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Die spektroskopisch nachweisbaren Elektronenzustände der stabilen und metastabilen Molekelform einiger Acridinfarbstoffe und des Fluoresceinkations
Authors: Zanker Valentin , Miethke Erich 
Published: March 2015

Im Bereich von 4000 — 50 000 cm—1 werden an 10—4-m. alkohol-ätherischen Farbstofflösungen der einwertigen Kationen des 3,6-Diaminoacridins (Proflavin), 9-Phenyl-3,6-diaminoacridins, 3,6-Bisdimethylaminoacridins (Acridinorange) und des Fluoresceins die Tieftemperaturspektren der stabilen Singulett- und der energiereicheren metastabilen Triplettmolekel ermittelt. Bei allen Farbstoffkationen wird ein sicherer Nachweis des längstwelligen Triplett—Triplett-Übergangs im nahen Ultrarot erbracht und die Lage dieser Bande für die 4 verschiedenen Molekelarten zwischen 7900 und 9100 cm—1 bestimmt. Die durch konstitutionelle Veränderungen verursachte Verschiebung der Lage der Triplettbanden ist der Veränderung der Bandenlage im Singulettbereich ähnlich; dies deutet darauf hin, daß die entkoppelten Triplett-Elektronen nicht lokalisierbar und verschiedene Grenzstrukturen an der Ausbildung der stationären Zustände beteiligt sind.
Durch den Vergleich von Lage, Intensität, Struktur und Zahl der Triplettbanden des Fluoresceins mit denen der Acridinfarbstoffe wird gezeigt, daß die klassifizierende Betrachtung der spektroskopischen Ergebnisse ebenfalls für die Zuordnung der bei Erregung nachgewiesenen Banden und für die Festlegung der Natur des metastabilen Zustandes von Bedeutung ist.
Die wichtigsten spektroskopischen Befunde werden in einer Tabelle zusammengefaßt und die vergleichbaren Daten einander gegenübergestellt. Für das Proflavin und das 9-Phenylproflavin wird ein Termschema mit allen bisher ermittelten spektroskopischen Daten gezeigt.
Die Thermokraft von nichtpolaren Halbleitern
Authors: Appel J. 
Published: March 2015

Für nicht entartete isotrope Halbleiter werden die beiden statistischen Fundamentalgleichungen für die Verteilungsfunktionen von Elektronen und thermischen Gitterwellen simultan und damit „self-consistent“ gelöst. Dabei wird die Abweichung der Verteilungsfunktionen von Elektronen und Gitterwellen vom thermischen Gleichgewicht streng berücksichtigt. Als Stoßprozesse werden
für die Elektronen ihre elastische Wechselwirkung mit den longitudinalen akustischen Gitterwellen und den ionisierten Störatomen,
und für die longitudinalen thermischen Gitterwellen ihre Wechselwirkung mit gleichartigen Gitterwellen, mit Elektronen und mit Kristallgrenzen
erfaßt.
Die konsequente Anwendung der statistischen Mechanik gewährleistet durch die symmetrische Behandlung der Wechselwirkung Elektronen—Gitter die Erfüllung der ONSAGER-Beziehungen.
Die so gefundenen Ergebnisse für die Thermokraft Q sind in Grenzfällen, in denen sich Q in einen elektronischen und einen „Gitter“-Anteil trennen läßt, in quantitativer Übereinstimmung mit den Ergebnissen der HERRINGSChen Theorie 1. Im allgemeinen jedoch läßt sich Q nicht in einen elektronischen und einen „Gitter“-Anteil zerlegen. Q hängt einerseits von den rein elektrischen Daten des Halbleiters ab: der scheinbaren Masse und der Konzentration der Ladungsträger bzw. der FERMI-schen Grenzenergie. Andererseits gehen die Eigenschaften des idealen Kristallgitters wesentlich in die Thermokraft ein: die mittlere freie Weglänge derjenigen thermischen Gitterwellen mit kleinen Ausbreitungsvektoren q, an denen vornehmlich die Leitungselektronen gestreut werden, sowie die Schallgeschwindigkeit. Schließlich bestimmt noch die Wechselwirkung Elektronen — Gitter und damit die mittlere freie Weglänge der Elektronen infolge der Stoßprozesse Elektronen—Phononen und Elektronen — Störstellen die Thermokraft bei mittleren und tiefen Temperaturen. Es werden in allgemeiner Form einige quantitative Ergebnisse mitgeteilt, die eine Anwendung auf interessierende Spezialfälle gestatten, sofern die genannten Halbleiter-Daten als Funktionen der Temperatur bekannt sind.
Die allgemeine, durch simultane Lösung der beiden Fundamentalgleichungen abgeleitete Beziehung für die durch Elektronen und longitudinale Gitterwellen getragene Wärmestromdichte ergibt bei tiefen Temperaturen eine näherungsweise linear von der Ladungsträgerkonzentration abhängige Reduktion der Isolator-Gitterleitung. In Übereinstimmung mit der Erfahrung ist in reinem n-Ge mit einer Störstellenkonzentration ≲1014 cm-3 der Einfluß, den die Streuung der longitudinalen akustischen Gitterwellen an den Elektronen auf die Gitterleitfähigkeit hat, bei allen Temperaturen vernachlässigbar klein. Erst bei Elektronenkonzentrationen ≳1015 cm-3 ist bei den Temperaturen des flüssigen Wasserstoffs eine meßbare Reduktion der Isolator-Gitterleitfähigkeit (≳ 1%) zu erwarten.
Die Dämpfung der ferromagnetischen Resonanz an Ni-Fe-Drähten
Authors: Zehler V. 
Published: March 2015

