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Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 10

Humedad relativa del aire: 67 por %; máxima 89, á las 9 h. de la mañana del día 20, con cielo nuboso, brisas del SE. y del S. y pequeño oleaje: mínima 29 á las 9 h. de la mañana del día 29 ya citado.

Son notables también las siguientes mínimas de humedades relativas: 30 por % á las 3 h. de la tarde del día 5 y 39 á las 9 h. de la mañana de este día y á las 3 h. de la tarde del día 1.º, producidas todas por el terral ó viento NO.

Tensión del vapor acuoso de la atmósfera; media 15'6 mm.; máxima 18'9 mm., registrada á las 3 h. de la tarde del día 30, con el cielo despejado y brisa del SE., mínima 9'2 mm. á las 9 h. de la mañana del día 29, ya citado.

Ecaporación media en 24 h.: 5'4 mm., que corresponden á otros tantos litros de agua evaporada en cada metro cuadrado: máxima 17'8 mm. anotados el día 6, con cielo limpio y viento NO.: mínima 2'5 mm. el día 11 con brisa del SE. y bruma en el horizonte.

Agua evaporada en 31 días: 162 mm..

Lluvia total: 2 mm. recogidos en la noche del día 22, nuboso, de gran oleaje y calma del SE.

Estado del cielo: días despejados, 22; nubosos, 9; cubierto ninguno.

Registros de: calma 13; brisa 41; viento 5; viento fuerte ninguno.

Estado del mar: registros de: mar tranquila 22; marrizada 1; mar agitada 1; pequeño oleaje 18; oleaje mediano 15; y gran oleaje 5.

En este mes llama la atención la uniformidad de las temperaturas medias diarias, que divergen poco de la media mensual, equivalente á 24° centígrados. Así es que la oscilación media de la temperatura consiste en 5'8 centígrados.

Influyen indudablemente en este resultado las brisas del SE., que han predominado y figuran por los 4/5 del número de observaciones del viento.

Son también dignas de notarse la limpieza del cielo, ya indicada en su respectivo lugar, la tranquilidad de la atmósfera, no turbada por tempestad alguna y la persistencia de las frescas brisas del SE., apenas interrumpidas por algún día de caluroso terral.

Debe notarse también que los números de mayor sequedad, de máxima temperatura y de mayor oscilación térmica coinciden precisamente en los días de terral, que por haber sido pocos, han permitido al mes de julio mostrarse con carácter suave y moderado.

VIII.—RESUMEN DEL ESTADO DEL TIEMPO DURANTE EL MES DE AGOSTO

Presión atmosférica corregida y referida al nivel del mar: media 758'62 mm.; máxima 762'63 mm., registrada á las 9 h. de la mañana del día 30, con el cielo despejado y limpio, brisa débil del SE. y mar tranquila: mínima 753'55 mm., anotados á las 3 h. de la tarde del día 13, con viento del NO., cielo despejado y mar rizada.

Vientos más frecuentes: el SE. y el S.; id. más fuertes el NO. y el N.

Velocidad del viento en 24 h.: media 90'9 km.; máxima 321'9, registrada el día 25, como debida principalmente al viento N. Otras máximas, menos notables, fueron producidas por viento del NO.; del S. y del SE.

Trayecto recorrido por el viento en 31 días: 2,817'2 km.
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 11

Temperatura de aire á la sombra: media 24'8° centígrados; máxima 33'9° registrados el día 13, antes citado; mínima 18'6° el día 31, estando el cielo despejado por vientos del SE. y del E., y la mar tranquila.

Temperatura máxima al Sol: 38'2° centígrados el día 28, con cielo despejado por vientos del NO.

Tensión del vapor de agua de la atmósfera: media 16'2 mm.; máxima 19'9 mm., registrados á las 9 h. de la mañana del día 16, con calma del E., cielo nuboso y calinoso y temperatura de 25° centígrados á la sombra; mínima 9'5 mm. el día 25 con vientos del E. y N. y cielo despejado.

Humedad relativa del aire, referida á 100: media 65; máxima 84, registrada el mencionado día 16; mínima 30, anotada á las 3 h. de la tarde del día 13, en el que reinó constantemente el viento del NO.

