dh-unibe/image-text_german-20th-century huggingface dataset:
88
Interpretation.
ergab sich zwar
über
dem Anti=
hermetriebegriff, doch gilt die
Beziehung offenbar unabhängig
davon, ob irgendwelche Archi=
tektureinheiten der Welt anti=
hermetrisch sind oder nicht;
und das bedeutet, daß grund=
sätzlich die antihermitischen
Bestandteile der Fundamental=
selektoren als metronische Spinselektoren aufzufassen sind
und daß hierdurch die der Hyper
struktur überlagerte Spinstruktur
des betreffenden metronischen
Tensoriums gegeben ist. Die
hermitischen Anteile dieser Fun=
damentalselektoren bestimmen
offensichtlich die metrische
Struktur, also die Kondensations=
89
stufen und sind daher vom
hermetrischen oder antihermetrischen
Verhalten der jeweiligen Archi=
tektureinheit abhängig. Nach
141
Gl. 101
sind die Komponenten des
hermitischen Anteils von diesen
antihermetrischen Einheiten un=
abhängig und alle Komponenten
mit antihermetrischem Index
werden nur vom Verlauf eines
partiellen Metronendifferentials
der zu diesem Index adäqua=
ten Komponenten des Spinfeld=
selektors bestimmt, d.h. dieser
Verlauf muß ebenfalls von den
antihermetrischen Koordination
unabhängig sein. Diese Aus=
sage bedeutet aber physika=
lisch, daß, wenn in irgendwelchen
semantischen Einheiten eine par
70
stituiert werden. Auf diese
Weise entsteht dann eine parti=
=
elle Differentialgleichung
, wenn
verwendet wird.
Diese Differentialgleichung drückt
offenbar die hermetrischen
Anteile von
durch die Zeilen=
und Spaltenelemente von
aus, die den antihermetrischen
Architektureinheiten entsprechen.
Gl.
100
kann also durch die
Näherung
von Gl.
(τ→0)
(τ→0) , (J → ∞)
116a
Gleichung
100a
ergänzt werden, denn es ist
4
aber
71
Da aber
ist, gilt
= 0 oder
24.11.60 Die aus den semantischen
Einheiten aufgebaute Architektur
der Welt trägt nach den Gleichungen
116a
116
100
und
100a
offensichtlich einen
hermetrischen Charakter, denn
jede metrische Kondensationsstufe
als Ausdruck einer Welt=
struktur, muß in mindestens
einer semantischen Einheit
eine Hermetrie verursachen. Nimmt
man unter der Voraussetzung einer
nicht leeren Welt
die
die totale Antihermetrie an,
also Antihermetrie in s(j) mit
1 ≦ j ≦ 4
dann wird nach
Gl
immer
in allen Kom=
(1172)
58
Schritt zur Elimination von
aus
besteht also in der Kon=
struktion von
im R6
Fortsetzung auf Seite
VII Kapitel
5.) Die hermetrische Architektur der Welt
Anmerkung auf Seite 136
22.11.1960
Wenn im R6(0) metrisch Kon=
densationsstufen
≠ 0 in Form
irgendwelcher diskreter Punktspek
tren enthalten sind, dann haben diese
Spektren stets metrische Verände=
rungen der Hyperstruktur zur Folge
,
sodaß nicht mehr Gitter = und Hyper=
selektor proportional sind. Diese
metrische Kondensation braucht dabei
nicht alle Gitteranteile der Hyperstruk=
tur gleichmäßig zu betreffen. Da
diese metrischen Stufen immer im
Sinne von metronischen Verdicht=
59
ungen aufgefasst werden können,
würde eine metrische Kondensations=
stufe in einem Unterraum des R6
in diesem Unterraum stets als me=
tronische Verdichtung erscheinen, die
hier metrisch völlig abgeschlos=
sen ist (hermetrisch), während
diese Verdichtung, inbezug auf die
Gitteranteile, welche den Unterraum
zum R6 ergänzen (antihermetrisch)
,
offen bleiben muß wenn die
Kondensationsstufe nur in diesem
Unterraum definiert ist. Zur
analytischen Präzisierung der
so geprägten Begriffe „Hermetrie
und Antihermetrie“ wird es zunächst
notwendig die Semantik der ko=
ordinaten xk (die kovarianten)
Fassungen genügen) des R6 zu
untersuchen. Es gibt neben dem
VII/4
Bd. VIII S. 180
VII / 5
VIII
1
31-39
96
Korrekturen
Gleichung 100
S 68
Weiterführen nach dieser Formel
Zu Gleichung 100
S 69
1
Korrekturen
Gleichung 100
Weiterführen nach dieser Formel
Zu Gleichung 100
141
Gleichung
101
26.11.60
wenn im Sinne einer
deutlicheren Schreibweise
ausnahmsweise die Signatur der
Partialstruktur in
ausnahm=
hochgestellt wird. In Gl
141
101
ist
offensichtlich der antihermi=
tische Anteil
mit dem
Feldaktivator des Protofeldes
des betreffenden Korrelations=
vermittlers p ≠ q oder der
betreffenden Partialstruktur
p = q identisch, sodaß
Gl.
