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Em Beitrag zur phänomenologischen Theorie der BROWNschen Bewegung
Authors: Keller J. 
Published: May 2007

AbstractDie BROWNsche Bewegung (B.B.) von Molekülen organischer Substanzen wird durch eine verallgemeinerte LANGEVIN‐Gleichung, in welcher der Reibungsterm ein Nachwirkungsintegral ist, beschrieben. Diese Gleichung wird mit Hilfe der Theorie der Linear Passiven Paare stochastischer Prozesse untersucht. Für den Fall, daß die statistische Kraft, welche auf das BROWNsche Teilchen (B.T.) wirkt, ein GAUSS‐Prozeß bzw. Weißes Rauschen und die Gedächtnisfunktion eine Exponentialfunktionist, werden die asymptotischen Ausdrücke für die Streuung von Ort und Geschwindigkeit des B.T. berechnet und eine verallgemeinerte Diffusionsgleichung sowie EINSTEIN‐Relationen angegeben. Das B.T. wird in diesem Fall außer durch seine Masse noch durch zwei weitere Parameter (RReibungsbeiwert, τ Relaxationszeit) charakterisiert, welche gewissen Aufschluß über seine innere Struktur geben und aus phänomenologischen Parametern (z. B. DiffusionskonstanteD, SedimentationszahlSusw.) berechnet werden können.
Zur Deutung der kantenfernen Feinstruktur der Röntgen‐K‐Absorptionsspektren
Authors: Brümmer O. , Dräger G. , Starke W. 
Published: May 2007

AbstractA critical review about the existing theories of extended fine structure of the X‐ray absorption spectra of polycrystalline and amorphous solids is given. The fine structure of the K‐absorption has been calculated according to the HAYASI, SHIRAIWA and KOZLENKOV theory using different potential models for each time one representative of the simple lattice types (Cr for the bcc, CrH for the hex and Ge for the diamond lattice). In some cases the crystal potential has been approximated by the superposition of the HARTREE‐FOCK potentials of the isolated atoms according to their arrangement in the crystal. A comparison of the calculated fine structure curves between each other as well as with the experiment shows that the short‐range order theories reproduce the shape of the fine structure curves qualitatively and the positions of the fine structure extrema partially quantitatively. However, to be able to reproduce the experimental fine structure in all details, these theories have to be improved especially by a more detailed consideration of the interactions of the photoelectron with the neighbouring atoms and the conduction electrons.
Exakte Lösung mittels Operatorenmethode, Herleitung der Dispersionsrelation. Allgemeine Lösungstheorie der linearisierten VLASOV‐BGK‐Gleichung für Mehrkomponentensysteme im Magnetfeld. I
Authors: Kolley W. , Vojta G. 
Published: May 2007

AbstractThe behaviour of a multi‐component system of charged particles under the action of a space‐ and time‐dependent external electric field and a homogeneous and constant external magnetic field is examined on the basis of the linearized VLASOV equation supplemented by complete BHATNAGAR‐GROSS‐KROOK collision terms. The exact solution of the initial value problem is given using a compact operator techniques and applying the method of characteristics which leads to a coupled system of equations for the moments of the distribution functions. A universal dispersion relation for electrostatic plasma modes is derived for the general case of the wave vector being oblique to the direction of the external magnetic field. This dispersion relation takes LANDAU damping and dissipative collisional damping fully into account.
Analogien zwischen außerordentlichen und ordentlichen Wellen nach nichtorthogonaler Koordinatentransformation und die parabolischen Näherungsgleichungen
Authors: Wünsche A. 
Published: May 2007

AbstractWithin the limits of Linear Optics we treat analogies between ordinary and extraordinary waves in uniaxial media which become conspicuous through a nonorthogonal transformation of coordinates. To any ordinary wave solution in unbounded uniaxial media we can construct a corresponding extraordinary wave solution by interchanging electrical and magnetical field components. Boundary conditions for instance for ideal conducting plane surfaces approximately preserve their original form, if the optical axis or the middle wave vector are normal to the surface. The parabolic approximative equations for slowly varying amplitudes are derived, the polarisation of these waves being considered as a slowly varying quantity. Further these approximative equations are expanded to include frequency dispersion. Through the specified transformation we can simplify problems with extraordinary waves.
Magnetische Monopole und Quarks
Authors: Westenholz C. V. 
Published: May 2007

