cyanic-selkie/wikianc huggingface dataset:
Εξισώσεις Μάξγουελ
Διατύπωση σε όρους των ηλεκτρικών και μαγνητικών πεδίων
, ένα διανυσματικό πεδίο, και το μαγνητικό πεδίο
, ένα ψευδοδιανυσματικό πεδίο (pseudovector field), όπου το καθένα έχει γενικά χρονική εξάρτηση. Οι πηγές αυτών των πεδίων είναι ηλεκτρικά φορτία και ρεύματα, τα οποία μπορούν να εκφραστούν ως τοπικές πυκνότητες που ονομάζονται πυκνότητα φορτίου
ρ
και ένταση ρεύματος
J
. Ένας ξεχωριστός νόμος της φύσης, ο νόμος της δύναμης Lorentz, περιγράφει πώς το ηλεκτρικό και το μαγνητικό πεδίο σε πράξη φορτισμένα σωματίδια και τα ρεύματα. Μια έκδοση του νόμου αυτού είχε συμπεριληφθεί στις αρχικές εξισώσεις του Maxwell, αλλά, κατά συνθήκη, δεν συμπεριλαμβάνεται πλέον.
Στις σχέσεις ηλεκτρικού-μαγνητικού πεδίου υπάρχουν τέσσερις εξισώσεις. Δύο από αυτές περιγράφουν πώς τα πεδία μεταβάλλονται στο χώρο και λόγω πηγών, εάν υπάρχουν. Τα ηλεκτρικά πεδία που προέρχονται από τα ηλεκτρικά φορτία στο νόμο του Gauss, και τα μαγνητικά πεδία, όπως κλειστές γραμμές του πεδίου που δεν οφείλεται σε μαγνητικά μονόπολα του νόμου του Gauss για το μαγνητισμό. Τα άλλα δύο περιγράφουν πώς τα πεδία «κυκλοφορούν» γύρω από τις αντίστοιχες πηγές τους. Το μαγνητικό πεδίο "κυκλοφορεί" γύρω από ηλεκτρικά ρεύματα και χρονικά μεταβαλλόμενα ηλεκτρικά πεδία του νόμου του Ampere με την προσθήκη του Maxwell, ενώ το ηλεκτρικό πεδίο «κυκλοφορεί» γύρω από χρονικά μεταβαλλόμενο μαγνητικό πεδία του νόμου του Faraday.
Η ακριβής διατύπωση των εξισώσεων Maxwell εξαρτάται από τον ακριβή ορισμό των σχετικών ποσοτήτων. Συμβάσεις διαφέρουν στα διάφορα συστήματα μονάδων. Επειδή οι διάφοροι ορισμοί και οι διαστάσεις αλλάζουν από την απορρόφηση πολυδιάστατων (dimensionful) παραγόντων όπως η ταχύτητα του φωτός
c
. Αυτό κάνει σταθερές βγαίνουν διαφορετικά.
Συμβατική διατύπωση σε μονάδες του διεθνούς συστήματος μονάδων SI
Οι εξισώσεις σε αυτή την ενότητα δίνονται βάσει τις μονάδες μέτρησης του SI. Άλλες μονάδες μέτρησης που χρησιμοποιούνται συνήθως είναι οι μονάδες μέτρησης Gaussian με βάση το σύστημα CGS, οι μονάδες μέτρησης Lorentz-Heaviside (χρησιμοποιούνται κυρίως στη φυσική των σωματιδίων), και οι μονάδες μέτρησης Planck (που χρησιμοποιούνται στη θεωρητική φυσική). Δείτε παρακάτω τις σχέσεις με μονάδες μέτρησης Gaussian.
! scope="col" style="width: 15em;" | Όνομα ! scope="col" | Ολοκληρωτικές Εξισώσεις ! scope="col" | Διαφορικές Εξισώσεις ! scope="row" | Νόμος του Gauss ! scope="row" | Νόμος του Gauss για το μαγνητισμό ! scope="row" | Εξίσωση Maxwell–Faraday (νόμος της επαγωγής του Faraday) ! scope="row" | Κλιμακωτός νόμος του Ampère (με την προσθήκη του Maxwell)
Όπου:
B
είναι το μαγνητικό πεδίο ,
είναι η πυκνότητα ρεύματος ,
ρ
είναι η συνολική πυκνότητα φορτίου ,
ε0
µ0
Ω
δηλώνει έναν όγκο, και ∂ Ω είναι η κλειστή επιφάνεια που τον περικλείει, με την κανονική κατεύθυνση από μέσα προς τα έξω
dV
δηλώνει ένα διαφορικό στοιχείο όγκου του
,
δηλώνει μία μη-κλειστή επιφάνεια (με την υπόθεση ότι είναι ανεξάρτητη του χρόνου),
dS
∂Ω
ή
Σ
, παράλληλο προς την κανονική επιφάνεια, και
∂Σ
είναι ο κλειστός βρόχος που κυκλοφορούν γύρω από την
, αριστερόστροφα (σύμφωνα με το
).
Οι παγκόσμιες σταθερές που εμφανίζονται στις εξισώσεις είναι η διηλεκτρική σταθερά του κενού
και  η μαγνητική διαπερατότητα του κενού, ένα γενικό χαρακτηριστικό των θεμελιωδών επίπεδων εξισώσεων (field equations).
Στις διαφορικές εξισώσεις, μια τοπική περιγραφή των πεδίων είναι η εξής: το σύμβολο ανάδελτα
∇
δηλώνει το τρισδιάστατο διάνυσμα κλίσης, και από αυτό
∇·
υποδηλώνεται ο τελεστής απόκλισης και από το
∇×
Στις παρακάτω εξισώσεις ολοκληρωμάτων που περιγράφουν πεδία σε μια περιοχή του χώρου:
είναι οποιοδήποτε σταθερός όγκος με επιφάνεια-σύνορο
, και το
είναι οποιαδήποτε σταθερή ανοικτή επιφάνεια με σύνορο
. Εδώ "σταθερή" σημαίνει ο όγκος ή η επιφάνεια δεν αλλάζουν στο χρόνο. Αν και είναι δυνατόν να διατυπωθούν οι εξισώσεις Maxwell με χρόνο-εξαρτώμενες επιφάνειες και όγκους, αυτό δεν είναι πραγματικά απαραίτητο: οι εξισώσεις είναι σωστές και πλήρεις με το χρόνο-ανεξάρτητες επιφάνειες. Οι πηγές στις οποίες αντιστοιχούν οι συνολικές ποσότητες φορτίου και το ρεύματος στο εσωτερικό αυτών των όγκων και επιφανειών, βρέθηκαν από την ολοκλήρωση. Το τριπλό ολοκλήρωμα - όγκος της συνολικής πυκνότητας φορτίου
ορισμένο σε οποιοδήποτε όγκο
είναι το συνολικό ηλεκτρικό φορτίο που περιέχεται στο
και το καθαρό ηλεκτρικό ρεύμα είναι το διπλό ολοκλήρωμα του ηλεκτρικού ρεύματος πυκνότητας
, δια μέσου οποιασδήποτε ανοικτής σταθερής επιφάνειας
όπου
δηλώνει το διαφορικό διάνυσμα-στοιχείο της επιφάνειας
S
κάθετο (normal) προς την επιφάνεια
. (Η διανυσματική περιοχή συμβολίζεται επίσης με
A
παρά με
, αλλά αυτό έρχεται σε αντίθεση με το μαγνητικό δυναμικό, ένα ξεχωριστό διανυσματικό πεδίο).
