체론에서, 체의 확대 (體의 擴大는 주어진 체에 원소를 추가하여 얻는 더 큰 체이다. 두 체 와 이 주어졌을 때, 에서 로 가는 확대 는 에서 로 가는 환 준동형이다. (여기서 환 준동형은 항상 곱셈 항등원을 보존시켜야 한다. 즉, 유사환의 준동형보다 더 강한 조건이다.) 체의 확대는 항상 단사 함수이며, 따라서 를 의 부분 집합으로 볼 수 있으며, 이 경우 를 의 부분체 (部分體, 반대로 을 의 확대체 (擴大體라고 한다. 이 의 확대체라는 것은 기호로 로 쓴다. 일련의 체 들이 서로 체의 확대 를 이룰 때, 를 체의 탑 (體의 塔이라고 한다. 체의 확대 가 주어졌을 때, 은 위의 가환 단위 결합 대수를 이루며, 특히 벡터 공간을 이룬다. 체의 확대 의 차수 (次數는 의 -벡터 공간으로서의 차원이며, 로 표기한다. 차수가 유한한 확대를 유한 확대 (無限擴大라고 한다. 차수가 1인 확대는 전단사 함수이며, 이는 체의 자기 동형에 해당한다. 차수가 2인 확대는 이차 확대 (二次擴大, 차수가 3인 확대는 삼차 확대 (三次擴大라고 한다. 모든 유한 확대는 대수적 확대이다. 체의 확대 및 의 부분 집합 이 주어졌을 때, 만약 모든 다항식 에 대하여, 인 다항식은 밖에 없다면, 를 대수적 독립 집합 ()이라고 한다. 의 초월 차수 ()는 에 포함된 최대 대수적 독립 집합의 크기이며, 와 같이 표기한다. 초월 차수가 0인 체의 확대는 대수적 확대 (代數的擴大라고 하고, 초월 차수가 0이 아닌 확대는 초월 확대 (超越擴大라고 한다. 의 초월 기저 (超越基底 는 가 대수적인 대수적 독립 집합 이다. 모든 체의 확대는 초월 기저를 가지며, 초월 기저의 크기는 초월 차수와 같다. 만약 라면, 를 순수 초월 확대 (純粹超越擴大라고 한다. 체의 확대 및 의 부분 집합 이 주어졌다고 하자. 그렇다면, 속에서 로 생성되는 의 확대 는 를 부분 집합으로 포함하며 체를 이루는 의 가장 작은 부분 집합이다. 이는 항상 유일하게 존재하며, 구체적으로 다음과 같이 구성된다. 가, 의 원소들에 대한 계수의 다항식들로 구성된 환이라고 하자. 그렇다면 는 의 분수체와 동형이다. 또한, 만약 가 유한 집합이며, 이 대수적 확대라면 는 유한 확대이다. 체의 확대 속에서 두 부분체 가 주어졌을 때, 이 두 확대체의 합성체 (合成體는 이다. 유한 확대 가 주어졌다고 하자. 그렇다면 은 유한 차원 -벡터 공간이며, 임의의 원소 에 대하여 은 -벡터 공간의 선형 변환이다. 따라서 그 행렬식과 대각합을 취할 수 있으며, 이를 각각 체 노름 (體norm 과 체 대각합 (體對角合 이라고 한다. 보다 일반적으로, 의 고유 다항식을 취할 수 있으며, 이는 계수의 일계수 다항식이다. 이는 체 노름과 체 대각합을 계수로 포함한다. 체 노름과 체 대각합은 최소 다항식으로도 정의할 수 있다. 임의의 에 대하여, 그 최소 다항식이 라고 하고, 그 근들의 중복집합이 라고 하자. 그렇다면 다음이 성립한다. 만약 가 분해 가능 확대라면, 근들의 중복집합은 집합이 된다. 만약 가 갈루아 확대라면, 위 공식은 다음과 같이 간단해진다. 여기서 는 갈루아 군이다. 체의 확대는 항상 단사 함수이다. (전단사 함수인 체의 확대는 체의 자기 동형 ()이라고 한다.) 체의 확대 가 존재한다면, 와 의 표수는 서로 일치한다. 확대의 합성에 따라 차수는 곱해지며, 초월 차수는 더해진다. 즉, 체의 확대 및 이 주어졌을 때, 합성 확대 의 차수 및 초월 차수는 다음과 같다. 여기서 좌변은 일반적으로 기수의 곱 또는 합이다. 초월 차수가 1 이상이라면, 차수는 항상 무한 기수이다. 노름은 체의 가역원군의 군 준동형을 이룬다. 즉, 임의의 에 대하여 이며, 만약 이라면 이다. 또한, 만약 체의 확대 및 이 주어졌다면, 체 노름은 체의 확대의 합성을 따른다. 대수적 수체 에서, 모든 대수적 정수 의 체 노름은 (유리수) 정수이다. 