La Producción nacional (Madrid) (1876-10-14 00:00:00), página 6

digna de la permanencia y de la inmortalidad que ella confiere.

Este era el problema de la óptica práctica del día, como se comprenderá fácilmente después de la explicación de sus dificultades y de cómo fueron vencidas. Este problema y su solución originaron lo que hoy constituye la ciencia de la fotografía óptica, ó la óptica de la fotografía.

Para que se pueda apreciar bien la cuestión será bueno empezar por el principio.

Cuando un rayo de luz pasa por un medio raro á otro más raro todavía, como, por ejemplo, del aire al cristal, su curso cambia á causa de inclinarse hacia la línea perpendicular de la superficie por donde entra.

Al pasar del cristal al aire se inclina por el contrario á la dirección opuesta.

En la figura 1.a la parte superior del medio círculo, sobre X, Y, es el medio más raro, y la parte baja el más denso:

El rayo A, B, está inclinado en la dirección B, G.

La cantidad de inclinación ó refracción varía con la naturaleza de la sustancia empleada, y se halla dividiendo la línea del ángulo de incidencia por la del ángulo de refracción.

En la figura 2.a que Q, G sea una barra de cristal; el rayo D, P, se desviará al entrar en el prisma e inclinará hacia la perpendicular, mientras que al dejarlo y pasar al aire se inclinará la misma cantidad en la dirección opuesta de la perpendicular, y saldrá en consecuencia paralelo á su dirección original.

Este principio se demuestra proyectando una flecha sobre la pantalla, e interponiendo una barra de cristal entre una de sus partes y los rayos.

El resultado es que donde los rayos son interceptados por el cristal quíbrase la flecha, quedando la pieza rota debajo ó encima del resto, según la inclinación del cristal.

Ahora bien, si el cristal interceptador tiene la forma de un lente, todos los rayos que lo hieren de cualquier punto de vista luminoso se refractarán en un punto del otro lado del lente, porque están hechos de un número de prismas los ángulos de cuyas superficies aumentan en agudeza á medida que pasamos del centro á los extremos C, D, figura 3.a

En esta figura tenemos tres de los muchos rayos que hieren el lente desde A. Construyendo cuidadosamente el pasaje de estos rayos, se hallará que todos se reúnen en el punto H.

Lo mismo puede demostrarse con cualquiera otro punto de la vela A, B. De manera que si colocamos una pantalla en E, G, obtendremos una imagen reversa de la vela.

Pasando ahora de estos hechos á los principios que comprenden, hallamos que los rayos paralelos, cayendo sobre un lente ordinario de cristal con ambas superficies de la misma curvatura, se reunirán en su centro en el lado opuesto.

Así, pues, en figura 4.a los rayos H, A, K, B, se refractarán en el punto f.

Lo mismo sucedería con cualesquiera otros rayos paralelos no dibujados en la misma figura, porque serían afectados de la misma manera en las opuestas superficies del lente, y se inclinarían cada vez menos á medida que nos acercábamos al centro del lente ó de la vela, á causa del creciente decrecimiento de los ángulos.

El punto f se llama foco, que significa lugar del fuego. Convexamente todos los rayos que parten de F salen paralelos por el lado opuesto del lente.

Si suponemos el lente partido en dos en la dirección A, O, C, y se quita la mitad, su poder convergente queda evidentemente reducido á la mitad; en otras palabras, el foco se hallará á doble distancia, y los rayos H, A, K, B, se inclinarán sólo á F.

Convexamente, los rayos que parten de f' salen paralelos.

Si ponemos en su lugar la otra mitad del lente, los rayos que parten de f' convergerán en F', á la misma distancia del otro lado del lente.

Es evidente, además, que mientras más lejos se ponga de f' en la dirección de f Y, tanto menor será su divergencia y tanto más fácil para el lente hacerlos converger sobre el otro lado. Mientras más lejos pongamos la fuente de la luz del lente por un lado, tanto más cerca llevará sus rayos al foco del otro lado.

El punto f" corresponde al punto F". Convexamente, los rayos que proceden de f", divergerán tanto, que el lente sólo los podrá llevar al foco F".

Dos puntos que se hallan en tal relación el uno del otro, se llaman focos conjugados.

Tómese un lente y una vela encendida. Colocando esta