cyanic-selkie/wikianc huggingface dataset:
سیلویا یوشچاک-کراوچیک
از فیلم‌ها یا مجموعه‌های تلویزیونی که وی در آن‌ها نقش داشته‌است، می‌توان به سال‌های شیرین، لندنی‌ها، دوستان، قانون حقیقی، پدر متیو، رنگ‌های خوشبختی، ۳۹ و نیم، کارآگاهان جنایی، ماگدا ام.، چه خوب و چه بد، در خیابان سپولنی و ع چون عشق اشاره نمود.
برنت‌آیلند
برنت‌آیلند (به انگلیسی: Burntisland) یک شهرک در اسکاتلند است که در فایف واقع شده‌است. برنت‌آیلند ۶٬۲۶۹ نفر جمعیت دارد.
قوزلیجه
قوزلیجه ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
جین فاولر جونیور
جین فاولر جونیور (Gene Fowler Jr.؛ ۲۷ مه ۱۹۱۷ – ۱۱ مه ۱۹۹۸) یک تدوین‌گر اهل ایالات متحده آمریکا بود.
قوش قیه‌سی
قوش قیه‌سی ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
النبای، بریتیش کلمبیا
النبای، بریتیش کلمبیا (به انگلیسی: Allenby, British Columbia) یک منطقهٔ مسکونی در کانادا است که در بریتیش کلمبیا واقع شده‌است.
نیروی دریایی وارد می‌شود
نیروی دریایی وارد می‌شود فیلمی به کارگردانی لوید بیکن با بازی جیمز کاگنی است.
اندیس آنومالی قره قلی
آنومالی قره قلی یک اندیس فلزی است که در حوالی شهر سبزوار استان خراسان قرار دارد و مادهٔ معدنی موجود در آن، طلا است.سنگ میزبان این اندیس تراکیت، ریولیت، آندزیت، گابروی پگماتیتی، دیاباز و دونیت است و دیرینگی آن به دوران ائوسن می‌رسد. در این اندیس، پاراژنز‌های طلا و نقره یافت می‌شوند.
موتلا
شهر موتلا در ناحیه شهری موتلا در کشور سوئد واقع شده‌است. جمعیت این شهر ۱۵۵۳٫۹۹ نفر است.
قوشه‌بلاغ (ابهام‌زدایی)
قوشه‌بلاغ ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
نیکولاس گیین
نیکولاس کریستوبال گیین باتیستا (زادهٔ ۱۰ ژوئیه ۱۹۰۲- درگذشتهٔ ۱۶ ژوئیه ۱۹۸۹) یک شاعر دورگه آفریقایی کوبایی بود.
زندگی‌نامه
وی در کاماگوئه، کوبا متولد شد. او در دانشگاه هاوانا در رشتهٔ حقوق تحصیل کرد اما به زودی حرفهٔ حقوقی را ترک گفت و به عنوان مأمور چاپخانه و روزنامه‌نگار مشغول به کار شد.
رژیم ماچادو (به اسپانیایی: Machado) در سال ۱۹۳۳ سرنگون شد اما سرکوبی‌ها شدت یافت. در سال ۱۹۳۶؛ گیین به همراه دیگر ویراستاران مدیودیا (به اسپانیایی: Mediodía) با اتهامات دروغین دستگیر شدند و مدتی را در زندان گذراندند. سال بعد او به عضویت حزب کمونیسم درآمد و به اولین سفر خارج از کشور به مقصد اسپانیا رفت تا در کنگرهٔ هنرمندان و نویسندگان شرکت کند. همجنین در داخل اسپانیا به سفر پرداخت تا از جنگ‌های داخلی گزارش تهیه کند.
گیین در سال ۱۹۴۰ به کوبا بازگشت و به عنوان کاندیدای حزب کمونیسم در انتخابات محلی شرکت کرد. سال بعد تقاضای وی برای ویزای آمریکا رد شد. با این حال او در ۲۰ سال آینده دست به سفرهای گسترده‌ای در آمریکای جنوبی، چین و اروپا زد. او در سال ۱۹۵۳ توسط دولت باتیستا از ورود به کوبا منع شد. اما بعد از انقلاب کوبا، فیدل کاسترو بازگشت او را به کشور گرامی داشت. وی به عنوان رئیس «انجمن ملی نویسندگان کوباً برگزیده شد. با این حال او اشعاری مهیج و کنایه‌آمیز با برجسته کردن اوضاع اجتماعی سرود که می‌توان از آن میان به» مشکلات پس رفت «(به اسپانیایی: Problemas de Subdesarrollo) و» دو کودک" (به اسپانیایی:Dos Niños) اشاره کرد.
شاید گیین، سرشناس‌ترین پرچم‌دار اشعار سیاه‌پوستی است که سعی کرد ترکیبی بین عناصر فرهنگی سیاهان و سفیدان (فرهنگ دورگه) به وجود آورد. ویژگی سروده‌های او بهره‌گیری از نام‌آواها است که در واقع تلاشی است برای تقلید صدای طبل و دهل و ریتمی دلپذیر. قطعهٔ سمفونی «سنسمایا» (به اسپانیایی: Sensemayá) اثر» سیلوستره رووئلتاس براساس شعری به همان نام از گیین است که به عنوان بهترین اثر این موسیقی دان شناخته می‌شود.
نیکولاس گیین در سال ۱۹۸۹ در سن ۷۸ سالگی از دنیا رفت و در قبرستان کولون در هاوانا به خاک سپرده شد. خواهرزادهٔ وی، «نیکولاس گیین لاندریان» (به اسپانیایی: Nicolás Guillén Landrián) یک فیلم‌ساز تجربی کوبایی بود. (۱۹۸۳–۲۰۰۳) وی در سال ۱۹۵۴ برندهٔ «جایزهٔ صلح لنین» شد.
نمونه شعر
من ندانم ز چه رو پنداری…
من ندانم ز چه رو پنداری
کز تو من بیزارم ای سرباز،
زان که ما یک چیزیم
من و
تو.
تو تهی‌دستی، من هم چون تو
من ز اعماقم، تو نیز چو من.
سیدریل
سیدریل شرکت حفاری دریایی مستقر در برمودا است، که توسط دفتر این شرکت، در نروژ، مدیریت می‌شود. شرکت سیدریل دارای عملیات در کشورهای: آنگولا، برونئی، جمهوری کنگو، اندونزی، مالزی، نیجریه، نروژ، تایلند، برزیل و انگلستان می‌باشد.
فینال جام حذفی فوتبال انگلستان ۱۹۵۴
این مسابقه که در تاریخ ۱ مه ۱۹۵۴ انجام شده‌است با نتیجه ۳ بر ۲ به سود تیم باشگاه فوتبال وست برومویچ به پایان رسید.
سیدریل
سهام این شرکت در بورس اوراق بهادار اسلو و بازار بورس نیویورک معامله می‌شود. دفتر عملیاتی سیدریل، در شهر استاوانگر، نروژ قرار دارد. دفاتر بین‌المللی این شرکت نیز در سنگاپور، هیوستون و آبردین مستقر می‌باشد. جان فردریکسن مالکیت اکثریت سهام این شرکت را، در اختیار دارد.
نیکولاس گیین
نمونه شعر
این گمانت ز کجا آمده‌است
کز تو من بیزارم ای سرباز؟
دردناک است که گهگاه تو از یاد بری
چه کسی هستم من.
عجبا، زیرا من هستم تو
به‌همان گونه که تو هستی من.
باری امّا نه به‌این خاطر من
تو،
کز تو من بیزارم ای سرباز.
یکدگر را من و تو می‌بینیم
در خیابانی واحد با هم،
من و تو دوش به‌دوش
نفرتی نه در من یا در تو.
باری، امّا تو و من می‌دانیم
من ندانم ز چه رو پنداری،
کز تو من بیزارم ای سرباز!
موزه سرگئی پاراجانف
موزه سرگئی پاراجانف (Սերգեյ Փարաջանովի թանգարան; Sergei Parajanov Museum) ادای احترام به سرگئی پاراجانف کارگردان و هنرمند جمهوری سوسیالیستی ارمنستان شوروی است و یکی از محبوب‌ترین موزه‌های در شهر ایروان می‌باشد. It represents میراث هنری و ادبی متنوع پاراجانف را نمایندگی می‌کند.
تاریخچه
این موزه زمانی که پاراجانف در سال ۱۹۸۸ به ایروان نقل مکان نمود بنیانگذاری شد. پارجانف شخصاً مکان و (مرکز قوم‌نگاری Dzoragyugh در ایروان) پروژه ساخت موزه را برگزید. به واسطه زمین‌لرزه اسپیتاک و مشکلات اجتماعی-اقتصادی، موزه در ژوئن ۱۹۹۱، یک سال پس از مرگ پاراجانف موزه افتتاح شد.
«زاون سارگسیان» مدیر و مؤسس موزه است.