Το «συνολικό φορτίο ή ρεύμα»  αναφέρεται στη συμπερίληψη των ελεύθερων και των δεσμευμένων φορτίων, ή ελεύθερων και δεσμευμένων ρευμάτων. Αυτά χρησιμοποιούνται στις παρακάτω μακροσκοπικές προσεγγίσεις.
Σχέσεις μεταξύ των διαφορικών και ολοκληρωτικών διατυπώσεων
Οι διαφορικές και ολοκληρωτικές εξισώσεις είναι μαθηματικά ισοδύναμες, από το θεώρημα απόκλισης στην περίπτωση του νόμου του Gauss και του νόμου του Gauss για το μαγνητισμό, και από το θεώρημα Kelvin-Stokes, στην περίπτωση του νόμου του Faraday και του νόμου του Ampere. Τόσο οι διαφορικές όσο και και οι ολοκληρωτικές εξισώσεις είναι χρήσιμες. Η ολοκληρωτική διατύπωση μπορεί συχνά να χρησιμοποιηθεί απλά και άμεσα για τον υπολογισμό πεδίων από συμμετρική κατανομή των φορτίων και των ρευμάτων. Από την άλλη πλευρά, οι διαφορικές εξισώσεις είναι ένα πιο φυσικό σημείο εκκίνησης για τον υπολογισμό των πεδίων σε πιο περίπλοκες (λιγότερο συμμετρικές) καταστάσεις, για παράδειγμα χρησιμοποιώντας ανάλυση πεπερασμένων στοιχείων.
Ροές και αποκλίσεις
[[File:Divergence theorem in EM.svg|thumb| Κλειστός όγκος
Ω
και το σύνορο του
∂Ω
, που περικλείει μια θετική πηγή (+) και αρνητική πηγή (-) ενός διανυσματικού πεδίου
F
. Εδώ,
μπορούσε να είναι το
E
πεδίο με ηλεκτρικά φορτισμένη πηγή, αλλά όχι το πεδίο
B
που όπως φαίνεται στο σχήμα δεν έχει μαγνητικά φορτία. Το κάθετο με κατεύθυνση προς τα έξω διάνυσμα είναι το n. ]]
Τα «πεδία που προέρχονται από τις πηγές» μπορούν να συναχθούν από τα διπλά ολοκληρώματα των πεδίων διαμέσου της κλειστής επιφάνειας
, που ορίζεται ως η ηλεκτρική ροή  και η μαγνητική ροή, καθώς και από τις αντίστοιχες αποκλίσεις τους
και
∇ · B
. Αυτά τα επιφανειακά ολοκληρώματα και οι αποκλίσεις συνδέονται με το θεώρημα απόκλισης. [[File:Curl theorem in EM.svg|thumb|Ανοικτή επιφάνεια
Σ
και σύνορο
. Το
ή το
πεδίο. Πάλι το
n
Κυκλοφορία (circulation) και στροφή
Η «κυκλοφορία των πεδίων» μπορεί να ερμηνευθεί από τα γραμμικά ολοκληρώματα των πεδίων γύρω από την κλειστή καμπύλη ∂ Σ:
όπου dℓ είναι το διαφορικό διανυσματικό στοιχείο ενός μονοπατιού μήκους εφαπτομενικό με τη διαδρομή / καμπύλη, όπως και οι στροφές τους:
Αυτά τα γραμμικά ολοκληρώματα και οι στροφές συνδέονται με το θεώρημα του Stokes, και είναι ανάλογες με τις ποσότητες στην κλασική δυναμική ρευστού: η κυκλοφορία ενός ρευστού είναι το γραμμικό ολοκλήρωμα της ροής πεδίου ταχύτητος του ρευστού γύρω από ένα κλειστό βρόχο, και ο στροβιλισμός του ρευστού είναι η στροφή του πεδίου ταχύτητας.
Χρονική εξέλιξη
Η «δυναμική» ή η «χρονική εξέλιξη των πεδίων" οφείλονται στις μερικές παραγώγους των πεδίων σε σχέση με το χρόνο: Αυτές οι παράγωγοι είναι ζωτικής σημασίας για την πρόβλεψη της διάδοσης ενός πεδίου υπό μορφή ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων. Δεδομένου ότι η επιφάνεια θεωρείται ότι είναι ανεξάρτητη από το χρόνο, μπορούμε να κάνουμε την ακόλουθη μετάβαση στο νόμο του Faraday:
δείτε παραγώγιση ολοκληρώματος για περισσότερες πληροφορίες σχετικά με αυτό το αποτέλεσμα.
Ο νόμος του Gauss
Ο νόμος του Gauss περιγράφει τη σχέση ανάμεσα σε ένα στατικό ηλεκτρικό πεδίο και τα ηλεκτρικά φορτία που το προκαλούν: Τα στατικά ηλεκτρικά πεδία κατευθύνονται από τα θετικά φορτία προς τα αρνητικά φορτία. Στο πεδίο της γραμμικής περιγραφής, οι δυναμικές γραμμές του ηλεκτρικού πεδίου ξεκινούν μόνο από θετικά ηλεκτρικά  φορτία και τελειώνουν μόνο σε αρνητικά φορτία. Επομένως «μετρώντας» τον αριθμό των δυναμικών γραμμών που διέρχονται μέσω μιας κλειστής επιφάνειας παίρνουμε το συνολικό φορτίο (περιλαμβανομένου του δεσμευμένου φορτίου λόγω πόλωσης του υλικού) που περικλείεται από την επιφάνεια αυτή δια της διαπερατότητας του ελεύθερου χώρου (της διηλεκτρικής σταθεράς του κενού). Πιο τεχνικά, ο νόμος του Gauss εκφράζει τη σχέση που έχει η ηλεκτρική ροή μέσα από κάθε υποθετική κλειστή "Γκαουσιανή επιφάνεια" με το περικλειόμενο στην επιφάνεια ηλεκτρικό φορτίο.
Νόμος του Gauss για το μαγνητισμό
Ο νόμος του Gauss για το μαγνητισμό δηλώνει ότι δεν υπάρχουν «μαγνητικά φορτία» (που ονομάζονται επίσης και μαγνητικά μονόπολα), ανάλογα με τα ηλεκτρικά φορτία. Αντ 'αυτού, το μαγνητικό πεδίο που οφείλεται στα υλικά που παράγεται από μια διάταξη που ονομάζεται δίπολο. Τα μαγνητικά δίπολα είναι εκπροσωπούνται καλύτερα ως βρόχοι ρεύματος, αλλά μοιάζουν με θετικά και αρνητικά «μαγνητικά φορτία», άρρηκτα συνδεδεμένα μεταξύ τους, που δεν έχουν καθαρό «μαγνητικό φορτίο». Από άποψη των δυναμικών γραμμών, αυτή η εξίσωση δηλώνει ότι οι δυναμικές γραμμές του μαγνητικού πεδίου δεν αρχίζουν ούτε τελειώνουν, αλλά κάνουν βρόχους ή επεκτείνονται στο άπειρο και γυρνάνε πάλι πίσω. Με άλλα λόγια, κάθε γραμμή μαγνητικού πεδίου που εισέρχεται σε ένα δεδομένο όγκο πρέπει από κάπου να βγει από αυτόν τον όγκο. Ισοδύναμες τεχνικές καταστάσεις είναι το ότι το συνολικό άθροισμα της μαγνητικής ροής μέσω οποιασδήποτε Gaussian επιφάνειας είναι μηδέν, ή ότι το μαγνητικό πεδίο είναι ένα σωληνοειδές διανυσματικό πεδίο.
