cyanic-selkie/wikianc huggingface dataset:
Movimientu brownianu
El movimientu browniano ye'l movimientu aleatoriu que se repara nes partícules que se topen nun mediu fluyíu (líquidu o gas), como resultáu de choques contra les molécules de dichu fluyíu. Esti fenómenu de tresporte recibe'l so nome n'honor al escocés Robert Brown, biólogu y botánicu. En 1827, mientres miraba al traviés d'un microscopiu a les partícules atrapaes nos cuévanos dientro d'un granu de polen na agua, señaló que les partícules movíense al traviés del líquidu; pero nun foi capaz de determinar los mecanismos que provocaron esti movimientu. Los átomos y les molécules fueren teorizadas como componentes de la materia, y Albert Einstein publicó un artículu en 1905, consideráu por él como'l Annus Mirabilis ("añu maraviyosu", en llatín) onde esplicó con tou detalle cómo'l movimientu que Brown reparara yera la resultancia del polen siendo movíu por molécules d'agua individual. Esta esplicación sirvió como prueba convincente de qu'esisten los átomos y molécules, y foi verificáu esperimentalmente por Jean Perrin en 1908. Perrin foi gallardoniáu col Premiu Nobel de Física en 1926 pol so trabayu sobre la estructura discontinua de la materia (Einstein recibiera'l premiu cinco años antes polos sos servicios a la física teórica con especial mención al efeutu fotoeléctricu). La direición de la fuercia de bombardéu atómicu ta camudando constantemente, y en distintos momentos, la partícula ye cutida más nun llau que n'otru, lo que lleva a la naturaleza aleatoria del movimientu.
El movimientu browniano atopar ente los procesos estocásticos más simples, y ye allegáu a otros dos procesos estocásticos más simples y complexos: el camín aleatoriu y el teorema de Donsker. Esta universalidá ta estrechamente rellacionada cola universalidá de la distribución normal. En dambos casos, de cutiu ye la conveniencia matemática, más qu'exactitú de los modelos, lo que lleva al usu de la distribución normal.
Tanto la espardimientu como la ósmosis basar nel movimientu browniano.
Historia
thumb|left| Reproducíu del llibru de [[Jean Baptiste Perrin, Les Atomes, trés rastros del movimientu de partícules coloidales de radiu 0.53 µm como se ve nel microscopiu, amuésense. Les posiciones socesives cada 30 segundos xunir por aciu segmentos de llinia recta (el tamañu de la malla ye de 3,2 µm). ]]
El poema científicu Sobre la Naturaleza de les coses, del romanu Lucrecio (60 e. C.), inclúi la notable descripción d'un movimientu browniano de partícules de polvu dende los versos 113 hasta'l 140. L'autor presentó esti fechu como prueba de la esistencia de los átomos:
Anque'l movimientu d'amiestu de partícules de polvu ye causáu principalmente poles corrientes d'aire, el rellumu y el traxín de les partícules ye, verdaderamente, productu de la dinámica browniana
Jan Ingenhousz describió'l movimientu irregular de partícules de carbón pulverizaes na superficie del alcohol en 1785. Sicasí, el descubrimientu del movimientu browniano atribúyese tradicionalmente al botánicu Robert Brown en 1827. Créese que Brown tuvo estudiando al microscopiu partícules de polen de la planta Clarkia pulchella llexando na agua. Dientro de les vacuoles de los granos de polen reparó diminutes partícules con movimientos nerviosos. Al repitir l'esperimentu con partícules de polvu, concluyó que'l movimientu nun se debía a que les partícules de polen tuvieren "vives", anque nun esplicó l'orixe del movimientu.
El primeru en describir matemáticamente el movimientu browniano foi Thorvald N. Thiele en 1880, nun documentu sobre'l métodu de los mínimos cuadraos. Foi siguíu independientemente por Louis Bachelier en 1900, na so tesis doctoral La teoría de la especulación, na que se presenta un analís estocástico d'aición y opción de mercaos. El modelu del movimientu browniano de les aiciones de mercáu ye citáu frecuentemente, pero Benoit Mandelbrot refugó la so aplicación al movimientu de los precios de les aiciones, en parte porque son discontinuos.
Sicasí, foi l'estudiu independiente d'Albert Einstein nel so artículu de 1905 (Über die von der molekularischen Theorie der Wärme geforderte Bewegung von in ruhenden Flüssigkeiten suspendierten Teilchen / Sobre'l movimientu postuláu pola teoría cinética molecular del calor de pequeñes partícules suspendíes nun líquidu estacionario) nel qu'amosó la solución a los físicos, como una forma indireuta de confirmar la esistencia d'átomos y molécules.
Nesa dómina la naturaleza atómica de la materia entá yera una idea revesosa. Einstein y Marian Smoluchowski deducieron que, si la teoría cinética de los fluyíos yera correuta, entós les molécules d'agua tendríen movimientos aleatorios. Poro, les partícules pequeñes podríen recibir un númberu aleatoriu d'impactos, de fuercia aleatorio y de direiciones aleatories, en curtios periodos de tiempu. Esti bombardéu aleatoriu poles molécules del fluyíu podría ser abondu por que les partícules pequeñes mover de la manera exacta que Brown describiera. Theodor Svedberg fixo importantes demostraciones del movimientu browniano en coloides, según Felix Ehrenhaft facer con partícules de plata na atmósfera terrestre. Jean Perrin tamién realizó esperimentos pa verificar los modelos matemáticos, y al publicar les sos resultancies finales púnxose fin a dos mil años de disputa sobre la realidá de les molécules y los átomos.
