Crónica de la industria (1876-02-01 00:00:00), página 6

y espesor de la capa combustible, es imposible de todo punto poder deducir la velocidad de los gases calientes en la chimenea de la expresion v antes dada. De todos modos, sería raro ser superior al tercio de v y con frecuencia más pequeña.

Pero para juzgar de la marcha de un hogar no basta conocer v, es preciso, sobre todo, poder apreciar el peso de aire suministrado á este hogar por la acción aspirante de la chimenea. Esta es la cifra que mide el tiro real de las chimeneas, é importa, por lo tanto, conocer los elementos que la afectan.

Si d' es la densidad del aire tomado á la temperatura t' y á la presión P+p', el peso del que pase cada segundo por las secciones s será:

\[
Q = svd' = sd' \sqrt{2g \times L(t'-t)}
\]

llamando d, á la densidad del aire á O' y á la misma presión P+p' tendremos:

\[
d' = \frac{d}{1 + x t'}
\]

y por consiguiente

\[
Q = \frac{sd' \sqrt{2g \times L(t'-t)}}{1 + x t'}
\]

ó designando por K el coeficiente sd, \( \sqrt{2g \times} \),

\[
Q = K \sqrt{\frac{L}{}} \left( \frac{\sqrt{t'-t}}{1 + x t'} \right)
\]

Para una seccion s, que supongamos invariable, la masa de aire ó tiro, es, por lo tanto, proporcional á la raíz cuadrada de la altura de la chimenea y á la expresion \( \frac{\sqrt{t'-t}}{1 + x t'} \) que depende principalmente del valor de t'. Decimos principalmente, porque, en efecto, este valor es tanto mayor cuanto menor sea t; es decir, más frío el aire exterior; y es bien sabido que el tiro de las chimeneas es más activo en invierno que en verano. Pero como en general no se es dueño de modificar t, no hay por qué ocuparnos de él, limitándonos á consignar que se podrá bajar algunos grados su valor, al menos en verano, tomando el aire frio para la combustion, de un subterráneo; esto es lo que se hace muy especialmente en la ventilacion de edificios y también en algunas fundiciones de acero y fábricas de zinc.

Examinaremos ahora los dos términos realmente variables \( \sqrt{\frac{L}{}} \) y \( \sqrt{\frac{t'-t}{1 + x t'}} \)

Por lo que toca al primer término, vemos que el tiro crece, así como la velocidad, proporcionalmente á la raíz cuadrada de la altura de la chimenea. Hay, por lo tanto, siempre interés en hacer alta la chimenea, pero por otra parte vemos que si efectivamente el tiro aumenta desde luego rápidamente en la altura, es este aumento más lento después. Además de esta consideración, no podemos perder de vista que el frotamiento crece también con la prolongación de las chimeneas, de suerte que á partir de cierto límite no hay gran interés en aumentar su altura; 15 á 20 metros bastan en general, y 30 á 50 metros son los límites á que no se llega sino en aquellos casos en que deben evitarse los perjuicios que ocasionarian á la vegetación los humos en ciertas fabricaciones; de suerte que es preciso repartir estos á la mayor altura posible en la atmósfera.

Por lo que toca al segundo término \( \frac{\sqrt{t'-t}}{1 + x t'} \), no crece indefinidamente, porque \( (1 + x t') \) aumenta más aprisa que \( \sqrt{t'-t x} \); además, mientras que la velocidad aumenta un límite con la temperatura t', la masa de aire ó el tiro propiamente dicho, no se encuentra en el mismo caso. La densidad del aire disminuye cuando la temperatura t', y con ella la velocidad de la corriente, crecen:

Vemos, en efecto, que la expresion

\[
\frac{\sqrt{t'-t}}{1 + x t'}
\]

debe pasar por un máximo cuando t' aumenta su valor. La derivada con relación á t' igual á cero, conduce á

\[
1 + x t' = 2 x (t'-t);
\]

de donde,

\[
t' = 2 t + \frac{1}{x}
\]

Ahora bien,

\[
x = 0,003665 \quad y \quad \frac{1}{x} = 273.
\]

así, pues, cuando el aire exterior esté á cero grados, el máximo del tiro corresponde á t' = 273°, y para la temperatura media de la atmósfera que podemos suponer de 12° próximamente, tendremos t' = 297°. En general se admite para el tiro máximo 300°.

Es fácil de ver, calculando \( \frac{\sqrt{t'-t}}{1 + x t'} \) para diferentes valores de t' comprendidos entre 100° y 500