bluuebunny/crossref_metadata_2025_split huggingface dataset:
Zweidimensionale Farbschlierenverfahren
Authors: Wolter Hans 
Published: May 2007

AbstractDie Ablenkungen des Lichtes durch ein Schlierenobjekt bilden eine zweidimensionale Mannigfaltigkeit; sie lassen sich daher nicht durch eine eindimensionale Mannigfaltigkeit, wie es die Helligkeit ist, eindeutig und stetig kennzeichnen. Daher kann kein nur mit Hell und Dunkel und der kontinuierlichen Grauskala arbeitendes Schlierenverfahren in einem einzigen Bilde einen ausreichenden Überblick über alle von einem Schlierenobjekt bewirkten Ablenkungen des Lichtes geben. Doch läßt sich dieses Ziel erreichen, wenn außer der Helligkeit noch die Farbe als Kennzeichnungsmittel herangezogen wird. Ein besonders übersichtliches Verfahren–unter mehreren hier diskutierten–entsteht aus dem bekannten abbildenden Schlierenverfahren nach Toepler, wenn die Schlierenblende durch eine in farbige Sektoren nach Art eines Farbenkreises aufgeteilte Filterplatte ersetzt wird. Nicht ablenkende Objektteile werden dann farblos abgebildet, ablenkende erscheinen in einer um so gesättigteren Farbe, je stärker sie das Licht ablenken; die Ablenkrichtung äußert sich in dem Farbton. Das Verfahren bewährte sich bei der Untersuchung von durchsichtigen Objekten auf Schlieren jeder Art, vor allem aber bei der mikroskopischen Beobachtung des Kristallwachstums und in seiner Anwendung auf das Metallmikroskop.
Physikalische Begründung eines Farbenkreises und Ansätze zu einer physikalischen Farbenlehre
Authors: Wolter Hans 
Published: May 2007

AbstractFür die Benutzung der Farben als Kennzeichnungsmittel in der physikalischen Meßtechnik benötigt man einen mathematisch bequemen, physikalisch einfach realisierbaren und genau reproduzierbaren Farbenkreis, dessen Farben bei additiver Mischung stets wieder zu (u. U. noch mit Grau vermischten) Farben desselben Farbenkreises führen. Farben werden dabei als gleich bezeichnet, wenn ihre spektrale Zusammensetzung identisch ist.Die genannten Forderungen werden von den „Normalfarben”︁ erfüllt. Ihre Eigenschaften sind in der Zusammenfassung am Schluß der Arbeit aufgeführt.
Das Drehmoment eines permanenten Magneten im Felde eines permeabeln Mediums
Authors: Sommerfeld A. , Ramberg E. 
Published: May 2007

Abstract§ 1. Lösung der Randwertaufgabe: Das verlängerte, homogen magnetisierte Ellipsoid in einem homogenen äußeren Felde beliebiger Richtung.–§ 2. Berechnung des Drehmomentes aus einem modifizierten Spannungstensor.–§ 3. Ausführung der Integrationen.–§ 4. Der Grenzfall des Stabmagneten.–§ 5. Das Rotationsellipsoid beliebiger Form, insbesondere im Falle μ = μ0.
Zur Definition der magnetischen Größen
Authors: Fischer Johannes 
Published: May 2007