AbstractWe discuss the concept of Schwinger, which starts with the hypothesis of the existence of magnetical monopoles and results in a baryon model with magnetically charged constituents. Especially we analyse the mathematical consistency of such a theory. which admits a connection between some magnetically charged “quarks” and the homogeneous Maxwell‐equations ∂v*Fμv(xu) = 0, which, displaying a lack of symmetry with respect to the inhomogeneous one, ∂vFμv(xu) = 4∂jμ, are replaced by ∂*jμv. Here *jμ(xμ) means a conserved magnetic current which provides a monopole source for the magnetic field.
Reflexionsvermögen von natürlichem Sb2S3 im infraroten Spektralbereich
Authors: Riede V. 
Published: May 2007

AbstractInfrared reflectivity measurements have been made with polarized light in the wavenumber range from 70 to 500 cm−1 at 300 K and 95 K. An analysis of the data using Kramers‐Kronig relation yields the optic mode frequencies.
The Mechanism of the Reactions Mg24 (d, p.) Mg23 and Mg26 (d, p.) Mg27 in the Deuteron Energy Range 1.3‐2.5 MeV
Authors: Omar H. M. , Gontchar V. Y. , Bakr M. H. S. , Ali M. A. 
Published: May 2007

AbstractThe differential excitation functions of the low lying levels for the reactions Mg24 (d, p) Mg25 and Mg26 (d, p.) Mg27 have been measured in steps of 10 KeV in a deuteron energy range 1.3‐2.5 MeV and at angles 20°–160y in steps of 20°. Thin isotopic targets (0.45 μ gm/cm2) on Ni backing (0.5 micron) were used. Auto‐correlations, angular and group crosscorrelations, and probability distributions were calculated in terms of ERIOSON's theory of statistical fluctuations. The mean coherence width Γ for both reactions was found to be equal to 32 KeV which corresponds to a life time τ = 2.1 × 10−20 sec. of the compound nucleus formation.
Diffusion eines stark ionisierten thermischen Plasmas im Magnetfeld. 1. Teil: Berechnung des Dichteprofils
Authors: Fuchs G. 
Published: May 2007

AbstractA thermal Cs‐plasma was produced by contact ionization at the surface of a hot tungsten helix spanned in the axis of a cylindrical glass vessel. The plasma density profile n (r, z) as function of a magnetic field in z‐direction was measured with a movable Langmuir‐probe and compared to the calculated profiles.In the present 1st part n (r, z) is calculated from the diffusion equation. In the calculations collisions of the carriers with the neutrals as well as Coulomb collisions are taken into account. This leads to a nonlinear partial boundary value problem. Methods for numerical solution and numerical solutions are given.
Theorie der Photofeldemission aus Metallen
Authors: Neumann Hans 
Published: May 2007

AbstractEs werden allgemein Beziehungen für den Feldemissionsstrom aus einem Metall bei gleichzeitig vorhandener optischer Anregung hergeleitet. Der Einfluß der Bandstruktur auf die Energieverteilung der emittierten Elektronen und den Emissionsstrom wird diskutiert. Für Wolfram gefundene experimentelle Ergebnisse lassen sich qualitativ richtig deuten.
Die Grundzustandsenergie des geladenen Bose‐Gases nach der Methode der kollektiven Variablen
Authors: Ahlbehrendt N. 
Published: May 2007

AbstractIn der Methode der kollektiven Variablen (MdkV) wird die Grundzustandsenergie des geladenen Bose‐Gases berechnet. In dieser Methode erhält man durch Lösung einer Hierarchie von Differentialgleichungen die allgemeine Entwicklungsstruktur der Grundzustandsenergie nach Potenzen von r und gleichzeitig eine Vorschrift zur Berechung der einzelnen Entwicklungskoeffizienten.
Die Aktivierungsfläche bei der Versetzungsbewegung
Authors: Grau P. , Berg G. 
Published: May 2007