Νόμος του Faraday
Οι τύποι των εξισώσεων Maxwell-Faraday του νόμου του Faraday περιγράφουν πως ένα χρονικά μεταβαλλόμενο μαγνητικό πεδίο δημιουργεί («επάγει») ένα ηλεκτρικό πεδίο. Αυτό δυναμικά επάγει ένα ηλεκτρικό πεδίο που έχει κλειστές τις δυναμικές γραμμές ακριβώς όπως το μαγνητικό πεδίο, αν δεν υπερκαλύπτεται (if not superposed) από ένα στατικό (προκαλούμενο από φορτίο) ηλεκτρικό πεδίο. Αυτή η πτυχή της ηλεκτρομαγνητικής επαγωγής είναι η αρχή λειτουργίας πίσω από πολλές ηλεκτρικές γεννήτριες: για παράδειγμα, ένας περιστρεφόμενος μαγνήτης δημιουργεί ένα μεταβαλλόμενο μαγνητικό πεδίο, το οποίο με τη σειρά του δημιουργεί ένα ηλεκτρικό πεδίο σε ένα κοντινό καλώδιο.
Ο νόμος του Ampere με την προσθήκη του Maxwell
Ο νόμος του Ampere με την προσθήκη του Maxwell δηλώνει ότι τα μαγνητικά πεδία μπορούν να δημιουργηθούν με δύο τρόπους: με ηλεκτρικό ρεύμα (αυτός ήταν ο αρχικός «νόμος του Ampere») και με μεταβαλλόμενα ηλεκτρικά πεδία (αυτήν ήταν η "προσθήκη του Maxwell"). Η προσθήκη του Maxwell στον νόμο του Ampere είναι ιδιαίτερα σημαντική: δείχνει ότι όχι μόνο ένα μεταβαλλόμενο μαγνητικό πεδίο προκαλεί ένα ηλεκτρικό πεδίο, αλλά και ένα μεταβαλλόμενο ηλεκτρικό πεδίο προκαλεί ένα μαγνητικό πεδίο Ως εκ τούτου, αυτές οι εξισώσεις επιτρέπουν αυτάρκη (self-sustaining) "ηλεκτρομαγνητικά κύματα" να ταξιδέψουν στο κενό χώρο (δείτε την ηλεκτρομαγνητική κυματική εξίσωση).
Η ταχύτητα που υπολογίζεται για τα ηλεκτρομαγνητικά κύματα, η οποία θα μπορούσε να προβλεφθεί από πειράματα σχετικά με τα φορτία και τα ρεύματα, ταιριάζει ακριβώς με την ταχύτητα του φωτός. Πράγματι, το φως είναι μια μορφή ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας (όπως είναι ακτίνες Χ, τα ραδιοκύματα, και άλλα). Ο Maxwell κατανόησε τη σύνδεση μεταξύ των ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων και του φωτός το 1861, ενώνοντας έτσι τις θεωρίες του ηλεκτρομαγνητισμού και της οπτικής.
Εξισώσεις του κενού, ηλεκτρομαγνητικά κύματα και ταχύτητα του φωτός
Για περισσότερες πληροφορίες βλέπε: Ηλεκτρομαγνητική κυματική εξίσωση, Ανομοιογενές ηλεκτρομαγνητική κυματική εξίσωση και Ημιτονοειδές επίπεδες-κυματικές λύσεις μιας ηλεκτρομαγνητικής κυματικής εξίσωσης
Σε μια περιοχή με μηδενικό φορτίο (
ρ = 0
) και χωρίς ρεύματα (
J = 0
), όπως στο κενό, οι εξισώσεις του Maxwell απλοποιούνται σε: [[File:Electromagneticwave3D.gif|thumb| Αυτό το 3D διάγραμμα δείχνει ένα διαδιδόμενο γραμμικά πολωμένο κύμα που εκπέμπεται από αριστερά προς τα δεξιά με τις ίδιες εξισώσεις κύματος, όπου
και
B = B0 sin(−ωt + k ⋅ r)
]]
Λαμβάνοντας την στροφή (στροβιλισμό) (
(∇×)
) των στροφικών εξισώσεων, και χρησιμοποιώντας την στροφή της ταυτοτικής στροφής
παίρνουμε τις κυματικές εξισώσεις
που προσδιορίζονται με την ταχύτητα του φωτός στον ελεύθερο χώρο:
Σε υλικά με σχετική διηλεκτρική σταθερά
εr
και σχετική μαγνητική διαπερατότητα
, η ταχύτητα φάσης του φωτός γίνεται
η οποία είναι συνήθως λιγότερη από
c
.
Επιπλέον, τα
E
B
είναι αμοιβαία κάθετα μεταξύ τους και προς την κατεύθυνση της διάδοσης κυμάτων, και είναι σε φάση μεταξύ τους. Ένα ημιτονοειδές επιφανειακό κύμα είναι μία ειδική λύση των εξισώσεων αυτών. Οι εξισώσεις του Maxwell εξηγούν πώς αυτά τα κύματα μπορούν φυσικά να διαδίδονται μέσα στο χώρο. Το μεταβαλλόμενο μαγνητικό πεδίο δημιουργεί ένα μεταβαλλόμενο ηλεκτρικό πεδίο μέσω του νόμου του Faraday. Με τη σειρά του, το ηλεκτρικό αυτό πεδίο δημιουργεί ένα μεταβαλλόμενο μαγνητικό πεδίο μέσω της προσθήκης του Maxwell στον νόμο του Ampere. Αυτός ο ατέρμων κύκλος επιτρέπει αυτά τα κύματα, τώρα γνωστά ως ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολία, να περνούνε μέσα στο χώρο με ταχύτητα
"Μικροσκοπική προσέγγιση"  έναντι "μακροσκοπικής προσέγγισης"
Η μικροσκοπική παραλλαγή της εξίσωσης του  Maxwell εκφράζει το ηλεκτρικό πεδίο
E
και το μαγνητικό πεδίο
B
σε σχέση με  το συνολικό φορτίο και το συνολικό ρεύμα του που εμφανίζεται συμπεριλαμβανομένων των φορτίων και των ρευμάτων σε ατομικό επίπεδο. Μερικές φορές ονομάζεται γενική μορφή των εξισώσεων Maxwell ή "εξισώσεις του Maxwell στο κενό". Η μακροσκοπική παραλλαγή της εξίσωσης του Maxwell είναι εξίσου γενική, παρ'όλα αυτά, με τη διαφορά είναι από άποψης υπολογισμού (with the difference being one of bookkeeping).
"Η Μακροσκοπική προσέγγιση των εξισώσεων του Maxwell", επίσης γνωστών ως "εξισώσεις του Maxwell στην ύλη", είναι περισσότερο παρόμοιες με αυτές που παρουσίασε ο Maxwell μόνος του.
Σε αντίθεση με τις εξισώσεις της "μικροσκοπικής προσέγγισης", οι εξισώσεις της «μακροσκοπικής προσέγγισης» διαχωρίζουν το δεσμευμένο φορτίο
Qb
και την ένταση του ρεύματος
Ib
για να προκύψουν εξισώσεις που να εξαρτώνται μόνο από τα ελεύθερα φορτία
Qf
και από τις εντάσεις των ρευμάτων
If
. Αυτή η παραγοντοποίηση μπορεί να γίνει με τη διαχώριση του συνολικού ηλεκτρικού φορτίου και το ρεύματος ως εξής:
D
και το μαγνητίζον πεδίο
H
έχουν, οριστεί και πρέπει να καθοριστούν. Φαινομενολογικά τα συστατικά αυτά των εξισώσεων συσχετίζουν τα πρόσθετα πεδία με το ηλεκτρικό πεδίο
, συχνά μέσα από μια απλή γραμμική σχέση.
