bluuebunny/crossref_metadata_2025_split huggingface dataset:
Stationäre Strömungen chemisch reagierender Gase und Plasmen
Authors: Geiger W. 
Published: March 2015

Zweck der vorgelegten Untersuchungen ist es, die Besonderheiten zu diskutieren, die bei der Strömung reagierender Gase und Plasmen auftreten. Dabei interessiert besonders der Einfluß chemischer Reaktionen auf die Strömungsstabilität und auf Übergänge bei Verdichtungsstößen. Die stationäre Strömung reagierender Gase und Plasmen hat charakteristische Eigenschaften, welche sich bei teilionisiertem bzw. teildissoziiertem Wasserstoff in besonders einfacher Weise aufzeigen lassen. Zur Beschreibung der Erscheinungen werden zwei verschiedene MACH-Zahlen eingeführt, die von den Schallgeschwindigkeiten für hohe und tiefe Frequenzen abgeleitet sind und wechselweise verwendet werden. Durch die beiden Schallgeschwindigkeiten und eine weitere charakteristische Geschwindigkeit wird der gesamte MACH-Zahlbereich in einzelne Gebiete unterteilt, die sich besonders durch das Verhalten der Strömung gegenüber kleinen Störungen unterscheiden.
Die theoretische Untersuchung hat gezeigt, daß im Bereich mittlerer MACH-Zahlen der Stoßübergang aufgeteilt werden kann in einen Hauptstoß, bei welchem der Einfluß der Reaktionen im wesentlichen vernachlässigbar ist, und eine Relaxationszone hinter dem Hauptstoß, was auch experimentell bekannt ist. Im Bereich kleiner MACH-Zahlen, nach unten begrenzt durch die MACH-Zahl 1 für relaxationsfreie Gleichgewichtseinstellung, nach oben begrenzt durch die MACH-Zahl 1 bei eingefrorenem Gleichgewicht, ist als Besonderheit ein Stoßübergang möglich, der im wesentlichen allein durch den Dissipationsmechanismus der chemischen Reaktion bestimmt wird. Bei sehr großen MACH-Zahlen können Hauptstoß und Relaxationsgebiet nicht mehr als getrennte Zonen eingeführt werden. Hier laufen die dissipativen Mechanismen gleichzeitig ab und die Gleichgewichtseinstellung der Reaktion erfolgt außerordentlich schnell. Typische Fälle werden numerisch durchgerechnet.
Die Stabilität von schallnaher und Überschallströmung wird untersucht. Der Beitrag der Reaktion zur Entropieproduktion im Stoßübergang wird abgeleitet und ihre Auswirkung auf die Dicke des Verdichtungsstoßes diskutiert.
Die zeitliche Änderung der radialen Elektronendichteverteilung beim Theta-Pinch
Authors: Küpper Franz Peter 
Published: March 2015

In a θ-pinch the radial symmetry of the electron density distribution as a function of time has been measured by a MACH—ZEHNDER interferometer. In a time interval of 400 nsec during a discharge an image converter made three pictures (exposure times of 10 nsec each) . Up to 100 nsec after the first compression, the experimental results show different density distributions for the cases of trapped parallel and antiparallel magnetic fields. Complete radial symmetry of the electron density distribution was not found.
Another interferometric method for measuring the radial symmetry of the electron distribution by observing “zero order” fringes is described.
Photodissoziationen von H2, N2, O2, NO, CO, H2O, CO2 und NH3 im extremen Vakuum-UV
Authors: Beyer K. D. , Welge K. H. 
Published: March 2015

