La Producción nacional (Madrid) (1876-10-14 00:00:00), página 7

a la distancia conveniente, se produce una imagen sobre el trasparente. Si la vela se pone más cerca del lente, es necesario alejarlo de la pantalla para obtener la misma imagen. Cuando la vela se retira del lente, hay que arriar este á aquella. Se ha observado también que mientras más cercana se pone la vela al lente, tanto mayor es la imagen producida.

Desgraciadamente es imposible construir, aunque se tenga la mayor destreza, lentes esféricos tan perfectos que lleven los objetos al punto exacto del foco. Este es especialmente el caso con los lentes grandes.

Los rayos que parten del fondo de un objeto invertido, fig. 5, no se reunen en el mismo punto. Los que pasan por puntos cercanos al centro se reúnen en D. Los que pasan por los extremos, en A.

Los rayos intermedios toman posiciones entre estos dos puntos, resultando imágenes imperfectas.

Este error se llama aberración esférica. Semejante defecto se corrige uniendo al lente doble convexo otro que tenga una superficie cóncava y otra plana, como en figura 6.

La refracción es mayor cerca de los puntos del lente A, por que el ángulo entre sus dos superficies es mayor allí. Pero añadiendo el lente B, que obra en dirección contraria, los rayos se alzan más cerca de los extremos del lente, precisamente allí donde es más necesaria, efectuándose así la compensación deseada.

Por el uso del lente A sólo, el rayo C pasaría á C, y el rayo D á d; pero añadiendo el lente B, ambos convergen en F.

Otra causa de error proviene del hecho de que los rayos de la luz son de diferente refractabilidad. Los rayos rojos pasan á un extremo, y los violetas á otro de un ribete llamado spectrum, en el cual ocupan los demás rayos posiciones intermedias.

Como estos rayos poseen diferente poder fotográfico, se obtienen imágenes de distinta intensidad. Esto se llama aberración acromática.

Para corregir este defecto, se emplea el mismo medio que para el caso de la aberración esférica.

Se ha hallado que cierta clase de cristales poseen mayor poder de dispersion que otros, es decir, de separar los rayos de diferentes colores. Aprovechando la ventaja de esta propiedad, el lente B, figura 7, se ha hecho de pesado cristal de plomo, el cual tiene un grande poder disperante.

Con el lente A, sólo el rayo S se habría dividido en una serie de colores desde V á R; pero al pasar por B sufre un procedimiento contrario y es conducido al foco F.

Cualquiera lente sólo produce una aberración acromática; pero juntos, se corrigen mutuamente, accionando, como accionan, en direcciones opuestas.

La tercera causa de error es la conocida como curvatura del campo.

Es evidente al examinar figura 8, que los rayos de la misma estension que pasan de un objeto C1, por el centro óptico del lente A, B, no formará una imagen plana, sino curva. Por lo tanto, si se coloca una pantalla plana en D, los extremos de la flecha estarán fuera del foco; y si la pantalla se halla bien colocada, respecto de los extremos de aquélla, el medio estará también fuera del foco.

Las diferentes partes de la imagen no están evidentemente en el mismo plano, y para corregir el error habrá que emplear los mismos recursos que al fotografiar al mismo tiempo objetos situados en planos diferentes, más ó menos distantes los unos de los otros. En una palabra, tenemos que producir lo que se llama profundidad de foco.

Esto es necesario hasta para hacer un retrato, en que la nariz y las orejas del que posa irían á parar de otro modo á un foco á diferentes distancias del lente.

La profundidad del foco se aumenta por medio del diafragma, ingeniosa invención por medio de la cual, figu-