La Física moderna (1888-05-01 00:00:00), página 3

velocidad del sonido venga á ser precisamente la misma que es ahora la del proyectil. Acrecentándose, por el contrario, la velocidad, la punta del proyectil se aproxima al vértice de la onda, la densidad aumenta, y con ella la velocidad del sonido, hasta corresponder á la del proyectil. Si las demás condiciones son las mismas, cuanto mayor es la velocidad del proyectil tanto más cerca se encuentra su punta del vértice de la onda; y esto se observa en las fotografías obtenidas.

También se acerca tanto más la punta al vértice, cuanto más aguda sea su forma, porque, en general y siendo iguales las demás condiciones, la condensación en este caso es menor, y para que llegue á alcanzar el mismo valor que alcanzará con otro proyectil de forma más obtusa, sería indispensable que el vértice de la onda se encontrara más cerca de la punta, como aparece en las fotografías.

La envolvente de las ondas sonoras producidas por el movimiento de la base del proyectil se separará menos de la forma cónica, porque en este caso se pasa á la rarefacción desde la condensación, y la velocidad del sonido debe ser casi exactamente la normal, unos 340 metros por segundo.

Al encontrarse en b, fig. 15, la base del proyec-

til, el aire que se encuentra en este punto se precipita en el espacio vacío que deja tras sí, produciéndose una conmoción análoga á la de la onda sonora, onda de rarefacción en este caso; y la conmoción producida en b llega al punto m cuando el proyectil ha recorrido la distancia b a, dependiendo los valores b m y b a de la velocidad del proyectil y de la del sonido. En este caso, por consiguiente, la ecuación sen \( \alpha = \frac{v}{u} \) debe convenir lo más exactamente posible para las líneas, que en las fotografías divergen desde la base del proyectil; y no tan exactamente para los demás puntos de su superficie, correspondiendo la máxima diferencia á la curva meridiana de la superficie límite de las ondas anteriores, puesto que sólo las asímptotas de dicha curva, considerada como una hipérbola, satisfacen exactamente á la ecuación.

Los experimentadores han tratado de medir con un goniómetro de Leson, de doble refracción, el valor del ángulo \( \alpha \) en las fotografías. La medida se hacía difícilmente en las pruebas originales á causa de ser muy pequeñas, y no podía obtenerse con gran precisión en las ampliaciones de triple tamaño próximamente, por ser grande obstáculo para ello las desigualdades de la película fotográfica.

Las velocidades de los proyectiles resultan ser las siguientes:

    ARMAS
    Según datos oficiales
    Según experimentos balísticos
    Según el valor del ángulo \( \alpha \) de las líneas anteriores
    Según el valor del ángulo \( \alpha \) de las líneas posteriores

    Metros
    Metros
    Metros
    Metros
    Metros
    Metros

    Con el fusil Werndl
    438
    445
    375
    460

    Con el fusil Gueddes
    505
    530
    465
    570

Los resultados inscriptos en la segunda columna merecen poca confianza, porque se obtuvieron con un péndulo balístico improvisado, que se inutilizó en seguida. Como puede observarse, el valor del ángulo \( \alpha \) correspondiente á las líneas anteriores da una velocidad para el proyectil demasiado pequeña, siendo en cambio excesiva la que se obtiene con el valor del mismo ángulo correspondiente á las líneas posteriores. Aceptando como exactas las velocidades consignadas en los datos oficiales, es posible calcular, teniendo en cuenta la inclinación de las líneas anteriores, el aumento de la velocidad del sonido en esta región con respecto á la normal; y resulta en el límite del campo visual un valor de 400 metros por segundo. El aumento de \( \alpha \) á medida que aumenta la velocidad del proyectil es, por lo demás, evidente.

No vamos ahora á dar una explicación de las rayas intermedias que se observan entre las superficies límites de las ondas anteriores y posteriores; pero desde luego puede asegurarse que es en extremo verosímil que deban su origen, en parte por lo menos, á desigualdades en el rozamiento, y que influyen en el sibilido peculiar de los proyectiles en marcha.

La sola inspección de las imágenes fotográficas nos hace ver la importancia de las condensaciones del aire delante del proyectil, las que son seguramente del mismo orden que las correspondientes á las ondas de la chispa eléctrica, para las cuales ha encontrado Mach velocidades de propagación hasta de 700 metros por segundo (1), habiendo observado Mach y Weltrubsky (2) valores de condensación de 0,15 de atmósfera.

Pasemos ahora á considerar las nubecllas características que se forman detrás del proyectil, constituyendo un rastro ó estela visible, cuando la velocidad de traslación es muy grande. Esas nubecllas aparecen casi regulares y simétricas, como perlas

(1) MACH und SOMMER.—Memorias de la Academia de Ciencias de Viena, t. LXXV.—MACH, TURMLIRZ y KOGLER.—Ibidem, t. LXXVII.
(2) MACH y WELTRUBSKY.—Ibidem, t. LXXVIII.