METHOD FOR OBTAINING NUCLEAR-MAGNETIC RESONANCE SPECTRA

Abstract: 1. A method of determining a frequency spectrum of spin resonance signals in a selected volume of a body, which volume is situated in a static, uniform magnetic field and is excited by means of electromagnetic r.f. pulses in the presence of a gradient magnetic field in order to obtain a spin resonance signal wherefrom the frequence spectrum of spins present in said volume is derived, characterized in that the signal which determines the frequency spectrum is derived from differences between at least two separate resonance signals or between the Fourier transforms thereof, one resonance signal being measured after excitation by means of a 90 degrees r.f. pulse, another resonance signal being measured after preparation with a selective 180 degrees r.f. pulse in the presence of a gradient magnetic field, after de-activation of the gradient magnetic field, and after the generating of a 90 degrees r.f. pulse.

Description: Verfahren zur Bestimmung eines Kernspinresonanzspektrums". Die Erfindung betrifft ein Verfahren zur Bestimmung eines Frequenzspektrums von Kernspinresonanzsignalen in einem ausgewählten Volumen eines Körpers, das sich in einem statischen einheitlichen Magnetfeld befindet und mit elektromagnetischen Hochfrequenzimpulsen bei einem Gradientenmagnetfeld zum Erhalten eines Kernspinresonanzsignals (Kerninduktionssignal) angeregt wird, aus dem das Frequenzspektrum im genannten Volumen vorhandener Kernspins abgeleitet wird. Ein derartiges Verfahren ist bekannt undbeispielsweise in Journal of Magnetic Resonance" 56, 350-354 (1984) von W.P. Aue u.a. beschrieben. Beim beschriebenen Verfahren werden in Reihenfolge nacheinander ein Gradientenmagnetfeld in x-Richtung, in y-Richtung und in z-Richtung angelegt, wobei jeweils bei einem derartigen Gradientenmagnetfeld ein zusammengesetzter Hochfrequenzimpuls erzeugt wird. Die zusammengesetzten Hochfrequenzimpulse enthalten aufeinanderfolgend je einen selektiven 450-Impuls, einen 900-Breitbandimpuls und einen selektiven 450-Impuls. Nach diesen drei zusammengesetzten Impulsen hat ein Teilvolumen, das durch die Gradientenstärke der angelegten Gradientenfelder die Stärke des statischen einheitlichen Magnetfeldes und durch die Frequenz der selektiven Impulse eine negative Magnetisierung in der z-Richtung bestimmt ist. Nach einem weiteren 90Impuls (breitbandig, also nicht selektiv) kann aus dem dann zu messenden Kerninduktionssignal ein genaues Spektrum des Stoffes im ausgewählten Volumen bestimmt werden. Die zwei selektiven 450-Impulse sind als einen einzigen selektiven 90Impuls zu betrachten, während dem ein nicht-selektiver 90 Impuls erzeugt wird. Da wegen der erforderlichen Selektivität ein Gradientenmagnetfeld angelegt ist, während auch ein nicht-selektiver 90Impuls erzeugt werden muss, soll zur Vermeidung jeglicher Sel#k- tivität dieser nicht-selektive 90Impuls sehr breitbandig und deshalb sehr kurz sein. Obiges erfordert eine sehr hohe Spitzenleistung des Hf-Senders, der diesen nicht-selektiven 900-Impuls erzeugen muss, was einen Nachteil bedeutet. Das bekannte Verfahren hat den Nachteil, dass es sich auf der Summierung von Ratationen von Magnetisierungen durch die verschiedenen Anregungsimpulse basiert. Diese