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que consiste en colocar el electromotor dentro de las mismas ruedas motoras.

La figura adjunta representa en vista y corte longitudinal las ruedas con la nueva disposición. Cada electroimán n están provistos de los núcleos p, solidarios al eje a; además llevan las escobillas q, que resbalan sobre el conmutador r. En la superficie interior de las llantas está el inducido i, el

rueda consta de las dos mitades e y d, las cuales terminan en los muñones e que giran en los cojinetes f, sujetos al bastidor del coche. En el interior de la mitad d está situado el conmutador r. Los cual rodea al inductor y está en comunicación con el conmutador por medio de los alambres v.

La mitad e puede quitarse y hacer accesible el interior de las ruedas.—C. R.

INFORMACIÓN

Omnibus eléctrico.—Ha llamado la atención estos últimos días el ver transitar por las calles principales de esta corte un omnibus eléctrico de ocho asientos, construido en los talleres de la Sociedad general de tracción eléctrica y coches automóviles (Zurbano, 53).

Como este carruaje fue descrito en el num. 13, tomo III de la ENERGÍA ELÉCTRICA, por nuestro ilustrado colaborador el ingeniero Sr. Navasquíes, no creemos necesario el dar detalles del mencionado vehículo, enviando al referido artículo a los lectores que deseen conocerlos.

Contadores de electricidad.—Se han aprobado por Real orden de 30 de Agosto los contadores de electricidad, adoptados por la Compañía Barcelonesa de electricidad, sistema Watt-hora de péndulo, Watt-hora oscilante y horario, de la Allgemeine Elektricität Genellschaft de Berlín.

Catálogos de la casa Planas Flaquer y compañía.—Difícil será encontrar en nuestra patria una manifestación algo importante de la industria eléctrica española, sin que aparezcan los nombres de Planas, Flaquer y compañía.

Más de mil turbinas y otras tantas dinamos y alternadores con toda clase de material eléctrico, ya instalados, dicen bien claramente la importancia excepcional que han llegado á adquirir los talleres de construcciones mecánicas y eléctricas en la citada casa, que bien puede suponerse hoy es una de las primeras en la industria nacional.

Planas Flaquer y compañía son concesionarios de los privilegios de la casa Ganz y compañía de Budapesth, y construyen en sus talleres todo el material eléctrico, cosa aún bastante rara en España.

No tenemos necesidad de recomendar á nuestros lectores, pues seguramente les es muy conocido el alternador tipo A F de enrollamientos fijos, que es realmente notable por su rendimiento, solidez y seguridad de marcha.

Se construye este tipo A F para corrientes mono-
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Por el contrario, en este orden de ideas, la imaginación se figura que el oxígeno y los antiguos átomos electro negativos, están como erizados de puntas, por donde el éter se escapa fácilmente.

El cuarto elemento es la atmósfera etérea de cada átomo que variará según las circunstancias. Una será cuando está aislado; otra cuando está en combinación, y aun será disinta en cada combinación diferente.

El quinto elemento, elemento principalísimo, es el conjunto de fórmulas que determinan las atracciones y repulsiones de la materia ponderable y del éter, fórmulas hoy desconocidas y sin las cuales es imposible convertir en verdadera teoría las hipótesis que hemos establecido. Lo cual no impide que se pueda bosquejar, como lo hemos hecho, la marcha general que debería seguirse para el estudio de todas las combinaciones químicas.

José Echegaray

(Continuará.)

LAS LÁMPARAS ELÉCTRICAS EN 1900

(Continuación.)

VACÍO.—El vacío se hace en dos tiempos: en el primero una bomba mecánica de pistón hace un vacío preliminar de 0,50 mm. de mercurio próximamente, y en el segundo se completa este vacío hasta 0,20 mm. ó menos, con bombas de mercurio, usándose con más frecuencia la de Sprenguel, por ser de marcha continua. Pero estas bombas de mercurio tienen muchos inconvenientes, siendo los más importantes su lentitud y fragilidad; se tarda diez á quince minutos en cada operación, por lo que algunas fábricas terminan el vacío por el procedimiento Malignani. Este se ejecuta introduciendo preliminarmente en la ampolla una sustancia química secreta á base de fósforo, y un hidrocarburo gaseoso, y calentándola después de un segundo vacío hecho con las bombas mecánicas. Los vapores producidos se precipitan arrastrando el aire contenido en aquélla, y efectuando un vacío más perfecto que el de las bombas de mercurio, en menos tiempo, pues sólo se tarda en toda la operación unos dos minutos.

