비리얼 정리

역학에서비리얼 정리(영어:virial theorem)는 일반적 역학계에서 평균운동 에너지와 평균위치 에너지가 서로 비례한다는 정리이다. 이를 사용하여, 해석적으로 풀 수 없는 계의 경우에도 평균 총 운동 에너지를 쉽게 계산할 수 있다.
만약 계가 열적 평형에 있다면,통계역학적으로 평균 운동 에너지를 계의온도와 관련지을 수 있다. 그러나 비리얼 정리는온도의 정의에 구애받지 않으며,열역학적 평형상태에 있지 않은 계에 대해서도 적용할 수 있다.
심플렉틱 다양체(M,ω){\displaystyle (M,\omega )}위에 국소 좌표(qi,pi){\displaystyle (q^{i},p_{i})}를 잡자.
그렇다면비리얼G{\displaystyle G}를 다음과 같이 정의하자.
이 경우,해밀턴 방정식에 따라서
가 된다. 여기서H{\displaystyle H}는 계의해밀토니언이며,
는 각각일반화 속도와일반화 힘이다. 따라서, 만약 어떤 선형 평균 연산⟨⋯⟩{\displaystyle \langle \cdots \rangle }에 대하여
이라면,
이다. 이를비리얼 정리라고 한다.
평균 연산⟨⋯⟩{\displaystyle \langle \cdots \rangle }은 하나의 계의 시간 변화에 따른 평균일 수도 있고, 아니면 어떤앙상블에 대한 평균일 수도 있다.
N{\displaystyle N}개의 점입자들이 각각 위치ri{\displaystyle \mathbf {r} _{i}}에, 질량mi{\displaystyle m_{i}}를 가지고, 이 계의해밀토니언이
이라고 하자. 이 경우,비리얼G{\displaystyle G}은 다음과 같다.
이 경우,
이므로,비리얼 정리는 다음과 같다.
여기서 Fi
는i{\displaystyle i}번째 입자에 작용하는힘이다.
만약 위치 에너지가
의 꼴이라면,
이다. 따라서, 이 경우 비리얼 정리는 다음과 같다.
다시 말해, 계의 평균운동 에너지⟨T⟩{\displaystyle \langle T\rangle }는위치 에너지Vtot{\displaystyle V_{\text{tot}}}와 비례한다.
특히,만유인력과쿨롱 법칙의 경우n=−1{\displaystyle n=-1}이며,
이다.
상대론적 입자의 경우
이다. 따라서,
이다. 이 경우
이므로,
이다. 만약|vi|≪c{\displaystyle |v_{i}|\ll c}일 경우 이는 2에 더 가까워지고,vi≲c{\displaystyle v_{i}\lesssim c}일 경우 이는 1에 더 가까워진다.
비리얼 정리는⟨G˙⟩=0{\displaystyle \langle {\dot {G}}\rangle =0}인 경우에 성립한다. 다양한 물리계에서 이 조건이 실제로 성립하는데, 그 이유는 다음과 같다.
⟨⋯⟩τ{\displaystyle \langle \cdots \rangle _{\tau }}가 긴 시간0≤t≤τ{\displaystyle 0\leq t\leq \tau }동안의 평균이라고 하자. 안정적인 계의 경우, 계의 상태가 어떤 콤팩트 집합K⊂M{\displaystyle K\subset M}속에서 존재하게 된다. 그렇다면 비리얼G{\displaystyle G}는K{\displaystyle K}위의 연속함수이므로, 상한과 하한을 갖는다.
따라서, 이를 매우 오랜 시간τ{\displaystyle \tau }동안 평균을 취한다면,⟨G˙⟩τ{\displaystyle \langle {\dot {G}}\rangle _{\tau }}는 0으로 수렴한다.
시간에 대한 평균 대신,⟨⋯⟩{\displaystyle \langle \cdots \rangle }이 어떤앙상블에 대한 평균이라고 할 수도 있다. 이 경우,⟨G˙⟩=0{\displaystyle \langle {\dot {G}}\rangle =0}이라는 조건은 앙상블이열역학적 평형에 있을 때 총족된다.
비리얼 정리는 비록 고전역학에서 유도되었지만 양자역학에서도 성립한다. 이 경우 평균 연산은 에너지 고유상태에서의기댓값이며, 에너지 고유상태에서는⟨G˙⟩=0{\displaystyle \langle {\dot {G}}\rangle =0}이다.
전자기장이 포함된 계에서도 비리얼 정리를 적용할 수 있으며, 다음과 같다.입자들과 전자기장으로 구성된 계의 경우,비리얼은
이다. 여기서P{\displaystyle \mathbf {P} }는포인팅 벡터(전자기장의 운동량 밀도)이다. 그렇다면 비리얼 정리는 다음과 같다.
여기서T는 계의 총 운동 에너지이며, 다음을 포함한다.
pik는 계의 총 압력 텐서로, 입자에 의한 압력과 전자기장으로 인한 압력을 통칭하며 다음과 같다.
여기서 처음 두 항은 유체의 압력, 나머지 두 항은 전자기장의 압력을 나타낸다.
비리얼 정리는천문학에서 자주 응용되며, 특히 중력계의 운동 에너지나 열 에너지와 관련된 중력 위치 에너지에서 자주 이용된다.
