La Energía eléctrica (1902-03-10 00:00:00), página 16

tierra, entre Malines y Amberes, mientras que M. Pilsondski necesitó 150 vatios para comunicar á 500 metros; es decir, á una distancia 46 veces menor que la obtenida por M. Guarini.»

Teniendo en cuenta las dificultades enumeradas que se oponen á la realización del proyecto de M. Pilsondski, para comunicar entre París y Bruselas, utilizando la tierra como conductor, cree el autor de la Memoria que hemos traducido mucho más ventajosa, fácil y económica la comunicación telegráfica por alambres, ó mejor aún la telegrafía sin hilo aéreo, empleando cilindros de algunos metros de altura, como antenas, haciendo constar al mismo tiempo que, si para comunicar á 300 kilómetros se tratara de repetir en mayor escala los procedimientos empleados en el Vésinet, colocando el oscilador sobre la torre Eiffel y el cohesor sobre el palacio de Justicia de Bruselas, con hilos que descendieran hasta la tierra (antena invertida), no quedaría demostrado que la propagación de las perturbaciones eléctricas y el cambio de señales se haya verificado por la tierra.

I. CALVO
Profesor de la Academia de Ingenieros.

Guadalajara y Enero 1902.

Cálculo detallado de una dinamo Compound de corriente continua.
(CONTINUACIÓN)

HASTA aquí se ha prescindido de que la corriente, al circular en los hilos de la armadura, produce por su parte un campo magnético, fenómeno que se conoce con la denominación de «reacción de la armadura».

Sabido es que cada conductor atraviesado por la corriente engendra alrededor de sí mismo un campo magnético en forma de círculos concéntricos (fig. 24). La fuerza magnética va obrando en el sentido de la marcha del reloj, siendo la dirección de corriente de adelante hacia atrás, y en sentido opuesto si la corriente sigue de atrás hacia adelante.

La densidad del campo, ó, en otras palabras, la fuerza magnética en distintos puntos del espacio, es inversamente proporcional á la distancia de dicho punto del alambre, lo que se ha expresado en la figura por círculos concéntricos, que se alejan de sí á medida que su distancia del conductor va creciendo.

Con el fin de obtener fácilmente la distribución del campo de la armadura á lo largo de la periferia, fijémonos en cualquier hilo \( a \) de ésta; en rigor, tendríamos que tirar círculos que pasarán por el expresado conductor, con sus centros en todos los demás conductores, situando entonces en los arcos las correspondientes fuerzas magnéticas en magnitud y dirección; de estos componentes se obtendrá, por cálculo gráfico, la fuerza magnética resultante obrando en aquel punto. La fig. 25 indica este método; pero tal trabajo sería penosísimo, y conseguiremos nuestro objeto más fácilmente, de la siguiente manera:

Se halla en seguida la distribución del campo en la circunferencia, contemplando siempre juntos dos conductores que tienen la misma distancia del hilo \( a \). La fig. 26 hace reconocer que la resultante \( r \) está dirigida tangencialmente si las corrientes en dichos conductores tienen igual dirección, mientras que en caso de corrientes opuestas tendremos una resultante radial.

Apliquemos ahora este resultado á la armadura de la fig 27, que tiene seis grupos de corrientes del mismo sentido, pertenecientes á un campo hexapolar. Los puntos medios \( M \) de cada grupo, hallándose bajo los mismos centros polares, tienen una situación tal, que por todos