Durch Fluoreszenzuntersuchungen im Schumann-UV zwischen 1500 und 1100 Å wurden Photodissoziationen im extremen UV nachgewiesen, bei denen Bruchstücke mit Anregungsenergien über 8 eV entstehen. Die Fluoreszenzintensitäten wurden in Abhängigkeit von der eingestrahlten Wellenlänge zwischen 1000 und 645 Å gemessen.
Bei der Bestrahlung von H2, O2, NO, H2O, CO2 und NH3 entstehen hochangeregte H*-, O*-, N*-Atome, CO*- und wahrscheinlich H2*-Moleküle. In einigen Fällen können aus der Abhängigkeit der Fluoreszenzintensität von der eingestrahlten Wellenlänge die Arten der Dissoziationen bestimmt werden.
Der Zerfall des H2 nach H2→ H (1S) + H (2P) setzt unmittelbar oberhalb der Dissoziationsenergie dieses Prozesses (14,5 eV) ein.
Das O2-Molekül dissoziiert oberhalb 14,6 eV nach
O2 → O (23P) + O (33S0).
Bei etwa 16,1 eV beginnt vermutlich der Zerfall
O2→ O (23P) +O (33P).
Das NO-Molekül dissoziiert je nach der eingestrahlten Wellenlänge unter Bildung hochangeregter O*- oder N*-Atome. Zwischen 16,0 und 16,8 eV findet die Dissoziation
NO → N (4S) +O (33S0)
statt. Im Bereich von 16,8 bis 18,3 eV werden Dissoziationen zu hochangeregten N-Atomen nachgewiesen, und zwar bei 17,25 eV der Zerfall
NO → N (3s4P) +O (23P);
oberhalb 18,4 eV bestehen die beiden Möglichkeiten
NO → N (22D0) +O(33S0) und NO → N (4S) +O(43S0).
Beim H2O findet eine Dissoziation
H2O → OH (X2П) + H (2S, 2P)
statt, die die Emission der Lα-Linie zur Folge hat.
Die Fluoreszenzen bei CO2 und NH3 werden wahrscheinlich durch
CO2 → CO (A1П) + O (21D) bzw. NH3 → NH2 + H (n ≧ 2) und/oder NH3 → NH+H2(1Σu
+) verursacht.
Zum Diffusionsverhalten des Wasserstoffs im Palladiumwasserstoff
Authors: Von Stackelberg M. , Ludwig P. 
Published: March 2015

Es wird der Einfluß des hydrostatischen Druckes, der bei Wasserstoffbeladung von Palladium in der fortschreitenden Grenzschicht zwischen der α- und der β-Phase des Palladiumwasserstoffs infolge des größeren Volumens der β-Phase entsteht, diskutiert. Die aus dem Zusammenhang zwischen dem Dissoziationsdruck P und der Wasserstoffkonzentration sich ergebenden Konzentrationsabhängigkeiten der Diffusionskoeffizienten Da und Dß des Wasserstoffs in den beiden Phasen werden berechnet.
Experimentell werden bei Raumtemperatur Da=1,6(+ 0,5) · 10-7 cm/sec2 und Dβ≅ 4·10-6 cm/sec2 bestimmt. Dß ist grundsätzlich wegen der Lockerung und Störung des Kristallgefüges bei der Bildung der β-Phase schlecht definiert.
Zur anodischen Oxydation von Ammoniak an platiniertem Platin
Authors: Spahrbier D. , Wolf G. 
Published: March 2015

Es wird gezeigt, daß die Oxydationsreaktion
NH3+ 3 OH- → ½ N2 + 3 H2O + 3e-

an platiniertem Pt mit starker Hemmung abläuft. Mittels potentiostatischer Einschaltmessungen konnten in stark alkalischen Lösungen (PH ≈ 14) die Durchtrittswertigkeit z und die Reaktionsordnung νNH3 der Anfangsreaktion bestimmt werden. Dabei ergab sich die Reaktionsordnung für kleine Konzentrationen zu νNH3; für cNH3> 0,1 mol/l geht νNH3 gegen Null. Die Durchtrittswertigkeit wurde für das Potentialgebiet -350 mV < εH < -200 mV zu z =1 (mit a = 0,5) bestimmt. Der beim Ablauf der Reaktion unter potentiostatischen Bedingungen beobachtbare zeitliche Stromabfall wird an Hand eines vorgeschlagenen Reaktionsschemas diskutiert.
Zum Zündmechanismus einer Theta-Pinch-Entladung
Authors: Chodura R. 
Published: March 2015

In der folgenden Arbeit werden die Vorgänge bei der Ionisation durch Elektronenstoß im zeitlich veränderlichen Magnetfeld Bz (t) einer Thetapinch-Spule diskutiert. Diese Vorgänge sind stark abhängig von der im Gas bereits vorhandenen Ladungsträgerdichte. Bei geringer Ladungsträgerdichte ist das elektrische Feld nicht rotationssymmetrisch, und die Ionisation ist hauptsächlich auf die Umgebung des Spulenschlitzes (Stromzuführung) beschränkt.
Von einer gewissen Ladungsträgerdichte an werden äußere elektrische Potentialfelder abgeschirmt, gleichzeitig werden aber infolge ungleicher Bewegung von Elektronen und Ionen innere Raumladungsfelder erzeugt. Es wird versucht, eine annähernde, selbstkonsistente Beschreibung dieser Bewegung zu geben. Bei starker Kopplung von Ionen- und Elektronenbewegung (Quasineutralität) bewegen sich Elektronen und Ionen in radialer Richtung so, als hätten sie beide die gleiche Masse von der Größe des geometrischen Mittels aus Ionen- und Elektronenmasse, m = (mi me)½

