Abstrak — Salah  satu  hal  yang  disorot  dalam  pengkondisian suatu  ruang  akustik  yaitu  dengan  mempertimbangkan kenyamanan. Hal ini dapat dilakukan dengan memberikan suatu bahan  yaitu  difuser.  Tanpa  diketahui  koefisien  difusi  terlebih dahulu,  tidaklah  mungkin  diketahui  fungsi  difuser  yang  cocok dalam  aplikasinya.  Pada  laporan  ini  direpresentasikan  hasil penelitian  tentang  koefisien  difusi  suatu  difuser  2  dimensi berbahan  kayu  dan  bubur  kertas.  Koefisien  difusi  dihitung melalui  separasi  sinyal akustik  antara  bunyi  yang  datang  pada difuser dan dan bunyi yang dihamburkan oleh difuser. Penelitian dilakukan  di  Ruang  Laboratorium  Akustik  Fisika  ITS  dengan melakukan pengukuran distribusi SPL pada permukaan dengan dan  tanpa  difuser.  Pemisahan  sinyal  akustik  dapat  diperoleh dengan  mencari  selisih  antara  SPL  dengan  dan  tanpa  difuser melalui transformasi Fourier. Hasil yang diperoleh menunjukkan bahwa nilai koefisien difusi kayu dan bubur kertas 2D  memilliki nilai yang sama yaitu 0,312  ± 0,008 untuk diffuser kayu 2D  dan 0,319 ± 0,007 untuk diffuser bubur kertas 2D.
Kata kunci : diffuser, koefisien difusi, separasi sinyal , SPL (Sound Pressure Level)

## I. PENDAHULUAN
erkembangan ilmu dan teknologi berkembang sangat cepat, tak  terkecuali  perkembangan  di  bidang  akustika  ruangan dan bangunan. Dalam hal ini khususnya ruang auditorium. Ruang auditorium banyak digunakan untuk keperluan meeting , rapat  besar,  konser,  konferensi  dan  seminar.  Sering  kali  para pengguna ruang auditorium  mengeluh  mengenai  kenyamanan pendengaran.  Hal  itu  menyebabkan  pembaharuan  teknologi desain  dari  ruang  auditorium  itu  sendiri  sangat  dibutuhkan. Karakter suatu ruang auditorium yang bagus dapat dilihat dari bunyi yang dapat didengar dari seluruh ruangan secara merata, dimana  ini  terjadi  akibat  ruang  auditorium  memiliki  waktu dengung yang tinggi.
Untuk  mendapatkan  karakter  ruang  auditorium  yang bagus dapat  dilakukan  dengan  penambahan  bahan  reflektor  pada dinding,  lantai  dan  langit-langit  agar  ruangan  tersebut memiliki  waktu  dengung  yang  tinggi.  Akan  tetapi, penggunaan  reflektor  juga  dapat  menimbulkan  gema. Sehingga  dibutuhkan  komponen  pendukung  lainnya  pada ruang  auditorium  yaitu  difuser.    Dimana  difuser  itu  sendiri ialah material akustik yang dapat memperbaiki penyimpangan suara  yang  terjadi  oleh  adanya  gema.  Trevor  j.  Cox  dan D’Antonio  telah  melakukan  penelitian  tentang  difuser  MLS ( Maximum Length Sequence ) yang dijelaskan dalam buku dan kumpulan  makalah  tahun  2009, “Acoustic  Absorber  and
Diffusers  (theory,design  and  application)” .  Saat  ini perkembangan difuser terarah pada susunan difuser dan bahan pembuat difuser. [1]
Untuk  melakukan  pembaharuan  teknologi  dalam bidang  akustik  maka perlu  dipahami beberapa  materi sebagai berikut :
Perilaku  bunyi  yang  terjadi  di  dalam  suatu  ruangan berbeda-beda  tergantung  frekuensi  bunyi  yang  merambat  di dalam  suatu  ruang  dan  juga  karakter  permukaan  ruangnya. Bila  gelombang  bunyi    mengenai  suatu  permukaan  seperti dinding,  langit-langit  atau  lantai  maka  dapat  terjadi  beberapa peristiwa seperti absorpsi (penyerapan), refleksi (pemantulan), difraksi, dan hamburan.[2] -Absorbsi (penyerapan) Penyerapan  sangat  bergantung  pada  kerapatan material untuk menyerap energi bunyi yang datang pada suatu permukaan.  Selain  kerapatan,  frekuensi  bunyi  yang  tiba  juga dapat  mempengaruhi  terkait  nilai  absorpsi  suatu  permukaan atau material.  Kemampuan absorpsi material ditentukan oleh koefisien absorpsi, yaitu banyaknya energi bunyi yang diserap dibandingkan  keseluruhan  energi  bunyi  yang  mengenai permukaan.