Teoría d'Einstein
Hai dos partes na teoría d'Einstein: la primer parte consiste na formulación d'una ecuación d'espardimientu de partícules brownianas, nel que'l coeficiente d'espardimientu ta rellacionada col desplazamientu cuadrático mediu d'una partícula browniana, ente que la segunda parte rellaciona'l coeficiente d'espardimientu de les magnitúes físiques medibles. D'esta manera Einstein foi capaz de determinar el tamañu de los átomos, y el númberu d'átomos qu'hai nun mol, o'l pesu molecular (en gramos), d'un gas. Acordies cola llei de Avogadro, esti volume ye'l mesmu pa tolos gases ideales, que ye 22,414 llitros a temperatura y presión estándar. El númberu d'átomos conteníos nesti volume conozse como númberu de Avogadro, y la determinación d'esti númberu ye equivalente a la conocencia de la masa d'un átomu, yá que esta postrera llógrase estremando la masa d'un mol de gas pol númberu de Avogadro.
thumb|300px|Les curves carauterístiques en forma de campana del espardimientu de partícules brownianas. La distribución empieza como una función delta de Dirac, lo qu'indica que toles partícules atopar nel orixe con tiempu t = 0, y pol aumentu de los tiempos vuélvense cada vez más y más planos hasta que se convierte na distribución uniforme na llende de tiempu asintótico.
La primer parte del razonamientu d'Einstein foi determinar cuántu viaxa una partícula browniana nun intervalu de tiempu dau. Una partícula browniana sufre del orde de 1014 choques per segundu. Esto llevó a considerar a Einstein el movimientu coleutivu de les partícules brownianas.
Consideró la medría na coordenada x de la partícula como una variable aleatoria (x ó \Delta, en virtú del tresformamientu de coordenaes que lleva l'orixe a la posición inicial de la partícula), con función de densidá de probabilidá. Amás, suponiendo caltenimientu del númberu de partícules, desenvolvió la densidá (númberu de partícules per unidá de volume) en serie de Taylor:
De la comparanza de términos llógrase la siguiente rellación:
La densidá \rho(x, t) de les partícules brownianas satisfai la ecuación d'espardimientu:
Suponiendo que N partícules empiecen dende l'orixe nel tiempu inicial t = 0, la ecuación d'espardimientu tien la solución
La segunda parte de la teoría d'Einstein referir a la constante d'espardimientu en cantidaes físicamente medibles, tales como la media al cuadráu de desplazamientu d'una partícula nun intervalu de tiempu dau. Esta resultancia dexa la determinación esperimental del númberu de Avogadro y polo tanto'l tamañu de les molécules. Einstein analizó un equilibriu dinámicu que s'establez ente fuercies opuestes. La guapura del so argumentu ye que la resultancia final nun depende de que les fuercies tán arreyaes nel establecimientu del equilibriu dinámicu.
Nel so tratamientu orixinal, Einstein consideraba un esperimentu de presión osmótica, pero a la mesma conclusión puede llegase d'otra manera.
Consideremos, por casu, partícules en suspensión nun fluyíu mafosu nun campu gravitatorio. La gravedá tiende a faer que les partícules deposítense, ente que l'espardimientu actúa pa homogeneizarlos, conduciéndolos a rexones de menor concentración. So l'aición de la gravedá, una partícula adquier una velocidá descendente de  v  = μmg , onde  M  ye la masa de la partícula,  g  ye l'aceleración debida a la gravedá y μ ye la movilidá de la partícula nel fluyíu. George Stokes demostrara que la movilidá d'una partícula esférica con radiu  R  ye, onde η ye la mafa dinámica del fluyíu. Nun estáu d'equilibriu dinámicu, les partícules distribúyense d'alcuerdu a la distribución barométrica
Onde ρ-ρ0 ye la diferencia na densidá de les partícules separaes por un desnivel de  h , kB ye la constante de Boltzmann (esto ye, la rellación de la constante universal de los gases, R, col númberu de Avogadro,  N ), y  T  ye la temperatura absoluto. Ye'l númberu de Avogadro lo que se va a determinar.
thumb|La distribución d'equilibriu pa les partícules de gamboge amuesa l'enclín de los gránulos a que se muevan a les rexones de menor concentración cuando se ven afeutaos pola gravedá. Establezse l'equilibriu dinámicu, porque cuanto más se tiren escontra baxo les partícules pola gravedá, mayor ye l'enclín a que les partícules migren a rexones de menor concentración. El fluxu ta dada poles lleis de Fick,
onde J = ρv. Aplicando la fórmula pa ρ, atopamos que
Nun estáu d'equilibriu dinámicu, esta velocidá tien de ser tamién igual a  v  = μmg . Nótese que dambes espresiones pa  V  son proporcionales a  mg , reflexando cómo la derivación ye independiente del tipu de fuercies consideraes. Igualando estos dos espresiones derívase esta espresión pa la difusividad:
Equí la primer igualdá esprender de la primer parte de la teoría d'Einstein, la tercera la igualdá esprender de la definición de la constante de Boltzmann como  kB =  R / N , y la cuarta igualdá deducir de la fórmula de Stokes pa la movilidá. Midiendo'l cuadráu mediu del desplazamientu mientres un intervalu de tiempu, xunto cola constante universal de gas  R , la temperatura  T , la mafa η, y el radiu de la partícula  r , el númberu de Avogadro  N puede ser determináu.
El tipu d'equilibriu dinámicu propuestu por Einstein nun yera nuevu. Señalárase primeramente por J. J. Thomson na so serie de conferencies na Universidá de Yale en mayu de 1903 cuando l'equilibriu dinámicu ente la velocidá xenerada por un gradiente de concentración dau pola llei de Fick y la velocidá por cuenta de la variación de la presión parcial causaos cuando los iones poner en movimientu danos un métodu de determinación de la constante de Avogadro que ye independiente de cualquier hipótesis tocantes a la forma o tamañu de les molécules, o de la forma na qu'actúen unu sobre l'otru.
Una espresión idéntica a la fórmula d'Einstein pal coeficiente d'espardimientu tamién foi atopada por Walther Nernst en 1888 na qu'espresó'l coeficiente d'espardimientu como la rellación de la presión osmótica a la rellación de la fuercia de resfregón y la velocidá a la que da llugar. El primeru oldear a la llei de Van't Hoff, ente que'l postreru foi dau pola llei de Stokes. Él escribe k'=p_0/k pal coeficiente d'espardimientu k´, onde p_0 ye la presión osmótica y  k  ye la rellación de la fuercia de resfregón cola mafa molecular qu'asume que ta dada pola fórmula de Stokes pa la mafa. Presentando la llei del gas ideal por unidá de volume de la presión osmótica, la fórmula vuélvese idéntica a la d'Einstein. L'usu de la llei de Stokes nel casu de Nernst, según en Einstein y Smoluchowski, nun ye puramente aplicable yá que nun s'aplica al casu en que'l radiu de la esfera ye menor en comparanza col percorríu llibre mediu.
