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Revista de España (1885-03-01 00:00:00), página 310

NOTICIAS CIENTÍFICAS

PROGRESOS EN LA FÍSICA

Al paso que se perfeccionan los instrumentos que en Física se emplean para las medidas, se rectifican y cambian los conceptos que en apreciaciones menos exactas se fundaron; ocurriendo esto con más frecuencia, como es natural, en aquellos órdenes de fenómenos ó tratados de Física en que más campean las hipótesis y menos averiguadas están las causas exteriores ó relaciones entre los hechos que consideramos como primordiales y sus forzosas é inmediatas consecuencias. Los grupos de hechos que hasta ahora ofrecen un campo más extenso para las rectificaciones y nuevas teorías, son los clasificados con los nombres de fenómenos, de calor, luz, electricidad, y los más complejos designados con el de meteorológicos. No es, pues, extraño, que las publicaciones dedicadas á dar cuenta y difundir la noticia de los descubrimientos y adelantos en las ciencias físico-químicas se compongan, en lo que á la Física respecta, en su mayor parte, de trabajos sobre esas secciones; por otro lado, el aprovechamiento que los hombres han podido hacer de las cualidades de las fuerzas que en los grupos de hechos señalados intervienen, tiene tal importancia y ha sido tan asombroso, que ellos han bastado á variar el modo de ser de la sociedad moderna, pudiendo esperarse que, si muchos de los problemas planteados llegarán á resolverse tal y como los que los estudian esperan, presenciaríamos cambios tales en la marcha de la humanidad, que dejarían muy empequeñecidos los hasta ahora realizados, lo cual es aliciente y estímulo poderoso que inclina á la generalidad de los investigadores á estudiar particularmente esos órdenes de hechos.
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NOTICIAS CIENTÍFICAS

Proponiéndonos dar cuenta de lo que nos parece más interesante entre lo contenido en las publicaciones mencionadas, comenzamos hoy por los trabajos de Langley sobre el espectro solar, que vienen á rectificar las ideas que emitió sir William Herschel sobre la constitución de la luz del sol y de su espectro. Para ello tuvo Langley que construir un instrumento que llamó bolómetro (del griego, «medidor de rayos»), y cuya idea se basa en el mismo principio que preside en el pirómetro de resistencias de Siemens, á saber: «que la variación de resistencia que cuando varía su temperatura opone un metal al paso de la corriente galvánica, sirva para medir las alteraciones de aquélla.»

Langley al principio se fijó en dos tiras metálicas delgadas, cuyos brazos venían á constituir una especie de puente de Weastone, estando expuesto uno de ellos á la radiación calorífica y el otro resguardado de ella. Si antes de la radiación estaban las resistencias en los conductores de tal modo distribuidas, que el galvanómetro del puente no daba caída alguna cuando pasaba la corriente, después de la radiación esta caída debía verificarse. Por experiencias cuidadosas y comparativas hechas con tres pilas termo-eléctricas (de 63 pares grandes, de 16 pequeños y de 7 muy pequeños) y tiras de hierro de 7\text{mm} de largo, y 0,177\text{mm} de ancho, y 0,004\text{mm} de grueso, se obtuvo que sus sensibilidades están en la relación de 1: 4,1: 16,3: 226,3. Estos principios han tenido muchas mejoras; el material empleado ha sido acero, y también el paladio y platino. Las laminillas ó tiras se han hecho de 0,01 á 0,002\text{mm} de grueso, y en ellas se han abierto ó superpuesto enrejados pequeñísimos, cuyas barras tienen proximadamente 1\text{mm} de anchos y 1\text{cm} de largo: dos de estos enrejados se disponen de modo que la corriente de una batería galvánica vaya la mitad por uno y la mitad por el otro: un galvanómetro, por el cual pasan ambas mitades de corriente en direcciones opuestas, no presenta caída alguna para iguales intensidades de las dos mitades. El ordenamiento de los enrejados se efectúa por dos discos de ebonita de 3\text{cm} de diámetro, y de modo que el de delante tiene en su centro una ventana cuadrangular, y el de detrás tiene el enrejado M en que se establece el calor radiante, y consta de 15 barras delanteras y 7 colocadas un poco más detrás. El otro enrejado está dividido en dos partes, N y N', puestas á izquierda y derecha del M: cada una consta de 7 barras, 4 delante y 3 detrás; por la inserción de un trozo corto de alambre, se igualan las resistencias de N y N' con la de M: conseguido ésto, se liga M con una de las ramas del puente de Weastone y NN' con la otra.