Impulse müssen im ganzen Objekt bzw. im ausgewählten Volumen in diesem Objekt eine Gesamtrotation von Spins über einen Winkel von 270 bzw. 540 bewirken, was nicht ganz der Fall ist. Die Kernspins in der ausgewählten x-Scheibe (Gradientenfeld Gx und zwei selektive 450-Impulse) erfahren nämlich während der drei zusammengesetzten Impulse eine Drehung von 3600 (mit Ausnahme des ausgewählten Volumens und der zwei Orthogonalschnitte (Rotation 4500) der x-Scheibe durch die ausgewählten y- und z-Scheiben). Gleiches gilt für die Rotation der Kernspins in den ausgewählten y- und z-Scheiben (Auswahl mit zwei k50-Impulsen bei Gy bzw. Gz). Ein nach den drei zusammengesetzten Impulsen zu erzeugender 90Impuls ruft also ein Resonanzsignal nicht nur des ausgewählten Volumens auf, sondern auch der (viel grösseren) Volumen der ausgewählten x-, y- und z-Scheiben. Selbstverständlich tritt in den genannten (viel grösseren) Volumen Phasenzerstreuung auf, aber die von den Kernspins in diesen Volumen erzeugten Signale sind unerwünscht und als Störsignale zu betrachten. Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, ein Verfahren anzugeben, mit dem aus einem ausgewählten Volumen ein Frequenzspektrum insbesondere für Stoff bestimmbar ist, der eine verhältnismässig kurze Querrelaxationskonstante T2 (transversale Relaxationszeit T2) hat. Zur Lösung dieser Aufgabe ist das erfindungsgemässe Verfahren dadurch gekennzeichnet, dass das Frequenzspektrum bestimmende Signal aus Unterschieden zumindest zwei getrennter Resonanzsignale oder ihrer Fourier-Transformierten abgeleitet wird, wobei ein Resonanzsignal nach Anregung mit einem (breitbandigen) 90 -Hf-Impuls und ein anderes Resonanzsignal nach einem selektiven 1800-Hf-Impuls bei einem Gradientenmagnetfeld nach dem Abschalten des Gradientenmagnetfelds und nach dem Erzeugen eines (breitbandigen) 90 0-Hf-Impuls gemessen werden. Beim erfindungsgemässen Verfahren wird erreicht, dass der ganze Körper eine Magnetisierung hat, die der Magnetisierung des ausgewählten Volumens entgegengesetzt ist. Nach einer folgenden (breitbandigen) 90 -Hf-Anregung wird ein Kerninduktionssignal empfangen, das Signale des ganzen Objekts enthält, wobei die Signalbeiträge aus dem ausgewählten Volumen negativ sind. Wird anschliessend ein Kerninduktionssignal gemessen, das nur mit einem (breitbandigen) 90 -Hf-Impuls erzeugt wird und das also Signale aus dem ganzen Objekt empfängt, kann aus dem Unterschied der beiden Kerninduktionssignale das Frequenzspektrum des ausgewählten Volumens bestimmt werden. Der Unterschied zwischen beiden Signalen kann Fourier-Transformiert oder es kann der Unterschied zwischen Fourier-Transformierten jedes Signals bestimmt werden. Ein weiteres Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemässen Verfahrens ist dadurch gekennzeichnet, dass das Signal aus vier Resonanzsignalen abgeleitet wird, wobei ein erstes Resonanzsignal nach Anregung mit einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls ohne jegliche Vorbereitung, ein zweites Resonanzsignal nach einer Vorbereitung mit einem Gradientenmagnetfeld mit einem Gradienten in einer ersten Richtung und mit einem selektiven 180 -Hf-Impuls nach einem nachfolgenden nicht-selektiven 900-Hf-Impuls, ein drittes Resonanzsignal nach einer Vorbereitung