Nun primer momentu les predicciones de la fórmula d'Einstein fueron aparentemente refutadas por una serie d'esperimentos por Svedberg ente 1906 y 1907, lo que provocó'l reemplazu del valor predichu de les partícules de 4 a 6 vegaes, y por Henri en 1908 qu'atopó cambeos 3 vegaes mayor que la fórmula que Einstein predixo. pero les predicciones d'Einstein finalmente fueron confirmaes gracies a una serie d'esperimentos llevaos a cabu por Chaudesaigues en 1908 y Perrin en 1909. La confirmación de la teoría d'Einstein constituyó un progresu empíricu a la teoría cinética del calor. N'esencia, Einstein demostró que'l movimientu puede predicise direutamente dende'l modelu cinéticu d'equilibriu térmicu. La importancia de la teoría anicia nel fechu de que se confirmó'l rellatu de la teoría cinética de la segunda llei de la termodinámica, siendo esencialmente una llei estadística.
Metáfora intuitiva del movimientu browniano
Considere un gran balón de 10 metros de diámetru. Imaxine esti balón nun estadiu de fútbol o cualesquier otra área llena de xente. El balón ye tan grande que permanez percima del ensame. Les persones cuten el balón en distintos momentos y direiciones de manera dafechu aleatoria. Agora, considere una fuercia exercida mientres ciertu tiempu; podemos imaxinar 20 persones emburriando pa la derecha y 21 pa la izquierda y que cada persona ta exerciendo cantidaes de fuercia equivalente. Nesti casu les fuercies exercíes nel llau esquierdu y nel llau derechu nun tán permediaes, favoreciendo al llau esquierdu, polo que'l balón va movese llixeramente escontra la esquierda. Esta desproporción siempres esiste, y ye lo que causa'l movimientu aleatoriu. Si reparáramos la situación dende enriba, de cuenta que nun pudiéramos ver a les persones, veríamos el gran balón como un oxetu animáu por movimientos erráticos.
Agora volvamos a la partícula de polen de Brown nadando aleatoriamente na agua. Una molécula d'agua mide aproximao de 01 a 0.2 nm, ente que la partícula de polen que Brown reparó yera d'un orde de micrometros (esto nun tien de ser confundíu cola partícula actual de polen la cual mide en redol a 100 micrometros). Con éses la partícula de polen puede ser considerada como un gran balón emburriáu constantemente poles molécules d'agua (l'ensame). El movimientu browniano de les partícules nun líquidu deber al desequilibriu instantáneu nes fuercies exercíes poles pequeñu molécules líquides qu'arrodien la partícula (les cualos tán nun movimientu térmicu aleatoriu).
Modelu de Smoluchowski
onde μ ye'l coeficiente de mafa, y a ye'l radiu de la partícula. L'asociación de la enerxía cinética \mu^2/2 cola enerxía térmica RT/N, la espresión pal desplazamientu mediu al cuadráu ye 64/27 vegaes mayor que la dada por Einstein. La fraición 27/64 foi comentada por Arnold Sommerfeld na necroloxía de Smoluchowski: "El coeficiente numbéricu d'Einstein, que s'estrema de Smoluchowski por 27/64 namái puede ser puestu en dulda."
nun importa qué grande pueda ser el númberu total de votos n. N'otres pallabres, si un candidatu tien una ventaya sobre l'otru candidatu, va tender a caltener esa ventaya a pesar de que nun haya nada a favor de nengún candidatu nuna votación.
coles mesmes probabilidaes de 1/2, a priori, la ganancia media total ye
Si n ye lo suficientemente grande por que el aproximamientu de Stirling pueda ser utilizada de la forma :.
Supongamos qu'una partícula browniana de masa M ta arrodiada de partícules más llixeres de masa m, que viaxen a una velocidá o. De siguío, razona Smoluchowski, en cualquier choque ente partícules qu'arrodien a les brownianas y estes, la velocidá de tresmisión d'esti postreru va ser mu/M. Esta rellación ye del orde de 10−7 cm/s. Pero tamién tenemos que tener en cuenta que nun gas va haber más de 1016 choques per segundu, y entá más nun líquidu, onde s'envaloren 1020 choques per segundu. Dalgunes d'estos choques van tender a acelerar la partícula browniana; otres a desacelerarla. Si hai un escesu mediu d'un tipu de choque o otru que sía del orde de 10⁸ a 1010 choques per segundu, entós la velocidá de la partícula browniana pue tar en cualquier llugar ente 10 y 1000 cm/s. Poro, a pesar de qu'esisten probabilidaes iguales de que se favoreza'l movimientu palantre y escontra tras, va haber un enclín netu nos choques pa caltener la partícula en movimientu browniano, al igual que prediz el teorema de la votación.
Estos órdenes de magnitú nun son exactos porque nun tienen en cuenta la velocidá de la partícula browniana,  O , que depende de los choques que tienden a acelerar y desacelerar la mesma. Cuanto mayor sía O, mayores van ser los choques que van retardar la partícula, de manera que la velocidá d'una partícula browniana nunca puede aumentar ensin una llende. Podría asoceder un procesu d'esti tipu, que sería equivalente a un movimientu perpetuu del segundu tipu. Y yá que la equipartición de la enerxía aplícase, la enerxía cinética de la partícula browniana, MU^2/2, va ser igual, en permediu, a la enerxía cinética del fluyíu qu'arrodia a la partícula, mu^2/2..