141
101
eine Interpretation
83
dieser Feldaktivatoren mit
Hilfe des Antihermetriebegriffes
gestattet. Aus
folgt
unmittelbar das Metronintegral
=
was
wiederum mit einem unbekann
ten vektoriellen Selektor
in
die Form
n, also
oder
gebracht
werden kann. Da die αl nicht
undimensioniert sind und sich
qualitativ voneinander unter=
scheiden, je nachdem ob l ≦ 3
72
ponenten, also wird die Welt=
gleichung
trotz
Weiter ist lim K;
und lim
∞
was aber das Kenn=
zeichen einer rein euklidischen
Metrik ist, d.h. ein metronischer
Form sind Gitter= und Hyperse
lektor einander proportional,
wodurch wiederum eine leere
Welt R6(0) beschrieben wird,
was im Widerspruch
mit
der
Voraussetzung
steht.
Hiermit ist aber die herme=
trische Architektur der nicht
leeren Welt nachgewiesen.
Zugleich geht aus dieser Unter=
suchung hervor, daß der Fall
totaler Antihermetrie ausge=
schlossen werden kann, weil
73
hierdurch nur die metronische
Hyperstruktur R6(0) der leeren
Welt
erfaßt wird
Die semantischen Einheiten
s(3) und s(4) legen wegen
s(3,4) ≡ x(5,6) hinsichtlich ihrer
metronischen Strukturen jenseits
von Raum und Zeit und sollen
daher als transfinit bezeichnet
werden. Neben der totalen Anti=
hermetrie ist die totale Herm=
trie als anderer Grenzfall mög=
lich, der zugleich die größte Uni=
versalität hat, doch müssen
auch Strukturen partieller
Hermetrie existent sein. Eine
erste Klassifikation der Struk=
Kondensations
turen des
Kompositions
feldes
kann sich auf die trans=
60
reellen Unterraum R3 des physischen
Universums nach einen imaginären
Unterraum P3
R3, der von den
imaginären Koordinaten x4, x5 und x6
aufgespannt wird. Der R3 ist gemäß
der Empirik völlig isotrop in belie=
bigen Richtungen teilbar und die
reellen xk mit k ≦ 3 sind belie=
big vertauschbar und deshalb se=
mantisch völlig gleichberechtigt,
was wiederum die Isotropie des
R3 begründet. Der reelle R3 ist
demzufolge offenbar eine seman=
tische Einheit in der Weltarchitek=
tur, was für den imaginären P3
niemals der Fall sein kann.
Wird der R3 durch x4 des P3 zur
komplexen Somawelt R4 ergänzt,
dann zeigt sich, daß x4 zwar quan=
titativ, nicht aber qualitativ und
sematisch in die Einheit R3
61
aufgenommen werden kann, was
auch für x5 und x6 gilt, denn alle
des P3
diese Koordinaten unterscheiden sich
auf jeden Fall qualitativ von denen
des R3 durch ihre imaginären
Eigenschaften. Konstatiert man empi=
risch diese kosmische Bewegung des R3
in Richtung x4, die in der empirisch
zugänglichen Somawelt R4 nicht
reversibel erscheint, dann zeigt
sich die Sonderstellung von x4
in der Weltarchitektur, die eine
Gleichberechtigung mit x5 und x6
ausschließt, zugleich aber auch
zeigt, daß R4 keine semantische
Einheit sein kann, weil der R4
in Richtung x4 anisotrop struk
turiert ist. Entsprechend zeigt
sich, daß auch x5 und x6 nicht
68
R3
≡ x4
s(1)
s(2)
,
x
s(3)
s(4)
5
6
116
Gleichung
Die Strukturanteile mit anti
hermetrischem Index können noch
im Fall τ → 0 und J → 0
also bei infinitesimaler, makro
marer
kosmischer
Approximation, durch
die Komponenten des phänomäno=
logischen Tensors
ausgedrückt
0
werden, denn wenn
ist, dann muß auch das Matrizen=
spektrum
wegen sp
sein.
