La Energía eléctrica (1900-12-01 00:00:00), página 3

micas que las tres que marcan las hipótesis ya señaladas, á saber: atracción entre los centros ponderables, atracción todavía entre la materia ponderable y el éter, y repulsión entre las atmósferas etéreas, no cabe duda que los problemas de la química serían problemas de mecánica, como lo son los problemas de la astronomía.

Problemas dificilísimos, de una complicación inmensa, inaccesibles—hoy por hoy—al cálculo, si se les considera en toda su generalidad, mucho más difíciles que los problemas astronómicos, porque en éstos no hay que tener en cuenta más que las masas de los astros y sus atracciones, y por lo general, tomados dos á dos, al menos en una primera aproximación, al paso que en la química habría que considerar la materia ponderable y el éter, y sus atracciones y repulsiones recíprocas, y en la mayor parte de los problemas, aun en los de química inorgánica, tres y cuatro y más centros activos en presencia unos de otros.

Pues si tan complicado es en astronomía el problema de los tres cuerpos sujetos tan sólo á sus atracciones, ¿qué sería en química orgánica cuando se tratara de sistemas de centenares de átomos en presencia y en acción recíproca todos ellos?

¿Cuando se piensa en la complicación de tales problemas, casi se duda de que el genio humano—por grande que sea—pueda abordar nunca tales problemas en la forma que señalamos!

Pero ¿cuándo la razón ha retrocedido cobardemente ante las dificultades? ¿Cuando no se ha sentido atraída por el ideal, aunque al borde del ideal esté el abismo?

Y, sobre todo, ninguna ciencia comienza por lo más difícil. Y sin escribir en ecuaciones matemáticas la forma de las glucosas, de las grasas ó de las albúminas, bien pueden intentarse algunos pasos en la explicación de los compuestos más sencillos de la química inorgánica.

Aun así, el problema se presenta formidable, como vamos á ver bien pronto.

Porque el problema es éste.

Dados varios centros ponderables cuyas masas representaremos por M, M'.... rodeada cada masa de una atmósfera de éter cuya masa ó cantidad etérea designaremos por m, m'....; sabiendo además que las M se atraen, que las m se rechazan, y que cada M atrae y es atraída por todas las m, en tales supuestos, repetimos, se trata de determinar la forma de equilibrio del sistema, ó si hay más de una forma, de determinarlas todas.

Pero aún no tenemos los datos completos del problema, porque no hemos fijado las leyes de las atracciones y repulsiones.

M y M', por ejemplo, se atraen proporcionalmente á las masas, y en el espacio planetario, en razón inversa de los cuadrados de las distancias.

¿Pero cuál será esta ley en los espacios moleculares? ¿Se conservará el cuadrado de x, siendo x la distancia entre M y M', en el denominador, ó al pasar de los espacios celestes á los espacios archimicroscópicos de los regiones químicas, habrá variado el exponente de la potencia ó será acaso una función más complicada?

Problema es éste cuya solución se ignora. Pero para seguir adelante en nuestras reflexiones, supongamos que esta función de la distancia es conocida y representémosla por f(x). En esta hipótesis, la fórmula general de las atracciones entre cada dos centros ponderables será la siguiente:

\[
M \cdot M' \cdot f(x).
\]

Lo que hemos dicho de las atracciones pudiéramos repetir de las repulsiones del éter. Sin dificultad se admite, que la repulsión entre dos masas de éter m, m' es proporcional á ambas. Se admite aún, que sean una función de la distancia. Pero ¿qué función es esta?

En la teoría de la electricidad se supone, que es todavía proporcional cada repulsión á la inversa del cuadrado de las distancias; pero en la teoría de la óptica se llega á la sexta potencia; de suerte que el problema tampoco está resuelto.

Admitamos que lo estuviera y representemos por \( f_1(x) \) la función de la distancia, que entra