## Transmisi dan Refleksi Gelombang pada Pemecah Gelombang Ambang Rendah Ganda Tumpukan Batu

## Bambang Surendro
Jurusan Teknik Sipil, Fakultas Teknik, Universitas Tidar Jl. Kapten S. Parman 39 Potrobangsan, Magelang Utara, Jawa Tengah 56116 E-mail: bsurendro@yahoo.com

## Nur Yuwono
Jurusan Teknik Sipil dan Lingkungan, Fakultas Teknik, Universitas Gadjah Mada Jl. Grafika No.2 Kampus UGM, Yogyakarta 55581 E-mail: nuryuwono@yahoo.com

## Suseno Darsono
Jurusan Teksin Sipil, Fakultas Teknik, Universitas Diponegoro Jl.Prof. Soedarto, SH, Tembalang, Semarang 50275 E-mail: sdarsono@hotmail.com

## Abstract
Protection of beaches for tourism development, protection planning in addition to aiming to keep the damage to the beach will also need to think about the authenticity and beauty of the beach area . Building protective beaches that can meet these objectives include low threshold breakwaters (submerged breakwater). Some of the  excessuse  of  low  threshold  breakwaters  are:  1.  No  disturbing  beauty  of  the  beach;  2.  because construction  is  under  water,  then  when  the  wave  comes  partially  absorbed  wave  energy,  will  be  partially reflected, and the rest will be transmitted; 3. can become breeding grounds for fish, because the construction is hollow. The disadvantages are: 1. requires a large stone with a large number, 2. in the assembly requires a supporting infrastructure such as transport  equipment, long bridge, lifting equipment etc, thus requiring a lot  of  cost.  Based  on  that  research  conducted  by  the  title  of  the  transmission  and  reflection  of  waves  on double  sumerged  breakwater.  Methodology  of  research,  conducted  with  with  physical  models,  and  then continued  with  theoretical  studies  in  order  to  obtain  the  equation  for  calculating  the  coefficient  of  wave transmission  and  wave  reflection  coefficient.  The  results  showed  that  to  calculate  the  magnitude  of  the coefficient  of  wave  transmission  and  wave  reflection  coefficient  can  be  approximated  by  the  following
equation :                 d h d B gT Ln B B Ln K t / ) ( / ' 021 . 0 047 . 0 2
1 
,                 d h d B gT Ln B B Ln K t / ) ( / ' 029 . 0 815 . 0 2 2  .
Keywords: Double submerged breakwater, Wave transmission coefficient, Wave reflection coefficient .

## Abstrak
Perlindungan  pantai  yang  pengembangannnya  dititikberatkan  untuk  wisata,  perencanaan  perlindungannya selain  bertujuan  untuk  menjaga  kerusakan  pantai  juga  perlu  dipikirkan  tentang  keaslian  dan  keindahan daerah  pantai.  Bangunan  pelindung  pantai  yang  dapat  memenuhi  tujuan  tersebut  diantaranya  adalah pemecah gelombang ambang rendah (sumerged breakwater). Beberapa kelebihan/ keuntungan penggunaan pemecah  gelombang  ambang  rendah  (sumerged  breakwater)  adalah:  1.  tidak    mengganggu  keindahan pantai;  2.  karena  konstruksi  di  bawah  muka  air,  maka  apabila  ada  gelombang  datang  sebagian  energi gelombang terserap, sebagian akan direfleksikan, dan sebagian yang lain akan ditransmisikan, sehingga di pantai  masih  terjadi  gelombang;  3.  pemecah  gelombang  ambang  rendah  tumpukan  batu  dapat  menjadi tempat  berkembang  biaknya  ikan,  karena  konstruksinya  berongga.  Adapun  kelemahannya:  1.  pemecah gelombang ambang rendah tumpukan batu membutuhkan batu pelindung ukuran  besar, dengan jumlah yang
banyak;  2.  Memerlukan  sarana  penunjang  yang  relatif  besar  seperti  alat  angkut  (truk  besar),  kran  dengan kemampuan  angkat  yang  besar,  jembatan  yang  cukup  panjang,  sehingga  membutuhkan  biaya  yang  besar. Berkaitan hal tersebut, dilakukan penelitian dengan judul Transmisi dan Refleksi Gelombang pada Pemecah Gelombang  Ambang  Rendah  Ganda.  Metodologi  penelitian,  dilakukan  dengan  model  pisik  kemudian dilanjutkan  dengan  kajian  secara  teoritis  guna  mendapatkan  persamaan  untuk  menghitung  koefisien gelombang  transmisi  dan  koefisien  gelombang  refleksi.  Hasil  penelitian  menunjukkan  bahwa  untuk mengetahui besarnya koefisien gelombang transmisi dan koefisien gelombang refleksi dapat didekati dengan
menggunakan persamaan sebagai berikut:
     
