La Física moderna (1889-02-01 00:00:00), página 5

ejemplo, é introduzcamoslo en el interior de la esfera, pero sin que toque los bordes de la abertura. Según se vaya aproximando el cuerpo electrizado, se notará que la superficie exterior de la esfera se electriza cada vez más, ocurriendo lo mismo en la superficie interior, si bien las electricidades en una y otra superficie son contrarias; pero desde el momento que el cuerpo electrizado se coloca en el interior, mas sin tocar á la superficie, la cantidad de electricidad queda estacionaria. Este fenómeno se debe á la inducción eléctrica, y se comprende fácilmente que las cantidades de electricidad en las superficies interior y exterior son iguales y de signos contrarios, y que la electricidad de la superficie exterior es igual y de la misma especie que la del cuerpo electrizado. Ahora, si se pone en comunicación el cuerpo electrizado con la superficie interior, se neutralizarán las electricidades contrarias, y sólo quedará una carga igual á la del cuerpo electrizado en la superficie exterior.

También se puede decir que al estar en contacto el cuerpo electrizado con la superficie interior de la esfera, se formará un solo conductor y la electricidad se transportará á la superficie exterior del sistema, quedando el plano de prueba descargado y la esfera con una cantidad de electricidad igual á la que aquél tenía.

Si volvemos á cargar el plano de prueba con otra cantidad igual de electricidad y repetimos la anterior operación, comunicaremos á la esfera otra cantidad de electricidad, es decir, tendremos una carga doble; del mismo modo se podrá hacer triple, cuádruple...

Neutralización de electricidad en un cuerpo electrizado.—Si en un cuerpo electrizado quisieramos neutralizar parte de su electricidad, también se podrá efectuar fácilmente; pues si en la experiencia anterior suponemos que la esfera hueca está cargada de electricidad positiva y al plano de prueba se le comunica cierta cantidad de electricidad negativa, sucederá que al ponerlos en contacto la esfera perderá una cantidad igual de electricidad positiva.

Por último, si deseamos descargar un conductor electrizado aislado, bastaría tocar un punto cualquiera de la superficie con el dedo ó con un cuerpo conductor unido á la tierra.

Tenemos, pues, que podemos hacer unas cargas más ó menos grandes que otras, por lo que se comprende fácilmente que es posible compararlas, ó lo que es lo mismo, medirlas.

Pérdidas de electricidad.—Antes de concluir con estos hechos relativos á las cargas eléctricas, creemos conveniente exponer ciertos principios relacionados con estos fenómenos.

La carga eléctrica de un cuerpo no varía, queda siempre la misma. Si cambia, es porque cede ó recibe electricidad; por esta razón conviene aislar los conductores del mundo más completo posible, pues la electricidad abandona al cuerpo por el intermedio de los cuerpos que le rodean, tal como el aire y los soportes, además de la influencia que ejerce la forma del mismo, como son las aristas y las puntas. El aire completamente seco es el mejor de los aisladores; por el contrario, el aire húmedo es buen conductor, hasta el punto de que es imposible realizar las experiencias relativas á la electricidad estática en una atmósfera húmeda. También es conveniente desecar con frecuencia los soportes del conductor, sobre todo los de cristal, pues se deposita el vapor de agua, por cuya razón se suelen cubrir con una capa de goma laca.

Si un cuerpo electrizá otro, poniéndolos en contacto, la electricidad total en ambos cuerpos queda constante, pues sólo habrá un cambio de electricidad: este principio es una consecuencia del anterior.

Si se coloca un cuerpo en el interior de otro con superficies conductoras, una habitación por ejemplo, la electricidad de la superficie interior es igual y de distinta especie que la del cuerpo.

Unidad de cantidad.—Las cargas y las fuerzas están estrechamente unidas; así, si las fuerzas son proporcionales á las cargas, evidentemente éstas son proporcionales á las fuerzas. Es, por lo tanto, fácil adoptar para las cargas una unidad de cantidad de electricidad en el sistema C. G. S.

Dicha unidad es una carga tal, que obrando á la distancia de un centímetro sobre otra carga igual, desarrolla una fuerza de una dyna.

Para tener esta unidad en función de las unidades fundamentales no habrá más que reemplazar en la relación que establece la definición, y que es la expresión de las leyes de Coulomb,

\[
F = \frac{c^2}{d^2}
\]

en vez de la fuerza (\( F \)) el valor de la dyna, y por (\( d \)) la unidad (\( L \)) de longitud.

Así tendremos

\[
M\,L\,T^{-2} = \frac{c^2}{L^2};
\]

de donde

\[
c^2 = M\,L^3\,T^{-2}\,y\,e = \sqrt{M\,L^3\,T^{-2}} = M^{1/2}\,L^{3/2}\,T^{-1} = Q
\]

pues se acostumbra á designarla por la letra (\( Q \)).

Es fácil darse cuenta de lo pequeña que es esta unidad, pues sabemos que el valor de la dyna es próximamente un miligramo, y en la electricidad estática los potenciales son enormes, como veremos al tratar del potencial. Por consiguiente, se ha tenido que tomar otra unidad para la práctica, aunque deducida de ésta.

Dicha unidad práctica es tres mil millones de veces mayor, ó

\[
3.000.000.000\,Q = 3 \times 10^9 \times Q.
\]

A la unidad práctica de cantidad de electricidad se la llama Coulomb; pero generalmente esta palabra se reserva para la unidad práctica electro-magnética, que es diferente, como más adelante veremos.

Medida de la cantidad.—Veamos ahora qué medios pueden utilizarse para conocer la cantidad de electricidad.

Si sólo se trata de saber cuándo un cuerpo está electrizado, puede emplearse el medio ya indicado, que consiste en ver si atrae los cuerpos ligeros; es preferible, sin embargo, usar los electroscopios (que observa la electricidad) por ser mucho más sensibles que el anterior (1).

(1) El primer electroscopio fue inventado por Canton en 1753.