امامزاده احمد و محمد طارس
امامزاده احمد و محمد طارس مربوط به سدهٔ ۸ ه.ق است و در شهرستان فیروزکوه، روستای طارس واقع شده و این اثر در تاریخ با شمارهٔ ثبت ۲۹۳۵ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
آرتورو فراریو
آرتورو فراریو (Arturo Ferrario; June 28, 1891 – 1891:6:28, December 31, 1966) دوچرخه‌سوار اهل ایتالیا بود. وی در مسابقات تور دو فرانس و جیرو دیتالیا شرکت کرده است.
گمینا ایزبیتسا کویاوسکا
گمینا ایزبیتسا کویاوسکا یک گمینا در لهستان است که در شهرستان ووتس‌واوک واقع شده‌است. گمینا ایزبیتسا کویاوسکا ۱۳۲٫۰۵ کیلومتر مربع مساحت و ۸٬۰۰۸ نفر جمعیت دارد.
برلتون
برلتون (به انگلیسی: Burrelton) یک روستا در بریتانیا است که در پرت و کینروس واقع شده‌است.
قول
قول ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
رضاآباد میان ولان
قلا ذراتی رضاآباد میان ولان، روستایی از توابع بخش مرکزی شهرستان سلسله در استان لرستان ایران است. که به وسیله اخوان (زنده یاد صید رضا ، زنده یاد حاج صید طلا، زنده یاد میر رضا) (فولادوند)در سال 1325 بنیان نهاده شد.
اخوان مذکور فرزندان آقامیرزا زینی وند فرزند پاپی فرزند کمال فرزند هواسعلی فرزند زکی فرزند هواتعلی فرزند شادلی فرزند زینی( زین العابدین ) فرزند میر محمد ( به اشتباه دریک) فرزند اسماعیل فرزند میر احمد ( دریک ) فرزند شاهوردی خان اتابک می باشند.
جمعیت
این روستا در دهستان دوآب قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۲۸ نفر (۵خانوار) بوده‌است.
قوی‌تر
قوی‌تر ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
گسل کوه خضر
گسل کوه خضر یکی از گسل‌های ایران مرکزی است. این گسل یک گسل فشاری با راستای ۱۴۵درجه است. طول این گسل ۴۰ کیلومتر است و در استان قم و جنوب شهر قم واقع شده‌است. این گسل یکی از خطرناک‌ترین گسل‌های ایران و یکی از ۹ گسل اصلی قم است.
لرزه خیزی
این گسل در حال حاضر غیرفعال است اما به گفته کارشناسان احتمال فعالیت این گسل وجود دارد. میزان لرزه خیزی گسل کوه خضر ۷/۲ ریشتر است.
لاندسکرونا
شهر لاندسکرونا در ناحیه شهری لاندسکرونا در کشور سوئد واقع شده‌است. جمعیت این شهر ۲۳۵۳٫۸۸ نفر است.
مربی پرواز
مربی پرواز کسی است که به دیگران می‌آموزد چگونه خلبان شوند. افرادی که مجوز آموزش پرواز دارند اختیارات خاصی دارند که از یک کشور به کشور دیگر تفاوت دارد، اما به طور کلی مربیان پرواز وظیفه دارد که دانش و مهارت یک فرد را برای کسب درجه‌ای بالاتر از گواهینامه‌های خلبانی ارزیابی کند.
پدیده انتشار
نفوذ یا انتشار به طور کلی، مجموع حرکت هرچیزی (به طور مثال: اتم‌ها، یون‌ها، مولکول‌ها و انرژی) از محلی با غلظت بالاتر به محلی با غلظت کمتر می‌باشد. نفوذ ناشی از گرادیانی در انرژی آزاد گیبس یا پتانسیل شیمیایی می‌باشد. ممکن است که نفوذ را به طور عکس و در خلاف جهت گرادیان غلظت انجام دهیم مانند تجزیه اسپینودال. نکته قابل توجه این است که نفوذ، یک پدیده‌ای است که به علت حرکت تصادفی مولکول‌ها، ماهیتی تصادفی دارد. از این رو می‌توان برای مدل‌سازی بسیاری از پدیده‌های زندگی روزمره از آن استفاده کرد مانند: علم آمار، نظریه احتمالات، فیزیک، زیست‌شناسی، اقتصاد، مارکتینگ و امور مالی (نفوذ در ایده‌ها ، اطلاعات، قیمت‌ها).
تمام زمینه‌های ذکر شده در بالا، مدل‌های ریاضی مشابهی را استفاده می‌کنند و ایده‌ی کلی احاطه کننده این پدیده که در موارد بالا کاربرد دارد این است که: ماده یا مورد قابل بررسی ما که دچار پدیده انتشار شده است از مکان یا موقعیتی که غلظت بالاتر دارد به سمت مکانی با غلظت کمتر حرکت خواهد کرد. یکی از ویژگی‌های خاص نفوذ این است که به حرکت تصادفی ذرات وابسته است و منجر به مخلوط شدن یا انتقال جرم بدون نیاز به حرکت توده‌ای می‌شود. حرکت توده ای از ویژگی های فرارفت است. اصطلاح همرفت برای توصیف ترکیبی از هر دو پدیده انتقال ذکر شده می‌باشد.
اگر بتوان یک پدیده انتشار را با قوانین فیک توصیف کرد، به آن انتشار عادی می‌گویند. در غیر این صورت، به آن انتشار غیرعادی می‌گویند.
وقتی بحث میزان انتشار در میان است، از دو مقیاس طول در دو سناریو مختلف استفاده می‌شود:
2. منبع غلظت ثابت در یک بعد - طول انتشار: در انتشار فیکی، این موضوع را با فرمول  بیان می‌کنیم.
انتشار و جریان توده‌ای
(جریان توده‌ای) حرکت/جریان کل بدنه به دلیل گرادیان فشار (مثلاً خروج آب از شیر آب) است. "انتشار" حرکت تدریجی به دلیل گرادیان غلظت، بدون حرکت خالص ماده است. نمونه ای از فرآیندی که در آن هر دو حرکت توده‌ای و انتشار رخ می‌دهد، تنفس انسان است.
تشریح نقش انتشار و جریان توده‌ای
اول، یک فرآیند "جریان توده‌ای" وجود دارد. ریه‌ها در حفره قفسه سینه قرار دارند که به عنوان اولین مرحله در تنفس خارجی منبسط می‌شود. این انبساط منجر به افزایش حجم آلوئول‌‌ها در ریه‌ها می‌شود که باعث کاهش فشار در آلوئول‌‌ها می‌شود. این یک گرادیان فشار بین هوای خارج از بدن با فشار نسبتاً بالا و آلوئول‌‌ها در فشار نسبتاً کم ایجاد می‌کند. هوا در شیب فشار از طریق راه‌های هوایی ریه‌ها و داخل آلوئول‌ها حرکت می‌کند تا زمانی که فشار هوا و فشار هوا در آلوئول‌ها برابر شوند، یعنی زمانی که دیگر گرادیان فشار وجود نداشته باشد، حرکت هوا توسط جریان توده‌ای متوقف می‌شود. .
سوم، یک فرآیند "جریان توده‌ای" دیگر وجود دارد. عمل پمپاژ قلب سپس خون را به سراسر بدن منتقل می‌کند. با انقباض بطن چپ قلب، حجم آن کاهش می‌یابد که باعث افزایش فشار در بطن می‌شود. این یک گرادیان فشار بین قلب و مویرگ‌ها ایجاد می‌کند و خون از طریق رگ‌های خونی با جریان توده‌ای به سمت پایین گرادیان فشار حرکت می‌کند.
انتشار در زمینه رشته‌های مختلف
مفهوم انتشار به طور گسترده‌ای در: فیزیک (انتشار ذرات)، شیمی، زیست شناسی، جامعه شناسی، اقتصاد و امور مالی (انتشار افراد، ایده‌ها و ارزش‌های قیمت) استفاده می‌شود. با این حال، در هر مورد، ماده یا مجموعه‌ای که تحت انتشار قرار می‌گیرد، از نقطه یا مکانی که غلظت بیشتری از آن ماده یا مجموعه وجود دارد، "گسترش می‌یابد".
