean aclimatables en nuestro suelo y en qué forma ha de hacerse tal aclimatación.

Si importante y laborioso es el trabajo de caminar al compás de los adelantos eléctricos, lo cual supone perseverancia, estudio y entusiasmo, más importante es seguramente estudiar esos adelantos en sus relaciones con nuestro suelo; pues para ello no es suficiente la perseverancia y el estudio, es necesario la iniciativa y las propias observaciones.

No basta, pues, estudiar; no basta resolver el problema científico escueto, cortar por el plano \( A B \) ó integrar entre \( a \) y \( x \), no; no es bastante conocer la semilla, estudiar el proceso de su desarrollo y ver la planta: es preciso arrojar la semilla al suelo y demostrar la posibilidad de obtener el fruto.

Hasta hoy LA ENERGÍA ELÉCTRICA estudiaba el problema técnico é iniciaba el problema industrial: su ambiente, sus aspiraciones no iban más allá; el industrial recogía los datos dispersos, los apilaba ordenándolos, y á solas con su inventiva y con su entusiasmo reflexionaba para formar cabal concepto de su negocio y transportarlo con exactitud desde el libro y la Revista al terreno práctico.

Vamos á compartir con el industrial su noble y hermosa tarea, á exigirle que al lado de los estudios de todos figuren las opiniones suyas, abarcando desde hoy nuestro periódico en toda la posible extensión el problema científico y el problema industrial.

Y como el problema capitalísimo para la industria toda es el examen de las fuentes de energía utilizables y su comparación económica, es lógico que nuestro estudio empiece analizando las fuentes de energía que España tiene, las condiciones de empleo de cada una, la forma actual de su explotación, los impuestos y gravámenes que el Estado y las grandes Compañías cargan sobre ellas, y, si es posible, señalar la orientación que convenga á las aplicaciones de todas las fuentes de energía.

De sobra se nos alcanza las dificultades de tal empresa; pero conste que para vencerlas suplicamos, mejor dicho, exigimos á los asociados todos, y mucho más á las Sociedades adheridas á la Asociación de la industria eléctrica de España, su cooperación valiosísima, su decidido apoyo y sus consejos.
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SOBRE LA AFINIDAD QUÍMICA

(CONTINUACIÓN)

PARA que sea aparentemente exotérmica es preciso que \( \triangle \) sea mayor que \( Q' \).
En suma, será exotérmica la combinación para el experimentador si se verifica
\[
Q > 2\ Q'
\]
Y el exceso será el calórico que aparezca como creado por la combinación.
Más aún: puede ser \( Q \) mucho mayor que \( 2\ Q' \) y aparecer la combinación como endotérmica.
Porque, en efecto, el verdadero trabajo creado por la combinación, ó sea la diferencia \( Q - Q' \), unas veces podrá presentarse en su totalidad ó en gran parte como calórico; pero ¿quién dice que no puede consumirse también en trabajo eléctrico?
Cuando el átomo M avanza sobre M', dijimos que su atmósfera etérea vibra y que esta vibración se transmite al éter ambiente ni más ni menos que la vibración eléctrica en las experiencias de Hertz.
Y en este caso la combinación no engendra calórico aparente.
Y aquí ocurre una idea: estas combinaciones endotérmicas, ¿no podría suceder andando el tiempo, dado que estas teorías que bosquejamos no sean completas ilusiones ó juegos de la imaginación, no podría suceder, repetimos, que la química aplicase alguna vez tales combinaciones endotérmicas á la resolución de uno de los grandes problemas de la industria, á saber: transformación directa del calórico en fuerza motriz, mediante su transformación directa en electricidad?