질량이m{\displaystyle m}인 입자들로 구성된 구형항성을 생각하자. 이 경우, 항성의 질량M{\displaystyle M}· 반지름R{\displaystyle R}· 입자 평균 속도v{\displaystyle v}사이에는 비리얼 정리로부터 유도되는 다음과 같은 상관관계가 존재한다.
여기서G{\displaystyle G}는중력 상수,kB{\displaystyle k_{B}}는볼츠만 상수,mp{\displaystyle m_{p}}는양성자질량이다. 상수 인자 (3/5 나 1/2 등)들은 계에 따라서 다를 수 있다.
계의 질량이 계의 중심에 집중되어 있다면, 반지름에 대한 질량 함수M(R){\displaystyle M(R)}는 상수 함수가 된다. 예를 들어,태양계의 경우 대부분의 질량이 태양에 집중되어 있다. 이 경우,
가 되는데, 이것은케플러 제3 법칙이다.
비리얼 정리를 사용하여,백색 왜성의찬드라세카르 한계를 유도할 수 있다.
비리얼 정리는 은하와은하단에 응용할 수 있다. 은하를 구성하는 항성의 속도는도플러 효과를 통해 직접적으로 관측할 수 있다. 은하단의 중심에서r{\displaystyle r}만큼 떨어져 있는 항성의 평균 속력이v(r){\displaystyle v(r)}라고 하자. 이 함수를은하의 회전곡선이라고 하며, 이는 반지름r{\displaystyle r}의 구면 속에 포함된 총 질량M(r){\displaystyle M(r)}와 비리얼 관계를 갖는다. 즉, 은하의 회전곡선을 관찰하여 은하의 질량 분포를 유추할 수 있다.
실제 은하의 관측 결과에 따르면,v(R){\displaystyle v(R)}는전자기파로 관측할 수 있는 질량 분포에 비하여 더 천천히 감소한다. 이는 전자기파로 관찰할 수 없는 막대한 질량이 은하의 바깥쪽까지 존재하고 있다는 것을 의미한다. 이러한 질량을 구성하는 미지의 물질을암흑 물질이라고 한다.
은하단의 경우에도, 마찬가지로 은하단을 구성하는은하의 속력을 측정하여, 은하단의 질량 분포를 계산할 수 있다.
플라스모이드는 자기장과플라스마의 유한한 배열이다. 전자기장을 포함하는 계의 비리얼 공식에서, 좌변의 면적분은 아무런 바깥 힘이 없는 경우 0이다. 우변의 항들은 모두 양수이므로, 계의 비리얼은 항상 증가하게 된다. 즉, 바깥 힘이 작용하지 않는 플라스모이드는 항상 팽창하여 희석된다.
플라스모이드의 평균 수명τ{\displaystyle \tau }는 다음과 같이 근사할 수 있다. 플라스모이드의 총 질량이M{\displaystyle M}이며, 크기가R{\displaystyle R}라고 하자. 그렇다면 관성 모멘트는 대략
이며, 비리얼 공식의 좌변은∼MR2/τ2{\displaystyle \sim MR^{2}/\tau ^{2}}이 된다. 우변의 항들의 합은 대략∼pR3{\displaystyle \sim pR^{3}}이다 (p{\displaystyle p}는 자기·플라스마 압력). 따라서
이므로,
여기서
은 이온음파(또는 만약 자기 압력이 플라스마 압력보다 높을 때는알프벤 파)의 속력이다. 따라서 플라스모이드의 평균 수명은 음파가 플라스모이드 전체를 오가는 시간과 대략 일치한다.
비리얼 정리는 실수(real number)에 대한라그랑주 항등식(∑k=1nak2)(∑k=1nbk2)−(∑k=1nakbk)2=∑i=1n−1∑j=i+1n(aibj−ajbi)2(=12∑i=1n∑j=1,j≠in(aibj−ajbi)2){\displaystyle {\begin{aligned}{\biggl (}\sum _{k=1}^{n}a_{k}^{2}{\biggr )}{\biggl (}\sum _{k=1}^{n}b_{k}^{2}{\biggr )}-{\biggl (}\sum _{k=1}^{n}a_{k}b_{k}{\biggr )}^{2}&=\sum _{i=1}^{n-1}\sum _{j=i+1}^{n}(a_{i}b_{j}-a_{j}b_{i})^{2}\\&{\biggl (}={\frac {1}{2}}\sum _{i=1}^{n}\sum _{j=1,j\neq i}^{n}(a_{i}b_{j}-a_{j}b_{i})^{2}{\biggr )}\end{aligned}}}
으로부터 즉각 유도된다.
비리얼 정리의 초기 형태는조제프루이 라그랑주가 1772년 출판한 "Essay on the Problem of Three Bodies"에 등장한다. 이를카를 야코비가 일반화시켜 고전적 비리얼 정리와 거의 같게 만들었다. 나중에제임스 클러크 맥스웰,레일리 경,앙리 푸앵카레,수브라마니안 찬드라세카르,엔리코 페르미,폴 레도,유진 파커등에 의해 일반화되고 널리 알려졌다.
비리얼 정리를 이용해찬드라세카르 한계를 유도할 수 있다.
프리츠 츠비키가은하에 비리얼 정리를 적용하였고, 이를 통해 최초로암흑 물질의 존재를 제안하였다.
1870년에루돌프 클라우지우스가 강의를 하면서 "비리얼"이라는 용어 및 비리얼 정리를 도입하였다.영어:virial비리얼은라틴어:vīs비스(힘, 에너지)에서 유래한다.