La Ciencia eléctrica (1890-12-01 00:00:00), página 7

ca, que en la hipótesis unitaria, que es la que aceptamos, es una capa de éter.

Fig. 4.a

La fig. 5 representa el corte longitudinal, por un plano que pasa por el eje, de un elemento de conductor \( A B \), y de su capa eléctrica (que es la parte rayada), cuyas dimensiones exageramos, como dijimos antes, para claridad de la explicación.

Fig. 5.a

En esta figura suponemos que \( a' b' \) y \( c' d' \) son líneas rectas, y puede demostrarse que, en dicha hipótesis, la acción de la capa de éter sobre cualquier punto del conductor es constante á lo largo de una recta paralela al eje. Tomemos un punto cualquiera del mismo eje, el punto \( m \), en que supondremos una masa eléctrica 6 etérea, \( \mu \).

Desde \( m \) como centro y con un radio \( ma \) igual al límite del radio de acción del fluido eléctrico, cortemos el conductor por uno y otro lado y obtendremos dos círculos extremos proyectados en \( ac \) y \( bd \).

Para calcular la acción repulsiva total sobre la masa \( \mu \) de toda la masa correspondiente á \( aa' bb' cc' dd' \), que es la única que influye, porque es la única que está dentro del radio de actividad, la dividiremos en anillos perpendiculares al eje, engendrados por los trapecios infinitamente pequeños \( pq p'q' \), y cada uno de estos anillos en pequeños elementos de tercer orden por planos meridianos.

Llamando \( dM \) al volumen de uno de estos elementos, \( \delta \) á la densidad, \( r \) á la distancia \( mp \) y \( \alpha \) al ángulo \( pmA \), tendremos que la componente de la acción de \( dM \) sobre \( \mu \), contada en la dirección del eje del conductor \( AB \), será

\[
\frac{dM \delta \mu}{r^2} \cos \alpha;
\]

é integrando para todo el anillo, puesto que \( \delta \), \( \mu \), \( \alpha \) y \( r \) son constantes, tendremos asimismo:

\[
\frac{M \delta \mu}{r^2} \cos \alpha.
\]

Ahora bien: \( M \) es el volumen engendrado por el trapecio \( pq p'q' \); de suerte que llamando \( \rho \) al radio del conductor, tendremos

\[
M = \text{área } \overline{pq p'q'} \times 2 \pi \rho,
\]

y, por lo tanto, la componente según \( AB \) de la acción del anillo sobre \( \mu \) será, llamándola \( \varphi \),

\[
\varphi = \frac{\text{área } \overline{pq p'q'} \times 2 \pi \rho \times \delta \mu \cos \alpha}{r^2}.
\]

El elemento diferencial es el área \( pq p'q' \), y tenemos que integrar desde la sección \( ac \) á la \( bd \) para obtener la acción total de la capa eléctrica.

José Echegaray.

(Continuará.)

MÁS SOBRE EL SENTIDO DE LA CORRIENTE ELÉCTRICA ¹.

Después de publicado el trabajo en que trato de hacer ver la conveniencia de explicar, ó, por lo menos, interpretar todos los fenómenos de corrientes eléctricas sin echar nunca mano de la ya anticuada hipótesis de los dos fluidos antagónicos, se me han ocurrido en pro de mi tesis algunas ideas, que voy á apuntar rápidamente.

He dicho que «la única diferencia que en el fondo hay entre mi modo de ver y el usual, consiste en que, más enemigo de suposiciones innecesarias yo que los que se aferran á la vieja hipótesis electroquímica, fundada en dos fluidos contrarios, me quedo con el hecho de la orientación, y ellos tratan de explicar ésta...» Á lo que pudiera replicárseme que lo que abunda no daña, si es que no se da toda la importancia debida á la observación que viene seguidamente, «lo que los lleva

¹ En la pág. 167, columna 1.ª, línea 7 del número 9, correspondiente al 1.º de Noviembre, dice: «1.º La cápsula de en medio contiene proto-sulfato potásico neutro»; debiendo decir: «contiene proto sulfato», etc.