bluuebunny/crossref_metadata_2025 huggingface dataset:
Zur Frage der Emission positiver Teilchen von 32P
Authors: Weinzierl Peter
Published: March 2015

Bisherige experimentelle Resultate und Möglichkeiten ihrer Interpretation werden kurz dargestellt. Das Positronen/Elektronen-Verhältnis von 32P wird mittels der Trochoidenmethode untersucht und 1 • 10-6 als obere Grenze gefunden. Der Versuch, in einem kleinen Halbkreisspektrometer (r = 1,5cm) Koinzidenzen zwischen eventuell kurzlebigen positiven Teilchen und gleichzeitig emittierten, ionisierenden Partikeln zu registrieren, liefert ein negatives Resultat.
Energie-Impuls- und Ladungsdichte in der Kristensen-Møller-Theorie
Authors: Gaus Heinrich
Published: March 2015

Bei nichtlokalen Feldtheorien läßt sich (nach Ôno) ein symmetrischer Energie-Impuls-Tensor bestimmen, indem man die Nichtlokalität durch eine unendliche Reihe mit den höheren Ableitungen der Felder ersetzt und für die einzelnen Summanden den Tensor nach den Methoden der allgemeinen Relativitätstheorie berechnet. Nach diesem Verfahren wird für die Kristensen-Møller-Theorie ein Ausdruck für die Energie-Impuls-Dichte bestimmt. Der sich durch Integration über den Raum ergebende Gesamtimpuls ist identisch mit einem von Pauli durch Integration des Erhaltungssatzes gewonnenen Ausdruck. Es wird noch der Gesamtdrehimpuls durch Integration des Tensors berechnet. Ladungsdichte und Gesamtladung werden in analoger Weise bestimmt.
Zur Streuung mittelschneller Elektronen in kleinste Winkel
Authors: Lenz Friedrich
Published: March 2015

Zwischen der Streuung von Elektronen und Röntgenstrahlen an Atomen besteht bekanntlich eine enge Verwandtschaft: In die Berechnung der elastischen (kohärenten) Streuung geht derselbe Streufaktor ƒ, in die der unelastischen (inkohärenten) dieselbe Streufunktion S ein. Für die Röntgenstreuung hat sich die Berechnung von ƒ auf S aus dem Thomas-Fermi-Modell in den meisten Fällen als ausreichend erwiesen. Daß das Thomas-Fermi-Modell für kleine Streuwinkel die Werte von ƒ und S nicht ganz richtig wiedergibt, führt nämlich nur zu relativ geringen Fehlern für den Röntgenstreuquerschnitt. Völlig anders liegen in dieser Beziehung aber die Verhältnisse bei der Elektronenstreuung. Da der differentielle Streuquerschnitt für Elektronenstreuung im Gegensatz zur Röntgenstreuung den Faktor [4 π λ-1 sin (ϑ/2)]-4 enthält, kommt es hier entscheidend auf die genaue Kenntnis von ƒ und S für kleine Streuwinkel ϑ an. Wegen des schnellen Abfallens des differentiellen Elektronen-Streuquerschnitts mit wachsendem Streuwinkel ist dagegen hier die genaue Kenntnis von ƒ und S für größere Streuwinkel weniger wichtig. Da bei der Berechnung des Streuquerschnitts aus der Elektronendichteverteilung im Atom das Verhalten von ƒ und S für kleine Streuwinkel vor allem vom Verhalten der Dichteverteilung der Atomelektronen für große Kernabstände bestimmt wird, ist bei der Elektronenstreuung das Wentzelsche Atommodell, dessen Dichteverteilung für große Kernabstände exponentiell abfällt, dem nach Thomas-Fermi vorzuziehen. Der Wentzelsche Atomradius ist dabei so zu wählen, daß das Verhalten von ƒ und S für kleine Streuwinkel richtig wiedergegeben wird.

Die so gewonnenen Formeln für Einfachstreuung werden zur Berechnung der Gesamtquerschnitte, der Aufhellungsdicken und vor allem der Mehrfachstreuung nach dem Verfahren von Bothe und Molière benutzt und für Kohlenstoff, Chrom und Gold numerisch ausgewertet.

Die theoretischen Streuverteilungen werden mit Experimenten von Bibermanu. Mitarbb. einerseits und von Leisegang andererseits verglichen. Die Diskrepanzen zwischen den Meßergebnissen von Biberman und der auf dem Thomas-Fermi-Modell beruhenden alten Theorie werden erklärt. Die Übereinstimmung mit unseren theoretischen Kurven ist bedeutend besser. Bezüglich der Meßergebnisse von Leisegang bedeutet unsere Theorie keinen wesentlichen Fortschritt, da Leisegang mit einem um zwei Zehnerpotenzen breiteren Primärstrahl arbeitet als Biberman u. Mitarbb., so daß das von uns besonders untersuchte Verhalten für kleinste Winkel im Primärstrahl untergeht.

Die Streuverteilung in kleinste Winkel ist wichtig für die elektronenoptische Abbildung, da jede Berechnung der Intensitätsverteilung eines Bildpunktes im Endbild die Kenntnis der Streuverteilung des entsprechenden Objektpunktes zur Voraussetzung hat.
Struktur des amorphen Antimons
Authors: Richter H. , Berckhemer H. , Breitling G.
Published: March 2015

Durch Aufdampfen von Sb bei gleichzeitiger Kühlung der Auffangfläche mit flüssiger Luft und bei Gegenwart von Fremdatomen (Kohlenwasserstoffen) konnten amorphe Schichten hinreichender Dicke hergestellt werden, ebenso durch Elektrolyse einer stark salzsauren Lösung von SbCl3 (explosibles Antimon). Die erhaltenen Periodenwerte, Atomzahlen und Atomabstände sind in zwei Tabellen zusammengestellt. In Übereinstimmung mit dem Sb-Gitter hat jedes Atom, abgesehen von den Randbezirken, auch im amorphen Zustand 3 nächste Nachbarn. Weiter zeigt sich, daß in den amorphen Aufdampfschichten von Sb eine mehr oder weniger ausgebildete Schichtstruktur vorliegt, die allerdings von der des zugehörigen Gitters verschieden ist. Diese Schichten folgen mit größerem Abstand (rK1 = 3,85 A) als im Sb-Gitter (r2 = rK1 = 3,37 A) aufeinander.