SOLDADURA.—Nada diremos sobre las soldaduras mecánicas del níquel con el platino y el de éste con los hilos de cobre que salen al exterior de la pesa de cristal para unirse á los contactos del casquillo (culata), porque ninguna perfección se ha introducido, siendo muy vulgares los procedimientos que se usan. Hablaremos aquí del medio de unir el filamento de carbón con los hilos de níquel para que el contacto entre ambos sea bueno.

Esta operación se hacía antes sumergiendo (después de introducir el filamento en los tubitos hechos para este fin en las puntas del hilo de níquel) en un hidrocarburo líquido, el petróleo ordinario generalmente, cogiendo entre dos rodillos de platino las puntas del filamento, y descomponiendo después el petróleo por medio de la corriente eléctrica; como ésta al mismo tiempo eleva la temperatura de las puntas del níquel en su punto de unión con el filamento, el carbón resultante de la descomposición del petróleo se precipita sobre ellos haciendo la soldadura, que es muy buena desde el punto de vista de la conductibilidad eléctrica; pero resulta cara y lenta la
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de un modo continuo entre 90 y 106 voltios, siendo el consumo específico de 3,10 vatios por bujía, y 100 voltios el voltaje normal:

    Diferencia de potencia en voltios.
    Intensidad luminosa relativa.
    Consumo específico en vatios por bujía.
    Factor de vida.

  90	0,53	4,68

  91	0,57	4,46

  92	0,61	4,26

  93	0,65	4,10

  94	0,69	3,92

  95	0,74	3,76

  96	0,79	3,60

  97	0,84	3,45

  98	0,89	3,34

  99	0,94	3,22

  100	1,00	3,10	1,00

  101	1,06	2,99	0,818

  102	1,12	2,90	0,681

  103	1,18	2,80	0,662

  104	1,24	2,70	0,452

  105	1,31	2,02	0,374

  106	1,38	2,34	0,310

Observando las curvas de la fig. 1.a, se ve que la intensidad luminosa relativa no crece proporcionalmente al voltaje sino más rápidamente; la curva vuelve su concavidad hacia el eje de las Y. Desgraciadamente ocurre cosa análoga con el consumo específico, que no disminuye tan rápidamente como fuera de desear (figs. 2.a y 3.a).

Figura 1

Figura 4

El cuadro siguiente indica los consumos en vatios por bujía de las lámparas usuales. Los asteriscos indican que no existe el tipo correspondiente:

    INTENSIDAD luminosa en bujías
    VOLTIOS

    20 á 30
    30 á 70
    100 á 120
    200 á 240

  1	4,0	*	*	*

  3	3,5	4,0	*	*

  5	3,0	3,5	4,0	*

  10	2,5	3,0	3,5	4,5

  16	2,0	2,5	3,0	4,0

  25	*	2,2	2,8	3,3

  32	*	2,0	2,6	3,0

  50	*	*	2,4	2,8

  100	*	*	2,2	2,6
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Otro filamento nuevo es el de Maxim, formado por un carbón cristalizado muy duro, refractario y de mucha resistencia eléctrica, obtenido por un procedimiento de precipitación especial, aglomerado con alquitrán y pasado después por la hilera. Según el fabricante, con el filamento Maxim se obtiene mayor duración y un 25 por 100 de aumento en el rendimiento. Tampoco ha salido al mercado, por lo que es difícil garantizar los datos anteriores ni dar mayores detalles.

Auër von Welsbach está estudiando también esta cuestión, y se ha hablado mucho de su filamento de osmio, que aún no se vende. Obtiene éste, recubriendo un hilo de platino con una capa de osmio, para lo cual pone aquél incandescente por medio de la corriente eléctrica en una atmósfera formada por un hidrocarburo gaseoso, vapor de agua, y anhídrico ósmico, y quita luego el alma de platino por medio del fuego. Se dice que estos filamentos unen en el vacío, a temperatura más elevada, consumiendo la mitad de energía por bujía. Pero inconvenientes son, al parecer, fabricación más cara y poca resistencia eléctrica, por cuya razón no pueden construirse todavía lámparas de más de 20 ó 30 voltios. Poca resistencia eléctrica tienen también otras sustancias muy refractarias, como el tungsteno, cromo, etc., ensayadas por otros inventores.

(Continuará.)

