La Física moderna (1887-12-01 00:00:00), página 6

FOTOGRAVADO EN TALLA DULCE

El grabado químico en talla dulce está llamado á adquirir un gran desarrollo, á pesar de las dificultades que presenta, pero que pueden vencerse con un poco de paciencia y de constancia.

Varios procedimientos se emplean, entre los cuales el más fácil es el siguiente:

Se prepara una solución sensibilizada compuesta de

Agua destilada..................... 100 gramos.
Gelatina............................... 6 —
Bicromato de amoníaco............. 2 —
— de potasa......................... 2 —

Como esta solución está muy cargada de bicromato, necesita una exposición de diez á veinte minutos, según los clichés empleados para obtener el dibujo.

Con un buen cliché se tiran tres positivas en cristal, dando menos exposición á cada una para que resulten de diferente intensidad. Suponiendo que para la primera la exposición sea de cuatro segundos, puede ser de tres para la segunda y dos para la tercera.

Las positivas y el cliché han de tener exactamente las mismas dimensiones, para que todas las imágenes reproducidas coincidan en el mismo punto.

Si las positivas resultaran débiles, se refuerzan con bichloruro de mercurio la primera y con nitrito de plata la segunda, dejando la tercera con la intensidad que resulte de la revelación al baño de hierro.

Se toma una placa de cobre plana y bien pulimentada con papel de esmeril y polvo fino de carbón, y se la limpia con alcohol y amoníaco, dejándola secar.

Se calienta la placa de cobre en una estufa, y se extiende sobre ella una capa muy delgada de la solución sensibilizadora. Después de secar, se expone á la luz con la positiva más dura por espacio de veinte á veinticinco minutos y se la lava con agua fría durante tres ó cuatro horas, dejándola secar.

Se rodean los bordes de la placa de una banda de cera, y se vierte percloruro de hierro sobre toda su superficie, siguiendo atentamente su acción, que no debe durar más que dos ó tres segundos.

Se quita el percloruro, se lava la placa con agua caliente y después con amoníaco puro, para que la capa de gelatina desaparezca.

El operador debe fijar en la placa de cobre varias señales que le permitan colocar el segundo cliché en el mismo punto que el primero, pues, de no ser así, el trabajo resultaría perdido.

Una vez bien limpia la placa, se la calienta otra vez en la estufa, se la sensibiliza de nuevo y se la expone con el segundo cliché durante quince minutos, teniendo el mordiente reforzado con algunas gotas de ácido nítrico dos ó tres segundos más que en la primera operación.

Se procede para el tercer cliché del mismo modo, exponiéndole diez ó doce minutos, pero aumentando las gotas de ácido nítrico y el tiempo de acción del mordiente.

Estas operaciones presentan algunas dificultades; pero con perseverancia y prudencia se consigue pronto un buen resultado.

UNIFICACIÓN DE LA ESCALA TERMOMÉTRICA

En la Sociedad Helvética de Ciencias Naturales en Frauenfeld ha llamado recientemente M. Guillaume la atención sobre la necesidad de que se adopte en la práctica, para los experimentos físicos, una escala termométrica única; necesidad teóricamente reconocida, no obstante lo cual, en las observaciones de precisión media, y hasta en las de gran precisión, suele hacerse uso de una escala cualquiera, cuya relación con la escala absoluta ó con la del termómetro de gas no esté perfectamente determinada; con lo que es posible llegar á deducciones prácticas ó teóricas erróneas, por no tomar en consideración las escalas empleadas.

Algunos físicos hacen uso del termómetro de mercurio, considerando como constante su cero, y no corrigiendo sus indicaciones. Otros se limitan á determinar el cero después de cada observación, y reducen finalmente todas las medidas al termómetro de gas. Los termómetros empleados son de cristal ordinario, pudiendo por lo tanto resultar en las escalas una diferencia de 0°,3 á 0°,10 entre 30° y 50°, ó sea una diferencia de 1 por 100 aproximadamente en el intervalo que medie desde cero á dichas temperaturas. Esta diferencia subsistirá entre los coeficientes térmicos que se expresen con referencia á ambas escalas, resultando por consiguiente que en la comparación de dichos coeficientes ó en su aplicación deberá tenerse presente tal circunstancia, según quiénes sean los observadores que los hayan obtenido.

Estas observaciones se aplican muy particularmente á la investigación de las relaciones numéricas que existen entre diferentes propiedades físicas de los cuerpos.

Por ejemplo, la identidad casi completa que parece existir entré la variación del coeficiente de rozamiento de los líquidos y la de su conductibilidad electrolítica, sería quizás mayor si los coeficientes de variación de ambos fenómenos se expresaran en función de la misma escala.

En general, el incremento de longitud ó de volumen de un cuerpo se expresa por la fórmula

\[
l_t = l_0 (1 + \alpha t + \epsilon t^2).
\]

Algunos físicos han tratado de comprender las observaciones en una fórmula con una sola constante arbitraria, por ejemplo:

\[
l_t = \frac{l_0}{1 - k t};
\]

ó en una fórmula exponencial, más ó menos complicada.

Ahora bien; como la fórmula (1) permite sin transformación alguna aplicar el método de mínimos cuadrados, parece que desde luego deben expresarse los resultados de los experimentos, empleando una función de esa naturaleza; y si los coeficientes de las potencias de \(t\) mayores que dos se suponen despreciables, claro es que toda relación teórica simple que exprese una dilatación habrá de ponerse de manifiesto por una relación numérica fácil de descubrir entre los coeficientes \(x\) y \(\epsilon\). Si se transforma sucesivamente dicha función de la escala de un termómetro de cristal ó de vidrio á la escala del termómetro de gas, se ve que para los coeficientes de dilatación de los metales, \(x\) varía muy poco, al paso que \(\epsilon\) se reduce con frecuencia á la mitad ó á la tercera parte de su valor. La relación entre los coeficientes varía también en el punto de partida de las temperaturas.