     
    d h d B gT Ln B B Ln K t / ) ( / ' 021 . 0 047 . 0
2 1 
,      
          d h d B gT Ln B B Ln K t / ) ( / ' 029 . 0 815 . 0
2 2 
.
Kata-kata  Kunci : Pemecah gelombang  ambang  rendah  ganda,  Koefisien  gelombang  transmisi,  Koefiesien gelombang refleksi .

## Pendahuluan
Usaha
perlindungan
pantai
yang pengembangannnya  dititik  beratkan  untuk  wisata, perencanaan  perlindungannya  tidak  cukup  hanya sekedar bertujuan untuk menjaga kerusakan pantai akan  tetapi  perlu  dipikirkan  tentang  keaslian  dan keindahan  daerah  pantai.  Bangunan  pelindung pantai  yang  dapat  memenuhi  tujuan  tersebut diantaranya  adalah  pemecah  gelombang  ambang rendah (sumerged  breakwater). Setiap  bangunan disamping ada kelebihannya tentu ada kekurangannya,  termasuk  pemecah  gelombang ambang  rendah.  Beberapa  kelebihan/keuntungan penggunaan  bangunan  pelidung  pantai  dengan pemecah  gelombang  ambang  rendah (sumerged breakwater) adalah sebagai berikut:
1. tidak  mengganggu  keindahan  pantai,    karena konstruksinya tidak terlihat (di bawah permukaan air);
2. karena  konstruksi  di  bawah  muka  air,  maka apabila  ada  gelombang  datang  sebagian  energi gelombang  terserap/terpatahkan,  sebagian  akan dipantulkan/direfleksikan,  dan  sebagian  yang lain  akan  ditransmisikan,  sehingga  di  pantai masih terjadi gelombang meskipun tidak begitu besar, dengan demikian wisatawan yang datang ke  pantai  masih  dapat  menikmati  gelombang pantai;
3. pemecah gelombang ambang rendah, khususnya  yang  dibangun  dengan  tumpukan batu dapat menjadi tempat berkembang biaknya ikan,  karena  konstruksinya  berongga  dan gelombang yang terjadi tidak begitu besar.
Adapun kelemahan / kekurangannya adalah seperti berikut ini:
1. Pemecah gelombang ambang rendah tumpukan batu  (batu  alam  maupun  batu  buatan)  pada umumnya membutuhkan batu pelindung ukuran besar,  dengan  jumlah  yang  banyak,  sehingga
dalam  pembangunannya  memerlukan  biaya yang cukup besar.
2. Dalam pembangunannya pada umumnya memerlukan  sarana  penunjang  yang  relatip besar  seperti  alat  angkut  (truk  besar),  kran dengan  kemampuan  angkat  yang  besar, jembatan  yang    cukup  panjang  sebagai  sarana jalan  truk  dalam  mengangkut  batu  lindung    ke posisi  yang  telah  ditentukan.  Bahkan  kadang- kadang,  karena  posisi  peletakan  batu  sulit dijangkau  dengan  kran,  maka  diperlukan  alat peletak batu yang lain yaitu helikopter.
Berdasarkan kelemahan-kelemahan  tersebut,  maka dilakukan  penelitian  dalam  usaha  memperkecil biaya  pembangunan  sehingga  diperoleh  bangunan pemecah  gelombang  ambang  rendah  yang  efektif dan  efisien.  Berkaitan  hal  tersebut  dilakukan penelitian  tentang  “Transmisi  dan  Refleksi Gelombang  pada  Pemecah  Gelombang  Ambang Rendah  Ganda”.  Dalam  penelitian  ini  pemecah gelombang ambang rendah ganda dibentuk dengan merubah  pemecah  gelombang  ambang  rendah tunggal (PGARTTB) menjadi pemecah gelombang ambang rendah ganda (PGARGTB).
Penelitian ini mempunyai tujuan:
1. untuk  mengetahui perameter  yang berpengaruh terhadap  perubahan  nilai  gelombang  transmisi (K t ) dan koefisien gelombang refleksi (K r );
2. untuk mengetahui  pengaruh  pengurangan material  pemecah  gelombang  ambang  rendah tunggal  tumpukan  batu  (PGARTTB)  terhadap perubahan  koefisien  gelombang  transmisi  (K t ) dan koefisien gelombang refleksi (K r ); 3. untuk memperoleh persamaan guna menghitung  besarnya  koefisien  gelombang transmisi (K t ) dan koefisien gelombang refleksi (K r )  pada  pemecah  gelombang  ambang  rendah ganda tumpukan batu (PGARGTB),
Batasan  masalah  dalam  penelitian  ini  adalah sebagai berikut:
1. Jenis  gelombang  yang  dibangkitkan  adalah gelombang regular.
2. Landai pantai relatif datar.
3. Nilai  porositas  pemecah  gelombang (n) tidak divariasi.
4. Sudut  datang  gelombang  adalah  tegak  lurus model struktur.
5. Struktur  model  pemecah  gelombang  ambang rendah dianggap stabil.
6. Model  struktur  adalah  pemecah  gelombang ambang rendah tumpukan batu.
7. Variasi  tinggi  gelombang  datang (Hi) sesuai yang dapat dibangkitkan.
8. Untuk  mengetahui  pengaruh  pengurangan material  tehadap Kt dan Kr ,  variasi  periode gelombang (T) 6  (enam)  macam,  dan  variasi kedalaman 5 (lima) macam
9. Untuk  mengetahui  pengaruh  perubahan  lebar antara (B’) tehadap Kt dan Kr, variasi periode gelombang (T) 6  (enam)  macam,  dan  variasi kedalaman (d) 7 (tujuh) macam.
10. Setiap  variasi  dilakukan  pengujian  sebanyak  5 (lima) kali pengulangan.
11. Kemiringan  struktur  baik  bagian  hulu  maupun hilir tidak divariasi yaitu 1:2.