AbstractBeitrag zu der Frage, ob die magnetischen Kraftwirkungen auf Magnetismusträger durch 𝔎 = PH 𝔇 𝔐 = [mH 𝔇] oder durch 𝔎 = PB, 𝔅′, 𝔐 = [mB 𝔅′] zu beschreiben sind.–Die Gleichartigkeit hervorgebrachter und erlittener magnetischer Wirkungen von Leitungsströmen und von Magneten muß nicht notwendig dadurch zum Ausdruck kommen, daß beide Kraftwirkungen durch denselben magnetischen Kraftvektor, etwa 𝔅′, dargestellt werden; die Gleichartigkeit kommt schon dadurch zum Ausdruck, daß die beiden Kraftwirkungen magnetisch ununterscheidbar ineinander überführt werden können, so daß man im Grunde genommen mit einem der beiden Kraftausdrücke auskommt.–Die Polstärke PH ist grundsätzlich stets meßbar durch einen eindeutig definierten Vektorfluß außerhalb des Magneten, sie ist innere Eigenschaft des Magneten, unabhängig von der Permeabilität des umgebenden Mediums. Die Polstärke PB ist von dieser abhängig, ihre genaue Bestimmung erfordert die nicht immer genau gegebene Kenntnis des magnetischen Feldes im Innern des Magneten.–Wenn man die elektrische Ladung als unabhängige Grundgröße ansieht, für die ein Erhaltungssatz gilt, so sind die elektrische Ladung q, das magnetische Moment mB und die magnetische Polstärke pB elektrische Quantitätsgrößen, mH und PH sind elektrische Intensitätsgrößen. Sieht man jedoch m oder p als unabhängige Grundgröße an, für die ein Erhaltungssatz gilt, so können mH und PH als magnetische Quantitätsgrößen aufgefaßt werden, aber die elektrische Ladung q ist dann magnetische Intensitätsgröße. Sind elektrische Ladung, magnetisches Moment und magnetische Polstärke Größen derselben Art (entweder Quantitäts‐ oder Intensitätsgrößen), dann gilt nur entweder für q, oder für m und p ein Erhaltungssatz. Gelten für die elektrische Ladung und ebenso für das magnetische Moment und die magnetische Polstärke Erhaltungssätze, so sind q, m und p nicht Größen derselben Art. Man muß eine der beiden möglichen Annahmen machen, um zu einer Entscheidung in der eingangs gestellten Frage kommen zu können.
Bolometer geringer Trägheit
Authors: Czerny M. , Kofink W. , Lippert W. 
Published: May 2007

AbstractBekanntlich wird das optische Verhalten der Metalle gegenüber hinreichend langwelliger ultraroter Strahlung durch die spezifische Leitfähigkeit der Metalle bestimmt. W. Woltersdorff zeigte theoretisch in seiner Dissertation (1934), daß es für jedes Metall eine gewisse Schichtdicke gibt, bei der eine ultrarote Strahlung zu 50% in der Schicht absorbiert wird, während je 25% reflektiert, beziehungsweise hindurchgelassen werden. Der Effekt ist bemerkenswerterweise unabhängig von der Wellenlänge, soweit es sich um die oben gekennzeichnete langwellige ultrarote Strahlung handelt. Die in Frage kommenden Schichtdicken der Metalle liegen in der Größenordnung von 0,01 μ und weniger. Woltersdorff zeigte ferner experimentell, daß sich durch Aufdampfen im Vakuum Metallschichten herstellen lassen, die in mehr oder minder guter Annäherung diese theoretischen Voraussagen erfüllen.Im Anschluß an dessen Arbeit konstruierte G. Heins in den Jahren 1936/37 in einer leider unvollendeten Dissertation einen Typ von Bolometer, bei dem eine Metallschicht der Woltersdorffschen Dicke auf einer sehr dünnen Zelluloid‐Membran aufgedampft war. Da die dünne Metallschicht gleichzeitig als Absorber und als Bolometerschicht verwandt wurde, erzielte er ein Empfangs‐Instrument sehr geringer Trägheit, das er erfolgreich bei einer Wechsellicht‐Methode im langwelligen Ultrarot einsetzen konnte.Der Bau solcher Bolometer wurde dann 1940 im Physikalischen Institut der Universität Frankfurt a. M. wieder aufgenommen. Es wurden dabei einige systematische Untersuchungen angestellt im wesentlichen mit dem Ziel, ein Bolometer besonders geringer Trägheit zu entwickeln. Über diese mehrere Jahre zurückliegenden Arbeiten soll im Folgenden berichtet werden. Unabhängig von uns und ohne unser Wissen wurde bei der Firma Zeiss in Jena in gleicher Richtung gearbeitet. Wir verwandten im wesentlichen nur Bi. Soweit bekannt, wurde bei Zeiss mit Sb gearbeitet.
Bemerkungen zur Theorie der Elektrostriktion in Onsager‐Flüssigkeiten
Authors: Falkenhagen H. , Jacob H. 
Published: May 2007