Im infinitesimalen Limes ist
aber
69
→ 0
τ
makromar
m
=
= 0 und
makrokos
misch
nach dem Korrespondenz=
m
prinzip,
= 0 Außerdem ist
mit
Da der Proportionali
tätsfaktor eine von Null verschie=
dene Naturkonstante ist, kann
= 0 nur durch
oder
erfüllt werden.
Gl.
100
kann ebenfalls einer Limes=
relation unterworfen werden.
Es gilt auf jeden Fall lim
also, im Fall infinitesimaler Anti
hermetrie
Weiter
gilt lim
→ 0
; n =
= 0 und hierin kann
für J → ∞ mit
sub=
66
ergibt, nach Einsetzen der Kondenz=
feldselektoren
n = 0. Da
außerdem
gilt, muß auch
sein, und diese beiden Forderungen
die sich aus der Hermitizität er=
geben, sind grundsätzlich nur er=
füllbar, wenn für alle i und l
stets
= 0 ist. Da nach
Einsetzen dieses Wertes in
= 0 der Ausdruck
= 0 übrig bleibt,
folgt weiter, daß alle Kompo=
nenten von
hinsichtlich der
antihermetrischen Architektur
konstant bleiben. Da diese
Konstanz
= 0 einschließt
67
folgt aus
unmittelbar
= const
d.h. der Fun=
damentalkondensor kann nicht
mehr von den Metronenziffern der
antihermetrischen Gitteranteile
abhängen. Aus der anderen
Antihermetriebeziehung
= 0
folgt, wegen
und
unmittel=
bar als weitere Antihermetrieglei=
+
chung
weil immer
≠ 0 bleibt und daher
= 0
nur durch
= 0 erfüllt
werden kann. Mithin existieren zwei
Bedingungen, die eine Antihermetrie
in irgendeiner Architektureinheit
beschreiben, nämlich
24. 8. 50.
Liebe Margrarete u. lieber Walter!
Eben kam eine Karte v.
Benedikte u. Renate mit der
Nachricht, daß sie v. Sonnabend
bis Montag zu uns kommen
möchten. Nun werden sie auch
Klaus u. Susanne sehen wollen
desh. bittet much Klaus, Euch
zu sagen, daß er seinen Besuch bei Euch noch aufschie
ben möchte. Für eine Fahrt m.
Susanne ist ihm das Wetter
auch zu schwül, auch er
selbst fürchtet sich etwas vor
einer Reise bei solcher Tempera
tur. Er muß im Betrieb eben
so viel Hitze ertragen, daß er
sich in seiner freien Zeit durch
76
die äonische Antihermetrie
und die transfinite Hermetrie.