## Landasan Teori

## Penjalaran gelombang di pantai
Gelombang  yang  menjalar dari laut dalam  menuju ke  pantai  yang  melewati  daerah  kedalaman  yang berubah  tiba-tiba  menjadi  dangkal,  maka  sebagian energi gelombang akan dipantulkan, sebagian akan ditransmisikan dan sebagian lain akan terhancurkan. Pembagian besarnya energi gelombang yang dipantulkan (refleksi), dihancurkan  (disipasi)  dan  yang  diteruskan (transmisi) tergantung dari: karakteristik gelombang datang (periode, tinggi, dan kedalaman air),  tipe  bangunan  pantai  (permukaan  halus  atau kasar,  lulus  air  atau  kedap  air)  dan  geometri bangunan  (kemiringan,  elevasi  dan  lebar  puncak bangunan),
Koefisien gelombang transmisi ( k t ) dan koefisen gelombang refleksi (k r )
Menurut  CERC  (1984),  Yuwono,  (2001),  bahwa koefisien  gelombang  transmisi  K t dapat  diketahui dengan menggunakan persamaan sebagai berikut :
i t i t t
E E H H
K   ................................................ (1)
Sedangkan  koefiesien  gelombang  refleksi (K r ) dapat  dihitung  dengan  menggunakan  persamaan sebagai beikut:
i r i r r E E H H K   ..............................................   (2)
dimana:
K t =  koefisien gelombang transmisi
K r = koefisien gelombang refleksi
H t = i t H K . = tinggi gelombang transmisi H r = K r ’H i = tinggi gelombang refleksi
H i = tinggi gelombang datang
t E = energi gelombang transmisi
i E = energi gelombang datang
2 2 2 2 min min H H a a H mak mak i     .......... (3) 2 2 2 2 min min H H a a H mak mak r     ...............   (4)
Pengaruh bottom  friction terhadap  perubahan tinggi gelombang
Gelombang  yang  menjalar  dari  laut  yang  dalam menuju  daerah  yang  dangkal  akan    mengalami kehilangan  tenaga.  Pada  tempat  yang  dangkal kehilangan  tenaga  gelombang  akan  lebih  besar dibandingkan  pada  tempat  yang  dalam,  hal  ini disebabkan karena gerakan partikel air pada tempat yang  dalam  tidak  begitu  terasa  di  dasar  laut, sehingga kehilangan tenaga akibat “friction” kecil. Untuk  menentukan  perubahan  tinggi  gelombang karena  adanya “bottom  friction” dilakukan  secara empiris (Yuwono, 1982).
.................................................... (5)
dimana:
Hi = tinggi gelombang datang
Hf = tinggi  gelombang  yang  telah  mengalami “ friction ”
K f = koefisien “bottom friction”

