La Energía eléctrica (1900-01-01 00:00:00), página 2

tible la marcha simultánea de motores y de lámparas, se tiene que

\[
a = \frac{2\pi}{T} = 2\pi \cdot F = 2 \times 3,1416 \times 50 = 314,16
\]

Suponiendo que la distancia de los ejes de los conductores de la línea sea de 60 cm, indispensable dada la diferencia de potencial elevada que se ha fijado, y teniendo en cuenta que

\[
a_1 = \sqrt{\frac{0,0271}{3,1416}} = 0^{\circ},48, \text{ será}
\]

\[
H = (L - M) = 2 \log_e \frac{d}{a_1} + \frac{1}{2} = 2 \cdot \log_e 0^{\circ},48 + \frac{1}{2} = 2 \times \log_e 125 + 0,50 = 2 \times 4,828314 + 0,50 = 10,156628 \text{ unidades C. G. S. por unidad de longitud.}
\]

De modo que para la longitud completa de cada conductor de la línea, se tendrá

\[
H \times 2000000 \text{cm} \times 10^{-9} \text{ Henrios} = 10,156628 \times X \\
\times 2000000 \times 10^{-9} = 0,021132560 \text{ henrios.}
\]

El voltaje necesario para vencer la autoinducción es, según esto,

\[
2\pi F \times H \times I = 314,16 \times 0,02113 \times 71 = 471,44 V
\]

Para determinar la pérdida correspondiente, se emplea el procedimiento gráfico, usado para el caso de la corriente monofásica, anteriormente tratado.

Se hace el trazado para un vector, del modo allí indicado (fig. 1.a) y en escala de 5 cm por 1.000 voltios (que por ocupar mucho espacio no se consigna aquí), y sin más diferencia que la que implican los datos del problema en uno y otro caso, es decir, tomando

\[
OV' = \frac{15.000}{\sqrt{3}} = 8,670 V
\]

y formando el ángulo \( \varphi' = 360^{\circ},48' \) que corresponde al valor admitido para el valor de potencia cos. \( \varphi' = 0,80 \), que se ha supuesto. Se construye \( V_{1_m} = a \cdot H \cdot I = 471,44 V \) perpendicularmente a la dirección del vector \( I \), y después \( m \ V_o = RI = 359^{\circ},97 \). La recta \( OV_o \) que con estos datos es igual a 8.100 V, será el voltaje simple de que se puede disponer en la estación receptora; y la diferencia \( OV' - OV_o = 570 V \), en vez de 589 V que vale \( KI \), representa la pérdida en voltios por cada conductor de la línea. De modo que la diferencia de potencial compuesta disponible en la estación de llegada, será

\[
8.100 \times \sqrt{3} = 14.0
\]

La diferencia 15.000 - 14.013 = 987 V es el de 6,58 por 100 de la disponible en la estación de origen. El ángulo \( \varphi \) es de 35° + 30'. En vez de determinar el valor del vector \( OV_o \) por medida sobre el dibujo, hubiera podido resolverse el triángulo \( OV_o V_1 \), en el que se conocen los lados \( OV_1 \) y \( V_o V_1 = KI \), y el ángulo \( OV_1 V_o \) que es igual a \( (\gamma - \varphi') \). Se deduce \( \varphi \), y, por lo tanto, se tienen determinados los elementos principales para el cálculo de la línea de distribución en la estación receptora.

JOSÉ MARÍA DE MADARIAGA.

(Continuará.)

LA LÁMPARA NERST

Sobre la conveniencia y la utilidad de esta lámpara, de que ya tienen noticia nuestros lectores, ha dado, ante la Société Française d'Electricité, una conferencia el Dr. Salomon, de cuyo trabajo extractamos lo siguiente:

«Las actuales lámparas eléctricas presentan el inconveniente de la destrucción del cuerpo incandescente cuando éste se halla sometido á la acción del oxígeno del aire. Los carbones de las lámparas de arco tienen también la desventaja de exigir una renovación casi diaria.

Por esta razón debe hallarse el filamento en el vacío.

El profesor Nerts emplea en su lámpara conductores llamados de segunda clase: óxidos de magnesio, de circonio, de torio, de litio, etc., materias que se distinguen por su incombustibilidad absoluta á las más altas temperaturas.

Según una conocida ley física, el filamento transformará tanta más energía en radiaciones luminosas cuanto más elevada sea la temperatura á que se encuentre. Por consecuencia de la incombustibilidad de la materia iluminante que emplea Nerst, se obtiene este resultado con facilidad mucho mayor que con el filamento de la lámpara de incandescencia ordinaria.

Esta incombustibilidad constituye la superioridad del mechero Auer sobre los antiguos quemadores de gas. Los óxidos iluminantes de Nerst, en forma de hilos ó de tubitos de cinco décimas de milímetro de diámetro y de 10 milímetros de longitud, son aisladores casi perfectos en frío, y se convierten en conductores en cuanto se eleva su temperatura á unos 500 ó 600 grados C. De modo que la lámpara Nerts necesita ser calentada previamente para llegar á ser conductora y después foco de luz, lo que se consigue del modo más sencillo aproximando un instante al filamento una cerilla ó una lámpara de alcohol, y en