Mittels des in der vorangehenden Arbeit1 beschriebenen Hohlraumresonators werden Messungen an Fe—Ni-Drähten (68,75% Ni) durchgeführt, um Aussagen über die mutmaßliche Ursache der Dämpfung der ferromagnetischen Resonanz zu gewinnen. Dazu werden die Drähte kurzzeitig starken Zugspannungen ausgesetzt, die zum plastischen Fließen Anlaß geben. Dadurch werden die gemessenen Dispersionskurven in charakteristischer Weise verflacht, und es ist nicht mehr möglich, sie durch gerechnete Kurven zu approximieren.
Es wird gezeigt, daß diese Verflachung offenbar nicht von inneren Spannungen herrührt, sondern durch das Entstehen von Rissen und Stufen in der Drahtoberfläche verursacht wird.
Fluoreszenzmessungen an Anthracendampf
Authors: Härdtl K. H. , Scharmann A. 
Published: March 2015

Die Anthracendampf-Fluoreszenz bei UV-Anregung wurde hinsichtlich Intensität, Lebensdauer, Polarisation und Spektrum untersucht.
Aus den Intensitätsmessungen ergeben sich Löschkonstanten von der Größenordnung 300 l/Mol cm.
Die mittlere Lebensdauer der Fluoreszenz wurde zu (4,3 ± 0,5) ·10-9 sec bestimmt. Dieser Wert schließt sich gut an die Messungen an dünnen aufgedampften Anthracenschichten an. Die Anthracendampf-Fluoreszenz ist bei Anregung mit polarisiertem Licht nicht polarisiert (p &gt; 0,1 Torr).
Für das Auftreten der von PRINGSHEIM 14 gefundenen linienähnlichen Fluoreszenzbanden bei niedrigem Druck kann die Absorption in einem Nebenmaximum verantwortlich gemacht werden.
Massenspektrometer mit Doppelfokussierung zweiter Ordnung
Authors: Hintenberger H. , König L. A. 
Published: March 2015

Es werden Massenspektrometer mit vollständiger Doppelfokussierung zweiter Ordnung, d. h. mit korrigiertem Öffnungsfehler (a2), korrigierter gemischt öffnungswinkel- und geschwindigkeitsabhängiger Aberration (α β) und mit korrigierter rein geschwindigkeitsabhängiger Aberration (β2) angegeben. Ihre Abmessungen stellen die Lösungen eines komplizierten Gleichungssystems von 5 Gleichungen dar. 3 von den 8 in die Gleichungen eingehenden Unbekannten (Ablenkwinkel φm und Ein- und Austrittswinkel ε′ und ε″ des Hauptstrahls am Magnetfeld) werden vorgegeben und die Abhängigkeit der 5 anderen Größen von diesen 3 Winkeln untersucht. Die Bewältigung der dabei auftretenden sehr umfangreichen numerischen Rechnungen wurde durch die Anwendung eines IBM-Magnet-trommelrechners Type 650 ermöglicht. Das benutzte Rechenverfahren wird skizziert.
Es zeigt sich, daß sowohl für gleichsinnige als auch für gegensinnige Ablenkung im elektrischen und magnetischen Feld Massenspektrometer mit vollständiger Doppelfokussierung zweiter Ordnung möglich sind, über die an Hand von Tabellen und Diagrammen ein Überblick gegeben wird. Besonders bei gleichsinniger Ablenkung in beiden Feldern ergeben sich Apparate mit vernünftigen Abmessungen. Vier solche Beispiele waren bereits in einer früheren Notiz (Z. Naturforschg. 12 a, 443 [1957]) veröffentlicht worden.
Zur Theorie quasistationärer thermonuklearer Prozesse
Authors: Biermann L. , Schlüter A. 
Published: March 2015