## Energi gelombang
Energi  total  gelombang  adalah  jumlah  dari  energi kinetik  dan  energi  potensial.  Energi  kinetik (E k ) adalah    energi    yang  disebabkan  oleh  kecepatan partikel  air  karena  adanya  gerak  gelombang. Energi  potensial (E p ) adalah  energi  yang  yang dihasilkan  oleh  perpindahan  muka  air  karena adanya gelombang.
16 2 L gH E k   .................................................. (6)
16 2 L gH E p   ............................................... (7)
Energi  kinetik  dan  energi  potensial  adalah  sama, sehingga  energi  total  per  satu  satuan  lebar ) ( E adalah:
8 2 L gH E E E p k     .............................. (8)
Energi  gelombang  berubah  dari  satu  titik  ke  titik yang  lain  di  sepanjang  satu  panjang  gelombang, sehingga  energi  rerata  untuk  satu  satuan  luas adalah:
   8 2 gH L E
E  .......................................... (9)
dengan demikian :
8 i i gH
E   .................................................   (10)
8 t t gH
E   ..................................................    (11)
8 r r gH
E   .................................................   (12)
Adapun  energi  gelombang  yang  teredam  (dispasi) adalah:
r t i d E E E E    ...................................    (13)

## Panjang gelombang (L)
Untuk  mengetahui  panjang  gelombang  dapat disekati dengan persamaan sebagai berikut:
) 2 tanh( 2 2 L d gT L    ...................................   (14)

## Metode Penelitian
Penelitian  dilakukan  di  laboratorium  pembangkit gelombang Universitas Tidar Magelang. Pembangkit
gelombang
yang
digunakan mempunyai spesifikasi sebagai berikut: panjang 19 meter, lebar dan tinggi saluran gelombang masing- masing adalah 0,30 meter dan 0.45 meter,
Dalam  penelitian  ini  digunakan  dua  model peredam  gelombang  dengan  bentuk  sebagai berikut:
Model I  :   pemecah  gelombang  ambang  rendah tunggal  tumpukan  batu  (PGARTTB) dengan lebar puncak (B) = 120 cm atau delapan kali tinggi pemecah gelombang (d-h), lihat Gambar 1.
Model II :  pemecah  gelombang  ambang  rendah ganda  tumpukan  batu  (PGARGTB) yang dibentuk dengan cara  mengurangi material  batu  pelindung  PGARTTB yang  ada  di  bagian  tengah  sebanyak 8,89%; 20%; 33,33% dan 46,67%, lihat Gambar 2.