Im explosiblen Sb sind beide Phasen, die amorphe und die kristalline, gleichzeitig vorhanden; die kristalline allerdings in äußerst feiner Verteilung. Diese gemischte Phase wird häufig auch beim Aufdampfen erhalten. Beim Lagern bildet sich eine stärkere Ordnung in den amorphen Schichten heraus, und zwar entweder in Richtung zur Gitterstruktur oder zur Idealstruktur der amorphen Phase (Atomlagerung mit größtmöglicher Ordnung) von Sb. Bei mechanischer Erschütterung oder beim Tempern (T ≈80°C) gehen die amorphen Schichten plötzlich in den zugehörigen kristallinen Zustand über.
Eine Variante des Leidenfrost′schen Phänomens
Authors: Regener Erich
Published: March 2015

Wenn Eis in einem Glasgefäß sich in einem hohen Vakuum befindet, dann kann das Gefäß von unten mit einer Flamme erhitzt werden, ohne daß das Eis schmilzt. Wenn das Gefäß nur Wasserdampf enthält, dann entsteht ein extrem hohes Vakuum, wenn ein Teil des Gefäßes durch flüssige Luft auf —190°C abgekühlt wird. Es lassen sich dann bequem Molekularstrahlen von H2O erzeugen.
Zur feldtheoretischen Beschreibung des festen Körpers
Authors: Kümmel Hermann
Published: March 2015

Es wird die Feynman-Dysonsche Graphenmethode1 auf die Quantenfeldtheorie des festen Körpers übertragen. Sie wird dann einfach, wenn man einerseits die Elektronen ohne Schallquanten-Wechselwirkung als frei ansieht, andererseits doch di loch sche Näherung2 berücksichtigt. Die zugehörige Bethe-Salpeter-Gleichung3 für die Wechselwirkung zweier Elektronen wird untersucht. Es ergibt sich, daß aus der „Anziehung“ im Impulsraum (s. z. B. Froehlich4) nicht auf die Möglichkeit der Existenz von Bindungszuständen geschlossen werden kann, weil die homogene Bethe-Salpeter-Gleichung keine Lösung besitzt.
Zur rotatorischen Beweglichkeit der Methoxy-Gruppe
Authors: Klages Gerhard
Published: March 2015

Die von Hase aus Messungen der dielektrischen Relaxationszeit gefundene Abhängigkeit der Rotationsdiffusionskonstanten der OCH3- Gruppe bei Drehung um die CO-Bindung von der Molekülgröße wird diskutiert. Dabei wird ein Modell zugrunde gelegt, in dem die an einen Benzolring substituierte Gruppe in bestimmten Lagen festgeklemmt ist. Die Rechnung ergibt, daß für einen Festklemmungsfaktor von etwa 15% bei einfach substituierten Benzolringen eine Eigenbeweglichkeit von 1,2· 1011 sec-1 und bei zwei Gruppen in m-Stellung an einem Ring eine verkleinerte von 0,5 · 1011 sec-1 für die nicht festgeklemmten Lagen anzunehmen ist.
Numerische Rechnungen zur Kaskadentheorie Energiebestimmung von π0-Mesonen
Authors: Ott Karl
Published: March 2015

Die Anzahl der Elektronen einer Elektronen-Photonenkaskade in Blei wird als Funktion des Abstands vom Schauerursprung für einige Primärenergien E0 (0,3 bis 300 GeV) numerisch berechnet und zwar für den Fall eines primären Photons bzw. Elektrons der Energie E0 und für ein primäres Spektrum von Photonen, wie es aus den beim Stoß zweier Nukleonen erzeugten π0-Mesonen durch π0 -2y-Zerfall entsteht. Die zugrunde gelegte Theorie der Elektronen-Photonenkaskade wurde in einer früheren Arbeit1 dargestellt.

Die Ergebnisse über die Elektronenverteilung in durchdringenden Schauern gestatten z. B. aus Nebelkammeraufnahmen2 solcher Schauer den Energieinhalt der dabei erzeugten π0-Mesonen zu bestimmen.

Außerdem wurde die von einem Photonenspektrum vom Bremsstrahltyp ausgelöste Elektronenkaskade berechnet und mit den Messungen von Blocker, Kenney und Panofsky3 verglichen.

Zum Schluß wurde noch die Möglichkeit zur Energiemessung diskutiert, wenn die Teilchenzahl im Schauerkern so groß ist, daß sie nicht mehr ausgezählt werden kann.
Dünne Halbleiterschichten auf Glas
Authors: Fischer Albrecht
Published: March 2015

Durch Zersetzung bestimmter Metallverbindungen an heißen Glasoberflächen können dünne oxydische Halbleiterschichten hergestellt werden. Besonders hohe Leitfähigkeit bei guter Durchsichtigkeit zeigen Schichten aus Zinn- und Indiumoxyd. Die Leitfähigkeit kann durch Zusätze beeinflußt werden. Die charakteristischen Daten der Halbleiterschichten werden angegeben, die gute Durchsichtigkeit wird mit der Drude-Zenerschen Theorie der metallischen Absorption erklärt.
Die Strahlungsverluste bei der inneren Umwandlung
Authors: Baumann K. , Robl H.
Published: March 2015

Die innere Bremsstrahlung von Konversionselektronen, die Brown und Stump bereits experimentell untersucht haben, wird theoretisch behandelt. Unter Beschränkung auf K-Elektronen wird eine Näherung für kleine Kernladungszahlen verwendet. Die differentielle Übergangswahrscheinlichkeit wird sowohl für magnetische, als auch für elektrische Multipolübergänge beliebiger Ordnung angegeben. Es wird gezeigt, daß die Energie- und Winkelverteilung energiereicher Lichtquanten von der nur für kleine Strahlungsverluste gültigen Formel von Chang und Falkoff abweicht. Sie weist bei kleinen Kernladungszahlen ausgeprägte Maxima auf.
Über den Einfluß spezieller Gitterstörungen auf die elektrischen Eigenschaften von Germanium
Authors: Blank K. , Geist D. , Seiler K.
Published: March 2015

Unter reinen Bedingungen geglühtes bzw. geglühtes und verformtes Germanium zeigt nach dem Abschrecken keine Änderung seiner elektrischen Leitfähigkeit. Die Trägerlebensdauer wird zwar nicht durch Glühen, jedoch durch zusätzliche Verformung drastisch herabgesetzt.
Magnetfelder in turbulent strömenden Plasmen
Authors: Schilling P.O. , Lochte-Holtgreven W.
Published: March 2015

Läßt man auf ein Plasma, bestehend aus Ionen und Elektronen, Kräfte wirken, die eine gegenseitige Diffusion hervorrufen, so kommt es bei konservativen Kräften zu einer Ladungstrennung. Die dabei auftretenden Coulomb-Kräfte verhindern eine merkliche Verschiebung der Elektronen gegen die Ionen. Sind die Kräfte nicht konservativ, was bei turbulenter Bewegung des Plasmas möglich ist, so fließen Diffusionsströme, die Magnetfelder hervorrufen. Es wird gezeigt, daß sich diese Magnetfelder experimentell nachweisen lassen, wenn man die Flammengase eines mit Sauerstoff und Propan betriebenen Brenners mechanisch in Rotation versetzt.
Anreicherung isotoper Moleküle in der Gleichstrom-Glimmentladung
Authors: Beckey H. D. , Dreeskamp H.
Published: March 2015

Die Theorie des Primäreffektes der Isotopenanreicherung in Gleichstrom-Glimmentladungen wurde experimentell überprüft, indem durch massenspektrometrische Analyse die relative Häufigkeit der einzelnen Ionenarten in einer Wasserstoffentladung bestimmt wurde. Die relative Häufigkeit der H3
+-Ionen liegt in der gleichen Größenordnung wie die der H+-Ionen, während die der H2
+-Ionen nur einige Prozent der gesamten Ionenhäufigkeit beträgt. In Mischungen von Wasserstoff und Deuterium im Verhältnis 1:1 wurde gefunden:
Weitere Radikalsalze mit anomaler Temperaturabhängigkeit des Paramagnetismus
Authors: Hausser Karl H. , Kainer Helmuth
Published: March 2015