AbstractDie Onsager‐ Theorie ermöglicht die Berechnung der statischen elektrostriktiven Materialkonstanten; diese werden für eine Reihe von Flüssigkeiten berechnet.
Reflexionseffekte bei der nichtlinearen Theorie der Supraleitung
Authors: Heywang Walter 
Published: May 2007

AbstractUntersucht werden Oberschwingungseffekte, die nach der Koppeschen Theorie bei Reflexion einer elektrischen Welle an einem Supraleiter auftreten. Es wird gezeigt, daß diese Effekte durch einen überlagerten Gleichstrom wesentlich modifiziert und in den Bereich des Meßbaren gebracht werden können.
Flächengrößen und elektrodynamische Grenzbedingungen bei bewegten Körpern
Authors: Epheser H. , Schlomka T. 
Published: May 2007

AbstractEs werden zunächst vierdimensionale Darstellungen gegeben für folgende Größen: den synchron gemessenen Raumabstand von 2 Punkten des bewegten Körpers, das synchron gemessene Körper‐Flächenelement, den Flächennormalen‐Einheitsvektor, die Flächenladungs‐und die Flächenstromdichte, sowie die Flächen‐Leitungsstromdichte; dabei tritt ein neuer Relativitätsfaktor \documentclass{article}\pagestyle{empty}\begin{document}$ k_n = \left({1 - \frac{{({\rm u\,n})}}{{c^2 }}^2 } \right)^{ - \frac{1}{2}} $\end{document}$\end{document} auf. Dann wird gezeigt, wie man die elektrodynamischen Grenzbedingungen bei bewegten Körpern erhält durch Anwendung der allgemeinen Lorentztransformation auf die im Körper‐Ruhsystem geltenden dreidimensionalen Grenzbedingungen oder einfacher durch eine vierdimensionale Formulierung dieser elektrodynamischen Grenzbedingungen.
Über ein neues Bandensystem des C2‐Moleküls im Ultravioletten
Authors: Freymark Helmut 
Published: May 2007

AbstractIn der vorliegenden Arbeit wird ein neues bisher unbekanntes Bandensystem des C2‐Moleküls im Ultravioletten aufgezeigt. Es handelt sich um einen 1Σ → 1IIu‐Übergang. Der unter Term ist von den Deslandres‐d' Azambuja‐Banden her bekannt. Der neue obere Term aber liegt oberhalb aller bisher bekannten Elektronenterme.Aus der Analyse der aufgefundenen und untersuchten Banden kann die Eigenartigkeit dieses Systems aufgeklärt werden. Sämtliche Molekülkonstanten und alle sonstigen Eigenschaften des neuen Terms ergeben sich dabei in weitgehender Vollständigkeit.Außerdem werden Art und Lage eines weiteren neuen Elektronenterms mit großer Wahrscheinlichkeit nachgewiesen.
Zum Lorentzfaktor für Drehkristallverfahren
Authors: Heide Hans Gunther 
Published: May 2007

AbstractDie Maxima der Laueschen Interferenzfunktion sind nicht unendlich scharf, sondern haben eine endliche Breite, welche von der Größe der kohärenten Bereiche im Kristall (Mosaikblöcke) abhängt. Berücksichtigt man dies bei der Herleitung eines Lorentzfaktors für Drehkristallverfahren, so ergibt sich für diesen ein überall endlicher Ausdruck, der für die Intensitätskorrekturen auch in der Nähe des Nullmeridians brauchbar ist. — In etwas ausführlicherer Fassung und mit mehr Abbildungen ist der wesentliche Inhalt dieser Arbeit an anderer Stelle erschienen.
Brechung und Reflexion einer seitlich begrenzten (Licht‐) Welle an der ebenen Trennfläche zweier Medien in Nähe des Grenzwinkels der Totalreflexion
Authors: Artmann Kurt 
Published: May 2007