## Variasi pengukuran
Dalam  penelitian  ini  variasi  dilakukan  sebagai berikut:
1. kedalaman air (d) divariasi sebanyak 7 (tujuh) kali dengan (d-h)/d = 1,00;  (d-h)/d = 0,90; (d- h)/d = 0,85; (d-h)/d = 0,80; (d-h)/d = 0,75; (d-
h)/d = 0,70; dan (d-h)/d = 0,60.
2. kedalaman  air  di  atas  puncak  pemecah gelombang  ambang  rendah  (h)  divarisi sebanyak  7  (tujuh)  kali  dengan  h/d  =  0,00; 0,10; 0,15; 0,20; 0,25; 0,30; dan 0,40.
3. periode  gelombang  (T)  divariasi  sebanyak  6 (enam)  kali  yaitu  3.165  detik  (angka  variator 10),  2.867  detik  (angka  variator  11),  2.619 detik  (angka  variator  12),  2.409  detik  (angka variator  13),  2.230  detik  (angka  variator  14), dan 2.074 detik (angka variator 15).
Gambar 1. Pemecah gelombang ambang rendah tunggal tumpukan batu (PGARTTB)
Gambar 2. Pemecah gelombang ambang rendah ganda tumpukan batu (PGARGTB) dalam saluran gelombang
B = 120 cm H i h 1 : 2 1 : 2 d B B’ B 1 B 2 d h Material dikurangi I II
Transmisi dan Refleksi Gelombang pada Pemecah Gelombang Ambang Rendah Ganda Tumpukan Batu
4. Lebar  puncak  pemecah  gelombang  ambang rendah  tunggal  (B)  tidak  divariasi  yaitu B=120 cm.
5. Lebar  antara  pemecah  gelombang  (B’)  dan lebar  puncak  pemecah  gelombang  ambang rendah  ganda  divariasi  sebanyak  4  (empat) kali yaitu:
a. B’=1/3B; B’/B=0,33; B 1 =B 2 =1/3B (pengurangan material 8,89%),
b. B’=1/2B; B’/B=0,50; B 1 =B 2 =1/4B (pengurangan material 20%),
c. B’=2/3B; B’/B=0,67;
B 1 =B 2 =1/6B (pengurangan material 33,33%),
d. B’=5/6B; B’/B=0,83; B 1 =B 2 =1/12B (pengurangan material 46,67%),