- Refleksi (pemantulan) Permukaan  yang  keras,  padat  dan  rata  merupakan material  yang memantulkan  hampir semua energi bunyi  yang jatuh  padanya.  Gejala  pemantulan  ini  hampir  serupa  dengan sifat  cahaya  yang  dipantulkan  yaitu  apabila  sinar  datang dan pantul terletak dalam bidang datar yang sama maka sudut sinar pantul  pada  bidang  datar  adalah  sama.  Terdapat  tiga  medan bunyi akibat refleksi terkait dengan bentuk bidang refleksinya, yaitu :
- merata bila bunyi direfleksikan oleh bidang datar - menyebar bila bunyi direfleksikan oleh bidang cembung - memusat bila bunyi direfleksikan oleh bidang cekung. Hal ini dapat dilihat pada gambar 1.1
Gambar 1. Refleksi oleh bentuk permukaan yang berbeda

## Pengaruh Variasi Jenis Bahan terhadap Pola Hamburan pada Difuser MLS ( Maximum Length Sequence ) Dua Dimensi
Keysha Wellviestu Zakri, Melania Suweni Muntini, dan Susilo Indrawati Jurusan Fisika, FMIPA, Institut Teknologi Sepuluh Nopember (ITS) Jl. Arief Rahman Hakim, Surabaya 60111
E-mail : melania.muntini@gmail.com
P
-Difraksi (hamburan)
Hamburan  merupakan  hasil  interaksi  gelombang datang  dengan  permukaan  yang  keras  atau  tidak  rata, sebaliknya  pemantulan  spekular  terjadi  apabila  bunyi mengenai  permukaan  yang  halus  atau  rata.  Pada  pantulan spekular gelombang bunyi datang mengenai suatu permukaan kemudian  memantul  ke  satu  arah  sesuai  dengan  hukum Snellius  (Gambar  2a),  sedangkan  pada  hamburan  gelombang bunyi  yang  datang  mengenai  suatu  permukaan  memantul  ke segala  arah  (Gambar  2b). Hamburan  terjadi  saat  panjang gelombang (λ) bunyi  lebih  besar  daripada  permukaan  bidang pantul. [3]
(a)                                         (b)
Gambar 2. a) Peristiwa refleksi spekular dan b) Peristiwa hamburan.

## Difuser
Difuser  merupakan material  akustik yang digunakan untuk  memperbaiki  penyimpangan  suara  dalam  ruangan seperti  gema.  Difuser  sebagai  alternatif  yang  sangat  baik untuk  penyerapan  suara  karena  tidak  menghilangkan  energi suara,  tetapi efektif  untuk  mengurangi gema  dan  pemantulan sementara  ruangan  masih  tetap  terdengar  hidup.  Karakter difuser  dapat  dinilai  dari  berbagai  besaran  seperti  koefisien difusi (d), koefisien  hamburan (s) dan  pola  hamburan  difuser [4]. Maximum  length  sequence 1  dimensi merupakan  difuser yang  terdiri  dari  permukaan  dengan  dua  kedalaman  yang berbeda  yakni  dengan  kedalaman  0  dan  1.  Angka  satu  (1) menunjukkan  sebuah  sumur,  sedangkan  angka  nol  (0) menunjukkan  sebuah  tonjolan. Maximum  Length  Sequence (MLS) 2  dimensi memiliki  struktur  yang  sama  dengan  MLS 1D  yaitu  berstruktur  kaku,  dan  namun  terdiri  dari  sumur dengan kedalaman berbeda yang dipisahkan oleh dinding tipis [5].
