موضوع مقاله: ذره در یک شبکه یک بعدی | مخاطب: عمومی | لحن: دانشنامه‌ای | ساختار: عنوان، مقدمه، 3 بخش، جمع‌بندی | مقاله: | # ذره در یک شبکه یک بعدی | مقدمه: ذره در یک شبکه یک بعدی در مکانیک کوانتومی، ذره در یک شبکه یک بعدی، مسئله‌ای است که در مدل یک شبکه بلوری دوره‌ای به وجود می‌آید. | ## بخش 1: ذره در یک شبکه یک بعدی | تعریف مسئله هنگامی که در مورد مواد جامد صحبت می‌شود، معمولاً بحث اطراف بلورها - شبکه‌های دوره‌ای - است. طبق قضیه بلوخ، راه حل معادله شرودینگر زمان‌ناحیه اگر پتانسیل دوره‌ای باشد، می‌تواند به شکل زیر نوشته شود: که در آن u(x) یک تابع دوره‌ای است که شرط u(x + a) = u(x) را ارضا می‌کند. با نمایانگر فلوکه، منجر به ساختار باند از طیف انرژی معادله شرودینگر با یک پتانسیل دوره‌ای مانند پتانسیل کرونیگ-پنی یا یک تابع کسینوس مانند معادله ماتیو می‌شود. بنابراین، ما می‌توانیم شبکه یونی را به عنوان یک حلقه نمایش دهیم که شرایط مرزی بورن-فان کارمان را دنبال می‌کند. اگر L طول شبکه باشد به گونه‌ای که L ≫ a، آنگاه تعداد یون‌ها در شبکه به حدی زیاد است که هنگام در نظر گرفتن یک یون، محیط آن تقریباً خطی است و تابع موج الکترون بدون تغییر باقی می‌ماند. بنابراین، اکنون به جای دو شرط مرزی، یک شرط مرزی دایره‌ای به دست می‌آید: اگر N تعداد یون‌ها در شبکه باشد، آنگاه ما رابطه زیر را داریم: aN = L. با جایگذاری در شرط مرزی و اعمال قضیه بلوخ، به یک کوانتوم‌سازی برای k منجر خواهد شد: مدل کرونیگ-پنی مدل کرونیگ-پنی یک سیستم ساده و ایده‌آل در مکانیک کوانتومی است که از یک آرایه بی‌نهایت دوره‌ای از حاجب‌های پتانسیل مستطیلی تشکیل شده است. برای هرکدام به طور مستقل حل خواهیم کرد: اجازه دهید E یک مقدار انرژی بالاتر از چاه باشد (E > 0) برای : برای: برای یافتن u(x) در هر منطقه، ما نیاز به تلاش در تابع موج الکترون داریم: و به همان شیوه: برای تکمیل راه حل، نیاز داریم مطمئن شویم که تابع احتمال پیوسته و صاف است، به عبارت دیگر: و همچنین که u(x) و u′(x) دوره‌ای هستند: این شرایط به ماتریس زیر منجر می‌شوند: برای داشتن یک راه حل غیر تافی، تعیین‌کننده این ماتریس باید صفر باشد. خطوط سیاه منطقه‌های آلفا را نشان می‌دهند که برای آنها می‌توان مقدار k را محاسبه کرد. | ## بخش 2: ذره در یک شبکه یک بعدی | در پاراگراف قبلی، تنها متغیرهایی که توسط پارامترهای سیستم فیزیکی تعیین نمی‌شوند، انرژی E و میانگین بلور k هستند. با انتخاب یک مقدار برای E، می‌توان سمت راست را محاسبه کرد و سپس با گرفتن کسینوس معکوس از هر دو طرف، مقدار k را محاسبه کرد. سمت راست عبارت آخری که در بالا آورده شد، گاهی اوقات ممکن است بیشتر از 1 یا کمتر از -1 باشد، در این صورت هیچ مقداری از k نمی‌تواند معادله را درست کند. از آنجایی که ، این بدان معناست که برخی از مقادیر E وجود دارند که برای آنها هیچ تابع موج خودمختاری برابر با معادله شرودینگر وجود ندارد. بنابراین، مدل کرونیگ-پنی یکی از ساده‌ترین پتانسیل‌های دوره‌ای است که دارای یک گاف باند می‌باشد. مدل کرونیگ-پنی: راه حل جایگزین یک روش جایگزین برای یک مسئله مشابه ارائه شده است. در اینجا، ما یک پتانسیل دلتا دوره‌ای داریم: A یک ثابت است و a ثابت شبکه (فاصله بین هر سایت) است. از