Kennzeichnet A den ersten und
H den zweiten Fall, und a
die antihermetrischen, h aber
die hermetrischen semanti=
schen Einheiten, dann ergeben
sich für die Strukturen der
metrischen Kondensations=
stufen des hermitischen
Kom
Kondensations
positions
feldes die folgenden
Möglichkeiten, wenn die Ziffern
hinter a oder h die Suffix=
ziffern der jeweiligen Einheit
s(j) sind:
A[a(124) h(3)],
A[a(14)] h(32)],
A[a(24) h(13)],
A[a(4) h(123)]
und entsprechend für die transfi=
77
nite Hermetrie
H[a(123) h(4)],
H[a(12) h(34)],
H[a(1) h(234)]
H[a(2) h(134)],
H[a(0) h(1234)];
Zwar ist im Fall der transfiniten
Hermetrie der partielle Fall
h(4) möglich, denn hier könnte
eine virtuelle, noch nicht reali=
sierte, äonische Strukturpotenz
vorliegen, doch müssen h(14),
h(24) und h(124) ausgeschlo=
sen werden, weil die Vermittlung
zwischen h(4) und den übri=
gen hemetrischen Kondensati=
onen im Fall der transfiniten
Hermetrie nur über s(3) gehen
kann, dann wäre s(3) anti=
hermetrisch, dann wäre trotz
80
kann es zwar kein Analogon
zu
= const
des Komposi=
tionsfeldes geben, doch gilt
(p,q)
=
mit dem Kopp=
(p,q)
lungsselektor
D(p,q)
der Parti=
alkompositionen und ihrem
Raumkondensor mit den Kom=
ponenten K
-
woraus folgt,
(μ,ν)
daß
nur
= 0 erfüll=
durch
bar ist, was ein Analo=
gon zum Kompositionsfeld dar=
=
stellt. Wegen
0
und
≠ 0 kann
(p,q)
aber nur durch die kovariante
1
Form
(p,q)
+
Also
81
erfüllt werden. Hieraus folgt
aber unmittelbar, wegen
die Aussage
= 0 und
=
=
die antihermitischen Kompo=
nenten von
ändern
sich in der antihermetrischen
Struktur, nicht aber die her=
mitischen Komponenten, so
daß für diese hermitischen Antei
le immer
= const
gesetzt werden kann. Wenn
also in
eine Antiherme=
trie wegen
=
unabhängig von
inbezug
auf den Index k enthalten ist,
dann wird diese Antiher=
(p,q)
metrie beschrieben durch
56
also auf jeden Fall für
eine Unitärform
existie=
ren, mit deren Hilfe die Trans=
formation in das Diagonalsche=
=
=
(
=
wegen
oder
n
bzw.
k
k=1
wird. Diese Determinantenglei=
chung entspricht aber zugleich
der Elimination
denn
bzw.
es gilt
=
weil
uni
(2)
tär ist. Das ganze Radizierungs=
problem läuft also darauf
hinaus, eine geeignete Unitär=
matrix im R6 zu konstruieren
(n = 6), mit deren Hilfe, gemäß
^^
=
die
aus
genommen werden. Diese Diagonal=
=57
elemente wiederum können in der
Form
radiziert und im Diagonal
schema
untergebracht
werden. Dieses Schema wiederum
gestattet, mit
zusammen die ex=
plizite Darstellung
(2)
bzw.
wobei aller=
dings eine weitere Zusatzforderung
an
zu richten ist, denn es muß
immer
sein. Zwar ist
immer
wegen
doch können alle Komponenten
< 0 sein, was zu
trotz
führen würde. In
an
diesem Fall braucht
wahrscheinlich keine Zusatz=
forderung wegen
gestellt zu werden. Der nächste
74
finiten Einheiten beziehen,
wobei zwischen der transfiniten
Antihermetrie, der transfiniten
Hermetrie und der partiellen
transfiniten Hermetrie zu unter=
scheiden ist. Im Fall der trans=
finiten Antihermetrie hätten
die Strukturen der Somawelt R4
weder eine äonische noch eine
entelechiale Bewertung, was
aber bedeuten würde, daß es
im R4 Kondensationsstufen
ohne entelechiale Bewertung
geben müßte, was aber unter
Berücksichtigung der Definition
des entelechialen Feldes bedeuten
würden, daß diese fraglichen
Strukturen keine Struktur
haben können. Das bildet aber
einen Widerspruch in sich sel=
ber, sodaß auch der Fall
transfiniter Antihermetrie
75
ausgeschlossen werden muß
Die äonische Dimension x6 ≡ s(4)
interpretations
kennzeichnet
definitions
gemäß
alle Änderungen des entele=
chalen Feldes im Sinne einer
Neuaktualisierung in Rich=
tung x4, wodurch alle Korres=
pondenzen
und Korrelationen
von Kondensations=
stufen beschrieben werden,
sodaß eine äonische Antiherme=
trie bei partieller transfiniter
Hermetrie im Grenzfall der
Korrelations- und
Korrepondenzfreiheit umschreibt.