AbstractDie zugehörige Wellengleichung wird mittels Superposition ebener Wellen gelöst. Die auftretenden Integrationen brauchen nicht explizit durchgeführt zu werden, weil ihr Ergebnis (vgl. math. Anhang) näherungsweise identisch ist mit der Sommerfeldschen Formel für die Beugung an der Halbebene.Hiernach besitzt die durchgehende Welle im Gebiet der partiellen Reflexion (Teil A) ähnliche Eigenschaften wie die v. Schmidtsche Flankenwelle. — Die reflektierte Welle im Gebiet der Totalreflexion bei hoher Reflexionsanzahl N (Versuch von Goos und Hänchen, Teil B) ergibt sich nicht durch eine reine Versetzung aus einer Welle, die anstatt an der Trennfläche an einem Silberspiegel zurückgeworfen wird, sondern in Nähe des Grenzwinkels tritt eine wesentliche Verzerrung des Intensitätsverlaufs auf. — Sowohl die durchgehende als auch die (sehr oft) totalreflektierte seitlich begrenzte Welle sind in ihrer Gestalt im wesentlichen unabhängig von der speziellen Art, in welcher die Amplitude der seitlich begrenzten Einfallswelle vom geometrischen Schattengebiet zum geometrisch voll beleuchteten Raumteil ansteigt.
Über die Zustandsänderung durch den Meßprozeß
Authors: Lüders Gerhart 
Published: May 2007

AbstractDie statistische Transformationstheorie enthält nicht nur Vorschriften für die Berechnung von Meßwahrscheinlichkeiten sondern bedarf zur Abrundung einer Aussage über die Zustandsänderung durch den Meßprozeß. Ein durch J. v. Neumann vorgeschlagener Ansatz hierfür wird diskutiert und abgelehnt. Es wird ein Ansatz für die Zustandsänderung, der im wesentlichen mit der „Ausreduktion der Wellenfunktion”︁ identisch ist, vorgelegt. Er erlaubt eine Vertiefung des Begriffs der Verträglichkeit von Messungen. Schließlich werden Messungen an Zuständen. die Nebenbedingungen zu erfüllen haben, betrachtet.
Ein Interferenzmikroskop für Durch‐ und Auflichtbeobachtungen
Authors: Krug W. , Lau E. 
Published: May 2007

AbstractIm Zuge der Weiterentwicklung des verhältnismäßig jungen Gebietes der Mikrointerferenz ist es den Verfassern gelungen, ein Mikroskop zur interferentiellen Beobachtung von reflektierenden und durchsichtigen Objekten zu konstruieren, dessen Aufbau und Wirkungsweise beschrieben werden.
Über den Mechanismus des Entladungsvorgangs bei den übergroßen Impulsen in reinen Dampfzählern
Authors: Neuert H. 
Published: May 2007

AbstractDie bei radialer Einstrahlung von α‐Teilchen längs des Zählrohrradius gebildeten primären Elektronen benötigen bei Dampffüllung verhältnismäßig lange Zeiten für ihren Weg vom Entstehungsort zum Draht. Die zuerst (in etwa 5 · 10−8 sec) ankommenden Elektronen verursachen praktisch den zunächst beobachteten Proportionalimpuls (Stufe), die später (im Zeitintervall bis etwa 2 · 10−7 sec) ankommenden Elektronen finden ein raumladungsgeschwächtes Feld vor, tragen also wenig zum weiteren Impulsverlauf bei. Während der etwa 2 · 10−7 sec hat sich aus der Proportionalimpulslawine durch Abwandern der Elektronen zum Draht und infolge der geringen Beweglichkeit der Dampfionen allmählich ein positiver Raumladungskopf zur Kathode hin entwickelt, der den weiteren Entladungsmechanismus im Sinne der von Raether und Loeb und Meek entwickelten Vorstellung über den Kanal‐Mechanismus des Funkendurchschlags bestimmt. Die nach dieser Zeit ankommenden restlichen 25–30% der primär gebildeten Elektronen finden jetzt für Stoßionisation gegenüber den Anfangsbedingungen verbesserte Feldbedingungen vor und verursachen den Impulsanstieg zur übergroßen Entladung. Infolge der hohen positiven Raumladungsdichte und der großen Zahl von Elektronen kommt es hierbei vermutlich durch Rekombination von Elektronen und positiven Ionen zu einer hohen Zahl von kurzwelligen Quanten. Diese werden in der Dampffüllung des Zählrohrs bereits auf 1 mm Weglänge quantitative absorbiert, wobei Photoelektronen entstehen, die den Fortbestand der Entladung herbeiführen. Die Entladung löscht schließlich nach einigen μsec infolge allmählichen Abwanderns der positiven Ionen zur Kathode hin in Gebiete geringerer Feldstärke und infolge von Querdiffusion.
Das Linienspektrum der kristallinen Salze der Seltenen Erden. II. Die Überlagerung von Schwingungstermen bei den Ionen der Seltenen Erden im Kristallfeld (Dynamisches Einatom‐Modell)
Authors: Giesekus Hanswalter 
Published: May 2007