Το κόστος αυτής της παραγοντοποίησης είναι ότι τα πρόσθετα πεδία, το πεδίο των μετατοπίσεων D και το μαγνητίζον πεδίο- Η έχουν, οριστεί και πρέπει να καθοριστούν.Φαινομενολογική εξισώσεις συστατικό συσχετίζουν τα πρόσθετα πεδία με το ηλεκτρικό πεδίο Ε και το μαγνητικό πεδίο Β, συχνά μέσα από μια απλή γραμμική σχέση.
Για μια λεπτομερή περιγραφή των διαφορών μεταξύ μικροσκοπικών ( συνολικό φορτίο και ένταση ρεύματος, συμπεριλαμβανομένων των υλικών συμβάλλει ή στον αέρα /κενό) και μακροσκοπικών (χωρίς φορτίο και ρεύμα - πρακτική για χρήση σε υλικά) παραλλαγών των εξισώσεων του Maxwell, δείτε παρακάτω.
Δεσμευμένο φορτίο και δεσμευμένο ρεύμα
Κύρια άρθρα: Πυκνότητα ρεύματος , Δεσμώτης φορτίου και Δεσμώτης ρεύμα
''Όταν ένα ηλεκτρικό πεδίο εφαρμόζεται σε ένα διηλεκτρικό υλικό  τα μόρια του ανταποκρίνονται με τον σχηματισμό μικροσκοπικών ηλεκτρικών διπόλων- οι ατομικοί τους πυρήνες κινούνται σε μικρή απόσταση στην κατεύθυνση του πεδίου, ενώ τα ηλεκτρόνια τους κινούνται σε  μικρή απόσταση προς την αντίθετη κατεύθυνση. Αυτό παράγει ένα  μακροσκοπικό δεσμευμένο φορτίο στο υλικό, ακόμη και αν το σύνολο των φορτίων συνδέονται με τα μεμονωμένα μόρια. Για παράδειγμα, αν κάθε μόριο αποκρίνεται με παρόμοιο με αυτόν που φαίνεται στο σχήμα, αυτές οι μικροσκοπικές κινήσεις φόρτισης συνδυάζονται για να παράγουν ένα στρώμα θετικού δεσμευμένου φορτίου στη μία πλευρά του υλικού και ένα στρώμα αρνητικού φορτίου στην άλλη πλευρά. Το δεσμευμένο φορτίο είναι πιο βολικό να το περιγράψεις με τον όρο της πόλωσης Ρ του υλικού, τη διπολική ροπή του ανά μονάδα όγκου. Αν Ρ είναι ομοιόμορφη, ένας  μακροσκοπικός  διαχωρισμός του φορτίου παράγεται μόνο στις επιφάνειες όπου Ρ εισέρχεται και αφήνει το υλικό. Για μη ομοιόμορφες Ρ, ένα φορτίο παράγεται επίσης στο κύριο μέρος του. [ 5 ]''
''Κάπως ανάλογα, σε όλα τα υλικά τα συστατικά του ατόμου εμφανίζονται μαγνητικές ροπές που συνδέονται άρρηκτα με την στροφορμή των συστατικών των ατόμων, κυρίως των ηλεκτρονίων . Η σύνδεση με στροφορμή δείχνει την εικόνα ενός συγκροτήματος από μικροσκοπικούς βρόχους ρεύματος. Έξω από το υλικό, η συναρμολόγηση αυτών των μικροσκοπικών βρόχων ρεύματος δεν είναι διαφορετική από ένα μακροσκοπικό βρόχο ρεύματος που κυκλοφορεί γύρω από την επιφάνεια του υλικού, παρά το γεγονός ότι καμία μεμονωμένη χρέωση δεν διανύει μεγάλη απόσταση. Αυτά τα δεσμευμένα ρεύματα μπορούν να περιγράφουν με την μαγνήτιση Μ . [ 6 ]''
Βοηθητικά πεδία, πόλωση και μαγνήτιση
Οι ορισμοί (όχι συστατικές σχέσεις) των βοηθητικών πεδία είναι: δεσμευμένη πυκνότητα φορτίου ρ β και η δεσμευμένη πυκνότητα ρεύματος J β. όσον αφορά την πόλωση P και μαγνήτισης M στη συνέχεια ορίζεται ως
Καταστατικές (Συνακτικές) σχέσεις
''Προκειμένου να εφαρμοστούν οι «μακροσκοπικές εξισώσεις του Maxwell, είναι αναγκαίο να προσδιοριστούν οι σχέσεις μεταξύ της μετατόπισης πεδίο D και του ηλεκτρικού πεδίου  Ε, καθώς και της έντασης του μαγνητικού πεδίου Η και του μαγνητικού πεδίο Β . Αντίστοιχα, θα πρέπει να καθορίσετε την εξάρτηση της πόλωσης P (εξ ου και το δεσμευμένο φορτίο) και ο μαγνητισμός M (εξ ου και το δεσμευμένο  ρεύμα) για το εφαρμοσμένο ηλεκτρικό και μαγνητικό πεδίο. Οι εξισώσεις που καθορίζουν την απάντηση αυτή ονομάζονται συστατικές σχέσεις . Για πραγματικά υλικά, οι συστατικές σχέσεις είναι σπανίως απλές, εκτός από ορισμένες εξαιρέσεις, και συνήθως καθορίζονται από το πείραμα. Δείτε το κύριο άρθρο σχετικά με συστατικές σχέσεις για μια πληρέστερη περιγραφή.''
Για τα υλικά, χωρίς πόλωση και μαγνητισμό ("κενό"), οι συστατικές σχέσεις είναι
φορτίου και ρεύματος είναι ίσες.
Γενικότερα, για τα γραμμικά υλικά  οι συστατικές σχέσεις είναι
μπορεί να έχει διάφορες επιπλοκές, ωστόσο'' υλικά, ε και μ είναι σταθερές σε όλο το υλικό, ενώ για ανομοιογενή υλικά εξαρτώνται από την τοποθεσία εντός του υλικού (και ίσως χρόνου).''
· ''Για ισότροπα υλικά, ε και μ είναι βαθμωτά μεγέθη, ενώ για ανισοτροπικών υλικά (π.χ. λόγω κρυσταλλική δομή) είναι τανυστές .''