Los días de mayor sequedad han sido: el 13 y 14, 19 y 20, el 25 y el 29, en los que, como debe suponerse, reinaron vientos del NO. y N., de variable duración.

Evaporación: media 5'7 mm.; máxima 16'3 mm.; correspondientes al día 13, ya citado; mínima 2'7 mm., registrados el día 18, con vientos del SE. y del S.

Agua evaporada en 31 días: 170 mm., que equivalen á otros tantos litros por cada metro cuadrado.

Estado del cielo: 22 días despejados y 9 nubosos.

Estado del mar: 37 observaciones de mar tranquila, 12 de pequeño oleaje, 9 de oleaje y 4 de mar rizada.

Lo primero que llama la atención, al estudiar los caracteres que ha ofrecido el mes que resumimos, es la calma de la atmósfera, de que son pruebas evidentes los registros diarios de la anemómetro. La velocidad media del viento, evaluada en 90'9 km. por cada 24 h., alcanzó en igual mes del año 1889 el valor de 209'4 km. y los trayectos recorridos por el viento en todo el mes de este año y del anterior son respectivamente como 28 á 65.

Sin detenernos á investigar las causas remotas de esta notabilísima diferencia, que pone de relieve las calmas del pasado agosto, señalaremos que han sido pocas las horas del reinado de los vientos del NO. y N.

Esto á su vez demuestra la escasa influencia que han ejercido sobre esta región las tempestades observadas en varios puntos de la península ibérica. Y dicho sea de paso, ninguna huella ha dejado la depresión barométrica registrada en la tarde del día 13 con viento NO. ó terral, que, como es lógico, dados sus caracteres de aire muy seco, muy cálido é impetuoso, tiene la propiedad de deprimir en esta región la columna barométrica, sin verter por regla general una sola gota de lluvia, restableciéndose la presión normal del mes, tan pronto como el viento sopla del SE.

Otro de los caracteres del mes de agosto último, respecto de su igual en el año anterior, es la mayor humedad, consecuencia del régimen de los vientos. Como prueba de ello hé aquí sus valores en agosto de 1889: media 63; máxima 81 y mínima 18: véase ahora los de igual mes de 1890: media 65; máxima 84 y mínima 30.

Por el contrario, las temperaturas han sido menores, lo mismo en su grado
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 12

medio, que en los máximos y mínimos. Las máximas de sombra y de Sol, que en agosto de 1889 fueron respectivamente 39°1' y 43°1' centígrados han sido en el corriente 33°9' y 38°2' centígrados.

Las temperaturas medias han sido respectivamente 25°7' y 24°8' centígrados: y las mínimas 20°0' y 18°6' centígrados.

De aquí resulta en definitiva que ha sido menos caluroso el mes de agosto último que el del año anterior, por más que para muchas personas haya resultado más penoso y molesto el calor sostenido en un ambiente húmedo durante días enteros de calma ó de brisa apenas sentida.

La mar ha participado de la tranquilidad de la atmósfera, no ofreciendo nada notable, que por semejanza pudiera recordar los últimos días de agosto de 1889 en los balnearios de Málaga.

El otoño en Málaga

IX.—RESUMEN DEL ESTADO DEL TIEMPO DURANTE EL MES DE SEPTIEMBRE

Presión atmosférica corregida y referida al nivel del mar: media 761'77 mm.; máxima 766'02 mm., anotada á las 9 h. de la mañana del dia 26, con viento fuerte del E; cúmulos en el O. y gran oleaje.: mínima 757'35 mm., registrados á las 3 h. de la tarde del dia 21, con cielo despejado, brisa del SE. y mar tranquila.

Vientos más frecuentes el SE.: id. más fuertes: el E. y el SE.

Velocidad del viento en 24 h.: media 174 km.: máxima 432'8 km. producida en el dia 26 con vientos del E. y del SE.

Trayecto recorrido por el viento en 30 días: 5220'4 km.

Temperatura del aire á la sombra: media 22°0 centígrados: máxima 27°0 centígrados, anotada el dia 17, con viento del NO. y cielo nuboso; mínima 17° centígrados registrados el dia 22 con cielo nuboso (cirro cúmulus) y brisa fuerte del NO.

Temperatura máxima al Sol: 31°9' centígrados anotados el dia 8, con brisa del SO. y cielo despejado.

