cyanic-selkie/wikianc huggingface dataset:
Kaun Banega Crorepati
Các quyền trợ giúp
Trong thời gian tham gia chương trình, người chơi chính được sở hữu một vài quyền trợ giúp theo quy định để giúp người đó suy nghĩ và trả lời những câu hỏi mà họ cảm thấy khó khăn. Sau khi sử dụng một quyền trợ giúp, NCC có quyền tin tưởng trả lời, hoặc dùng một quyền trợ giúp khác, hoặc dừng cuộc chơi khi không tin tưởng mà đã hết quyền trợ giúp. Các quyền trợ giúp bao gồm:
Tuy nhiên cần lưu ý, kể từ mùa thứ 9, người chơi sẽ bị tước tất cả các quyền trợ giúp còn lại khi trả lời câu hỏi Jackpot - câu hỏi cuối cùng.
Thang tiền thưởng
Lưu ý: Các tiền thưởng dưới đây được viết theo hệ đếm số của Ấn Độ. Khi quy đổi sang hệ đếm số tương ứng phải dùng cách quy đổi sau::
Tham khảo
Thể loại:Who Wants to Be a Millionaire? Thể loại:Phim truyền hình Ấn Độ thập niên 2010 Thể loại:Chương trình truyền hình của Sony Pictures Television
Báguanos
Thông tin nhân khẩu
Năm 2004, đô thị Báguanos có dân số 52.854 người. Diện tích là, với mật độ dân số là.
Tham khảo
Thể loại:Thành phố của Cuba Thể loại:Đô thị tỉnh Holguín
Đám mây Magellan Lớn
Đám Mây Magellanic Lớn (tiếng Anh: Large Magellanic Cloud hay Nubecula Major, thường viết tắt là LMC) là một thiên hà vệ tinh của Ngân Hà. Ở khoảng cách khoảng 50.000 parsec (≈163.000 năm ánh sáng),  LMC là thiên hà gần thứ hai hoặc thứ ba với dải Ngân Hà, sau Thiên hà phỏng cầu lùn Nhân Mã (~16.000 pc) và thiên hà vô định hình Khu mật độ cao Đại Khuyển. Dựa trên các ngôi sao có thể nhìn thấy dễ dàng, đường kính của LMC vào khoảng 14000 ly và khối lượng xấp xỉ 10 tỷ lần khối lượng Mặt Trời, LMC có khối lượng xấp xỉ một phần trăm so với dải Ngân Hà. Điều này làm cho LMC trở thành thiên hà lớn thứ tư trong Nhóm Địa phương, sau Thiên hà Tiên Nữ (M31), Ngân Hà, và Thiên hà Tam Giác (M33).
LMC được xếp vào loại xoắn ốc Magellan. LMC chứa một stellar bar lệch tâm về mặt hình học, cho thấy rằng đây là một thiên hà xoắn ốc lùn có thanh chắn trước khi các nhánh xoắn ốc của LMC bị phá vỡ, có thể là do tương tác thủy triều từ Đám Mây Magellan Nhỏ (SMC) và lực hấp dẫn của dải Ngân Hà.
Với xích vĩ khoảng −70°, LMC có thể nhìn thấy như một "đám mây" mờ từ Nam Bán cầu của Trái Đất và xa hơn về phía bắc tới 20°N. LMC nằm giữa hai chòm sao Kiếm Ngư và Sơn Án và có chiều dài biểu kiến ​​là khoảng 10° nhìn bằng mắt thường, gấp 20 lần đường kính của Mặt Trăng nếu nhìn từ nơi không bị ô nhiễm ánh sáng.
Dải Ngân Hà và LMC được dự đoán sẽ va chạm trong khoảng 2,4 tỷ năm nữa.
Lịch sử quan sát
nhỏ|Một phần nhỏ của Đám mây Magellan Lớn. Mặc dù cả hai thiên hà đều có thể dễ dàng nhìn thấy đối với các nhà quan sát vào ban đêm ở phía nam từ thời tiền sử, nhưng văn bản đề cập đến Đám mây Magellan Lớn đầu tiên được biết đến là của nhà thiên văn học người Ba Tư 'Abd Al-Rahman Al Sufi (sau này được biết đến ở châu Âu với tên gọi "Azophi"), trong Book of Fixed Stars của ông vào khoảng năm 964 sau Công Nguyên.
Lần quan sát tiếp theo được ghi lại là vào năm 1503–1504 của Amerigo Vespucci trong một bức thư về chuyến đi thứ ba của ông. Trong bức thư này, ông đề cập đến "3 Canopes [sic], 2 sáng và 1 tối"; "sáng" dùng để chỉ hai Đám Mây Magellan, và "tối" dùng để chỉ Tinh vân Túi than.
Ferdinand Magellan đã nhìn thấy LMC trong chuyến hành trình của mình vào năm 1519 và các tác phẩm của ông đã đưa LMC vào kiến thức chung của thế giới phương Tây. Hiện nay, thiên hà này được đặt tên theo tên ông.
Các đo đạc do kính viễn vọng không gian Hubble thực hiện được công bố năm 2006 cho thấy các Đám mây Magellan Lớn và Nhỏ có thể di chuyển quá nhanh để có thể quay quanh Ngân Hà.
Liên kết ngoài
Thể loại:Thiên hà lùn vô định hình có thanh Thể loại:Thiên thể PGC Thể loại:Thiên thể ESO Thể loại:Các Đám Mây Magellan Thể loại:Chòm sao Kiếm Ngư Thể loại:Chòm sao Sơn Án Thể loại:Nhóm Địa phương
Untermünkheim
Untermünkheim là một thị xã ở huyện Schwäbisch Hall trong bang Baden-Württemberg thuộc nước Đức.
Agrypnus minor
Agrypnus minor là một loài bọ cánh cứng trong họ Elateridae. Loài này được Candèze miêu tả khoa học năm 1857.
Tham khảo
Thể loại:Agrypnus
Stenocactus vaupelianus
Stenocactus vaupelianus là một loài thực vật có hoa trong họ Cactaceae. Loài này được (Werderm.) F.M. Knuth miêu tả khoa học đầu tiên.
Zonitoschema nigroapicalis
Zonitoschema nigroapicalis là một loài bọ cánh cứng trong họ Meloidae. Loài này được Pic mô tả khoa học năm 1948.
Tham khảo
Thể loại:Zonitoschema
Hybridoneura metachlora
Hybridoneura metachlora là một loài bướm đêm trong họ Geometridae.
Quark
Quark ( hay ) (tiếng Việt đọc là Quắc) là một loại hạt cơ bản sơ cấp và là một thành phần cơ bản của vật chất. Các quark kết hợp với nhau tạo nên các hạt tổ hợp còn gọi là các hadron, với những hạt ổn định nhất là proton và neutron – những hạt thành phần của hạt nhân nguyên tử. Do một hiệu ứng gọi là sự giam hãm màu, các quark không bao giờ được tìm thấy đứng riêng rẽ; chúng chỉ có thể tìm thấy bên trong các hadron. Với lý do này, rất nhiều điều về các quark được biết đến đã được dẫn ra từ các hadron chúng tổ hợp lên.
Có sáu loại quark, còn được biết đến là hướng: lên (u), xuống (d), duyên (c), lạ (s), đỉnh (t), và đáy (b). Các quark lên (u) và quark xuống (d) có khối lượng nhỏ nhất trong các quark. Các quark nặng hơn nhanh chóng biến đổi sang các quark u và d thông qua một quá trình phân rã hạt: sự biến đổi từ một trạng thái khối lượng cao hơn sang trạng thái khối lượng thấp hơn. Vì điều này, các quark u và d nói chung là ổn định và thường gặp nhất trong vũ trụ, trong khi các quark duyên (c), lạ (s), đỉnh (t), và đáy (b) chỉ có thể được tạo ra trong va chạm năng lượng cao (như trong các tia vũ trụ và trong các máy gia tốc hạt).