(a)
(b)
Gambar 3. Gambar potongan diffuser MLS (a) satu dimensi; (b) dua dimensi

## Sinyal
Sinyal  adalah  besaran  fisis  yang  berubah  menurut  waktu, ruang,  atau  variabel-variabel  bebas  lainnya  yang  berisi informasi  mengenai  tingkah  laku  sebuah  sistem.  Secara matematis,  sinyal  merupakan  fungsi  dari  satu  atau  lebih variabel bebas ( independent variable ).
Dalam  penelitian,  pengolahan  menggunakan  jenis  sinyal diskrit  maka  transformasi  juga  dalam  bentuk  sinyal  diskrit
yang  dikenal  dengan DFT ( Discret  Fourier  Transform) atau FFT ( Fast  Fourier  Transform )  dapat  digunakan  untuk mengubah  sinyal  domain  waktu x(n) menjadi  domain frekuensi x(k) . Persamaan DFT dituliskan:
Invers DFT (IDFT) digunakan untuk mendapatkan kembali representasi sinyal diskrit dari domain frekuensi x(k) ke dalam domain  waktu x(n). Secara  matematis  transformasi  sinyal diskrit  dari  domain  frekuensi  ke  domain  waktu,  dapat dinyatakan dalam persamaan:
dengan : x(k) = data dalam sinyal domain frekuensi x(n) = data dalam sinyal domain waktu n = data ke (1, 2, 3 …)
N = banyaknya data
Sinyal  dalam  domain  waktu  (Gambar  4a)  kurang  informatif karena tidak bisa mengetahui besarnya amplitudo/tekanan tiap waktu,  maka  perlu  dilakukan  transformasi  Fourier  pada persamaan  1.2  seperti  yang  diperlihatkan  pada  gambar  4b. Transformasi  tersebut  mengubah  sinyal  akustik  menjadi bentuk spectrum frekuensi.  Sehingga  perubahan  frekuensi tertentu terlihat lebih jelas [6].
a

## b
Gambar 4. Sinyal a) dalam domain waktu b) dalam domain frekuensi

## II. METODE
Pada  percobaan  ini  alat - alat  yang  digunakan dalam penelitian  ini  meliputi Personal  Computer berisi software TrueRTA yang berfungsi sebagai generator bunyi, tone, white noise dan pink  noise dan YMEC  (Yoshimasa  Electronic)
berfungsi  sebagai  pengolah  data  SPL,  SLM (Sound  Level Meter),  amplifier ,  speaker,  perangkat  lunak Matlab  R2007b, tripod, stan mikrofon. Flow Chart Sistem Pengambilan Data
Gambar 5.  Diagram alir sistem pengambilan data
Dari hasil data pengukuran yang diperoleh, kemudian dapat dilakukan  perhitungan  besarnya  koefisien  difusi  digunakan persamaan:
dengan : L i = tekanan bunyi pantul difuser pada titik ke i (dB) n =  jumlah receiver (pengambilan  data  SPL  dalam beberapa sudut ukur)
=  sudut  antara  garis  normal  bidang  difuser  dengan sumbu speaker (data  diambil 0 o )
Gambar 6. Ruang uji penelitian
Data yang diperoleh disini adalah data SPL (dB), dengan rumusan:
Dengan: L i = tekanan bunyi pantul difuser pada titik ke i (dB)
L d = tingkat tekanan bunyi SPL dengan difuser (dB) L td = tingkat tekanan bunyi SPL tanpa difuser (dB) P d 2 = tekanan kuadrat dengan difuser  (pa)
P td 2 = tekanan kuadrat tanpa difuser  (pa)
P ac 2 = tekanan acuan (2 . 10 -5 Pa) dimana P 2 adalah antilog dari L

## III. HASIL DAN PEMBAHASAN

## A.Hasil Pengukuran SPL
Dalam  pengukuran  SPL  suatu  ruangan,  sangat  penting terlebih  dahulu  mengukur  besarnya  tingkat  bising  sekitar ( background noise ), hal ini bertujuan untuk menghindari hasil pengukuran  akibat  bising  sekitar.  Adapun  data  tingkat  bising sekitar  yang  diperoleh  ketika  pengukuran  yaitu  dapat  dilihat pada tabel 1.