mit einem Gradientenmagnetfeld mit einem Gradienten in einem orthogonal zur ersten Richtung verlaufenden zweiten Richtung und mit einem selektiven 180 0-Hf-Impuls nach einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls und ein viertes Resonanzsignal nach einer Vorbereitung mit aufeinanderfolgend dem ersten und dem zweiten Gradientenmagnetfeld, bei dem bei jedem Feld ein selektiver 1800-Hf-Impuls erzeugt wird, nach einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls gemessen werden, und die ersten und vierten Resonanzsignale einen positiven Beitrag zum Signal liefern, während die zweiten und dritten Resonanzsignale einen negativen Beitrag liefern. Mit diesem Verfahren wird von einem stabförmigen Volumen in einem Objekt ein Frequenzspektrum bestimmt, bei dem durch geeignete Wahl der zwei Gradientenfelder und des Frequenzumfangs des selektiven 18O0-Hf-Impulses der Stab beliebig im Objekt befindlich sein kann. Ein bevorzugtes Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemässen Verfahrens ist dadurch gekennzeichnet, dass das Signal aus acht Resonanzsignalen abgeleitet wird, von dem ein Resonanzsignal nach einem nicht-selektiven 900 -Hf- Impuls und die anderen sieben Resonanzsignale nach einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls gemessen werden, der nach einer Vorbereitung folgt, bei der drei Gradientenmagnetfelder mit quer zueinander gerichteten Gradienten benutzt werden und zum Vorbereiten der sieben Resonanzsignale in den sieben verschiedenen Vorbereitungen das erste, das zweite, das dritte, das erste und zweite einander auffolgend und das erste, zweite und dritte einander auffolgende Gradientenmagnetfeld jeweils eingeschaltet wird bzw. werden, wobei bei jedem Gradientenmagnetfeld ein selektiver 18O0-Hf-Impuls erzeugt wird, bei dem die Resonanzsignale ohne Vorbereitung oder mit einer Vorbereitung, in der zwei 18O0-Hf-Impulse erzeugt werden, einen positiven Beitrag zum Signal und die Resonanzsignale mit einer Vorbereitung, in der eine ungerade Anzahl von 180 -Hf- Impulsen erzeugt werden, einen negativen Beitrag liefern. Mit diesem Verfahren ist ein Frequenzspektrum eines würfelartigen Volumens an einer beliebigen Stelle in einem Objekt bestimmbar, was bei diesem Verfahren auch für Objekte möglich ist, die Stoff mit einer geringen Querrelaxationszeit T2 (transversaler Relaxationszeit) besitzen. Ausführungsbeispiele der Erfindung werden nachstehend anhand der Zeichnung näher erläutert. Es zeigen Fig. la und b ein erfindungsgemässes Verfahren, Fig. 2a, b, c und d ein weiteres erfindungsgemässes Verfahren, und Fig. 3 ein bevorzugtes Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemässen Verfahrens. In Fig. la und lb ist schematisch ein Verfahren nach der Erfindung dargestellt. In Fig. la ist ein Messzyklus dargestellt, der mit einer Anordnung nach der Beschreibung in der niederländischen Patentanmeldung 82-03519 durchführbar ist, wenn sie mit einem geeigneten Steuerprogramm ausgerüstet wird. Der Messzyklus ist in 3 Zeitabschnitte verteilt tv, TI und TII. In einem vorbe reitenden Zeitabschnitt t wird ein Gradientenmagnetfeld v Gsel eingeschaltet und ein selektiver 18O0-Hf-Impuls erzeugt. Das Gradientenmagnetfeld G ist in diesem Fall eines der Gradientenmagnetfelder Gx, G oder Gz, die einen