Các quark có rất nhiều tính chất nội tại, bao gồm điện tích, màu tích, spin, và khối lượng. Các quark là những hạt cơ bản duy nhất trong mô hình chuẩn của vật lý hạt đều tham gia vào bốn tương tác cơ bản (điện từ, hấp dẫn, mạnh, và yếu), cũng như là các hạt cơ bản có điện tích không phải là một số nguyên lần của điện tích nguyên tố. Đối với mỗi vị quark có tương ứng với một loại phản hạt, gọi là phản quark, mà chỉ khác với các quark ở một số tính chất có độ lớn bằng nhau nhưng ngược dấu.
Mô hình quark đã được các nhà vật lý Murray Gell-Mann và George Zweig đề xuất độc lập nhau năm 1964. Các quark được đưa ra như là một phần trong biểu đồ sắp xếp cho các hadron, và có rất ít chứng cứ về sự tồn tại của chúng cho đến tận năm 1968. Cả sáu quark đều đã được quan sát trong các máy gia tốc thực nghiệm; quark cuối cùng được khám phá là quark đỉnh (t) được quan sát tại Fermilab năm 1995.
Phân loại
Mô hình chuẩn là một mô hình lý thuyết miêu tả mọi hạt cơ bản được biết đến hiện nay, cũng như về hạt chưa quan sát được, boson Higgs. Mô hình này gồm sáu hương quark, tên gọi là (q), quark lên (u), quark xuống (d), quark duyên (c), quark lạ (s), quark đỉnh (t), và quark đáy (b). Phản hạt của quark được gọi là phản quark, và được ký hiệu bởi dấu gạch ngang bên trên cho mỗi quark tương ứng, như cho phản quark trên (u). Nói chung đối với phản vật chất, các phản quark có cùng khối lượng, thời gian sống trung bình, spin tương ứng với quark của nó, nhưng có điện tích và các tích khác có dấu ngược lại. nhỏ|400px|trái|Sáu hạt trong [[Mô hình chuẩn là các quark (màu tím). Ba cột đầu tiên tạo thành các thế hệ của vật chất. Cột thứ tư là các hạt trường.|alt=Bảng 4x4 các hạt cơ bản. Trong ba cột đầu tiên, hai hàng chứa các quark và hai lepton. Trong mỗi cột của hai hàng trên cùng tương ứng gồm các quark lên (u) và xuống (d), quark duyên (c) và lạ (s), quark đỉnh (t) và đáy (b), và photon (γ) và gluon (g). Trong mỗi cột của hai hàng dưới cùng tương ứng chứa neutrino electron (ν sub e) và electron (e), neutrino muon (ν sub μ) và muon (μ), và neutrino tau (ν sub τ) và tau (τ), và boson điện yếu Z sup 0 và W sup ±. Khối lượng, điện tích, và spin được liệt kê cho mỗi hạt.]]
Các quark là những hạt có spin-1⁄2, hàm ý rằng chúng là các hạt fermion tuân theo định luật thống kê spin. Chúng cũng tuân theo nguyên lý loại trừ Pauli, nói rằng không có 2 fermion nào có thể đồng thời chiếm cùng một trạng thái lượng tử. Điều này ngược hẳn với các hạt boson (các hạt với spin nguyên), bất kì số lượng hạt nào cũng có thể chiếm cùng một trạng thái. Không giống như các lepton, các quark có một đặc tính là màu tích, làm cho chúng tham gia vào tương tác mạnh. Kết quả của lực hút giữa các quark khác nhau hình thành lên các hạt tổ hợp gọi là các hadron (xem "Tương tác mạnh và màu tích bên dưới).
Các quark xác định lên các số lượng tử của các hadron được gọi là các quark hóa trị; ngoài điều này, bất kì một hadron có thể chứa một số vô hạn các hạt ảo (hay biển) quark, phản quark, và các gluon không ảnh hưởng đến số lượng tử của các hadron. Có hai họ hadron: baryon, với ba quark hóa trị; và meson, với một quark và một phản quark hóa trị.. Những baryon hay gặp nhất là proton và neutron, các viên gạch của hạt nhân nguyên tử. Có rất nhiều hadron đã được biết đến (xem danh sách các baryon và danh sách các meson), hầu hết chúng khác nhau là do thành phần các quark và các tính chất của quark trong các hạt này. Sự tồn tại của các hadron "ngoại lai" với nhiều hơn các quark hóa trị, như các tetraquark và các pentaquark, đã được phỏng đoán nhưng vẫn chưa được chứng minh.
Aphanistes jozankeanus
Aphanistes jozankeanus là một loài tò vò trong họ Ichneumonidae.
Liên kết ngoài
Thể loại:Aphanistes
Quark
Phân loại
Có điện tích, khối lượng, màu tích, và hương, các quark là các hạt cơ bản duy nhất được biết đến có tham gia vào cả bốn tương tác cơ bản của vật lý học hiện nay: tương tác điện từ, tương tác hấp dẫn, tương tác mạnh và tương tác yếu. Tuy nhiên, tương tác hấp dẫn là quá nhỏ trong thang đo hạt hạ nguyên tử, và nó không được miêu tả trong Mô hình chuẩn.
Xem bảng các tính chất bên dưới để có tổng quan hoàn thiện về tính chất của sáu vị quark.
Lịch sử
phải|nhỏ|upright|[[Murray Gell-Mann, một trong những người đề xuất mô hình quark năm 1964]] Mô hình quark đã được hai nhà vật lý Murray Gell-Mann và George Zweig đề xuất một cách độc lập vào năm 1964. Đề xuất được đưa ra ngay sau khi Gell-Mann đưa ra công thức của hệ thống phân loại hạt còn gọi là Bát Chính Đạo năm 1961—hay, theo thuật ngữ vật lý, đối xứng vị SU(3). Nhà vật lý người Israel Yuval Ne'eman đã độc lập phát triển một biểu đồ tương tự với Bát Chính Đạo trong cùng năm này. Tại thời điểm ban đầu của lý thuyết quark, khái niệm "vườn hạt" đã được đưa ra, để bao gồm các hạt khác, kể cả các hadron. Gell-Mann và Zweig khẳng định rằng chúng không phải là các hạt cơ bản, thay vào đó là tổ hợp thành phần của các quark và các phản quark. Mô hình của họ bao gồm ba vị của quark – lên u, xuống d, và lạ s –và họ quy cho chúng các tính chất như spin và điện tích. Phản ứng ban đầu của cộng đồng vật lý đối với giả thiết này là lẫn lộn. Đã có sự tranh cãi đặc biệt về liệu các quark là một thực thể vật lý hay chỉ là một sự trừu tượng để dùng giải thích các khái niệm mà không được hiểu một cách thông thường tại thời điểm đó.
Chỉ trong ít năm sau, sự mở rộng mô hình Gell-Mann – Zweig đã được đề xuất. Sheldon Lee Glashow và James Bjorken đã tiên đoán sự tồn tại của vị quark thứ tư, mà họ gọi là duyên. Đề xuất này được thêm vào bởi vì nó cho phép một cách miêu tả tốt hơn tương tác yếu (cơ chế cho phép các quark bị phân rã), làm cân bằng số các quark đã biết với số các lepton đã biết, và hàm ý một công thức khối lượng làm sửa lại một cách chính xác khối lượng của các meson trước đó.
Năm 1968, các thí nghiệm tán xạ phi đàn hồi sâu tại Trung tâm Máy gia tốc tuyến tính Stanford (SLAC) cho thấy proton chứa các thành phần nhỏ hơn, các hạt giống như điểm và chứng tỏ proton không phải là một hạt cơ bản. Các nhà vật lý đã không sẵn sàng đồng nhất các hạt này với các quark tại thời điểm đó, thay vào đó họ gọi chúng là "các parton" – một thuật ngữ do Richard Feynman đưa ra. Các hạt được quan sát tại SLAC sau đó được đồng nhất với các quark lên u và quark xuống d, và nhiều quark (hương) sau đó đã được khám phá ra. Tuy thế, "parton" vẫn còn được sử dụng là một thuật ngữ chung cho các thành phần của các hadron (quark, phản quark, và gluon).