En 1906, Smoluchowski publicó un modelu unidimensional pa describir una partícula sometida al movimientu browniano. El modelu asume choques con  M ≫ m onde  M  ye la masa de la partícula de prueba y  m  la masa d'una de les partícules individuales que componen el fluyíu. Supónse que los choques de partícules llindar a una dimensión y que ye igualmente probable que la partícula pueda ser cutida dende la izquierda como dende la derecha. Supónse tamién que cada choque siempres imparte la mesma magnitú de ΔV . Si NR ye'l númberu de choques pela derecha, y NL pela esquierda, entós dempués de N choques, la velocidá de la partícula camudaría por ΔV(2NR−N''). La multiplicidá ta dada, entós, por:''
y el númberu total d'estaos posibles ta dau por 2N. Poro, la probabilidá de qu'una partícula sía cutida pela derecha NR vegaes ye
Motor térmicu
thumb|Diagrama d'una [[máquina térmica motora.]] Un motor térmicu ye una máquina térmica que tresforma calor en trabayu mecánicu per mediu del aprovechamientu del gradiente de temperatura ente una fonte de calor (focu caliente) y un sumidoriu de calor (focu fríu). El calor tresferir de la fonte al sumidoriu y, mientres esti procesu, daqué del calor convertir en trabayu per mediu del aprovechamientu de les propiedaes d'un fluyíu de trabayu, usualmente un gas o'l vapor d'un líquidu.
Movimientu brownianu
Modelu de Smoluchowski
Como resultáu de la so simplicidá, el modelu unidimensional de Smoluchowski puede describir solamente cualitativamente el movimientu browniano. Pa una partícula real sometida al movimientu browniano nun fluyíu, munchos de los supuestos non pueden faese. Por casu, el supuestu de qu'en permediu se produz un númberu igual de choques dende la derecha como dende la izquierda se desmorona una vegada que la partícula ta en movimientu. Amás, habría una distribución de posibles ΔV distintos en llugar de namái unu nuna situación real.
Motor térmicu
El calor necesario pal funcionamientu d'una máquina térmica vien de la enerxía química lliberada nuna combustión, siendo absorbíu por un fluyíu motor que pon en movimientu una serie de pieces mecániques.
Si la combustión tien llugar fuera del motor, les máquines reciben el nome de máquines de combustión esterna, y si la combustión tien llugar dientro de la máquina, les máquines reciben el nome de máquines de combustión interna. El movimientu producíu pue ser alternativu o rotativu.
Movimientu brownianu
Modeláu con ecuaciones diferenciales
Les ecuaciones que rixen el movimientu browniano rellacionen de forma llixeramente distinta a caúna de los dos definiciones de movimientu browniano indicaes de primeres d'esti artículu.
Matemátiques
thumb|right|300px|Un exemplu animáu del movimientu browniano asociáu al [[camín aleatoriu nun toru. Na esguilada llende, el camín aleatoriu averar al procesu de Wiener según el teorema de Donkster.]] En matemátiques, el movimientu browniano ye descritu pol procesu de Wiener; un procesu estocástico de tiempu continuu nomáu n'honor a Norbert Wiener. Ye unu de los procesos más conocíos de Lévy (procesos estocásticos càdlàg con medríes independientes estacionarios) y asocede con frecuencia en matemátiques pures y aplicaes, la economía y la física.
Aislamientu llétricu
El aislamientu llétricu produzse cuando se cubrir un elementu d'una instalación llétrica con un material que nun ye conductor de la lletricidá, esto ye, un material qu'aguanta'l pasu de la corriente al traviés del elementu qu'alluga y caltener nel so desplazamientu a lo llargo del semiconductor. Dichu material denominar aislante llétricu.
Motor térmicu
El fluyíu motor suel ser el vapor d'agua, el aire o l'amiestu de gases resultantes de la combustión del petroleu o de gases combustibles. Nos motores de combustión interna la combustión realizar nel fluyíu motor, y nos motores de combustión esterna esisten dos fluyíos, onde s'intercambia calor ente dambos. Nes centrales nucleares el calor vien de la enerxía lliberada na fisión nuclear del uraniu o del plutoniu, siendo estrayíu por una sustancia refrigerante que lo dexa a un circuitu secundariu al traviés d'un cambiador de calor.
Aislamientu llétricu
thumb|250px|Cinta aislante llétrica.
Movimientu brownianu
Matemátiques
El procesu de Wiener Wt ta carauterizáu por cuatro fechos: denota la distribución normal col valor esperáu μ y la varianza σ2. Que la condición tenga medríes independientes significa que si entós  y  son valores independientes aleatorios.
Una carauterización alternativa del procesu de Wiener ye la llamada carauterización de Lévy, qu'indica que ye casi seguro que'l procesu de Wiener tea un una martingala continua con W0 = 0 y variación cuadrática.
Una tercer carauterización ye que'l procesu de Wiener tien una representación espectral como una serie de senos que los sos coeficientes son valores aleatorios independientes. Esta representación puede llograse usando'l teorema de Karhunen-Loève.
El procesu de Wiener puede ser construyíu como la esguilada llende del camín aleatoriu, o d'otros procesos estocásticos en tiempu discretu con medríes independientes estacionarios. Esto conozse como'l teorema de Donsker. Al igual que'l camín aleatoriu, el procesu de Wiener ye recurrente nuna o dos dimensiones (lo que significa que se vuelve casi con seguridá a cualesquier redolada fixu del orixe infinites vegaes) ente que nun ye recurrente na tercer dimensión nin en mayores. A diferencia del camín aleatoriu, ye una escala invariante.
La evolución temporal de la posición de la partícula browniana en sí puede describise aproximao pola ecuación de Langevin, una ecuación qu'implica un campu de fuercia aleatorio que representa l'efeutu de les fluctuaciones térmiques del disolvente sobre la partícula browniana. N'escales de tiempu llargues, el movimientu browniano matemáticu ta bien descritu por una ecuación de Langevin. En pequeñes escales de tiempu, los efeutos de la inercia son frecuentes na ecuación de Langevin. Sicasí, el movimientu browniano matemáticu ta exentu de tales efeutos inerciales. Tenga en cuenta que los efeutos inerciales tienen que ser consideraos na ecuación de Langevin, de lo contrario la ecuación convertir en singular. De manera que la simple eliminación de la inercia d'esta ecuación nun produciría una descripción exacta, sinón más bien un comportamientu singular nel que la partícula nun se mueve n'absolutu.