y Feldstärkegradienten in der x-, y- bzw. z-Richtung aufweisen. Nach Ablauf des vorbereitenden Zeitabschnitts tv (möglichst kurz) fängt ein erster Messzeitabschnitt TI mit einem nicht-selektiven 90 -Anregungsimpuls Pl an. Das mit dem Impuls PI erzeugte Resonanzsignal FIDI (Kerninduktionssignal) wird abgetastet. Es folgt darauf eine Wartezeit, die länger als die longitudinale Relaxationszeit (TI) des zu untersuchenden Stoffes ist, umd die mit dem 180 -Impuls invertierten Kernspins nach ihrem Wärmegleichgewicht (in einem angelegten statischen einheitlichen Magnetfeld Bo) zurückkehren zu lassen. Der letzte Zeitabschnitt TII des Messzyklus fängt mit einem nicht-selektiven Anregungsimpuls P an, mit dem ein zweites Resonanzsignal FIDII erzeugt wird. Das Signal FIDII wird in dem zweiten Messzeitabschnitt TII abgetastet. Mit dem vorangehenden Messzyklus ist folgendes erreicht. Das Signal FIDII enthält Signale aus dem ganzen mit dem 90 -Hf-Impuls PII angeregten Objekt 0, was in Fig. 1b mit der ganz linken Abbildung angegeben ist. Im ersten Messzyklus TI werden Kernspins mit dem selektiven 180 -Hf-Impuls P180 in einem Volumen S (eine Schicht oder auch eine Scheibe) des Objekts 0 invertiert. Nach der Anregung des ganzen Objekts O durch den nicht selektiven 90 -Hf-Impuls P90-I p werden auch aus dem ganzen Objekt 90-1 2 Signale empfangen, aber die Signale der invertierten Kernspins in der ausgewählten Schicht S haben ein Signal mit entgegengesetztem Vorzeichen. In der mittleren Abbildung ist die ausgewählte Schicht S angegeben und mit einem Minuszeichen versehen, während der ausserhalb der ausgewählten Schicht S befindliche Stoff mit einem Pluszeichen versehen ist. Es ist jetzt ersichtlich, dass durch die Subtraktion des Signals FIDI vom Signal FIDII nur ein Signal übrigbleibt, das nur vom ausgewählten Volumen S erzeugt ist (und in der Amplitude zweimal grösser ist als im Fall, dass Kernspins aus diesem Volumen allein erzeugen würden, was für den Signal/Rausch-Abstand vorteilhaft ist). Aus dem Differenzsignal zwischen den zwei Resonanzsignalen FIDII und FIDI ist mittels Fourier-Transformation ein Frequenzspektrum des im ausgewählten Volumen S vorhandenen Stoffes bestimmbar. Selbstverständlich kann auch das genannte Frequenzspektrum aus dem Unterschied zwischen den Fourier-Transformierten der Signale FIDI und FIDII bestimmt werden. In Fig. 2a, b, c, d und e ist schematisch ein weiteres Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemässen Verfahrens dargestellt. Mit dem anhand der Fig. la und 1b beschriebenen Verfahren ist es möglich, Resonanzsignale aus einer Schicht an einer beliebigen Stelle in einem dreidimensionalen Körper zu messen. Mit dem in Fig. 2a bis e beschriebenen Verfahren ist es möglich, von einem länglichen (stabförmigen) Volumen mit geringem Querschnitt, das sich an einer beliebigen Stelle in einem dreidimensionalen Objekt befindet, Resonanzsignale zu messen. Der Messzyklus enthält jetzt vier Zeitabschnitte M1, M2, M3, M4 und wird anhand der Fig. 2a beschrieben. Der Zeitabschnitt M1 entspricht dem Messzeitabschnitt TII nach Fig. la. Im Zeitabschnitt M1 sind keine Gradientenmagnetfelder Gx, Gy oder Gz eingeschaltet, was in der Tabelle der Fig. 2a mit (0, O, O) angegeben ist. Der zweite Zeitabschnitt M2 entspricht