Sự tồn tại của quark lạ s đã được xác nhận một cách gián tiếp trong thí nghiệm tán xạ ở SLAC: không chỉ là một thành phần cần thiết trong mô hình 3 quark của Gell-Mann và Zweig, nó cũng cung cấp một cách giải thích cho các hadron kaon và pion  đã được khám phá ra trong các tia vũ trụ năm 1947. Trong một bài báo năm 1970, Glashow, John Iliopoulos và Luciano Maiani trình bày một lý do sâu hơn cho sự tồn tại của hạt quark duyên chưa được khám phá. Số các hương quark được đề xuất tăng lên đến 6 vào năm 1973, khi Makoto Kobayashi và Toshihide Maskawa chú ý rằng các quan sát thực nghiệm trong vi phạm CP có thể được giải thích nếu tồn tại một cặp quark khác.
Các quark duyên đã được tạo ra hầu như đồng thời bởi hai nhóm nhà khoa học vào tháng 11 năm 1974 (xem Cuộc Cách mạng tháng Mười một)—một tại SLAC dưới sự lãnh đạo của Burton Richter, và một tại Phòng thí nghiệm Quốc gia Brookhaven dưới sự lãnh đạo của Samuel Ting. Quark duyên đã được quan sát khi nó liên kết với phản quark duyên trong các meson. Hai nhóm nhà khoa học đã đặt tên cho meson được khám phá ra với hai ký hiệu khác nhau, J và ψ; do đó nó thường được biết đến với tên gọi meson. Sự khám phá cuối cùng đã thuyết phục được cộng đồng các nhà vật lý rằng mô hình quark là đúng đắn.
Trong những năm sau, đã xuất hiện một số các đề nghị cho sự mở rộng mô hình quark lên tới 6 quark. Một trong số này, Haim Harari đăng bài báo năm 1975 trong đó lần đầu tiên ông đề cập đến thuật ngữ quark đỉnh và quark đáy.
Năm 1977, quark đáy được quan sát bởi một đội các nhà khoa học tại Fermilab đứng đầu bởi Leon Lederman. Đây là một dấu hiệu mạnh cho sự tồn tại của quark đỉnh: nếu không có quark đỉnh, quark đáy sẽ không có đối tác của nó. Tuy vậy, cho đến tận năm 1995 thì quark đỉnh mới được quan sát, cũng bởi Máy dò Va chạm tại Fermilab (CDF) và DØ bởi các nhà khoa học tại Fermilab. Quark đỉnh có khối lượng lớn hơn so với giá trị suy đoán trước đó —nặng tương đương, thậm chí hơn cả nguyên tử vàng.
Nguồn gốc tên gọi
Gell-Mann miêu tả chi tiết về tên gọi quark trong cuốn sách của ông, The Quark and the Jaguar:
Các hương của quark được đặt tên do một số các lý do. Các quark lên và xuống được đặt theo tên của các thành phần lên và dưới của spin đồng vị mà chúng mang. Quark lạ được đặt tên như vậy do nó được khám phá là các thành phần của các hạt lạ được khám phá ở trong tia vũ trụ nhiều năm trước khi mô hình quark được đưa ra; những hạt này được nghĩ là "lạ" do chúng có thời gian sống không bình thường. Glashow, người đồng đưa ra 'quark lạ' với Bjorken, nói rằng "Chúng tôi đưa ra sự kiến thiết của chúng tôi về 'quark lạ' do chúng tôi thấy thích thú và dễ chịu bởi sự đối xứng của nó mang lại cho thế giới hạt hạ nguyên tử." Các tên gọi "đỉnh", "đáy" do Harari đưa ra, đã được chọn bởi vì chúng "mang tính logic với các quark trên và dưới". Trước đây, các quark đỉnh t và đáy b thỉnh thoảng được gọi tương ứng là "sự thật" (truth) và "đẹp" (beauty), nhưng những tên gọi này sau đó không còn được sử dụng nữa.
Điện tích
Các quark có các giá trị điện tích là phân số – là 1⁄3 hoặc +2⁄3 lần điện tích nguyên tố, phụ thuộc vào hương của chúng. Các quark lên, duyên, và đỉnh (tập hợp lại gọi là các quark kiểu – lên) có điện tích +2⁄3, trong khi các quark xuống, lạ, và đáy (các quark kiểu – xuống) có điện tích −1⁄3. Các phản quark có các điện tích trái dấu tương ứng với các quark; các phản quark kiểu – trên có điện tích −2⁄3 và các phản quark kiểu – dưới có điện tích +1⁄3. Từ các điện tích của một hadron bằng tổng các điện tích của các quark cấu tạo nên hadron này, do đó mọi hadron có điện tích là số nguyên: tổng của ba quark (tạo thành baryon), ba phản quark (tạo thành phản baryon), hoặc một quark và một phản quark (tạo thành meson) luôn luôn là các điện tích nguyên.
Ví dụ, các hadron là thành phần của các hạt nhân nguyên tử, các neutron và proton, có điện tích lần lượt là 0 và +1; neutron có thành phần là hai quark xuống d và một quark lên u, proton có hai quark lên u và một quark xuống d.
Spin
Spin là một tính chất nội tại của các hạt cơ bản, và hướng của nó là một tính chất quan trọng của bậc tự do. Nó thường được hình dung giống như sự quay của một vật xung quanh trục của chính nó (từ đó có tên là "spin"), mặc dù khái niệm này không hoàn toàn đúng ở mức thang nguyên tử bởi vì các hạt cơ bản được tin là các hạt điểm.
Tương tác yếu
nhỏ|phải|192px|upright|[[Biểu đồ Feynman của phân rã beta với dòng thời gian hướng lên trên. Ma trận CKM (giải thích bên dưới) giải mã xác suất của phân rã này và của những phân rã quark.]] Một hương của quark chỉ có thể biến đổi thành một hương khác của quark thông qua tương tác yếu, một trong bốn tương tác cơ bản trong vật lý hạt. Bằng cách hấp thụ hoặc phát ra một boson W, bất kì một loại quark – lên nào (quark lên, quark duyên, và quark đỉnh) có thể biến đổi thành một loại quark – xuống bất kì (quark xuống, quark lạ, quark đáy) và ngược lại. Cơ chế biến đổi hương này là nguyên nhân của quá trình phóng xạ của phân rã beta, trong đó một neutron "tách ra" thành một proton, một electron  và một phản neutrino electron  (xem hình). Điều này xuất hiện khi một quark xuống trong neutron phân rã thành một quark lên bằng cách phát ra một hạt boson W ảo, biến đổi một neutron thành một proton. Hạt boson W sau đó phân rã thành một electron và một phản neutrino electron.
Trong khi quá trình biến đổi hương là giống nhau đối với mọi quark, mỗi quark có một sự ưu tiên để biến đổi thành một quark khác trong chính thế hệ của nó. Khả năng xảy ra biến đổi của mọi hương được miêu tả bởi một bảng toán học, gọi là ma trận Cabibbo–Kobayashi–Maskawa (ma trận CKM). Biên độ xấp xỉ của những phần tử trong ma trận CKM là: với Vij đại diện cho khả năng của một hương của một quark i thay đổi thành một hương của một quark j (hay ngược lại).
Có tồn tại một ma trận tương tác yếu tương đương cho các lepton (nằm bên phải boson W trên biểu đồ phân ra beta ở trên), gọi là ma trận Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata (ma trận PMNS). Hai ma trận CKM và PMNS cùng với nhau miêu tả toàn bộ biến đổi hương, nhưng sự liên kết giữa hai ma trận này vẫn chưa hoàn toàn rõ ràng.