La esposición matemática d'esta definición correspuende a la ecuación que gobierna la evolución temporal de la función probabilística de densidá acomuñada cola ecuación d'espardimientu d'una partícula browniana, y en definitiva ye una ecuación diferencial parcial.
Otres maneres de consiguir el so modelu matemáticu consideren un movimientu browniano como un procesu de Gauss central con una función covariante  pa toa t,s \geq 0. La resultancia d'un procesu estocástico atribúyese-y a Norbert Wiener, quedó demostráu na teoría de probabilidá, esistente dende 1923, y conozse col nome de procesu de Wiener. Munchos detalles importantes apaecen nes sos publicaciones.
Esti fenómenu ta bien rellacionáu tamién cola simulación de la cotización de les aiciones.
Aislamientu llétricu
La diferencia de los distintos materiales ye que los aislantes son materiales que presenten gran resistencia a que les cargues que lo formen muévanse y el conductores tienen cargues llibres y que pueden movese con facilidá.
Movimientu brownianu
Física
La ecuación d'espardimientu ufierta un aproximamientu de la evolución temporal de la función de densidá de probabilidá acomuñada a la posición de la partícula que va so un movimientu browniano na definición física. L'aproximamientu ye válida n'escales de tiempu curties.
Aislamientu llétricu
Acordies cola teoría moderna de la materia (comprobada por resultaos esperimentales), los átomos de la materia tán constituyíos por un nucleu cargáu positivamente, alredor del cual xiren a gran velocidá cargues llétriques negatives. Estes cargues negatives, los electrones, son indivisibles ya idéntiques pa tola materia.
Movimientu brownianu
Física
Sicasí, a escales de tiempu bien curties, el movimientu d'una partícula ta apoderada pola so inercia, y el so desplazamientu va ser dependiente linealmente en tiempu: Δx = vΔt. Asina que la velocidá instantánea del movimientu browniano puede midise como v = Δx/Δt, cuando Δt << τ, onde τ ye'l tiempu de relaxación. En 2010, la velocidá instantánea d'una partícula browniana (una microesfera de vidriu atrapada nel aire con una pinza óptica) midióse correutamente. Los datos de la velocidá verificaron la distribución de velocidá de Maxwell-Boltzmann, y el teorema de equipartición pa una partícula browniana.
Aislamientu llétricu
Nos elementos llamaos conductores, dalgunos d'estos electrones pueden pasar llibremente d'un átomu a otru cuando s'aplica una diferencia de potencial (o tensión llétrico) ente los estremos del conductor.
Motor térmicu
Historia
En 1765 l'escocés James Watt fabricó la primera máquina de vapor eficiente, y significó amás l'empiezu de la Revolución Industrial, nacida de resultes de la sustitución del esfuerciu muscular pol trabayu de les máquines. La máquina de vapor foi un trunfu de la teunoloxía que fizo surdir fábriques na mayoría de países, coles mesmes qu'alzaba'l nivel de bienestar de la sociedá.
Yokohama Flügels
El Yokohama Flügels (横浜フリューゲルス) ye un club de fútbol xaponés. El club ta asitiáu na ciudá de Yokohama, capital de la prefeutura de Kanagawa. El club foi fundáu como un equipu semiprofesional de la "All Nippon Airways" en 1964. Xuega na.
Movimientu brownianu
Física
En casos xenerales, el movimientu browniano nun ye un procesu aleatoriu de Markov y descríbese poles ecuaciones integrales estocásticas.
Carauterización de Lévy
El matemáticu francés Paul Lévy propunxo'l siguiente teorema, onde la condición necesaria y suficiente pa un Rn continuu, evaluáu nun procesu estocástico X pa ser realmente n, dimensiona un movimientu browniano. Polo tanto la condición de Lévy puede utilizase realmente como una definición alternativa de movimientu browniano.
Sía X = (X1, ..., Xn) sía un procesu estocástico continuu nun espaciu probabilístico (Ω, Σ, P) tomando valores en Rn. Tenemos la siguiente equivalencia:
X ye una martingala con al respective de P, y ## pa tou 1 ≤ i, j ≤ n, Xi(t)Xj(t) −δijt ye una martingala con al respective de P, onde δij denota una delta de Kronecker.
Variedá de Riemann
El xenerador infinitesimal (y, poro, el xenerador carauterísticu) d'un movimientu browniano en Rn puede calculase fácilmente en ½Δ, onde Δ denota un operador laplaciano. Esta observación ye útil al definir un movimientu browniano nuna variedá de Riemann mdimensional (M, g): un movimientu browniano M defínese como un espardimientu en M que'l so operador carauterísticu \mathcal{A} en coordenaes locales xi, 1 ≤ i ≤ m, ta dau por ½ΔLB, onde ΔLB ye'l operador de Laplace-Beltrami dau nes coordenaes por ecuación| onde [gij] = [gij]−1 nel sentíu d'una matriz cuadrada inversa.
El movimientu gravitacional
En dinámica estelar, un cuerpu masivu (estrella, furacu negru, etc.) puede esperimentar el movimientu browniano yá que respuende a les fuercies gravitacionales de les estrelles d'alredor. La velocidá media cuadrática V del oxetu masivu, de masa M, ta rellacionada cola velocidá media cuadrática v_\star del fondu d'estrelles por onde m\ll M ye la masa del fondu estelar. La fuercia gravitacional del oxetu masivu fai que les estrelles cercanes muévanse más rápidu de como lo fadríen, aumentando tantu v_\star como V. La velocidá browniana de Sgr A*, el furacu negru supermasivu del centru de la Vía Láctea, llograr d'esta fórmula, resultando menor a 1 km s−1.
La salida estrecha
El problema de la salida estrecha ye un problema omnipresente na bioloxía, biofísica y bioloxía celular que tien la siguiente formulación: una partícula browniana (ion, molécula, o proteína) llindar a un dominiu acutáu (un compartimientu o una célula) por una llende que reflexa, sacante una pequeña ventana al traviés de la que puede escapar. El problema d'escape estrechu ye'l de calcular el tiempu mediu d'escape. Esti tiempu diverxe tanto como la ventana contráise, amenorgando asina al cálculu a un problema de perturbaciones singulares.