Es wurden einige Phenazinium-Salze untersucht, deren paramagnetische Suszeptibilität χm in festem Zustand mit sinkender Temperatur stark abnimmt. Dieses Verhalten steht im Gegensatz zu demjenigen fast aller bisher bekannter organischer Radikale. Drei Triarylaminiumsalze, die ebenfalls gemessen wurden, zeigten dagegen keine nennenswerte Abweichung vom Curie-Weiß' schen Gesetz.
Über Kondensationsvorgänge in der Glimmentladung durch organische Dämpfe
Authors: Michel A.
Published: March 2015

In der Glimmentladung durch organische Dämpfe werden unter geeigneten Bedingungen feine Nebel beobachtet, die bevorzugt am Ort der Schichten der positiven Säule entstehen. Auffallend ist, daß diese Nebel nicht nur die Struktur der positiven Säule wiedergeben, sondern darüber hinaus eine Feinstruktur innerhalb einer einzelnen Schicht zeigen.
Messung von Abklingzeiten der Lumineszenz bei Anregung durch Elektronen
Authors: Hanle W. , Jansen H. G.
Published: March 2015

Die von Rhode1 angegebene Methode zur Messung der Abklingzeit der Lumineszenz bei Anregung durch Elektronen wird hinsichtlich Lichtintensität und Meßgenauigkeit verbessert und zu einer Absolutmethode ausgebaut.

Bei Anthracen und anderen organischen Stoffen wird eine Abhängigkeit der Abidingzeit von Korngröße, Reinheitsgrad und den Anregungsbedingungen — Elektronen oder Röntgenstrahlen — festgestellt.

Der Mechanismus der Energieübertragung in flüssigen und festen Mischsystemen wird an mehreren Beispielen untersucht. Bei Anthracen in Naphthalin und Anthracen in flüssiger Lösung wird nachgewiesen, daß bei niedriger Konzentration des gelösten Stoffes die Energieübertragung nicht strahlungslos, sondern durch Absorption und Reemission erfolgt. Das Ansprechen der Meßapparatur bei zwei oder mehreren Strahlungsprozessen, insbesondere beim Auftreten von Sekundärfluoreszenz.wird diskutiert und gezeigt, daß hierbei die Berechnung von Abklingzeiten aus dem gemessenen Phasenwinkel wesentlichen Einschränkungen unterliegt.
Einige gasdynamische und spektroskopische Beobachtungen an angeregten Gasstrahlen
Authors: Grün A. E.
Published: March 2015

In Gasen von 0,5-10 Torr Druck wurden Gasstrahlen erzeugt und durch ein Elektronenbündel angeregt. Manche Gase zeigen dann ein Nachleuchten, das gestattet, den weiteren Verlauf des Gasstrahls zu beobachten. Das Verfahren eignet sich für gasdynamische Beobachtungen bei kleinen Drucken. Beispiele hierfür werden gezeigt.

Weiterhin wurde die Fluoreszenz dieser angeregten Gasstrahlen spektroskopisch untersucht. Dabei lassen sich instationäre Vorgänge beim Auf- und Abbau von Plasmen stationär beobachten. Die Methode wird an Hand von Beispielen beschrieben.
Untersuchung der Eigenfrequenzen und Eigenschwingungen gestörter Kristallgitter
Authors: Fues E. , Stumpf H.
Published: March 2015

In ein Kristallgitter wird ein Störsystem eingelagert. Die für diesen Fall erweiterte Bornsche Gitterdynamik (§ 1) läßt allgemeine Aussagen zu, wenn die inneren Bindungskräfte oder Massen des Störsystems von denen des Gitters wesentlich abweichen. Die Eigenschwingungen und Eigenfrequenzen des Gesamtsystems stimmen in erster Näherung bis auf Glieder von der Größenordnung des mittleren (auf gleiche Massen reduzierten) Verhältnisses der Bindungskräfte mit den Eigenfrequenzen der beiden getrennten Systeme überein (§2, § 4). Die den Frequenzen des Störsystems zugeordneten Eigenschwingungen bleiben bis auf einen exponentiellen Abfall im Außenraum im Störzentrum lokalisiert (§ 3 ).
Weitere Isotopen-Analysen an Bleierzen
Authors: Ehrenberg H. Fr. , Horlitz G.
Published: March 2015

In Fortführung früherer Arbeiten werden weitere massenspektrometrische Messungen der Isotopenzusammensetzung von Bleierzen, vorwiegend aus Lagerstätten der westdeutschen Erzprovinzen, mitgeteilt. Die Ergebnisse werden im Rahmen der üblichen Modellvorstellungen ausgewertet und in einigen Fällen die Bedeutung des Modellalters p unter Hinzuziehung geologischer Tatsachen diskutiert.
Die elektrischen Eigenschaften von Indiumarsenid II
Authors: Folberth O. G. , Madelung O. , Weiss H.
Published: March 2015

Es werden Messungen der spez. Leitfähigkeit und des Hall-Koeffizienten der halbleitenden Verbindung InAs mitgeteilt und diskutiert. Für die Breite der verbotenen Zone am absoluten Nullpunkt der Temperatur ergibt sich der Wert 0,47 ± 0,02 eV. Ihre Temperaturabhängigkeit ist angenähert —4,5·10-4 eV/°K. Die Elektronenbeweglichkeit hat bei Zimmertemperatur einen Maximalwert von etwa 30000 cm2/Vsec, die Löcherbeweglichkeit von etwa 200 cm2/Vsec.
Das einfachste Beispiel für die Ortskorrelation der Elektronen im quantenmechanischen 2-Elektronen-Problem
Authors: Braunbek Werner
Published: March 2015

Das einfachste quantenmechanische 2-Elektronen-Problem wird durch zwei Elektronen mit vernachlässigter Wechselwirkung gebildet, die sich eindimensional in einem Kastenpotential mit unendlich hohen Potentialwänden bewegen. Für dieses Problem von 2 Freiheitsgraden wird der Konfigurationsraum eine Ebene, über der die Wahrscheinlichkeitsdichte in reinen Singulett- oder Triplett-Zuständen außerordentlich anschaulich als „Wahrscheinlichkeitsgebirge“ dargestellt werden kann. Die Betrachtung dieses Gebirges liefert einen unmittelbaren Eindruck von der Ortskorrelation der beiden Elektronen. Ihr Einfluß auf die Abstands-Verteilung wird in einfacher Weise bestimmt.
Über den Zusammenhang der Temperatur und der Leistung eines Reaktors mit der Reaktivität und der Kühlung
Authors: Gaus H. , Schulten R.
Published: March 2015

Aus der Diffusionsgleichung für die Neutronenvermehrung im Reaktor folgt, daß die Neutronendichte nur dann zeitlich konstant (stationärer Betrieb) ist, wenn die effektive Neutronenvermehrung genau gleich eins ist. Die Neutronenvermehrung nimmt mit steigender Temperatur ab. Beim stationären Betrieb stellt sich daher eine bestimmte, von der Kühlung im wesentlichen unabhängige Temperatur so ein, daß die effektive Neutronenvermehrung gleich eins wird. Die Reaktorleistung und die ihr proportionale Neutronendichte ist dann durch die Wärmemenge gegeben, die pro Sekunde aus dem Reaktor durch die Kühlung heraustransportiert wird. Diese Zusammenhänge werden mathematisch dargestellt.
Starke Fokussierung bei Beschleunigern
Authors: Dällenbach Walter
Published: March 2015

Die Fragen der Stabilität, der Periodizität und der maximalen Elongation von Betatronschwingungen bei starker Fokussierung nach Courant, Livingstone, Snyder1 lassen sich in einfacher und anschaulicher Weise quantitativ diskutieren. Es werden auch instabile Fälle betrachtet, da sie als semistabile Schwingungen bei Linear- und Spiralbeschleunigern Bedeutung bekommen können.