Tương tác mạnh và màu tích
phải|nhỏ|upright|Mọi hadron đều có tổng tích màu bằng 0. Các quark sở hữu một tính chất gọi là màu tích (color charge). Chúng có ba loại màu tích, với tên gọi là lam, lục, và đỏ. Tương ứng với chúng là các phản màu – phản lam, phản lục, và phản đỏ. Mỗi quark mang một màu, và tương ứng mỗi phản quark mang một phản màu.
Hệ thống tương tác đẩy và hút giữa các quark cùng với sự tổ hợp khác nhau của ba màu tích được gọi là tương tác mạnh, với các hạt trung gian tải lực gọi là các hạt gluon; điều này được trình bày bên dưới. Lý thuyết miêu tả tương tác mạnh gọi là Sắc động lực học lượng tử (QCD). Một quark với một giá trị màu tích có thể tạo thành một hệ đóng với một phản quark mang phản màu tương ứng; ba (phản) quark, ứng với mỗi (phản) màu, tương tự cũng tạo thành một hệ đóng. Kết quả của hai quark hút nhau sẽ tạo thành một màu trung tính: Một quark với màu tích ξ kết hợp với một phản quark với màu tích -ξ sẽ tạo thành một màu tích 0 (hay màu "trắng") và hình thành lên một hạt meson. Tương tự với mô hình kết hợp màu sắc trong quang học cổ điển, sự kết hợp của ba quark hay ba phản quark, mỗi quark với màu tích khác nhau, sẽ tạo ra một màu tích "trắng" và hình thành lên một baryon hay phản baryon.
Trong vật lý hạt hiện đại, các đối xứng chuẩn (hay đối xứng gauge)-một loại của nhóm đối xứng-liên quan đến các tương tác của các hạt cơ bản với nhau (xem lý thuyết chuẩn hay lý thuyết gauge). Màu SU(3) (thường viết tắt là SU(3)c) là một đối xứng chuẩn (đối xứng gauge) liên quan đến màu tích trong các quark và xác định sự đối xứng cho Sắc động lực học lượng tử. Giống như các định luật vật lý là độc lập với các hướng x, y, và z trong không gian, và không thay đổi nếu các trục tọa độ được quay theo một hướng mới, các định luật trong Sắc động lực học lượng tử là độc lập với các hướng trong "không gian màu" ba chiều được gắn với ba màu lam, lục và đỏ. Sự biến đổi màu SU(3)c tương ứng với "sự quay" trong không gian màu này (nói về mặt toán học là một không gian phức). Mỗi hương của quark f, và mỗi hương nhỏ fB, fG, fR tương ứng với các màu của quark,, tạo thành một bộ ba: một ba-thành phần trường lượng tử biến đổi dưới biểu diễn cơ sở của SU(3)c. Do yêu cầu SU(3)c phải là cục bộ – theo đó nhũng biến đổi của nó phải được phép thay đổi trong không gian và thời gian-nó xác định lên các tính chất của tương tác mạnh, đặc biệt là sự tồn tại của tám loại gluon để thực hiện chức năng của chúng là những hạt tải lực.
Khối lượng
Hai thuật ngữ được sử dụng liên quan đến khối lượng của quark bao gồm: khối lượng quark hiện tại chỉ gồm khối lượng của chính các hạt quark, trong khi khối lượng quark thành phần gồm khối lượng của quark hiện tại cộng với khối lượng của các hạt trường gluon xung quanh các hạt quark. Những khối lượng này có những giá trị điển hình rất khác nhau. Và hầu hết khối lượng của các hadron chủ yếu được đóng góp từ các gluon mà những gluon này liên kết các hạt quark với nhau, chứ không phải từ khối lượng của các hạt quark. Trong khi các gluon không có khối lượng, chúng lại có năng lượng-đặc biệt là năng lượng liên kết sắc động lực học lượng tử (QCBE) – và năng lượng này đóng góp rất lớn vào tổng khối lượng của hadron (xem khối lượng trong thuyết tương đối hẹp, và sự tương đương năng lượng khối lượng). Ví dụ, một hạt proton có khối lượng xấp xỉ 938 MeV/c2, với khối lượng nghỉ của ba hạt quark hóa trị chỉ là khoảng 11 MeV/c2; và hầu hết phần còn lại là do các gluon QCBE đóng góp vào.
Mô hình Chuẩn khẳng định rằng các hạt cơ bản có khối lượng là nhờ cơ chế Higgs, cơ chế này liên quan đến hạt boson Higgs-hạt này chưa được tìm thấy bằng thực nghiệm. Các nhà vật lý hy vọng rằng trong tương lai những nghiên cứu sâu về nguyên nhân hạt quark đỉnh (t) có khối lượng rất lớn, với khối lượng xấp xỉ bằng với khối lượng của hạt nhân vàng (~171 GeV/c2), có thể khám phá ra về nguồn gốc khối lượng của các quark và các hạt cơ bản khác.
Bảng các tính chất
Bảng sau tổng kết các tính chất quan trọng của sáu hạt quark. Số lượng tử hương (spin đồng vị (I3), số duyên (C), số lạ (S, không nên nhầm với spin), số đỉnh (T), và số đáy (B′)) được gán một giá trị xác định đối với mỗi hương của quark, và phân chúng theo các tính chất làm ba thế hệ. Số baryon (B) là +1⁄3 đối với mọi quark, do mọi baryon đều chứa ba quark. Đối với các phản quark, điện tích (Q) và mọi số lượng tử hương (B, I3, C, S, T, và B′) có dấu ngược lại. Khối lượng và mô men động lượng toàn phần (J; bằng với spin đối với các hạt điểm) không thay đổi dấu đối với các phản quark. Giá trị tuyệt đối số đo các thuộc tính giữa quark và phản quark tương ứng là như nhau.
J = mô men động lượng toàn phần, B = số baryon, Q = điện tích, I3 = spin đồng vị, C = số duyên, S = số lạ, T = số đỉnh, B′ = số đáy.
Tương tác giữa các quark
Được miêu tả bởi sắc động lực học lượng tử, tương tác mạnh giữa các quark được truyền đi bởi các gluon, những hạt boson gauge vector phi khối lượng. Mỗi gluon mang một màu tích và một phản màu tích. Trong mô hình chuẩn của tương tác giữa các hạt (một phần của mô hình tổng quát hơn gọi là lý thuyết nhiễu loạn, các gluon liên tục được trao đổi giữa các quark với nhau thông qua một quá trình hấp thụ và phát ra các hạt ảo. Khi một gluon được truyền đi giữa các quark, màu tích cũng được thay đổi theo; ví dụ, nếu một quark đỏ phát ra một gluon đỏ-phản lục, thì quark này sẽ trở thành quark lục, và ngược lại nếu một quark lục hấp thụ một gluon đỏ-phản lục thì nó sẽ trở thành một quark đỏ. Do vậy, trong khi màu của quark liên tục bị thay đổi, tương tác mạnh giữa chúng luôn được bảo toàn.
Do các gluon mang màu tích, tự chúng có thể phát ra hoặc hấp thụ những gluon khác. Điều này là nguyên nhân của tính tự do tiệm cận: khi các quark càng lại gần với nhau hơn, lực liên kết sắc động lực học lượng tử giữa chúng trở nên yếu hơn.
Biển quark
Các hadron, cùng với các quark hóa trị đóng góp vào các số lượng tử của chúng, chứa các cặp hạt quark ảo-phản quark ảo  gọi là biển quark. Biển quark hình thành khi một gluon của trường màu hadron tách ra; quá trình này cũng xảy ra ngược lại trong sự hủy của hai biển quark để tạo ra một gluon. Kết quả là một dòng không đổi các gluon tách ra và tạo thành cái thường gọi là "biển quark". Biển quark ít ổn định hơn các quark hóa trị, và chúng thường hủy lẫn nhau bên trong các hadron. Mặc dù vậy, biển quark có thể hadron hóa thành các hạt baryon hoặc meson trong những điều kiện xác định.
