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Zur Thermodynamik von Arbeitsgasen für Atomraketen
Authors: Sänger-Bredt Irene 
Published: March 2015

In einigen technischen Anwendungsbereichen, wie z. B. bei den durch Kernenergie aufgeheizten, thermischen Atomraketen, stellt sich das Problem, ein im Kessel auf sehr hohe Enthalpie aufgeheiztes Arbeitsmedium in einer Düse auf möglichst große Ausströmgeschwindigkeiten zu beschleunigen, ohne die noch beherrschbaren Wärmeübergänge an die Kesselwände zu überschreiten.
Unter Voraussetzung isentropischer Entspannung und völliger Gleichgewichtseinstellung in Kessel und Düse wird zunächst der besonders interessierende Beispielfall gewöhnlichen Wasserstoffs als Arbeitsgas im Druckbereich zwischen 10—5 und 10+2 at und bis zu Temperaturen von 10000°K hinsichtlich Zustandsgrößen und Ausströmgeschwindigkeiten untersucht. Die weitere Untersuchung erfolgt getrennt für die durch Strahlung und die durch Konvektion bedingten Wärmeübergänge. Dabei werden an Stelle der unsicher und schwierig zu berechnenden Absolutwerte Parameter für die Wärmeübergänge eingeführt, die der Vergleichsbetrachtung genügen. Es sind dies: Die Temperatur für den Wärmeübergang durch Strahlung und das sogenannte „Konvektionsprodukt“ aus Gasdichte, Gasenthalpie und mittlerer Molekulargeschwindigkeit für den konvektiven Wärmeübergang.
Die in Form von Diagrammen wiedergegebenen quantitativen Berechnungsergebnisse lehren, daß man bei Anwendung diathermer, wenig strahlender Arbeitsgase, wie des Wasserstoffs, und niedriger Kesseldrucke Ausströmgeschwindigkeiten bis gegen 30000 m/s verwirklichen kann, — bei gleichen Wärmeübergängen wie in den Brennkammern von bereits erprobten chemischen Raketen mit Ausströmgeschwindigkeiten zwischen 2000 und 3000 m/s.
Eine überschlägige vergleichende Untersuchung des Heliums, als Prototyp für leichte Edelgase, ergibt bei gleichen konvektiven Wärmeübergängen höhere Ausströmgeschwindigkeiten im Bereich mäßiger Aufheizungsenthalpien. Wegen der gleichzeitig auftretenden, im Verhältnis zum Wasserstoff viel höheren Feuergastemperaturen kehren sich diese günstigen Verhältnisse jedoch infolge auftretender Ionisation und Strahlung um, bevor die erwünschten hohen Absolutwerte der Ausströmgeschwindigkeit oberhalb von 10000 m/s erreicht werden können.
Die transversalen galvanomagnetischen Effekte in Halbleitern
Authors: Appel J. 
Published: March 2015

In Ergänzung zu einer neueren Arbeit von Whitesell und Johnsonl werden die transversalen galvanomagnetischen Effekte unter Überlagerung zweier Streumechanismen — Streuung an den thermischen Gitterwellen und an den ionisierten Störatomen — bei beliebigen magnetischen Feldstärken in Abhängigkeit von H, T und den Anteilen der beiden Streumechanismen diskutiert. Dieses führt insbesondere in starken magnetischen Feldern und bei großen Beweglichkeiten der Ladungsträger in Übereinstimmung mit neueren experimentellen Ergebnissen von Estermann und Foner2 sowie von Pearson und Suhl3 zu einer wesentlich größeren Widerstandsänderung als nach der älteren Hardingschen Theorie4.
Im zweiten Teil werden die entsprechenden Untersuchungen für das Zweibändermodell und eine energieunabhängige freie Weglänge durchgeführt. Es wird auf gewisse Eigentümlichkeiten dieses Modells wie Einfluß der Eigenleitung auf die Widerstandsänderung von Germanium bei Zimmertemperatur und Vorzeichenwechsel der Hall-Konstanten (unter gewissen Voraussetzungen) hingewiesen.
Über gebundene Zustände von π-Mesonen
Authors: Hain Klaus 
Published: March 2015