Die von Rose2 beim Zyklotron diskutierte zusätzliche Fokussierung durch Querkomponenten der Beschleunigungsfelder liefert beim Synchrotron mit starker Fokussierung keinen Beitrag.

Erteilt man den N Magnet-Kombinationen eines Synchrotrons mit starker Fokussierung entsprechend den 6N Freiheitsgraden von N starren Körpern 6N Justierfehler, so lassen sich aus diesen die Bahnabweichungen erster Ordnung pro Umlauf berechnen. Durch Nachjustieren von vier dieser 6N Justierfehler können diese Bahnabweichungen pro Umlauf auf null gebracht werden.

Sind die 6 N Justierfehler unabhängig voneinander und nach bekannten Verteilfunktionen zufällig verteilt, so lassen sich die mittleren Quadrate der Bahnabweichungen durch die mittleren Quadrate der Justierfehler ausdrücken.

Bahnabweichungen pro Umlauf führen bei mehreren Umläufen zu Resonanz oder Gegenresonanz, je nachdem N φ ein gerades bzw. ein ungerades Vielfaches von π ist. Dabei bedeutet 0 < φ < π den für die Stabilität (- 1 < cos φ < + 1) charakteristischen Winkel mit φ = π/2 für die Mitte des Stabilitätsbereichs.

Ein im Vergleich zu Courant et al.1 etwas verallgemeinerter Ausdruck für die die Synchrotronschwingungen bestimmende Bahnexpansion wird in einfacher Weise abgeleitet 2a.
Die Gaydon-Banden des N2
Authors: Grün A. E.
Published: March 2015

Ein erstmals von Gaydon beobachtetes Bandensystem des N2-Moleküls („Gaydon’s Green System“) wurde durch ein Bündel schneller Elektronen angeregt und spektroskopisch untersucht. Neue bisher unbekannte Banden dieses Systems wurden beobachtet. Die Schwingungsstruktur des Bandensystems wurde vermessen. Die Schwingungskonstanten der beiden kombinierenden Zustände des N2-Moleküls ergaben sich zu:

ωe′ = 923 cm-1; ωe″ = 766 cm-1; ωe′we′ xe′ = 13 cm-1; ωe″we″ xe″ = 12 cm-1.
Gekoppelte Wellengleichungen für inhomogene anisotrope Medien
Authors: Suchy Kurt
Published: March 2015

A special system of coordinates has been introduced for the calculation of electromagnetic wave propagation in an inhomogeneous, anisotropic medium. One of the coordinate axes is parallel to the wave normal, the two others (perpendicular to it) are defined by the relation between the E and D̃ vector. In the coupled wave equations it is shown that the coupling terms can be neglected under certain conditions.
Die weiche Röntgenstrahlung der ungestörten Sonnenkorona
Authors: Elwert Gerhard
Published: March 2015

Mit der in einer früheren Arbeit abgeleiteten Ionisationsformel der Sonnenkorona werden für die Elemente großer kosmischer Häufigkeit Teilchendichten der Ionen in den in Betracht kommenden Ionisationsstufen ermittelt. Die bei den Photorekombinationen und bei frei-frei-Übergängen entstehende Ausstrahlung führt zu einem kontinuierlichen Emissionsspektrum, das in der Wellenlängenskala ein Maximum bei 30 bis 50 Å hat.

Größere Intensität liefert die Linienemission, deren Maximum bei etwas längeren Wellen liegt. Sie wird für die wesentlichen Übergänge diskutiert. Im Vergleich zu den Rekombinationen in höhere Schalen sind Elektronenstöße der wirksamere Anregungsmechanismus. Für die Berechnung der Wirkungsquerschnitte wird die Bornsche Stoßtheorie verwendet. Unter Berücksichtigung der Selbstabsorption werden Spektren der Strahlung der ungestörten Korona für verschiedene Temperaturen angegeben. Mit der berechneten Eigenstrahlung der Korona wird die Gültigkeit der verwendeten Ionisationsformel kontrolliert.

Auf die Bedeutung der Röntgenstrahlung für die Bildung der normalen ionosphärischen E-Schicht wird hingewiesen.
Bemerkungen zur Thermodynamik der Lösungen von Gasen und festen Stoffen in Flüssigkeiten
Authors: Mauser Heinz , Kortüm Gustav
Published: March 2015

Die thermodynamischen Größen gelöster fester oder gasförmiger Stoffe werden im allgemeinen auf einen „idealisierten“, physikalisch nicht realisierbaren Zustand bezogen. In diesem sind die gelösten Stoffe denselben Kräften unterworfen wie in unendlich verdünnter Lösung, liegen jedoch in der Konzentration 1 vor. Diese Normierung gibt die Möglichkeit, Nichtelektrolytlösungen in einem eng begrenzten Gebiet kleiner Konzentrationen formal wie ideale Mischungen zu behandeln. Doch wird die an sich schon beträchtliche Unanschaulichkeit der Thermodynamik durch derartige willkürlich festgesetzter Definitionen noch unnötig vergrößert, die Erkenntnis der realen Zusammenhänge wird infolgedessen erschwert, und auch der Begriff der „ideal verdünnten Lösung“ verführt zu Trugschlüssen.

Im folgenden wird die reine reale Phase, die mit der gesättigten Lösung im Gleichgewicht steht, als Bezugszustand gewählt. Dadurch vereinfacht sich die Thermodynamik der Lösungen in experimenteller wie auch in theoretischer Hinsicht. Darüber hinaus ergibt sich die Möglichkeit, bei Kenntnis der Löslichkeit eines Stoffes eine erste Näherung, bei zusätzlicher Kenntnis der idealen Löslichkeit eine zweite Näherung für die chemischen Potentiale gelöster Stoffe anzugeben. Für das Verteilungsgleichgewicht von Jod zwischen Wasser und Schwefelkohlenstoff wurden die Näherungswerte berechnet und mit experimentellen Werten verglichen.
Die Komplexbildung zwischen Silber- und Rhodanidionen in wässerigen Lösungen
Authors: Leden I. , Nilsson R.
Published: March 2015

I. Die Komplexbildung zwischen Silber- und Rhodanidionen bei wachsender SCN- Konzentration kann wie folgt beschrieben werden:

1. Ag++ SCN- ⇄ AgSCN und AgSCN + SCN- ⇄ Ag(SCN)2
-. Für ca. 10-3 m. SCN - Konzentrationen endet die Komplexbildung bei diesem Schritt (vgl. n̄-Kurve, Abb. 2).

2. Die Komplexbildung geht dann bis zur „maximalen“ (vgl. Bjerrum**) Koordinationszahl 4 weiter:

Ag(SCN)2
-+SCN ⇄ Ag(SCN)3
2- und Ag(SCN)3
2-+SCN- ⇄ Ag(SCN)4
3-.