Tabel 1. Data tingkat bising sekitar ( background noise ) Frekuensi (Hz) Tingkat bising sekitar (dB) 125 42,9 - 37,9 250 37,8 - 30,3 500 24,7 - 20,8 1000 20,1 - 16,7 2000 14,6 - 12,3 4000 13,6 - 12,2
Setelah  melakukan  pengukuran  di  ruang  uji,  didapatkan data  SPL  pada  masing-masing  titik  ukur  ketika  pengukuran dengan difuser 2D dan tanpa difuser. Hasil pengukuran tingkat tekanan  bunyi  tanpa  difuser  dapat  dilihat  pada  tabel  2.  Hasil pengukuran tingkat tekanan bunyi dengan difuser dapat dilihat pada tabel 3.
Tabel 2. Pengukuran SPL tanpa difuser (speaker) pada frekuensi 250 Hz dan sudut 0 0 t (s) Bunyi Datang Bunyi Datang + Pantul t (s) Bunyi Datang Bunyi Datang + Pantul SPLd (dB) SPLdp (dB) SPLd (dB) SPLdp (dB) 1 89,56 96,09 17 89,9 96,7 2 89,46 96,27 18 89,1 96,41 3 89,29 96,01 19 89,98 96,13 4 89,79 96,33 20 89,97 96,9 5 89,42 96,18 21 89,85 96,91 6 89,59 96,2 22 89,95 96,48 7 89,22 96,69 23 89,35 96,37 8 89,19 96,35 24 89,18 96,87 9 89,91 96,44 25 89,4 96,34 10 89,19 96,56 26 89,11 96,04 11 89,39 96,99 27 89,79 96,46 12 89,49 96,94 28 89,47 96,02 13 89,13 96,39 29 89,95 96,27
Studi Literatur dan Pengenalan Perangkat Lunak dan Keras yang digunakan
Perancangan dan Pembuatan Difuser Dua Dimensi
Pengukuran SPL di sekitar difuser (Pengambilan Data Pola Hamburan)
Pengolahan dan analisis data
Kesimpulan
Pembuatan Laporan Tugas Akhir
Tahap Pembuatan Perangkat Lunak Untuk Pemodelan difuser dengan FFT dan IFFT
14 89,18 96,77 30 89,34 96,11 15 89,28 96,38 31 89,59 96,23 16 89,07 96,75 32 89,6 96,08

## B.Hasil perhitungan tekanan hamburan bunyi
Perhitungan yang dilakukan dalam penelitian ini adalah menghitung bunyi yang dipantulkan oleh difuser 2D. Dimana tekanan  bunyi  yang  ditangkap  mikrofon  saat  pengukuran menggunakan  difuser  2D  diasumsikan  sebagai  bunyi  pantul dan  bunyi  datang,  sedangkan  untuk  pengukuran  tanpa menggunakan  difuser  diasumsikan  hanya  sebagai  bunyi datang  sehingga  selisih  antara  nilai  dari  tanpa  dan menggunakan  difuser  2D  bisa  diartikan  sebagai  nilai  bunyi pantul dari difuser 2D (bunyi yang dihamburkan).
Proses  perhitungan  koefisien  difusi d dimulai  dari pengolahan  data  SPL.  Data  yang  digunakan  sebagai  contoh yaitu  data  hasil  pengukuran  di  ruang semianechoic Laboratorium Akustik Fisika ITS untuk titik ukur mikrofon 70 cm  dari  difuser  2D  berbahan  kayu  dengan  sudut  0 0 .  Data tersebut dapat dilihat pada tabel 4.
