La Ciencia eléctrica (1890-12-01 00:00:00), página 6

elementales que pasan por un punto pueden componerse como fuerzas rectangulares, la fórmula de Ampère quedará demostrada.

Empecemos por el primero de los tres casos particulares indicados.

Los dos elementos de corriente \( ds \), \( ds' \) (fig. 2.a) son paralelos y perpendiculares á la línea \( a \ a' \) que los une; y suponiendo para fijar las ideas que las corrientes eléctricas van en el mismo sentido, tendremos

\[
\theta = 90^{\circ}; \ \theta' = 90^{\circ}; \ s = 0,
\]

y, por consiguiente,

\[
\cos \theta = 0; \ \cos \theta' = 0; \ \cos s = 1.
\]

De modo que el valor de \( F \) se reduce á

\[
F = \frac{2}{\omega^2} \frac{I ds + I' ds'}{r^2}
\]

ó representando \( \frac{2}{\omega^2} \), que es una constante, por \( A \)

\[
F = A \frac{I ds \times I' ds'}{r^2}.
\]

Esta es la primera fórmula que hemos de demostrar, apoyándonos exclusivamente en los principios de la electroestática y en la constitución especial de los dieléctricos, es decir, de los espacios no conductores que median entre uno y otro elemento de corriente.

Para ello es forzoso que empecemos explicando cuál es, á nuestro entender, la constitución de una corriente eléctrica, y en qué estado eléctrico se encuentra el conductor por donde circula.

Según la teoría unitaria, todo generador eléctrico, por ejemplo, una pila, no hace otra cosa que desequilibrar el éter, que entra en la constitución de los cuerpos que en ella actúan, acumulándolo de una parte, con lo cual se presentarán los efectos de la electricidad positiva, y enraeciéndolo de la parte opuesta, efecto que se manifestará bajo la forma de electricidad negativa.

Representemos esquemáticamente (fig. 3.a):

Por \( P \) una pila en cuyo interior se desarrollan acciones químicas, cuyo trabajo determina un desequilibrio del éter; es decir, que el éter se acumula en \( A \), se enraece en \( B \); y de \( A \) á \( B \), por la parte exterior de la pila, se establece la corriente que hemos de estudiar;

Por \( ff' ... gg' \) el conductor que une los dos polos, y

Por \( C \) un elemento de dicho conductor, cuyas dimensiones exageramos enormemente para claridad de la explicación.

Fig. 2.a

Fig. 3.a

Para estudiar la constitución de la corriente, es preciso que estudiemos el estado eléctrico de dicho conductor ó de su elemento representativo \( C \), primero en la superficie, segundo en su masa interior.

Veamos ahora cómo pueden explicarse los efectos de la corriente eléctrica, admitiendo una capa eléctrica \( a \ a' \ b \ b' \ c \ d' \ d \) en la superficie (hipótesis que no es nueva), y admitiendo en el interior un estado de polarización electroestática, hipótesis que no hemos visto en ninguna parte, pero que parece natural y fecunda.

Es decir: que asemejamos el interior del conductor á un dieléctrico, pero con una diferencia esencial, á saber: el establecimiento en él de la corriente de que se trata.

La capa superficial del conductor, ya en el conductor mismo, ya incrustada en el dieléctrico que le rodea, es indispensable para explicar la potencial cuyas diferencias determinan la corriente; porque suponer que, á kilómetros de distancia, las dos masas \( A \) y \( B \) de la pila han de producir tales diferencias de potencial, es de todo punto inadmisible. Además, las superficies \( A \) y \( B \) de los electrodos y el conductor constituyen un sistema conductor, en cuya superficie es natural que se distribuya la electricidad, según cierta ley, como en un conductor cualquiera; por ejemplo: en dos esferas, \( A \ B \) (fig. 4), unidas por una barra.

Ello es que muchos autores, entre otros Mr. Briot, admiten la existencia de la capa que nos ocupa, tan tenue, tan sutil como se quiera, pero real y efectiva. Mr. Mathieu admite más de una capa eléctrica.

¿No puede, además, convertirse en realidad experimental esta hipótesis, por ejemplo, en los cables transatlánticos?

Hipótesis ó realidad, de ella partimos.

Pero demos un paso más, y veamos según qué ley debe variar el espesor de dicha capa eléctri-