El movimientu browniano na lliteratura
El siguiente fragmentu ye del capítulu 34 de la novela Rayuela, de Julio Cortázar:
Otra novela na qu'apaez el movimientu browniano ye Un viaxe allucinante, d'Isaac Asimov, novela na qu'un equipu de científicos son miniaturizados a escala bacteriana y son introducíos na riega sanguínea d'un paciente nun submarín, detallándose los alcuentros con distintos elementos como célules, bacteries o virus, peripecia na que sufren los efeutos de dichu movimientu.
Motor térmicu
Historia
Un sieglu más tarde los motores de combustión interna revolucionaron el tresporte terrestre, marítimu y aereu. La ciencia dio llugar al Sistema Internacional d'Unidaes.
Historia de la máquina de vapor
En 1691, el inxenieru militar inglés Thomas Savery foi pioneru n'utilizar la presión del vapor d'agua pa estrayer agua de minas y pozos y mover una rueda hidráulica. De normal la presión del vapor d'agua solía españar calderes y tuberíes, y amás, yera pocu eficaz porque se perdía'l calor del vapor d'agua cada vez que s'esfrecía'l recipiente.
En 1698 Thomas Savery patentó'l so descubrimientu, y el ferreru inglés Thomas Newcomen construyó una máquina más perfecta, que trabayaba a baxes presiones. Amás, cuntaba con un pistón y un cilindru. Cola presión del aire podía mover el pistón.
En 1765 el mecánicu escocés James Watt ameyoró la máquina de Thomas Newcomen, y en 1782 construyó la primer máquina de vapor.
En 1787 el inventor estauxunidense John Fitch construyó un barcu de vapor, anque ésti fracasó financieramente.
En 1807 Robert Fulton botó'l Clermont, el primer barcu de vapor.
En 1814 l'inglés George Stephenson construyó la primera locomotra de vapor.
Aislamientu llétricu
A esti movimientu d'electrones ye a lo que se llama corriente llétrica. Dellos materiales, principalmente los metales, tienen un gran númberu d'electrones llibres que pueden movese al traviés del material. Estos materiales tienen la facilidá de tresmitir carga d'un oxetu a otru, estos son los antes mentaos conductores.
Motor térmicu
Ciclu de Rankine
thumb|250px|Esquema d'una máquina de Carnot. thumbnail|330px|Procesu del cilo de Rankine.
El procesu d'espansión del vapor d'agua contra l'émbolu ye adiabático pero non reversible, polo que nun ye isoentrópico.
Por que una máquina térmica siguiera'l ciclu de Carnot habría que detener la condensación del vapor primero que se licue por completu y, per mediu d'un compresor, consiguir que la entemez vapor-líquidu algame'l so licuación completa a la temperatura de la caldera.
Como esto resulta imposible, el inxenieru escocés J. M. Rankine propunxo un cambéu del ciclu de Carnot, denomináu ciclu de Rankine.
Nun ciclu de Rankine con sobrecalentamientu, la temperatura medio a la que s'absuerbe'l calor implica un mayor rendimientu. El vapor permanez secu mientres tola espansión adiabática, polo que mengua los peligros a la escomiu.
Potencia de la máquina de vapor
La potencia d'una máquina de vapor depende de la presión y la cantidá de vapor d'agua almitida pol cilindru na unidá de tiempu. Como la presión varia, considérase un valor permediu llamáu presión media efectiva.
La cantidá de vapor d'agua per unidá de tiempu ye igual al volume del cilindru correspondiente a cada revolución multiplicáu pol númberu de revoluciones n'unidá de tiempu. El volume calcúlase multiplicando la seición del émbolu pol llargor de la carrera.
P = pLSf
Aislamientu llétricu
Los meyores conductores son los elementos metálicos, especialmente'l oru, plata (ye'l más conductor), el cobre, l'aluminiu, etc.
Motor térmicu
Potencia de la máquina de vapor
siendo
Aislamientu llétricu
Los materiales aislantes tienen la función d'evitar el contautu ente les distintes partes conductores (aislamientu de la instalación) y protexer a personar frente a les tensiones llétriques (aislamientu proteutor).
Motor térmicu
Potencia de la máquina de vapor
p la presión media efectiva, * L el llargor de la carrera, * S la seición del émbolu, * f el númberu de revoluciones per unidá de tiempu.
Cuando'l vapor d'agua actúa sobre dambes cares del émbolu, la potencia teórica desenvuelta ye'l doble d'esti valor.
Por causa de esfregadures y otres perdes, realmente la potencia suel ser un 70 o un 90% que la potencia citada.
El tamañu de la máquina de vapor llindar a potencies de 1000 CV, a velocidaes de 213 m/min, a presiones de 14 kp/cm², a temperatures de 315 °C y a rendimientos del 30%.
Les máquines de vapor utilizáronse como órganos motrices de llocomotores, y barcos. Anguaño fueron sustituyíes por motores de combustión.
Turbina de vapor
Na turbina de vapor el vapor d'agua distribuyir por cuatro tubos y actúa direutamente sobre les paletes d'una rueda, faciéndola xirar con una velocidá d'unes 10.000 rpm.
Aislamientu llétricu
Llei d'Ohm
El voltaxe fai que la lletricidá fluya a lo llargo de los alambres de cobre, ente que l'aislamientu que cubre dichos alambres exercen una resistencia al pasu de corriente, que ye enforma menor a lo llargo del alambre.
Motor térmicu
Turbina de vapor
Anguaño la turbina de vapor emplegar nes centrales llétriques, na propulsión de buques y nes instalaciones soplantes d'altos fornos.
Principiu básicu de funcionamientu
Nun motor térmicu prodúcense una serie de tresformamientos que conducen a un estáu inicial (esto ye, tien un ciclu zarráu). Nel intre d'estos tresformamientos, el motor recibe enerxía térmica en forma de calor y devuelve enerxía mecánica en forma de trabayu.