Die physikalischen Bedingungen, unter denen kontrollierte thermonukleare Prozesse quasistationär in einem Fusionsreaktor verlaufen können, sowie Fragen der Aufrechterhaltung und Herstellung dieser Bedingungen werden diskutiert.
The conditions under which controlled thermonuclear processes can be used in a reactor are established. The discussion deals with the theoretical foundations and its applications to achieve and to maintain the necessary physical conditions.
Schwingung eines Plasmazylinders in einem äußeren Magnetfeld
Authors: Körper K. 
Published: March 2015

Es werden die durch elektromagnetische Strahlung erregten Schwingungen einer kreiszylindrischen, homogenen, unendlich langen, einem homogenen axialen statischen Magnetfeld ausgesetzten Plasmasäule behandelt. Die zwei möglichen Schwingungstypen lassen sich durch die Richtung des im Plasma induzierten Stromes relativ zum Magnetfeld unterscheiden. Bei Strömen parallel zum Magnetfeld werden die Schwingungen durch den EccLEsschen Brechungsindex charakterisiert. Ströme senkrecht zum Magnetfeld liefern einen Brechungsindex, der zwei von der Teilchendichte des Plasmas und dem statischen Magnetfeld abhängige Resonanzfrequenzen (Ionenresonanz, Elektronenresonanz) besitzt. Dieser Brechungsindex geht für kleine Frequenzen in den für magnetohydrodynamische Wellen über. — Aus den Grundgleichungen wird der Energiesatz des Plasmas hergeleitet; er enthält neben der elektromagnetischen Strahlungsleistung, der JOULESchen Wärme und den Zeitableitungen der elektrischen und magnetischen Energiedichte noch die der kinetischen Energien der Elektronen und Ionen.
The oscillations of a plasma cylinder of infinite length have been analyzed. The plasma is assumed to be homogeneous and to be exposed to a static homogeneous magnetic field in axial direction. There are two different types of oscillations. In one case the induced current is parallel to the magnetic field, and is therefore not influenced by it. In the other case where the induced current is perpendicular to the field two resonance frequencies exist. In the limit of small density and high magnetic field these are the gyrofrequencies of the iones and the electrons. The index of refraction for both types in the limit of small frequencies is that of the “hydromagnetic waves”. — From the basic equations the energy conservation theorem is derived. Besides the usual terms giving the electromagnetic radiation, JOULE’S losses, the electromagnetic energy density, it contains the kinetic energy of the ions and electrons of the plasma.
Axialsymmetrische Lösungen der magnetohydrostatischen Gleichung mit Oberflächenströmen
Authors: Biermann L. , Hain K. , Jörgens K. , Lust R. 
Published: March 2015