دو راه برای معرفی مفهوم انتشار وجود دارد:
2. یک رویکرد فیزیکی و اتمی، با در نظر گرفتن راه رفتن تصادفی ذرات در حال انتشار.[3]
در رویکرد پدیدارشناسی، انتشار حرکت یک ماده از ناحیه‌ای با غلظت بالا به ناحیه‌ای با غلظت کم بدون حرکت توده‌ای است. طبق قوانین فیک، شار انتشار متناسب با منفی گرادیان غلظت‌ها است. از مناطق با غلظت بالاتر به مناطق با غلظت پایین‌تر می‌رود. مدتی بعد، تعمیم‌های مختلفی از قوانین فیک در چارچوب ترمودینامیک و ترمودینامیک غیرتعادلی ایجاد شد.[4] از دیدگاه اتمی، انتشار به عنوان یک نتیجه از راه رفتن تصادفی ذرات منتشر در نظر گرفته می‌شود. در انتشار مولکولی، مولکول‌های متحرک توسط انرژی حرارتی خود رانده می‌شوند. راه رفتن تصادفی ذرات کوچک در حالت تعلیق در یک سیال در سال 1827 توسط رابرت براون کشف شد، او متوجه شد که ذره ریز معلق در یک محیط مایع و به اندازه کافی بزرگ است که در زیر میکروسکوپ نوری قابل مشاهده باشد، حرکت سریع و دائماً نامنظم ذرات را نشان می‌دهد. جنبش براونی تئوری حرکت براونی و زمینه های اتمی انتشار توسط آلبرت انیشتین ایجاد شد.[5] مفهوم انتشار معمولاً در مورد هر موضوعی که شامل پیاده روی تصادفی در گروه‌های افراد است به کار می‌رود.
در زمینه رشته مهندسی مواد
در شیمی و علم و مهندسی مواد، انتشار به حرکت مولکول های سیال در جامدات متخلخل اشاره دارد.[6] انتشار مولکولی زمانی اتفاق می‌افتد که احتمال برخورد با مولکول دیگر بیشتر از برخورد با دیواره‌های منافذ باشد. در چنین شرایطی، انتشار مشابه با فضای غیرمحدود است و با میانگین مسیر آزاد متناسب است. انتشار نادسن زمانی اتفاق می‌افتد که قطر منافذ قابل مقایسه یا کوچکتر از میانگین مسیر آزاد مولکولی باشد که در منافذ منتشر می‌شود. در این شرایط به تدریج احتمال برخورد با دیواره های منافذ بیشتر می‌شود و نفوذ پذیری کمتر می‌شود. در نهایت انتشار پیکربندی وجود دارد، که اگر اندازه مولکول‌ها با منافذ قابل مقایسه باشد، اتفاق می‌افتد. در این شرایط، انتشار در مقایسه با انتشار مولکولی بسیار کمتر است و تفاوت های کوچک در قطر جنبشی مولکول باعث تفاوت های زیادی در انتشار می‌شود.
در زمینه رشته زیست‌شناسی
زیست شناسان اغلب از اصطلاحات "حرکت خالص" یا "انتشار خالص" برای توصیف حرکت یون ها یا مولکول ها توسط انتشار استفاده می‌کنند. به عنوان مثال، تا زمانی که غلظت اکسیژن در خارج از سلول وجود داشته باشد، اکسیژن می‌تواند از طریق غشای سلولی پخش شود. با این حال، از آنجایی که حرکت مولکول‌ها تصادفی است، گاهی اوقات مولکول های اکسیژن از سلول خارج می‌شوند (بر خلاف گرادیان غلظت). از آنجایی که تعداد مولکول های اکسیژن در خارج از سلول بیشتر است، احتمال اینکه مولکول های اکسیژن وارد سلول شوند بیشتر از احتمال خروج مولکول های اکسیژن از سلول است. بنابراین، حرکت خالص مولکول های اکسیژن (تفاوت بین تعداد مولکول های ورودی یا خروجی از سلول) به داخل سلول است. به عبارت دیگر، یک حرکت خالص مولکول های اکسیژن به سمت پایین گرادیان غلظت وجود دارد.
تاریخچه انتشار (نفوذ)
در گذر زمان، انتشار در جامدات مدت ها قبل از ایجاد نظریه انتشار مورد استفاده قرار گرفته بود. به عنوان مثال، پلینیوس قبلاً فرآیند سیمان‌کاری را توضیح داده بود که از طریق انتشار کربن، فولاد را از عنصر آهن (Fe) تولید می‌کند. نمونه دیگر برای قرن ها به خوبی شناخته شده است، انتشار رنگ شیشه‌های رنگی یا سفالی و سرامیک‌های چینی.
«...گازهای با ماهیت متفاوت، هنگامی‌که با هم تماس پیدا می‌کنند، خود را بر اساس چگالی خود، سنگین ترین زیرترین و سبک ترترین قسمت بالایی قرار نمی‌دهند، بلکه به طور خود به خود، متقابلاً و به طور مساوی، از طریق یکدیگر پخش می‌شوند و بنابراین در آن حالت، مخلوط گازی برای هر مدت زمانی باقی خواهد ماند."
اندازه‌گیری‌های گراهام به جیمز کلرک ماکسول کمک کرد که در سال 1867 ضریب انتشار CO2 در هوا را بدست آورد که میزان خطای آن کمتر از 5 درصد است.
در سال 1855، آدولف فیک، 26 ساله، شرح دهنده آناتومی از زوریخ، قانون انتشار خود را پیشنهاد کرد. او از تحقیقات گراهام استفاده کرد و هدف خود را "توسعه یک قانون اساسی برای عملکرد انتشار در یک عنصر واحد از فضا" عنوان کرد. او تشابه عمیقی را بین انتشار و هدایت گرما یا الکتریسیته بیان کرد و فورمولاسیونی مشابه قانون فوریه برای هدایت گرما (1822) و قانون اهم برای جریان الکتریکی (1827) ایجاد کرد.
رابرت بویل در قرن هفدهم [8] با نفوذ روی در یک سکه مسی، انتشار در جامدات را نشان داد. با این وجود، انتشار در جامدات تا نیمه دوم قرن نوزدهم به طور سیستماتیک مورد مطالعه قرار نگرفت. ویلیام چندلر رابرتز آستن، متالورژیست معروف بریتانیایی و دستیار سابق توماس گراهام، به طور سیستماتیک انتشار حالت جامد را بر روی نمونه طلا در سرب در سال 1896 مطالعه کرد. :[9]
"...ارتباط طولانی من با تحقیقات گراهام، تلاش برای گسترش کار او در مورد انتشار مایع به فلزات را تقریباً یک وظیفه کرد."
در سال 1858، رودولف کلازیوس مفهوم مسیر آزاد متوسط را معرفی کرد. در همان سال، جیمز کلرک ماکسول اولین نظریه اتمی را در مورد فرآیندهای انتقال گازها ارائه کرد. نظریه اتمی مدرن انتشار و حرکت براونی توسط آلبرت انیشتین، ماریان اسمولوچوفسکی و ژان باپتیست پرین ارائه شد. لودویگ بولتزمن، در توسعه پس‌زمینه‌های اتمی فرآیندهای انتقال ماکروسکوپی، معادله بولتزمن را معرفی کرد که بیش از 140 سال است که در خدمت ریاضیات و فیزیک بوده و منبع ایده‌ها و نگرانی‌های پدیده‌های انتقال بوده است.[10]
در سال‌های 1920-1921، جورج دی هیوسی، خود انتشاری را با استفاده از ایزوتوپ‌های رادیویی اندازه‌گیری کرد. او به مطالعه خود انتشاری ایزوتوپ های رادیواکتیو سرب، در سرب مایع و جامد پرداخت.
Yakov Frenkel (گاهی اوقات، Jakov/Jacob Frenkel) ایده انتشار در کریستال ها از طریق نابه‌جایی‌ها (جای خالی‌ها و اتم های بین‌نشین) را پیشنهاد و در سال 1926 توضیح داد. وی در پایان گفت: فرآیند انتشار در ماده متراکم مجموعه‌ای از جهش‌های اولیه و برهمکنش‌های شبه شیمیایی ذرات و عیوب است. او چندین مکانیسم انتشار را معرفی کرد و ثابت‌های سرعت را از داده‌های تجربی پیدا کرد.
مدتی بعد، کارل واگنر و والتر اچ. شاتکی ایده های فرنکل را در مورد مکانیسم های انتشار، بیشتر توسعه دادند. در حال حاضر، به طور جهانی به رسمیت شناخته شده است که نابه‌جایی‌ها و عیوب کریستالی برای انتشار در کریستال‌ها ضروری‌اند.[9]
پایگاه هوایی واتری
پایگاه هوایی واتری یک فرودگاه نظامی با کد یاتا XCR است که یک باند فرود بتن دارد و طول باند آن ۳۸۶۰ متر است. این فرودگاه در کشور فرانسه قرار دارد و در ارتفاع ۱۷۹ متری از سطح دریا واقع شده است.