Tensión del vapor de agua de la atmósfera: media 14'8 mm.: máxima 17'7 mm., correspondientes á las 3 h. de la tarde del dia 12, con cielo nuboso, algo de lluvizna y vientos del SE. y del O.: mínima 11'0 mm., anotados á las 9 h. de la mañana del dia 23, con cielo nuboso y brisa del SO.

Humedad relativa del aire, referida á 100: media 69: máxima 85 á las 9 h. de la mañana del dia 12, ya citado por su máxima tensión; mínima 51, correspondiente á las 3 h. de la tarde del dia 22, antes señalado por la mínima temperatura.

Evaporación: media en 24 h. 4'1 mm.; máxima 7'8 mm., producida el dia 23 por vientos del SO. y del NO. que soplaron toda la tarde.

Estado general de la atmósfera: 10 días despejados, 20 nubosos y ninguno cubierto, 3 días de lluvizna y ninguno de tempestad.

Estado del mar: 27 observaciones de mar tranquila; 4 de pequeño oleaje: 21 de oleaje; 6 de gran oleaje y 2 de mar rizada.

(Concluirá).
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 18

virtualmente de \( A_1^* \), y realmente de \( a_1 \), de modo que el efecto de la acomodación no es otro que el de reunir en el mismo punto de la retina conos de rayos de diversa anchura. Si la acomodación para las imágenes \( A^*O^* \) y \( A_1^*O_1^* \) no tiene lugar, por cualquier motivo, el vértice de los conos de rayos refractados por el ojo continuará en la línea \( F^*a^* \), encontrándose situado antes ó después de la retina \( rr \), de modo que en ella se producirá un círculo de difusión —intersección del plano de la retina con el cono de rayos— y la imagen no se verá con claridad; pero sus dimensiones no por eso dejarán de ser las mismas, siempre que se tomen como á puntos de la imagen el centro de los círculos de difusión.

Figura 17.

La fórmula [B] es, pues, la verdadera expresión racional del «poder amplificante» inherente á la lente ó sistema de lentes de foco igual á \( f \), puesto que el valor \( \frac{1}{f} \) es extraño á todas las circunstancias particulares. Estas figuran en la fórmula

\[
\tan \frac{1}{2} \alpha = \left( \frac{1}{f} \right) + \left( \frac{1}{f} \cdot \frac{\delta}{D} \right),
\]

que no es otra que la fórmula [A] de la página 48 para el ángulo de la unidad lineal, en la que el término \( \left( \frac{1}{f} \cdot \frac{\delta}{D} \right) \) indica la posición del ojo y la distancia de visión; y es la cantidad en que debe corregirse el valor de \( \left( \frac{1}{f} \right) \) cuando quiera expresarse el verdadero poder amplificante para una posición particular del ojo y de distancia de visión perfecta. Mr. Gariel, en sus «Estudios de óptica-geométrica», ya citados, llama á la relación entre la tangente del semi-ángulo y el diámetro del objeto, poder separador; pero como en el microscopio y en los telescopios esta expresión tiene otro significado por el uso ya admitido, me parece que no debe emplearse, y es mejor el nombre de «poder amplificante» puesto que realmente determina la verdadera amplificación con que el objeto es visto.
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 19

§ II. Abertura.—Apertura numérica.

1.º—Ángulo de abertura.

El ángulo de los conos de rayos que parten de cada punto del objeto, y son utilizados en la formación de la imagen, tiene una importancia capital en el microscopio, pues de él depende que sea ésta una copia exacta del objeto, y que en ella figuren ó no detalles que en el objeto existen realmente.

El microscopio simple y el compuesto, difieren de un modo esencial en cuanto á la abertura, pues mientras en éste depende casi exclusivamente del objetivo¹, en el simple se encuentra siempre y en todos casos limitada por la pupila, lo que hace que en este concepto no sea susceptible de perfeccionamiento. Una lente ó sistema de lentes de 2 mm. de distancia focal, por ejemplo, empleada como microscopio simple, nunca su ángulo podrá exceder de 74°, mientras que el objetivo apocromático construido por Zeiss del mismo equivalente focal de 2 mm., tiene un ángulo de 134° en el bálsamo; lo que equivale á decir que utiliza de cada punto del objeto, para la formación de la imagen, una cantidad de rayos igual á todos los que en el aire existen en una semi-esfera, más los cuatro décimos de otra, mientras que los utilizados por el microscopio simple apenas llegan á los contenidos en la mitad de una semi-esfera. De esto se deduce la superioridad del microscopio compuesto sobre el simple en todo lo referente á la abertura, y la necesidad de que este se limite á los pequeños aumentos.