Es werden axialsymmetrische Lösungen der magnetohydrostatischen Gleichung betrachtet, bei denen das Gas einen Torus erfüllt, dessen Querschnitt im allgemeinen kreisförmig angenommen wird. Zur Vereinfachung wird angenommen, daß die elektrischen Ströme nur an der Oberfläche fließen. Für den Fall, daß diese Ströme gegeben sind, wird ein Verfahren angegeben, mit dem das äußere Magnetfeld berechnet werden kann, welches zusammen mit dem durch den gegebenen Strom erzeugten Feld die Grenzbedingungen erfüllt. Dies Verfahren wird für den Fall rein azimutaler Ströme mit einer Näherungsmethode und dann exakt durchgeführt. In erster Näherung genügt die Überlagerung eines homogenen Feldes parallel zur Symmetrieachse des Torus. Für den Fall gegebener meridionaler Ströme zeigt sich, daß die Randbedingungen nur durch Überlagerung eines zusätzlichen azimutalen Stromes erfüllbar sind, zusammen mit einem geeigneten meridionalen äußeren Magnetfeld. Im axialsymmetrischen Fall ist also stets mindestens eine azimutale Stromkomponente erforderlich.
It is proposed to consider solutions of the magnetohydrostatic equation of axial symmetry in which the plasma is contained in a torus with circular cross-section. For mathematical simplification it is furthermore assumed, that the electric currents flow exclusively at the surface of the plasma. For the case, that these currents are assumed to be given, a method is outlined by which it is possible to calculate the exterior magnetic field which together with the magnetic field produced by the given currents, satisfies the boundary conditions at the surface. This procedure is carried through for the case of purely azimuthal electric currents, first by an approximate method, then by an exact method. To a first approximation it is sufficient to superpose an homogeneous field parallel to the axis of symmetry. For the case that the given currents are in a meridional planes, it is seen, that the boundary conditions can be satisfied only by the superposition of an additional current together with a suitable meridional exterior magnetic field. Therefore in the case of axial symmetry at least one azimuthal component of the electric current is necessary.
Die „adiabatische Invarianz“ des magnetischen Bahnmomentes geladener Teilchen
Authors: Hertweck F. , Schlüter A. 
Published: March 2015

In einem Magnetfeld ist das magnetische Bahnmoment μ* eines geladenen Teilchens annähernd eine Konstante der Bewegung, wenn das Magnetfeld nur schwach variiert. Für den Spezialfall eines homogenen, zeitabhängigen Magnetfeldes wird gezeigt, daß die relative Änderung in μ* zwischen zwei verschiedenen Zuständen, in denen das Magnetfeld konstant ist, mindestens exponentiell in h/a gegen Null geht. Hierin ist α ein Maß für die relative Feldänderungsgeschwindigkeit und mit h ist die Gyro-Frequenz bezeichnet.
The magnetic moment μ of the motion of a charged particle in a magnetic field is an approximate constant of motion in moderately varying magnetic fields. For the special case of a homgeneous time-dependent magnetic field, it is shown that the relative change in μ between two different states of constant field decreases at least exponentially in h/α if α/h tends to zero, where a represents the relative rate of change of the magnetic field and h denotes the gyro-frequency.
Das C2Σ2→A2Σ+-Bandensystem von OH
Authors: Michel A. 
Published: March 2015

Das in einer Entladung durch strömenden Wasserdampf zwischen 2248 und 2600 Å von SCHÜLER und MICHEL 1 (siehe auch BÉNOIST 3) beobachtete Spektrum wurde mit größerer Dispersion photographiert, neu analysiert und dem Übergang C2 Σ+ → A2 Σ+ von OH zugeordnet. Der C2 Σ+-Term führt zu den Dissoziationsprodukten O- (2Puu) und H+(1Sg). Da allein das nullte und erste Schwingungsniveau beobachtet werden, lassen sich die Gleichgewichtskonstanten teilweise nur abschätzen.
Für C2Σ+ von OH ergibt sich:
Te ≈ 90 105 cm—1,
ωe = 0,167 cm—1,
ωe ≈ 2 339 cm—1,
re = 2,166 Å,
ωe xe≈ 32 cm-1,
De 45 093 cm—1 (5,589 eV),
Be = 4,207 cm—1,
D0 = 43 931 cm—1 (5,445 eV).
Ein im SCHUMANN-Gebiet zwischen 1700 und 1900 A liegendes neues Emissionsspektrum wird kurz diskutiert.
Dichteste Atompackung und Schichtpaket-Bildung in einatomigen Metallschmelzen
Authors: Richter H. , Breitling G. , Herre F. 
Published: March 2015