Σε εφαρμογές έχει κανείς επίσης να περιγράψει πώς τα ελεύθερα ρεύματα και η πυκνότητα των φορτίων συμπεριφέρονται σε όρους Ε και Β ενδεχομένως σε συνδυασμό με άλλες φυσικές ποσότητες όπως πίεση, και η μάζα, η πυκνότητα του αριθμού, και η ταχύτητα των σωματιδίων φέρουσα φορτίο. Π.χ., οι αρχικές εξισώσεις που δόθηκαν από Maxwell (βλ.Ιστορία των εξισώσεων του Maxwell ) περιλαμβάνουν τον  νόμου του Ohm με τη μορφή
Εξισώσεις σε μονάδες Gauss
Οι μονάδες Gauss είναι ένα δημοφιλές σύστημα μονάδων, που αποτελεί μέρος του συστήματος μονάδων  εκατοστού-γραμμαρίου δευτερολέπτου. Όταν χρησιμοποιείται αυτό το σύστημα μονάδων   είναι ''σύνηθες να χρησιμοποιείται ένας  ελαφρώς διαφορετικός  ορισμός του ηλεκτρικού πεδίου Ε οαδ = γ -1E SI . Αυτό συνεπάγεται ότι το τροποποιημένο ηλεκτρικό και μαγνητικό πεδίου έχουν τις ίδιες μονάδες (στη σύμβαση SI αυτό δεν είναι η περίπτωση: π.χ. για το ΕΜ κύματα στο κενό, | Ε | SI, καθιστώντας διαφορετική τη  διαστατική ανάλυση των εξισώσεων). Τότε χρησιμοποιεί μια μονάδα φορτίου που ορίζεται κατά τέτοιο τρόπο ώστε η διαπερατότητα του κενού να είναι  ε 0 = 1 / (4 πc ), ως εκ τούτου, μ 0 = 4 π / c .Χρησιμοποιώντας αυτές τις διαφορετικές συμβάσεις, οι εξισώσεις του Maxwell γίνονται: [ 7 ]
Οι εξισώσεις του Maxwell σε κοντομάνικο μπλουζάκι. Ο θεμελιώδης ρόλος των εξισώσεων στην ηλεκτροδυναμική και την οπτική τονίζεται με μια αναφορά στο βιβλίο της Γένεσης: Και είπεν ο Θεός: (Εξισώσεις Μάξγουελ) και εγένετο φως. ]]
· Στην διανυσματική διατύπωση για Ευκλείδειο χώρο και χρόνο, είναι το  ηλεκτρικό δυναμικό , Α είναι το διανυσματικό δυναμικό και είναι ο φορέας D'Alembert .
· Στην θεωρία των τανυστών του διαφορικού λογισμού, ο ηλεκτρομαγνητικός τανυστής  είναι ένας αντισυμμετρικός συναλλοίωτος τανυστής δεύτερης τάξης, το τεσσάρων διαστάσεων δυναμικό  είναι ένα συναλλοίωτο διάνυσμα, το ρεύμα είναι η πυκνότητα διανύσματος, η αγκύλη [ ] συμβολίζει αντισυμμετρικούς δείκτες , είναι η παράγωγος των  συντεταγμένων  . Στους χώρους Minkowski οι συντεταγμένες του χώρου επιλέγονται σε σχέση με ένα αδρανειακό σύστημα  έτσι ώστε ο μετρικός τανυστής που χρησιμοποιείται για την αύξηση και τη μείωση των δεικτών είναι . Ο D'Alembert για Minkowski χώρους είναι όπως στη σύνθεση διανυσμάτων. Σε τυχαίους χωροχρόνους  το σύστημα συντεταγμένων είναι αυθαίρετο.
Άλλες διατυπώσεις περιλαμβάνουν τη γεωμετρική διαμόρφωση της άλγεβρας και μια αναπαράσταση μήτρας των εξισώσεων Maxwell. Ιστορικά, χρησιμοποιήθηκε μια τετραπλή διατύπωση [ 8 ] [ 9 ] .
Λύσεις
Οι εξισώσεις του Maxwell είναι μερικές διαφορικές εξισώσεις που συνδέουν τα ηλεκτρικά και μαγνητικά πεδία μεταξύ τους και με τα ηλεκτρικά φορτία και ρεύματα. Συχνά, τα τέλη και τα ρεύματα εξαρτώνται από τα ηλεκτρικά και μαγνητικά πεδία, μέσω της εξίσωσης της δύναμης του Lorentz και των καταστατικών εξισώσεων. Όλα αυτά αποτελούν ένα σύνολο συζευγμένων μερικών διαφορικών εξισώσεων, οι οποίες συχνά είναι πολύ δύσκολο να επιλυθούν. Στην πραγματικότητα, οι λύσεις των εξισώσεων αυτών περιλαμβάνουν όλες τα ποικίλα φαινόμενα σε ολόκληρο το πεδίο του κλασικού ηλεκτρομαγνητισμού. Μια διεξοδική συζήτηση αυτή είναι πέρα από το πεδίο εφαρμογής του άρθρου, αλλά ακολουθούν μερικές γενικές παρατηρήσεις.
Όπως κάθε διαφορική εξίσωση, οι οριακές ,καθώς και οι αρχικές συνθήκες είναι απαραίτητες για μια μοναδική λύση. Για παράδειγμα, ακόμα και χωρίς φορτία και ρεύματα οπουδήποτε στον χωροχρόνο, πολλές λύσεις στις εξισώσεις του Maxwell είναι δυνατές, δεν είναι μόνο η προφανής λύση E = B = 0. Μια άλλη λύση είναι Ε=σταθερά, Β= σταθερά, ενώ ακόμη άλλες λύσεις έχουν τα ηλεκτρομαγνητικά κύματα που γεμίζουν τον χωροχρόνο. Σε ορισμένες περιπτώσεις, οι εξισώσεις του Μάξγουελ επιλύονται μέσω άπειρου χώρου, και οι οριακές συνθήκες δίνονται ως ασυμπτωτικά όρια του απείρου. Σε άλλες περιπτώσεις, οι εξισώσεις του Maxwell λύνονται μόνο σε μια πεπερασμένη περιοχή του χώρου, με κατάλληλες οριακές συνθήκες για αυτή την περιοχή: Για παράδειγμα, το όριο θα μπορούσε να είναι ένα τεχνητό απορροφητική όριο που αντιπροσωπεύει το υπόλοιπο σύμπαν, οι περιοδικές οριακές καταστάσεις, ή (όπως με ένα κυματοδηγό ή κοιλότητα συντονισμού) τις  οριακές συνθήκες μπορεί να περιγράφουν τα τείχη που απομονώνουν μία μικρή περιοχή από τον έξω κόσμο.
Οι εξισώσεις Jefimenko (ή οι στενά συνδεδεμένες δυνατότητες Liénard-Wiechert) είναι η ρητή λύση των εξισώσεων Maxwell για τα ηλεκτρικά και μαγνητικά πεδία που δημιουργούνται από κάθε δεδομένη κατανομή των φορτίων και των ρευμάτων. Υποθέτει συγκεκριμένες αρχικές συνθήκες για να ληφθεί η λεγόμενη «καθυστερημένη λύση», όπου τα μόνα πεδία του παρόντος είναι αυτά που δημιουργούνται από τα φορτία. Οι εξισώσεις Jefimenko δεν είναι τόσο χρήσιμες σε περιπτώσεις όπου τα φορτία και τα ρεύματα τους επηρεάζονται από τα πεδία που δημιουργούν.
Οι αριθμητικές μέθοδοι για διαφορικές εξισώσεις μπορούν να χρησιμοποιηθούν για την επίλυση των εξισώσεων του Maxwell όταν μια ακριβής λύση είναι αδύνατη. Αυτές οι μέθοδοι συνήθως απαιτούν έναν υπολογιστή, και περιλαμβάνουν τη μέθοδο των πεπερασμένων στοιχείων και το πεδίο του χρόνου μεθόδου των πεπερασμένων διαφορών. Για περισσότερες λεπτομέρειες, βλ. Υπολογισιμος ηλεκτρομαγνητισμό.
