La Energía eléctrica (1900-01-01 00:00:00), página 2

segundo freno eléctrico que detiene la marcha en absoluto instantáneamente y que se pone en juego mediante el mismo manipulador de la plataforma.

Cada rueda tiene su motor calculado para desarrollar una fuerza de cuatro caballos, con una tensión de 300 volts y velocidad de 550 vueltas por minuto. Los cuatro motores están acoplados paralelamente.

Cuando el trolley no funciona, se separa automáticamente.

La batería de acumuladores, compuesta de 200 elementos, tiene suficiente capacidad para producir la tracción sobre el empedrado durante el recorrido de seis quilómetros; su peso es de tonelada y media, y el peso total del carroaje, sin viajeros, de seis toneladas y media.

La innovación que ha introducido la casa Siemens y Halske al presentar estos coches merece que las Compañías que explotan los omnibus y ripertis en las grandes capitales, estudien el nuevo sistema, que no dudamos ha de encontrar aplicaciones numerosas, positivas y remuneradoras.

A. B.

Autoinducción en las líneas aéreas de corrientes alternas (1)

(Continuación)

II

CORRIENTES POLIFÁSICAS

En el caso de las corrientes polifásicas no se puede decir que el coeficiente de autoinducción es la relación del flujo, propio del circuito de cada dos conductores, á la corriente que por ellos pasa, porque la corriente puede no ser la misma en los dos hilos de cada circuito que se considere en la línea. Se define entonces el coeficiente de autoinducción de cada conductor, partiendo del valor de la fuerza electromotriz en él nacida por la inducción de los demás conductores de la línea y de él mismo. Si se designa por \( e \) esta fuerza electromotriz, se tendrá, admitiendo que \( L \) es constante,

\[
e = -L \cdot \frac{di}{dt},
\]

en donde \( L \) representa el flujo magnético que atraviesa al conductor en cuestión, procedente, como se ha dicho, de él mismo y de todos los otros del sistema. Entonces

\[
L = -\frac{e}{\frac{di}{dt}}.
\]

Lo cual quiere decir que el coeficiente \( L \) es la relación de la fuerza electromotriz inducida, á la derivada de la corriente ó suma de corrientes que circulan por los conductores del sistema. Empleando las unidades prácticas, diríamos que un henrió (Henry), es el coeficiente de autoinducción de un circuito ó de un conductor, según los casos, en el que una variación de la intensidad, de un amperio (Ampere), en un segundo de tiempo, determina la producción de una diferencia de potencial de un voltio (Volt), que es la definición de carácter general, adoptada para el henrio (Henry) internacional en el Congreso de Chicago.

Sentada esta definición, busquemos el valor de este coeficiente, en el caso de un sistema de \( n \) fases.

Fig. 5.*

Sean (fig. 5.a) \( p_1, 2... p_n \) los conductores de la línea, reducidos todos á sus ejes menos el \( p \), cuyo coeficiente se trata de encontrar. Supongamos que, á partir de un momento determinado, todas las líneas de fuerza magnética correspondientes á los diversos conductores, extendiéndose unas hasta el límite práctico del campo, que supongo á una distancia \( r_s \), que por ser muy grande puede admitirse igual para todos, y replegándose otras desde el mismo límite, pasan por el eje del conductor \( p \), del cual, como de todos los demás, supongo una longitud igual á la unidad, es decir, en el sistema absoluto, un centímetro. Si evaluamos este flujo y tomamos su derivada, con relación al tiempo, y con signo negativo, tendremos el valor de \( e \), y si dividimos por \( \frac{di}{dt} \), el de \( L \), que se desea encontrar.

El flujo parcial, procedente del conductor \( 1 \), que atraviesa á \( p \), se puede hallar del modo siguiente. La inducción magnética \( B_1 \) en un punto \( m \) del espacio \( p \ p' \ q \ q' \), situado á la distancia \( r \) de \( 1 \), vale, siendo el coeficiente de permeabilidad igual á la unidad

\[
B_1 = \frac{2 i_1}{r},
\]

según se deduce de la ley de Biot y Savart, y el flujo

\[
\Phi_1 = -2 i_1 \int_{r_0}^{r_1} \frac{dr}{r} = -2 i_1 \log_e \frac{r_1}{r_0}.
\]

Se pone el signo — delante del valor del flujo, porque, según se conviene generalmente, se admite que el que penetra un circuito de dos conductores, cualquiera que sea su origen, es positivo cuando lo hace por la cara negativa de aquél, y el signo (—) deter-

(1) Véase el número anterior.