der Kombination des vorbereitenden Zeitab schnitts t und des Messzeitabschnitts TI, bei der im vor v bereitenden Zeitabschnitt T das Gradientenmagnetfeld Gy v und ein zugeordneter selektiver 180 0-Hf-Impuls erzeugt wird. In der Tabelle nach Fig. 2a ist dies mit (O, 1, O) angegeben. Der dritte Zeitabschnitt M3 ist nahezu gleich dem zweiten Zeitabschnitt M2, wobei statt des Gradientenmagnetfeldes Gy das Gradientenmagnetfeld Gx eingeschaltet wird. In der Tabelle ist dies mit (1 0, O) angegeben. Der vierte Zeitabschnitt M4 weicht insoweit von den Zeitabschnitten M3 und M2 ab, dass in dem vorbereitenden Zeit abschnitt t zunächst das eine Gradientenmagnetfeld (z.B. v Gx) einige Zeit und anschliessend das andere Gradientenmagnetfeld (Gy) einige Zeit eingeschaltet wird, wobei sowohl beim einen (Gx) als auch beim anderen Gradientenmagnetfeld (Gy) ein selektiver 180 -Hf-Impuls erzeugt wird. Im ersten Zeitabschnitt M1 wird ein Resonanzsignal fl (Kerninduktionssignal) gemessen, das Kernspins aus dem ganzen Objekt O erzeugen. In Fig. 2b ist dies (analog der Fig. lb) wiedergegeben. Es ist ersichtlich, dass durch die Verwendung des Gradientenmagnetfeldes Gy bzw. Gx und eines selektiven 1800-Hf-Impulses beim Zeitabschnitt M2 bzw. M3 die Kernspins in einer ausgewählten y-Schicht bzw- x-Schicht invertiert sind und daher einen negativen Beitrag zum zu messenden Resonanzsignal f2 bzw. f3 liefern. Obiges ist schematisch in Fig. 2c und 2d dargestellt, wobei in Fig. 2c eine y-Schicht S1 und in Fig. 2d eine x-Schicht mit einem Minuszeichen und. die herumliegenden Teile des Objektes O mit einem Pluszeichen versehen sind. In Fig. 2e ist das Ergebnis einer Messung im Zeitabschnitt M4 dargestellt. Mit einem ersten selektiven 18O0-Impuls bei einem Gradientenmagnetfeld (z.B. Gy) werden die Kernspins in einer ersten Schicht (z.B. S invertiert wonach der zweite selektive 180 0-Impuls (beim Gradientenmagnetfeld Gx) die Kernspins in einer kleinen x-Schicht (S2) invertiert. Das Ergebnis davon ist, dass im Schnitt der y- und der x-Schicht S1 und S2 die Kernspins eine Drehung von 3600 gemacht haben und wieder aufrechtstehen. Die Kernspins im Schnitt von S1 und S2 liefern also jetzt einen positiven Beitrag und die Kernspins in den übrigen Teilen der genannten Schichten S1 und S2 liefern einen negativen Beitrag zu einem im vierten Zeitabschnitt M4 zu messenden Resonanzsignal f4. Es ist jetzt ersichtlich, dass aus den vier Resonanzsignalen fl, f2, f3 und f4 ein Differenzsignal ableitbar ist, das dem Signal #f proportional ist, das erhalten werden würde, wenn nur der Schnitt der Schichten S1 und angeregt würde: Af = (f1-f2) - (f3-f4). Das Signal Zf ist selbst viermal grösser als das Resonanzsignal, das bei Anregung des Schnittes allein erzeugt würde, was für den Signal/Rauschabstand vorteilhaft ist. Selbstverständlich ist auch hier von jedem Resonanzsignal f1, f2, f3, f4 die Fourier-Transformierte F1, F2, F3, F4 bestimmbar, so dass das Spektrum F des ausgewählten Volumens (der Schnitt der Schichten S1 und daraus bestimmbar ist: #F = (F1-F2) - (F3-F4) statt der Bestimmung der Fourier-Transformierten des Differenzsignals A f. Aus obigen ist ableitbar, dass auf gleichartige Weise von einem begrenzten dreidimensionalen Volumen (kleiner Würfel: Grössenordnung mm3 bis