## Hasil dan Pembahasan
Berdasarkan  data  hasil  uji  pengaruh  pengurangan material  terhadap  besarnya  koefisien  gelombang transmisi  ( K t )  dan  koefisen  gelombang  refleksi (K r ), maka  dengan  manggunakan data  hasil pengukuran  tinggi  gelombang  dan  perhitungan H maks , H min , H r , K t . K r yang dilakukan, digambarkan dalam bentuk grafik hubungan antara gT²/B dengan K t dan gT²/B dengan K r ,  (lihat Gambar 3, Gambar 4, Gambar 5 dan Gambar 6).
Gambar 3. Hubungan antara gT 2 /B, Kt, Kr, dan  untuk B’/B=0,33
0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 gT^2/B K t, K r  =0.60  =0.70  =0.75  =0.80  =0.85  =0.90  =1.00 PGARGTB Hi                    Ht d                            h Kr Kt B ’ ’ PGARGTB Hi                               Ht B’ ’  =0.60  =0.70  =0.75  =0.80  =0.85  =0.90  =1.00 Kr Kt
Gambar 5. Hubungan antara gT 2 /B, Kt, Kr, dan  untuk B’/B=0,67
Gambar 6. Hubungan antara gT 2 /B, Kt, Kr, dan  untuk B’/B=0,83
Berdasarkan Gambar-gambar tersebut dapat diketahui beberapa hal sebagai berikut:
1. Dengan  pengurangan  material  yang  semakin besar, maka nilai K t yang timbul semakin besar sedangkan  nilai K r semakin  kecil.  Pengurangan material  yang  semakin  besar  menyebabkan lebar  puncak  pemecah  gelombang  ambang rendah  ( B 1 dan B 2 )  semakin  pendek,  sehingga gesekan  dasar  antara  gelombang  dan  puncak pemecah  gelombang  ambang  rendah  semakin kecil, sehingga menyebabkan tinggi gelombang transmisi  yang  terjadi  semakin  besar.  Akan tetapi  dengan  berkurangnya  material  energi gelombang yang dapat direndam semakin besar, karena  sebagian  energi  gelombang  dapat dengan  mudah  melewati  celah  batu  yang  ada, hal  ini  yang  menyebabkan  tinggi  gelombang refleksi semakin kecil.
2. Semakin  besar  nilai  kedalaman  air (d ),  maka kedalaman  kedalaman  air  di  atas  puncak pemecah  gelombang  ambang  rendah (h) juga semakin besar. Teori menyebutkan bahwa  pada tempat  yang  dangkal  kehilangan  tenaga gelombang akan lebih besar dibandingkan pada tempat  yang  dalam,  hal  ini  disebabkan  karena gerakan  partikel  air  pada  tempat  yang  dalam tidak  begitu  terasa  di  dasar  laut,  sehingga kehilangan  tenaga  akibat “friction” kecil. Dengan  demikian  apabila  nilai  (d-h)/d  semakin besar, maka nilai K t yang timbul semakin besar, sedangkan K r nya semakin kecil.
3. Apabila  periode  gelombang  semakin  besar, maka  nilai K t yang  timbul  semakin  besar, sedangkan  nilai K r nya  semakin  kecil.  Sesuai Persamaan  14  apabila T semakin  besar,  maka nilai  panjang  gelombang (L) yang  timbul
0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 gT^2/B K t, K r PGARGTB Hi Ht B  =0,60  =0,70  =0,75  =0,80  =0,85  =0,90  =1,00 K Kt 0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 gT^2/B K t, K r PGARGTB Hi                               Ht B’ ’ B K r Kt  =0.60  =0.70
 =0.75  =0.80  =0.85  =0.90  =1.00
Transmisi dan Refleksi Gelombang pada Pemecah Gelombang Ambang Rendah Ganda Tumpukan Batu
semakin  besar.  Apabila  dilihat  persamaan pembangkitan gelombang tipe flap :
2 kd S H flap        dengan L k  2 
maka  apabila  panjang  glombang (L) semakin besar,  tinggi  gelombang (H) yang  dapat dibangkitkan  semakin  kecil.  Apabila  seuatu gelombang  menjalar  melewati  daerah  dengan kedalaman  tertentu,  maka  gelombang  dengan tinggi  yang  semakin  kecil  pengaruh  gesekan dasarnya  juga  semakin  kecil,  hal  ini  yang menyebabkan  nilai K t semakin  besar  dan  nilai K r nya semakin kecil.
Selanjutnya  dengan  melakukan  analisis  statistik dalam  hal  ini  menggunakan Statistical  Analysis System (SAS)  didapatkan  persamaan  pendekatan guna  menghitung  nilai  koefisien  gelombang transmisi (K t ) dan  koefisien  gelombang  refleksi (K r ). Persamaan di bawah diturunkan melalalui uji statistik  t,  berdasarkan  hasil  analisis  varian (analysis  of  variance) yang  dilakukan,  dengan menggunakan:
 2 (dua) variabel bebas yaitu gT²/B , dan (d-h)/ d, dan B’/B
 2 (dua) variabel tak bebas yaitu K t dan K r ,
Percobaan dilakukan dalam 5 (lima) keadaan yaitu pemecah  gelombang  ambang  rendah  dengan B’/B=0,00;  0,33;  0,50;  0,67;  dan  B’/B=0,83; sehingga  diperoleh  1  (satu)  persamaan  untuk  K t dan 1 (satu) persamaan untuk K r sebagai berikut :
                d h d B gT Ln B B Ln K t / ) ( / ' 021 , 0 047 , 0 2
1  .....   (15)
           
    d h d B gT Ln B B Ln K t / ) ( / ' 029 , 0 815 , 0 2 2  ...........   (16)
dimana: K t = koefisien gelombang transmisi Kr = koefisien gelombang refleksi g = perecepatan grafitasi
T = periode gelombang
B = lebar  keseluruhan  pemecah  gelombang ambang rendah
d = kedalaman air
h = kedalaman di atas mercu pemecah gelombang ambang rendah  1 = koefisien untuk Kt  2 = koefisien untuk Kr
nilai  1  dan  2  dapat  dilihat  pada  Gambar  7  dan Gambar 8.

## Kesimpulan
Dari  hasil  dan  pembahasan  diatas  dapat  ditarik kesimpulan sebagai berikut:
1. Koefisien  gelombang  transmisi  ( K t )  dan koefisien  gelombang  refleksi  ( K r )  dipengaruhi besarnya  kedalaman  air (d), kedalaman  air  di atas  puncak  pemecah  gelombang  ambang rendah (h), periode  gelombang (T), lebar puncak  pemecah  gelombang (B), dan  lebar antara pemecah gelombang (B’).
2. Apabila  pengurangan  material  batu  pelindung semakin banyak, maka nilai koefisien gelombang  transmisi  ( K t )  semakin  besar,  nilai koefisien  gelombang  refleksi (K r )  semakin kecil.
3. Bila  B’/B  semakin  besar  maka  nilai  K t yang timbul  semakin  besar  sedangkan  nilai K r semakin kecil.
4. Berdasarkan  hasil  analisis  yang  dilakukan, maka  telah  didapatkan  formula  pendekatan untuk  menghitung  besarnya  nilai K t dan K r untuk  pemecah  gelombang  ambang  rendah ganda  tumpukan  batu  sebagai  Persamaan  15 dan 16.