پدیده انتشار
تاریخچه انتشار (نفوذ)
هنری آیرینگ، به همراه نویسندگان همکار، نظریه سرعت واکنش مطلق خود را در مدل شبه شیمیایی انتشار فرنکل به کار برد.[11] قیاس بین سینتیک واکنش و انتشار منجر به نسخه‌های غیرخطی مختلفی از قانون فیک می‌شود.[12]
شار انتشار (نفوذ)
هر مدل از انتشار، شار انتشار را با استفاده از غلظت ها، چگالی ها و مشتقات آنها بیان می‌کند. شار یک بردار است که در آن \mathbf {J} نشان دهنده مقدار و جهت انتقال است. با توجه به یک منطقه کوچک \Delta S با نرمال ,
انتقال یک کمیت فیزیکی N از طریق منطقه \Delta S در هر زمان \Delta t است. با توجه به این موارد داریم:
محصول داخلی است و نماد small-o است. اگر از نماد ناحیه برداری استفاده کنیم. سپس داریم:
بعد شار انتشار [شار] = [مقدار]/([زمان]·[مساحت]) است. کمیت فیزیکی در حال انتشار، N ممکن است تعداد ذرات، جرم، انرژی، بار الکتریکی یا هر کمیت عددی دیگری باشد. برای چگالی آن، n، معادله انتشار شکل زیر را دارد:
در این فرمول داریم:
W شدت هر منبع این کمیت است (مثلاً سرعت یک واکنش شیمیایی). برای معادله انتشار، شرایط مرزی بدون شار را می‌توان به صورت فرمولاسیون بیان کرد: در مرز، جایی که  نسبت نرمال به مرز در نقطه X است.
قانون فیک و معادلات مربوطه
معادلات مربوط به این بخش را میتوان در مقاله قوانین نفوذ فیک به طور کامل مطالعه و مشاهده کرد اما به طور کلی موارد آن به شرح زیر است:
دهستان ویلیاندی
دهستان ویلیاندی (به لاتین: Viljandi Parish) منطقه‌ای مسکونی در استونی است که در شهرستان ویلیاندی واقع شده‌ است.
پدیده انتشار
قانون فیک و معادلات مربوطه
قانون اول فیک: شار انتشار متناسب با منفی گرادیان غلظت هست
معادله انتشار متناظر (قانون دوم فیک) به شرح زیر است:
که در آن, عملگر لاپلاس است:
معادلات اونزاگر برای انتشار چند جزئی و انتشار گرما
قانون فیک انتشار یک ماده افزودنی را در یک محیط توصیف می‌کند. غلظت این مخلوط باید کم و گرادیان این غلظت نیز کم باشد. نیروی محرکه انتشار در قانون فیک ضد گرادیان غلظت است. در سال 1931، لارس اونزاگر[13] پدیده‌های انتقال چند جزئی را در زمینه کلی ترمودینامیک خطی غیرتعادلی گنجاند. برای پدیده‌های انتقال چند جزئی داریم:
که در آن J، شار i امین کمیت فیزیکی (مولفه) است و j، X امین نیروی ترمودینامیکی است.
در آن n، مختصات ترمودینامیکی هستند. برای انتقال گرما و جرم می‌توانیم، n0=u (چگالی انرژی داخلی) و n_{i} غلظت جزء i ام نیروهای محرک مربوطه بردارهای فضا هستند کمک بگیریم:
به علت اینکه
برای معادلات اونزاگر خطی، باید نیروهای ترمودینامیکی را در تقریب خطی نزدیک به تعادل بگیریم:
که در آن مشتقات s در تعادل n^{*} محاسبه می‌شوند. ماتریس ضرایب جنبشی L_{ij} باید متقارن (روابط متقابل اونزاگر) و قطعی مثبت (برای رشد آنتروپی) باشد.
معادلات انتقال به شرح زیر هستند:
در اینجا تمام شاخص های i، j، k = 0، 1، 2، ... مربوط به انرژی داخلی (0) و اجزای مختلف است. عبارت در پرانتز مربع ماتریس D_{ik} انتشار (i,k > 0)،ضرایب نفوذ گرما (i > 0، k = 0 یا k > 0، i = 0) و هدایت حرارتی (i = k = 0) است.
در شرایط همدما T = ثابت. پتانسیل ترمودینامیکی مربوطه انرژی آزاد (یا آنتروپی آزاد) است. نیروهای محرک ترمودینامیکی برای انتشار همدما، ضد گرادیان پتانسیل‌های شیمیایی، هستند و ماتریس ضرایب انتشار است.
(i,k > 0)
در تعریف نیروهای ترمودینامیکی و ضرایب جنبشی دلبخواهی ذاتی وجود دارد زیرا آنها به طور جداگانه قابل اندازه‌گیری نیستند و فقط ترکیب آنها قابل اندازه‌گیری است. به عنوان مثال، در کار اصلی اونزاگر [13] نیروهای ترمودینامیکی شامل ضرب اضافی T است، در حالی که در دوره فیزیک نظری [14] این ضریب حذف شده اما علامت نیروهای ترمودینامیکی مخالف است. همه این تغییرات با تغییرات مربوطه در ضرایب تکمیل می‌شود و بر مقادیر قابل اندازه گیری تأثیر نمی گذارد.
انتشار غیر قطری باید غیرخطی باشد
فرمولاسیون ترمودینامیک برگشت ناپذیر خطی (اونزاگر) سیستم های معادلات انتشار خطی را در قالب معادله زیر ایجاد می‌کند:
اگر ماتریس ضرایب انتشار مورب باشد، این سیستم معادلات فقط مجموعه ای از معادلات فیک جدا شده برای اجزای مختلف است. فرض کنید که انتشار غیر قطری است، برای مثال، ، و حالت را با در نظر بگیرید. در این حالت،. اگر در برخی نقاط ، آنگاه c_{2}(x)در مدت کوتاهی در این نقاط منفی می‌شود. بنابراین، انتشار غیر قطری خطی، مثبت بودن غلظت ها را حفظ نمی‌کند. معادلات غیر قطری انتشار چند جزئی باید غیرخطی باشند.[12]
تحرک انیشتین و فرمول تئورل
رابطه انیشتین (نظریه جنبشی) ضریب انتشار و تحرک (نسبت سرعت رانش نهایی ذره به نیروی اعمال شده) را به هم متصل می‌کند.[15] برای ذرات باردار داریم:
که در آن D ثابت انتشار، μ «تحرک»، kB ثابت بولتزمن، T دمای مطلق، و q بار اولیه، یعنی بار یک الکترون است.
در زیر، برای ترکیب پتانسیل شیمیایی μ و تحرک در همان فرمول، از علامت برای تحرک استفاده می‌کنیم. رویکرد مبتنی بر تحرک بیشتر توسط ر اعمال شد.[16] در سال 1935، او انتشار یون ها از طریق یک غشاء را مطالعه کرد. او ماهیت رویکرد خود را در فرمول بیان کرد:
شار برابر است با تحرک × غلظت × نیرو در هر گرم یون.
نادیا هاتگان
نادیا هاتگان (Nadia Hațegan زادهٔ ) ژیمناست اهل رومانی است.
پدیده انتشار
تحرک انیشتین و فرمول تئورل
نیرو در شرایط همدما از دو بخش تشکیل شده است:
فرمول کلی فرمول تئورل برای سیستم های غیر کامل تحت شرایط همدما به این صورت است [12]:
جایی که μ پتانسیل شیمیایی است، μ0 مقدار استاندارد پتانسیل شیمیایی است. عبارت به اصطلاح فعالیت است. "غلظت موثر" یک گونه را در یک مخلوط غیر ایده آل اندازه گیری می‌کند. در این نماد، فرمول تئورل برای شار شکل بسیار ساده ای دارد[12]:
مشتق استاندارد فعالیت شامل یک ضریب عادی سازی و برای غلظت های کوچک ، که در آن غلظت استاندارد است. بنابراین، این فرمول برای شار، شار کمیت بدون بعد نرمال شده را توصیف می‌کند:
قضیه نوسان اتلاف
که در آن داریم:
μ تحرک ذره در سیال یا گاز است که با استفاده از رابطه انیشتین (نظریه جنبشی) قابل محاسبه است.
m جرم ذره است.
F نیروی تصادفی اعمال شده به ذره است.
t زمان است.
با حل این معادله، ثابت انتشار وابسته به زمان در محدوده طولانی مدت و زمانی که ذره به طور قابل توجهی چگال تر از سیال اطراف است، به دست     می آید، [17]
Kb ثابت بولتزمن است.
T دمای مطلق است.
فرمول تئورل برای انتشار چند جزئی
فرمول تئورل با ترکیبی از تعریف اونزاگر از نیروی انتشار به دست می‌دهد
که در آن تحرک جزء i ام است، a_{i} فعالیت آن است، L_{ij} ماتریس ضرایب است، X_{j} نیروی انتشار ترمودینامیکی است،. برای سیستم‌های کامل همدما،. بنابراین، رویکرد انیشتین-تئورل تعمیم چند جزئی زیر را از قانون فیک برای انتشار چند جزئی ارائه می‌دهد:
که در آن D_{ij} ماتریس ضرایب است. فرمول چاپمن-انسکوگ برای انتشار در گازها دقیقاً همان عبارات را شامل می‌شود. پیش از این، چنین اصطلاحاتی در معادله انتشار ماکسول-استفان معرفی شده بودند.