Die Elektronenenergie W wird charakterisiert durch die Größe μ=W/|Βz. Bei linearer Veränderung von Bz mit der Zeit, Bz ∼ t, ist μ für | t | ≫ (mi me)¼/|e Bz
½eine periodische Funk-tion in t2. Ihr Maximalwert μmax für ein Elektron, das zur Zeit t0 losläuft, ist gleich dem (mi/me)¼ fachen des Wertes von μ eines freien Elektrons, das zur Zeit (me/mi)¼to seine Bewegung am glei-chen Ort ro begonnen hat. Für |t0| ≫ (mi me)¼ /|e Bz|½I ist insbesondere
μmax = ½ mi vD
2 (ro, to) /| Bz (t0)|, vD = Eω / Bz (to)= ½ ro Bz / Bz (t0),
d. h. ein Elektron gewinnt in seiner ersten Bewegungsperiode eine Maximalenergie JFWmax von der Größe der lIonendriftenergie.
Auf Grund dieser Ergebnisse werden Schranken dafür angegeben, wie lange bei einem beliebigen Verlauf von Bz (t) Ionisation möglich ist. Diese Schranken geben den experimentell gefundenen Streubereich der Zündzeitpunkte beim Thetapinch gut wieder. Es wird auch der Fall diskutiert, daß an Stelle des Wirbelfeldes Εφ = ½ r Bz ein statisches elektrisches Feld angelegt wird und B=const ist. Die in diesem Fall, z. B. bei rotierenden Plasmen und ähnlichen Anordnungen beobachtete kritische Geschwindigkeit vc= (2 Wi/mi)½ Wi=Ionisationsenergie des verwendeten Gases) könnte sich vielleicht durch die oben beschriebene Grenzenergie Wmax eines Elektrons in einem solchen Feld erklären lassen.
Über das Nachleuchten von A, N2 and N2 plus CH4 nach Stoßanregung durch Elektronenlawinen
Authors: Wagner K. H. 
Published: March 2015

In a pulsed discharge gap the blue and near UV radiation due to exciting impacts caused by electron avalanches is investigated. Cutting-off the gap voltage rapidly stops the avalanche process but not the light emisison which shows an exponential decay, the decaytime τ being pressure dependent (quenching process) . By extrapolation to zero pressure mean lifetimes of the observed excited states are obtained (N2: τ0 = 36 · 10 -9 sec; Ar: τ0
Ι= 1,5 · 10-6 sec. τ0
III = 2 · 10-8 sec). In Argon yet another state (II) is detected which filles up the lower radiating state (Ι) (τ0
ΙΙ=0,7 · 10-6 sec). The excitation of state (II) is favoured by raising E/p of the preceding avalanche discharge.
Quenching in Argon is insignificant (quenching probability w′ &lt; 10-3) while in Nitrogen we obtain w′ ≈ 5 · 10-2 from the measured quenching pressure p′= 58 Torr. The N2 radiation is very much effected by addition of Methane: Practically every impact with a Methane molecule leads to quenching of the excited N2 molecules.
Das lonisationskontinuum von Helium, Neon und Argon*
Authors: Comes F. J. , Elzer A. 
Published: March 2015

Der absolute Photoionisationsquerschnitt des Edelgases Neon wurde im Energiebereich von der Ionisierungsgrenze bis 44 eV (282 A) massenspektrometrisch gemessen. Die Meßresultate können qualitativ und quantitativ weitgehend mit dem von SEATON auf Grund der Dipollängenformel hergeleiteten Wirkungsquerschnitt beschrieben werden. Das Maximum des gemessenen Querschnitts wird bei 360 Å mit 8,9· 10-18 cm2 erreicht.
Die Angabe des als absolut bezeichneten Photoionisationsquerschnitts des Neons beruht auf der Annahme, daß der von SU-SHU-HUANG berechnete Wirkungsquerschnitt des Heliums dessen Ionisationskontinuum richtig beschreibt. Durch Messung der Photoionisation des Heliums kann dann aus dem Vergleich mit der Theorie die photoelektrische Ausbeute des Nickels, das als Strahlungsmonitor dient, im Bereich zwischen 500 und 280 Å angegeben werden.
Mit Hilfe dieses Strahlungsdetektors wurde der Wirkungsquerschnitt des Argons gemessen, wodurch die Voraussetzung bezüglich der Heliumtheorie stark unterstützt wird. Die im Gebiet zwischen 466 und 425 A auftretenden Autoionisationsprozesse erscheinen als Minima in der Ionisationskurve, wie es in der Theorie von FANO beschrieben wird.
Über den Zusammenhang zwischen effektiver Atomladung und Bildungswärme einer Verbindung
Authors: Gutbier H. 
Published: March 2015