Es wird die Möglichkeit untersucht, ob zwei pseudoskalare π-Mesonen, die über das Nukleon-Antinukleonfeld in Wechselwirkung miteinander stehen, einen gebundenen Zustand haben können.
Die Auswahlregeln erlauben einen Zustand vom Bahndrehimpuls l = 1 aus verschieden geladenen π-Mesonen mit einer Wellenfunktion, die symmetrisch in den Relativzeiten und antimetrisch in den Isotopenspins ist.
Außerdem erlauben die Auswahlregeln einen aus gleichen π-Mesonen zusammengesetzten Zustand vom Bahndrehimpuls l = 1, der antimetrisch in den Relativzeiten ist und sich bei Raum-Zeit-Spiegelung wie ein Pseudovektor transformiert. Die Transformation dieser Zwei-Mesonenwellenfunktion in die Nukleon-Antinukleonfunktion zeigt, daß es sich um einen relativistischen Effekt handelt.
Die Berechnungen in erster störungstheoretischer Näherung zeigen: Die Wechselwirkung besteht aus zwei Teilen, einer abstoßenden δ-Kraft, die zur Erklärung der Absättigung der Kernkräfte dienen kann, da sie dem nicht-linearen Glied in der Schiffschen Gleichung entspricht, und einer anziehenden Kraft von der Reichweite der halben Compton-Wellenlänge des Protons, die die Möglichkeit gibt, daß der niedrigste gebundene Zustand ein solcher vom Bahndrehimpuls l = 1 sein kann.
Löst man die B.S.Gl. mit dieser Wechselwirkung durch ein Ritzsches Verfahren, so erhält man als Bedingung für die Existenz eines gebundenen Zustands für die Kopplungskonstante bei verschieden geladenen π-Mesonen etwa 14 und bei neutralen π-Mesonen, deren Wellenfunktion antimetrisch in den Relativzeiten ist, etwa 8. Das erstgenannte Doppelvektormeson kann vielleicht zur Erklärung der Spin-Bahn-Kopplung dienen.
Absorptionsanalyse der sternauslösenden Komponenten der Ultrastrahlung
Authors: Rössle E. , Schopper E. 
Published: March 2015

In früheren Untersuchungen über das Absorptionsverhalten der sternauslösenden Komponenten in Kohlenstoff-, Eisen- und Bleiabsorbern mit Kernspur-Emulsionen wurden Übergangseffekte mit ausgeprägten Maxima der Sternhäufigkeit beobachtet. Diese Ergebnisse wurden durch weitere Messungen in Eisen und Zinn und mit verschiedenen Absorberformen in Kohlenstoff ergänzt. Die beobachteten Übergangsmaxima werden durchweg von neutral-ausgelösten Sternen vom Typ On gebildet.
Ihre Deutung mit einfachen Mechanismen bekannter Teilchen stößt auf Schwierigkeiten: Für Nukleonen und energiereiche π-Mesonen werden die Übergangseffekte berechnet. Unter den der Rechnung zugrunde gelegten Voraussetzungen, die sich auf experimentelle Daten stützen, ergibt sich hinsichtlich der Maxima keine Übereinstimmung mit dem Experiment. Im Falle der Photonen ergibt eine Neuberechnung der Kaskade in Blei durch Kuhn10 keine zu einem Maximum führende Vermehrung sternerzeugungsfähiger Photonen. Einer Beteiligung von μ-Mesonen stehen experimentelle Argumente entgegen.
Instationäre starke Stoßfronten
Authors: Hain K. , Hoerner S. v. 
Published: March 2015