3. Ag(SCN)4
3--Ionen kondensieren gemäß Reaktionsschema (5) zu mehrkernigen Komplexen Agm(SCN)2m+2
-(m+2), was in gesättigten Lösungen um [SCN-] = 1/4 m. merkbar wird.

II. Die Löslichkeit l des Silberrhodanids kann durch Gl. (16) mit den Konstanten aus Tab. 4 beschrieben werden.

III. Die Löslichkeit ld des Natriumdirhodanoargentats folgt der Gleichung: ld = 0,12 [SCN-]2 (Ionenstärke 4 m.). Danach kommt das Silber in den mit NaAg(SCN)2 gesättigten Lösungen praktisch nur als Agm(SCN)2m+2
-(m+2) vor. Die Umwandlung von AgSCN(s) zu NaAg(SCN)2(s) findet statt, wenn [SCN-] den Wert 0,53 m. überschreitet. ([Na+]=4m.).

IV. l und ld sind neben sämtlichen Komplexionenkonzentrationen der gesättigten Lösungen in Abb. 2 eingetragen. Wegen der obengenannten Umwandlung der festen Phasen ändert sich die Neigung sämtlicher Kurven diskontinuierlich für [SCN-] = 0,53 m.

V. Wo die Löslichkeit genügend groß war, um stabile EMK zu erhalten, wurden potentiometrische Messungen in ungesättigten Lösungen durchgeführt. Solch große Löslichkeit wird nur erreicht, wenn praktisch alles Silber als Agm(SCN)2m+2
-(m+2) vorhanden ist. Die Komplexkonstanten dieser Ionen können mithin nach beiden Methoden — Löslichkeit und Potentiometrie — berechnet werden (vgl. Tab. 9).
Das Pol-Dipol-Teilchen im Gravitationsfeld und elektromagnetischen Feld
Authors: Papapetrou A. , Ubich W.
Published: March 2015

Die Bewegungsgleichungen für ein Pol-Dipol-Teilchen unter dem Einfluß vorgegebener Gravitations- und elektromagnetischer Kräfte werden aufgestellt und im Lagrange- sowie im Hamilton-Formalismus diskutiert. Es zeigt sich, daß die vom gravitationsfreien Fall bekannten Züge der Theorie des Pol-Dipol-Teilchens im wesentlichen erhalten bleiben; dies gilt insbesondere auch für die Eigenschaften der mit den Analoga der Dirac-Matrizen γμ gebildeten klassischen Poisson-Klammern.
Theorie der Streuung schneller geladener Teilchen
Authors: Molière G.
Published: March 2015

Die Vielfachstreuung einer Bahnspur werde — wie üblich — bestimmt durch Einteilung dieser Spur in Abschnitte („Zellen“) und Messung gewisser, die Richtungsänderung von Zelle zu Zelle charakterisierender „Merkmale“. Als solche können z. B. gewählt werden: Winkel zwischen benachbarten Tangenten (Fall Ia) oder Sehnen (Fall IIa). Praktisch wichtig sind Merkmale, bei denen „Ausglättung“ („smoothing“) verwendet wird: Winkel zwischen „best-angepaßten Geraden“ (Fall Ib) bzw. den Verbindungsgeraden der „Schwerpunkte” (Fall IIb, „sagitta“-Methode) benachbarter Zellen. — Für die verschiedenen Fälle wird die auf Vielfachstreuung beruhende Verteilungsfunktion der Merkmale aufgestellt unter strenger Berücksichtigung der statistischen Kopplung zwischen diesen. Für die Fälle Ib und IIb wird außerdem die auf „unechter Streuung“ ` („spurious scattering”, „noise level“) beruhende Verteilung der Merkmale behandelt. Es wird gezeigt, daß die Koordinaten-Methode (IIb) wesentliche Vorteile gegenüber der Winkel-Methode (Ib) aufweist. — Im § 13 sind die praktischen Auswertungs-Verfahren beschrieben und die dabei benötigten Tabellen zusammengestellt. Im § 14 sind Methoden zur Trennung der echten und unechten Streuung behandelt.
Zur Behandlung der Zweizentren-Wechselwirkungsintegrale
Authors: Preuss H.
Published: March 2015

Es werden die zur Zeit vorliegenden Möglichkeiten zur numerischen Bestimmung der Zweizentren-Wechselwirkungsintegrale diskutiert und ein neuer vereinfachender Berechnungsweg angegeben, der bei Verwendung von elektronischen Rechenmaschinen durchgeführt werden kann. Der Anwendungsbereich einer vom Verfasser früher angegebenen Abschätzung für Integrale wird erweitert. Abschließend wird eine zweckmäßige Bezeichnungsweise der Integrale vorgeschlagen und auf einen numerischen Zusammenhang zwischen Austauschintegralen und einfacheren Integraltypen hingewiesen.
The Determination of Meson Multiplicity at about 20 BeV
Authors: McCusker C. B. A.
Published: March 2015

Die bei der Bestimmung der Multiplizität von solchen Mesonen, die bei Zusammenstößen von Nucleonen mit Energien von ungefähr 20 BeV entstehen, auftretenden Schwierigkeiten werden diskutiert. Es ergibt sich, daß es notwendig ist, bei dieser Untersuchung,

a) Wasserstoff zu verwenden, um Verwechslung mit Kaskaden innerhalb des Kernes zu vermeiden,

b) dünne Schichten zu benutzen, um die Zahl der Kaskaden nach dem ursprünglichen Stoß möglichst klein zu halten,

c) die Empfindlichkeit des Geräts gegen Ereignisse mit wenigen oder nicht geladenen Teilchen soweit als möglich zu reduzieren.

Nimmt man an, daß viele der geladenen Teilchen, welche bei Zusammenstößen mit Kohlenstoff und schwereren Elementen erzeugt werden, die Folge von Kaskaden innerhalb des Kernes sind, so scheint es derzeit möglich, unter Beachtung der obigen Punkte das ganze experimentelle Material in Einklang zu bringen. Die Multiplizität von Mesonen, welche in Zusammenstößen von Nucleonen mit Nucleonen erzeugt werden, scheint etwas kleiner zu sein, als sie in den Theorien von Fermi und Heisenberg vorausgesagt wurde.
Eine direkte Bestimmung von Thermodiffusionskoeffizienten in Flüssigkeiten
Authors: Korsching Horst
Published: March 2015

Es wird eine neue Anordnung beschrieben, die es gestattet, Thermodiffusionskoeffizienten nach der Methode der optischen Ablenkung zu bestimmen. An einigen organischen Substanzen werden Messungen durchgeführt.
Die Schwingungsstruktur des Naphthalin-Fluoreszenzspektrums
Authors: Wolf Hans Christoph
Published: March 2015