Es wurde festgestellt, daß zwischen der COULOMB-Energie der effektiven Atomladungen ε und der Bildungswärme ΔΗΒ einer Verbindung folgender direkter Zusammenhang besteht:
(ε/z) 2/d = ΔHB/z′ ,
wo d der Atomabstand, z die Zahl der vom Atom betätigten Valenzen und z′ die Zahl der Bindungen pro Molekül ist. Dieser Befund führt zu einer neuen, allgemein anwendbaren Bestimmungsmethode für die effektiven Atomladungen, da die Bildungswärmen der meisten Verbindungen bekannt sind. Ein Vergleich der auf diese Weise berechneten effektiven Atomladungen mit entsprechenden Werten anderer Methoden zeigt eine befriedigende Übereinstimmung.
Thermoelectric Power of Silver Iodide
Authors: Kvist Arnold 
Published: March 2015

The thermal emf of silver iodide has been measured between 190 and 510 °C using silver electrodes. The results can be described by the following equation 1:
-Ɛ = 0.722 ± 0.001-(0.407 ± 0.014) · 10-3· Tm,
ε is the SEEBECK coefficient in mV °C-1 and Tm is the mean temperature of the salt column. The results are compared with earlier measurements.
Piezoelektrische Potentialfelder um Stufenversetzungen beliebiger Richtung in piezoelektrischen Kristallen mit elastischer Isotropie
Authors: Merten L. 
Published: March 2015

Versetzungen in piezoelektrischen Kristallen sind auf Grund des Piezoeffekts im allgemeinen von elektrischen Potentialen umgeben. Diese besitzen unter der Voraussetzung elastischer Isotropie eine sehr einfache und allgemeine Gestalt: Für Stufenversetzungen, auf die sich die folgende Arbeit speziell bezieht, ergibt sich für beliebige Richtungen der Versetzungslinien (unter Ausschluß des Versetzungskerns) ein nur winkelabhängiges Potential der Form V = A2 cos 2 φ + A4 cos 4 φ, mit einer etwaigen zusätzlichen Phasenverschiebung in den Kosinusgliedern (A2, A4 = const; r, φ: Polarkoordinaten in den Ebenen ⊥ zur Versetzungslinie). Nur für wenige Richtungen hoher Symmetrie verschwinden die Potentiale auf Grund der Kristallsymmetrie (A2= A4 =0). Für piezoelektrische kubische Kristalle und hexagonale der Klasse C6v werden diese Ausnahmerichtungen angegeben. Zu diesen Klassen gehören insbesondere die technisch wichtigen Kristalle mit Zinkblende- und Wurtzitstruktur.
Für die Kristalle CdS, CdSe und ZnO (Wurtzitstruktur) werden für einige charakteristische Versetzungen auch die numerischen Werte der Potentiale berechnet. Sie sind so groß, daß vor allem bei tieferen Temperaturen ein beträchtlicher Einfluß auf elektronische und optische Prozesse im Kristall zu erwarten ist.
Die Beweglichkeit der langsamen und schnellen Löcher in Indiumantimonid
Authors: Schönwald H. 
Published: March 2015