AbstractDer Einfluß der Kristallgitter‐Schwingungen auf die 4 f‐Elektronen der Ionen der Seltenen Erden (SE) wird klassisch und mit Hilfe der Quantentheorie untersucht. Es ergibt sich eine von Kristallstruktur und Temperatur in charakteristischer Weise abhängige Spektralliniengestalt, die sich nur im klassischen Grenzfall einer universellen Form, nämlich derjenigen einer Fehlerfunktion annähert. Zum Schluß werden verschiedene Folgerungen der abgeleiteten Theorie an Hand eines einfachen Beispiels diskutiert und mit der Erfahrung verglichen, sowie einige Bemerkungen über die Grenzen ihrer Anwendbarkeit und ihre experimentelle Prüfung gemacht.
Ein quantenmechanisches eindimensionales Modell für spezielle lineare endliche Molekülketten (als denkbares Modell für Kraftwirkungen zwischen Genmolekülen im Protoplasma)
Authors: Hückel E. , Bingel W. 
Published: May 2007

AbstractEs werden die Eigenwerte eines Elektrons in einem eindimensionalen Potentialverlauf untersucht, wie er in Abb. 1 wiedergegeben ist, und zwar insbesondere ihre Abhängigkeit von der Zahl N der Kettenglieder, den Verhältnissen λa = a/l und λb = b/l, sowie der „Durchlässigkeit”︁ 1/D der Potentialschwellen, wobei für die Durchführung der Rechnung die Schwellen unendlich hoch und unendlich schmal gemacht werden. — Es ergibt sich, daß im allgemeinen der tiefste Eigenwert mit der Kettenlänge ab‐ und nur bei besonderer Wahl der Parameter zunimmt. Dies Verhalten läßt solche Ketten als hypothetisches Modell für die Kraftwirkungen zwischen Genmolekülen im Protoplasma geeignet erscheinen.
Ultraviolettabsorption kolloidaler Goldlösungen
Authors: Seraphin Bernhard 
Published: May 2007

AbstractDie Absorption kolloidaler Goldlösungen wird in Abhängigkeit von der Teilchengröße im Bereich der Wellenlängen zwischen 2900 AE und 6000 AE gemessen und das Ergebnis im Ultravioletten mit der zugehörigen Theorie von G. Mie verglichen. Es zeigte sich, daß die Messung im Ultravioletten gerade die umgekehrte Abhängigkeit der Absorptionsstärke von der Teilchengröße liefert, wie nach der klassischen Theorie von Mie zu erwarten war. Eine quantenmechanische Theorie von Möglich und Rompe wird auf das Problem angewandt und gezeigt, daß die sich aus ihr ergebende Zusatzabsorption den Anschluß an die Messungen befriedigend herstellt.
Zur Temperaturabhängigkeit der Dunkelleitfähigkeit von Cadmiumsulfid
Authors: Böer K. W. 
Published: May 2007

AbstractEs werden Leitfähigkeitsmessungen bei thermischer Erregung von Cadmiumsulfid‐Einkristallen, welche nach einem von Frerichs angegebenen Verfahren hergestellt wurden, beschrieben. Dabei zeigt sich, daß die Ausschaltung von Randschichteinflüssen durch Verwendung der Sondenmethode von ausschlaggebender Bedeutung für die Beurteilung innerer Effekte ist. Es kann dann gezeigt werden, daß selbst bei sehr reinen Kristallen in einem Temperaturbereich bis zu 700°K die Konzentration der Störterme ausreicht, um eine Fremdleitung hervorzurufen. Aus den Messungen kann eine Aussage über die energetische Lage der Terme in der verbotenen Zone gemacht werden.
Über den Einfluß der temperaturabhängigen Fermigrenze auf die Leitfähigkeit von Halbleitern
Authors: Böer K. W. 
Published: May 2007