Eingehende Betrachtungen der Intensitätskurven einatomiger Metallschmelzen zeigen, daß die Lagen der Maxima im wesentlichen durch den kürzesten Atomabstand r1 und damit durch eine einzige Interferenzfunktion sin x1/x1 festgelegt werden. Bei Kenntnis von r1 bzw. des Atomradius αK* läßt sich daher die Lage des ersten Maximums nach der Gleichung sin ϑI/λ=0,6147· 1/r1=0,307·I/αk* berechnen. Trägt man die aus dem Experiment erhaltenen sin ϑI\λ-Werte über dem Atomradius αK* für Zwölfer-Koordination als Abszisse auf, so sieht man, daß sämtliche sin ϑI/λ-Werte der bisher untersuchten Metallschmelzen praktisch auf die sin ϑI/λ · a12*-Kurve (gleichseitige Hyperbel) fallen, d. h. in den Metallschmelzen liegt eine Zwölfer-Koordination, also eine dichteste Packung der Atome nach Art des statistischen Kugelmodells vor.
Weiter zeigt die Diskussion der Streukurven geschmolzener Metalle, daß die dichteste Atompackung besonders in der Nähe des Schmelzpunktes sehr häufig von einer Paket-Struktur, z. Tl. mit Flächengitter-Charakter, überlagert ist. Mit steigender Temperatur verliert sich diese Schichtpaket-Bildung.
Das Trennrohr
Authors: Clusius Klaus , Hostettler Hans-Ulrich 
Published: March 2015

Die Trennung der Bromisotope ist schon nach verschiedenen Methoden versucht worden. Im folgenden werden die theoretischen und experimentellen Bedingungen studiert, unter denen sich durch Thermodiffusion eine Trennung erreichen läßt. Die beiden stabilen Isotope 79Br bzw. 81Br liegen in einer natürlichen Häufigkeit von 50,5% bzw. 49,5% vor, so daß ein totaler Trennfaktor von 100 genügt, um jedes von ihnen in einer Reinheit von 99% zu liefern. Die geeignetste Verbindung ist Bromwasserstoff. Allerdings bedeutet die Einstellung des Dissoziationsgleichgewichts

am heißen Trennrohrdraht eine Erschwernis, weil die Gasfüllung durch die Trennrohrwirkung in Wasserstoff und Brom zerlegt wird. Die Rechnung zeigt, daß die Situation durch Zugabe kleiner Wasserstoffmengen erheblich verbessert werden kann. Der Dissoziationsgrad α wird auf den kleineren Wert α′ hinabgedrückt, wenn zu n0 Molen HBr n′ Mole H2 zugefügt werden. Solange n′ < n0 ist, wird in Temperaturgebieten mit a bzw. α′ ≪ 1 der verminderte Dissoziationsgrad α′ ≈ α2 n0/2 n′ erhalten. In Wirklichkeit ist der Einfluß des Wasserstoffs noch viel günstiger als es die thermodynamische Rechnung erwarten läßt. Mit einer stationären H2-Konzentration von 3% konnten selbst bei Drahttemperaturen von 1300°K die Störungen durch Dissoziation wochenlang unterdrückt werden. Der Grund für dieses überraschende Verhalten ist in den reaktionskinetischen Eigenschaften des Systems zu suchen. Das durch heterogene Katalyse an der glühenden Drahtoberfläche gebildete Brom diffundiert zur kalten Wand und rekombiniert auf seinem Wege mit dem überschüssigen Wasserstoff in einer homogenen Kettenreaktion. Diese läuft bis 800°K hinab so rasch ab, daß der Dissoziationsgrad auf 3 · 10-4 % beschränkt bleibt, wie hoch man auch die Drahttemperatur wählen mag.
In Versuchsanlagen von 10 und 13 m Länge wurden Trennungen unter verschiedenen Arbeitsbedingungen vorgenommen. Die größte erzielte Anreicherung des leichten Isotops belief sich auf 84,5% 79Br, die des schweren auf 63,8% 81Br. Ein dynamischer Einfluß des Zusatzwasserstoffs auf die Konzentrationsverteilung der Bromisotope besteht nicht, wie Modellversuche mit den Neonisotopen und Wasserstoffzusatz zeigten. Weiter wurde die Eignung des Bromwasserstoffs als Hilfsgas für die Trennung der Kryptonisotope erprobt. Es gelang in einem Schritt die Anreicherung der beiden leichtesten und seltensten Kryptonisotope auf 60,5% 78Kr und 29,1% 80Kr, obwohl sich im Ausgangsgas nur 0,37% 78Kr und 2,6% 80Kr befanden.
Rauschuntersuchungen und Linearitätsprüfungen an Photo-Multipliern
Authors: Hermann Walter 
Published: March 2015