Betrachtet wird der Fall der starken, ebenen, instationären Stoßfront, die in ein ruhendes Gebiet konstanter Dichte hineinläuft. Nach der Charakteristiken-Methode wird ein Rechenverfahren angegeben für die zeitliche Entwicklung einer beliebig vorgegebenen Anfangsverteilung von Geschwindigkeit, Dichte und Druck hinter der Front. — Einige Beispiele wurden gerechnet. Die Untersuchung des zeitlichen Verlaufes der Front sowie eine Analyse der Verteilung hinter der Front zu festen Zeiten ergaben: Alle Anfangsverteilungen mit endlichem Impulsnachschub, so verschieden sie auch sonst gewählt waren, glichen sich mit wachsender Zeit ein und derselben v. Weizsäckerschen Homologie-Lösung an, mit dem Homologie-Parameter k = 0,39 ± 0,01. — Das gleiche Verhalten zeigten auch Homologie-Lösungen mit anderem k, die in der Nähe der Singularität abgebrochen und heterolog fortgesetzt waren. — Die sich einspielende Verteilung zeigt einen glatten Verlauf mit linearem Abfall der Geschwindigkeit über einen weiten räumlichen Bereich, im Gegensatz zur Singularität der Homologie-Lösungen.
Im Anschluß hieran wurden die Homologie-Gleichungen erneut diskutiert. Häfele fand eine singuläre Lösung der Gleichungen, die im ganzen Bereich regulär bleibt und die praktisch identisch ist mit der sich stets einspielenden Verteilung.
Zur Theorie der Leitfähigkeit in isotropen Halbleitern
Authors: Madelung Otfried 
Published: March 2015

Die klassische Theorie der Leitfähigkeit in isotropen Halbleitern wird entwickelt und die Gleichungen für die elektrische und die thermische Stromdichte angegeben. Aus diesen Gleichungen werden die Koeffizienten aller galvanomagnetischen, thermoelektrischen und thermomagnetischen Effekte abgeleitet.
Für den Fall kleiner Magnetfelder wird die Theorie soweit durchgeführt, daß einer Übersichtstabelle die gesuchten Koeffizienten explizit für entartete und nichtentartete Halbleiter bei vorgegebenem Streumechanismus direkt entnommen werden können.
Metall-Widerstandsbolometer bei tiefen Temperaturen
Authors: Bischoff K. , Justi E. , Kohler M. , Lautz G. 
Published: March 2015

Die Empfindlichkeit von Metall-Widerstandsbolometern läßt sich durch eine Senkung der Betriebstemperatur T in das Gebiet ΘD/3 &gt; T &gt;ΘD/10 (ΘD/10 (ΘD = Debye-Temperatur) erhöhen, da die spez. Wärme unterhalb ΘD/3 merklich abfällt und der Widerstands-Temperatur-Koeffizient gleichzeitig ansteigt, sofern die Temperatur ΘD/10 nicht unterschreitet und der Restwiderstand so keinen Einfluß hat. Eine grobe Abschätzung für Ni-Folien zeigt, daß gegenüber Zimmertemperatur schon bei 90°K eine Empfindlichkeitssteigerung um den Faktor 10 möglich ist. Durch eine Integration der Wärmeleitungsgleichung wird für den Fall freitragender Metallfolien im Hochvakuum der Temperaturverlauf bei Gleich- und Wechsellichtbestrahlung berechnet. Dabei ergibt sich für jede Wechsellichtfrequenz eine optimale Folienlänge. Der Zusammenhang der Empfindlichkeit und der Zeitkonstanten mit der geometrischen Form und den physikalischen Parametern liefert wichtige Hinweise für die zweckmäßige Konstruktion des Empfängers.
Unter Benutzung des zweistufigen Flüssig] uftthermostaten nach Justi werden einige Ausführungsformen mit freitragenden Folien aus Ni und Pd für Temperaturen bis 55° K beschrieben. Die Auswertung der Meßergebnisse führt auf Grenzempfindlichkeiten, die bei wesentlich verringertem experimentellem Aufwand mit den besten thermischen Empfängern vergleichbar sind. Die Diskussion der vorliegenden Messungen in Verbindung mit den theoretischen Berechnungen läßt erkennen, daß bei den benutzten Bolometertypen unter den von Jones zur Beurteilung der Leistungsfähigkeit definierten „reference conditions of measurement“ „Meritfaktoren“ von der Größenordnung 1 erreicht werden.
Korngrenzenstruktur und Ladungsträgertransport in Halbleiterkristallen
Authors: Mataré H. F. 
Published: March 2015

