La Naturaleza (Madrid.1877) (1879-07-26 00:00:00), página 13

á 806 Cárcel, mientras que 19 focos eléctricos, que cuestan el mismo precio, no suministran sino 230. Puede, pues, decirse que con gasto igual, el alumbrado de gas de la calle del Cuatro de Setiembre conducido al metro superficial del piso, da una luz tres veces y media más intensa que el alumbrado eléctrico de la avenida de la Opera.»

Creemos deber decir que la Société générale d'électricité ha publicado cifras que no concuerdan con las que preceden. Según su afirmacion, «el precio de alumbrado eléctrico es puramente un 46 por 100 menos elevado que el de gas, y no cuesta, por otra parte, á la población ningún gasto para encenderlo, extinguirlo ó conservarlo.»

No nos pertenece, pues, concluir nada respecto al precio de coste. Cualquiera que sean estos precios, creemos, por lo demás, que el alumbrado eléctrico puede tomar un grande desarrollo, tener numerosos usos, sin disminuir sensiblemente el consumo de gas. El gas del alumbrado no ha suprimido en manera alguna la lámpara de aceite de que nos servimos aún todos los días.

Añadiremos que los nuevos aparatos de alumbrado de gas acaban de instalarse también en la Place du Chateau-d’Eau, en donde producen un precioso efecto.

EL CICLOSCOPIO.

El aparato notabilísimo que vamos á describir ha sido imaginado por los Sres. Mc Leod y Clarke, profesores del Royal Indian Engineering College; sirve para medir la velocidad de rotación de una máquina cualquiera, y permite determinar, con una precisión hasta ahora desconocida, la velocidad absoluta de la máquina en movimiento, en el momento mismo de la observación. Para facilitar la descripción, recordaremos sucintamente alguno de los fenómenos que le sirven de base.

Todo el mundo sabe ó ha observado, que si una serie de objetos cualesquiera giran ó se mueven con cierta velocidad, el ojo pierde la propiedad de distinguir los contornos en ellos, en razón de la persistencia de las impresiones sobre la retina. El finakisticopecio y otros juegos de niños están basados en este fenómeno fisiológico. Supongamos, pues, que cierto número de puntos (figura 1, a) sean examinados en un espejo fijado á una de las ramas de un diapason. Cuando éste vibre, en razón del fenómeno descrito más arriba, estos puntos aparecerán como otras tantas líneas [figura 1, b]. Coloquemos ahora estos puntos, que suponemos equidistantes, sobre el diámetro de un cilindro, imprimamos luego á este último un movimiento de rotación uniforme. Si disponemos nuestro diapason de tal manera que las vibraciones tengan lugar en una dirección paralela al eje de rotación del cilindro, los puntos aparecerán entonces bajo la forma de una línea sinusosa [figura 2, a] ú onda, que resulta de los movimientos de traslación del punto y del espejo. La altura de la onda dependerá naturalmente de la amplitud de las vibraciones, mientras que su largo variará con la velocidad de rotación del cilindro. Se comprenderá fácilmente que si existe cierta relación entre el período del diapason y la velocidad del cilindro, la onda aparecerá estacionaria.

Nada más fácil que determinar las condiciones necesarias para la formación de una onda estacionaria. En efecto, si la velocidad de los puntos, por ejemplo, es tal que el tiempo empleado por cada uno de ellos para atravesar una longitud igual al intervalo que los separa, es equivalente á la duración de una vibración completa del diapason, aparecerá una onda estacionaria (figura 2, a). Si, por otra parte, el tiempo empleado por cada punto para recorrer un espacio igual á dos intervalos es aún equivalente á la duración de una vibración completa, la onda trazada por la imagen de cada punto encontrará el punto adyacente, y como cada punto trazaría en el espacio una onda que le es propia, estas ondas se sobrepondrán y aparecerá una onda doble (figura 3, a). Se podrá obtener, pues, teóricamente, un número indefinido de ondas. Prácticamente ha podido examinarse la onda de octavo orden.

Cada una de estas ondas puede variar también, en cuanto á la forma, por una alteración de su largo. En efecto, si aplicamos al diapason el razonamiento que hemos aplicado á los puntos, es decir, si suponemos que la duración de las vibraciones está alterada de cierta manera, las ondas representadas por las figuras 2 b y 3 b, pueden aparecer. Teóricamente, aún podremos obtener para cada onda un número infinito de ondas del mismo orden.

Veamos ahora cómo puede sacarse partido de este fenómeno para apreciar la velocidad de un cilindro en rotación, por ejemplo. Para esto, supongamos que nuestros puntos sean 100 y estén colocados todos á intervalos iguales, To-