پرش‌ها، روی سطح و داخل جامدات
انتشار معرف ها در سطح یک کاتالیزور ممکن است نقش مهمی در کاتالیز ناهمگن ایفا کند. مدل انتشار در تک لایه ایده آل بستگی به پرش معرف ها در نزدیکترین مکان های آزاد دارد. این مدل برای اکسیداسیون CO بر روی پلاتین تحت فشار کم گاز استفاده شد.
این سیستم شامل چندین معرف به شرح: روی سطح است. غلظت سطح آنها را می‌توان با  نشان داد.سطح شبکه ای از مکان های جذب است. هر مولکول معرف مکانی را روی سطح پر می‌کند. برخی از مکان ها آزاد هستند. غلظت مکان های آزاد برابر با  z=c_0. مجموع همه c_{i} شامل مکان های آزاد ثابت است، چگالی مکان های جذب b.
مدل پرش برای شار انتشار A_{i} (i = 1، ...، n) می‌دهد:
معادله انتشار مربوطه این است:[12]
با توجه به قانون بقای, و سیستم معادلات انتشار m را داریم. برای یک جزء، قانون فیک و معادلات خطی را دریافت می‌کنیم. برای دو یا چند جزء معادلات غیر خطی هستند. اگر همه ذرات بتوانند موقعیت خود را با نزدیکترین همسایگان خود مبادله کنند، یک تعمیم ساده به دست می آید:
که در آن یک ماتریس متقارن از ضرایب است که شدت پرش ها را مشخص می‌کند. مکان های آزاد (جای خالی) باید به عنوان "ذرات" خاص با غلظت c_{0} در نظر گرفته شود.
نسخه های مختلف این مدل های پرش برای مکانیسم های انتشار ساده در جامدات نیز مناسب هستند.
انتشار در محیط متخلخل
برای انتشار در محیط متخلخل، معادلات اصلی عبارتند از (اگر Φ ثابت باشد):[18]
که در آن D ضریب انتشار، Φ تخلخل، n غلظت، m> 0 است (معمولا m> 1، حالت m = 1 با قانون فیک مطابقت دارد).
شار مولی اکتیو به صورت زیر داده شده است:
النس
النس (به فرانسوی: Allenc) یک روستا در فرانسه است که در لوزر واقع شده‌است.
خصوصیات
النس ۳۸٫۵۸ کیلومترمربع مساحت و ۲۴۷ نفر جمعیت دارد و ۱٬۰۲۵ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
پدیده انتشار
انتشار در محیط متخلخل
J = nq
و برای قانون دارسی معادله انتشار در محیط متخلخل را با m = γ + 1 به دست می آید. در محیط متخلخل، سرعت خطی متوسط (ν) به شار حجمی با رابطه زیر به یکدیگر مربوط می‌شوند:
ترکیب شار مولی فرارفتی با شار انتشاری معادله پراکندگی فرارفت را به دست می‌دهد.
برای پلاسمای با سطح تابش بالا، معادله زلدویچ-رایزر m> 4 را برای انتقال حرارت می‌دهد.
ضریب انتشار در نظریه جنبشی گازها
ضریب انتشار D ضریب قانون اول فیک است ، که در آن J شار انتشار (مقدار ماده) در واحد سطح در واحد زمان، n (برای مخلوط های ایده آل) غلظت و x موقعیت [طول] است.
دو گاز با مولکولهای هم قطر d و جرم m (خود انتشار) را در نظر بگیرید. در این مورد، نظریه مسیر آزاد متوسط ابتدایی انتشار برای ضریب انتشار به دست می‌آید.
می‌بینیم که ضریب انتشار در تقریب مسیر آزاد متوسط با T به عنوان T3/2 رشد می‌کند و با P به عنوان 1/P کاهش می‌یابد. اگر برای P از قانون گاز ایده-آل P = RnT با غلظت کل n استفاده کنیم، می‌بینیم که برای غلظت معین n ضریب انتشار با T به عنوان T1/2 رشد می‌کند و برای دمای معین با غلظت کل به اندازه n/1 کاهش می‌یابد. برای دو گاز مختلف، A و B، با جرم‌های مولکولی mA، mB و قطر مولکولی dA, dB، میانگین تخمین مسیر آزاد ضریب انتشار A در B و B در A است:
در سینتیک بولتزمن از مخلوط گازها، هر گاز تابع توزیع خاص خود را دارد. f_i(x,c,t)، جایی که t لحظه زمانی است، x موقعیت و c سرعت مولکول جزء یکم مخلوط است. هر جزء سرعت متوسط خود را دارد یعنی؛
دمای جنبشی T و فشار P در فضای سه بعدی به صورت زیر تعریف شده است:
جایی که چگالی کل است.
برای دو گاز، تفاوت بین سرعت، C_1-C_2 با عبارت زیر [10] داده می‌شود:
که در آن؛
F_{i} نیرویی است که به مولکول های جزء i و k_{T} نسبت انتشار حرارتی است.
ضریب D12 مثبت است. این ضریب انتشار است. چهار عبارت در فرمول C_1-C_2 چهار اثر اصلی در انتشار گازها را توصیف می‌کند:
در اولین تقریب داریم، [10]
عدد A_1({\nu}) با ربع‌ها تعریف می‌شود (فرمول‌های (3.7)، (3.9)، فصل 10 از کتاب کلاسیک Chapman and Cowling[10])
می‌توانیم ببینیم که وابستگی به T برای کره‌های صلب مانند نظریه مسیر آزاد متوسط ساده است، اما برای قوانین دافعه توان، توان متفاوت است. وابستگی به غلظت کل n برای یک دمای معین همیشه یک ویژگی دارد، 1/n.
در کاربردهای دینامیک گاز، شار انتشار و جریان حجیم باید در یک سیستم معادلات انتقال به هم متصل شوند. جریان توده‌ای انتقال جرم را توصیف می‌کند. سرعت آن V سرعت متوسط جرمی است. از طریق چگالی تکانه و غلظت جرمی تعریف می‌شود:
جایی که غلظت جرمی گونه i است،  چگالی جرم است.
طبق تعریف، سرعت انتشار جزء iام v_i=C_i-V،  است. انتقال جرم مولفه i با معادله پیوستگی تعریف می‌شود:
در این معادلات، اصطلاح فرارفت جزء i ام و اصطلاح  نشان دهنده انتشار این جزء می باشد.
در سال 1948، Wendell H. Furry پیشنهاد کرد که از شکل نرخ انتشار یافت شده در نظریه جنبشی به عنوان چارچوبی برای رویکرد پدیدارشناختی جدید به انتشار در گازها استفاده شود. این رویکرد بیشتر توسط F.A. Williams و S.H. لام پیشرفت کرد.[20] آنها برای سرعت انتشار در گازهای چند جزئی (Nجزء) استفاده کردند:
اینجا، D_{ij} ماتریس ضریب انتشار، D_i^{(T)} ضریب انتشار حرارتی، f_{i} نیروی بدن در واحد جرم است که بر روی گونه i تأثیر می گذارد، X_i=P_i/P کسر فشار جزئی از گونه i است (و P_{i} فشار جزئی i است). کسر جرمی گونه i است و از طرفی داریم:.
انتشار الکترون ها در جامدات
هنگامی که چگالی الکترون ها در جامدات در تعادل نباشد، انتشار الکترون ها اتفاق می‌افتد. به عنوان مثال، هنگامی که یک بایاس به دو انتهای یک قطعه نیمه هادی اعمال می‌شود، یا نوری به یک طرف آن می تابد (شکل سمت چپ را ببینید)، الکترون ها از مناطق با چگالی بالا (مرکز) به مناطق با چگالی کم (دو انتها) پخش می‌شوند و یک گرادیان چگالی الکترون جریانی تولید می‌کند که به آن جریان انتشار می‌گویند.