The structural character of boundaries or interfaces between two perfect crystals of different orientation but equal chemical composition defines the behavior of grain boundaries with respect to carrier transport. The amount of misfit in the grain boundary zone, as well as the amount of energy stored by elastic deformation, defines the electrical properties.
The number of free carriers (electrons) in boundary states increases with the cross-potential applied, while positive space charge regions build up on both sides of the boundary. The boundary zone itself has p-type character and becomes more conductive when the number of electrons bound to the dangling bonds increases. Grain boundary zones may be as thick as a few tenths of a mm. Extremely small zones are formed by disturbed twins.
Two and three probe measurements on such bicrystals have been made in order to study the carrier transport phenomena. High current multiplication due to carrier density misfit and gate action in the case of opposite polarization have been found. In addition, contacts were plated to boundary-zones; and modulation through the bulk material, as in a NPN-junction, was studied. Here current multiplication can reach high values even in a base-to-ground connection.
Since those electrons bound to a grain boundary interface by a cross potential may be present only in the form of excitons, in the field of their dangling bonds before adjustment, their time constants for recharging processes might be very short such that it is probable that high frequency response is improved. Basic elements and consequences of the developed theory and the correlation between boundary stress field and carrier transport are outlined.
Ergebnisse der Tieftemperaturforschung XV. Zum Nachweis der Elektronenwärme in Metallen
Authors: Clusius Klaus , Bühler Hans Heinrich 
Published: March 2015

Bisher wurde die Elektronenwärme Ce der Metalle, die nach Sommerfeld eine lineare Funktion der Temperatur ist, meist unterhalb von 20° K im T3-Gebiet bestimmt. Dabei soll sich die Atomwärme konstanten Volumens Cν aus der Gitterwärme Cg und dem Elektronenanteil Ce additiv zusammensetzen. Als Parameter treten die Debyesche charakteristische Temperatur Θg* für das Gitter und der Koeffizient γ für die Elektronenwärme auf:
Cυ=Cg+Ce=464,5(T/Θg*)3+γ T.
Es wird nun gezeigt, daß die γ-Werte auch bei „mittleren“ Temperaturen zu fassen sind. Dieser Bereich, bei dem sich die Gitterwärme von unten her dem Äquipartitionswert von 3 R cal/° g-Atom nähert, wird im folgenden kurz Äquipartitionsgebiet genannt. Wir kommen zu folgenden Feststellungen:
1. Man findet im Äquipartitionsgebiet bei allen Metallen für die beobachteten Cν-Werte einen mehr oder weniger ausgeprägten Abfall der Debyeschen Θ-Werte mit steigender Temperatur. Dieser Abfall verrät das Auftreten einer zusätzlichen Wärmekapazität, die nach Größe und Temperaturabhängigkeit die Eigenschaften der Elektronenwärme Ce hat.
2. Korrigiert man die beobachteten Cν-Werte für diese Elektronenwärme und sucht man für die reine Gitterwärme (Cν —Ce) die Θg-Werte auf, so konvergieren letztere mit steigender Temperatur nach einem konstanten Wert hin. Dies ist verständlich, da bei nahezu voller Anregung der Schwingungsenergie die exakte Form des gittertheoretischen Spektrums nicht sehr ins Gewicht fällt. Man kann dann ein Debyesches „Ersatzspektrum“ an Stelle des wahren Spektrums des Gitters zur Beschreibung von Cg benutzen. Der im Äquipartitionsgebiet gefundene Θg-Wert ist von dem für tiefe Temperaturen geltenden Θg*-Wert im allgemeinen verschieden.
3. Die Debye-Funktion ist nicht nur im T3-Gebiet, sondern auch im Äquipartitionsgebiet sehr empfindlich gegen die an sich geringfügige additive Elektronenwärme. Die quantitativen Zusammenhänge werden zweckmäßig durch die Größe — (∂ln Θ/∂Cν)T angegeben, die sich berechnen läßt.
4. Gelegentlich schneidet die Kurve der unkorrigierten Θ-Werte die Temperaturachse. Geschieht dies bei der Temperatur T0, so läßt sich γ nach der Beziehung