XX

Uno de los problemas elementales de la química es éste:
Dos átomos M' M'' se hallan en presencia de un átomo M.
La combinación de M con M' y la de M con M'', ambas son posibles; pero la de los tres cuerpos no lo es; porque existen distancias del orden químico en que los sistemas parciales (M M') y (M M'') pueden estar en equilibrio y no existen distancias del orden químico de pequeña para el equilibrio de los tres átomos (M M' M'').
Y se presenta este problema: ¿cuál de las dos combinaciones se realizará? ¿O se realizarán las dos, aunque en grados distintos, cuando sean muchos los átomos de las tres clases en presencia?
O dicho de otro modo; de las dos combinaciones posibles, ¿cuál tiene más probabilidades de realizarse? Claro es que no presentamos aquí más que ejemplos que sirvan para dar forma precisa á nuestras ideas, sin que tengamos la pretensión de convertirlos en hechos reales. Y valga esta salvedad para este ejemplo y para todos los análogos que hemos ido presentando en este trabajo de pura exploración.
La química actual resuelve el problema acudiendo al cómodo recurso de la fuerza de afinidad.

Para nosotros ésta es una palabra que no tiene hoy sentido preciso y matemático, que ni tiene unidad, ni puede reducirse á números.
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Una explicación se vislumbra, fundada en las siguientes consideraciones:
Tracemos para los dos átomos M y M' la curva de fuerzas correspondientes á las diversas distancias de los átomos y análoga á la que hemos trazado anteriormente.
Tracemos igualmente la curva que corresponde á la combinación posible de los átomos M y M'', que será la que sigue:

Y tracemos, por último, la curva de las fuerzas entre los átomos M' y M''.

Para simplificar el problema supondremos que estos dos átomos no pueden combinarse; por lo tanto, la curva de fuerzas presentará distinto aspecto que las anteriores. No existirá el punto B á una distancia del orden de las distancias químicas del origen A.

No existirá, por lo tanto, el punto crítico C de equilibrio inestable. Sólo existirá el punto D, que podemos decir que es el de los equilibrios físicos, pues que á este orden de distancias corresponde la distancia A D.

Si contra lo que suponemos la combinación fuera posible entre los átomos M' y M'', el problema sería más complicado; pero en el orden teórico no mucho más difícil que el que vamos á tratar, correspondería á otro que ya hemos apuntado anteriormente. A saber: se dan en una capacidad tres masas determinadas y desiguales: la primera, de átomos de la clase M; la segunda, de la clase de átomos M'; la tercera, de átomos de la clase M''.

Las tres combinaciones binarias son posibles y se desea saber en qué proporciones se verificarán.

De este problema ya se han ocupado los sabios buscando su resolución a priori, y hay teorías muy interesantes y muy ingeniosas, pero de las cuales nada diremos aquí.

Escogemos un ejemplo sencillísimo y sólo examinamos el caso elemental de tres átomos, siendo posibles dos combinaciones binarias, no siéndolo ni la tercera ni la combinación ternaria.

No pudiendo combinarse los átomos M' y M'', la curva de sus atracciones y repulsiones tendrá una forma análoga á la siguiente:

No existirá, como antes decíamos, el punto B ni el punto C; únicamente podrá existir el punto D, correspondiente al equilibrio físico.
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La Energía Eléctrica
REVISTA GENERAL DE ELECTRICIDAD Y SUS APLICACIONES
PUBLICACIÓN QUINCENAL ILUSTRADA

SUMARIO
Sobre la afinidad química (continuación), por José Echegaray.—Estación Central Eléctrica de Praga, de Emilio Kolben, por Luis de la Peña.—Aparatos protectores contra los excesos perjudiciales de tensión (Memoria leída en la sesión del 26 de Marzo de 1901, por el Dr. Gustavo Benischke, en la Sociedad electrotécnica de Berlín) (continuación), por B. W.—Cálculo detallado de una dinamo Compound de corriente continua (continuación), por David Blumenthal.—Fabricación del carburo de calcio, por Luis León y Núñez.—Contador de revoluciones eléctrico molinari. Descripción, por Enrique de la Cierva.—Cálculo de los postes de los tranvías eléctricos (conclusión), por Eduardo Gallego.—Crónica científica: Un freno de acción rápida para tranvías eléctricos.—Taladradora eléctrica de mano.—Modificación importante del trole.—Vóltmetros y amperio vóltmetros de bolsillo.—Aumento de capacidad de los acumuladores con la temperatura.—Información.—Preguntas y respuestas.—Correspondencia particular.

