Boletín meteorológico (Madrid. 1890) (1894-11-16 00:00:00), página 7

por su estrella de primera magnitud, llamada Fomalhut.

También en la misma hora pasará por el meridiano el cuadrado de Pegaso, formado por cuatro estrellas de segunda magnitud, llamadas las dos más al Norte Alforat, la del Este, y Seheat la del Oeste, y las otras dos respectivamente, Algenib y Markab. Este cuadrado alcanza desde los 15° a los 30° de latitud Norte. Veráse también la constelación de Casiopéa en la Vía láctea, a los 60°, formada por varias estrellas de segunda magnitud, que presentan la figura de una silla; ó bien de una M.

Venus, que el día 30 verificará su conjunción superior con el Sol, dejando, por lo tanto, de ser estrella matutina para pasar á ser estrella vespertina, se halla en Libra; Marte, en Piscis; Júpiter, en Géminis; y Saturno, en Libra. El día 27 Mercurio se hallará en su máxima elongación occidental, á unos 20° del Sol, presentando una de las ocasiones más propicias para ser observado á simple vista después del ocaso solar.

La estrella Wega, que ya dimos á conocer en el mes de Julio, perteneciente á la constelación de Lira, á los 40° de latitud Norte, y que en estos días brilla á las ocho de la noche en medio del meridiano y del ocaso, ofrece una paralaje de 0,16" y un diámetro aparente de 0,86", distando por consiguiente, 190.7 billones de kilómetros y correspondiéndole un diámetro verdadero de 333 millones de kilómetros. Recorriendo la luz, como manifiestan los satélites de Júpiter, 300.000 kilómetros por segundo, síguese que la luz de Wega tarda 20,14 años en llegar á nosotros. De modo que su rayo de luz que á cada momento penetra en nuestra retina, ya hace más de 20 años que ha sido emanado de dicha estrella, y si ésta, en un instante, desapareciese del firmamento, nosotros continuariamos viéndola en el mismo lugar por espacio de más de 20 años. Las estrellas de quinta y sexta magnitud, que se supone distan de nosotros de 35 á 40 mil millones de kilómetros, su luz tarda más de 400 años en llegar á la Tierra.

Contados los segundos que una piedra del tamaño de una nuez emplea en caer de una altura, se puede saber la medida de la altura por medio de esta regla: Elévese al cuadrado los segundos, y multiplíquese el resultado por 5 metros, que con poca diferencia es la longitud que recorre un cuerpo grave en el primer segundo de su caída. Si por medio de una operación contraria deseamos saber el tiempo que tardaría en caer á la Tierra la estrella Wega, suponiéndola del tamaño de una nuez, tendremos: 190.7 billones de kilómetros son 190.700 billones de metros. Divididos por 5, dan 38.140 billones. Su raíz cuadrada es 190 millones, número de segundos que emplearía en su caída, esto es más de seis años.

MIGUEL A. SAUBINA, presbítero.

EL PASO DE MERCURIO

Con la exactitud calculada se verificó el día 10 el tan esperado paso de Mercurio por el disco solar.

Las observaciones hechas en Madrid han sido incompletas.

El primer contacto exterior de Mercurio con el disco del Sol se verificó á las 3h 40' y 31'' de la tarde, y el primer contacto interior, á las 3h 43' y 14''.

El contacto se ha verificado á 89° del vértice superior, y también se han observado sobre el disco del Sol curiosas manchas, que han llamado la atención de cuantos presenciaron el paso del planeta.

Desgraciadamente, cuando se estaba en lo mejor del fenómeno cubrióse de nubes el cielo, y se acabaron las observaciones.

LA TEORÍA DEL ANILLO DE BISHOP
por el Dr. J. M. Pernter.

(Glución.)

En este caso la aureola tiene el color de la fuente luminosa, y está rodeada de un anillo obscuro que constituye el primer mínimo; se encuentra en seguida el primer anillo coloreado, después un segundo anillo obscuro, luego un segundo coloreado; y así sucesivamente, cada uno de los anillos coloreados aparece entre dos mínimos. El primer máximo se encuentra en el centro del fenómeno de difracción; los diferentes anillos coloreados forman los otros máximos sucesivos. La intensidad disminuye, por lo demás muy rápidamente, y rara vez se ven más de cuatro anillos.

La fórmula deducida de la teoría general es la siguiente:

\[
J = \pi^2 r^2 [1 - \frac{m^2}{2} + \frac{m^4}{(1,2)^2 \cdot 3} - \frac{m^6}{(1,2,3)^2 \cdot 4} + \frac{m^8}{(1,2,3,4)^2 \cdot 5} ...]
\]

\[
m = \frac{r \pi \operatorname{Seno} R}{\lambda} \quad \text{de donde} \quad \operatorname{Seno} R = \frac{m}{\pi} \cdot \frac{\lambda}{r}
\]

\( J \) es la intensidad, \( R \) el radio en grados para el punto medido, \( \lambda \) la longitud de onda de la luz monocromática, \( r \) el radio de los corpúsculos. Se trata de calcular \( m \) por los máximos y los mínimos.

Exner ha dado para los mínimos la fórmula aproximada:

\[
\frac{m}{\pi} = \frac{n + 0,22}{2}; \quad \text{de donde:} \quad \operatorname{Seno} R = (n + 0,22) \frac{\lambda}{2\pi} \quad n = 1, 2, 3.
\]

Estas fórmulas, establecidas para una abertura redonda, convienen, como lo demostró Verdet, para un gran número de corpúsculos irregularmente distribuidos. Se aplican también á la luz blanca. En efecto, en este caso los diferentes mínimos coinciden con la orilla exterior del borde de la aureola y de los anillos.

Solamente sería necesario introducir en la fórmula para \( \lambda \) la longitud de onda de la luz blanca.

Schwördt ha demostrado, calculando las experiencias de Fraunhofer por medio de la fórmula exacta, que si se mide el rayo del borde extremo del rojo, se puede tomar para \( \lambda \) el valor 0,00057, que de este modo será un valor medio que represente la longitud de onda de la luz blanca. Los rayos del rojo extremo, calculados con este valor y con la fórmula exacta, corresponden exactamente á las medidas efectuadas por Fraunhofer.

Si se llama anchura del anillo la distancia entre

1 Véase el núm. 115, pág. 167.