جریان انتشار را می‌توان با قانون اول فیک نیز توصیف کرد:
انتشار در ژئوفیزیک
مدل‌های تحلیلی و عددی که معادله انتشار را برای شرایط اولیه و مرزی مختلف حل می‌کنند، برای مطالعه طیف گسترده‌ای از تغییرات در سطح زمین محبوب و مورد استفاده بوده‌اند. انتشار به طور گسترده در مطالعات فرسایش عقب‌نشینی شیب تپه، فرسایش بلوف، تخریب لکه‌های گسلی، عقب‌نشینی تراس/خط ساحلی برش موج، برش کانال آبرفتی، عقب‌نشینی فلات ساحلی و توسعه دلتا استفاده شده است.[21] اگرچه سطح زمین در بسیاری از این موارد به معنای واقعی کلمه پراکنده نیست، فرآیند انتشار به طور موثری از تغییرات کلی که در طول دهه ها تا هزاره ها رخ می‌دهد تقلید می‌کند. مدل‌های انتشار، همچنین ممکن است برای حل مسائل ارزش مرزی معکوس استفاده شوند که در آنها برخی اطلاعات در مورد محیط رسوبی، از بازسازی دیرینه محیطی شناخته شده است و معادله انتشار برای تعیین هجوم رسوب و سری زمانی تغییرات شکل زمین استفاده می‌شود.[22]
دیالیز
دیالیز بر اساس اصول انتشار (نفوذ) املاح و اولترافیلتراسیون سیال در یک غشای نیمه تراوا کار می‌کند. انتشار از خواص مواد در آب است. مواد موجود در آب تمایل دارند از ناحیه ای با غلظت بالا به ناحیه ای با غلظت کم حرکت کنند.[23] خون در یک طرف یک غشای نیمه تراوا جریان دارد و یک ماده دیالیز یا مایع دیالیز ویژه در طرف مقابل جریان دارد. غشای نیمه تراوا یک لایه نازک از مواد است که حاوی سوراخ هایی با اندازه های مختلف یا منافذ است. املاح و مایعات کوچکتر از غشاء عبور می‌کنند، اما غشاء عبور مواد بزرگتر (مثلا گلبول های قرمز و پروتئین های بزرگ) را مسدود می‌کند. این فرآیند فیلترینگی را که در کلیه ها انجام می‌شود، تکرار می‌کند یعنی زمانی که خون وارد کلیه ها می‌شود و مواد بزرگتر از مواد کوچکتر در گلومرول جدا می‌شوند.[23]
راه رفتن تصادفی (حرکت تصادفی)
یکی از تصورات غلط رایج این است که تک تک اتم ها، یون ها یا مولکول ها به طور تصادفی حرکت می‌کنند، که اینطور نیست. در انیمیشن سمت راست، به نظر می رسد یون در پانل سمت چپ در غیاب یون های دیگر دارای حرکت "تصادفی" است. همانطور که پانل سمت راست نشان می‌دهد، با این حال، این حرکت تصادفی نیست، بلکه نتیجه "برخورد" با یون های دیگر است. به این ترتیب، حرکت یک اتم، یون یا مولکول منفرد در یک مخلوط زمانی که به صورت مجزا مشاهده می‌شود، تصادفی به نظر می‌رسد. حرکت یک ماده در یک مخلوط با "راه رفتن تصادفی" توسط انرژی جنبشی درون سیستم کنترل می‌شود که می‌تواند تحت تأثیر تغییرات غلظت، فشار یا دما قرار گیرد. (این یک توصیف کلاسیک است. در مقیاس های کوچکتر، اثرات کوانتومی به طور کلی غیر قابل اغماض خواهند بود. بنابراین، مطالعه حرکت یک اتم منفرد ظریف تر می‌شود زیرا ذرات در چنین مقیاس های کوچکی با دامنه احتمال توصیف می‌شوند تا قطعی. اندازه گیری موقعیت و سرعت.)
جداسازی انتشار از همرفت در گازها
در حالی که حرکت براونی ذرات مزوسکوپی چند مولکولی (مانند دانه های گرده مورد مطالعه براون) در زیر میکروسکوپ نوری قابل مشاهده است، انتشار مولکولی تنها در شرایط تجربی کنترل شده به دقت قابل بررسی است. از آنجایی که گراهام آزمایش می‌کند، به خوبی شناخته شده است که دوری کردن از همرفت ضروری است و این ممکن است یک کار غیر ضروری باشد.
بنابراین، برخی از نمونه‌هایی که اغلب ذکر می‌شوند اشتباه هستند: اگر ادکلن در یک مکان اسپری شود، به زودی در کل اتاق بوی آن به مشام می‌رسد، اما یک محاسبه ساده نشان می‌دهد که این نمی‌تواند به دلیل انتشار باشد. حرکت همرفتی در اتاق به دلیل دما [ناهمگنی] ادامه دارد. اگر جوهر در آب ریخته شود، معمولاً یک تکامل ناهمگن توزیع فضایی مشاهده می‌شود که به وضوح نشان دهنده همرفت (به ویژه در اثر این ریزش است).
در مقابل، انتقال گرما از طریق محیط جامد یک اتفاق روزمره است (به عنوان مثال، یک قاشق فلزی تا حدی در یک مایع داغ غوطه ور شده است). این توضیح می‌دهد که چرا انتشار گرما قبل از انتشار جرم به صورت ریاضی توضیح داده شده است.
قویجق
قویجق ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
المپیا دوکاکیس
المپیا دوکاکیس (Olympia Dukakis؛ زادهٔ June 20, 1931 – درگذشتهٔ May 1, 2021) یک هنرپیشه اهل ایالات متحده آمریکا بود.
وی از سال ۱۹۶۲ میلادی مشغول فعالیت بود.
مرگ
دوکاکیس پس از یک دوره بیماری که در بیمارستان تحت مراقبت قرار داشت، در تاریخ ۱ مه ۲۰۲۱، در سن ۸۹ سالگی در خانه خود در منهتن درگذشت.
گزیده فیلم‌شناسی
از فیلم‌ها یا برنامه‌های تلویزیونی که وی در آن نقش داشته‌است می‌توان به آثار زیر اشاره کرد.
ژیمناستیک در بازی‌های المپیک تابستانی ۱۹۳۲
ژیمناستیک در بازی‌های المپیک تابستانی ۱۹۳۲ نام رویداد ورزش ژیمناستیک در بازی‌های المپیک تابستانی بود که در سال ۱۹۳۲ برگزار شد.
اندیس آنومالی کلاته فیضی
آنومالی کلاته فیضی یک اندیس فلزی است که در حوالی شهر سبزوار استان خراسان قرار دارد و مادهٔ معدنی موجود در آن، طلا است. سنگ میزبان این اندیس توف اسیدی، بازالت‌های جوان سیلیسی شده و برش ولکانیکی است و دیرینگی آن به دوران ائوسن می‌رسد. در این اندیس، پاراژنز‌های طلا و نقره یافت می‌شوند.
ژیمناستیک در بازی‌های المپیک تابستانی ۱۹۳۲
کشورهای شرکت کننده
۴۶ ورزشکار از ۷ کشور به رقابت با یک دیگر پرداختند.
فینال جام حذفی فوتبال انگلستان ۱۹۵۵
فینال جام حذفی فوتبال انگلستان ۱۹۵۵، رقابت پایانی جام حذفی فوتبال انگلستان در سال ۱۹۵۵ میلادی است که مابین دو تیم باشگاه فوتبال نیوکاسل یونایتد و باشگاه فوتبال منچستر سیتی در ورزشگاه ومبلی لندن برگزار شده‌است.
این مسابقه که در تاریخ ۷ مه ۱۹۵۵ انجام شده‌است با نتیجه ۳ بر ۱ به سود تیم باشگاه فوتبال نیوکاسل یونایتد به پایان رسید.
ده سرخه (سلسله)
ده سرخه روستایی از توابع بخش مرکزی شهرستان سلسله در استان لرستان ایران است.
جمعیت
این روستا در دهستان دوآب قرار دارد و بر اساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۷۶ نفر (۱۴ خانوار) بوده‌است.
ایر مالاوی
ایر مالاوی یک شرکت هواپیمایی با کد یاتا QM است که در تاریخ مارس ۱۹۶۴ میلادی تأسیس شده و در تاریخ فوریه ۲۰۱۳ فعالیتش را آغاز کرده‌است. دفتر مرکزی ایر مالاوی در لیلونگوه، مالاوی واقع شده‌است و قطب این شرکت هواپیمایی در فرودگاه بین‌المللی چیلکا قرار دارد و به ۶ مقصد، پرواز مستقیم انجام می‌دهد.
نیایشگاه صائبین
نیایشگاه صائبین مربوط به سدهٔ ۹ و ۱۰ ه‍.ق است و در شوشتر، روبروی کشتارگاه، کناررود گرگر واقع شده و این اثر در تاریخ با شمارهٔ ثبت ۲۹۱۵ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
پترولیوم جیو-سرویسز
پترولیوم جئو-سرویسز شرکت نروژی فعال در حوزه اکتشاف نفت و خدمات ژئوفیزیک است، که دفتر مرکزی آن در شهر لیساکر قرار دارد. دفاتر بین‌المللی این شرکت، در هیوستون، تگزاس ، در والتون، انگلستان و پرت، استرالیا مستقر می‌باشند.
فعالیت‌های این شرکت، در زمینه اکتشاف میادین نفتی در مناطق خشکی و با بهره‌گیری از تکنولوژی لرزه‌نگاری سه‌بعدی و در مناطق دریایی؛ با استفاده از کشتی‌های تحقیقاتی، متمرکز می‌باشد. شمار کارکنان این شرکت در حدود ۲،۸۰۰ نفر است، که در بیش از ۲۰ کشور جهان، فعالیت می‌کنند.