SOBRE LA AFINIDAD QUÍMICA
(CONTINUACIÓN)

Al llegar, pues, el átomo M' al punto B tiene una velocidad que le aproxima al punto A, pero como la fuerza resistente crece hasta el infinito, puesto que el eje de las y es por la parte negativa asintótico á la curva, habrá un punto f tal que el área f B f' que representa un trabajo negativo, destruye el valor numérico de la expresión anterior, de modo que se tenga

\[
\frac{1}{2} M' V_0^2 - \text{área C P' D} + \text{área B b' c' C} - \text{área B ff'} = 0.
\]

(Advertimos al lector que faltan los puntos f f' en la figura.)

La velocidad del átomo en el punto f será nula, y este punto será el límite de su excursión hacia el origen A.

Pero la combinación no subsistirá de una manera permanente, sino por decirlo así, á intervalos periódicos y por brevísimos instantes.

Porque, en efecto, el átomo M' no puede quedar en f, puesto que la fuerza que le solicita, ff', es negativa. Empezará, pues, á moverse hacia la derecha, pasará por el punto B, pasará por C, como lo demuestra la comparación de las áreas. Al llegar á D tendrá una fuerza viva igual á la inicial, ó sea \( \frac{1}{2} M' V_0^2 \), y seguirá moviéndose hacia la derecha hasta un punto d tal que el área de fuerzas atractivas D d d' destruya dicha fuerza viva.

d representará el límite de la excursión del átomo.

Y fíjese el lector en que ahora las áreas positivas son las que destruyen la fuerza viva, porque la velocidad ha cambiado de signo y el átomo tiende á alejarse de A, al paso que las fuerzas d' tienden á aproximarlo á dicho origen.

En estas condiciones que hemos indicado, el átomo M' oscilaría perpetuamente entre f y d como péndulo infinitesimal, y la combinación constantemente se estaría haciendo y deshaciendo. Pero aquí entra un elemento que no es seguramente hipotético, porque corresponde á las admirables y modernas teorías de la termo-química.
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están ó no deterioradas. Más condiciones de duración tiene la resistencia de agua, indicada esquemáticamente en la fig. 12 para dos conductores. Del espacio de chispas F van dos electrodos á otros tantos tubos de caucho que están unidos al fondo del depósito que contiene el agua,

Figura 11

Figura 12

cuyo nivel es tal, que los electrodos quedan perfectamente sumergidos en el líquido por sus extremos. Así, pues, el agua de los tubos representa una cierta parte de la resistencia intercalada en el conductor á tierra. La fig. 13 representa el aparato completo con tres tubos, para corriente polifásica; la longitud de aquéllos es adecuada á la tensión de la red, potencia de los conductores y cantidad de agua disponible. Haciendo pruebas puede instalarse el aparato de modo que, para cierto exceso de tensión, pasen chispas por F, las cuales, á causa de la gran resistencia, no pueden convertirse en arco voltaico. Claro es que la disposición descrita no sólo sirve para evitar efectos reflejos, sino también para derivar á tierra las cargas atmosféricas que no se producen súbitamente, esto es, las que se originan gradualmente en la misma red; tiene, además, el efecto de que tales cargas no lleguen á ser lo bastante grandes para hacer que empiecen á funcionar los pararrayos menos sensibles. Preciso es, de cuando en cuando, revisar las resistencias de agua y completar el líquido, operación que no ofrece riesgo si el que la practica está en comunicación con el conductor á tierra, ó si se aísla tanto él como el vaso que emplee para llenar el depósito.

Pudiera objetarse á las resistencias de agua, que quizá no puedan evitar pequeñas explosiones en los electrodos, caso de sobrevenir tales tensiones que contra ellas no basten las mayores resistencias; á ello puede responderse que lo más que puede ocurrir es que salte fuera de los tubos un poco de agua, ó, en el caso más desfavorable, que se desgarren los tubos; no obstante, pueden evitarse tales contingencias intercalando fusibles S entre el descargador de chispas y la resistencia.—B. W.
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Cálculo detallado de una dinamo Compound de corriente continua.