Các pha khác của vật chất quark
phải|nhỏ|300px|Hình vẽ cho thấy [[biểu đồ pha của vật chất quark. Tìm hiểu chi tiết chính xác của biểu đồ này là một hướng nghiên cứu hiện nay. |alt=]]
Dưới những điều kiện cần thiết nhất định, các quark có thể thoát khỏi trạng thái bị giam hãm và tồn tại như là các hạt tự do. Theo nguyên lý tự do tiệm cận, tương tác mạnh trở nên yếu hơn tại những nhiệt độ cao hơn. Thậm chí, sự giam hãm màu có thể biến mất và dẫn đến sự hình thành một dạng plasma cực nóng của các hạt quark và gluon chuyển động tự do. Pha của vật chất này được gọi là plasma quark-gluon. Những điều kiện chính xác cần thiết để làm xuất hiện trạng thái này chưa được biết tới và đã trở thành chủ đề của nhiều suy đoán và thực nghiệm. Những ước lượng gần đây đặt ra giới hạn nhiệt độ cần thiết là 1,90±0,02×10¹² (gần hai nghìn tỉ) kelvin. Trong khi một trạng thái mà toàn bộ các quark và gluon tự do chưa từng được tạo ra (mặc dù rất nhiều cố gắng đã được thực hiện ở CERN trong các thập niên 1980 và 1990), những thí nghiệm gần đây tại Máy Va chạm Ion Nặng Tương đối tính (RHIC) đã chỉ ra chứng cớ cho vật chất quark dạng lỏng biểu hiện chuyển động chảy "gần như lý tưởng".
Plasma quark-gluon có thể được miêu tả bởi sự tăng số lượng lớn các cặp quark nặng hơn trong quan hệ với số các cặp quark lên u và quark xuống d. Người ta tin rằng trong giai đoạn 10−6 giây sau Vụ Nổ Lớn (kỉ nguyên quark), vũ trụ tràn ngập bởi plasma quark-gluon, do lúc này nhiệt độ quá cao để cho các hadron có thể ổn định được.
Với mật độ baryon đủ cao và nhiệt độ tương đối thấp - phù hợp với các điều kiện được tìm thấy trong các sao neutron – vật chất quark được mong đợi là chúng sẽ suy biến thành dạng chất lỏng Fermi của tương tác yếu giữa các quark. Chất lỏng này có thể được miêu tả bởi một sự ngưng tụ của các cặp Cooper quark màu, theo đó là sự phá vỡ đối xứng cục bộ SU(3)c. Do các cặp Cooper quark mang màu tích, những pha của vật chất quark sẽ trở thành siêu dẫn màu; nghĩa là màu tích có thể vượt qua mà không bị cản trở.
Liên kết ngoài
Thể loại:Khái niệm vật lý
Paspalum longicuspe
Paspalum longicuspe là một loài thực vật có hoa trong họ Hòa thảo. Loài này được Nash mô tả khoa học đầu tiên năm 1912.
Các cuộc thi nghệ thuật tại Thế vận hội Mùa hè 1936
Các cuộc thi nghệ thuật đã được tổ chức như một phần của Thế vận hội Mùa hè 1936 tại Berlin, Đức. Huy chương được trao ở 5 hạng mục (kiến trúc, văn học, âm nhạc, hội họa, và điêu khắc) cho những tác phẩm lấy cảm hứng từ các chủ đề liên quan tới thể thao.
Triển lãm nghệ thuật diễn ra ở hội trường của khu vực triển lãm Berlin từ ngày 15 tháng 7 tới ngày 16 tháng 8, và trưng bày 667 tác phẩm nghệ thuật đến từ 22 quốc gia. Cụ thể, cuộc thi văn học thu hút 40 tác phẩm của 12 nước, và cuộc thi âm nhạc có 33 nhạc phẩm từ 9 nước.
Các cuộc thi nghệ thuật tại Thế vận hội 1936 cũng giống với các kỳ 1928 và 1932, khi huy chương được trao cho các hạng mục nhỏ hơn thuộc các hạng mục lớn nêu trên. Ban giám khảo đã không trao huy chương ở 3 hạng mục nhỏ, và không có huy chương vàng nào ở 3 hạng mục tương tự khác.
Các cuộc thi nghệ thuật là một phần của chương trình Thế vận hội trong khoảng thời gian từ năm 1912 tới 1948. Tại một cuộc họp của Ủy ban Olympic Quốc tế vào năm 1949, các bên nhất trí tổ chức các gian trưng bày thay vì các cuộc thi, với lý do sẽ là không hợp lý khi cho phép những nghệ sĩ chuyên nghiệp tham gia tranh tài nhưng chỉ cho các vận động viên nghiệp dư thi đấu tại các nội dung thể thao. Từ 1952, một lễ hội văn hóa và nghệ thuật không mang tính cạnh tranh được lồng ghép vào mỗi kỳ Olympic.
Bảng huy chương
Đương thời, huy chương được trao cho các nghệ sĩ trên, nhưng sau đó các cuộc thi nghệ thuật đã không còn được IOC coi là sự kiện chính thức của Olympic; chúng cũng không xuất hiện trong hệ thống dữ liệu về huy chương hay bảng huy chương Thế vận hội 1936 của IOC.
Tham khảo
Thể loại:Sự kiện Thế vận hội Mùa hè 1936 1936 Thể loại:Mỹ thuật năm 1936 Thể loại:Nghệ thuật Đức
Paspalum longicuspe
Liên kết ngoài
Thể loại:Paspalum Thể loại:Thực vật được mô tả năm 1912
Fusus varicosus
Fusus varicosus là một loài ốc biển, là động vật thân mềm chân bụng sống ở biển trong họ Fasciolariidae.
Tham khảo
varicosus
Liebsdorf
Liebsdorf là một xã ở tỉnh Haut-Rhin trong vùng Grand Est ở đông bắc Pháp. Xã này có diện tích 4,22 km², dân số năm 1999 là 329 người. Khu vực này có độ cao 475 mét trên mực nước biển.
Tham khảo
Thể loại:Xã của Haut-Rhin
Ancharakandy
Ancharakandy là một thị trấn thống kê (census town) của quận Kannur thuộc bang Kerala, Ấn Độ.
Nhân khẩu
Theo điều tra dân số năm 2001 của Ấn Độ, Ancharakandy có dân số 21.882 người. Phái nam chiếm 47% tổng số dân và phái nữ chiếm 53%. Ancharakandy có tỷ lệ 86% biết đọc biết viết, cao hơn tỷ lệ trung bình toàn quốc là 59,5%: tỷ lệ cho phái nam là 88%, và tỷ lệ cho phái nữ là 83%. Tại Ancharakandy, 10% dân số nhỏ hơn 6 tuổi.
Tham khảo
Thể loại:Thành phố thuộc bang Kerala
Calathea albovaginata
Calathea albovaginata là một loài thực vật có hoa trong họ Marantaceae. Loài này được (K.Koch & Linden) K.Schum. mô tả khoa học đầu tiên năm 1902.
Liên kết ngoài
Thể loại:Calathea Thể loại:Thực vật được mô tả năm 1902
Xã Otter, Quận Warren, Iowa
Xã Otter (Otter Township) là một xã thuộc quận Warren, tiểu bang Iowa, Hoa Kỳ. Năm 2010, dân số của xã này là 1.042 người.
Tham khảo
Thể loại:Xã của Iowa Thể loại:Quận Warren, Iowa
Chitheri, Mulbagal
Chitheri là một làng thuộc tehsil Mulbagal, huyện Kolar, bang Karnataka, Ấn Độ.