AbstractDie Messung der Dunkelleitfähigkeit von Cadmiumsulfid bei thermischer Erregung ergab nach Ausschaltung von Randschichteinflüssen im log σ%T−1‐Diagramm Geradenstücke verschiedener Neigung, die sich mit jeweils einem Knick aneinanderschließen. Es kann gezeigt werden, daß dieses Verhalten der Leitfähigkeit hauptsächlich von der Elektronenkonzentration im Leitfähigkeitsband bestimmt wird. Die für diese Elektronenkonzentration bestimmende Ablösearbeit wird durch die Lage der Fermigrenze entscheidend beeinflußt, welche sich in ihrer energetischen Lage in Abhängigkeit von der Temperatur und der Störstellenkonzentration ändert. Eine genauere Untersuchung zeigt, daß bereits ein Modell, welches je eine Gruppe von Haft‐ und Aktivatortermen diskreter Energie enthält, deren Konzentration bei höheren Temperaturen durch Erhöhung des statistischen Fehlordnungsgrades mit der Temperatur zunimmt, den experimentellen Befund richtig wiedergibt. Es ist überdies zu vermuten, daß auch im Falle des CdS zumindest ein Teil der Aktivatorterme energetisch oberhalb von Hafttermen liegen.
Zur Änderung des elektrischen Widerstandes reiner Metalle am Schmelzpunkt
Authors: Gerstenkorn Horst 
Published: May 2007

AbstractNach der Elektronentheorie der Metalle ist der endliche elektrische Widerstand eine Folge der Streuung der Leitungselektronen im Metallinneren. Bei festen Metallen läßt sich, sofern man diese als bestehend aus regellos orientierten, in sich jedoch fehlerfreien kleinen Kristalliten ansehen kann, die Streuwahrscheinlichkeit rechnerisch ermitteln. Man kommt dabei zu einer Summe aus einem nur schwach temperaturabhängigen, vorwiegend durch die Kristallitstruktur bedingten Glied und einem weitgehend von der thermischen Bewegung des Gitters herrührendem Anteil. Dabei zeigt sich, daß die Anisotropie der Metalle in elastischer Hinsicht und die Dispersion der Gitterwellen genauer berücksichtigt werden müssen als bisher üblich war.Bei Flüssigkeiten läßt sich die Streuwahrscheinlichkeit trotz deren in kleinen Bereichen offenbar noch weitgehend geordneten Struktur rechnerisch nicht ermitteln. In diesem Fall kann man jedoch auf die beispielsweise bei N. S. Gingrich zusammengestellten Strukturuntersuchungen mit Röntgenstrahlen an flüssigen Metallen zurückgreifen und aus den dabei gemessenen Strukturfaktoren auf die hier benötigten Streuwahrscheinlichkeiten schließen.Auf diese Weise werden nicht nur die Absolutwerte des spezifischen Widerstandes für feste und flüssige Metalle ermittelt, sondern auch, und zwar mit wesentlich größerer Genauigkeit, das Widerstandsverhältnis flüssig‐fest am Schmelzpunkt. Trotz der erheblichen Strukturumwandlung beim Schmelzen findet man hierfür bei Alkalien, im Einklang mit dem Experiment, Werte etwa zwischen 1,6 und 2.
Die Grenze der Totalreflexion.I Strahlenoptische Näherung mit der Wolterschen Strahldefinition
Authors: Maecker H. 
Published: May 2007