قهرمان من (ابهام‌زدایی)
قهرمان من ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
باب‌اسفنجی شلوارمکعبی
باب اسفنجی شلوارمکعبی (به انگلیسی: SpongeBob SquarePants) یک سریال تلویزیونی انیمیشنی است که محصول شبکه نیکلودین آمریکا می‌باشد. پخش این انیمیشن از سال ۱۹۹۹ شروع شده و تاکنون ادامه دارد. فصل ۱۳ آن از اکتبر ۲۰۲۰ شروع به پخش کرد. باب اسفنجی شلوار مکعبی یک مجموعه تلویزیونی کمدی ماجراجویی متحرک آمریکایی است که توسط مربی و انیماتور علوم دریایی استیون هیلنبرگ برای نیکلودئون ساخته شده‌است. این مجموعه شرح ماجراهای شخصیت باب اسفنجی و دوستان آبزی او در شهر خیالی زیر آب بیکینی باتم است. این مجموعه پنجمین مجموعه انیمیشن پرطرفدار آمریکایی، که محبوبیت آن را به یک حق رای دادن در رسانه تبدیل کرده‌است. حق رای دادن رسانه بیش از ۱۳ میلیارد دلار درآمد تجاری برای نیکلودئون ایجاد کرده‌است.
باب اسفنجی شلوار مکعبی ماجراهای هر قسمت مستقل از سایر قسمت‌ها بوده و افزایش در رساندن مفهوم خود از انواع امکانات دیداری از قبیل نماهای نزدیک اشیا و احساسات چهره، استفاده از تصاویر واقعی، امکانات صوتی مانند بهره‌وری از تکه‌های موسیقایی و عمدتاً گفتارهای طولانی استفاده می‌کند. این انیمیشن در مجموع نامزد ۴۶ جایزه و برنده ۵۰ جایزه از جشنواره‌های گوناگون انیمیشن در سراسر دنیا شده‌است و یکی از موفق‌ترین و محبوبترین کارتون‌های تاریخ شرکت نیکلودئون می‌باشد. در ۲۶ نوامبر ۲۰۱۸ استیون هیلنبرگ خالق باب اسفنجی بر اثر اسکلروز جانبی آمیوتروفیک درگذشت. شرکت نیکلودئون بعد از اعلام خبر درگذشت استیون هیلنبرگ اعلام کرد که همچنان مجموعه باب اسفنجی را ادامه خواهد داد
تولید
استیون هیلنبرگ در سال ۱۹۸۹ موقعی که در مقطع کارشناسی ارشد بود کتاب طنزی به نام منطقه جزر نوشت. این داستان در مورد موجودات دریایی بود که در صخره کنار دریا زندگی می‌کردند و نقش اصلی این داستان اسفنج بود. هیلنبرگ ابتدا اسفنج را شبیه به اسفنج‌های طبیعی کشید ولی بعد تصمیم گرفت که برای خنده دار به نظر رسیدن ظاهرها، شکلش را به یک مربع تغییر دهد. هیلنبرگ کار هنری خود را به مارتین اولسون که آن زمان همکارش بود نشان داد و اولسون به هیلنبرگ پیشنهاد داد که همین داستان را به عنوان نمایش سریال گونه منتها برای موجودات زیر دریا بنویسد. بعد از اعمال تغییرات و در سال ۱۹۹۶ با همکاران قدیمی اش شروع به طراحی محیط و شخصیت‌های این مجموعه کردند.
تغییر نام به باب‌اسفنجی
ابتدا قرار بود اسم این شخصیت پسر اسفنجی باشد اما بعد از صداگذاری کمیته حقوق نیکلودئون گفت که این اسم قبلاً در مجموعه‌های دیگری مورد استفاده قرار گرفته و استیون هیلنبرگ مجبور شد که اسم پسر اسفنجی را به نام باب‌اسفنجی تغییر دهد.
شخصیت‌ها
شخصیت اصلی کارتون باب اسفنجی شلوار مکعبی است که در یک رستوران آشپز است و به کار نسبتاً ساده و یکنواخت خود بسیار علاقه‌مند است و به گل لاله حساسیت دارد. شخصیت باب اسفنجی با رفتارهای بدور از هرگونه آلایش کودکان کاملاً مطابقت دارد، او بسیار شاد و پر انرژی است. باب اسفنجی در محیط کار و زندگی خود با یک اختاپوس که شخصیتی خودخواه و هنرمند دارد و البته زندگی و طرز فکر او بسیار عقلانی‌تر از سایر افراد این سریال است و یک ستاره دریایی به نام پاتریک که صمیمی‌ترین دوست وی می‌باشد همراه است. پاتریک از هوش چندانی برخوردار نیست ولی گاهی اوقات جملاتی فراتر از عقلش می‌گوید. تفریحات مورد علاقهٔ باب اسفنجی شکار عروس دریایی و حباب بازی است. او در یک آناناس به همراه گری حلزونش زندگی می‌کند.
پاتریک نزدیک‌ترین دوست باب اسفنجی است. او معمولاً موجودی کم‌خرد به تصویر کشیده می‌شود اما گاهی جملاتی فراتر از انتظار در دیالوگ‌هایش بیان می‌کند. او شغل خاصی ندارد و زیر یک سنگ زندگی می‌کند و باب اسفنجی مخارج او را تأمین می‌کند. از تفریحات مورد علاقهٔ پاتریک می‌توان به شکار عروس دریایی اشاره کرد. او و باب اسفنجی دارای قدرت تخیل بالا هستند و گاهی، برای اینکه در جعبه‌ای بنشینند و به تخیل بپردازند، چیزهایی مثل تلویزیون می‌خرند تا در جعبه‌اش بازی کنند.
اختاپوس شخصیتی بدخلق، بی‌حوصله، خشمگین خودخواه و خودبرتربین دارد. او صندوق‌دار رستوران خرچنگ است و هیچ علاقه‌ای به کارش ندارد و معمولاً در شیفت کاری خود در حین اینکه سفارشی ندارد می‌خوابد. اختاپوس در زمان فراغت معمولاً نقاشی می‌کشد و کلارینت می‌نوازد با این حال او بسیار بدشانس است و همیشه پاتریک و باب‌اسفنجی باعث آزار او می‌شوند. او در همسایگی باب و پاتریک است و خانه او شبیه چهرهٔ خودش ولی با رنگ سرمه‌ای است. این شخصیت آرزو دارد تا روزی یک هنرمند مشهور بشود.
سینمایی‌های باب‌اسفنجی
فیلم باب اسفنجی شلوار مکعبی: اولین سینمایی باب اسفنجی که در ۱۴ نوامبر سال ۲۰۰۴ اکران شد و ۱۴۰ میلیون دلار در سراسر دنیا فروش کرد. داستان این سینمایی دربارهٔ دزدیده شدن تاج شاه نپتون و بردن به شهر ممنوعه توسط پلانکتون و پس دادن آن به شاه نپتون توسط باب اسفنجی و پاتریک است. این سینمایی از بقیه باب اسفنجی‌ها جدا است
باب اسفنجی شلوارنتیس: یک روز باب اسفنجی به همراه پاتریک داشت حباب درست می‌کرد اما یک دفعه یک حباب ساخت که باب اسفنجی و پاتریک را درون آن گیر انداخت و آنها داد زدند و کمک خواستند و حباب به داخل یک غار رفت و...
فیلم باب‌اسفنجی: اسفنج بیرون از آب باب اسفنجی در خشکی: در سال ۲۰۱۱ اعلام شد که دومین سینمایی باب اسفنجی در حال ساخت است و سرانجام دومین فیلم سینمایی باب اسفنجی در فوریه ۲۰۱۵ منتشر شد و ۳۲۵ میلیون دلار در سراسر دنیا فروش کرد. داستان این سینمایی دربارهٔ مخفی شدن ناگهانی فرمول همبرگر توسط ریش برگر و مجبور شدن شخصیت‌ها به رفتن به ساحل و خشکی است.
وفادارانه (فیلم)
وفاداری بزرگ فیلمی ۱۱۳ دقیقه‌ای به کارگردانی استیون فریرز با بازی جان کیوساک است.
باب‌اسفنجی شلوارمکعبی
سینمایی‌های باب‌اسفنجی
جشن تولد بزرگ باب‌اسفنجی (۲۰۱۹) (در ایران با نام "دورهمی اسفنجی") یک مینی فیلم دیگر ۴۵ دقیقه ای که دربارهٔ تولد باب اسفنجی و رفتن باب اسفنجی با آکواریومی به خشکی است که در همین حال اهالی شهر بیکینی باتم در حال آماده کردن تجهیزاتی برای سورپرایز کردن باب‌اسفنجی اند، که به مناسب بیستمین سالگرد ساخت فیلم باب اسفنجی ساخته شده.