Para resguardar el bolómetro de las corrientes de aire, calentamientos accidentales y otras alteraciones, se pone en un cilindro de
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ebonita, que en su parte anterior lleva un diafragma giratorio con aberturas adecuadas; además, en su interior van varios diafragmas con aberturas centrales. Detrás están los discos de ebonita entre los cuales están M, N y N': el fondo del tubo está cerrado con una tapa aisladora, por la cual atraviesan los alambres conductores: en esta parte se pone también el alambre inserto en el circuito, para igualar la resistencia de M con las de N y N'.

Langley obtuvo con este instrumento que un rayo de sol de \(1\text{cm}^2\) de sección era capaz de calentar en un minuto un gramo de agua en \(1.^{\circ}\) C. Por tanto, si todo el calor que recibe una capa de agua de \(\frac{1}{505}\) mm de espesor y \(1\text{cm}^2\) de superficie quedase en ella, su temperatura se elevaría en \(83^{1/3}\). Siendo el calor específico del platino solamente de 0,032, se tendría bajo las mismas condiciones para este rayo que una banda de platino de las dimensiones dichas se calentaría en un segundo desde 0° á 2603°, es decir, hasta una temperatura capaz de fundirla. Esto no ocurre naturalmente, porque la banda de platino radia calor. Para un examen del espectro, en vez de prismas de cuarzo ó otras sustancias refringentes, usó del rayado de difracción de Rutherford grabado en un espejo metálico.

El bolómetro vino, pues, á sustituir al termo multiplicador en las medidas del calor radiante, siendo mil veces más sensible que éste, pues puede apreciar variaciones de temperatura hasta de \(\frac{1}{100000}\) de grado centígrado.

Las experiencias que Langley realizó con este instrumento sobre el espectro solar y distribución del calor en el mismo, fueron repetidas en Alleghany (ciudad de Pensilvania frente á Pittsburg). En Julio de 1881 partió una expedición, preparada en el observatorio de Alleghany bajo la dirección del general Hagen, para el monte Witney, en la Carolina del Sur, en el cual estos y otros observadores, situados en dos estaciones diferentes de muy distinta altura, repitieron las experiencias. La expedición observó en el monte durante la primera mitad de 1882, en cincuenta y un días despejados que hubo. El resumen de los trabajos ejecutados es el siguiente, cuyo pormenor se contiene en los Ann. der Physic. u. Chemie., (N. F. Bd. 19, S. 384).

Sir William Herschel, de sus notables trabajos verificados en 1800 sobre el calor obscuro, dedujo que la luz y el calor eran de esencia diferente: más adelante, y siguiéndose en tal hipótesis, se estableció que cada rayo contenía cualidades de tres especies, á saber: luz, calor y energía química: modernamente opinaban muchos físicos que estas tres acciones no eran distintas, y como cualidades acumuladas en un mismo rayo, sino modos ó efectos ostensibles de una misma energía, y, por tanto, que la misma onda etérea nos da
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calor, luz ó efecto químico, según la naturaleza del cuerpo sobre que incide ó tropieza.

Muchas dudas había también sobre la distribución del calor en el espectro solar; Herschel encontró que se extendía más allá de la parte visible, consistiendo próximamente la mitad en el calor oscuro, y la otra en el luminoso. Seebeck y Melloni mostraron después que la distribución del calor en el espectro dependía esencialmente de la sustancia del prisma para producir la dispersión, y que en parte estriba en la aberración verificada por éste: en 1840 dió Sir John Herschel una representación gráfica del espectro invisible, en la cual la absorción en el ultra-rojo no era uniforme, y J. W. Draper observó en 1842 tres bandas anchas en esta región, las cuales fueron vueltas á observar por Focault y Fizeau en 1846. Más adelante (1857), hizo notar Draper que, á causa de nuevas investigaciones, inducía que la parte de mayor calor no se encontraba necesariamente en todos los casos en el ultra-rojo, ocurriendo así aun en el espectro prismático, pues él muchas veces la encontró en un espectro normal, en el anaranjado.