B. CABAÑAS.
Ingeniero militar y director de La Electricidad Santa Bárbara.
(Fabrica de lámparas incandescentes.)

Cálculo detallado de una dinamo Compound de corriente continua (1)

El cálculo de una máquina de vapor no ofrece grandes dificultades. El práctico nos dice con facilidad el diámetro del cilindro, el curso y número de giros por minuto más convenientes, dada la potencia exigida y la presión del vapor. Tampoco el cálculo del árbol, de los cojinetes, de las partes de la distribución y del volante es muy difícil, y se hace según las reglas fijas de la mecánica.

En cambio el cálculo de una máquina eléctrica es bien distinto. La variedad de los métodos de cálculo, lo vago e incierto de los principios fundamentales de este mismo cálculo, hacen de tal problema un trabajo difícilísimo, sobre todo si se desea establecer un nuevo tipo de máquina.

No es fácil formarse idea de estas dificultades estudiando un cálculo acabado de una máquina eléctrica. Sólo el que se ha ocupado seriamente en ello conoce las muchas dificultades con que se tropieza.

Este artículo tiene por objeto presentar fielmente el cálculo extenso de una dinamo, reproduciendo los mismos pensamientos y reflexiones que han guiado al autor en la resolución práctica de su trabajo.

(1) Suplico a los señores lectores me perdonen la falta de elegancia en la redacción de mis artículos, y no olviden que soy alemán y no conozco el idioma castellano más que por estudios particulares, pero trataré de compensar lo que falte en elegancia de estilo con la mayor sencillez y claridad en la parte técnica.—(Nota del autor.)
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La Energía Eléctrica

REVISTA GENERAL DE ELECTRICIDAD Y SUS APLICACIONES

PUBLICACIÓN QUINCENAL ILUSTRADA

SUMARIO
Sobre la afinidad química (continuación), por José Echegaray.—Problema de electricidad (Condensadores y unidades eléctricas) (conclusión), por Rafael Torres Maríño.—Cálculo de los postes de los tranvías eléctricos, por Eduardo Gallego.—Lámpara Sosa de duración, por Carlos Requena.—Cálculo detallado de una dinamo Compound de corriente continua (continuación), por David Blumenthal.—Sistema de tracción eléctrica tangencial sobre carriles.—Bibliografía.—Crónica científica: Horno eléctrico para el temple y recocido de metales.—Perfeccionamiento de la pila de bichromato de potasa.—Palanca de grapas para el transporte de postes de madera.—Información.—Preguntas y respuestas—Ofertas y demandas.—Correspondencia particular.

SOBRE LA AFINIDAD QUÍMICA
(CONTINUACIÓN)

ESTAS nueve ecuaciones, en las cuales entrarán las nueve incógnitas antes indicadas, determinarán el valor de dichas incógnitas y resolverán el problema.

Si x, y, z, son del orden químico de pequeña, la combinación será posible. Si son imaginarias, será imposible, y si tienen valores reales pero del orden de las distancias físicas, el equilibrio será un equilibrio físico, pero no un equilibrio químico, es decir, que no habrá verdadera combinación.

Esto se dice con suma facilidad, y sin embargo, en el estado actual de la ciencia matemática, es un problema de resolución práctica imposible.

Apuntemos ligeramente la marcha que debe seguirse, tomando por ejemplo la componente X. Lo que sobre esta componente digamos, pudiera repetirse para las otras dos y para los momentos ó pares P.

Cada punto del átomo A' y de su atmósfera estará sometido á infinitas fuerzas elementales agrupadas en diversas integrales.

Por ejemplo, el punto b' estará sometido á la atracción que sobre él ejercerán todos los puntos del átomo A y de su atmósfera.

En la atracción, por ejemplo, de b sobre b' entrará en el denominador la 2.a potencia de x, si suponemos que las atracciones entre dos elementos de materia ponderable obedecen á esta ley.

Al proyectar esta fuerza sobre el eje de las x deberemos multiplicar por el coseno del ángulo que forman ambas líneas, el cual será función de las coordenadas de los puntos b y b'.

Después deberemos integrar para todo el átomo A y resultará una integral triple.