berechnen. Diese Formel wird an einigen Metallen geprüft und weitgehend bestätigt.
5. Am Beispiel der metallischen Elemente Ag, Cu, Al, Mg, Tl, Zr, V, U wird der Nachweis für die Elektronenwärme im Äquipartitionsgebiet erbracht, nachdem sie früher schon bei In. Rh. Ir, Fe, Co und Ni aufgezeigt wurde. Bei den Halbleitern Ge, Si und grauem Sn. die freie Elektronen nur in sehr kleiner Konzentration enthalten, findet ein Abfall der Θ-Werte in Übereinstimmung mit der hier vertretenen Auffassung nicht statt.
Szintillationszählung der (n, α)- bzw. (n, f)-Reaktion zur Isotopenanalyse bei Lithium, Bor und Uran
Authors: Wänke H. , Monse E. U. 
Published: March 2015

Es wird ein Verfahren zur relativen Bestimmung der Isotopenhäufigkeiten von Lithium, Bor und Uran beschrieben, dem die Reaktionen 6Li(n, a)3H bzw. 10B (n, a) 7Li bzw. 235U (n, f) zugrundeliegen. Die bei diesen Reaktionen auftretenden Tritonen, α-Teilchen und Kernbruchstücke werden mit Hilfe eines Szintillationszählers nachgewiesen. Als Neutronenquelle dient ein Ra-Be-Präparat von 100 mC.
Lithium natürlicher Isotopenzusammensetzung liefert in Form einer „unendlich“ dicken Schicht von LiF (3 cm2 Fläche; Belegungsdichte ≥ 2 mg/cm2) unter optimalen Bedingungen 300 Impulse/min bei einem Nulleffekt von l-2%. Amorphes Bor natürlicher Isotopenzusammensetzung ergibt unter gleichen Bedingungen aber veränderter Diskriminatorstellung einen Gesamteffekt von 135 Impulsen/min bei etwa 16°/o Nulleffekt. Eine „unendlich“ dicke Schicht von U3O8 natürlicher Isotopenzusammensetzung (10 cm2 Fläche) gab 6 Impulse/min und keinen Nulleffekt.
Lösungen der hydrodynamischen Gleichungen mit linearem Verlauf der Geschindigkeit
Authors: Hoerner Sebastian 
Published: March 2015

Fragt man nach allen ebenen Gasströmungen, bei denen die Gasgeschwindigkeit zu allen Zeiten eine lineare Funktion des Ortes ist, so läßt sich die allgemeine Lösung des Problemes explizit angeben. - Es existieren drei verschiedene allgemeine Lösungstypen und drei Grenzfälle. Eine spezielle Untergruppe der Lösungen wird gesondert betrachtet.
Ein Vergleich mit starken Stoßfronten zeigt, daß diese linearen Lösungen die Frontbedingungen im allgemeinen nicht erfüllen können, zur genäherten Darstellung des rückwärtigen Gebietes jedoch verwendbar sind. Nur bei einem Verhältnis der spezifischen Wärmen χ=7/5 (5 Freiheitsgrade) ergeben sie eine exakte Darstellung.
Ein weiteres Beispiel exakt linearen Geschwindigkeitsverlaufes ist das von Burgers behandelte isentrope Abströmen ins Vakuum.
Zur Problematik der Auslösung von Teilchenschauern durch kosmische Ultrastrahlung in verschieden starken Bleischichten
Authors: Pfotzer G. 
Published: March 2015