De la abertura depende la iluminación, la profundidad focal y la resolución, propiedades íntimamente ligadas con la apertura numérica, que es la medida de la cantidad de rayos que se utilizan en la formación de la imagen; mas, antes de ocuparnos de ella, es preciso determinar la fórmula general de la abertura angular, y ver la influencia que en ella tiene el diámetro y posición de la pupila. De todos los tratados de microscopia que conozco, el único que se ocupa de esta cuestión, es el clásico de Naegeli y Schwendener, y solo lo hace para el caso particular de que la pupila esté en el plano focal posterior del sistema, y el ojo acomodado para la visión al infinito. Las consideraciones que hemos expuesto en el § V, página 27, acerca de las aberturas de entrada y de salida en los sistemas ópticos, nos permitirán hallar una expresión general de la abertura angular, y luego podremos estudiar los casos particulares que con más frecuencia ocurran.

Sea, en la figura 18, una lente ó sistema de lentes, representado por sus planos principales \( P^*P^* \), que para mayor sencillez supondremos reunidos en uno solo, y \( F \) y \( F' \) sus puntos focales; un objeto \( A\ O \) dará una imagen virtual \( A^*\ O^* \). Supongamos ahora que el ojo del observador se halle detrás del

¹ Como se verá más adelante, en el microscopio compuesto el ojo del observador no tiene influencia alguna en la abertura, siempre que el anillo ocular pueda penetrar por la pupila, condición que se satisface con los oculares comúnmente en uso.
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 2

EL CLIMA DE MÁLAGA*
SEGUN LOS RESUMENES MENSUALES DE LOS AÑOS 1889 Y 1890
POR EL DR. D. PEDRO MARCOLAIN
Catedrático en el Instituto de Málaga

La primavera en Málaga

III.—RESUMEN DEL ESTADO DEL TIEMPO DURANTE EL MES DE MARZO

Presión atmosférica corregida y referida al nivel del mar: media 758'62 mm.; máxima 766'17 mm. á las 9 h. de la mañana del día 11 con el cielo muy nuboso, grande oleaje y viento del E.; mínima 750'16 mm. á las 9 h. de la mañana del día 25, con el cielo nuboso, viento fuerte del NO. y mar rizada.

Vientos más frecuentes: el NO. y el E.
Idem más fuertes: los mismos.

Velocidad del viento en 24 h.: media 255'1 km.; máxima 562'1 km., registrada el día 17 y debida al NO. con cielo nebuloso, llovizna y mar rizada. Otras dos máximas, superiores á 500 km. y producidas por el viento NO., se anotaron en los días 21 y 25. De las máximas velocidades del viento del E. apenas pasa alguna de 400 km. en las 24 horas.

Trayecto recorrido por el viento en 31 días: 7906'4 km.

Temperatura del aire á la sombra: media 12'5° centígrados; máxima 22'9 el día 26, estando el cielo despejado y limpio todo el día, con brisas del E. en la mañana y del NO. en la tarde y pequeño oleaje; mínima 3'8° el día 5, en cuya madrugada descargó fuerte lluvia acompañada de granizo, y continuaban nevadas las Sierras situadas al O. y al NNE. (Mijas y Yunquera).

Temperatura máxima al sol: 27 centígrados el indicado día 26.

Tensión del vapor acuoso de la atmósfera: media 8'2 mm.; máxima 12'2 mm. á las 3 h. de la tarde del día 30, con brisa débil del O., cielo cubierto y lluvioso, y oleaje durante todo el día; mínima 5'2 mm. á las 3 h. de la tarde del día 3 con viento del NO., cielo casi despejado y nieve en las mencionadas Sierras.

