La Ciencia eléctrica (1890-12-16 00:00:00), página 9

tado sus energías y agitaciones calóricas, las cuales habrán de modificar también las energías de la sección \( n \) del bastón con quien está en contacto, alcanzando lo mismo esta modificación á las energías calóricas del ambiente que rodea á \( m \). Pero prescindamos de éstas, y fijémonos en las que pertenecen á \( n \) solamente, y suponiendo que su modificación sea imperceptible, por ser la substancia muy mala conductora, podremos admitir también que las secciones \( o \ p \ q \ r \), etc., no han sufrido alteración ninguna, así como tampoco el resto del bastón. Es decir: que, á pesar de la modificación recibida por las energías caloríficas de \( m \), no ha podido romperse, ostensiblemente al menos, el equilibrio entre ellas y las que había en \( n \).

Cambiemos ahora, dejando el puño el mismo, la substancia ó materia del bastón, sustituyéndole por otra que tenga la propiedad de conducir más fácilmente el calórico, entonces las energías de \( m \) vencerán á las de \( n \) y se presentarán en esta sección \( n \), quedando aumentadas sus energías calóricas por el paso de las nuevas desde \( m \) á \( n \). Algunas de las de \( n \) pasarán á la sección \( o' \), aunque en menos número é intensidad, y así sucesivamente hasta que las energías de una sección no puedan romper ostensiblemente el equilibrio que mantiene con las energías siguientes. Esta trasmisión de fuerzas calóricas desde la cabeza hacia la contera del bastón, será tanto más rápida y completa cuanto más conductible sea la substancia por donde este calórico corre. Y si encontramos una materia de conductibilidad casi absoluta, esta corriente calorífica sería de una rapidez casi instantánea, la que no podremos obtener jamás de un modo absoluto.

Estas consideraciones sobre el calor podemos aplicarlas á la electricidad. Tanto la barra \( A B \) como el ambiente que le rodea, tienen su estado eléctrico; y como el calor y la electricidad siempre van juntos, y aquél dilata los cuerpos, así como sus partículas y sus moléculas, también ésta da fe de su existencia cuando agita sus moléculas y cambia, por consecuencia, el movimiento de los átomos; y si ni el puño \( m \), ni el bastón \( A B \), ni el ambiente con quien está en contacto, dan señales de electricidad, es porque las energías eléctricas, ó los movimientos de átomos eléctricos de \( m \), de \( m B \) y del ambiente, guardan un perfecto equilibrio. Pero prescindamos del ambiente, porque no nos hace falta para nada, y supongamos que, aparte de la empuñadura \( m \), el resto del bastón sea de una substancia aisladora, como el vidrio, ámbar, marfil, etc. Introduzcamos en \( m \) cierta cantidad de electricidad; esto es, aumentemos las energías eléctricas que existen de antemano en \( m \), y naturalmente se romperá el equilibrio que existía entre las energías de \( m \) y las de \( n \); pero como hemos supuesto que esta substancia \( n \), en vez de ser conductora, sea aisladora, ó, lo que es lo mismo, muy mala conductora, las energías que de \( m \) pasen á \( n \) serán tan insignificantes, que no se habrá notado movimiento alguno; pero tégase muy presente que no es que no exista ese movimiento, sino que no se percibe. Si la substancia dieléctrica de la barra \( m B \) la sustituimos por otra algún tanto conductora, ya el movimiento de energías eléctricas entre \( m \) y \( n \) se podrá dejar notar, así como la que habrá entre \( n \) y \( p \), entre \( p \) y \( q \), etc., hasta que las energías de una sección no puedan vencer las de la siguiente. Y si el bastón \( AB \) fuese completamente ó perfectamente conductor, entonces la transmisión de energías eléctricas ó la corriente eléctrica desde el puño hasta la contera del bastón sería también completa y además extraordinariamente rápida, casi instantánea; y decimos casi, porque todos sabemos que no hay ninguna substancia absolutamente conductora ó conductible, como tampoco hay ninguna que sea absolutamente dieléctrica ó aisladora.

Igual mecanismo de transmisión se verifica con las ondas y energías luminosas cuando se establece una corriente de luz á través de una substancia \( A B \), desde \( A \) hasta \( B \).

Si el puño \( m \) está iluminado poseyendo cierta cantidad de luz, y \( n \) sea una substancia muy opaca, v.gr., un pedazo de hierro, escasamente se romperá el equilibrio entre las energías luminosas ó los movimientos atómicos de \( m \), y las energías luminosas existentes anteriormente en \( n \), y esta corriente luminosa de \( m \) á \( n \), aunque exista, no se notará por su debilísima intensidad. Si \( n B \), en vez de ser opaco, fuese transparente, la transmisión de energías ópticas de \( A \) hasta \( B \) se verificaría de un modo visible, y con tanta más rapidez y tanto más completamente cuanto la substancia fuese más diáfana y más transparente, hasta que cuando ésta tenga la mayor transparencia que conocemos, la corriente luminosa tendrá una propagación y una rapidez la más grande que la naturaleza nos presente.

Ahora bien: así como hay movimientos atómicos ó vibraciones atómicas que, propagadas, forman la luz; y otros movimientos atómicos que formando ondulaciones, constituyen calor; y otras vibraciones atómicas, que constituyen electricidad; hay también otras diferentes, pero atómicas también, que constituyen atracción ó aproximación molecular; otras que constituyen repulsión ó separación, ó alejamiento molecular; otras que producen la endosmosis y la capilaridad, y otras muchas que producirán fenómenos, hechos ó actos que nosotros no conocemos ó no sabemos percibirlos, pero que probablemente existirán, por más