Die vorliegende Arbeit berichtet über Messungen von Leitfähigkeit und HALL-Koeffizient als Funktion der magnetischen Induktion B an verschieden dotierten InSb-Einkristallen bei hohen und tiefen Temperaturen. Aus der Widerstandsänderung im Magnetfeld von eigenleitendem Material kann die Beweglichkeit der Löcher für einen weiten Temperaturbereich berechnet werden. Das Anwachsen der Beweglichkeit mit zunehmender Temperatur oberhalb von 150 °C zeigt, daß das bisherigen Rechnungen zugrunde gelegte Zweibandmodell für eigenleitendes InSb in diesem Temperaturbereich nicht verwendet werden kann. Deshalb wird untersucht, wie sich HALL-Koeffizient und Widerstandsänderung verhalten, wenn das Valenzband durch zwei Teilbänder mit verschiedenen Beweglichkeiten ersetzt wird.
Die gemessenen Werte können zwanglos durch gerechnete Kurven angeglichen werden, wenn zwischen 22 °C und 492 °C für die Beweglichkeit der schnellen Löcher Werte zwischen 3 · 104 cm2/Vsec und 9,5 · 103 cm2/Vsec und für das Konzentrationsverhältnis der schnellen und langsamen Löcher Werte zwischen 90 und 33 angenommen werden.
Bei der Temperatur 77°K werden elektrische Leitfähigkeit und HALL-Koeffizient von p-dotiertem InSb als Funktion der magnetischen Induktion und von einseitigem Druck und Zug untersucht. Unter dem Einfluß von Druck wird die elektrische Leitfähigkeit größer, die Widerstandsänderung im Magnetfeld kleiner, während der HALL-Koeffizient unverändert bleibt. Unter dem Einfluß von Zug sind die Effekte entgegengesetzt.
Ebenso wie bei hohen Temperaturen können die Meßpunkte durch gerechnete Kurven wiedergegeben werden, wenn für die HALL-Koeffizienten und Leitfähigkeiten der Teilbänder geeignete Werte angenommen werden. Diese Werte zeigen, daß durch einseitigen Druck oder Zug die Teilbänder gegeneinander verschoben werden und daß die Beweglichkeit der langsamen Löcher durch Druck größer und durch Zug kleiner wird.
Zur spontanen Magnetisierung dünner ferromagnetischer Schichten
Authors: Jelitto Rainer J. 
Published: March 2015

In a preceding paper (I) the spectra of the one-spinwave-eigenstates of an ideal HEISENBERG-model for thin ferromagnetic films were derived for a special type of surface-orientations.
Now these results are applied to the cubic lattice types. First a theory is given for the calculation of certain coefficients by which the general equations of (I) are related to the special lattice types and surface orientations. It is shown that some of the most important orientations of the cubic lattice types belong to the case treated in (I).
For these orientations the dependence of the spontaneous magnetization on temperature and thickness of the film is calculated from the spinwave spectra. The formula obtained for this function was evaluated on a digital computer. The results, some of which are plotted, are discussed and compared with experimental dates.
In all cases the deviations from the magnetization of the compact material are found to be small, down to very thin films.
Die kinetische Energie ionisierter Molekülfragmente<br />III. Quasithermische Ionen von einfachen Paraffinen
Authors: Taubert Rolf 
Published: March 2015

From the monotonic increase of the average initial energy of paraffin fragment ions formed by electron impact the existence of unimolecular dissociation sequences is concluded as it is assumed by the statistical theory of mass spectra. For primary decomposition steps the total kinetic energies set free during the respective dissociation processes (transition energies) have been deduced from measured initial energies. The transition energies obtained in this way may be compared with theoretical data for the translational energies in the transition states (statistical energies) as calculated by means of the statistical theory of mass spectra. In case of—C bond cleavage theoretical data are close to the experimental values (≈ 0.1 ev). In case of a C—H bond cleavage, however, theoretical values are always lower than the experimental ones.
In rearrangement reactions an activation energy for the reverse process may exist, which should show up, at least partly, in the transition energy. For a primary H2-abstraction process the activation energy for the reverse process aE can be calculated from thermochemical data. The observed transition energies are always lower than the calculated values. A C—C skeleton rearrangement also shows some influence of aΕ on the transition energy. The absolute effect, however, is small—less than 0.1 ev. For hydrogen shift reactions no indication of an aE-contribution was found.
Isotopenanreicherung bei Ca, Pb und Cd durch Ionenwanderung in geschmolzenen Jodiden
Authors: Romanos J. , Klemm A. 
Published: March 2015

Es wurden kationische Masseneffekte μ+ =Δb+ m + /b+- Δm + der elektrischen Beweglichkeiten b+ - in reinen geschmolzenen Salzen bestimmt :
CaJ2 (880 °C) : μ + = —0,0745 ± 0,003 ,
PbJ2 (600 °C) : μµ + = —0,0731 ± 0.005 .
CdJ2 (580 °C) : μ + = — 0,0764 ± 0.003 .
Alle drei Salze bilden im festen Zustand Schichtengitter und zeigen in qualitativer (jedoch nicht quantitativer) Bestätigung einer früher aufgestellten Regel über den Zusammenhang von Masseneffekt und Gittertyp verhältnismäßig große Masseneffekte.
Die Atomverteilungskurven für festes und flüssiges Aluminium nach Untersuchungen an SAP
Authors: Ruppersberg H. , J. H. 
Published: March 2015

