La Enseñanza (Madrid. 1865) (1868-05-25 00:00:00), página 13

las diferentes porciones del espectro, bastará que indiquemos aquí, que representando por 1,000, según Frauenhofer, el máximo de intensidad (que ocurre hacia los confines del anaranjado y el amarillo), las de los otros colores pueden expresarse por los números siguientes: por 94 la del rojo, por 640 la del anaranjado, por 480 la del verde, por 188 la del azul, por 91 la del índigo, y por 6 la del violeta.

43. No solo creyó Newton en la simplicidad de los colores de su espectro, según queda referido, sino que también admitió la errónea hipótesis de que todas las sustancias poseían en el mismo grado las facultades dispersivas. Mas para dar cuenta cabal y demostrar el fundamento falso de la hipótesis de Newton, precisó nos proceder con orden y dar a conocer los indispensables preliminares. La dispersión de un rayo ante todo, que atraviesa casi perpendicularmente un prisma delgado se expresa de un modo sencillo, como sigue: sea \( \delta_1 \) y \( \delta_2 \) las desviaciones de los rayos extremos, rojo y violeta; \( n_1 \) y \( n_2 \) los índices de refracción del prisma para aquellos rayos y \( A \) el ángulo refractante de éste, tendremos (26)

\[
\delta_1 = (n_1 - 1)A, \qquad \delta_2 = (n_2 - 1)A;
\]

de donde

\[
\delta_2 - \delta_1 = (n_2 - n_1)A.
\]

Es decir que la dispersión, en este caso, es igual al ángulo del prisma multiplicado por la diferencia entre los índices de refracción.

Ahora bien, el poder dispersivo de una sustancia se expresa por la razón entre la dispersión absoluta (que varía en general con el ángulo de refracción) y la desviación total, esto es, por \( \frac{\delta_2 - \delta_1}{\delta} \); luego, deduciendo do el valor de esta expresión de las igualdades anteriores, hallaremos que

\[
\frac{\delta_2 - \delta_1}{\delta} = \frac{n_2 - n_1}{n_1 - 1};
\]

y, por consecuencia, que el poder dispersivo se mide por la diferencia entre los índices de refracción de los rayos extremos, rojo y violeta, dividida por el índice de refracción del primero de dichos rayos menos la unidad.

Volvamos ahora sobre la hipótesis de Newton.

Introduciendo un prisma de cristal en otro de agua de ángulo variable, observó aquel sabio que el rayo emergente se coloreaba cuando el primer prisma se desviaba de su dirección primitiva respecto del segundo, ambos colocados en un principio con sus ángulos de refracción en sentidos opuestos; mientras que, por otra parte, y siempre que el ángulo del prisma de agua se modificaba convenientemente para compensar las refracciones en ambos prismas, y que saliera el rayo emergente paralelo al incidente, no se notaban en aquel visos de color alguno. De este hecho concluyó Newton que la dispersión era siempre proporcional á la desviación total, y que nunca podría aquélla verificarse sin ir acompañada de una separación del rayo refractado en sus elementos colorados. Pero, mucho tiempo después, repitiendo el mismo experimento de Newton, halló Dolloud resultados enteramente opuestos: el rayo emergente se coloreaba, cuando su desviación era nula, ó salía pa-ralelo á su dirección primitiva; y, al contrario, cuando se trataba de corregir entre sí las dispersiones de los dos prismas, variando el ángulo de uno de ellos, las refracciones no permanecían iguales y aparecía sin color el rayo emergente, inclinado respecto de su dirección primitiva. En tan importante descubrimiento se fundó la construcción del telescopio acromático.

Suponiendo que los rayos luminosos atraviesen casi perpendicularmente dos prismas de pequeño ángulo, la condición del acromatismo es muy fácil de expresar. En efecto, las dispersiones producidas por cada uno de los prismas, pueden representarse, según queda demostrado, por \((n_1 - n_1')A\) y \((n_1'' - n_1')A'\) respectivamente; y como la dispersión total, igual á la suma de las parciales, es nula, tendremos:

\[
(n_1 - n_1')A + (n_1'' - n_1')A' = 0,
\]
de donde
\[
A' = \frac{n_1 - n_1'}{n_1'' - n_1'}A.
\]

El signo negativo del segundo miembro, indica que los ángulos de los dos prismas deben colocarse en sentidos opuestos.

Para tener los datos más precisos en esta materia, debemos conocer el poder dispersivo de cada sustancia, y así podrá emplearse convenientemente y con éxito preconcebido y calculado. Y aquí, como en tantos otros casos, no hay más remedio que recurrir á una sustancia tipo, el agua, por ejemplo, con cuyo poder dispersivo se labran de comparar los de las demás sustancias. Para efectuar tal comparación se construye un vaso con láminas de vidrio, cuyas caras sean bien paralelas, y montadas á breves quicios, para que puedan inclinarse entre sí hasta formar el ángulo que convenga; estas láminas se ajustan perfectamente á los tapones metálicos que por los extremos cierran el espacio limitado en los demás sentidos por aquéllos.

Llena de agua la vasija, es claro que el rayo transmitido será refractado por ella, como si no existiera más que el prisma de agua sin el vaso que lo contiene, puesto que no ejerce influencia sobre aquél las caras paralelas de las láminas que lo forman. De la sustancia cuyo poder dispersivo se busca, se forma un prisma delgado que se introduce en el de agua, cuidando de que sus ángulos de refracción miren á lados opuestos, y entonces se procura que un haz de luz sea transmitido casi puramente por los dos prismas, variando el ángulo del de agua hasta que aparezca sin color el rayo emergente. Conociendo esto, se mide el ángulo de este último prisma, y la razón entre las diferencias de los índices de refracción, y, por consecuencia, de los poderes dispersivos, será dada por la fórmula escrita al principio de este párrafo.

E. Jiménez.

El día 28 tomó posesión de la Cátedra de Literatura extranjera, para que ha sido nombrado por el Gobierno á propuesta del Consejo, la Academia y la Facultad, D. Aureliano Fernández Guerra y Orbé, ex-oficial del Ministerio de Fomento.

—El mismo periódico que da la anterior noticia añade, que también ha tomado posesión, como pionierato, de la cátedra de Griego que en esta Uni-