Bloch k-selective resonant inelastic scattering of hard X-rays from valence electrons of 3d-metals
Creators: name: Enkisch, Hartmut
Publisher: name: Universität Dortmund
Year: 2002
Subjects: subject: Cu
subject: NiAl
subject: Valenzfluoreszenz
subject: Linienform
subject: Röntgenstreuung
subject: resonantinelastische Streuung
subject: RIXS
subject: Bloch-k-Selektivität
subject: Bloch-k-Impulserhaltung
subject: elektronische Bandstruktur
subject: DFT
subject: LAPW
subject: Temperaturabhängigkeit
subject: Abschirmung
subject: Rumpf-Loch
subject: Superzelle
subject: Dipolnäherung
subject: Quadrupolübergang
subject: Übergangsmatrixelement
subject: Polarisationsabhängigkeit
subject: radiativerAugersatellite
subject: Shakeprozesse
subject: KMM
subject: KNN
subject: Energieverlust
subject: resonanterRamaneffekt
subject: Zustandsdichte
subject: DOS
subject: Schwellenenergie
subject: Sättigungsenergie
subject: Zuschauerlochzustand
subject: Shakeup
subject: valence fluorescence
subject: line shape
subject: x-ray scattering
subject: resonantinelastic scattering
subject: Bloch k-selectivity
subject: Bloch k-momentumconservation
subject: electronic band structure
subject: temperature dependence
subject: screening
subject: core hole
subject: supercell
subject: dipole approximation
subject: quadrupolartransition
subject: transition matrix element
subject: polarization dependence
subject: radiativeAuger satellite
subject: shake processes
subject: energy loss
subject: resonant Ramaneffect
subject: density of states
subject: threshold energy
subject: onset energy
subject: saturationenergy
subject: spectator hole
subject: shakeup
subject: 530

description: Die Form von resonant angeregen Valenz-Fluoreszenzspektren hängt sowohl vonder Energie der einfallenden Strahlung, als auch von Größe und Richtung desImpulsübertrags q ab, falls harte Röntgenstrahlen benutzt werden. DieserEffekt ist auf die elektronische Bandstruktur der Valenz- undLeitungselektronen der Probe, in Kombination mit der Energie- undImpulserhaltung des Streuprozesses zurückzuführen, woraus dieBloch-k-Impulserhaltung des resonant inelastischen Streuprozesses folgt.In dieser Arbeit wird die Gültigkeit der Bloch-k-Impulserhaltung im Bereichder harten Röntgenstrahlen und ihre Anwendbarkeit auf metallische Probengezeigt. Dazu werden die K-Kante von Cu und die K-Kante von Ni in NiAluntersucht. Ausgehend von einer LAPW Bandstrukturrechnung werden resonantangerege Valenz-Fluoreszensspektren berechnet. Diese stimmen gut mit dengemessenen Spektren überein.Weiterhin werden mehrere Effekte untersucht, die den Bloch-k-erhaltendenresonant inelasischen Röntgenstreuprozess beeinflussen.Im Gegensatz zur Streuung im Bereich der weichen Röntgenstrahlung ist an derK-Kante von Cu keine Zerstörung der Bloch-k-Erhaltung durchElektron-Phonon-Wechselwirkung im Zwischenzustand meßbar. In der Tat ist nurein kleiner nicht-k-erhaltender Anteil von wenigen Prozent zu erwarten, dadie Lebensdauer des 1s Rumpf-Lochs von Cu kürzer als dieElektron-Phonon-Wechselwirkungszeit ist.Mit Hilfe einer Superzellen-Rechnung an Cu wird gezeigt, daß die Abschirmungdes 1s-Rumpf-Lochs keinen Einfluß auf den Streuprozeß hat, falls an denK-Kanten der schweren 3d-Übergangsmetalle angeregt wird. DieSuperzellen-Methode wird im Detail beschrieben, und die Konvergenz derLadungsdichte bezüglich der Größe der Superzelle wird ausführlichuntersucht.Die Intensität des 3d-nach-1s-Quadupolübergangs relativ zum4p-nach-1s-Dipolübergang wird durch die Berechnung der entsprechendenÜbergangs-Matrixelemente bestimmt. Das Ergebnis wird anhand von Ga, Ge undAs überprüft, indem berechnete Floreszenzspektren mit gemessenen verglichenwerden, da für diese Elemente die 3d-Fluoreszenzlinie von der4p-Fluoreszenzlinie getrennt ist. Ferner wird die Abschirmung des3d9-Endzustands im Fall des 3d-nach-1s-Quadrupolübergangs untersucht. Damitist es möglich, sowohl die Intensität als auch die energetische Position desQuadrupolbeitrags zur Fluoreszenz für Cu zu bestimmen.Die Valenz-Fluoreszenzlinie der schweren 3d-Übergangsmetalle wird teilweisevom radiativen KNN Auger-Satelliten ueberdeckt. Die Intensität diesesSatelliten, dem ein