Tabel 3. SPL bunyi datang (SPL d ) pada jarak 70 cm dari difuser kayu 2D (pada titik ukur 0 0 ) di ruang semianechoic Laboratorium Akustik Fisika ITS t (s) Bunyi Datang t (s) Bunyi Datang SPL d (dB) SPL d (dB) 1 89,56 17 89,9 2 89,46 18 89,1 3 89,29 19 89,98 4 89,79 20 89,97 5 89,42 21 89,85 6 89,59 22 89,95 7 89,22 23 89,35 8 89,19 24 89,18 9 89,91 25 89,4 10 89,19 26 89,11 11 89,39 27 89,79 12 89,49 28 89,47 13 89,13 29 89,95 14 89,18 30 89,34 15 89,28 31 89,59 16 89,07 32 89,6

## C. Separasi sinyal
Dari tabel 4 selanjutnya digambar kurva sinyal bunyi datang + pantul dan bunyi datang dalam domain waktu (Lihat gambar 7)
(a)
(b)
Gambar  7.  Kurva  sinyal  dalam  domain  waktu:  (a)  bunyi  datang  + pantul;  (b)  bunyi  datang,  di  ruang semianechoic Fisika  Fmipa  ITS dengan jarak 70 cm dari difuser kayu 2D.
Setelah didapatkan kurva pada gambar 7 dapat dilihat bahwa  kurva  sinyal  dalam  domain  waktu  bunyi  datang  dan bunyi datang + pantul belum dapat dianalisa sehingga langkah selanjutnya  yaitu mengubah kurva bunyi datang + pantul dan bunyi  datang  dari  domain  waktu  ke  domain  frekuensi  ( FFT ) (Lihat  gambar  8).  Hal  ini  dilakukan agar  mendapatkan bunyi pantul.
(a) (b)
Gambar  8. Kurva  sinyal dalam  domain  frekuensi  (FFT):  (a)  bunyi  datang  + pantul;  (b)  bunyi  datang,  di  ruang semianechoic Fisika  FMIPA  ITS  dengan jarak 70 cm dari difuser kayu 2D.
Setelah  didapatkan kurva  hasil windowing dalam  domain frekuensi,  maka dapat  dilakukan  pemisahan  sinyal  dengan cara  mengurangi  hasil  pada  kurva  sinyal  datang+pantul dengan sinyal datang sehingga didapatkan kurva sinyal pantul saja seperti pada gambar 10.
Gambar  10.  Kurva  sinyal  hasil  pemisahan  bunyi  pantul  dalam  domain frekuensi di  ruang semianechoic Fisika  Fmipa  ITS  dengan  jarak 70  cm dari difuser kayu 2D.
Sinyal  bunyi  pantul  pada  gambar  10 masih  dalam domain  frekuensi.  Untuk  mendapatkan  nilai  tekanan  yang terjadi saat bunyi pantul maka perlu diubah kembali ke dalam domain waktu (IFFT), dan hasilnya dapat dilihat pada gambar 11.
Gambar 11.  Kurva sinyal hasil pemisahan bunyi pantul dalam domain waktu di ruang semianechoic Fisika Fmipa ITS dengan jarak 70 cm dari difuser kayu 2D.
