La Física moderna (1888-08-01 00:00:00), página 16

M. Fitz Gerald, en la que se trata de determinar si los fenómenos electro-magnéticos se deben á una acción directa ejercida á distancia, ó bien si necesitan para desarrollarse un medio cualquiera.

El autor pretende que esta cuestión ha quedado resuelta con las experiencias que acaba de realizar M. Hertz.

Hay un medio, el éter, al que debemos todos los fenómenos de la luz; sin él no necesitaría la luz del sol ocho minutos de vibraciones para llegar á nosotros; lo mismo ocurre con las vibraciones electro-magnéticas. Hertz ha podido observar una interferencia de las ondas vibratorias de la electricidad, parecida á la interferencia de los rayos luminosos que tanto ha preocupado á Arago, á John Herschel y á tantos físicos eminentes, de lo que deduce Gerald que el medio (éter) es el mismo que para la luz, es decir, que es el mismo medio el que vibra. Las ondas electromagnéticas se propagan con una rapidez de 300.000 kilómetros por segundo.

UNA IDEA ORIGINAL.—La Sociedad industrial de Amiens ofreció un premio á la mejor instalación de alumbrado eléctrico en un establecimiento industrial cualquiera.

Para conceder el premio es preciso que la instalación lleve un año por lo menos de funcionar, y que la luz salga más barata que lo que costaría con el gas fabricado allí mismo. Además la instalación debe ser equivalente por lo menos á 300 mecheiros de gas. Los establecimientos que quieran optar al premio deberán enviar los planos y la descripción de la instalación eléctrica antes del 30 de Abril de 1889.

Hemos recibido los números correspondientes á este mes de la Revista Popular de Conocimientos Utiles, periódico semanal ilustrado que se publica en Lisboa.
Llena cumplidamente su objeto, tanto por sus notables artículos como por los magníficos grabados que contiene.

PROBLEMAS DE FÍSICA

V

Se tiene 1 cm.³ de aire húmedo á la presión total H, á la temperatura Tº, y en el estado hidrométrico e. Si se eleva la temperatura á T'º, permaneciendo constante la presión, y se da al aire la cantidad de vapor necesaria para que también se conserve invariable el estado hidrométrico, ¿qué volumen habrá adquirido el primitivo centímetro cúbico, y qué peso tendrá el vapor de agua que ha recibido?

Sean F y F' las tensiones máximas del vapor de agua á las temperaturas Tº y T'º, y recuérdese que el peso de un litro normal de aire seco es 1gr.,293 y la densidad del vapor de agua \( \frac{5}{8} = 0.625 \).

Solución del problema III

La cuerda de un sonómetro da n vibraciones por segundo cuando el peso p de un trozo de platino la tiene en tensión. Si se sumerge esta masa en mercurio, ¿cuál será el número de vibraciones suponiendo 0º ó 1º la temperatura del platino y del mercurio?

Durante ambos experimentos la temperatura Tº de la cuerda permanece invariable. Representése por d la densidad del mercurio á 0º, por m su coeficiente de dilatación, por D la densidad del platino á 0º, y por t su coeficiente de dilatación.

1.º En virtud de la relación,

\[
\text{densidad} = \frac{\text{peso}}{\text{volumen}}
\]

el volumen de la masa de platino á 0º será

\[
\frac{p}{D}
\]

y el peso del mercurio desalojado, ó sea la pérdida de peso que el platino sufre por su inmersión en el metal líquido á 0º

\[
\frac{p}{D} \times d = p \frac{d}{D}.
\]

Luego teniendo en cuenta que los números de vibraciones son directamente proporcionales á las raíces cuadradas de los pesos tensores, si llamamos x á la cifra que representa las que la cuerda da á 0º, tendremos

\[
\frac{n}{x} = \sqrt{\frac{V_p}{p - p \frac{d}{D}}} = \sqrt{\frac{V_p}{p(1 - \frac{d}{D})}} = \sqrt{\frac{1}{1 - \frac{d}{D}}}
\]

de donde

\[
x = n \sqrt{1 - \frac{d}{D}}.
\]

2.º El volumen del platino á tº es

\[
\frac{p}{D}(1 + \pi t^0);
\]

y la densidad del mercurio á la misma temperatura,

\[
d \frac{1}{1 + m t^0}.
\]

Por consiguiente, la pérdida de peso que el platino sufre en la segunda inmersión estará representada por

\[
\frac{p}{D}(1 + \pi t^0) \times d \frac{1}{1 + m t^0} = p \frac{d(1 + \pi t^0)}{D(1 + m t^0)}.
\]

Llamando, pues, x' al número de vibraciones que ahora buscamos, se tendrá

\[
\frac{n}{x'} = \sqrt{\frac{V_p}{p - p \frac{d(1 + \pi t^0)}{D(1 + m t^0)}}} = \sqrt{\frac{V_p}{p(1 - \frac{d(1 + \pi t^0)}{D(1 + m t^0)}}} = \sqrt{\frac{1}{1 - \frac{d(1 + \pi t^0)}{D(1 + m t^0)}}}
\]

de donde

\[
x' = n \sqrt{1 - \frac{d(1 + \pi t^0)}{D(1 + m t^0)}}.
\]

FÉLIX ITURRIAGA DE LA PEÑA,
Alumno de la Escuela General Preparatoria de Ingenieros y Arquitectos.

Nota.—También ha enviado solución exacta, X, alumno de la Academia de Ingenieros Militares de Guadalajara; y aproximada, Don Juan Torres, de Madrid.

MADRID: 1888.—ESCUELA TIPOGRÁFICA DEL HOSPICIO.