Οι εξισώσεις του Maxwell φαίνεται υπερπροσδιορισμένες, υπό την έννοια ότι περιλαμβάνουν έξι αγνώστους (οι τρεις συνιστώσες του E και Β), αλλά οκτώ εξισώσεις (ένα για κάθε έναν από τους δύο νόμους του Gauss, τρεις συνιστώσες φορέα καθένα για Faraday και τους νόμους του Ampere).(Τα ρεύματα και τα φορτία δεν είναι άγνωστοι, είναι ελεύθερα οι ιδιαιτερότητες που υπόκειται φορτίο διατήρησης) Αυτό συνδέεται με ένα συγκεκριμένο περιορισμένο είδος πλεονασμού στις εξισώσεις του Μάξγουελ: Μπορεί να αποδειχθεί ότι κάθε σύστημα που ικανοποιείτο νόμο του Faraday και τον νόμο του Ampere αυτόματα ικανοποιεί και τους δύο νόμους του Gauss, όσο αρχική κατάσταση του συστήματος το επιτρέπει. Παρόλο που είναι δυνατό να αγνοήσουμε απλώς τις δύο νόμους Gauss σε μία αριθμητική αλγόριθμο (εκτός από τις αρχικές συνθήκες), η ατελής ακρίβεια των υπολογισμών μπορεί να οδηγήσει σε ολοένα αυξανόμενες παραβιάσεις των νόμων αυτών. Με την εισαγωγή ψευδομεταβλητών που χαρακτηρίζουν αυτές τις παραβιάσεις, οι τέσσερις εξισώσεις δεν γίνονται υπερορισμένες μετά από όλα. Η προκύπτουσα σύνθεση μπορεί να οδηγήσει σε πιο ακριβείς αλγορίθμους που λαμβάνονται υπόψιν και οι τέσσερις νόμοι.
Περιορισμοί για μια θεωρία του ηλεκτρομαγνητισμού
Ενώ οι εξισώσεις του Maxwell (μαζί με το υπόλοιπο της κλασικής ηλεκτρομαγνητισμού) είναι εξαιρετικά επιτυχείς στην εξήγηση και την πρόβλεψη μιας ποικιλίας φαινομένων, δεν είναι ακριβείς, αλλά προσεγγιστικές. Σε ορισμένες ειδικές περιπτώσεις, μπορεί να είναι αισθητά ανακριβείς. Παραδείγματα περιλαμβάνουν εξαιρετικά ισχυρά πεδία (βλέπε Euler-Heisenberg Lagrangian) και εξαιρετικά μικρές αποστάσεις (βλέπε πόλωση κενού). Επιπλέον, διάφορα φαινόμενα συμβαίνουν στον κόσμο, ακόμη και αν οι εξισώσεις του Maxwell τα προβλέπουν να είναι αδύνατα, όπως το "nonclassical light » και η κβαντική διεμπλοκή των ηλεκτρομαγνητικών πεδίων (βλ. κβαντική οπτική). Τέλος, οποιοδήποτε φαινόμενο που σχετίζεται με μεμονωμένα φωτόνια, όπως το φωτοηλεκτρικό φαινόμενο, ο νόμος του Planck, το δίκαιο Duane-Hunt, single-φωτονίων ανιχνευτές φωτός, κλπ., θα ήταν δύσκολο ή αδύνατο να εξηγήσει κανείς αν και οι εξισώσεις του Μάξγουελ ήταν ακριβώς αληθινοί, μιας και οι εξισώσεις του Maxwell δεν περιλαμβάνουν τα φωτόνια. Για τις πιο ακριβείς προβλέψεις σε όλες τις περιπτώσεις, οι εξισώσεις του Maxwell έχουν αντικατασταθεί από την κβαντική ηλεκτροδυναμική.
Παραλλαγές
Δημοφιλείς παραλλαγές στις εξισώσεις Maxwell, ως κλασική θεωρία των ηλεκτρομαγνητικών πεδίων είναι σχετικά σπάνιες, επειδή οι τυπικές εξισώσεις έχουν αντέξει στη δοκιμασία του χρόνου εξαιρετικά καλά.
μαγνητικά μονόπολα
Οι εξισώσεις του Maxwell υποθέτουν ότι υπάρχει ηλεκτρικό φορτίο, αλλά όχι μαγνητικό φορτίο (ονομάζεται επίσης μαγνητικά μονόπολα), στο σύμπαν. Πράγματι, μαγνητικό φορτίο δεν έχει παρατηρηθεί ποτέ (παρά τις εκτεταμένες αναζητήσεις) και μπορεί να μην υπάρχει. Αν δεν υπάρχουν, ο νόμος τόσο του Gauss για το μαγνητισμό και νόμος του Faraday θα πρέπει να τροποποιηθούν, και οι προκύπτουσες τέσσερις εξισώσεις θα είναι απόλυτα συμμετρικές υπό την ανταλλαγή των ηλεκτρικών και μαγνητικών πεδίων.
Σημειώσεις
<references group="Σημείωση" />
Ιστορικές Εκδόσεις
Τα επιτεύγματα πριν την θεωρία της σχετικότητας
Other
Κατηγορία:Ηλεκτρομαγνητισμός Κατηγορία:Θεμελιώδεις έννοιες της φυσικής Κατηγορία:Φυσικοί νόμοι Κατηγορία:Ηλεκτροδυναμική
Σταυρούλα Ζυγούρη
Η Σταυρούλα (Βούλα) Ζυγούρη είναι Ολυμπιονίκης της πάλης, και 16 φορές πρωταθλήτρια Ελλάδας στο άθλημα της πάλης. 'Εχει γεννηθεί στην Αθήνα και κατοικεί στο Χαίδάρι Αττικής
Έκανε τα πρώτα της βήματα στην πάλη του 1995 στον σύλλογο «Πρόοδος Αιγάλεω» μετά στον «Άτλα Καλλιθέας» και τώρα βρίσκεται στο "Φιλαθλητικό Α.Σ." Οι πιο αξιοσημείωτες επιτυχίες της είναι: 4η στην Ολυμπιάδα 2004 (η μεγαλύτερη μέχρι στιγμής διάκριση της γυναικείας ελληνικής πάλης σε ολυμπιάδα), 6η θέση στο παγκόσμιο πρωτάθλημα γυναικών στις ΗΠΑ το 2003 στα 67 κιλά και ασημένιο μετάλλιο στους μεσογειακούς αγώνες της Τυνησίας το 2001.
Εχει διατελέσει προπονήτρια κλασικού αθλητισμού στον σύλλογο «Πήγασος» Κορυδαλλού & «Άρης» Νίκαιας. Επίσης έχει εργασθεί σαν Ναυαγοσώστρια και είναι μέλος του Δ.Σ. του συνδέσμου προπονητών κλασικού αθλητισμού (ΣΕΠΚΑ). Είναι Αξιωματικός του Πολεμικού Ναυτικού (Πλωτάρχης), τεχνική Σύμβουλος της πάλης στο ΑΣΑΕΔ (Ανώτατο Συμβούλιο Αθλητισμού Ενόπλων Δυνάμεων) , Πρόεδρος του Συλλόγου Ελλήνων Ολυμπιονικών (Σ.Ε.Ο) από τις 17 Μαρτίου του 2022 και μέλος του Τομέα Γυναικείου Αθλητισμού της Διεθνής Ομοσπονδίας Πάλης
Ακαδημαϊκές γνώσεις
Είναι απόφοιτος του «Τμήματος Επιστήμης Φυσικής Αγωγής & Αθλητισμού» (Τ.Ε.Φ.Α.Α.) του Εθνικού & Καποδιστριακού Πανεπιστημίου Αθηνών
Μεταπτυχιακό δίπλωμα ειδίκευσης Master Οργάνωσης και Διοίκησης Δημοσίων Υπηρεσιών, Δημοσίων Οργανισμών και Επιχειρήσεων (MA in Public Management), Τμήμα Οικονομικών Επιστημών, Πανεπιστήμιο Πελοποννήσου, Τρίπολη (2016)
Κατέχει δίπλωμα Ειδικότητας στον κλασικό αθλητισμό
Δραστηριότητες
Δίπλωμα Ναυαγοσώστριας, μέλος της Πανελλήνιας Ένωσης Ναυαγοσώστων και του Ελληνικού Ερυθρού Σταυρού
Γραμματέας του Συλλόγου Ελλήνων Ολυμπιονικών (Σ.Ε.Ο)
Μέλος του Τομέα Γυναικείου Αθλητισμού της Διεθνής Ομοσπονδίας Πάλης
Μέλος της Πανελλήνιας Ένωσης γονέων και κηδεμόνων παιδιών με Νοητική Υστέρηση (ΠΕΓΚΑΠ-ΝΥ)
Πτυχίο Αυτοδύτριας (1ης Βαθμίδας)
Δόκιμη Διαιτητής Πάλης
Μέλος του Συλλόγου Ελλήνων Ολυμπιονικών (από το 2004 και μετά)
Μέλος του Συλλόγου Συμμετασχόντων σε Ολυμπιάδα.