AbstractEs wird die Aktivierungsfläche bei der Versetzungsbewegung thermodynamisch mit Hilfe der Theorie des Übergangszustandes abgeleitet. Wird eine exponentielle Abhängigkeit der Abgleitgeschwindigkeit von der äußeren Spannung angenommen, kann unter Beachtung vereinfachender Voraussetzungen die Aktivierungsfläche aus experimentell bestimmbaren Parametern ermittelt werden. Es ist dabei zwischen den verschiedenen Definitionen für die Aktivierungsfläche zu unterscheiden.
Einschwingvorgänge beim optischen parametrischen Oszillator
Authors: Brunner W. , Paul H. 
Published: May 2007

AbstractThe transition to the stationary state of the optical parametric oscillator is studied under the assumption that the deviation of the phases Δϕ = ϕ3 − (ϕ1 + ϕ2) and ϕ3 (the index j = 1, 2, 3 refers to signal, idler and pump wave, respectively) from their stationary values is negligible. Analytic solutions for the deviations of the amplitudes are given in linear approximation, while the exact equations are solved using an analogue computer. In agreement with the analytic results, two types of transient processes are obtained a) purely exponential damping, and b) exponentially damped sinusoidal oscillations.
Anomalies in Elastic Scattering at Isobaric Analogue States
Authors: El‐Kazzaz S. A. , Harith M. Abdel , El‐Nadi L. M. 
Published: May 2007

AbstractExcitation functions for proton elastic scattering on Mn55 at proton energies from 1320 KeV to 1480 KeV have been measured at the angles 135° and 150°. Anomalies in the differential elastic scattering were observed at Ep = 1350 ± 4 KeV, 1385 ± 4 KeV and 1445 ± 4 KeV respectively. These resonance states are the isobaric analogues of the ground, first excited and second excited states in Mn56 respectively. Analysis of the results showed that these resonance states are best fitted to a Jπ = 3+, 2+ and 1+ which is in excellent agreement with the Jπ values of the corresponding states in Mn56. The total widths and proton widths of these states were determined.
Zur Linienform für ein AB‐System Kernmagnetische Relaxation von Zweispinsystemen fast gleicher Kerne. II
Authors: Schneider H. , Göldner R. , Schmiedel H. 
Published: May 2007

AbstractDie Linienform des Kernresonanzsignals für ein AB‐System wird für beliebige Verhältnisse von dipolarer Linienbreite, chemischer Verschiebung und indirekter Spin‐Spin‐Kopplung berechnet. Die erhaltenen Aufspaltungen entsprechen weitgehend den unter Vernachlässigung der Linienbreite berechneten, während für die Amplitudenverhältnisse die endliche Linienbreite größere Verfälschungen (Faktor 2) hervorruft.
Zur elektronischen Struktur ungeordneter eindimensionaler Systeme. III. Exakte Aussagen über ungeordnete Systeme – Kriterien für das Auftreten von Energiegaps
Authors: Lehmann G. 
Published: May 2007

AbstractEs werden allgemeine Bedingungen für das Auftreten verbotener Gebiete (Gaps) im elektronischen Energiespektrum eindimensionaler Modelle (aus aneinandergesetzten Einzelpotentialen) für mehrkomponentige Legierungen sowie Flüssigkeiten mit Hilfe der Phasenmethode angegeben. Die Beschreibung der Streueigenschaften einer sehr allgemeinen Klasse von Einzelpotentialen erfolgte bereits in zwei vorangegangenen Arbeiten [1, 2]. Bei beliebigen Legierungen aus symmetrischen Potentialen tritt ein Gap auf, falls in den reinen Substanzen aller Komponenten in diesem Energiebereich Gaps mit gleichem Gapvorzeichen s̀ vorliegen. In Flüssigkeitsmodellen werden die Gaps bei posiitven Energien durch die maximalen und minimalen Abstände d zwischen den Potentialtöpfen bestimmt, bei negativen Energien in Abhängigkeit von s̀ durch den minimalen bzw. kritischen Abstand. Die Methode wird auch mit Erfolg auf Verunreinigungsniveaus angewandt. Die gewonnenen allgemeinen Aussagen unterscheiden sich z. T. qualitativ recht stark von den in der Literatur für spezielle Modelle angegebenen.
Zur Klassifizierung von EINSTEIN‐Räumen mit Nullstellen der Determinante g
Authors: v. Borzeszkowski H.‐H. 
Published: May 2007