آنجایی که این پتانسیل دوره‌ای است، می‌توانیم آن را به صورت یک سری فوریه گسترش دهیم: جایی که تابع موج با استفاده از قضیه بلوخ برابر با است، جایی که یک تابع است که در شبکه دوره‌ای است، به این معنا که می‌توانیم آن را همچنین به صورت یک سری فوریه گسترش دهیم: بنابراین تابع موج به صورت زیر است: اگر این را در معادله شرودینگر قرار دهیم، به دست می‌آید: و یا به جای: حالا متوجه می‌شویم که: این را در معادله شرودینگر قرار دهید: این را برای حل کردیم و به دست آوردیم: این معادله آخر را برای همه مقادیر K جمع کنیم تا به دست آوریم: یا به راحتی، ، از بین می‌رود و به دست می‌آید: یا برای صرفه‌جویی در تلاش‌های بی‌مورد، یک متغیر جدید تعریف می‌کنیم: و سرانجام عبارت ما به صورت زیر خواهد بود: حالا، K یک بردار شبکه متقابل است، که به این معناست که یک جمع بر K در واقع یک جمع بر اعداد صحیح ضرب‌شده در است. اگر از یک هویت جذاب مربوط به جمع تابع کوتانژانتcotangent استفاده کنیم که می‌گوید: و این هویت را در عبارت ما جایگذاری کنیم به دست می‌آید: ما از جمع cot استفاده کرده و سپس حاصلضرب sin (که جزو فرمول جمع cot است) را به دست می‌آوریم: این معادله ارتباطی بین انرژی (از طریق α و بردار موج k را نشان می‌دهد و همانطور که مشاهده می‌شود، از آنجایی که سمت چپ معادله فقط می‌تواند از -1 تا 1 تغییر کند، بنابراین برخی محدودیت‌ها بر روی مقادیری که α (و بنابراین انرژی) می‌تواند داشته باشد، وجود دارد. | ## بخش 3: ذره در یک شبکه یک بعدی | یعنی در برخی از دامنه‌های مقادیر انرژی، طبق این معادله، هیچ راه‌حلی وجود ندارد و بنابراین سیستم این انرژی‌ها را نخواهد داشت: گاف‌های انرژی. این گاف‌ها به نام گاف‌های باند شناخته می‌شوند که می‌توان نشان داد که در هر شکلی از پتانسیل دوره‌ای (نه فقط حاجب‌های دلتا یا مربعی) وجود دارد. برای یک محاسبه مختلف و دقیقتر از فرمول گاف (یعنی برای گاف بین باندها) و تقسیم سطوح مقادیر ویژه معادله شرودینگر یک بعدی، به مولر-کیرستنHarald J. شبکه محدود در برخی موارد، معادله شرودینگر می‌تواند با استفاده از نظریه معادلات دیفرانسیل دوره‌ای به صورت تحلیلی بر روی یک شبکه یک بعدی با طول محدود حل شود.Eastham, M.S.P. طول شبکه فرض می‌شود برابر با باشد که a دوره پتانسیل و تعداد دوره‌ها یک عدد مثبت صحیح است. حالت های ویژه سیستم محدود را می توان بر حسب حالت های بلوخ یک سیستم نامتناهی با پتانسیل تناوبی یکسان یافت. اگر یک شکاف نواری بین دو باند انرژی متوالی سیستم بینهایت وجود داشته باشد، بین دو نوع حالت در شبکه محدود تمایز شدید وجود دارد. برای هر باند انرژی از سیستم بینهایت، وجود دارد حالت های توده ای که انرژی آنها به طول بستگی دارد, اما نه در فسخ .این حالت ها امواج ایستاده ای هستند که به صورت برهم نهی از دو حالت بلوخ با لحظه ای ساخته شده اند و جایی کهطوری انتخاب می شود که تابع موج در مرزها ناپدید شود. انرژی این حالت ها به نقطه پایان بستگی دارد اما نه در طول ،انرژی چنین حالتی می تواند در لبه باند یا درون شکاف باند قرار گیرد. | ## جمع‌بندی | اگر انرژی در داخل شکاف نواری باشد، حالت حالت سطحی است که در یک انتهای شبکه محلی شده است، اما اگر انرژی در لبه نوار باشد، حالت در سراسر شبکه غیرمکانی شده است.