Über die Häufigkeit von Teilchenschauern, die durch kosmische Ultrastrahlung in verschieden starken Schichten kompakter Materie ausgelöst werden, liegen unterschiedliche Meßergebnisse vor. Zum Teil wurden Auslösekurven gemessen, die an das „Rossi-Maximum“ anschließend weitere Maxima aufweisen, aber mit bekannten Sachverhalten so schwer zu erklären sind, daß zu ihrer Deutung neuartige Erscheinungsformen von Elementarteilchen in die Diskussion einbezogen wurden. Zu einem anderen Teil wurden solche Maxima höherer Ordnung nicht gefunden. - Im folgenden werden Messungen von Auslösekurven beschrieben, die mit den zuletzt genannten übereinstimmen, obwohl verschiedenartige Koinzidenzanordnungen benützt wurden, die sich nach den Angaben in der Literatur zum Nachweis der umstrittenen Maxima besonders gut eignen sollten. Auch die Untersuchung und Diskussion verschiedener Parameter, welche die Gestalt der Auslösekurve verändern können, wie z. B. Raumwinkelausblendung, zufällige Koinzidenzen, Barometereffekt, Streuung der Schauer an leichtem Material, Gasfüllung der Zählrohre, deren Ansprechwahrscheinlichkeit, Multiplizität der Schauer, Koppelung zeitlich versetzter Ereignisse, die sich abhängig von der benützten Siebschaltung auswirken können, erbrachten keine Hinweise für eine Beeinflussung der Kurvenform im kritischen Bereich.
Diese Ergebnisse, im Verein mit bisher unaufgeklärten Diskrepanzen zwischen Arbeiten der ersten Gruppe, berechtigen, an der zutreffenden Erfassung der entscheidenden Versuchsbedingungen zu zweifeln, unter denen die Maxima jederzeit reproduziert werden können, und an Hypothesen, die auf solchen Bedingungen fundiert sind.
Zur Messung kernmagnetischer Relaxationszeiten aus freien Präzessionsbewegungen
Authors: Laukien Günther 
Published: March 2015

Regt man kernmagnetische Präzessionsbewegungen durch zwei Hochfrequenzimpulse an. dann erhält man drei zeitlich getrennte Kernsignale — zwei Abklingkurven und ein Echo —. Aus deren Verlauf lassen sich die beiden Relaxationszeiten T1 und T2 direkt und zum Teil auch unabhängig von allen experimentellen Größen bestimmen. In der vorliegenden Arbeit wird dies im einzelnen diskutiert und abgeleitet.
Kurze Spin—Spin-Relaxationszeiten (γ B T2 ≪ 1) können aus dem exponentiellen Abfall der Abklingkurven ermittelt werden, wenn die relative Halbwertsbreite der Feldverteilung B/H1 ≪1 ist. Lange Relaxationszeiten T2 lassen sich aus der Amplitudenabnahme einer mit zunehmendem Impulsabstand aufgenommenen Echofolge ermitteln. Die quantitative Behandlung zeigt, daß deren Verlauf von den Daten des Impulsprogramms und von allen anderen experimentellen Größen unabhängig ist. Justierfehler können die Meßergebnisse also prinzipiell nicht verfälschen. Damit wird es möglich, durch eine absichtliche Vergrößerung der Feldinhomogenität auch im Zwischenbereich T2 zu bestimmen.
Zur Messung der Spin—Gitter-Relaxationszeit hat man den Amplitudenverlauf des zweiten Abfalls * zu untersuchen. Beobachtet man dessen exponentiellen Anstieg und trägt diesen logarithmisch auf, dann werden die Meßergebnisse ebenfalls von Justierfehlern unabhängig. Man kann aber auch den Abstand des Amplitudenminimums vom ersten Impuls bestimmen und daraus T1 errechnen. In diesem Fall muß wiederum B/H1 ≪1 vorausgesetzt werden. Ferner gehen der Drehwinkel des ersten Impulses und der Resonanzabstand bzw. deren Justierfehler in die Auswertung ein.
Gemessen wurden Relaxationszeiten von Eisen (III)nitrat-. Kupfersulfat-. Nickelsulfat und Nickelchlorid-Lösungen.
Der Tagesgang der kosmischen Ultrastrahlung II
Authors: Remy E. , Sittkus A. 
Published: March 2015