Sinyal bunyi pantul yang didapatkan pada gambar 11 masih dinyatakan  dalam  besarap P 2 sehingga  perlu  diubah  dalam bentuk L i . Salah  satu  karakter  difuser  ditunjukkan oleh besarnya  koefisien  difusinya.  Dengan  menggunakan  metode separasi  sinyal  telah  ditunjukkan  langkah  memperoleh besarnya  SPL  bunyi  yang  dipantulkan ( Li ).  Dengan menggunakan persamaan 2.1 – persamaan 2.4 didapatkan hasil perhitungan  besarnya  d 0 difuser  kayu  2D  dapat  diperoleh. Hasil semua perhitungan koefisien difusi difuer  kayu 2D dan difuser  bubur  kertas  2D  pada  jarak  pengukuran  70  cm  dari difuser  yang  dilakukan  di  ruang semianechoic Laboratorium Akustik Fisika ITS
Tabel 4. Hasil perhitungan koefisien difusi Koefisien Difusi Difuser Kayu 2D Difuser Bubur Kertas 2D 0,312 ± 0,008 0,319 ± 0,007
Berdasarkan  hasil  koefisien  difusi  yang  diperoleh  di  atas, dapat  disimpulkan  bahwa  difuser  bubur  kertas  2D  sama dengan difuser kayu 2D yaitu 0,3 artinya koefisien difusi tidak dipengaruhi  oleh  jenis  bahan  difuser  yang  digunakan.  lebih menghamburkan  bunyi.  Dengan  selisih  koefisien  difuser hanya  0,007  mengartikan  bahwa  dengan  bahan  yang  berbeda dan  bentuk  yang  sama,  nilai  koefisien  difuser  tidak terpengaruh besar oleh bahan difuser.
D.Pola hamburan difuser bubur kertas 2d dan difuser kayu 2d
Gambar  11.  Grafik  polar  (a)  difuser kayu  2D;  (b) difuser bubur kertas 2D; yang  diperoleh  di  Ruang  Laboratoriun  Akustik  Fisika  ITS  pada  jarak mikrofon 70 cm dari difuser dengan frekuensi 125 Hz.
Gambar  12.  Grafik  polar  (a)  difuser  kayu  2D;  (b)  difuser  bubur  kertas  2D; yang  diperoleh  di  Ruang  Laboratoriun  Akustik  Fisika  ITS  pada  jarak mikrofon 70 cm dari difuser dengan frekuensi 250 Hz.
Gambar  13.  Grafik  polar  (a)  difuser kayu  2D;  (b) difuser bubur kertas 2D; yang  diperoleh  di  Ruang  Laboratoriun  Akustik  Fisika  ITS  pada  jarak mikrofon 70 cm dari difuser dengan frekuensi 500 Hz.
Gambar  14.  Grafik  polar  (a)  difuser  kayu  2D;  (b)  difuser  bubur  kertas  2D; yang  diperoleh  di  Ruang  Laboratoriun  Akustik  Fisika  ITS  pada  jarak mikrofon 70 cm dari difuser dengan frekuensi 1000 Hz.
Gambar  15.  Grafik  polar  (a)  difuser  kayu  2D;  (b)  difuser  bubur  kertas  2D; yang  diperoleh  di  Ruang  Laboratoriun  Akustik  Fisika  ITS  pada  jarak mikrofon 70 cm dari difuser dengan frekuensi 2000 Hz.
Gambar  16.  Grafik  polar  (a)  difuser kayu  2D;  (b) difuser bubur kertas 2D; yang  diperoleh  di  Ruang  Laboratoriun  Akustik  Fisika  ITS  pada  jarak mikrofon 70 cm dari difuser dengan frekuensi 4000 Hz.
Pada grafik polar yang ditunjukkan pada gambar 11 – 16 menunjukkan  bentuk  fluktuasi  pola  hamburan  antara frekuensi 125, 250, 500, 1000, 2000 dan 4000 Hz. Pada grafik tersebut  menunjukkan  nilai  SPL  yang  lebih  besar  dari  pada difuser  bubur  kertas  2D  dengan  pola  hamburan  yang  hampir sama.  Hal  ini  dapat  disebabkan  karena  nilai  koefisien  difusi difuser  bubur  kertas  2D  (0,319±  0,007)  sama  dengan  difuser kayu 2D (0,312± 0,008) yaitu bernilai 0,3.
