Boletín meteorológico (Madrid. 1890) (1890-07-01 00:00:00), página 2

es de 68\( ^{m}/_{m} \) y su altura 13\( ^{m}/_{m},5 \). En el fondo de la caja tiene un agujero, por donde pasa una clavija. Esta pone en juego una palanca, que detiene la aguja imantada levantándola. Cuando se tiene el aparato en la mano, cae la clavija un poco por fuera, dejando libre la aguja imantada; cuando se le coloca en su estuche, se oculta en la caja y levanta la aguja de su eje. Si se quiere detener la aguja durante la observación, es suficiente hacer presión sobre la clavija. El espacio reservado en la caja basta para todos los movimientos de la aguja, y es demasiado estrecho para que pueda escaparse de su eje. La caja está nivelada por un contrapeso \( K \), que está unido á ella por medio de un tallo \( GH \).

El apuntador está fijo á la caja, y su posición, por lo tanto, es siempre independiente de la corona movible.

Tiene una forma análoga al que empleaba el P. Secchi en su nefoscopio. Las dos articulaciones \( AB, BC \) son reemplazadas por un tallo cilíndrico, dividido en milímetros, cuyo punto cero está en el plano de la superficie del espejo. La rama \( CD \), que termina en punta, corre á lo largo del tallo por medio de un resbalador que la mantiene perpendicular al tallo, y un tornillo de presión permite detenerla en la posición que convenga. El tallo está articulado por medio de una charnela \( A \), y un estribo le mantiene en una posición perpendicular á la superficie del espejo, cuando el apuntador está recto.

Esta disposición hace superfluo el empleo de aparatos complementarios, para la determinación de la altura de la punta \( D \), con relación á la superficie del espejo.

El estuche del aparato está dispuesto de manera que le sirve de pie, según puede verse en la figura de la pág. 1. Las dimensiones son 0\( ^{m},21 \) de longitud, 0\( ^{m},12 \) de ancho y 0\( ^{m},045 \) de altura. El aparato se desmonta en cuatro partes, por medio de tornillos y tuercas \( G, H, L \).

Teoría de la observación.

Es igual á la que expusimos en la página 3 del número anterior, y por la que se obtiene fácilmente, de las cantidades observadas, la de la velocidad tangencial, siendo la tangente trigonométrica del ángulo que describiría en un segundo la línea de visual á una nube, si éste partiese del zenit á la misma altura, por encima del observador y con la misma velocidad que la nube observada.

A bordo de un buque en movimiento, todas las observaciones de los movimientos de las nubes dan solamente sus movimientos relativos. Pero combinando dos observaciones en dos momentos ó en dos velocidades diferentes, se puede determinar la altura de la nube observada, la dirección y la velocidad verdaderas de su movimiento. Para esto es necesario, naturalmente, observar al mismo tiempo los rumbos y las velocidades del buque.

En efecto, sean

\( g \) y \( v \) — la dirección y la velocidad verdaderas de la nube,

\( g_1, g_{11} \) y \( v_1, v_{11} \) — las direcciones y las velocidades aparentes de la nube,

\( \varphi_1, \varphi_{11} \) y \( k_1, k_{11} \) — los rumbos y las velocidades del buque,

tangente \( \theta_1 \) y tangente \( \theta_{11} \) — las velocidades tangenciales observadas,

\( H_1 \) y \( H_{11} \) — los dos valores de la altura de la nube,

entonces, tendremos: (Véase la figura adjunta.)

\[
\frac{v}{v_1} = \frac{\operatorname{seno}\ (\varphi_1 - g_1)}{\operatorname{seno}\ (\varphi_1 - g)}
\]
\[
\frac{v}{k_1} = \frac{\operatorname{seno}\ (\varphi_1 - g_1)}{\operatorname{seno}\ (g_1 - g)}
\]
\[
\frac{v}{v_{11}} = \frac{\operatorname{seno}\ (\varphi_{11} - g_{11})}{\operatorname{seno}\ (\varphi_{11} - g)}
\]
\[
\frac{v}{k_{11}} = \frac{\operatorname{seno}\ (\varphi_{11} - g_{11})}{\operatorname{seno}\ (g_{11} - g)}
\]

En este sistema de cuatro ecuaciones, se tienen