Doppelionisationsprozess während der Emission einesFluoreszenzphotons zugrunde liegt, wird für die Elemente Co bis Asuntersucht. Um die Satellitenlinie in der Auswertung von Bloch-k-selektivenValenz-Fluoreszenzspektren richtig berücksichtigen zu können, wird derKNN-Satellit im Rahmen eines semiempirischen Modells behandelt, das aus demresonant inelastischen Streuquerschnitt hergeleitet und anhand derradiativen KMN- und KMM-Auger-Satelliten von Cu bestätigt wird Darüber hinaus werden die Cu K beta' und Cu K beta'' Satelliten der Cu Kbeta_1,3 Fluoreszenzlinie untersucht. Diese Satelliten stammen von einemDoppelionisationsprozeß während der Absorption eines Photons. Aus ihrerSchwellenenergie kann geschlossen werden, daß ihnen ein3d-Zuschauer-Lochzustand zugrunde liegt, während der kurze Sättigungsbereichdarauf hindeutet, daß diese Satelliten von shakeup-Prozessen dominiertwerden.
description: The shape of resonantly excited valence fluorescence spectra depends on theenergy of the incident radiation as well as on the size and the direction ofthe momentum transfer q if hard x-rays are used. This effect is due to theelectronic band structure of the valence and conduction electrons of thesample in combination with the energy and momentum conservation of thescattering process, giving rise to the law of Bloch k-momentum conservationof the resonant inelastic scattering process.In this thesis, the validity of the Bloch k-momentum conservation in thehard x-ray regime and its applicability to metallic samples are demonstratedby probing the K edge of Cu and the K edge of Ni in NiAl. Based on a LAPWbandstructure calculation resonantly excited valence fluorescence spectraare calculated. These agree well with the measured spectra.Four effects influencing the Bloch k-conserving resonant inelastic x-rayscattering process have been investigated. In contrast to scattering in the soft x-ray regime a destruction of thek-conservation due to electron-phonon interaction in the intermediate stateis not measurable at the K edge of Cu. Indeed, only a small k-unselectivefraction of a few percent is expected, since the lifetime of the 1s corehole in Cu is shorter than the electron-phonon interaction time.By means of a supercell calculation of Cu it is found that screening of the1s core hole does not alter the scattering process if the K edges of thelate 3d elements are probed. A detailed description of the supercellapproach is given. The convergence of the charge density with respect to thesize of the supercell is thoroughly investigated.The intensity of the quadrupolar 3d-to-1s transition relative to the dipolar4p-to-1s transition is obtained from the calculation of the correspondingtransition matrix elements. The result is verified by comparing calculatedto measured fluorescence spectra in the case of Ga, Ge, and As, where the 3dfluorescence line is separated from the 4p fluorescence line. Moreover, thescreening of the 3d9 final state configuration in case of the quadrupolar3d-to-1s transition is investigated. This allows to determine properly theintensity and the energetic position of the quadrupolar fluorescencecontribution in the case of Cu.The valence fluorescence lines of the late 3d elements is partly obscured bythe KNN radiative Auger satellite. The intensity of this satellite line,which is due to a double ionization process during the emission of afluorescence photon, is investigated for the elements from Co to As. Inorder to be properly considered in the interpretation of the Blochk-selective valence floresence spectra, the shape of the KNN satellite isaccounted for by a semiempirical model, which is derived from the resonantinelastic scattering cross section. The model is confirmed by investigatingthe KMN and KMM radiative Auger satellites of Cu.Moreover, the Cu K beta' and Cu K beta'' satellites of the Cu K beta_1,3fluorescence line are examined. These satellites stem from a doubleionization process during the absorption of a photon. From their thresholdenergy it is possible to confirm that they are due to a 3d spectator hole.The short saturation range indicates that these satellites are dominated byshakeup processes.