Die Analyse der Schwingungsstruktur des Fluoreszenzspektrums von Naphthalin in symmetrisch substituiertem Tetramethyl-Benzol (Durol), also in einem dem Naphthalin chemisch verwandten und kristallographisch ähnlichen Stoff, zeigt, daß das Spektrum von dem im Naphthalinkristall und in Äthanol wesentlich verschieden ist. Die Wirkung des Durolkristalls auf das Naphthalinspektrum besteht in einer „unspezifischen“ Verschiebung (gegenüber dem Dampfspektrum) um etwa den gleichen Betrag wie im Naphthalinkristall, und zusätzlich in einer Aufhebung des Übergangs-Verbotes für den ersten Elektronen (-Singulett)-Übergang. Zu einem Verständnis dieser „spezifischen“ Wirkung des Kristalls auf das Naphthalinmolekül und zu Aussagen über die Lage der Übergangsmomente im Molekül fehlt noch die Kenntnis der Orientierung des Naphthalins in den (echten) Mischkristallen. Dagegen ist jetzt schon eine eindeutige Zuordnung der meisten Fluoreszenzbanden zu den stärksten Raman-Frequenzen und ihren Kombinationen möglich.
Ein neuer Atomfunktionenansatz für quantenchemische Rechnungen
Authors: Preuss H.
Published: March 2015

Es wird ein einfacher, nur aus Exponentialfunktionen bestehender nichtknotenloser Näherungsansatz für die Radialanteile der Atomfunktionen der L-Schale vorgeschlagen, der bei Anwendung auf Mehrzentrenprobleme der Quantenchemie Erleichterungen in der Berechnung der auftretenden Wechselwirkungsintegrale bietet und auch auf Funktionen höherer Schalen erweitert werden kann. Die Ansätze haben für jede Schale den gleichen analytischen Aufbau und gestatten bei Variationsverfahren mehrere Parameter zu variieren. Eine Anwendung dieses Funktionstyps auf das Wasserstoffatom ergab praktisch den genauen Wert des L-Zustandes. Auf die Bedeutung dieser Ansätze im Rahmen des kombinierten Näherungsverfahrens wird hingewiesen.
Beitrag zum 1/f-Gesetz beim Rauschen von Halbleitern
Authors: Schönfeld H.
Published: March 2015

Das Stromrauschen von Halbleitern zeigt bekanntlich mit guter Näherung ein 1/f-Spektralgesetz. Für das Zustandekommen dieses Gesetzes besteht bisher nur eine von van der Ziel und Surdin gegebene Erklärung, die drei, bisher nicht begründete Annahmen voraussetzt. Es wird gezeigt, daß Einzelvorgänge, die nach einem Zeitgesetz vom Charakter 1/√ t verlaufen, ebenso zu einem 1/f-Spektrum führen. Nach der Hypothese von Montgomery bestehen die Einzelvorgänge in örtlichen Injektionen von Minoritäten. Die Folgerungen, die sich ergeben, wenn man für diese Einzelvorgänge einen 1/√ t-Verlauf annimmt, werden hergeleitet und diskutiert.
Magnetische Sperrschichten in Germanium II
Authors: Weisshaar E.
Published: March 2015

Es werden experimentell gemessene Strom-Spannungskennlinien symmetrischer und unsymmetrischer magnetischer Sperrschichten1 aufgezeigt und deren Abweichungen von dem theoretisch zu erwartenden Verlauf diskutiert. Insbesondere ergibt sich, daß das Ausbleiben eines Sättigungsstromes auf den Störstellengehalt des verwendeten Germaniums zurückzuführen ist. Weiterhin wird über Messungen des zeitlichen Auf- und Abbaus, sowie des Frequenzverhaltens berichtet. Für den Fall kleiner angelegter Felder konnte in allen Fällen eine sehr gute Übereinstimmung mit den theoretischen Berechnungen erzielt werden.
Über die Bewegung geladener Teilchen in schwach veränderlichen Magnetfeldern
Authors: Hellwig Gerhard
Published: March 2015

Die Alfvénschen Näherungsgleichungen in schwach veränderlichen Magnetfeldern werden auf eine Weise hergeleitet, die eine Fallunterscheidung (grad H senkrecht oder parallel zu

) erübrigt und sowohl eine Verallgemeinerung auf den relativistischen Fall als eine Erweiterung auf höhere Näherungen zuläßt. Es wird gezeigt, daß die zeitliche Änderung von M (durch die „spiralende“Bewegung des Teilchens erzeugtes magnetisches Moment) bei verschwindender Rotation der mechanischen Kräfte auch noch in zweiter Näherung verschwindet. Zum Schluß wird auf einen Einwand A. Schlüters gegen die Fermische Theorie der Nachbeschleunigung von Höhenstrahlteilchen eingegangen.
Zur Berechnung elektrostatischer Linsen
Authors: Timm U.
Published: March 2015

Es wird gezeigt, daß sich die Matrizendarstellung, die sehr häufig zur rechnerischen Behandlung von Vierpollinsen angewandt wird, z. B. 1.2, mit Vorteil auch auf rotationssymmetrische und ebene elektrostatische Felder übertragen läßt. Die Integration der Bahngleichung von geladenen Teilchen in elektrischen Feldern nach der Gans schen Methode wird in Matrizenform geschrieben. Das dabei entstehende Matrizenprodukt, in der richtigen Reihenfolge ausmultipliziert, läßt dann sogleich alle charakteristischen Eigenschaften einer Linse erkennen. Das allgemeine Verhalten mehrerer hintereinandergeschalteter Linsen kann jetzt in übersichtlicher Weise angegeben werden. Außerdem wird gezeigt, wie man den Matrizenkalkül auch zur numerischen Berechnung der charakteristischen Daten eines Linsensystems verwenden kann. Dabei werden insbesondere die Linsensysteme ins Auge gefaßt, die zur ersten Fokussierung in Teilchenbeschleunigern wie Van de Graaff- oder Kaskadengeneratoren dienen.
Das Trennrohr XVI. Reindarstellung des Isotops 136X
Authors: Clusius K. , Bühler H. H. , Hürzeler H. , Schumacher E.
Published: March 2015

Zur Füllung einer Lampe, die Normal-Wellenlängen äußerster Schärfe emittieren soll, sind Reinelemente gerader Masse und gerader Ordnungszahl geeignet, da bei ihnen eine Hyperfeinstruktur fehlt. Unter vergleichbaren Umständen wird die Doppler-Breite der Linien um so geringer, je größere M/T-Werte bei einem vorgegebenen Dampfdruck erreichbar sind. Mit flüssiger Luft gekühlte Kryptonlampen, die 84Kr oder 86Kr enthalten, sind in dieser Hinsicht der 198Hg-Lichtquelle überlegen. Um die Eigenschaften der prinzipiell noch günstigeren Xenonlampe kennen zu lernen, wurden in einer 48 m langen Trennrohranlage 250 ccm 136X, d. h. 1,35 g von 99% Reinheit isoliert.
Über einen negativen Widerstand für Gleich* und Wechselstrom
Authors: Waldmann L. , Bieri R.
Published: March 2015

Eine symmetrische Röhrenschaltung mit zwei äußeren Klemmen wird angegeben, die einen zwischen diesen Klemmen liegenden negativen Widerstand darstellt. Im einfachsten Fall enthält die Anordnung eine Doppeltriode und zwei Anodenwiderstände. Durch Parallelschaltung mehrerer Doppeltrioden und Einführung auch von Kathodenwiderständen erhielten wir einen Widerstand von ca. —3 kΩ, der in einem Spannungsbereich bis ± 12 Volt auf l,5°/oo konstant war. Das Verhalten an der Stabilitätsgrenze, für welches die Abweichungen vom linearen Strom-Spannungszusammenhang maßgebend sind, wurde untersucht. Auf die Anwendung negativer Widerstände für Meßzwecke und für Analogiegeräte zur Umkehrung von symmetrischen, definiten Matrizen wird eingangs hingewiesen.
Koinzidenzanordnung zur Erzeugung monochromatischer Neutronen mit der (d, d)=Reaktion
Authors: Franzen* W. , Huber P. , Schellenberg L.
Published: March 2015