Tham khảo
Thể loại:Kolar (huyện)
Thompsoniana mireiae
Thompsoniana mireiae là một loài bọ cánh cứng trong họ Cerambycidae.
Tham khảo
Thể loại:Thompsoniana
Zonitoschema nitidissima
Zonitoschema nitidissima là một loài bọ cánh cứng trong họ Meloidae. Loài này được Pic mô tả khoa học năm 1911.
Tham khảo
Thể loại:Zonitoschema
Micrathena parallela
Micrathena parallela là một loài nhện trong họ Araneidae.
Anthurium bucayanum
Anthurium bucayanum là một loài thực vật thuộc họ Araceae. Đây là loài đặc hữu của Ecuador. Môi trường sống tự nhiên của chúng là rừng ẩm vùng đất thấp nhiệt đới hoặc cận nhiệt đới. Chúng hiện đang bị đe dọa vì mất môi trường sống.
Schoenoplectiella wallichii
Liên kết ngoài
Thể loại:Schoenoplectiella Thể loại:Thực vật được mô tả năm 2003
Anthurium bucayanum
Tham khảo
B Thể loại:Thực vật đặc hữu Ecuador
Micrathena parallela
Loài này thuộc chi Micrathena. Micrathena parallela được Octavius Pickard-Cambridge miêu tả năm 1890.
Tham khảo
Thể loại:Micrathena
Tiszasziget
Tiszasziget là một thị trấn thuộc hạt Csongrád, Hungary. Thị trấn này có diện tích 26,89 km², dân số năm 2010 là 1779 người, mật độ 66 người/km².
Floriano Peixoto, Rio Grande do Sul
Floriano Peixoto là một đô thị thuộc bang Rio Grande do Sul, Brasil. Đô thị này có diện tích 168,429 km², dân số năm 2007 là 2148 người, mật độ 12,75 người/km².
Agrypnus minutus
Agrypnus minutus là một loài bọ cánh cứng trong họ Elateridae. Loài này được Schwarz miêu tả khoa học năm 1898.
Floriano Peixoto, Rio Grande do Sul
Liên kết ngoài
Thể loại:Đô thị bang Rio Grande do Sul
Agrypnus minutus
Tham khảo
Thể loại:Agrypnus
Chidozie Awaziem
Chidozie Collins Awaziem (sinh ngày 1 tháng 1 năm 1997) là một cầu thủ bóng đá người Nigeria thi đấu cho câu lạc bộ Bồ Đào Nha Boavista theo dạng cho mượn từ FC Porto ở vị trí trung vệ.
Sự nghiệp câu lạc bộ
Sinh ra ở Enugu, Awaziem gia nhập FC Porto từ Bồ Đào Nha năm 2014, nơi anh trải qua năm cuối cùng là cầu thủ trẻ và giành chức vô địch. Anh ra mắt chuyên nghiệp cùng với đội hình B, tại Giải bóng đá hạng nhất quốc gia Bồ Đào Nha.
Vào ngày 27 tháng 1 năm 2016, lúc 19 tuổi, Awaziem có màn ra mắt đội một, thi đấu hết 90 phút trong thất bại 0–2 trên sân khách trướcC.D. Feirense tại Cúp Liên đoàn bóng đá Bồ Đào Nha. Màn ra mắt đầu tiên tại Giải bóng đá vô địch quốc gia Bồ Đào Nha là vào ngày 12 tháng 2, đá chính trong thắng lợi 2–1 trước S.L. Benfica vì khủng hoảng chấn thương ở hàng phòng ngự.
Sự nghiệp quốc tế
Lúc 19 tuổi, Awaziem được triệu tập vào Nigeria thi đấu giao hữu với Mali và Luxembourg, vào các ngày 27 và 31 tháng 5 năm 2016. Anh có màn ra mắt vào ngày 1 tháng 6 năm 2017, đá chính trong chiến thắng 3–0 trước Togo ở Paris trong một trận giao hữu khác.
Vào tháng 5 năm 2018 anh có tên trong đội hình sơ loại 30 người của Nigeria tham dự Giải vô địch bóng đá thế giới 2018 ở Nga.
Liên kết ngoài
Thể loại:Sinh năm 1997 Thể loại:Nhân vật còn sống Thể loại:Cầu thủ bóng đá từ Enugu Thể loại:Cầu thủ bóng đá Nigeria Thể loại:Hậu vệ bóng đá Thể loại:Cầu thủ Giải bóng đá vô địch quốc gia Bồ Đào Nha Thể loại:Cầu thủ bóng đá FC Porto B Thể loại:Cầu thủ bóng đá FC Porto Thể loại:Cầu thủ bóng đá Ligue 1 Thể loại:Cầu thủ bóng đá FC Nantes Thể loại:Cầu thủ đội tuyển bóng đá quốc gia Nigeria Thể loại:Cầu thủ bóng đá nước ngoài ở Tây Ban Nha Thể loại:Cầu thủ bóng đá nước ngoài ở Bồ Đào Nha Thể loại:Cầu thủ bóng đá nước ngoài ở Pháp Thể loại:Cầu thủ bóng đá nước ngoài ở Thổ Nhĩ Kỳ Thể loại:Cầu thủ Giải vô địch bóng đá thế giới 2018 Thể loại:Cầu thủ bóng đá Alanyaspor Thể loại:Cầu thủ bóng đá Boavista F.C. Thể loại:Cầu thủ bóng đá La Liga Thể loại:Cầu thủ bóng đá Nigeria ở nước ngoài Thể loại:Cầu thủ bóng đá Süper Lig Thể loại:Cầu thủ bóng đá Çaykur Rizespor
Nậm Cuổi
Nậm Cuổi là một xã thuộc huyện Sìn Hồ, tỉnh Lai Châu, Việt Nam.
Xã Nậm Cuổi có diện tích 87,1 km², dân số năm 1999 là 2996 người, mật độ dân số đạt 34 người/km².
Tên xã và tên các bản Cuổi Tở, Cuổi Nưa, Hua Cuổi đặt theo tên dòng Nậm Cuổi.
Anthurium brittonianum
Anthurium brittonianum là một loài thực vật thuộc họ Araceae. Đây là loài đặc hữu của Ecuador. Môi trường sống tự nhiên của chúng là vùng núi ẩm nhiệt đới hoặc cận nhiệt đới. Chúng hiện đang bị đe dọa vì mất môi trường sống.
Tham khảo
Thể loại:Thực vật Ecuador B
Angkor Borei
Angkor Borei (ស្រុកអង្គរបុរី) là một huyện thuộc tỉnh Takéo, phía nam Campuchia. Theo thống kê năm 1998, dân số toàn huyện là 44.980 người.
Lịch sử
left|thumb|Con kênh cổ đại nối Angkor Borei với [[Óc Eo.]] Thành phố cổ Angkor Borei là một trong những khu dân cư quan trọng của vương quốc Phù Nam và có thể đã từng là kinh đô của vương quốc này.
Theo cách phiên âm của người Việt, thì Angkor Borei ngày xưa được gọi là Lò Gò. Ở đây có núi Phnom Angkor Borei (núi Lò Gò) và xứ này được gọi là xứ Lò Gò.
Tham khảo
Thể loại:Huyện Campuchia
Nomzamo Mbatha
Nomzamo Nxumalo Mbatha (sinh ngày 13 tháng 7 năm 1990), thường được gọi là Nomzamo Mbatha, là một nữ diễn viên, nhân vật truyền hình, nữ doanh nhân và nhà hoạt động nhân quyền người Nam Phi.
Bối cảnh và giáo dục
Nomzamo Mbatha sinh ngày 13 tháng 7 năm 1990 tại thị trấn KwaMashu, khoảng 21 km theo đường bộ, phía tây bắc thành phố Durban, thuộc tỉnh KwaZulu Natal.