The total cosmic-ray intensity was measured in 1953 near Freiburg i. Br. (48° N, 8° E, 1200 m) by a countertelescope in three different ranges of zenith-angle (center of gravity 10°, 20°, 30°). The behavior of inclined radiation with the center of gravity at 40° can be deduced from these measurements by calculation. From the examination of the diurnal variation, obtained by averaging over three days only, the following factors can be seen:
1. There are often several maxima and minima during one day. The time, the height, and the number of maxima change from day to day.
2. A correlation with earthmagnetic disturbances with 27-day-recurrence-tendency is indicated.
3. The diurnal variation of cosmic-rays coming near the vertical differs strongly from those coming from inclined directions. The dependence of zenith-angle is variable.
Die Beugung elektromagnetischer Wellen am unendlich langen Kreiszylinder
Authors: Burberg Rudolf 
Published: March 2015

Bei der Theorie der Beugung elektromagnetischer Wellen an einem Körper in einem beliebigen Außenmedium, erhält man eine exakte Lösung, wenn es möglich ist, die MAxwELL-Gleichungen bei den gegebenen Randbedingungen zu lösen. Aber selbst bei den einfachen Bedingungen, daß das Außenmedium isotrop und unendlich ausgedehnt, der Körper isotrop, und die einfallende Welle linear polarisiert und eben ist, scheitert im allgemeinen die exakte Lösung des Beugungsproblems an den mathematischen Schwierigkeiten, — außer bei ganz wenigen Körperformen, wie Kugel und unendlich langem Kreiszylinder. Die Lösung für die Kugel hat zuerst MIE 1 angegeben. Die Lösung für den unendlich langen Kreiszylinder ist von SCHÄFER 2 mit der Einschränkung durchgeführt worden, daß die Zylinderachse senkrecht auf der Ausbreitungsrichtung der einfallenden Welle steht. In der vorliegenden Arbeit wird nun diese Einschränkung fallen gelassen und die Lösung bei beliebiger Lage der Zylinderachse gegeben.
Anschließend werden einige Sonderfälle diskutiert. Bei den meisten Sonderfällen wird nur das Verhalten des elektrischen Feldes im Innern des Zylinders verfolgt. Die Ergebnisse dieser Sonderfälle werden bei einer späteren Arbeit3 benötigt, die sich mit der Lichtstreuung an endlich langen, schmalen Kreiszylindern beschäftigt.
Das zeitliche Abklingen der Energiespektren in der homogenen isotropen Turbulenz als Anfangswertproblem
Authors: Meetz K. 
Published: March 2015

Die von HEISENBERG aufgestellte Integrodifferentialgleichung für die mittlere spektrale Energiedichte F (k, t) in einem homogen-isotrop-turbulenten Strömungsfeld wird als parabolisches Anfangswertproblem für die vier Werte des Parameters x (x=0; x=0,47; x= 0,75; x = 1,4) integriert. Die Anfangsverteilung F (k, t0) wird aus Messungen von STEWART und TOWNSEND ermittelt. Der Vergleich der berechneten Abklinggesetze der mittleren Gesamtenergiedichte E (t) für die verschiedenen x-Werte mit dem experimentell ermittelten Gesetz ermöglicht eine x-Bestimmung aus dem Abklingvorgang der Energie, während bisher x aus der spektralen Verteilung der Energie ermittelt wurde. Es ergibt sich: x= 0,75. Die spektrale Energiedichte F (k, t) gleicht sich mit zunehmender Zeit der ähnlichen Lösung an, woraus entnommen werden kann, daß der Austauschprozeß einen Gleichgewichtszustand anstrebt.
In einer weiteren Arbeit, die gleich anschließend abgedruckt ist, wird der Einfluß des Parameters x auf den Abklingprozeß der Geschwindigkeits- und Druckkorrelationen untersucht, so daß eine umfangreiche Überprüfung des HEISENBERGschen Ansatzes an den vorliegenden experimentellen Daten möglich wird.