Da in der Literatur mehrfach über Diskrepanzen zwischen dem beobachteten und dem nach der theoretischen Rauschformel berechneten Rauschen von Multipliern berichtet worden war, wobei man vor allem einen dem Funkeleffekt der Elektronenröhren verwandten Effekt vermutete, wird die theoretische Rauschformel eingehend experimentell geprüft. Dabei wird an 10 Multipliern festgestellt, daß ihr Rauschspektrum zumindest im Tonfrequenzbereich und darunter bis auf geringfügige Abweichungen „weiß“ ist. Ebenso wird der übrige Inhalt der Rauschformel im wesentlichen quantitativ bestätigt.
Die Untersuchung des Zusammenhangs zwischen Lichtintensität und Anodenstrom zeigt, daβ auch bei Anodenströmen < 10-6 A Abweichungen von der Linearität vorkommen, die 1% erheblich übersteigen. Es handelt sich dabei im wesentlichen um reversible Ermüdungserscheinungen.
Anregungsmechanismus beim Beschuß von Xenon mit schnellen Elektronen
Authors: Friedl W. , Schmidt K. 
Published: March 2015

Die vorliegende Arbeit soll dazu beitragen, den Mechanismus der Anregung von Xenon beim Beschuß durch schnelle Elektronen zu klären. Hierzu wurden sowohl die Spektren als auch die Abklingzeiten der Xenon-Lumineszenz in Abhängigkeit vom Gasdruck untersucht und Versuche mit Xenon/Stickstoff- bzw. Xenon/Sauerstoff-Gemischen durchgeführt.
Die Ergebnisse lassen sich deuten, wenn man annimmt, daß neben der direkten Anregung auch Stufenanregungen über die metastabilen Niveaus auftreten, deren Häufigkeit mit dem Gasdruck zunimmt.
Über die Güte von Näherungslösungen
Authors: Preuss H. 
Published: March 2015

Bei der Variation von E= ∫ ψ̃ H ψ̃ dτ = Min werden in erster Näherung besonders an den Stellen maximalem grad2 Ψ̃ (Kernnähe) die Näherungsfunktionen ψ̃ an die exakte Lösung ψ̃ angeglichen, so daß sich im allgemeinen die aus ψ̃ durch Integration herzuleitenden Eigenschaften des Systems (z. B. Polarisation, Dipolmomente usw.) noch ungenau ergeben, da bei der Integration andere
Bereiche von ψ̃ wesentlich sind. Es wird daher hier ein Variationsverfahren vorgeschlagen, bei dem wahlweise die Bereiche bester Approximation bestimmt werden können, wobei in fortschreitender Näherung, ebenfalls wie bei E=Min, die Vergleichsfunktion gegen die exakte Lösung konvergiert. Die Methode wird am Beispiel des Η-Atoms näher erläutert.
Versetzungen in CdS-Kristallen und ihre Bedeutung für die Photoleitfähigkeit
Authors: Votava Erwin 
Published: March 2015

Mit Hilfe eines speziellen Wachstumsprozesses gelingt es, CdS-Kristalle mit gut ausgebildeten Wachstumsspiralen zu züchten. Die Versetzungsanordnung eines speziellen Kristalles wird diskutiert. Es wird weiter gezeigt, daß die Versetzungsanordnung in einem CdS-Kristall durch einen Ätzprozcß sichtbar gemacht werden kann.
Der Einfluß der Versetzungen auf die Photoleitfähigkeit wird diskutiert, wobei sich zeigt, daß sie die mittlere Lebensdauer τ der Elektronen herabsetzen können. Experimente mit einem CdS-Kristall mit Kleinwinkelkorngrenze, wobei der Kristall mit einer Lichtsonde senkrecht zur Korngrenze abgetastet wird, scheinen dies zu bestätigen.
Monochromatisierung einer Röntgen-Spektrallinie
Authors: Barth Heinz 
Published: March 2015

An der Netzebene 2354 eines besonders guten Quarz-Einkristalles können mittels geeignet aufgestellter Blenden Teilbereiche mit einer spektralen Breite von 0,02 XE des RöNTGEN-Spektrums ausgesiebt werden. Es gelingt somit die weitere Monochromatisierung der Cu Kα1-Linie auf 1/30 ihrer natürlichen' Linien-Halbwertbreite **.
In einem zweiten Teil der Untersuchung werden verschiedene neuartige experimentelle Anordnungen zur stigmatischen Abbildung von realen und idealen Einkristall-Oberflächen mit RÖNTGEN-Strahlen beschrieben. Diese den ganzen Kristall erfassenden BRAGG-Reflexe bieten die Möglichkeit, die Realstruktur von Kristallen quantitativ zu untersuchen.