Nghề nghiệp
Mbatha đã thử giọng cho một chương trình truyền hình vào tháng 7 năm 2012. Cuộc tìm kiếm được tổ chức tại Cape Town đã thu hút hơn 600 thí sinh. Cô được xếp vào top 70 và sau đó là top 10. Cô là một trong ba người vào chung kết hàng đầu. Vào năm 2014, chương trình mà Nomzana Mbatha đóng vai chính đã được chuyển đổi thành một phim truyền hình opera xà phòng hàng ngày.
Năm 2015, cô tham gia hai chương trình truyền hình thành công là "Tell Me Sweet Something" và "Umlilo". Cùng năm đó, cô bắt đầu tổ chức một chương trình du lịch thực tế có tên là "Holiday Swap", trên kênh truyền hình Nam Phi.
Năm 2015, cô được chọn đóng vai Neutrogena, là người Nam Phi đầu tiên, từng đóng vai đó.
Cô được bổ nhiệm làm Đại sứ thiện chí của UNHCR, Cơ quan tị nạn Liên Hợp Quốc vào tháng 1 năm 2019.
Những hoạt động khác
Năm 2018, Nomzana Mbatha đã được công nhận là một trong những Phụ nữ Nổi bật 2018 của OkayAfrica, do OkayAfrica Digital Media bình chọn.
Năm 2018, cô dành thời gian tham quan các trại tị nạn Kenya, với vai trò là Đại sứ UNHCR.
Cô đã nhận được giải thưởng của Viện hàn lâm điện ảnh châu Phi cho đề cử Nữ diễn viên xuất sắc nhất khi đóng "Moratiwa" trong Tell Me Sweet Something (2015).
Vào ngày 28 tháng 1 năm 2019, cô được bổ nhiệm làm Đại sứ thiện chí của UNHCR.
Tham khảo
Thể loại:Nữ diễn viên điện ảnh Nam Phi Thể loại:Sinh năm 1990 Thể loại:Nhân vật còn sống
Santo Domingo de los Colorados
Santo Domingo de los Colorados, được gọi đơn giản là Santo Domingo, là một thành phố của Ecuador. Thành phố Santo Domingo de los Colorados là tỉnh lỵ tỉnh Santo Domingo de los Tsáchilas. Dân số thành phố Santo Domingo de los Colorados theo điều tra năm 2010 là 305.000 người. Đây là thành phố lớn thứ 4 theo dân số của Ecuador. Santo Domingo de los Colorados thủ phủ của tổng mang tên của nó. Thành phố là trung tâm thương mại và công nghiệp quan trọng và vốn của tỉnh Santo Domingo de los Tsáchilas. Santo Domingo là nằm ở khoảng 133 km về phía Tây của Quito ở độ cao 625 m. Santo Domingo nằm ở phía tây chân núi Andes. Nó là điểm dừng quan trọng trên con đường từ Quito đến bờ biển Thái Bình Dương. Thành phố này cũng kết nối các thành phố vùng đồng bằng như Quevedo, Chone, và Quinindé.
Santo Domingo có khí hậu nhiệt đới ẩm. Nhiệt độ trung bình di chuyển khoảng 71 độ F [4]. Cũng giống như nhiều thành phố khác ở phía bên này của lũ lụt Andes một cách dễ dàng. Đường giao thông giữa Quito, thành phố ven biển như Esmeraldas và Manta thường rửa ra và yêu cầu làm việc thường xuyên. Thành phố là thủ phủ của Giáo phận Công giáo La Mã Santo Domingo de los Colorados.
Tham khảo
Thể loại:Khu dân cư ở Ecuador Thể loại:Tỉnh Santo Domingo de los Tsáchilas Thể loại:Santo Domingo de los Colorados
Aphanistes kankonis
Aphanistes kankonis là một loài tò vò trong họ Ichneumonidae.
Liên kết ngoài
Thể loại:Aphanistes
Chính đảng bao quát
Chính đảng bao quát (catch-all party hay big-tent party, 'đảng "lều to" ') là một thuật ngữ chính trị, một loại hiện tượng trong đó một chính đảng hoặc liên minh chính đảng mưu tính dung hợp các quan điểm chính trị khác nhau, đồng thời tiếp nhận những chủ trương và lý niệm của cánh tả và cánh hữu, từ đó thu hút nhiều cử tri.
Trong nội bộ chính đảng hoặc liên minh chính đảng thực hành chính sách bao quát, có nhiều đảng phái chính trị nắm giữ quan điểm hoặc ý thức hệ khác nhau thậm chí hoàn toàn tương phản, nhưng mà những đảng phái này có khả năng có chung nhận thức trong một vấn đề nào đó, thí dụ như đảng Tự do Canada cùng chung quan niệm chính trị về việc phản đối Québec độc lập.
Các chính đảng vào thế kỉ XIX thường hình thành từ những nguyện vọng cụ thể, đồng thời vì lợi ích cụ thể mà hoạt động, chẳng hạn như giữa thành thị và nông thôn. Sau khi nông dân và công nhân giành được quyền phổ thông đầu phiếu, chính đảng đại diện cho giai cấp của họ bắt đầu hình thành, xung đột lợi ích gia tăng dữ dội.
Mặt khác, trong nền dân chủ đại chúng, các chính sách không nên chỉ dựa vào một nhóm người đặc biệt lấy làm cơ sở ủng hộ, mà hãy tập trung vào việc giành lấy lợi ích chung cho mọi công dân, đồng thời cân đối hài hoà theo hoàn cảnh của từng cá nhân. Bằng cách này, ý tưởng nhận được sự ủng hộ của tất cả công dân đã ra đời. Ngoài ra, mục đích của nó không chỉ là "giành được sự ủng hộ của nhóm người rộng khắp, vượt qua cơ sở ủng hộ có quy định đặc biệt", lại còn là một chính đảng nhận được sự ủng hộ của mọi giai cấp, bất luận ý thức hệ cánh tả hay cánh hữu. Đây là một phương thức tư duy phù hợp chế độ một đảng hơn là chế độ đa đảng, không thể nói có đảng nhất định có dân chủ. Chính đảng bao quát bao gồm các phe nhóm, bè cánh bên trong chính đảng. Mặc dù tương tự với chính đảng quốc dân, nhưng chính đảng quốc dân dựa trên tiền đề là chế độ đa đảng và thay đổi chính quyền, chính đảng bao quát rất ít khả năng thay đổi chính quyền do tính bao quát của nó, dễ có dư địa cho sự thành lập của chế độ một đảng chuyên chính.
Hoa Kỳ
Ở Hoa Kỳ, bên trong hai chính đảng lớn đều có tồn tại ý thức hệ chính trị khác nhau, thì dụ Hoa Kỳ ngày nay, đảng Cộng hoà mặc dù do phe bảo thủ thống trị, nhưng nội bộ đảng có không ít nghị sĩ thuộc các phe phái như phe trung gian ôn hoà, phe bảo thủ kinh tế và phe tự do xã hội, các đảng viên Cộng hoà phe tự do kinh tế đồng thời là phe tự do xã hội vẫn có sức ảnh hưởng nhất định ở đông bắc Hoa Kỳ. Đồng dạng, đảng Dân chủ mặc dù do phe tiến bộ và phe tự do xã hội thống trị, nhưng phe ôn hoà và phe bảo thủ vẫn có tỉ lệ nhất định bên trong đảng.
Venezuela
Ở Venezuela, ý thức hệ của mỗi chính đảng phe đối lập thực hành thì khác hẳn, không giống bất kì đảng nào, thí dụ đảng Hành động dân chủ thuộc trung gian thiên tả và đảng Chính nghĩa đệ nhất thuộc trung gian thiên hữu đều phản đối đảng cầm quyền đảng Xã hội chủ nghĩa thống nhất Venezuela, do đó đã cùng nhau tổ chức và thành lập liên minh chính đảng Hội nghị bàn tròn Đoàn kết Dân chủ.
