Мезон  — адрон, имеющий нулевое значение барионного числа. В Стандартной модели мезоны — составные элементарные частицы, состоящие из равного числа кварков и антикварков. К мезонам относятся пионы, каоны и другие, более тяжёлые, мезоны.Первоначально мезоны были предсказаны как частицы, являющиеся переносчиками сильного взаимодействия и отвечающие за удержание протонов и нейтронов в атомных ядрах.Все мезоны нестабильны. Благодаря наличию энергии связи масса мезона во много раз больше суммы масс составляющих его кварков.В 1934 году японский физик Х. Юкава построил первую количественную теорию взаимодействия нуклонов, происходящего посредством обмена ещё не открытыми тогда частицами, которые сейчас известны как пионы. Впоследствии Х. Юкава был награждён в 1949 году Нобелевской премией по физике — за предсказание существования мезонов на основе теоретической работы по ядерным силам.Первоначально термин «мезон» имел смысл «средний по массе», поэтому первым в разряд мезонов попал обнаруженный в 1936 году мюон, который назвали  -мезоном. Сначала его и приняли за мезон Юкавы; однако в 1940-х годах было установлено, что мюон не подвержен сильному взаимодействию и относится, как и электрон, к классу лептонов. Первым настоящим мезоном оказался открытый в 1947 году пион, действительно являющийся переносчиком ядерных взаимодействий в соответствии с теорией Юкавы.До открытия тетракварков считалось, что все известные мезоны состоят из пары кварк-антикварк и из «моря» виртуальных кварк-антикварковых пар и виртуальных глюонов. При этом валентные кварки могут существовать не только в «чистом» виде, но и в виде суперпозиции состояний с разным ароматом; например, нейтральный пион не является ни парой \ rmu \baru , ни парой \ rmd \bard  кварков, а представляет собой суперпозицию обоих: \,\,\sqrt2.В зависимости от комбинации значений полного углового момента и чётности различают, векторные, , и другие мезоны. Псевдоскалярные мезоны имеют минимальную энергию покоя, так как в них кварк и антикварк имеют антипараллельные спины; после них следуют более тяжёлые векторные мезоны, в которых спины кварков параллельны. Эти же и другие типы мезонов встречаются в более высоких энергетических состояниях, в которых спин складывается с орбитальным угловым моментом.Начиная с 2003 года в физических журналах появлялись сообщения об открытии частиц, рассматриваемых как «кандидаты» в тетракварки. Природа одной из них — мезонного резонанса Z, впервые обнаруженного коллаборацией Belle в 2007 году, была надёжно подтверждена в 2014 году в экспериментах коллаборации LHCb. Установлено, что этот резонанс имеет кварковый состав \ rmc  \ rm\barc  \ rmd  \ rm\baru  и относится к типу псевдовекторных мезонов.Имя мезона образуется так, чтобы оно определяло его основные свойства. Соответственно, по заданным свойствам мезона можно однозначно определить его наименование. Способы именования разделяются на две категории, в зависимости от того, имеет мезон «аромат» или нет.Мезоны без аромата — это такие мезоны, все квантовые числа ароматов которых равны нулю. Это означает, что эти мезоны являются состояниями кваркония или линейными комбинациями таких состояний.Имя мезона определяется его суммарным спином и суммарным орбитальным угловым моментом. Так как мезон составлен из двух кварков с 12, суммарный спин может быть только nobr -  1 или nobr -  0. Орбитальное квантовое число появляется за счет вращения одного кварка вокруг другого. Обычно больший орбитальный момент проявляется в виде большей массы мезона. Эти два квантовых числа определяют чётность и зарядово-сопряжённую чётность мезона:Также и складываются в полный угловой момент, который может принимать значения от  -  −S -  до +S с шагом единица. Возможные комбинации описываются при помощи символа 2 +1. и символа PC.Нормальные спин-чётные последовательности формируются мезонами, у которых nobr -  J. В нормальной последовательности nobr -  1, так что +1. Это соответствует некоторым триплетным состояниям.Поскольку некоторые из символов могут указывать на более чем одну частицу, есть дополнительные правила:В этой схеме частицы с P  0 −  известны как псевдоскаляры, а мезоны с nobr -  P  1 −  называются векторами. Для остальных частиц число добавляется в виде нижнего индекса: 0 , 1  ,.Для большинства, и состояний обычно добавляют к обозначению спектроскопическую информацию: ,. Первое число — это главное квантовое число, а буква является спектроскопическим обозначением. Мультиплетность опускается, так как она следует из буквы, к тому же при необходимости пишут в виде нижнего индекса: b2. Если спектроскопическая информация недоступна, то вместо неё используется масса:Схема обозначений не различает между «чистыми» кварковыми состояниями и состояниями глюония. Поэтому глюониевые состояния используют такую же схему обозначений.Для экзотических мезонов с «запрещённым» набором квантовых чисел nobr -  PC  0 − − , ,, , используют те же обозначения, что и для мезонов с идентичными числами P , за исключением добавки нижнего индекса. Мезоны с изоспином 0 и nobr -  PC  1 − +  обозначаются как 1. Когда квантовые числа частицы неизвестны, она обозначается как с указанием массы в скобках.1. Имя дает мезону тяжелейший из двух кварков. Порядок от тяжёлого к легкому следующий: Однако у - и -кварков аромата нет, вследствие этого они не влияют на название. Кварк никогда не встречается в адронах, но символ для мезонов, содержащих, зарезервирован.3. Если мезон принадлежит нормальной спин-чётной последовательности, то есть nobr -  P  0 + , 1 − , 2 + , …, то добавляется верхний индекс « ».4. Для мезонов, за исключением псевдоскаляров и векторов, добавляется в виде нижнего индекса квантовое число полного углового момента.Иногда частицы могут смешиваться. Например, нейтральный каон K^0\,  и его античастица \bar K^0\,  в слабых взаимодействиях, как показали в 1955 году М. Гелл-Манн и А. Пайс, ведут себя как симметричная или антисимметричная комбинации, каждой из которых соответствует своя частица: короткоживущий нейтральный каон K^0_S \beginmatrix\sqrt 2 \over 2\endmatrix  с +1, обычно распадающийся на два пиона, и долгоживущий нейтральный каон K^0_L \beginmatrix\sqrt 2 \over 2\endmatrix  с -1, обычно распадающийся либо на три пиона, либо на пион, электрон и нейтрино.книга - автор Бояркин О. М.  - заглавие Введение в физику элементарных частиц. 2-е изд - место М. - издательство КомКнига - год 2006 - страниц 264 - isbn 978-5-484-00375-4 - ref Бояркин.книга - автор Jean Letessier, Johann Rafelski, T. Ericson, P. Y. Landshoff - заглавие Hadrons and Quark-Gluon Plasma - издательство Cambridge University Press - год 2002 - allpages 415 - isbn 9780511037276.