Respecto á las acciones de la atmósfera de dicho átomo sobre b', podremos repetir esto mismo. La acción elemental de a sobre b' contendrá en el denominador la 4.a potencia de x, si las atracciones entre el éter y la materia ponderable obedecen á esta ley. El coseno del ángulo de a b' con el eje de las x se expresará en función de las coordenadas de los puntos extremos. La integral se extenderá á toda la superficie del átomo A, que es como decir á toda la capa etérea, y será una integral doble.
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En el tubo a, dentro del cual está el carbón positivo, se halla sujeto, con aislamiento eléctrico, el platillo inferior b de la lámpara, el platillo superior c, y además el platillo de cierre f, en el que están emplazados los casquillos de conexión d y e. En el último platillo se fija el tejado g de la lámpara.

En el platillo c se encuentra la resistencia eléctrica regulable, y debajo del mismo está el electroimán h de corriente principal, cuyo núcleo i lleva en su extremo inferior una bomba de aire k para regular los movimientos. A este núcleo está sujeto también el anillo l de sujeción del carbón.

En el platillo inferior están las varillas m, m, del soporte del carbón negativo, y en el extremo inferior de éstas el soporte n. El platillo b tiene en su superficie inferior el anillo o de suspensión del fanal de vidrio, cuyo anillo está provisto de superficies biseladas.

Los rodillos p, montados en resortes, ruedan por los planos inclinados del anillo o, cuando se le hace girar hacia la derecha, y comprime uniformemente el anillo contra el platillo b.

La marcha de la corriente en la lámpara es la siguiente: llega por el casquillo positivo d y va al tubo a de la lámpara, después de haber recorrido el electroimán h. De este tubo marcha la corriente al carbón positivo, por unas comunicaciones no pintadas en la figura, y de allí al carbón negativo, después á la resistencia regulable, y por último, al casquillo negativo e.

Para el servicio natural de la lámpara se empezará por quitar la campana de vidrio r—haciendo girar 60° á la izquierda el anillo de la campana—, se desatornillará la tuerca n del soporte del carbón inferior, y se meterá el carbón positivo por la guía del negativo, hasta que su extremo inferior quede al ras con el manguito s.

En seguida se introducirá también el carbón negativo por debajo, en su soporte, hasta que las puntas de los dos carbones queden distanciadas por lo menos 10 milímetros; por último, se atornillará la tuerca n. El carbón positivo se lleva siempre centrado en el interior del tubo por medio de un contrapeso, el cual está provisto de un taladro para el paso del carbón.

Sin corriente, el carbón positivo de la lámpara descansa sobre el negativo. Cuando se da corriente eléctrica á la lámpara que estamos dando á conocer, el solenoide h atraerá al núcleo i, con lo que el anillo l que sujeta el carbón será levantado por su extremo izquierdo (de la figura), en virtud de la varilla que le une con el citado núcleo; entonces el anillo sujeta sólida y firmemente al carbón, y, al continuar la atracción del electroimán, este carbón será levantado, formándose el arco luminoso. Mientras se consumen los carbones, tiende á caer el núcleo i, cayendo igualmente el anillo l, hasta que el extremo derecho del mismo descance sobre la superficie lisa del manguito s.

Al continuar el movimiento de descenso, el anillo l se dispondrá de tal manera, que el carbón quedará libre, con lo que tendrá lugar un deslizamiento de este carbón, correspondiente á la
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intensidad de la corriente. Este avance del carbón positivo tiene lugar con tanta exactitud, en virtud de una disposición especial del anillo, que nunca será mayor de un décimo de milímetro.

Como se deduce de la construcción especial de la lámpara, el carbón superior nunca se quema por completo. El carbón restante se puede emplear después como carbón negativo, y, de esta manera, sólo hay que renovar los carbones positivos con el servicio de la lámpara.

Terminamos, resumiendo como ventajas principales de la lámpara Sonia, la de ofrecer una duración que varía de ciento á doscientas horas, según sea la intensidad de la corriente; no contener ningún muelle; no formar parte de su constitución ningún aparato de relojería; no necesitar resistencias separadas; no tener partes desgastables; ser su servicio sumamente sencillo, y la de dar una luz excelente que lo mismo se puede utilizar para alumbrado interior como exterior.

CARLOS REQUENA

Cálculo detallado de una dinamo Compound de corriente continua.

(CONTINUACIÓN)

El potencial más alto 9, reina como el más bajo en toda una serie de conductores. Podemos, en consecuencia, colocar la escobilla positiva á nuestro agrado, en cualquiera sección del conmutador perteneciente á aquellas barras cuyo potencial es de 9. Por la simetría con la escobilla negativa, escogemos el comportamiento correspondiente al conductor lateral 22—27 (1).