Μέλος Δ.Σ. Συνδέσμου προπονητών Κλασσικού Αθλητισμού
Κριτής Κλασικού Αθλητισμού
Τιμητικοί Τίτλοι
Επίτιμος Δημότης του Δήμου Αθηναίων
Παραπομπές
Κατηγορία:Ελληνίδες αθλήτριες της ελληνορωμαϊκής πάλης Κατηγορία:Έλληνες παλαιστές στους Θερινούς Ολυμπιακούς Αγώνες
Υψόμετρο
Επισημαίνεται ότι το υψόμετρο εκφράζει θέση - τόπο διαφοράς ύψους, κατά την έννοια της ανύψωσης, δεν είναι μέτρο και δεν θα πρέπει συνεπώς να συγχέεται με το γεωδαιτικό ύψος το οποίο αποτελεί απαραίτητο γεωγραφικό στοιχείο του «καθ΄ ύψους» προσδιορισμού κάθε γεωγραφικού τόπου (ξηράς), παράλληλα με τις γεωγραφικές συντεταγμένες αυτού. Όταν το υψόμετρο, ως υψομετρική διαφορά, αναφέρεται κάτω από το επίπεδο αναφοράς (ΜΣΘ), στον ηπειρωτικό γεωφλοιό τότε εκφράζεται με αρνητικό πρόσημο, αν αντίθετα αναφέρεται στον ωκεάνιο γεωφλοιό ονομάζεται βάθος. Για σημεία υπερκείμενα της επιφάνειας της Γης (π.χ. αεροπλάνα, πύραυλοι, διαστημόπλοια κ.λπ.), χρησιμοποιείται ο όρος ύψος ή γεωδυναμικό ύψος.
Σημειώνεται ότι στην Ελλάδα από τα ελληνικά χωριά το μεγαλύτερο υψόμετρο κατέχει η Βίγλα Φλώρινας (1.550 μ.) και το χαμηλότερο το Νεοχώρι Μεσολογγίου (-10 μέτρα). Γενικώς, τα παράλια χωριά και οι λιμένιες πόλεις έχουν μέσο υψόμετρο 2 - 7 μ.
Εξωτερικοί σύνδεσμοι
Κατηγορία:Φυσική γεωγραφία Κατηγορία:Γεωδαισία Κατηγορία:Τοπογραφία Κατηγορία:Χαρτογραφία Κατηγορία:Μήκος Κατηγορία:Ορειβασία
Διάζωμα (σωματείο)
Το Διάζωμα είναι μη κερδοσκοπικό σωματείο που ιδρύθηκε το 2008 με στόχο την προστασία και την ανάδειξη των αρχαίων χώρων θέασης και ακρόασης (θέατρα, ωδεία, αμφιθέατρα, στάδια, ιππόδρομοι κλπ) σε συνεργασία με το υπουργείο Πολιτισμού και τις Εφορείες Αρχαιοτήτων. Πρόεδρος του σωματείου είναι ο τοπογράφος-μηχανικός και πρώην πολιτικός, Σταύρος Μπένος ενώ άλλα σημαντικά μέλη του Διαζώματος είναι οι αρχαιολόγοι Πέτρος Θέμελης (αντιπρόεδρος), Βασίλειος Λαμπρινουδάκης (γενικός γραμματέας) κλπ. Η έδρα του σωματείου βρίσκεται στην Αθήνα.
Ίδρυση - στελέχωση
Το Διάζωμα ιδρύθηκε στις 8 Ιουλίου 2008 και μεταξύ των ιδρυτικών μελών του συγκαταλέγονταν μεταξύ άλλων γνωστοί αρχαιολόγοι, αναστηλωτές, συντηρητές, πολιτικοί της τοπικής αυτοδιοίκησης, καλλιτέχνες, δημοσιογράφοι καθώς και απλοί πολίτες. Το 2012 τα μέλη του σωματείου ανέρχονταν στα 700 (600 τακτικά και 100 αρωγά μέλη).
Στόχοι
Βασικοί στόχοι του σωματείου είναι η συμβολή στην προστασία και ανάδειξη των αρχαίων μνημείων θέασης και ακρόασης, η υποστήριξη της καταγραφής και τεκμηρίωσης των αρχαιολογικών χώρων μέσω έντυπων εκδόσεων, μελετών, επιστημονικών δελτίων, ντοκιμαντέρ, πολυμεσικών εφαρμογών κλπ, η παρουσίαση στο ευρύ κοινό στοιχείων που σχετίζονται με την έρευνα, την προστασία και τη διαχείριση αυτών των χώρων και η κινητοποίηση διάφορων δυνάμεων της κοινωνίας (πολίτες, τοπικοί άρχοντες, πανεπιστημιακά ιδρύματα, πολιτιστικοί φορείς, τράπεζες, επιχειρήσεις κλπ) προς αυτή την κατεύθυνση.
Πολιτιστικές διαδρομές
Κύρια δράση του σωματείου είναι ο σχεδιασμός των αναπτυξιακών Προγραμμάτων Πολιτιστικών Διαδρομών, που αποτελούν εξειδικευμένα και επώνυμα τουριστικά προϊόντα. Οι διαδρομές καθορίζονται με βάση ένα κοινό συνεκτικό ιστορικό, μυθολογικό ή αρχαιολογικό στοιχείο και στοχεύουν στη βιώσιμη οικονομική, κοινωνική και περιβαλλοντική ανάπτυξη της περιοχής στην οποία απευθύνονται. Σε συνεργασία με το υπουργείο Πολιτισμού και την Περιφέρεια Ηπείρου έχει σχεδιαστεί η Πολιτιστική Διαδρομή Ηπείρου που αποτελείται από διαδρομή 344 χλμ στην οποία περιλαμβάνονται σημαντικοί αρχαιολογικοί χώροι της Ηπείρου (τα αρχαία θέατρα Αμβρακίας, Γιτάνων, Δωδώνης και Κασσώπης και το ρωμαϊκό θέατρο και το ωδείο της Νικόπολης)   ενώ σχεδιάζονται ανάλογες δράσεις για μελλοντικές διαδρομές στα αρχαία θέατρα της Στερεάς Ελλάδας, τα μνημεία της Εγνατίας Οδού , της Ολυμπίας Οδού κ.α.