Mas no pudo dar la demostración experimental, porque aun con los más delicados termómetros le fué imposible medir la distribución del calor en el espectro, y aconsejó que, para obtener el espectro con independencia de la absorción de la sustancia del prisma, se debía producir por el rayado en las planchas reflectoras espesas, es decir, por un sistema de líneas finísimas grabadas en una lámina regularmente reflectora. Siguiendo esta idea, J. Müller, en 1858, ensayó el obtener un espectro normal del dislocado espectro primitivo, y se esforzó en que la longitud de onda de los rayos más exteriores del ultra-rojo fuese de 1800 millonésimas de milímetro, y según su diagramma, vienen á estar los \( \frac{3}{5} \) del calor en la parte ultra-roja. Lamansky dió en 1871, en una representación del espectro calorífico, tres fendas ó huccos en la curva del ultra-rojo, como las había mostrado la pila termo-eléctrica, y Mouton en 1879 presentó cuatro bandas en el ultra-rojo de 850, 990, 1230 y 1480 millonésimas de milímetro de longitud de onda; el límite del espectro lo estableció en la 2140.

Para poder medir ahora las cortísimas cantidades de calor que existen en cada uno de los lugares del espectro dado por los rayados de disfracción, construyó Langley su bolómetro. Con él logró en 7 de Octubre de 1880 la primera indudable demostración de una medida del calor en una parte casi de una línea de un espectro de enrejado. Casi todo el año de 1880 lo invirtió en mejorar el aparato y en experiencias, para las cuales empleó Langley dos enrejados de Rutherford sobre espejos metálicos, de los cuales el uno tenía 681 rayas en un milímetro de ancho y el otro solamente la mitad.
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Sus trabajos dieron por resultado la casi completa demostración experimental de que cada rayo, esté ó caiga en la parte química, visible ó calorífica, puede hacerse sensible como calor, y que el máximo de calor en el espectro normal está en la proximidad del amarillo.

Recibiendo nosotros todos los rayos del sol á través de una atmósfera absorbente, es preciso conocer la magnitud de esta absorción para los distintos rayos, con el objeto de poder deducir de las observaciones en la superficie terrestre una conclusión sobre la energía en el exterior de nuestra atmósfera. Con este fin, se hicieron en Alleghany distintas medidas bolométricas á diferentes alturas del sol, de las cuales se dedujo, contra lo generalmente admitido, que la diafanidad de la atmósfera era mayor para los rayos ultra-rojos. Las observaciones sobre el monte Whitney han estado conformes y ampliado los resultados anteriores.

A los 13.000 pies (¿ingleses?) de altura fué observado el espectro prismático en su parte ultra-roja y perceptible en aquella elevación: para 1480 (1), en donde según Mouton se debía encontrar una banda, no se percibió ninguna, pero si para 1370: en 2140, donde Mouton situaba el límite del espectro, estaba en su cercanía el punto más caliente. En un dibujo hecho cuidadosamente en 1881 por Abney, se ponían en el ultra-rojo tres rayas, desde 815 á 835, de 893 á 930 y de 935 á 980, las cuales reiteró Draper en 1842 en sus observaciones sobre las rayas. Langley las ha observado en los mismos lugares.

Como resultado de todos estos trabajos, ha publicado Langley un dibujo del espectro normal observado acompañando al espectro prismático. De las medidas sobre las rayas homogéneas, próximas en el espectro de disfracción, se ha deducido lo que se sabía ya de que la energía máxima se encontraba por encima del rojo en la proximidad del amarillo. La posición de este máximo varía con la altura del sol, ed cerca de 550 millonésimas de milímetro de longitud de onda en días claros y posición alta del sol, y hasta 650 en la puesta del sol. Por tanto, en el espectro normal, no se desvía mucho el máximo de calor del máximo de luz.

Si se comparan las ordenadas proporcionales á la energía en las diferentes partes de la imagen del espectro para las posiciones altas y bajas del sol, se tiene un crecimiento desigual para ellas; lo cual se funda en una grande y sistemática absorción, que crece desde el ultraviolado y decrece después del ultra-rojo. Las ordenadas dan, no sólo la importancia de estas variaciones, si que también su carácter. En

(1) Todos estos números, entiéndase que se refieren á millonésimas de milímetro de longitud de onda.
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conjunto crece la absorción, contra lo usualmente creído, tanto menos cuanto más allá del rojo se pasa, hasta un punto que está próximo á las 2800 millonésimas de milímetro de longitud de onda. De conformidad con estos resultados, no niega Langley la presencia de regiones con gran absorción local en el bajo espectro; sus medidas, por el contrario, muestran nuevas regiones de esta absorción local.

Aceptadas éstas, se tiene para la absorción en todo el espectro visible é invisible la siguiente sencilla ley: «que la absorción decrece con la longitud creciente de onda;» por tanto, el ultra-violeta es más absorbido que el azul, éste más que el amarillo, éste más que el rojo y éste más que el ultra-rojo, y cada parte del ultra-rojo más que la subsiguiente.