Es wurde die Atomverteilungskurve für festes und für flüssiges Aluminium in der Nähe der Schmelztemperatur bestimmt. Die Untersuchungen wurden an Sinteraluminium (SAP) durchgeführt.
Die für die feste Phase ermittelte Wahrscheinlichkeitskurve stimmt bis 20 Å zufriedenstellend mit der für ein Al-Gitter errechneten Kurve überein. Das mittlere Schwankungsquadrat beträgt für benachbarte Atome etwa 0,05 A2, für entferntere Atome etwa 0.08 A2 und ist damit kleiner, als nach der DEBYEschen Theorie abgeschätzt wird.
In der Schmelze kann man für die ermittelten 8.3 Atome der ersten Koordinationsschale einen definierten mittleren Abstand angeben, der 2 bis 3% kleiner ist als in der festen Phase. In der Größe der thermischen Schwankungen ist kein Unterschied festzustellen.
Weiterhin wird gezeigt, daß man auch den Atomen im unsymmetrischen Teil des ersten Maximums der Schmelze einen definierten mittleren Abstand vom Bezugsatom zuordnen kann.
Zur Fraktionierung der Wasserstoffisotope zwischen Wasser und dem hydratisierten Wasserstoffion
Authors: Heinzinger Karl 
Published: March 2015

New values for the degree of dissociation of perchloric acid, completely dissociated up to 8 moles/liter, lead to a change of the previously reported value of κʟ which is the equilibrium constant for the exchange reaction
H2O+D+(H2O) n =HDO + H+(H2O)n.
Instead of n =1 and χʟ =0.96 ± 0.02 for all acid concentrations as reported, these values are valid only for low concentrations. For the highest concentration used in the measurement, 7.125 moles pro liter, one finds n=3/4 and xʟ=1.14.
Schwingungsspektrum des hexagonalen Lanthanäthylsulfats La (C2H5SO4)3 · 9 H2O
Authors: Geserich H. P. , Hellwege K. H. , Schaack G. 
Published: March 2015

Infrared reflection spectra and RAMAN-spectra of single crystals of La (C2H5SO4) 3 · 9 H2O have been studied between 400 cm-1 and 4000 cm-1 at 90°K and at 300°K, using polarized radiation. Frequencies and symmetry species of the active vibrational modes ( k =0) have been determined.
The observed transitions are assigned to internal and external vibrations of the water of crystallization and to internal vibrations of the ethylsulfate ion. The orientation of the water dipoles surrounding the rare earth ion, which cannot be determined by X-ray methods, is derived from the RAMAN-spectra of the crystalline water.
On the Relations between ESR-Hyperfine Splittings and Spin Densities in Simple Substituted Alkyl Radicals
Authors: Fischer Hanns 
Published: March 2015

A simple treatment of spin densities and ESR-coupling constants of substituted alkylradicals

is developed. It is shown that the spin densities ρa in the α-carbon 2 pz-functions may be calculated by use of a product rule from substituent parameters 1 (Xi). Furtheron it is found, that the parameters Q in the well known relations a = Q-ρa are unique constants for rotating methylgroups, whereas for α-protons they depend on the electron withdrawing forces of the substituents.
Values of Δ (Xi) and QHH
CH are tabulated and discussed. The ESR-coupling constants of four new transient alkyl radicals are also given.
Zur Bestimmung von Temperatur und Geschwindigkeit der Plasmaströmung aus einem Plasmabrenner
Authors: Ahlborn B. 
Published: March 2015

A two-step model of the heating processes in a plasma jet is given. In this model, a hot interior and colder sheath is postulated, and the conservation theorems for mass, momentum and energy are solved so that the plasma velocity and temperature can be calculated if the power supply, pressure fall over the heating length, and the cross-sectional area of the luminous plasma stream are known. The accelerating action of the electromagnetic forces is considered as well as the J o u l e heating caused by the arc current.
This model was tested by using a newly developed method to measure the average velocity and by using spectroscopy to measure the temperature of the plasma jet. The applicability of the “two step” model is shown by these experiments.