Humedad relativa del aire: media 71; máxima 95, registrada á las 3 h. de la tarde del día 2, con el cielo cubierto y lluvioso, brisa del NO., pequeño oleaje y presión barométrica de 755'76 mm.; mínima 41 á las 3 h. de la tarde del día 22 con el cielo despejado, mar tranquila y con vientos del NO. y N., que en los seis días anteriores dominaban ya casi en absoluto.

Ecaparación en 24 h.: media 3'8 mm., que corresponden á otros tantos litros de agua evaporada en cada metro cuadrado: máxima 9'7 mm. el día 26, ya citado especialmente por su máxima temperatura; mínima 1'3 mm. en cada uno de los días 1 y 31, que fueron lluviosos con el cielo cubierto.

Agua evaporada en 31 días: 113 mm.

Lluvia recogida en todo el mes: 79'5 mm., pertenecientes á 11 días lluviosos, de los cuales son los más notables el 1, 2, 5 y 8 que en junto dieron 56 mm. de lluvia. Se han anotado también dos días de llovizna.

* Continuación, véanse págs. 1 y 89.
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 20

sistema de lentes, más allá del foco \( F^* \); que \( p_1, p_2 \) sea la pupila y \( r \) la retina, y que además el ojo se halla acomodado para la distancia de la imagen virtual \( A^*O^* \), de modo que el punto \( O^* \) es conjugado del \( o^* \) de la retina. De cada punto del objeto \( A\ O \) partirá un cono de rayos hacia el sistema de lentes, rayos que después de sufrir varias refracciones saldrán divergentes y concurrirán virtualmente á los puntos homólogos de la imagen \( A^*O^* \). En los objetivos microscópicos estos rayos están materialmente limitados por el diafragma —á veces por la montura de la última lente— de modo que aumentando ó disminuyendo su diámetro, la abertura angular aumenta ó disminuye también; mas en el caso presente, como la imagen virtual ha de ser vista por el

Fig. 18.

ojo, claro está que para la formación de la imagen retiniana solo podrán concurrir aquellos rayos cuyo paso permita la pupila; así pues, poco importa que el sistema de lentes admita un ancho cono de rayos para formar la imagen virtual \( A^*O^* \), si el ojo únicamente utiliza los que penetren por la pupila. La pupila hace pues el efecto de un verdadero diafragma; y, hablando más exactamente, no es la pupila misma la que hemos de considerar, sino su abertura de entrada tal como la hemos definido en el § V, mas como ésta y aquella difieren muy poco, según también hemos visto, para evitar confusiones continuaré tomando la pupila como si fuere la verdadera abertura de entrada del ojo.

En la figura 18, la lente ó sistema de lentes, dará de la pupila \( p_1p_2 = p \), situada fuera de su foco \( F^* \), una imagen real \( p_1^*p_2^* = p^* \), cuya posición y magnitud se hallará fácilmente por medio de estas dos expresiones, en las que \( f \) representa el equivalente focal del sistema de lentes considerado.

\[
\varphi^* = \frac{f^2}{\varphi} \quad ; \quad p^* = \frac{pf}{\varphi}
\]

La pupila \( p \) y su imagen \( p^* \), guardando las relaciones de objeto é imagen,
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 21

claro está que los rayos que pasen por cualquier punto de la una, forzosamente han de pasar por el homólogo conjugado de la otra; los puntos \( O \) del objeto, \( O' \) de la imagen virtual y \( o^* \) de la real retiniana siendo también conjugados —puesto que suponemos el ojo acomodado para la distancia de la imagen \( A^*O^* \)— gozan de igual propiedad, esto es, cualquier rayo que pase por uno de ellos pasará también por los otros dos, excepto en el caso de que algún diafragma materialmente lo impida. El rayo \( p_1^*O \), por ejemplo, penetrará en el ojo puesto que el punto \( p_1^* \) es conjugado del \( p_1 \), que se halla precisamente en el borde de la pupila, y el \( O \), lo es de \( o^* \); é igual podríamos decir de todos los rayos que de cualquier punto de la imagen \( p_1^*p_2^* \) de la pupila se dirijan al punto \( O \) del objeto. El cono de rayos \( p_1^*p_2^*O \), que tiene por base la imagen de la pupila y por vértice el punto \( O \) del objeto, penetrará todo él en el ojo, y concurrirá á la formación de la imagen retiniana \( o^* \). Otro rayo cualquiera que no esté contenido dentro de este cono será interceptado por el iris, como el \( n^*O \), por ejemplo. La imagen \( p_1^*p_2^* \) será, pues, la abertura de entrada y el ángulo \( \epsilon \) medirá el ángulo de esta abertura; lo que equivale á decir que para los efectos de la formación de la imagen retiniana puede considerarse que el objeto solo recibe los rayos que parten de \( p_1^*p_2^* \) como si fuese una superficie iluminadora. Veamos ahora la expresión que determina el ángulo \( \epsilon \).