Por medio de una sencilla fórmula logarítmica, y apoyándose en las observaciones hechas en la superficie terrestre, se podría calcular la energía de los rayos del sol antes de su paso á través de la atmósfera, que ofrece distinto poder absorbente para los diferentes rayos, como si el lugar de las observaciones se colocase fuera de la esfera de la atmósfera de nuestro planeta. Con esto se muestra que el máximo del calor fuera de nuestra atmósfera está en las cercanías de las 500 á 550 millonésimas de milímetro de longitud de onda; y, por tanto, más bien corresponde al verde que al amarillo.

Las investigaciones de Langley hacen verosímil la idea de que el sol aparecería para un ojo situado encima de nuestra atmósfera de un marcado color azulado. Nuestra atmósfera, considerada como incolora, hace, por tanto, el papel de un cristal rojo ó amarillo, cuyos colores impuros no son uno monocromático amarillo ó rojo, sino que que está mezclado á todos los del espectro en proporción desacostumbrada. Es, por tanto, erróneo considerar nuestra atmósfera como incolora; por el contrario, es considerablemente coloreada. Y como quiera que estamos acostumbrados á considerarla como incolora, es claro que si pudiéramos ver el sol sin atmósfera nos aparecería como coloreado.

Nuestra luz blanca no es, según esto, la suma de todos los rayos, sino sólo de una parte, y ésta la visible.

Las observaciones en el monte Witney mostraron calor en el ultra-violeta más apartado, y una variación de temperatura no observada antes en las rayas de Fraunhofer. Es, por tanto, probable que la total energía de un rayo cualquiera pueda ser mantenida como calor si estuviese á nuestra disposición un medio apropiado para recibir esta energía.

Este principio estaría de acuerdo con la suposición de una sola energía solar, la cual, según el medio á través del cual se observase, así se manifestaría como calor, luz, ó acción química.

La relación entre el calor luminoso y el oscuro varía completa-
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mente con la facultad de elección para la absorción. Al nivel del mar puede indicarse próximamente, evaluando por una parte las dos superficies y las curvas de intensidad, y por otra el lugar donde termina el espectro luminoso. Supongamos que éste acaba en la línea D de Fraunhofer; en tal caso se deben designar como sin acción \( \frac{1}{4} \) de la energía; pero si tuviésemos que realmente la parte más exterior del espectro visible estuviese más allá de la línea A de Fraunhofer, se tendría para la energía de la parte luminosa y de la ultra-violeta 0,368, y para la parte ultra-roja 0,632.

Este último número, que al principio consideró Langley demasiado pequeño y después demasiado grande, lo redujo, á consecuencia de los huecos, á 0,562. Próximamente se puede calcular que la energía de la parte ultra-roja al nivel del mar es los \( \frac{1}{5} \) de la total energía. En la parte superior fuera de nuestra atmósfera, según se ha dicho, la relación de la energía del luminoso al oscuro es mucho mayor.

De la circunstancia de que el calor para las cortas longitudes de onda (que en general supone una alta temperatura del sol) antes de la absorción por la atmósfera era mayor, infiere Langley que nuestros cálculos sobre la temperatura del sol y del calor que nos envía le dan valores menores de los que generalmente deben dárselle.

La correspondencia de valores pequeños para la energía, en las grandes longitudes de onda en el ultra-violeta, no consiste tanto en la absorción que para tal lugar se verifica, como en el hecho más influyente de que en realidad no existe energía alguna apreciable en ese lugar. Por el contrario, el valor de la energía es el más considerable en la parte luminosa; no porque la absorción sea menor, que, al contrario, es más fuerte, sino porque justamente en tal sitio es mayor la primitiva energía del sol. Es, por tanto, probable que el espectro solar antes de la absorción de la atmósfera aunque, sólo se extendiese poco más allá del rojo en el ultra-violeta, iría mucho más allá de lo que dibuja Langley, siendo otros físicos de opinión que la atmósfera en cierto modo actúa como una pantalla, impidiendo la entrada ó paso de los rayos; Langley saca de estas consideraciones consecuencias de gran valor práctico. La temperatura de nuestro planeta, y con ella la existencia, no sólo del hombre, sino de toda vida orgánica, parece depender (en consecuencia de las investigaciones ejecutadas en el monte Witney) mucho menos del calor directo del sol que de la facultad absorbente en nuestra atmósfera, poco observada hasta ahora.

Langley ha dejado para un trabajo que anuncia la más amplia exposición de estas ideas, así como el estudio especial de la importancia de la absorción del vapor de agua.