Continuemos ahora refiriéndonos á nuestra dinamo y empleemos las reflexiones anteriores aplicándolas al caso de que se trata. Obtendremos un arrollamiento conveniente fijando para el valor 49; el número de conductores en la periferia del tambor, será:

\[
z = 2 \cdot 5 \cdot 49 + 2 = 492,
\]

eligiendo en la fórmula el signo \(+\).

Como hemos establecido arriba que toda ranura debe alojar 2 hilos, es 246 el número total de ranuras y también de secciones del colector.

Coloquemos los hilos de la armadura en dos círculos concéntricos (fig. 6.a). Los hilos que encuentran al mismo radio, se ponen en la misma ranura. (Por ejemplo: 295 y 296, 49 y 50.) Señalemos las barras exteriores por números pares y las interiores por números impares. Según la definición del paso \(i\), hemos de enlazar consecutivamente:

1—50—99—148—197—246—295—344—393—442—491, etc.; siempre una barra del círculo interior con otra del círculo exterior.

Después de haber dado una vuelta entera al tambor, llegamos á un hilo (en nuestro caso 491).

(1) El autor recomienda á los señores lectores que se interesen particularmente por la teoría del enrollamiento, estudiar el problema que acabamos de tratar refiriéndonos al tambor de la fig. 5.a, en otro tambor con factores distintos. Será de alto provecho para comprender la teoría de inducción.
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estando dos detrás de aquél que nos sirvió de punto de salida (en nuestro caso 1). En cada vuelta tocamos á 10 barras; con la 11 barra comienza un nuevo recorrido. Para unir todas las 492 barras de la armadura, tenemos que dar 49 vueltas enteras. Por consiguiente, estarán unidas entre sí 490 barras y habremos llegado á 395; para cerrar completamente el arrollamiento, quedan por enlazar aún las barras 395—444—1, como lo indica la fig. 6.a

Para formarnos una idea de la distribución del potencial en la circunferencia del tambor, procederemos análogamente ó como lo hicimos para el caso de la fig. 5.a

Ahora no es asequible dibujar el tambor, por ser la cifra total de los conductores demasiado grande y la escala que nos permite el tamaño de la Revista demasiado pequeña.

Podemos, sin embargo, obtener el resultado apetecido por la reflexión siguiente: Supongamos un diámetro exterior de la armadura D = 150 cms., y un entrehierno de 1 cm.; el arco d de cada polo (véase la fig. 5.a) sea de 35 cms. Para el arco polar tendremos, por lo tanto:

\[
\frac{35 + \frac{152}{150}}{} \cong 34.5 \text{ cms.}
\]

Entre los centros de cada dos polos se encontrarán \( \frac{492}{10} = 49.2 \) conductores. La décima parte de la periferia de la armadura es:

\[
\frac{\pi + 150}{10} = 47.1 \text{ cms.}
\]

Debajo de la superficie de cada polo se hallan por esto

\[
49.2 - \frac{34.5}{47.1} \cong 36 \text{ barras},
\]

y quedan para cada una de las zonas neutrales

\[
49.2 - 36 = 13.2 \text{ barras}.
\]

Aplicando estos cálculos, obtendremos la distribución aproximada de las barras, respecto a las superficies polares y las zonas neutrales en la forma que indica la tabla siguiente:

    Barras
    16
    36 inclusive están debajo de un polo N.

    37
    48
    una zona neutral,

    49
    84
    un polo S.

    85
    98
    u. z. n.

    99
    134
    u. p. N.

    135
    146
    u. z. n.

    147
    182
    u. p. S.

    183
    196
    u. z. n.

    197
    232
    u. p. N.

    233
    244
    u. z. n.

    245
    280
    u. p. S.

    281
    294
    u. z. n.

    295
    339
    u. p. N.

    331
    342
    u. z. n.

    343
    378
    u. p. S.

    379
    392
    u. z. n.

    393
    428
    u. p. N.

    429
    440
    u. z. n.

    441
    478
    u. p. S.

    479
    492
    u. z. n.

Ahora es fácil comprender que el valor del potencial es el mismo en el grupo de los siguientes conductores enlazados entre sí:

490 47 96 145 194 243 292 341 390 439
488 45 94 143 192 241 290 339 388 437
486 43 92 141 190 239 288 337 386 435
484 41 90 139 188 237 286 335 384 433
482 39 88 137 186 235 284 333 382 431
480 37 86 135 184 233 282 331 380 429