Eficiencia de los motores térmicos
La eficiencia de dellos motores térmicos propuestos o usaos anguaño bazcuya ente'l 3 % (97 % de calor desperdiciado) pa los sistemes de conversión d'enerxía térmica del océanu, el 25 % pa la mayor parte de los motores d'automóviles, el 35 % pa una planta xeneradora de carbón supercrítico, y el 60 % pa una turbina de gas de ciclu combináu con enfriamientu de vapor. Toos estos procesos llogren la so eficiencia (o la pierden) por cuenta de la depresión de la temperatura al traviés d'ellos. Por casu, los sistemes de conversión d'enerxía térmica del océanu empleguen una diferencia de temperatura ente l'agua sobre la superficie y l'agua nes fondures del océanu, esto ye, una diferencia de seique 25 ºC, polo que la eficiencia tien de ser baxa. Les turbinas de ciclu combináu utilicen quemadores de gas natural pa calecer aire hasta cerca de 1530 ºC, esto ye, una diferencia d'hasta 1500 ºC, polo que la eficiencia puede ser mayor cuando s'añedir el ciclu d'enfriamientu de vapor.
Aislamientu llétricu
Llei d'Ohm
En resume, un bon aislamientu ye'l que nun se deteriora al aumentar el voltaxe y poro, la corriente, llográndose una resistencia alta, que débese caltener nel tiempu. Esto visualízase al realizar midíes periódiques y estudiando l'enclín que provoca qu'un aislamientu deteriórese.
Esisten distintos tipos de solicitaciones:
Motor térmicu
Motores de combustión interna
thumb|280px|Motor antiguu de combustión interna.
Aislamientu llétricu
Llei d'Ohm
El comportamientu de los aislantes deber a la barrera de potencial que s'establez ente les bandes de valencia y conducción, qu'enzanca la esistencia d'electrones llibres capaces de conducir la lletricidá al traviés del material (para más detalles ver semiconductor).
Motor térmicu
Motores de combustión interna
El fundamentu de los motores de combustión interna ye la realización de la combustión nel interior del cilindru de la máquina, nos que l'axente motor ye'l combustible entemecíu col aire necesario pa la combustión.
Esisten distintos tipos de máquines de combustión interna dependiendo del combustible utilizáu, les condiciones de la combustión y el númberu de carreres qu'efectúa'l pistón nun ciclu. El movimientu puede ser alternativu, que lo realicen los motores d'esplosión y de combustión, o rotativu, que lo realicen les turbinas de d'esplosión y de combustión.
Nes máquines de movimientu alternativu, la combustión ye instantánea, producida por una chispa llétrica, teniendo d'utilizase combustibles gaseosos o líquidos bien volátiles, como por casu la gasolina. Nes máquines de movimientu rotativu realizar d'una forma progresiva y a presión constante, utilizándose como combustibles líquidos menos volátiles, como por casu el gasóil.
Aislamientu llétricu
Llei d'Ohm
Materiales conductores: metales, fierro, mercuriu, oru, plata, cobre, platín, plomu, etc.
Consonante implosiva
Nel AFI, les consonantes implosivas indíquense modificando la correspondiente oclusiva sonora por aciu un gabitu a la derecha na parte cimera:.
Motor térmicu
Motores de combustión interna
Nes máquines de combustión interna, los gases de la combustión son los que circulen pola mesma máquina. Nesti casu, la máquina va ser necesariamente de ciclu abiertu, y el fluyíu motor va ser l'aire (non condensable) emplegáu como comburente na combustión.
Motores d'esplosión o d'encendíu provocáu (MEP)
El motor d'esplosión d'usu más común ye'l motor de cuatro tiempos, que ta formáu polos siguientes componentes.
Consonante implosiva
Articulación
L'apolmonante mayoría de les consonantes implosivas que s'atopen nes llingües del mundu son sonores, una y bones la glotis ta namái parcialmente zarrada. Por cuenta de que el fluxu d'aire riquíu pa producir sonoridá amenorga'l vacíu que les oclusives crean na boca, les implosivas son más sencielles de realizar con un cuévanu oral grande. Poro, la implosiva llabial ye la más bono de pronunciar y de fechu la implosiva más frecuente nes llingües del mundu. Per otru llau, la implosiva velar ye abondo infrecuente (y la uvular  entá más). Esta distribución de puntos d'articulación ye en ciertu mou opuesta a lo qu'asocede coles eyectivas, onde l'articulación velar ye la más común, y la llabial ye relativamente infrecuente.
Tipos de implosivas
Les implosivas atestiguaes nes llingües del mundu son:
Les implosivas africaes o fricatives son desaxeradamente rares. Ello ye que nun hai símbolos AFI pa les fricatives implosivas. En principiu'l "gabitu" de implosiva puede ser añedíu a les lletres de fricatives sonores, aunqe la labiodental podría ser confundida cola vibrante labiodental.
Motor térmicu
Ciclu de Otto
El rendimientu del ciclu de Otto vien dau pola espresión:
onde R ye'l grau de compresión de la mezla, y \gamma ye'l coeficiente adiabático.
Consonante implosiva
Escurrimientu nes llingües del mundu
Les implosivas son frecuentes nes llingües subsaḥarianes d'África, y atópense frecuentemente tamién nel sureste d'Asia (por casu apaecen en vietnamita), amás atópense en delles poques llingües de la cuenca amazónica. N'otres rexones son pocu frecuentes, anque apaecen esporádicamente en ciertes rexones. Por casu les llingües mayenses de Mesoamérica, o'l sindhi nel subcontinente indiu. N'Europa y Australia paecen tar totalmente ausentes.
Motor térmicu
Ciclu de Otto
Nos motores de gasolina esiste una llende percima del cual nun puede alzase'l grau de compresión, yá que a temperatures y presiones alzaes el carburante españa antes de saltar la chispa. Dizse que s'algamó'l nivel de autoignición.