Rodrigo Sanjurjo.
Revista de España (1885-03-01 00:00:00), página 317

REVISTA LITERARIA

LA ÚLTIMA NOVELA DE PEREDA

A punto estábamos ya de perder la esperanza de venir á este sitio para dar cuenta de aquellas cosas de alguna importancia que acontecieran en el orden literario, cuando de pronto se anunciaron para plazo breve hechos que prometían revestir los caracteres de verdaderos acontecimientos, y percibimos rumores, que convirtieron en creencia nuestros presentimientos, de que en varios importantes laboratorios destinados á la producción de obras de amena literatura se trabajaba con fe para dar á algunas concepciones formas dignas de la fama de que justamente gozan. De ello nos regocijamos, porque de esta manera, al menos por lo que atañe á la novela, cuando queramos dar recreo á nuestro espíritu con la lectura de un buen libro de este género, no tendremos que ir á pedirselo á nuestros vecinos, porque ya dentro de casa se fabrican tan buenos como los mejores que dan á luz sus escritores de más nombradía.

No tememos que este movimiento se malogre entre nosotros, pero sí que no siga todas las direcciones á que se presta la flexibilidad de nuestro genio nativo y que no rinda muy variados frutos, porque se observa á veces en las literaturas el fenómeno de que nose desenvuelva un género en todos sentidos, como era de esperar dados los vuelos adquiridos en un principio, ya por el poco hábito de discurrir con independencia ó porque el ejemplo de los favores alcanzados por los libros de determinados autores lleva á muchos á inspirarse en la misma clase de asuntos, interpretando los aplausos que el público les ha otorgado, como señal infalible de que no gusta sino de los mismos temas ó de que siente por ellos marcadas preferencias. Y, en honor de la ver-
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dad sea dicho, no hay tal cosa. El público toma lo que le dan, siempre que sea bueno. En el confuso caos de su masa informe, hay multiplicadas tendencias, gustos y aspiraciones que no quedarían satisfechas con producciones que tomasen siempre por objeto un mismo aspecto de la realidad. Puede la mayoría estar contenta, y hasta favorecer la corriente predominante; pero puede existir también una minoría desatendida que, si calla, no es porque tenga lo que desea, sino porque no está en uso que colectivamente y por medio de manifestaciones públicas ó de exposiciones pida á los escritores que abandonen un camino por otro, como puede hacerlo y lo hace en política exigiendo un nuevo ministerio, ó en cuestiones económicas solicitando una reforma en los aranceles.

Por eso, y prescindiendo de otros ramos, puesto que una novela motiva estas líneas, observamos en las literaturas modernas, que son más completas en esta parte, aquellas en donde al lado de la novela de costumbres está la psicológica, junto á la histórica la filosófico-social, y mezcladas entre todas las producidas por las combinaciones de unas y otras. Tales son la inglesa, en la cual vemos como contemporáneos, entre otros, á Dickens y Bulwer, y la francesa, que cuenta entre los suyos á Balzac, Alfonso Karr y Víctor Hugo.

De otro modo, la obra llevada á cabo por cada generación en un género de literatura quedaría manca, y el público se vería precisado á traer de fuera libros que suplieren las deficiencias que nota, con mengua de nuestro nombre y de nuestras tradiciones. Esto, por lo que toca al amor propio nacional; que en lo que se refiere á las obras literarias que son tenidas en más en las esferas superiores de la cultura, no vacilaríamos en afirmar que no han sido ni podían serlo aquellas que se han limitado á mostrar exclusivamente las costumbres, ni que sean apreciadas en lo que otras que dan á conocer fases más completas de la vida. Porque aun cuando en particular no se pueden establecer categorías entre las artes, porque cada una responde á modos distintos de las facultades que en ellas intervienen, ni entre las obras de cada género ó variedad, porque dado su objeto y límite, cada una puede alcanzar dentro de éstos la mayor perfección que le sea dable, todavía en general, y atendiendo al poder creador que se necesita para cada caso, caben jerarquías y grados. Todos los establecen entre las artes, y nadie admite que tenga igual valor, ni concede el mismo mérito, á un cuadro que represente, por ejemplo, un gato en la actitud de echar la zarpa á una morcilla, que el que mostrase á Colón sobre la cubierta de su carabela buscando anhelante, por los últimos confines del horizonte, la tierra deseada. Como tampoco alcanza la misma estima, ya que ha pasado la época de los retóricos, la Batracomiomachia en que se canta la lucha.