AbstractWe investigate EINSTEIN spaces with zero's of the determinant g of the metric tensor gik in synchroneous coordinates (t, x1, x2, x3) and show that the method of classifying these zero's according to the order n of g in t is a special case of a weighting method proposed by TREDER [1].
Der einfach‐resonante optische parametrische Oszillator
Authors: Brunner W. , Fischer R. , Paul H. 
Published: May 2007

AbstractStarting from the well known solutions of the basic equations for the parametric interaction, the stationarity condition for the singly resonant optical parametric oscillator (SRO) is discussed. It is shown that in case of a pump power far above threshold several branches for the intensity of the resonant wave exist, which are separated by regions where the solution is instable, with respect to a small disturbance, for one‐mode operation. In principle, it should be possible to excite energetically higher branches by using an additional signal for “ignition”.
On the SU(3) Mass Formulae
Authors: Tybor W. 
Published: May 2007

AbstractIt is found that in the SU(3) broken quark model the SU(3) generators and their time derivatives belong to the SU(3) × SU(3) algebra. Using this algebra and the infinite momentum method the SU(3) mass sum rules are obtained. The possibility is discussed that normal spin‐parity nonets and anomalous ones differ in the structure of the mass spectrum.
Zur kernmagnetischen Relaxation in Mehrbereichsystemen mit endlicher räumlicher Ausdehnung
Authors: Kärger J. , Herrmann P. 
Published: May 2007

AbstractGeneral equations, describing the nuclear spin relaxation behaviour in heterogeneous systems, consisting of regions with different relaxation times and diffusion coefficients, are presented. For a special two region system, by means of analogue computing technique the influence of both diffusivity and height of the barriers between the regions on total relaxation is studied. It is shown, that using appropriate expressions for the mean lifetimes of the nuclei in the regions, the relaxation function of total magnetisation may be approximated by the formulae of ZIMMERMAN and BRITTIN. These relations may be used for a rough estimation of diffusivity in the systems under consideration.
Gravitationskollaps und Lichtgeschwindigkeit im Gravitationsfeld
Authors: Treder H.‐J. 
Published: May 2007

AbstractAn elementary criterion of the stability of a matter sphere against gravitational collapse is given by the circular velocity condition of POINCARÉ: In a space with a spherically symmetric gravitation potential ϕ (r) and with a spherically symmetric metric gik (e.g., a SCHWARZSCHILD space time) the circular velocity V* of a particle on the surface r = R of the matter‐sphere must be

(This condition is a consequence of the virial theorem and of the POINCARÉ theorem.) ‐ However, EINSTEIN's axiom of causality implies that this velocity V* must be smaller than the local velocity of light v: V*2 < v2. And this local velocity v is a function of the gravitation potential ϕ, too: v = v [ϕ].In the case of NEWTON's or EINSTEIN's theory the spherically symmetric gravitation potential is given by the NEWTONian function ϕ = fM/r. In the special theory of relativity, we would have v = c (c = EINSTEIN's fundamental velocity) and grr = 1. Therefore, the specialrelativistic stability condition is R > fMc−2. ‐ But in the NEWTONian theory v is depending of the gravitation potential and depends of the boundary condition for the light propagation, also. According to the ansatz of LAPLACE (1799) we have:

(emanation‐theory of light). But, according to SOLDNER (1801), we have

Therefore, we are finding in the case of LAPLACE the same condition R > fMc−2 as in the SRT. But, in the case of SOLDER's ansatz non condition for stability is resulting. ‐ In the general relativistic theories the local velocity of light is given by EINSTEIN 's expression