Es wird eine Anordnung zur Erzeugung monochromatischer (d,d)-Neutronen beschrieben. Sie beruht auf einer Koinzidenzmethode, bei der als Koinzidenzpartner die in der (d,d)-Reaktion gleichzeitig entstehenden He3-Kerne und Neutronen benützt werden. In der angeführten Anordnung werden die He3-Kerne unter 90° zum einfallenden Deuteronenstrahl beobachtet. Als Target wird ein D2-Gastarget benutzt. Die berechnete Energiebreite der Neutronen für die gewählte Anordnung beträgt ca. 10 keV. Für eine Deuteronenenergie von 900 keV und 5 μA Stromstärke ergeben sich ca. l Koinzidenzimpuls pro Sekunde. Es sollte möglich sein, diese Zahl durch Vergrößerung des benutzten Neutronenzählers um einen Faktor 10 zu erhöhen, ohne das Energieauflösungsvermögen zu verschlechtern. Die Zahl der zufälligen Koinzidenzen variiert zwischen 5 — 10% der wahren Koinzidenzen.
The Branching Ratio of Kr85m from Fission Yield Studies
Authors: Blades A. T. , Thode H. G.
Published: March 2015

To J. Mattauch for his 60th birthday

The fission yield of the 85 mass chain has been determined both at Kr and Rb with a mass spectrometer using isotope dilution techniques. This has made possible a direct determination of the branching ratio of Kr85m which turns out to be 0.28. Thus 22°/o of the metastable isomer (Kr85m) decays to the Kr85 ground state.
Über die Abbildungseigenschaften magnetischer Sektorfelder bei Berücksichtigung des Streufeldes
Authors: König L. A. , Hintenberger H.
Published: March 2015

Nach einer experimentellen Untersuchung über den Streufeldverlauf am Rande der Polschuhe verschiedener Magnete, bei der auch der Einfluß von Eisenblenden zur Abschirmung der Streufelder eingehend untersucht wird, werden die Abbildungseigenschaften magnetischer Sektorfelder mit Berücksichtigung des Streufeldes für Ionenstrahlen in der Mittelebene des Feldes rechnerisch behandelt. Im Anschluß an eine frühere Arbeit1, bei der die Linsengleichung und die Lateralvergrößerung unter Berücksichtigung der Streufelder untersucht wurde, werden Ausdrücke für die Dispersion und den Öffnungsfehler magnetischer Sektorfelder für geradlinige und gekrümmte Feldbegrenzungen angegeben. Um den Einfluß der Streufelder zahlenmäßig zu demonstrieren, werden mit den erhaltenen Formeln einige Beispiele durchgerechnet, wobei, entsprechend den Resultaten der Streufeldmessungen, die Grenze zwischen dem homogenen Feldteil und dem Streufeld um die Strecke |Zs| =1,5 k innerhalb des Polschuhrandes und parallel zu ihm angenommen wird, während für die durchgemessenen Magnete die Begrenzung des homogenen Ersatzfeldes, das zur gleichen Abbildung wie das wirkliche Feld führt, etwa um die Strecke ZE= 2,1 k außerhalb des Polschuhrandes verläuft (2 k= Polschuhabstand). Die Unterschiede, die sich bei der Berechnung der Dispersion und des Öffnungsfehlers aus den allgemeinen Formeln mit Berücksichtigung des Streufeldes und aus den Formeln für das homogene Ersatzfeld für Strahlen in der Symmetrieebene ergeben, hängen stark von der Dimensionierung des Magneten ab. So beträgt z. B. die Abweichung der exakt berechneten Größen von den mit Hilfe eines homogenen Ersatzfeldes berechneten bei Magneten, wie sie bei doppelfokussierenden Apparaten verwendet werden, nur wenige Prozent, während sie bei den in Massenspektrometern oder Massentrennern üblichen Magneten viel größer werden können.
Die Elektronenemission von Festkörperoberflächen nach mechanischer Bearbeitung und Bestrahlung
Authors: Nassenstein Heinrich
Published: March 2015

Nach einer Übersicht über die vorliegenden experimentellen Ergebnisse werden die bisherigen Deutungen der Elektronenemission von Festkörperoberflächen nach mechanischer Bearbeitung und Bestrahlung diskutiert. Es zeigt sich, daß insbesondere die Anregung der Emission durch Bestrahlung und die Parallelität und gegenseitige Beeinflussung von Thermoelektronen und Photoelektronen, ferner auch die Ähnlichkeit der Erscheinungen bei Metallen und Nichtmetallen nur schlecht in den Rahmen dieser Theorien passen. Macht man aber die Annahme, daß die Elektronen aus hochgelegenen Energieniveaus stammen, so ergibt sich eine einheitliche Deutung der bisher vorliegenden experimentellen Ergebnisse. Man kann direkt die Theorie der Phosphoreszenz auf den Verlauf des Nachstromes anwenden; es wird gezeigt, wie sich verschiedene Energieverteilungen und Besetzungen der Haftstellen auf den Emissionsverlauf auswirken. Die Theorie der Glow-Kurven liefert die Mittel zur Analyse der Emission bei Erhöhung der Temperatur. Einige experimentelle Argumente für die Richtigkeit dieser Deutung, insbesondere die Arbeiten von Bohun, werden aufgeführt. Schließlich wird auf die Konsequenzen eingegangen, die sich aus dieser Deutung ergeben; die wichtigste dürfte sein, daß die Untersuchungsmethode ein Bild über den Oberflächenzustand des Festkörpers liefert, und zwar kann man hoffen, die Energieverteilung der Fehlstellen an oder in unmittelbarer Nähe der Oberfläche zu erhalten.
Theorie des Anodenfalls II
Authors: Höcker K.-H. , Bez W.
Published: March 2015

Als Beitrag zum Verstehen der Vielzahl der Erscheinungsformen am Lichtbogen diskutieren wir die Frage nach den Bedingungen, unter denen Feldionisierung im Anodenfall eines Lichtbogens auftreten kann. Feldionisierung ist nur möglich, wenn die gesamte Fallenergie größer als die Ionisierungsenergie ist. Daneben sind mindestens zwei weitere Bedingungen zu nennen: a) Das entsprechende Potential muß sich auf einer Strecke von der Größe einer Elektronenweglänge ausbilden, b) Die erzeugten Ionen müssen mit einer ungeordneten Bewegung an die Säule geliefert werden. Die beiden Bedingungen werden in Formeln gefaßt und es wird gezeigt, daß ein Niederstromkohlebogen in Luft unter Normalbedingungen mit dem Anodenfallmechanismus der Feldionisierung brennt, während bei den Bedingungen, die für Hochdruckbögen charakteristisch sind, Feldionisierung unmöglich ist. Hier gilt thermische Ionisierung. - Die Strom-Spannungs-Kennlinien von Beck-Bögen und anderen Bögen werden diskutiert.
Luftwiderstand von rotierenden Kreisscheiben
Authors: Herchenbach W.
Published: March 2015

