La Energía eléctrica (1900-01-01 00:00:00), página 2

tencia óhmica de la línea de distribución por la corriente eficaz total (de lámparas y motores), y \( VV_a \), el de \( \frac{2\pi}{T} \), por la intensidad consumida por los motores, y por su coeficiente de autoinducción.

Si la sección de los conductores de la línea se ha determinado por la regla de Lord Kelvin, su resistencia real \( R_i \) se calcula fácilmente, y trazando la recta \( V_a m \) paralela á \( OV \) é igual al producto de dicha resistencia óhmica de la línea por la intensidad eficaz total, se tendrá el valor del voltaje necesario para vencer esta resistencia; la debida á la autoinducción de la línea será \( m' = \frac{2\pi}{T} L_i I \); \( V_a m' = KI \) es entonces su resistencia aparente, y \( OV_1 \) la diferencia de potencial que deberá tenerse en los terminales de la estación de origen.

La pérdida de voltaje en la línea será, según este trazado,

\[
OV_1 - OV_a = \sqrt{OV_a^2 + K^2 + 2OV_a + KI \cos(\gamma - \varphi)} - OV_a
\]

que solamente para \( \gamma = \varphi \) adquiere el máximo valor, único que, cometiendo una inexactitud, suele tomarse en el cálculo de líneas semejantes á la que se considera. Este máximo es:

\[
\sqrt{OV_a^2 + K^2 + 2OV_a \times KI - OV_a} = KI.
\]

Eliminando el factor \( K \), que M. Kenelly llama de resistencia aparente (impedance), y que vale

\[
\sqrt{R_i^2 + \left( \frac{2\pi}{T} \cdot L_i \right)^2 },
\]

se puede dar á la primera de estas dos fórmulas otra forma, que pone de manifiesto la influencia de \( R_i \) y \( L_i \) en la pérdida de voltaje.

Se tiene, en efecto, considerando el triángulo \( OV_{1n} \) que

\[
OV_1 - OV_a = \sqrt{\left( OV_a + R_i I \cos \varphi + \frac{2\pi}{T} L_i \sin \varphi \right)^2 + \left( \frac{2\pi}{T} L_i I \cos \varphi - R_i I \sin \varphi \right)^2} - OV_a.
\]

Si á partir de \( V_1 \) y normalmente á la dirección del vector que representa la corriente, se traza la recta \( V_1 p = \frac{2\pi}{T} L_i I \), en donde \( L_i \) es el coeficiente de autoinducción del alternador generador, y después la \( p V'' \) paralela á \( I \) é igual á \( R_a I \), siendo \( R_a \) la resistencia óhmica del devanado correspondiente del dicho alternador, aumentada prudencialmente para tener en cuenta la reacción de las corrientes de Foucault, se tendrá en \( OV'' \) la fuerza electromotriz que deberá aquél desarrollar en avance con relación á \( I \), un ángulo \( \varphi'' \). Se supone que en la estación de origen no se emplea un transformador elevador; en el caso de existir, deberían figurar los lados \( v' p \) y \( p v'' \) los valores correspondientes del transformador, y \( OV'' \) representaría la fuerza electromotriz de inducción que habría de producirse en el circuito secundario del dicho aparato. De él se partiría para determinar los elementos principales del alternador ó alternadores generadores.

Dedúcese de este trazado, que aunque los aparatos receptores no tengan autoinducción, ó sea ésta despreciable (caso del alumbrado), la diferencia de potencial \( OV \) tiene siempre, por causa de la \( a . i . \) de la línea, un cierto avance \( \varphi' \) sobre la intensidad de la corriente, lo que disminuye en definitiva la potencia media, tanto más, cuanto mayor sea \( L_i \), y, por lo tanto, la longitud ó distancia de la transmisión.

Es, pues, de suma importancia disminuir la autoinducción de la línea, tendiendo á anularla, que es el caso que representa el vector om (fig. 1.a) trazado en el supuesto de ser cero \( L_i \).

El modo práctico de conseguirlo en una línea aproximadamente rectilínea, es cruzar hacia el medio de la distancia, los dos conductores, de tal modo, que cada uno venga á ocupar el lugar del otro, como lo indica la figura 2.a. Se consigue así que los flujos magnéticos que atraviesan, en cualquier momento, las dos porciones en que queda dividido el circuito en toda la longitud de la línea, sean de sentido opuesto, y las fuerzas electromotrices de inducción que tienden á desarrollarse en ellas se destruyan. Repitiendo este cruzamiento varias veces para que la línea quede dividida en un número par de secciones, no sólo se completará el objeto apuntado, sino que se disminuirán los efectos de inducción que la corriente variable que consideramos, pudiera producir en circuitos de líneas telegráficas ó telefónicas próximas.

Si hubiesen de colocarse sobre los mismos postes los aisladores de dos líneas correspondientes á corrientes alternas de igual período, en la misma ó en diferente fase, se podría emplear la disposición de la figura 3.a, es decir, hacer que los planos de los dos circuitos fuesen normales entre sí, porque de este modo