Αρχαιολογικά πάρκα
Άλλο εγχείρημα του σωματείου είναι ο σχεδιασμός Αρχαιολογικών Πάρκων, τα οποία περιλαμβάνουν εντός της έκτασής τους ναούς, θέατρα, στάδια και λοιπά κτίρια ή οικοδομήματα διάφορων περιόδων με αρχαιολογική και ιστορική σημασία και με βασικό συνθετικό στοιχείο το χώρο. Σχετικές δράσεις έχουν επιχειρηθεί από το σωματείο στους αρχαιολογικούς χώρους του Ορχομενού Βοιωτίας και της Επιδαύρου ( με άξονα το Ασκληπιείο).
Άνω Διάζωμα
Το Διάζωμα διαθέτει και τμήμα που απευθύνεται στα νεότερα ηλικιακά μέλη του σωματείου, που ονομάζεται Άνω Διάζωμα.
Εκδόσεις
== Ντοκιμαντέρ ==
Παραπομπές
Κατηγορία:Μη κυβερνητικές οργανώσεις βασισμένες στην Ελλάδα Κατηγορία:Αρχαία θέατρα
Μπορίς Ακούνιν
Ο Μπορίς Ακούνιν (ρωσ.: Борис Акунин, πραγματικό όνομα Γκριγκόρι Σάλβοβιτς Τσχαρτισβίλι, ρωσ.: Григо́рий Ша́лвович Чхартишви́ли, γενν. 20 Μαΐου 1956, Ζεσταφόνι, Γεωργιανή ΣΣΔ, ΕΣΣΔ) είναι Ρώσος, γεωργιανής καταγωγής, ιαπωνολόγος, λογοτέχνης, μεταφραστής και συγγραφέας αστυνομικών μυθιστορημάτων με τα οποία έγινε ιδιαίτερα δημοφιλής στη Ρωσία από τη δεκαετία του ΄90 και έπειτα.
Βιογραφία
Ο πατέρας του Γκριγκόρι Τσχαρτισβίλι ήταν αξιωματικός στρατού, η μητέρα του δασκάλα. Η οικογένεια εγκατέλειψε τη Γεωργία όταν ο Γκριγκόρι ήταν ακόμα μικρός και μετακόμισε πρώτα στο Καζακστάν και τελικά το 1958 στη Μόσχα. Εκεί σπούδασε ιστορία και ιαπωνική λογοτεχνία στο Κρατικό Πανεπιστήμιο της Μόσχας. Για αρκετά χρόνια εργάστηκε ως συντάκτης στο ειδικό περιοδικό "Ξένη Λογοτεχνία" (Иностранная литература) που ειδικεύονταν σε αναφορές για λογοτεχνικά έργα του εξωτερικού. Ο Τσχαρτισβίλι έγραφε επιστημονικά άρθρα και μετέφραζε ιαπωνικά μυθιστορήματα στα ρωσικά.
Το 1998 δημοσιεύει– πλέον με το ψευδώνυμο Μπορίς Ακούνιν – το πρώτο του αστυνομικό μυθιστόρημα Αζάζελ (ρωσ.: Азазель) με τον ντετέκτιβ ήρωα Φαντόριν, που έγινε ευπώλητο στη Ρωσία και τιμήθηκε στη Γαλλία με το "Βραβείο Μυστηρίων τών Κριτών" (Prix Mystère de la critique).
Τη ροπή του προς τα αστυνομικά μυθιστορήματα την οφείλει στη σύζυγό του και στη μητέρα του, που ξετρελλαίνονταν για το είδος και αγόραζαν τακτικά φτηνά αστυνομικά βιβλιαράκια στα περίπτερα, αλλά συνάμα ντρέπονταν να τα διαβάζουν δημόσια στο μετρό. Έτσι, ο Τσαρτισβίλι αποφάσισε να γράψει ο ίδιος για τις δυο γυναίκες, και μάλιστα με ψευδώνυμο, καθώς θεωρούνταν ντροπή για ρώσους διανοούμενους να συγγράφουν τέτοιου είδους μυθιστορήματα. Το ψευδώνυμό του βασίζεται στην ιαπωνέζικη λέξη Ακούνιν (ιαπων.:悪人), που σημαίνει "κακός άνθρωπος". Αυτό αποκαλύφτηκε μόλις στον τελευταίο τόμο της σειράς με τον ήρωα Φαντόριν. Από την άλλη, το ψευδώνυμο μπορεί να διαβαστεί και σαν "Μπ. Ακούνιν", που παραπέμπει έτσι στον φημισμένο Ρώσο αναρχικό Μπακούνιν.
Το 1999 ο Τσχαρτισβίλι σταμάτησε να δουλεύει ως συντάκτης και αφοσιώθηκε αποκλειστικά στη συγγραφή των αστυνομικών του μυθιστορημάτων.
Η σειρά γύρω από τον Φαντόριν διαδραματίζεται στα τελευταία χρόνια του 19ου αιώνα, στη σχετικά πολιτικά σταθερή εποχή του Τσάρου Αλεξάνδρου Γ' της Ρωσίας. Ο ήρωας Εράστ Πέτροβιτς Φαντόριν είναι ένα μείγμα από Σέρλοκ Χολμς και Τζέιμς Μποντ. Πρόκειται για έναν μορφωμένο,  θετικό ήρωα, που μάχεται ως ουμανιστής για τη δικαιοσύνη και τον ανθρωπισμό, τελικά όμως πέφτει συνεχώς πάνω σε διεφθαρμένους αντιπάλους. Αναλογίες προς τη Ρωσία του σήμερα είναι εσκεμμένες.
Μετά τον Φαντόριν, ο Ακούνιν δημιούργησε και δύο νέους χαρακτήρες: μια ηρωίδα, την καλόγρια Αδερφή Πελαγία που λύνει εγκλήματα στη ρωσική επαρχία την αυγή του 20ού αιώνα, και έναν ήρωα σημερινής εποχής, τον Άγγλο ιστορικό Νίκολας Φαντόριν, εγγονό του φημισμένου Εράστ Φαντόριν, που επιστρέφει στη Ρωσία στα χνάρια των προγόνων του.
Σειρά Φαντόριν
Οι ημερομηνίες που αναφέρονται σε παρενθέσεις προσδιορίζουν την εποχή που διαδραματίζονται τα γεγονότα.
Εξωτερικοί σύνδεσμοι
Κατηγορία:Ρώσοι μυθιστοριογράφοι Κατηγορία:Ρώσοι διηγηματογράφοι Κατηγορία:Ρώσοι θεατρικοί συγγραφείς Κατηγορία:Ρώσοι σεναριογράφοι Κατηγορία:Συγγραφείς παιδικής και νεανικής λογοτεχνίας Κατηγορία:Ρώσοι μεταφραστές Κατηγορία:Ρώσοι ιστορικοί Κατηγορία:Ρώσοι δοκιμιογράφοι
Τμήμα Διοικητικής Επιστήμης και Τεχνολογίας του Οικονομικού Πανεπιστημίου Αθηνών
Το Τμήμα Διοικητικής Επιστήμης και Τεχνολογίας ανήκει στην σχολή Διοίκησης Επιχειρήσεων του Οικονομικού Πανεπιστημίου Αθηνών
Ιδρύθηκε το 1999 και εισήχθησαν για πρώτη φορά φοιτητές το ακαδημαϊκό έτος 2000-2001.
Είναι το πρώτο Πανεπιστημιακό Τμήμα στην ειδίκευσή του στην Ελλάδα.