Die äonische partielle Hermetrie
sowie die transfinite Hermetrie
dagegen muß alle Korrespon=
denzen
und Korrelationen
umfassen, wodurch be
reits eine erste Klassifikation
hermetrischer Architekturen
erreicht worden ist, nämlich
86
(p,q)
; n folgt
oder
Hier
kann wieder der Spinfeldselektor
verwendet werden, was zu
führt. Auf diese
Weise werden also auch die
Protofeldkomponenten durch
den metronischen Spinfeldselektor
ausgedrückt, wenn diese Kom=
ponenten den Index einer
antihermetrischen Stufe ent=
halten. In dem Metronintegral
kann die Konstante immer so
bestimmt werden, daß für die
der Wert Null gesetzt werden darf.
Einsetzen von
liefert den einfachen Zusammen=
87
hang τ
sodaß auch die antihermetrischen
Komponenten des Protofeldes
allein durch den Spinfeldselek=
tor bestimmt werden. Die sich
aus dem Antihermetriebegriff
ergebenden Interpretationen des
Korrelationsvermittlers oder des
Fundamentalselektors einer
Partialkomposition werden
demnach zusammengefasst in:
(p,q)
=
142
141a
Gleichung
101a
28.11.60 Diese Aussage über die aus
den Gitterkernen aufgebauten Funda=
mentalselektoren der Partialkom=
positionen und Korrelationsver=
mittler gestattet eine anschauliche
78
h(4) wieder der Widerspruch
einer antihermetrie entelecha=
ler Felder vorhanden. In A und
H sind demnach alle die mögli=
chen hermetrischen Kondensa=
tionsstufen im Sinne von Her=
metriestufen des
Kondensations-
Kompositions
feldes enthalten. Es bleibt noch
zu Band XVI S. 249
übrig, ähnliche Untersuchungen
hinsichtlich der Partialkompositi=
onen
zu untersuchen
mit dem
allgemeinen Fundamentalkondensor
anzustellen, wobei die extradiagonalen Korrelationsvermittler
aus
zu berücksichtigen sind
25.11.60 Für die nicht hermitischen
Partialkompositionen, also die Ele=
mente von
können ganz analoge
Hermetrieuntersuchungen wie für
das Kompositionsfeld angestellt
79
werden, denn im Gegensatz zu
(μ,ν)
(p,q)
der Gl. 99a ist sp
(μ,ν)
ein
(p,q)
Zustandselektor des metronischen
Funktionenraumes, dessen diskrete
(μ,ν)
=
Eigenwerte gemäß sp
oder in Kompo=
(p,q)
nentenform
(p,q)
μ,ν)
=λ(μ,ν)
m
in einem
(p,q)m(k,l)[k,l] -
p,q)
diskreten Punktspektrum liegen
und ebenfalls metrische Konden
sationsstufen der Partialkom=
positionen beschreiben. Dies be
deutet aber, daß der Begriff der
Antihermetrie in K ebenso de=
finiert ist wie im Kompositionsfeld
(μ,ν)
nämlich durch
λ(p,q)m
=0
was für die Antihermetrie in
der zu K gehörenden Architek=
(μ,ν)
tureinheit
zur Folge hat. Wegen
64
varianten Indices k, l, durch
das nicht leere Eigenwertspektrum
λm(k, l) ≠ 0
in der Weltglei=
chung
beschrieben,
während die Antihermetrie, bezo
gen auf einen kovarianten
Index durch das leere Eigenwert
spektrum gekennzeichnet wird.
Im Folgenden werde der antiher=
metrische Index durch ~ über=
strichen, d.h.
bedeutet, daß
eine Antihermetrie in Bezug auf
xk vorliegt. Für k > 3 wäre
also die Antihermetrie für eine
der Architektureinheiten s(2),
s(3) oder s(4) gegeben, für
k ≦ 3 dagegen müssen die
drei reellen Koordinaten anti=
hermetrisch in der Architektur=
einheit s(1) sein. Aus
115
folgt
oder
65
Da die physikali
schen Aussagen erst in den beiden Kon
sequenzen aus
nämlich
und
also
enthalten sind und demzufolge
der Charakter des Eigenwertspekt
trum λm nur von den kovari
anten k, l bestimmt wird,
kann der Begriff der Antiher=
metrie nur auf diese Kovarian
ten bezogen werden. Bezieht sich
die Antihermetrie auf k, d.h.
gilt
dann ist definitionsgemäß
= 0 und dies hat
= 0 zur Folge. Es gilt im herm
Kondensationsfeld
tischen
für die Kom
ponenten des Raumkondensors
und dies
90
tielle Strukturkondensa=
tion existiert und so eine par=
tielle Hermetrie verursacht,
in den antihermetrischen Ar=
chitektureinheiten zwar keine
metrische Kondensation vor=
handen ist, wohl aber die me=
tronische Änderung eines Spin=
feldselektors, durch welche die
partielle Hermetrie mit ihrer
Kondensation in die offenen
antihermetrischen Architekturen
eingreift. Ein Spinselektor braucht
dabei nicht notwendig
zu exi=
stieren
vom Nullselektor ver=
schieden zu sein, doch muß
seine Existenzmöglichkeit ge=
geben sein. Dieser Spinselektor
muß nach Gl.