Beim Bau von Hochspannungsgeneratoren mit rotierenden Scheiben ist es wichtig, den Luftwiderstand der Scheiben genau zu kennen. Durch direkte Drehmomentmessungen an freien Scheiben in Normalluft wird der Widerstandsbeiwert für Reynolds-Zahlen im Bereich einiger 105 bis 106 bestimmt und damit die Zahlenwerte für Widerstandsmoment und Widerstandsleistung angegeben. Der Vergleich mit den Ergebnissen anderer Autoren zeigt Abweichungen, zu denen Stellung genommen wird. Abschließend wird über den Einfluß einer festen sowie einer gegenläufig rotierenden Gegenscheibe auf die Meßscheibe berichtet, der sich in einer axialen aerodynamischen Anziehung und Widerstandsmoment-Erniedrigung bzw. im Wegfall dieser Anziehung und einer Widerstandsmoment-Erhöhung äußert. Eine Deutung der Erscheinungen wird versucht.
Irreversibilität und Quantentheorie
Authors: Kümmel Hermann
Published: March 2015

Vom Verfasser1,2 wurden die Phasenraumdichte und ihre als Differenzengleichung erscheinende klassische Bewegungsgleichung auf quantentheoretischer Grundlage abgeleitet. In dieser Arbeit wird das Erreichen des Gleichgewichtes als Vorgang im (p-q)-Raum untersucht. Das statistische Grundgesetz (Bewegungsgleichungen der Dichte, ausgedrückt durch Übergangswahrscheinlichkeiten WJJ′) ist kein spezifisch quantenmechanisches Gesetz. Erst durch eine „Vergröberung“ der WJJ′ und die dann ablesbaren Symmetrierelationen liefert das statistische Grundgesetz quantitativ den Übergang in das Gleichgewicht und die irreversible Thermodynamik in der Onsagerschen Form.
Fremdgasbehinderte und reine Molekularströmung durch eine vielfach geknickte Röhre als Modell für ein Porensystem
Authors: Hiby J. W. , Pahl M.
Published: March 2015

Es wird eine Formel abgeleitet für die molekulare Gasströmung (mittlere freie Weglänge der Moleküle bezüglich gegenseitiger Zusammenstöße λ ➝ ∞ ) durch eine vielfach geknickte Röhre vom Durchmesser 2 a. Neben den Wandstößen sollen noch wenige Zweierstöße mit schweren Fremdgasmolekülen (isotrop streuenden Zentren) auftreten können. Ist die mittlere freie Weglänge der strömenden Moleküle bezüglich der Stöße gegen Fremdgasmoleküle Δ≫ die Länge 2 L eines geraden Rohrteilstückes, so läßt sich die fremdgasbehinderte Strömung als Funktion des Fremdgasdruckes (∼ 2α/Δ) bei beliebigem Parameter L/a angeben. Bei gleichem Dichtegradienten dn/dx folgt für das Verhältnis zwischen behinderter (NΔ) und reiner Molekularströmung (NΔ∞)

ΝΔ/ΝΔ∞=1—ϰ (2α/Δ),

worin ϰ eine Funktion von L/a bedeutet. Für kurze Teilstücklängen (2 ≦ L/α ≦ 10) werden errechnete Werte von ϰ mitgeteilt.

Den Fall von Röhren mit langen Teilstücken (L≫ α) haben bereits Pollard und Present behandelt. Wir finden für NΔ∞ exakt denselben Ausdruck. Hingegen unterscheidet sich unser Ergebnis für NΔ im Zahlenwert einer Konstanten. Die Diskrepanz wird geklärt.

Schließlich wird die rein molekulare Leitfähigkeit (D0) L der vielfach geknickten Röhre verglichen mit derjenigen einer langen, geraden Röhre. Es ergibt sich ein Quotient

(D0L/(D0) L′➝∞ = f(L/α) ≦ 1,

der für L/a=3 den Wert 0,8 annimmt. Dieses Ergebnis wirft ein Licht auf die rein molekulare Leitfähigkeit von unregelmäßigen Porensystemen, z.B. in einem Pulverhaufwerk; sie wird bekanntlich experimentell gefunden als lineare Extrapolation der Poiseuille- Geraden zum Mitteldruck Null und ist damit gegeben durch den Wert des Gleitungsgliedes 0,81 (D0)L′➝∞. Dies führt zu der modellmäßigen Vorstellung eines Netzwerkes von Röhren mit L/a ≈ 3.
Das Potential in doppelt gekrümmten Kondensatoren
Authors: Albrecht R.
Published: March 2015

Für eine Klasse von Toroidkondensatoren wird das Potential im ungestörten Gebiet mit Hilfe von Reihenentwicklungen untersucht. Ferner werden die Abmessungen eines Toroidkondensators ermittelt, falls die Feldgrößen vorgegeben sind.
Über die Stabilität des Guderleyschen kugeligen Verdichtungsstoßes
Authors: Häfele Wolf
Published: March 2015

In einer früheren Arbeit wurde ein Verfahren, das an dem Phänomen der Umkehrkanten anknüpft, beschrieben, mit dessen Hilfe die Stabilität des Stoßwellentypus aus der Klasse der ebenen Homologie-Lösungen ermittelt wurde. Dasselbe Verfahren wird auf den GuDERLEvschen kugeligen Verdichtungsstoß angewendet. Es stellt sich heraus, daß in genügender Nähe zum Kugelmittelpunkt Stabilität vorliegt. — Die Kenntnis der eben erwähnten Arbeit wird vorausgesetzt.
Bemerkungen zur Berechnung von Molekülintegralen bei kleinem Kernabstand II
Authors: Bingel W.
Published: March 2015

Die in einer früheren Arbeitl gegebene Darstellung der Übergangsintegrale Kαβ durch die Hilfsfunktionen Cn(Q) wird auf den Fall erweitert, daß das Atom b nicht auf der Polarachse der Einelektronenfunktionen ψα des Atoms a liegt. Die hier gegebene Darstellung gestattet es, Summen von Integralen dieser Art über die Außenatome B eines mehratomigen Moleküls oder Komplexions vom Typ ABp einfach zu berechnen.
Selbstdiffusion in geschmolzenem Indiummetall
Authors: Lodding A.
Published: March 2015

Der Selbstdiffusionskoeffizient D von flüssigem Indiummetall wurde in dem Temperaturbereich 170° C —750° C mittels einer Kapillarenmethode gemessen. Die Ergebnisse können mit der Formel

D=28,9 · 10-5 exp (-2430/RT)

ausgedrückt werden.
Der Verlauf der Rossi-Kurve bei großen Bleidicken
Authors: Janossy L. , Nagy L.
Published: March 2015

Messungen der Rossischen Übergangskurve wurden mit einer Anordnung ähnlich der von BOTHE und THURN ausgeführt. Im Gegensatz zu diesen Autoren wird außer dem ersten Maximum kein weiteres Maximum in der Übergangskurve gefunden. Die statistische Ungenauigkeit der Meßpunkte ist von der Größenordnung von 0,5%. Selbst wenn Schwankungen gleich der dreifachen statistischen Schwankung vorausgesetzt werden, sind die Resultate der Messungen mit einem Maximum von mehr als 1,5°/o unverträglich.