According to EINSTEIN's theory of “static gravitation” (1911/12) we have grr = 1 and therefore the formula

and according to the GRT (with ‐ gω = grr−1) we have the formula

Therefore, the Hilbert‐Laue condition r= R > 3fMc−2 results as stability condition.From the gravo‐optical point of view, in GRT and for the classical ansatz of LAPLACE “black‐holes” with bounding states of light result for R ≤ 2fM−2. But, no “black‐holes” are existing according to SOLDNER's ansatz. However, in GRT each black‐hole must be a “collapsar”. But according to the classical theory of LAPLACE we have uncollapsed “black‐ holes” for the domain

.
Dual Pomeron Amplitude with External Spin Particles
Authors: Ebert D. , Otto H. J. 
Published: May 2007

AbstractOn the basis of the operator‐formulation of the conventional dual resonance model we derive an expression for the one‐loop Pomeron exchange amplitude with four external excited particles lying on the parent Regge trajectory. Evaluation of the high energy behaviour leads to the definition of spin‐spin‐Pomeron form factors. There is a leading Pomeron contribution only if the sum of external spins is even. The dual Pomeron does not exhibit any helicity conservation properties except for s‐channel forward scattering. The extension to multiloop amplitudes is briefly discussed.
Zur spektralen Verteilung der Turbulenzenergie und ihrer Komponenten in turbulenten Grenzschichten
Authors: Szablewski W. 
Published: May 2007

AbstractKOLMOGOROV's Theorie des Trägheitsunterbereiches des Energiespektrums wird für turbulente Grenzschichten dargestellt. Als Konsequenz ergibt sich eine Bestätigung der Formel von KOVASZNAYfür den Fluß kinetischer Energie.Es wird darauf hingewiesen, daß die Struktur des turbulenten Impulstransports in Grenzschichten analog ist der Struktur des Flusses kinetischer Energie im Spektrum.Für die spektrale Verteilung der turbulenten Schubspannung wird dimensionsanalytisch ein Gesetzk−3(kWellenzahl) im Trägheitsunterbereich hergeleitet, das durch Messungen bestätigt zu sein scheint. Es folgt, daß der Energieaustausch zwischen den Komponenten der Turbulenzenergie im Trägheitsunterbereich eine Größenordnung kleiner als diese ist.
Zur unitarisierten Gravitationstheorie mit lang‐ und kurzrechweitigen Termen (mit ruhmasselosen und schweren Gravitonen)
Authors: Treder H.‐J. 
Published: May 2007

AbstractNach dem Vorbild der “unitarisierten” Elektrodynamik 4. Ordnung (TREDER [1, 2]) (mit, zur gleichen Elementarladung ε gehörenden, lang‐ und kurzreichweitigen Termen im Vektorpotential Av und mit ruhmasselosen Photonen und schweren W‐Bosonen als Feldquanten) formulieren wir eine “unitarisierte Gravitationstheorie 4. Ordnung”. Die Feldgleichungen 4. Ordnung für die Gravitationsmetrik gμν, in dieser Theorie korrespondieren mit den EINSTEINschen Gravitationsgleichungen auf dieselbe Weise wie die elektromagnetischen Feldgleichungen 4. Ordnung mit den MAXWELLschen Feldgleichungen. gμν setzt sich linear aus einem langreichweitigen (EINSTEINschen) Anteil g1μν und einem subatomaren kurzreichweitigen Teil g2μν‐ ημν zusammen. Das Gesamtfeld besitzt ruhmasselose Gravitonen und tensorielle Bosonen mit der Ruhmasse m = Khc−1 als Feldquanten. Die Gravitationsmetrik gμν genügt einer (nichtlinearen) Biwellen‐Gleichung K−2W★E μν[gαβ] = HTμν.Die Mannigfaltigkeit der Lösungen dieser Gleichungen wird auf den Umfang der Lösungen der EINSTEINschen Gleichungen durch ein “Prinzip der Einheit der Materie” reduziert. Dieses Prinzip der Unitarität der kurz‐ und der langreichweitigen Wechselwirkungen besagt, daß der durch die EINSTEINschen Gleichungen