Ý
Phong trào Ngũ Tinh thành lập năm 2009 tại Ý bởi vì cao trào phản đối chính sách thắt lưng buộc bụng, cho nên đã giành được sự ủng hộ của không ít cử tri trẻ tuổi và người Ý phản đối chính sách thắt lưng buộc bụng, lại còn giành thắng lợi lớn trong cuộc bầu cử quốc hội Ý năm 2013, trở thành đảng lớn thứ hai trong hạ viện về số phiếu bầu, vượt qua đảng Dân chủ Ý - đảng giành được số ghế ngoài mức quy định dựa vào cơ chế đại diện tỉ lệ trong danh sách của hệ thống bầu cử Ý, nhưng đảng này từ chối hợp tác với bất kì liên minh chính đảng nào trong nước, bao gồm bác bỏ kiến nghị của đảng Dân chủ yêu cầu tổ chức và xây dựng chính phủ liên hiệp.
Tuy nhiên, bản thân phong trào Ngũ Tinh (M5S) không tự nhận là chính đảng thuộc về phe tả hay phe hữu, nhưng lại kết minh với nhiều chính đảng dân tuý chủ nghĩa cánh hữu ở nước khác, đồng thời kết minh và hợp thành đảng đoàn với đảng Độc lập Anh Quốc vốn có chủ trương rút khỏi Liên minh châu Âu.
Tham khảo
Thể loại:Hệ tư tưởng chính trị Thể loại:Phổ chính trị Thể loại:Thuật ngữ khoa học chính trị Thể loại:Hệ thống đảng phái chính trị Thể loại:Thuật ngữ chính trị
Stenocactus wippermannii
Stenocactus wippermannii là một loài thực vật có hoa trong họ Cactaceae. Loài này được (Muehlenpf.) A. Berger ex A.W. Hill miêu tả khoa học đầu tiên năm 1933.
Liên kết ngoài
Thể loại:Stenocactus Thể loại:Thực vật được mô tả năm 1933
Phaulopsis sangana
Phaulopsis sangana là một loài thực vật có hoa trong họ Ô rô. Loài này được S.Moore miêu tả khoa học đầu tiên năm 1911.
Chú thích
Thể loại:Phaulopsis Thể loại:Thực vật được mô tả năm 1911
Calathea allenii
Calathea allenii là một loài thực vật có hoa trong họ Marantaceae. Loài này được Woodson mô tả khoa học đầu tiên năm 1942.
Liên kết ngoài
Thể loại:Calathea Thể loại:Thực vật được mô tả năm 1942
Fusus triskaedekagonus
Fusus triskaedekagonus là một loài ốc biển, là động vật thân mềm chân bụng sống ở biển trong họ Fasciolariidae.
Tham khảo
triskaedekagonus
Phalera sundana
Phalera sundana là một loài bướm đêm thuộc họ Notodontidae. Nó được tìm thấy ở Sundaland, bao gồm Bali và Mindanao. nhỏ|trái|200px
Sải cánh dài 45-54 đối với con đực và 55–59 mm đối với con cái.
Liên kết ngoài
S
Sefaköy, Of
Sefaköy là một xã thuộc huyện Of, tỉnh Trabzon, Thổ Nhĩ Kỳ. Dân số thời điểm năm 2011 là 66 người.
Tham khảo
Thể loại:Xã thuộc tỉnh Trabzon
Andada
Andada là một thị trấn thống kê (census town) của quận Bharuch thuộc bang Gujarat, Ấn Độ.
Tham khảo
Thể loại:Thành phố thuộc bang Gujarat
Octarrhena calceiformis
Octarrhena calceiformis là một loài thực vật có hoa trong họ Lan. Loài này được (J.J.Sm.) P.Royen mô tả khoa học đầu tiên năm 1979.
Liên kết ngoài
Thể loại:Octarrhena Thể loại:Thực vật được mô tả năm 1979
Nồi chiên không dầu
thumb|150px|Một nồi chiên không dầu Nồi chiên không dầu, nồi chiên không khí, nồi chiên khí nóng hay nồi chiên chân không (air fryer) là một thiết bị gia dụng trong nhà bếp có hình dạng giống lò nướng đối lưu kích cỡ nhỏ được thiết kế để mô phỏng quá trình chiên ngập dầu mà không sử dụng nhiều dầu. Thiết bị sử dụng cánh quạt thổi thành luồng không khí nóng luân chuyển ở tốc độ cao, tạo ra một lớp vỏ giòn cho thực phẩm thông qua các phản ứng hóa nâu như phản ứng Maillard. Phản ứng Maillard là một phản ứng hóa học diễn ra liên quan đến axit amin và đường khử (reducing sugar) trong thực phẩm. Quá trình này dẫn đến thực phẩm chín vàng có hương vị đặc biệt. Thịt bò bít tết áp chảo, bánh bao chiên, các loại bánh bích quy và bánh quy, bánh mì nướng, kẹo dẻo nướng, và nhiều loại thực phẩm khác trải qua phản ứng này. Phản ứng được đặt tên theo nhà hóa học người Pháp Louis Camille Maillard, người lần đầu tiên mô tả nó vào năm 1912 trong khi cố gắng tái tạo tổng hợp protein sinh học.
Một số người đánh giá sản phẩm cho rằng chất lượng thực phẩm chế biến bằng lò nướng thủy tinh sử dụng nhiệt từ đèn halogen thông thường hoặc máy nướng bánh mì đối lưu cho kết quả tốt hơn hoặc nồi chiên không dầu về cơ bản là nướng đối lưu dưới một cái tên mới thời thượng hơn.
Nguyên lý hoạt động
nhỏ|trái|Bộ phận gia nhiệt của nồi chiên không dầu Thiết bị ứng dụng sự luân chuyển của không khí nóng để làm chín thực phẩm mà nếu thông thường sẽ bị ngập trong dầu. Nồi chiên không dầu làm chín thực phẩm bằng cách đốt nóng thanh nhiệt (dây may so), dây may so bị đốt nóng khiến không khí trong nồi nóng lên cùng với quạt luân chuyển khí nóng. Nhiệt độ có thể lên đến 250°C tùy thuộc vào mẫu mã. Hầu hết các loại nồi chiên không dầu không cần sử dụng đến dầu ăn. Thời gian nấu trong nồi chiên không dầu có thể giảm từ 20% trở lên so với lò nướng thủy tinh.
Phương pháp chiên truyền thống tạo ra hiệu ứng Maillard ở nhiệt độ từ 140 đến 165°C bằng cách nhúng hoàn toàn thực phẩm trong dầu nóng, cao hơn nhiệt độ sôi của nước. Nồi chiên không dầu hoạt động bằng cách phủ một lớp dầu mỏng lên thực phẩm mong muốn trong khi không khí lưu thông được làm nóng lên đến 200°C để tạo nhiệt và bắt đầu phản ứng. Nhờ đó, thiết bị có thể làm chín các loại thực phẩm như khoai tây chiên, gà, cá, bít tết, hamburger pho mát, khoai tây lát mỏng hoặc bánh bột nhào bằng cách sử dụng ít dầu ăn hơn 70% đến 80% so với nồi chiên ngập dầu truyền thống.
Hầu hết sản phẩm nồi chiên không dầu đều có núm điều chỉnh nhiệt độ và hẹn giờ cho phép quá trình nấu nướng được chính xác hơn. Thức ăn thường được chiên trong rổ có lỗ thoát dầu mỡ thừa. Rổ phải được khuấy đảo bằng thủ công hoặc bằng trục đảo thực phẩm tích hợp. Lò nướng đối lưu thủy tinh và nồi chiên không dầu giống nhau về cách nấu thức ăn, nhưng nồi chiên nhìn chung nhỏ gọn hơn và tỏa nhiệt ít hơn.