AbstractDer bereits früher angedeutete, ursächliche Zusammenhang zwischen der von Goos und Hänchen gefundenen Strahlversetzung bei der Totalreflexion und der vom Verf. nachgewiesenen Grenzschichtstrahlung wird mit Hilfe der Wolterschen Strahldefinition quantitativ durchgerechnet und führt zu Ergebnissen, die in ihrer Genauigkeit noch über die von Ott berechnete 2. Näherung des wellenoptischen Ansatzes hinausgeht. Im einzelnen ergibt sich, daß das total‐reflektierte Spiegelbild eines Lichtpunktes ein Ring ist, ferner daß die Grenze der Totalreflexion ein wenig vom partiell reflektierten Grenzstrahl abgerückt ist, und schließlich, daß sich bei Beginn der Totalreflexion Interferenzen zwischen der Kugelwelle und der Grenzschichtwelle ausbilden. Lücken dieser Theorie können nur durch strenge wellenoptische Rechnungen ausgefüllt werden.
Elektrisches und optisches Verhalten der Kupfersulfide
Authors: Eisenmann L. 
Published: May 2007

AbstractAn dünnen Kupfersulfid‐Schichten wird der Schwefelgehalt kontinuierlich und meßbar verändert. Gleichzeitig wird der Widerstand, seine Temperaturabhängigkeit im allgemeinen bis 14° K und die Absorption für Licht von 0,4 μ bis 3 μ gemessen. Aus den gewonnen Reflexions‐ und Durchlässigkeitswerten werden der Brechungsindex n, der Absorptionsindex x bzw. die Absorptionskonstante K (mm−1) berechnet.Die Struktur der Schichten wird durch Debye‐Scherrer‐Aufnahmen bestimmt. Cu2S kann bis zur Bildung von CuS Schwefel aufnehmen. Einige Atomprozent des überschüssigen Schwefels werden in das Cu2S‐Gitter eingebaut. Bei weiterer Schwefelaufnahme erhält man außer den Linien des Cu2S eine weitere Liniengruppe, die der Verbindung Cu1,8S zuzuordnen ist. Der Existenzbereich des Cu1,8S ist sehr eng. An ihn schließt sich das Zweiphasengebiet Cu1,8SCuS an.Cu2S, das Zweiphasengebiet Cu2SCu1,8S und die Verbindung Cu1,8S verhalten sich elektrisch wie Halbleiter. Mit zunehmendem S‐Gehalt wird die Leitfähigkeit besser und erreicht beim Cu1,8S schon annähernd metallische Größe.Das CuS dagegen verhält sich wie ein Metall (spez. Leitfähigkeit vergleichbar mit der von Hg).Das anschließende Zweiphasengebiet Cu1,8SCuS zeigt einen Übergang vom „Halbleiter”︁ zum „Metall”︁. Mit den Ergebnissen sind 2 Deutungen verträglich:Einmal kann man sich die Schichten als grobes Konglomerat aus den 2 röntgenographisch gesicherten Komponenten vorstellen. Dann ist das Leitfähigkeitsverhalten additiv aus den Eigenschaften der einzelnen Komponenten zusammengesetzt.Wird jedoch die Korngröße des eingelagerten Kolloids vergleichbar mit atomaren Abmessungen, so wird wegen des Überwiegens von Grenzflächeneffekten eine neue Wirkung zu erwarten sein. Man kann dann für die Betrachtung der elektrischen Eigenschaften die Mischung als homogene Phase mit gelöstem Zusatz betrachten. Die wachsende Konzentration des Zusatzes bedingt eine Änderung des Leitfähigkeitsmechanismus. Unter dieser Voraussetzung darf man von einem stetigen Übergang vom „Halbleiter”︁ zum „Metall”︁ sprechen.In ihrem optischen Verhalten stimmen die Cu2S‐ und Cu1,8S‐Schichten mit dem von Halbleitern überein.CuS dagegen zeigt wie ein Metall im Roten die Absorption der freien Leitfähigkeitselektronen.Die Absorption inhomogener Cu1,8SCuS‐Schichten ist wie das elektrische Verhalten mit den dort angeführten Deutungen verträglich.
Die Grenze der Totalreflexion. II Strenge wellenoptische Berechnung
Authors: Maecker H. 
Published: May 2007

AbstractDer Intensitätsverlauf in der Umgebung des Grenzwinkels der Totalreflexion wird streng wellenoptisch für ein spezielles Beispiel numerisch berechnet. Es ergibt sich eine Kurve, die von der partiellen Reflexion her stetig in die Totalreflexion einschwingt.