La Física moderna (1888-10-01 00:00:00), página 4

verdaderamente imaginaria, capaz de anularse por sí misma al considerar las del orden inmediato superior. He aquí una cantidad ideal, un verdadero duende, cuya existencia no la concebimos, y sin embargo, es innegable; así como el gran impulso que ha dado á las ciencias la consideración del coeficiente diferencial.

De un modo análogo podremos decir que el átomo es el verdadero elemento ó la cantidad diferencial del cuerpo de que forma parte, y con esta comparación podremos formarnos idea aproximada de la hipótesis atómica.

Esto, unido á que la teoría atómica á quien sirve de fundamento, explica sencilla y racionalmente todos los fenómenos de la combinación y es la más conforme con las tendencias modernas, hacen que esta teoría sea la más generalmente adoptada. Lejos de atrevernos á declarar que sea la verdadera, casi podríamos asegurar que no lo es; pero responde perfectamente á todas las exigencias de la química, y hasta que venga otra mejor, es lógico nos acojamos á ella.

(Se continuará.)

SENÉN MALDONADO.

FORMAS FÍSICAS HIPOTÉTICAS DE LA MATERIA

I.—ESTADO ULTRAGASEOSO

(Continuación)

V).—Fenómenos luminosos

8.—Luminosidad.—Supongamos un tubo de Geissler en formación, es decir, en comunicación con la neumática de mercurio, y á la vez, por sus electrodos de platino, con un carrete de Ruhmkorff. Al principio, como la distancia entre los polos es grande, no se verifica fenómeno alguno visible; mas apenas comienza el enrañecimiento del aire la descarga eléctrica se hace fácil, y momentos después ofrece una forma especial bellísima: el gas contenido en el tubo pasa de obscuro á luminoso. Y si se continúa practicando el vacío, los más hermosos y extraños fenómenos de luminosidades y estrias (de que dan idea los dibujos presentados por Warren de la Rue y Müller á la Sociedad Real de Londres en 1877 y 1878), van surgiendo como por arte mágico; hasta que al llegar á la 1ª de presión, poco más ó menos, tras una extinción bastante gradual de la luminosidad, el residuo gaseoso vuelve á ser obscuro, á cambio de que el vidrio de cierta parte del tubo se hace fosforescente.

Las radiaciones procedentes de los gases enrañados luminosos ofrecen al espectroscopio las rayas características de los espectros de emisión de los mismos, y son muy ricas en las capaces de provocar fenómenos de fluorescencia.

9.—Espectros de emisión.—A.—a.—Para apreciar convenientemente los fenómenos especiales en los gases muy enrañados, es útil recordar los hechos más culminantes relativos á este asunto cuando se trata de las formas físicas ordinarias de la materia.

b.—Los espectros de emisión de los cuerpos sólidos y líquidos incandescentes son continuos, y ofrecen todos los colores á temperatura suficientemente elevada.

Los espectros de emisión de los gases comprimidos serán probablemente también continuos. Así, al menos, es el espectro del hidrógeno á dos atmósferas, y el observado cuando este gas arde en el seno del oxígeno á 10 atmósferas.

Los espectros de emisión de los gases y vapores en ciertas circunstancias de temperatura (no muy elevada) y presión están formados por bandas brillantes. La llama que producen los vapores de iodo mezclados con hidrógeno ofrece tal espectro de bandas. No menos notables las presentan el bromo, el azufre y el nitrógeno.

Los espectros de emisión de los gases y vapores á temperaturas muy altas están formados por rayas brillantes.

Wüllner ha demostrado la transición de los espectros de bandas á los de rayas llenando de nitrógeno un tubo de Geissler y haciendo pasar descargas de inducción á presiones variables. A 10 mm el espectro de bandas era hermosísimo; á 500 mm no se veía sino el de líneas; y la variación gradual de la presión entre ambos límites produjo el obscurecimiento progresivo y desigual de las diversas partes del espectro de bandas, y la aparición sucesiva de líneas brillantes sobre el fondo debilitado de las bandas.

El tránsito del espectro de rayas al continuo ha sido comprobado por el mismo físico en el hidrógeno, partiendo de las pequeñas presiones á las que el espectro de este gas se halla formado por las rayas Hα, Hβ, Hγ, y comprimiendo gradualmente el fluido en un tubo de Geissler. Las rayas se ensancharon; aparecieron otras; y poco á poco, nutridos los espacios intermedios, llegó á constituirse, á dos atmósferas, un espectro continuo entre las líneas C y G del espectro normal.

Los espectros de absorción están formados por bandas obscuras idénticas por su número, situación y anchura á las brillantes de emisión acabadas de mencionar. Puede decirse, tratándose del iodo, en el cual el fenómeno está bien estudiado, que ambos espectros de bandas son inversos uno de otro.

Los espectros de absorción se producen con un rayo de luz Drummond (que por sí solo daría espectro continuo), tamizándolo por vasijas que contengan gases ó vapores antes de que llegue al espectroscopio.

B.—a.—Bajo la influencia de este recuerdo pasamos revista á los fenómenos espectrales de los gases muy enrañados, tal como Crookes, siguiendo, lo mismo que Wüllner, el método de Plücker, los ha observado empleando la chispa de inducción y tubos análogos á los de Geissler.

b.—He aquí las particularidades que ofrece el nitrógeno:

A 55 mm el espectro de bandas ofrece la roja y la amarilla fácilmente visibles, y las verde y azul muy débiles.

A 1 mm, 14 las bandas presentan su máxima intensidad.

A menor presión aparecen rayas.