definierte Materie‐Tensor die gemeinsame Quelle

für alle drei Felder ist. Dann ist

g1μν, g2μν und gμν und es gelten die Funktional‐Bedingungen

wobei hier g2μν Feldgleichungen vom “kosmologischen Typ”

befriedigt.Die kurzreichweitige Wechselwirkung ist dann repulsiv, und die gleichzeitige Wirkung der NEWTON‐EINSTEINschen Attraktion und der subatomaren Repulsion bedingt, daß die Materie (wie in der relativistischen Bewegungstheorie von EINSTEIN und INFELD) aus Punktteilchen besteht, die hier aber selbstkonsistent und stabil sind. Das Gravitationspotential gμν ist überall regulär. Zum Beispiel ist (in der EINSTEINschen Näherung) das Gravitationsfeld einer Punktmasse M Elementarlänge zu setzen.
Reflexion und Brechung des Lichtes an der Grenzebene zwischen zwei anisotropen Medien
Authors: Wünsche A. 
Published: May 2007

AbstractEs werden die Amplitudenbeziehungen bei der Reflexion und Brechung ebener monochromatischer Wellen an der Grenzebene zwischen zwei beliebig anisotropen Medien aus der Maxwellschen Theorie mit invarianten Methoden abgeleitet. Die Lösungen werden mit Benutzung der Refraktionsvektoren und der Polarisationsvektoren des elektrischen Feldes dargestellt. Aus der allgemeinen Lösung des Problems werden folgende wesentlich einfachere Spezialfälle gewonnen: 1. senkrechter Einfall, 2. optische Achse in Richtung einer einfallenden bzw. reflektierten Welle, 3. parallele und senkrechte Polarisation der Teilwellen in beiden Medien bezüglich der Einfallsebene.
Die Relaxation der Isotropverteilung und makroskopischer Kenngrößen der Elektronen im abklingenden feldfreien Neon‐Plasma
Authors: Wilhelm J. , Winkler R. 
Published: May 2007

AbstractDie Anfangsphase des feldfreien stoßbestimmten Relaxationsvorganges in abklingenden schwachionisierten Plasmen, welche infolge der geringen Trägheit der Elektronen durch schnell ablaufende Prozesse insbesondere im Elektronenensemble bestimmt ist, wird am Beispiel eines homogenen Neon‐Plasmas untersucht. Dabei wird die Auswirkung der elastischen und anregenden Stöße auf das Zeitverhalten der Isotropverteilungsfunktion und hieraus folgender makroskopischer Kenngrößen des Plasmas verfolgt. Mit Hilfe dieser Ergebnisse lassen sich charakteristische Zeitkonstanten für den Ablauf des Relaxationsvorganges finden, welche mit der Auswirkung der einzelnen Stoßprozesse gekoppelt sind, und damit ein mikrophysikalisches Verständnis für das Relaxationsverhalten geben.
Zur lmpulsverformung im Farbstofflaser mit einem langsamen sättigbaren Absorber
Authors: Müller R. , Neef E. 
Published: May 2007

AbstractEs wird die Änderung des Intensitätsmaximums eines in einem Ringresonator umlaufenden Impulses untersucht. Der Resonator enthält einen langsamen sättigbaren Absorber und einen nichtlinearen Farbstoffverstärker. Die Impulslänge sei klein im Vergleich mit den longitudinalen aber viel größer als die transversalen Relaxationszeiten von Absorber und Verstärker. Die Abhängigkeit des Impulsmaximums von der Umlaufzahl wird insbesondere für die Fälle angegeben, daß es sich bei dem Anfangsimpuls um einen Gauß‐, sech‐ oder Lorentzimpuls handelt. Zur Herleitung der Formeln werden die Anfangsimpulse nach stationären Lösungen des zugrundeliegenden Gleichungssystems zerlegt.Die gewonnenen Ergebnisse werden mit den von einem Rechenautomaten erhaltenen verglichen.