cm3) in einem grossen Objekt ein Frequenzspektrum bestimmbar ist, das nicht durch Stoff ausserhalb des ausgewählten Volumens beeinflusst wird. In Fig. 3 ist eine Tabelle dargestellt, in der angegeben ist, in welchem Zeitabschnitt Ml, M2, .... M8 welches Gradientenmagnetfeld oder welche Gradientenmagnetfelder Gx, Gy und/oder Gz eingeschaltet werden. Dazu lässt sich bemerken, dass die Zeitabschnitte Ml, M2, M3 und M4 den Zeitabschnitten Ml, M2, M3 und M4 entsprechen, wie sie beim erfindungsgemässen Verfahren anhand der Fig. 2a beschrieben wurden. Es ist ersichtlich, dass im Zeitabschnitt M5, (Fig. 3, M5: 0, 0, 1) das Gradienten magnetfeld Gz in der Vorbereitungszeit t eingeschaltet v wird (siehe Fig. 1a), wobei ein selektiver 18O0-Hf-Impuls erzeugt wird, wonach nach einem nicht-selektiven 900-Hf Impuls das Resonanzsignal f5 (Kerninduktionssignal) gemessen wird. In den Zeitabschnitten M6 und M7 werden die Gradientenmagnetfelder Gx und Gz bzw. Gy und Gz nacheinander in der Vorbereitungszeit tv eingeschaltet (jeweils mit dem zugeordneten selektiven l8O0-Hf-Impuls). Im Zeitabschnitt M8 (Fig. 3; M8: 1, 1, 1) werden die Gradienten felder Gx, Gy und Gz in der Vorbereitungszeit t nachein v ander eingeschaltet (mit zugeordneten 180 0-Hf-Impulsen). Es ist nachweisbar, dass aus den gemessenen Resonanzsignalen fl, f2, ... f8 aus den acht Zeitabschnitten M1, M2, M3, ... M8 ein Differenzsignal 4f berechenbar ist: bf f = fl-f2-f3+f4-f5+f6+f7-f8, das nur von den Kernspin- signalen abhängig ist, die aus dem dreidimensionalen Volumen erzeugt werden, das von Schnitt der drei mit den 180 - Impulsen und den Magnetfeldgradienten Gx, Gy und Gz ausgewählten x-, y- und z-Schicht in einem zu untersuchenden Objekt bestimmt ist. Nach der Fourier-Transformation des Differenzsignals tf ist das Frequenzspektrum F des indirekt ausgewählten Volumens verfügbar. Selbstverständlich kann das Frequenzspektrum AF auch durch das Zusammennehmen der Fourier-Transformationen der acht Signal fl, f2, ... f8 bestimmt werden: F = Fl-F2-F3+F4-F5+F6+F7-F8 wobei F1, F2, ... F8 die Fourier-Transformation des Signals f1, f2, ... f8 ist, Es sei bemerkt, dass das Differenzsignal f achtmal stärker als das Signal ist, das gemessen würde, wenn nur das gewünschte Volumen angeregt wird. Es sei bemerkt, dass Abwandlungen des vorangehend beschriebenen Verfahrens möglich sind, ohne aus dem Rahmen der Erfindung herauszutreten. So ist es möglich, nach einem Zeitabschnitt M1 (siehe Fig. 2a oder Fig. 3) in einem darauffolgenden Zeitabschnitt # v gleichzeitig zwei Gradientenfelder (z.B. Gx und Gy) einzuschalten und dabei einen selektiven 18O0-Hf-Impuls zu erzeugen. Die Kernspins in einem Volumen, das durch Flächen parallel zur z-Achse begrenzt wird, die durch (xO, 0),(wo, O) und (-xO, O),(O, -yO) gehen, werden invertiert. Durch die Subtraktion des danach zu erzeugenden Resonanzsignals vom Signal fl aus dem Zeitabschnitt M1 wird das Differenzsignal für das oben angegebene Volumen gefunden. Jedoch weicht dieses Volumen vom Volumen ab, das mit dem Verfahren nach Fig. 2 und 2a bemessen wurde (vergleiche: das Volumen zwischen den Flächen parallel zur z-Achse, die durch die Koordinaten (xo, yO), (-xO, yo) und (xo, -yO) (-xo, -yo) gehen und das von den oben angegebenen Koordinaten bestimmte Volumen).

