La Física moderna (1888-05-01 00:00:00), página 5

y entonces éstas presentarán al observador, suponiéndole en reposo, el mismo aspecto que presentaría desde la Luna la onda de la marea, continuando la tierra, por bajo del observador siempre en reposo, su movimiento de rotación.

De la propia manera podemos considerar como corriente estacionaria la que corresponde al movimiento de la onda producida por el proyectil, suponiendo que éste se halle en reposo y que el aire corre contra él, en analogía con la hipótesis antes expuesta de la onda permanente invariable en forma y magnitud.

Por punto general no es suficiente el conocimiento de la densidad en cada punto de la onda para que se pueda fijar la marcha de ella; es preciso que se conozcan también las velocidades correspondientes á las diferentes moléculas; siendo posible, como Euler ha demostrado, que una condensación determinada en el interior de un tubo se propague en uno ó en otro sentido, y hasta que se divida en dos ondas sonoras; pero si la onda se excita por el movimiento de un sólido, entonces las velocidades dependen de las densidades, sucediendo lo propio cuando es posible considerar la onda como corriente estacionaria.

Aun cuando el estudio analítico de los fenómenos observados presenta serias dificultades, porque las corrientes no se verifican en un plano, sino en el espacio con sus tres dimensiones, porque hay que tomar en cuenta el rozamiento, la forma del proyectil, etc., etc., sin embargo, las cuestiones relativas á corrientes estacionarias son de fácil resolución; y, por consiguiente, no obstante que los resultados experimentales no nos suministran aún datos suficientes para ese estudio analítico completo, es posible prepararlo y presentar una representación esquemática y cualitativa de los hechos.

Partiendo de la experiencia adquirida en el estudio de las ondas producidas por la chispa eléctrica (1), podemos admitir que la ley de las densidades estará representada por una curva análoga á la de la figura 17, tomando como eje de las abscisas una paralela al eje del proyectil, y representando las ordenadas los valores variables de la densidad, correspondientes á los puntos de intersección de las ondas con dicha paralela. El punto \( \sigma \) corresponde á la envolvente anterior de las ondas, y el \( h \) á la envolvente de las producidas por el movimiento de la base del proyectil. Admitimos también que las ordenadas tienen que ser tanto menores, aproximándose, por consiguiente, tanto más á los valores que tomarían si fueran ordenadas de una sinusoides, cuanto más distante se encuentre el eje de las abscisas del eje del proyectil.

Uniendo ahora con un trazo continuo los puntos de igual densidad (ó de la misma presión), obtendremos sensiblemente las curvas de igual presión que se ven en la figura 18 (1).

Las curvas representadas en esta figura pueden reproducirse prácticamente empleando el procedimiento de Nobili y Guéhard (2), que se realiza colocando en el fondo de un vaso lleno de disolución de una sal metálica una lámina de cobre plateado, sobre la cual se hace descansar un cilindro no conductor, cuya base afecte la forma de la sección meridiana del proyectil; seguidamente se introducen en el líquido dos láminas dobladas en la forma correspondiente á las líneas \( a, a, y, y \), haciéndolas entrar en el circuito de una pila eléctrica, de modo que el electrodo positivo esté en contacto con la parte que representa la punta, y el negativo con la base del proyectil. En esta representación no se toma en cuenta la discontinuidad que existe hacia la parte posterior de la bala.

Las líneas que representarían la dirección de las corrientes que siguen las moléculas de aire (3) son las normales á las curvas de igual presión de la figura 18, y sería bien sencillo trazarlas. A partir de la punta van en direcciones divergentes, en parte hacia adelante, en parte hacia atrás, hacia la base de la bala, en la que también concurren otras líneas procedentes de la parte posterior. En realidad el aire, supuesto que esté antes en reposo, corre en

(1) Se comprende desde luego que no deben ser tangentes las ramas anteriores de las curvas como aparecen en el dibujo, por la imposibilidad material de obtener éste perfecto.

La figura 18 se separa del sistema general de las figuras, suponiendo que el movimiento se verifica de izquierda á derecha, al paso que en ésta se representan de derecha á izquierda, pero los razonamientos son igualmente aplicables.

(2) MACH. Sobre el procedimiento de Guéhard para representar las curvas equipotenciales. - Memorias de la Academia de Ciencias de Viena, t. LXXXVI, 2ª parte, pág. 8.

(3) Líneas de fuerza de las superficies equipotenciales.

Figura 17

Figura 18