La Física moderna (1888-08-01 00:00:00), página 13

rra la llave e á fin de que no entre mercurio, y se pone la extremidad superior de c en comunicación con el recipiente donde vamos á producir el vacío, de modo que al funcionar la máquina neumática se verifique á la vez el enarecimiento en el recipiente y en el manómetro. Al rato de trabajar la bomba se debe abrir la llave e, hasta que el azogue llene los dos registros de aire d y d' y llegue á la raya g, cerrando en seguida y continuando la operación de extraer el aire ó gas. Para medir la presión de un vacío extremado se da vuelta á la llave e, y se hace subir con lentitud al mercurio; con lo que al llegar á f interceptará la comunicación entre el globo a y el recipiente, encerrando en a y b cierta cantidad de fluido á la presión que se desea medir, y al alcanzarla división 80 mm, habrá reducido al gas á \( \frac{1}{114,8} \) de su volumen, dando origen á un desnivel entre las columnas mercuriales de b y c, motivado por la diferencia de presiones entre el aire comprimido en b y el más enarecido que llena á c y al recipiente. Cuando esta diferencia de altura de las columnas de mercurio no sea bastante apreciable, se provoca la subida del metal líquido hasta una división de b á la que corresponda en c un desnivel perfectamente marcado y medible; y por medio de la tabla se averigua en todo caso la relación entre el volumen primitivo (a + b) y el nuevamente adquirido por la masa gaseosa dentro de b.

Antes de proceder á la lectura definitiva de la diferencia de niveles entre b y c, debe hacerse una pequeña maniobra con la máquina neumática, examinada á que el recinto total interior gane por el lado de tubo t t de la misma tanto, próximamente, como pierde por la parte del manómetro en virtud de la elevación del azogue desde f hasta el extremo de la columna metálica en c.

Si el vacío extremado que se desea medir fuera vacío absoluto, la diferencia de niveles entre b y c representaría justamente la presión del gas alojado en b, y en tal caso sería fácil calcular, con arreglo á la ley de Mariotte, la de este mismo fluido cuando llenaba á b y a. En efecto,

\[
\text{Diferencia de niveles} = \frac{\text{Volumen total (a + b)}}{\text{Presión desconocida}} = \frac{\text{Volumen de la parte de b que ocupa el gas}}{\text{Relación que da la tabla}},
\]

de donde

\[
\text{Presión desconocida} = \frac{\text{Diferencia de niveles}}{\text{Relación que da la tabla}}.
\]

Pero este cociente es menor, claro está, que el verdadero que buscamos, en cuanto la diferencia de niveles, no sola, sino en unión con la fuerza elástica del vacío extremado, equilibran la presión del gas encerrado en b. Y no cabe sino considerarlo como valor aproximado del que deseamos conocer, y en tal concepto como corrección aproximada de la diferencia de niveles, que sumada con ésta dará un total aproximado á lo que sería la tal diferencia si hubiéramos practicado en el recipiente, no un vacío extremado, sino absoluto. Dividiendo, pues, dicha suma por la relación de la tabla correspondiente á la división de b á que llegue el mercurio, tendremos medido muy aproximadamente el vacío extremado en cuestión.

Así ha operado Mac Leod, y así ha medido Crookes presiones de 0,02.

De ser fácil averiguar directamente y con exactitud los volúmenes del globo a desde f á 80 mm, 79, 78..., y los del tubo b desde arriba hasta las divisiones 80, 79, 78..., 3, 2, 1, se forma la tabla con los cocientes \( \frac{v}{v'}, \frac{v'}{v''}, \frac{v''}{v'''}, ... \), y la presión x del vacío extremado será igual á la razón correspondiente multiplicada por la diferencia de nivel, p, entre las columnas mercuriales de b y c.

En efecto:

\[
(V + v)x = v(p + x)
\]

de donde

\[
x = \frac{v}{V}p
\]

c.—Parece demostrado experimentalmente que no se producen vapores de mercurio apreciables en el interior del ingenioso barómetro que acabamos de estudiar.

(Se continuará.)

JOSÉ MUÑOZ DEL CASTILLO,
Profesor de la Escuela General Preparatoria
de Ingenieros y Arquitectos.

TABLA PARA REDUCCIONES Y AMPLIACIONES FOTOGRAFICAS

Cuando se quiere fotografiar un modelo y obtener una imagen proporcionada á sus dimensiones, se suele perder mucho tiempo en enfocar la cámara de modo conveniente para llenar este objeto.

Sólo después de muchos ensayos se consigue fijar el tiro que ha de tener el fuelle y la distancia que debe mediar entre el modelo y el objetivo, ocurriendo á veces que después de varias pruebas hay que cambiar la cámara por no ser suficiente la primera que se ensayó. Para evitar estos inconvenientes existen fórmulas que vamos á dar á conocer á nuestros lectores, en la seguridad que han de serles útiles.

Propongámonos, por ejemplo, con un objetivo de 33 centímetros de foco, fotografiar un cuadro de 1 m,50 de anchura, y obtener una reproducción de 50 centímetros, es decir, la tercera parte.

Prescindimos de las demás dimensiones porque naturalmente se han de reproducir en la misma proporción.

Buscaremos en la tabla inserta á continuación y frente de la indicación del tercio, en la segunda columna, encontraremos que la distancia que debe mediar entre el diafragma y el modelo debe ser cuatro veces mayor que el foco del objetivo, ó sea en el caso presente 1 m,32.

En la tercera columna hallaremos que el tiro de la cámara, ó sea la separación del diafragma al cristal esmerilado, debe ser 1 1/3 del foco, es decir, 44 centímetros.

Empezaremos por colocar la cámara á 1 m,32 del cuadro y sacaremos el fuelle 44 centímetros, sin ol-