(CONTINUACIÓN)

PASEMOS á averiguar las influencias de los hilos de la armadura sobre el campo excitador. Nuestras consideraciones anteriores no tienen validez más que para la máquina con circuito exterior abierto, es decir, para la armadura sin corriente alguna.

Es, pues, la interesante teoría de la reacción de la armadura sobre el campo, la que debe ocupar nuestra atención en los capítulos siguientes.

Pero creo necesario decir antes algo sobre la formación de las chispas en el colector.

En teoría, las escobillas que recogen la corriente originada en la armadura, tendrían que hallarse en la zona neutral del campo, en cuyo caso la dirección de corriente se invertiría en el mismo momento en que las barras pasan la zona neutral.

En la práctica, en cambio, no es posible, como se demostrará, poner las escobillas en estos sitios.

Para nuestras reflexiones siguientes nos serviremos, con gran ventaja, de un método gráfico mucho más intuitivo que el cálculo exacto; pero será preciso decir antes unas palabras aclara torias:

La fig. 16 representa en esquema una armadura en corte longitudinal y transversal. La intensidad magnética B, obrando sobre cualquier hilo del arrollamiento en cierta dirección de

Figura 16

Figura 17

espacio, puede descomponerse en las tres componentes de fuerza normales entre sí: \( B_r \), \( B_t \) y \( B_a \). Recordemos una ley fundamental de la electro-dinámica, que nos dice que sólo aquellas componentes del campo cortadas por el hilo durante su movimiento, tienen valor para la inducción de la f. e. m. Claramente vemos que las componentes \( B_t \) y \( B_a \) no contribuyen en nada á la inducción, y que es exclusivamente la componente radial \( B_r \), la que engendra la f. e. m. en las barras de la armadura.

Y como las líneas de fuerza que emanan de los polos no entran, como hemos supuesto arriba, paralelamente en el inducido (1), sino que divergen un poquito hacia la periferia de la armadura, resulta que, en rigor, no es correcto hablar de zonas neutrales, sino de lineas neutrales (fig. 17).

(1) En los cálculos anteriores, de naturaleza práctica, pudimos preseindir de esto.
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Será de importancia conocer las componentes radiales de las líneas de fuerza, porque estas solas tienen valor para la inducción de la f. e. m. Una simple construcción geométrica nos dará estas componentes; trazándolas desde la periferia del inducido y enlazando los puntos terminales por medio de una curva, obtenemos la fig. 18, que nos suministra la distribución de las intensidades magnéticas radiales de un campo tetrapolar. Este método gráfico nos permite omitir, en las figuras siguientes, el trazado de los polos; las flechas en la fig. 18 nos indican si se trata de un polo Norte ó Sur.

Después de estos estudios complementarios, prosigamos nuestro tema principal.
Lo que nos obliga á no colocar las escobillas en la línea neutral, es la formación de chispas

entre escobillas y colector. Este fenómeno es muy á menudo una fuente de consecuencias perjudiciales para la dinamo; la influencia más fatal de las chispas es que queman, formando pequeñas cavidades en la superficie del colector, lo que aumenta todavía el chispazo.

Será, por lo tanto, muy recomendable ocuparnos detenidamente de la causa de las chispas, como de los medios de evitarlas. Advierto que, de intento, renunciaré á todos los cálculos algebraicos, prefiriendo caminos más sencillos y claros.

La fig. 19 es una representación esquemática de parte de una armadura de anillo; los dos extremos de las bobinas se enlanzan cada una á un compartimento del conmutador. Como acabamos de ver, podemos substituir los polos del campo por las dos curvas I y II, indicando las flechas la dirección del flujo de fuerza. La escobilla c (reconocemos que es la positiva) se ha puesto exactamente en el eje neutral. Es evidente que la dirección de corriente al lado derecho del eje neutral es opuesta á la del lado izquierdo.