141a
101a
auf jeden
Fall in antihermetrischen Archi=
91
tektureinheiten verschwinden,
(p,q)
γ(p,q)
denn wenn
gilt, dann muß
(p,q) = 0
für
und damit auch
alle antihermetrischen Indizes
sein, während innerhalb der her=
metrischen
Einheiten
Kondensation
, also
inbezug auf
diejenigen Komponenten von
(p,q) die keine antiherme=
trischen Indizes enthalten, stets
die Komponenten eines Spinse
lektors als Komponenten eines
Feldaktivators existieren, wenn
≠
ist wäh=
(p,q)
(p,q)
rend das hermitische Protofeld
innerhalb der hermetrischen Konden
sation nicht vom metroni=
schen Verlauf des Spinfeldselektors
sondern vom hermetrischen Be=
reich des Gitters abhängt.
84
oder l > 3 ist, muß bezogen
auf das metronische Gitter
der metronische Spinfeldselek=
tor
nach
vor Gl. 65b
diesen speziel=
len Bedingungen der leeren Be=
zugswelt R6(0) angepasst wer=
den. Bei dieser Anpassung
entsteht aus
das Äquivalent
wodurch mit
n ein
äquivalenter Spinselektor
definiert
werden kann, wo die metro=
nische Spinfeldfunktion
n nach dieser
Gitter
Dimensionierungstransfor=
mation nunmehr die Dimen=
sionierung [m³] trägt,
Für
gilt aber eben=
falls die Selektorgleichung
85
in welcher
wegen τ = const, stets die Se=
lektorproportionalität
existiert; d.h.
ist stets
durch einen Spinfeldselektor
interpretierbar. Einsetzen
liefert
=
(p,q)
wegen
A VIII
nach
Gl. 65b
Dies
bedeutet aber, daß alle kor=
relativen Feldaktivatoren nichts
anderes als Spinselektoren der
betr. Partialstruktur sind,
die im Gegensatz zu den zu=
gehörigen hermitischen Proto=
feldern durchaus Funktionen
der antihermetrischen Archi=
tektureinheiten sein können.
(p,q)
Aus
62
vertauschbar sind, was auf die
notwendige
wegen
Definition dieser Koordinaten
ihrer Wirkungsweise in
zurückgeht. Im Gegensatz zum R3
ist der P3 völlig anisotrop.
Zwar unterscheiden sich seine
Koordinaten weder quantitativ
noch qualitativ voneinander
jedoch wesentlich in ihrer Se=
mantik, sodaß jede Koordi=
nate des imaginären P3 als
semantische Einheit der Welt=
architektur aufzufassen ist.
Die Begriffsbildungen der Hermetrie
und Antihermetrie metrische^r
Kondensationsstufen können
sich also nur auf die vier se=
mantischen Architekturein=
heite R3, x4, x5 und x6
beziehen, denn die reellen Ko=
ordinaten des R3 sind, wegen
der Isotropie, gleichberechtigt
63
und flächenhafte Strukturkonden=
sationen im R3 können keine
physikalische Bedeutung haben.
Es gibt also hinsichtlich des
R3 entweder totale Hermetrie
oder aber totale Antihermetrie
-
während im R6 diese Eigen
schaften gemischt auftreten
können, weil mehr als eine
semantische Architektur=
einheit existiert.
23.11.60 Der Hermetrie= bzw. Antiherme=
triebegriff ist demnach nur auf
diese Einheite s(1) ≡ R3, s(2) ≡ x4
s(3) ≡ x5 und s(4) ≡ x6 an=
wendbar, nicht aber einzeln
auf die sechs Koordinaten.
Definitionsgemäß wird die
Hermetrie in irgendwelchen ko=