فیلم باب‌اسفنجی: اسفنج در حال فرار (۲۰۲۰) چند ماه بعد از پایان فیلم سینمایی دوم باب اسفنجی اعلام شد که سومین فیلم باب اسفنجی در حال ساخت است و سومین فیلم سینمایی باب اسفنجی با نام باب اسفنجی: اسفنج در حال فرار در پنجم نوامبر ۲۰۲۰ منتشر شد. داستان این فیلم دربارهٔ دزدیده شدن گری توسط پوسایدون است که باب‌اسفنجی و پاتریک برای پیدا کردن گری به یک مأموریت در شهر گمشده آتلانتیس می‌روند. این فیلم همچنین برای اولین بار منشأ دیدار باب‌اسفنجی با گری را فاش می‌کند. این سینمایی از بقیه سینمایی‌ها جدا است
مجموعه تلویزیونی اسپین آف
کمپ کورال مجموعه تلویزیونی پیش‌درآمد اسپین آفی از سریال باب اسفنجی است. این مجموعه تلویزیونی دارای ۱۳ قسمت است و داستان ۱۰ سالگی باب اسفنجی همراه با دوستانش در کمپ کورال را نشان می‌دهد در ۴ ژوئن ۲۰۱۹ اعلام شد که این سریال در حال توسعه است که باب اسفنجی ۱۰ ساله با تمام دوستانش تابستان را در اردو گاه تابستانی می‌گذراند. در ۳۰ ژوئیه ۲۰۲۰ اعلام شد این سریال در ۴ مارس ۲۰۲۱ از سی بی اس پخش خواهد شد.
و یکی دیگر از مجموع‌های اسپین اف شوی پاتریک ستاره است که پخش شده‌است
فصل‌ها
تا کنون سیزده فصل از این سریال ساخته و پخش شده‌است:
قیچی (ابهام‌زدایی)
قیچی ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
انشلدسویک
شهر انشلدسویک در بخش آرنهوستوی، شهرستان وسترنورلاند در کشور سوئد واقع شده‌است. جمعیت این شهر ۱۱۹،۳۹۵ نفر است.
دهستان آنتسلا
دهستان آنتسلا (به لاتین: Antsla Parish) یک دهستان در استونی است که در شهرستان وورو واقع شده‌است.
قید (ابهام‌زدایی)
قید ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
دهستان آنتسلا
خصوصیات
دهستان آنتسلا ۲۷۰٫۷۹ کیلومترمربع مساحت و ۴٬۱۹۰ نفر جمعیت دارد.
خواهرخوانده
شهر Perho خواهرخواندهٔ دهستان آنتسلا هست.
فابریتزیو فابری
فابریتزیو فابری (Fabrizio Fabbri؛ زادهٔ - درگذشته 1948:9:28, June 3, 2019) دوچرخه‌سوار اهل ایتالیا بود که در مسابقات جیرو دیتالیا شرکت می‌کرد.
الیندال، ادمانتون
الیندال، ادمانتون (به انگلیسی: Allendale, Edmonton) یک منطقهٔ مسکونی در کانادا است که در آلبرتا واقع شده‌است.
خصوصیات
الیندال ۰٫۸۸ کیلومترمربع مساحت و ۲٬۷۲۲ نفر جمعیت دارد و ۶۷۴ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
حزب سوسیالیست کارگران کرواسی
حزب سوسیالیست کارگران کرواسی (به Socijalistička radnička partija Hrvatske) یک حزب کمونیست در کشور کرواسی است. این حزب همچنین به عنوان حزب کارگران سوسیالیست کرواسی نیز شناخته می‌شود. همچنین این حزب یکی از احزاب چپگرای معتبر در سیاست کرواسی است. شاخه جوانان این حزب سوسیالیست‌های جوان کرواسی نام دارد.
ایدئولوژی
این حزب به عنوان نقطه ملاقات بسیاری از ایدئولوژی‌های مختلف چپ شناخته می‌شود. این امر بر اهمیت مدیریت خودمدیریتی کارگران و دموکراسی مشارکتی تأکید می‌کند. حزب سوسیالیست کارگران از جنبش‌های جدید اجتماعی حمایت می‌کند. نمایندگان حزب از پراید زاگرب و اعتراضات اتحادیه حمایت کرده‌اند.
دفاع از نام خوب جنبش مقاومت یوگسلاوی در طول جنگ جهانی دوم نیز یکی از موضوعات اصلی است. این حزب همچنین در نظر جنگ کرواتی استقلال به یکی از یوگسلاوی است جنگ داخلی به جای یک جنگ استقلال است که یک موقعیت منحصر به فرد در میان، احزاب در کرواسی.
انتشارات
مقاله رسمی این حزب (سوسیالیسم امروز) نام دارد.
سازمان حزب در اسپلیت مقالات خود را منتشر می‌کند.
تاریخچه
این حزب در سال ۱۹۹۷ توسط گروهی از چپ‌ها که در اطراف مجله ای به نام Hrvatska ljevica (چپ کروات) و سردبیر اصلی آن Stipe Šuvar جمع شده بودند، تشکیل شد. SRP پس از از دست دادن نفوذ اتحادیه سوسیال دموکرات و حرکت اعضا و اقدام سوسیال دموکرات، حفره ای در چپ سیاسی کرواسی ایجاد کرد.
اولین انتخابی که در آن شرکت کرد ، انتخابات پارلمانی سال ۲۰۰۰ بود. این حزب ۱۸٬۸۶۳ رای (۰٫۶۶٪) را به دست آورد.
پس از انتخابات، گروهی از اعضای جوانان سوسیالیست، شاخه جوانان حزب، برای تشکیل چپ سبز کرواسی رفتند.
در سال ۲۰۰۱ انتخابات محلی SRP کرسی‌هایی را در کوچکتر، جوامع قومی مخلوط، مانند برنده دارووار، دنجی Lapac و Vrhovine.
این حزب در انتخابات پارلمانی سال ۲۰۰۳ شرکت کرد و ۱۵۵۱۵ رأی (۰٬۵۹٪) به دست آورد.
در سال ۲۰۰۴ استیپه شوار از ریاست حزب استعفا داد و ایوان پلژا جایگزین وی شد.
اندکی بعد، اقلیت اعضا برای تشکیل حزب سوسیالیست کرواسی - چپ جایگزین، بیشتر به دلیل اختلافات شخصی، ترک شدند. هسته فعال، از جمله شاخه جوانان و کل هیئت تحریریه Hrvatska ljevica (که در کنار اواخر Stipe Šuvar کار می‌کرد) هنوز بخشی از SRP است.
برای انتخابات سال ۲۰۰۷ اتحادی با چپ کرواسی تشکیل داد. این اتحاد ۹ ۸۸۴ رای (۰٫۴٪) کسب کرد. این حزب به تنهایی در انتخابات ۲۰۱۱ شرکت کرد و ۵۱۷۷ رأی (۰٫۲۲٪) را به دست آورد.
روابط خارجی
این حزب در چندین سمینار بین‌المللی کمونیست میزبانی حزب کارگران بلژیک و کنفرانس بین‌المللی احزاب کمونیست و کارگر شرکت کرد. این گروه همچنین شامل گروهی به نام مبارزات کارگری (Radnička borba) است که نزدیک به اتحادیه چهارم متحد شده‌است.
کاباره (ابهام‌زدایی)
کاباره ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
بازی تاج‌وتخت (فصل ۶)
فصل ششم سریال تلویزیونی بازی تاج‌وتخت در آوریل ۲۰۱۴ به همراه فصل پنجم این سریال توسط اچ‌بی‌او سفارش داده شد. این فصل هم به صورت عمده اقتباسی از رمان‌های ترانه یخ و آتش نوشتهٔ جرج آر. آر. مارتین می‌باشد.
دست‌اندرکاران
همانند فصل پنجم، جرج آر. آر. مارتین برای این فصل نیز فیلم‌نامه‌ای نمی‌نویسد تا بر روی کتاب ششم مجموعه‌اش، بادهای زمستان کار کند. کارگردانان این فصل جرمی پودسوا (قسمت ۱ و ۲)، دنیل سکهایم (قسمت ۳ و ۴)، جک بندر (قسمت ۵ و ۶)، مارک میلود (قسمت ۷ و ۸) و میگل ساپوکنیک (قسمت ۹ و ۱۰) هستند. سکهایم و بندر تاکنون تجربه کارگردانی این مجموعه را نداشته‌اند و بقیه پیش از این تنها دو قسمت از فصل پنجم را کارگردانی کرده‌اند.
فیلمبرداری
فیلمبرداری فصل ششم از ژوئیه ۲۰۱۵ در بلفاست در ایرلند شمالی، پنیسکولا و خرنا در اسپانیا آغاز شد. لوکشین‌های دیگر فصل ششم قلعه زفرا در گوادالاخارا، پارک طبیعی باردنز ریلز در نابارا، آلکازبا در آلمریا و قلعهٔ سانتا فلورنتینا در بارسلون است.