Consonante implosiva
Escurrimientu nes llingües del mundu
Sicasí, les oclusives totalmente sonores frecuentemente son llixeramente implosivas, anque raramente descríbase explícitamente esta traza subfonémico, especialmente si nun hai oposición del mecanismu de creación de corriente. Les oclusives sonores del maidu o del tai son d'esti tipu, igual que les de munches llingua bantú, incluyendo les del suaḥili.
Motor térmicu
Ciclu de Otto
Esta detonación produz un choque oyible que perxudica al motor y mengua el rendimientu. Añediendo sustances antidetonantes o [[catalizadores consíguese graos de compresión de 8 a 10.
Les razones pol baxu rendimientu son les siguientes:
Shimizu S-Pulse
El Shimizu S-Pulse (清水エスパルス) ye un club de fútbol xaponés. El club ta asitiáu na ciudá de Shizuoka, capital de la prefeutura de Shizuoka. El club foi fundáu en 1991.
Motor térmicu
Octenaxe d'una gasolina
Les gasolines d'alto poder antidetonante son aquelles nes que predominen los hidrocarburos cícliclos y los hidrocarburos de cadena ramificada, qu'españen con mayor dificultá. Pa comparar les propiedaes antidetonantes utilízase'l índiz o númberu de octano, onde se tomen como hidrocarburos el isooctano y el n-heptano, a los que s'asignen poderes antidetonantes de 100 y 0.
L'índiz o númberu de octano ye'l tantu per cientu en volume de isooctano nun amiestu de isooctano y n-heptano que tenga'l mesmu poder antidetonante que la gasolina.
Consonante implosiva
Implosivas en fonoloxía
El comportamientu fonolóxicu de les implosivas supón un desafíu al analís de traces. Esto debe a que l'analís curiáu de como se porten les implosivas como clase especial de soníos en diverses llingües africanes reveló qu'estos soníos sufren los mesmos procesos que les aproximantes, les líquides o les nasales, polo que la so comportamienta ta más cerca de les sonorantes que de les obstruyentes. Por casu n'ebrié les implosivas esiste una regla de nasalización que s'aplica tantu a les líquides como a les aproximantes y curiosamente tamién a les implosivas. Los fechos del ebrié atopáronse tamién n'otres llingües: Toos estos fechos suxuren fuertemente que les implosivas nun formen grupu coles obstruyentes sinón coles sonorantes. Ello ye que les implosivas satisfaen la definición de sonorante de Halle (1992): una sonorante ye un soníu producíu ensin compresión d'aire nel tracto bucal, ente que les non sonorantes producir con una presión nel tracto bucal qu'entepasa la presión atmosférica ambiente. Esta condición satisfaise tantu si les implosivas articular con implosión o ensin esplosión, como ye'l casu del soníu // del igbo de Owere.
Motor térmicu
Octenaxe d'una gasolina
Pa menguar la detonación y aumentar l'índiz o númberu de octano d'una gasolina, d'antiguo utilizábense antidetonantes, qu'actuaben como catalizadores negativos de les reacciones de combustión de los hidrocarburos. El más completu foi'l tetraetilo de plomu, que s'añedir un 0,1% a la gasolina. Al españar la gasolina quedaben llibres plomu metálicu y óxidu de plomu, qu'estropiaben el motor y contaminaben el aire. Anguaño utilícense gasolines ensin plomu emplegando otru tipu de catalizadores.
Motores de combustión esterna
Les causes que llinden el rendimientu de les máquines de combustión esterna anicien na imposibilidá d'algamar temperatures elevaes na caldera, por cuenta de la presión que s'algamar; y la dificultá de consiguir un aprovechamientu de la enerxía calorífica del carbón y otru combustible.
Si la combustión ye esterna, el calor de la combustión tresferir al fluyíu al traviés d'una paré, por casu nun intercambiador de calor. Esti tipu de máquines nun esixe un procesu de combustión, como asocede nes instalaciones nucleares, magar ye'l procedimientu avezáu. Yá que el fluyíu motor nun sufre degradación dalguna, estes máquines pueden ser de ciclu zarráu, a lo qu'anguaño se tiende por razones económiques.
Llista d'asteroides/27401–27500
... | Previu | Llista d'asteroides | Siguiente | ...
Pelé
Edson Arantes do Nascimento, más conocíu como Pelé, foi un futbolista brasilanu. Ta consideráu por munchos ex-xugadores,      por diversu organismos deportivos,   por periodistes y la prensa polo xeneral,     y gran parte de los almiradores del fútbol     como'l meyor xugador na historia d'esti deporte.
Cola seleición brasilana consiguió la Copa Mundial de 1958, Copa Mundial de 1962 y Copa Mundial de 1970. Debutó como profesional col Santos FC, club onde pasó la mayor parte de la so carrera, que mientres el tiempu que militó volvióse unu de los meyores equipos del mundu. Con esti llogró nueve Campeonatos Paulistes, trés Torneos Rio-São Paulo, seis Campeonatu Brasilanu de Serie A, dos Copes Libertadores, dos Copes Intercontinentales y la Supercopa de Campeones Intercontinentales. Na fase final de la so carrera recaló nel New York Cosmos de la estinta NASL. Ye'l máximu anotador de la seleición de Brasil y del Santos, con 77 y 474 anotaciones respeutivamente. Na so carrera marcó 760 goles oficiales, 541 en campeonatos de lliga, convirtiéndolo nel máximu goliador de tola historia.
Amás, foi unu de los futbolistes que participaron na película Victory (1981), xunto col so amigu Bobby Moore y otros grandes futbolistes de la dómina, como Paul Van Himst, Osvaldo Ardiles, Kazimierz Deyna, y en compañía d'actores como Michael Caine, Max Von Sydow y Sylvester Stallone. Na película tamién foi l'encargáu de diseñar les coreografíes de xuegu del partíu.
A pesar de nunca ganar el FIFA Balón d'Oru na so carrera futbolística, premiu que nesa dómina nun esistía, el 13 de xineru de 2014 na gala de premiación del FIFA Balón d'Oru, la FIFA concedió-y el FIFA Balón d'Oru honoríficu pola so gran trayeutoria.