Claims: PATENTANSPRUCHE: 1. Verfahren zur Bestimmung eines Frequenzspektrums von Kernspinresonanzsignalen in einem ausgewählten Volumen eines Körpers, das sich in einem statischen einheitlichen Magnetfeld befindet und mit elektromagnetischen Hochfrequenzimpulsen bei einem Gradientenmagnetfeld zum Erhalten eines Kernspinsresonanzsignals (Kerninduktionssignal) angeregt wird, aus dem das Frequenzspektrum im genannten Volumen vorhandener Kernspins abgeleitet wird, dadurch gekennzeichnet, dass das Signal, das das Frequenzspektrum bestimmt, aus Unterschieden von zumindest zwei getrennten Resonanzsignalen oder von ihren Fourier-Transformierten abgeleitet wird, wobei ein Resonanzsignal nach Anregung mit einem (breitbandigen) 90 -Hf-Impuls und ein anderes Resonanzsignal nach einem selektiven 180 -Hf-Impuls bei einem Gradientenmagnetfeld und nach Abschaltung des Gradientenmagnetfelds und nach dem Erzeugen eines (breitbandigen) 90 -Hf-Impulses gemessen werden. 2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass das Signal aus vier Resonanzsignalen abgeleitet wird, wobei ein erstes Resonanzsignal nach Anregung mit einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls ohne jegliche Vorbereitung, ein zweites Resonanzsignal nach einer Vorbereitung mit einem Gradientenmagnetfeld mit einem Gradienten in einer ersten Richtung und mit einem selektiven 1800-Hf-Impuls nach einem darauffolgenden nicht-selektiven 90 0-Hf-Impuls, ein drittes Resonanzsignal nach einer Vorbereitung mit einem Gradientenmagnetfeld mit einem Gradienten in einer orthogonal zur ersten Richtung verlaufenden zweiten Richtung und mit einem selektiven 180 -Hf-Impuls nach einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls und ein viertes Resonanzsignal nach einer Vorbereitung mit aufeinanderfolgend dem ersten und dem zweiten Gradientenmagnetfeld, bei dem bei jedem Feld ein selektiver 180 0-Hf-Impuls erzeugt wird, nach einem nicht-selektiven 900-Hf-Impuls gemessen werden, und das erste und das vierte Resonanzsignal einen positiven Beitrag zum Signal liefern, während das zweite und das dritte Resonanzsignal einen negativen Beitrag liefern. 3. Verfahren nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekenn- zeichnet, dass das Signal aus acht Resonanzsignalen abgeleitet wird, von denen ein Resonanzsignalnach einem nichtselektiven 90 0-Hf-Impuls und die anderen sieben Resonanzsignale nach einem nicht-selektiven 90 -Hf-Impuls gemessen werden, der einer Vorbereitung folgt, bei der drei Gradientenmagnetfelder mit quer zueinander gerichteten Gradienten benutzt werden, und zum Vorbereiten der sieben Resonanzsignale in den sieben verschiedenen Vorbereitungen das erste, das zweite, das dritte, das erste und zweite aufeinanderfolgend, das erste und das dritte aufeinanderfolgend, das zweite und das dritte aufeinanderfolgend bzw. das erste, zweite und dritte aufeinanderfolgende Gradientenmagnetfeld eigeschaltet wird bzw. werden, wobei bei jedem Gradientenmagnetfeld ein selektiver 180 0-Hf-Impuls erzeugt wird, wobei die Resonanzsignale ohne Vorbereitung oder mit einer Vorbereitung, in der zwei 180 0-Hf-Impulse erzeugt werden, einen positiven Beitrag zum Signal liefern, und die Resonanzsignale mit einer Vorbereitung, in der eine ungerade Anzahl von 180 0-Hf-Impulsen erzeugt wird, einen negativen Beitrag liefern. 4. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass das Gradientenmagnetfeld aus zumindest zwei Gradientenmagnetfeldern zusammengesetzt ist, deren Gradientenrichtungen quer zueinander verlaufen.

Inventors: DEN HOLLANDER, JAN ANTHONIE, LUYTEN, PETER RUDOLF
Applicants: N.V. PHILIPS' GLOEILAMPENFABRIEKEN
Application year: 1986
Main classification: G01N24
IPC codes: G01R33, A61B10, A61B5