Examinemos la bobina a más de cerca. Antes de hallarse en el sitio marcado por el dibujo, esta bobina estaba á la derecha de la escobilla, en el campo I, y fué recorrida por la propia corriente como las otras bobinas, encontrándose en el campo I. Pero, en cierto momento, los dos compartimentos b y c del conmutador, en conexión con la bobina a, se hallaban simultáneamente en contacto con la escobilla (fig. 20) y la bobina a estaba en corto circuito. Dos corrientes pueden ahora penetrar de ambos lados, en sentido opuesto (véanse las flechas), y aunque estas corrientes tiendan á anularse, el movimiento anterior de las masas eléctricas, según la ley de la inercia, persiste todavía. Tan grande es esta inercia, que el movimiento de la electricidad en el sentido del campo I, persiste cuando la bobina a ha llegado al sitio que indica la
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fig. 19 (1). Resulta, pues, que la corriente en la bobina a es contraria, en este momento, á la de las demás bobinas del campo II.

Ahora bien; las corrientes reunidas de las bobinas á la izquierda de la escobilla, no pueden seguir su camino regular á través de la bobina a, hallándose detenidas por el fluido opuesto en a, y violentamente se forzan un puente, en forma de chispas, sobre la capa aislante que separa las secciones b y c del colector.

Vamos á aclarar esto todavía más, con auxilio de una analogía mecánica.

Tenemos dos tubos a y b (fig. 21) en que se mueve cualquier líquido, accionado por una fuerza exterior en el sentido de la flecha. Los terminales de los tubos se unen mediante dos tubos de enlace: el uno de forma curvada c y el otro rectilíneo d. En el último hay una válvula v que cierra de ordinario el camino al fluido, obligándolo á correr por la pieza curvada. Pero, si se ocasionara en el trozo retorcido un movimiento de las masas líquidas en dirección opuesta (flecha más próxima á c), el fluido que llega hallaría impedimento á su paso; y si la fuerza exterior que obra en dirección de esta flecha fuese bastante grande, el líquido se forzará otro camino abriendo la válvula v. Volviendo á la electricidad, comprendemos que la pieza curvada es la bobina a, examinada en particular; las dos partes del tubo rectilíneo en ambos lados de la válvula, los compartimentos b y c del conmutador, y la válvula misma, la capa aisladora entre los expresados compartimentos.

Figura 20

Figura 21

Con el fin de evitar eficazmente la producción de chispas, hemos de buscar medios para aniquilar, durante el cortocircuito de las bobinas, la fuerza viva de las masas eléctricas. Mejor todavía sería cambiar la dirección de corriente durante el período del cortocircuito, lo que alcanzaríamos induciendo en la bobina una corriente del mismo sentido y de la misma intensidad, como la que existe en las demás bobinas que se hallan dentro del campo en que dicha bobina acaba de entrar.

Vemos claramente que, en estas circunstancias, la corriente engendrada en las bobinas, á la izquierda de la bobina a (fig. 19), ya no necesita buscarse un camino por fuerza sobre la capa aislante, entre las dos secciones b y c del colector, porque las masas eléctricas en a, teniendo la misma dirección que la de los otros carretes del campo II, no se oponen, como antes, á la marcha del fluido eléctrico; al contrario, la f. e. m. que existe en la bobina a, va á reunirse á la f. e. m. de las demás bobinas.

Conseguiremos la mira apetecida, si movemos las escobillas desde los ejes neutrales, desviándolas en dirección del movimiento rotatorio de la armadura. En el caso de la fig. 19 hemos de mover la escobilla hacia el campo II.

Se ha probado que son las masas eléctricas inducidas durante el movimiento á través del

(1) Estas consideraciones comparando la corriente á una masa mecánica (mientras que, según la teoría moderna, la corriente eléctrica es un movimiento oscilatorio especial del éter), confieso no son científicas; mas tienen la grande ventaja de facilitar la comprensión de los fenómenos en cuestión.