또한, 다음이 성립한다. 여기서 좌변은 체 노름의 절댓값이고, 우변은 주 아이디얼에 대한 몫환의 크기이다. 이를 일반화하여, 의 임의의 아이디얼 에 대하여 로 정의한다. 체의 확대 가 주어졌다고 하고, 그 초월 기저 가 주어졌다고 하자. 그렇다면 는 순수 초월 확대이며, 는 대수적 확대이다. 따라서, 체의 확대의 분류는 순수 초월 확대의 분류와 대수적 확대의 분류로 나뉜다. 체 의 순수 초월 확대는 모두 유리 함수체 와 동형이며, 이는 의 집합의 크기 에 따라 완전히 분류된다. 체 의 대수적 확대의 분류는 위의 차원의 (무한 차원일 수 있는) 대수다양체의 쌍유리 동치에 대한 분류와 같으며, 따라서 일반적으로 불가능하다고 여겨진다. 다만 일부 특수한 경우는 대수기하학적 기법으로 분류할 수 있다. 예를 들어, 만약 가 대수적으로 닫힌 체이며 인 경우, 이는 위의 대수 곡선들의 쌍유리 분류에 해당한다. 위에 정의된 용어 밖에, 특별한 종류의 체의 확대로는 다음이 있다. 갈루아 확대 분해 가능 확대 정규 확대 아벨 확대 단순 확대 임의의 체 에 대하여, 대수적 폐포 및 분해 가능 폐포 를 정의할 수 있으며, 또한 의 표수에 따라서 를 다음과 같이 정의하자. 여기서 는 크기 의 유한체이다. 그렇다면 이들은 다음과 같은 체의 탑을 이룬다. 는 항상 대수적 확대를 이루며, 따라서 초월 차수는 0이다. 임의의 체 에 대하여, 유리 함수체 및 형식적 로랑 급수체 를 정의할 수 있다. 이들은 다음과 같은 체의 탑을 이룬다. 이 경우 차수 및 초월 차수는 다음과 같다. 유리수체 , 실수체 , 복소수체 는 다음과 같은 체의 탑을 이룬다. 이 경우 차수 및 초월 차수는 다음과 같다. 체의 확대 에서의 체 노름은 다음과 같다. 이다. 유리수체의 유한 확대는 수체 라고 하며, 나 등이 있다. 이들은 대수적 확대이므로, 초월 차수는 0이며, 두 예 다 차수는 2이다. 원주율 및 자연 로그의 밑 는 초월수이므로, 와 는 초월 차수가 1인 확대이다. 그러나 가 대수적 독립 집합인지는 알려지지 않았다. 즉, 는 초월 차수가 1 또는 2이지만, 둘 중 어느 것인지는 알려지지 않았다. 이차 수체 에서의 체 노름은 다음과 같다. 이다. 소수 가 주어졌을 때, 유리수체의 다른 확대로 p진수체 를 정의할 수 있다. 이 경우, 다음과 같은 체의 탑이 존재한다. 여기서 는 p진수체이며, 는 그 대수적 폐포이며, 는 그 완비화이다. 는 복소수체 와 체로서 동형이다. 이 경우 차수는 다음과 같다. 소수 가 주어졌을 때, 표수 의 유한체들은 다음과 같은 체의 탑을 이룬다. 여기서 는 유한체의 대수적 폐포이며, 이는 유한체들의 귀납적 극한을 이룬다. 이 탑에서 차수는 다음과 같다. 대수적으로 닫힌 체 위의 대수다양체 가 주어졌을 때, 위의 유리 함수체 는 의 확대이다. 이 경우, 의 쌍유리 동치류는 확대 로부터 완전히 결정된다. 특히, 의 크룰 차원은 의 초월 차수와 같다. 이를 사용하여, 유한 초월 차수의 확대는 대수기하학적으로 분류할 수 있다. 차원 유리 다양체의 유리 함수체는 순수 초월 확대 이다. 다른 예로, 다음과 같은 방정식으로 주어지는, 사영 평면 속의 초타원 곡선을 생각하자. 여기서 는 근들이 중복되지 않는 다항식이다. 이는 기하학적으로 좌표로 나타내어지는 사영 곡선의 2겹 분기 피복을 이루며, 위의 올은 이다. 개의 분기점들은 의 근 및 (만약 인 경우) 무한대 에 위치한다. 체론적으로, 이는 초월 확대 로 주어진다. 사영 직선 위의 분기 피복은 대수적 확대 에 해당되며, 이것이 2차 유한 확대인 것은 분기 피복이 2겹인 것에 대응한다. 특히, 타원 곡선의 경우 이 함수체 (타원 함수체)는 바이어슈트라스 타원 함수로 다음과 같이 주어진다. 이는 바이어슈트라스 타원 함수가 를 만족시키기 때문이다. 갈루아 이론 유체론 분해체 분류:체론