Dapat dilihat pola persebaran bunyi yang terjadi tidak merata pada seluruh frekuensi. Untuk difuser bubur kertas 2D hasil  baik  yaitu  pada  frekuensi  125,  250  dan  4000  Hz. Sedangkan  untuk  frekuensi  tengah  bunyi  hamburan  kurang merata.  Hal  ini  dapat  terjadi  karena  dipengaruhi  oleh karakteristik  jenis  bahan  difuser  yang  digunakan.  Dari  bubur kertas  yang digunakan,  rongga  yang dimiliki  pada  difuser ini lebih  banyak  dari  pada  yang  dimiliki  oleh  kayu.  Ini  juga menentukan  tipe  difuser  bubur  kertas  2D  dan  kayu  2D  dapat digunakan untuk suatu ruangan dengan kriteria yang berbeda.
Dari  penelitian  yang  dilakukan,  dapat  diketahui bahwa  variasi  bahan  yang  digunakan  untuk  difuser  tidak mempengaruhi  besarnya  nilai  koefisien  difusi,  melainkan dapat mengetahui bahan tersebut bisa digunakan dengan ruang berkriteria  tertentu.  Seperti  halnya  difuser  2D  bahan  bubur kertas  dengan  kriteria  berupa  daya  absorber  yang lebih  besar dari  pada  daya  pantulan  dapat  digunakan  sebagai  peredam sedangkan untuk difuser 2D bahan kayu dengan kriteria daya pantul  yang  lebih  besar  dapat  digunakan  sebagai  pemantul bunyi untuk suatu ruangan dengan kriteria tertentu.
IV. KESIMPULAN Berdasarkan  hasil  percobaan  dengan  judul “Pengaruh  Variasi  Jenis  Bahan  terhadap  Pola  Hamburan Difuser  MLS  ( Maximum  Length  Sequence )  Dua  Dimensi” maka dapat ditarik kesimpulan sebagai berikut :
1. Besarnya koefisien diffuser kayu dan bubur kertas 2D memilliki nilai yang sama. Yaitu 0,312 ± 0,008 untuk diffuser  kayu  2D    dan  0,319  ±  0,007 untuk  diffuser bubur kertas 2D
2. Besarnya  koefisien  difusi  hanya  bergantung  pada bentuk  dimensinya,  namun  tidak  bergantung  dengan jenis bahan.
3. Pola  hamburan  yang  terjadi  pada  difuser  kayu  dan bubur kertas sama pada frekuensi 500, 1000 dan 2000 Hz. Tetapi pada frekuensi 125, 250 dan 4000 Hz pola hamburan  difuser  bubur  kertas  2D  lebih  merata  dari pada difuser kayu 2D.

## UCAPAN  TERIMA KASIH
Penulis mengucapkan terima kasih kepada Ibu Dr. Melania Suweni Muntini,  MT.  dan  Ibu Susilo  Indrawati,  M.Si.  selaku dosen  pembimbing  dan  semua  pihak  yang  terlibat  dalam penelitian tugas akhir ini.

## DAFTAR PUSTAKA
[1] D’Antonio  P, TJ Cox, 2004, “ Acoustic  absorbers and difuser : theory, design and application” , Spoon Press : London
[2] Kurniawan  F.,  2013,  Tugas  Akhir  :  “Pengaruh  Variasi  Jenis  Bahan Terhadap  Pola  Hamburan  Pada  Difuser  MLS  (Maximum  Length Sequences) dan QRD (Duadratic Residue Diffuser), ITS-Surabaya
[3] Indrawati S., 2011, “Karakterisasi Difuser dengan Menggunakan Model Separasi Sinyal Akustik”, ITS-Surabaya
[4] Everest  Alton  F,  Ken.  C  Pohlmann,  2009,  “ Master  Handbook  of Acoustic ”, McGraw-Hill : 257-259
[5] Werner  Hans,  S.,  1981,  “ More  on  the  diffraction  theory  of  Schroeder diffusors” , J. Acoust. Soc. Am. 70,633
[6] Proakis John G, Manolakis, 2007, “ Digital Sinyal Processing ”, edisi 4, Prentice Hall, New Jersey : 34-35.