La simple inspección de la figura 18, nos dá:

\[
\tang. \frac{1}{2} \epsilon = \frac{\frac{1}{2} p_1^* p_2^*}{Ot^*} = \frac{p^*}{2\,Ot^*}
\]

Teniendo en cuenta que \( Ot^* = \varphi^* + x \), y poniendo en vez de \( \varphi^* \) y \( p^* \) los valores que hemos hallado anteriormente, la expresión de tang. \( \frac{1}{2} \epsilon \) se transforma en

\[
\tang. \frac{1}{2} \epsilon = \frac{pf}{2(f^* + \varphi.x)}
\]

Si en vez de suponer la pupila situada fuera del foco \( F^* \), estuviera dentro de él, como en la siguiente figura 19, el razonamiento que acabamos de emplear no sufriría variación alguna esencial, y solo se alterarían los signos de algunas de las cantidades que entran en la determinación de la tangente de la mitad del ángulo \( \epsilon \). En efecto: la imagen de la pupila \( p_1p_2 \) sería virtual y estaría colocada en \( p_1^*p_2^* \); y el cono de rayos que partiendo del punto \( O \) del objeto puede penetrar por entero dentro de la pupila estará determinado, lo mismo que en el caso anterior, por la superficie iluminadora \( p_1^*p_2^* \), imagen de la pupila, y el punto \( O \) del objeto, de modo que el ángulo de abertura será \( p_1^*O\,p_2^* \), y su expresión

\[
\tang. \frac{1}{2} \epsilon = \frac{p^*}{2\,Ot^*};
\]
Crónica científica (1891-04-10 00:00:00), página 22

y teniendo en cuenta que \( O t^* = \varphi^* - x \),

\[
\tan g. \frac{1}{2} \theta = \frac{p f}{2 (f^2 - \varphi \cdot x)},
\]

que solo difiere de la fórmula anterior por el signo de \( \varphi \cdot x \). El valor general del ángulo de abertura será pues

\[
\tan g. \frac{1}{2} \theta = \frac{p f}{2 (f^2 \pm \varphi \cdot x)}.
\]

debiendo tomarse el signo \( + \) cuando la pupila esté fuera del foco y el signo \( - \) cuando esté dentro de él.

Fig. 19.

El ángulo de abertura será siempre mayor cuanto mayor sea el diámetro de la pupila, y para un diámetro fijo de esta, dependerá del equivalente focal de la lente ó sistema de lentes que se emplee como microscopio, y de la cantidad \( \varphi \cdot x \), es decir, de la posición de la pupila con respecto al foco posterior \( F^* \), y de la distancia á que se forme la imagen virtual, ó sea del estado de acomodación del ojo. Para un mismo sistema óptico y un diámetro constante de la pupila, si ésta se halla fuera del foco convendrá, para que la abertura sea la mayor posible, que la pupila esté muy próxima al foco, y que la imagen se forme muy lejos ó, lo que es lo mismo, que el ojo se halle en estado de inercia de acomodación; y si, por el contrario, la pupila se halla dentro del foco, el caso más favorable será aquel en que el ojo se halle muy próximo á la lente ó sistema de lentes —y por tanto muy separado del foco— y el ojo acomodado para su punctum proximum. De los dos casos —con la pupila dentro y fuera del foco— siempre será más ventajoso el primero, de modo que, lo mismo para el poder amplificante, según hemos visto antes, que para el ángulo de abertura, conviene que el ojo esté muy próximo de la lente y con el máximo de acomodación.

En la fórmula anterior, la cantidad \( \pm \varphi \cdot x \) indica la parte en que influye