## Saran
Berdasarkan hasil penelitian yang diperoleh, maka penulis  dapat  memberikan  saran-saran  sebagai berikut:
1. Perlu  dilakukan  penelitian  lanjut  dengan mamasukkan variabel porositas, sehingga dapat diketahui  pengaruh  porositas  terhadap K t dan K r .
2. Karena dalam penelitian ini hanya menggunakan  satu  macam  kemiringan  lereng, maka  penelitian  ini  dapat  dilanjutkan  dengan meninjau  pengaruh  perubahan  kemiringan lereng terhadap K t , dan K r ;
3. Dalam  penelitian  ini  baru  menggunakan  batu alam sebagai pelindung, sehingga penelitian ini dapat  dilanjutkan  dengan  menggunakan  model batu pelindung yang lain.
4. Variasi  kedalaman  air  ( d ),  variasi  lebar  antara ( B’ ),  dan  variasi  periode  gelombang  yang dipakai dalam penelitian masih terbatas, dengan demikian  penelitian  ini  dapat  dilanjutkan dengan  memperbanyak  lagi  variasi  ketiga parameter tersebut.
5. Tinjauan  terhadap  hubungan  bilangan  tak berdimensi  juga  masih  perlu  dikembangkan dalam penelitian lebih lanjut.
Gambar 7. Hubungan antara (d-h)/d dengan koefisien  1
Gambar 8. Hubungan antara (d-h)/d dengan koefisien  2

## Daftar Pustaka
Armono,  HD.,  and  K.R.  Hall,  2004.  Wave Transmission on Submerged Breakwaters Made of Hollow  Hemispherical  Shape  Artificial  Reefs, Journal ,  Departement  of  Ocean  Engineering, Institute Technologi Sepuluh Nopember, Surabaya, Indonesia  and  Departement  of  Civill  Engineering, Queens University. Kingston, Canada.
C.,  E.,  R.,  C,  1984. Shore  Protection  Manual, Departement of The Army, Waterways Experiment Station , Vickburg, Mississipi.
Dal  Soo  Lee,  2009. Comparison  of  Wave Transmission Characteristics  of  Submerged
Dean  R.,  G.,  and  Dalrymple  R.,  A.,  1984. Water Waves  Mechanics  for  Engineers  and  Scientist , Practice Hall, Inc., Englewood Cliffs, New Jersey.
Francisco  Taveira  Pinto,  2005. Regular  Water Wave Measurements Near Submerged Breakwater, Institute  of  Hidraulics  and`Water  Resources, Faculty  of  Engineering  University  of  Porto, Portugal.
Horikawa, K., 1978. Coastal Engineering , Univercity of Tokyo Press, Tokyo.
Jersey 07030, USA.
0 0.05 0.1 0.15 0.2 0.25 0.3 0.35 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 1.1 (d-h)/d K oe fi s ie n B 1 (d-h)/d 1
1       0.056 0.90     0.077 0.85     0.088 0.80     0.099 0.75     0.110
0.70     0.122 0.60     0.147 0 0.05 0.1 0.15 0.2 0.25 0.3 0.35 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 1.1 (d-h)/d K oe fi s ie n B 2 (d-h)/d 2 1       0.059 0.90     0.074
0.85     0.082 0.80     0.091 0.75     0.099 0.70     0.108 0.60     0.127
Transmisi dan Refleksi Gelombang pada Pemecah Gelombang Ambang Rendah Ganda Tumpukan Batu
Nizam,  1987. Refleksi  dan  Transmisi  Gelombang Pada  Pemecah  Gelombang  Bawah  Air ,  Fakultas Teknik Universitas Gajah Mada, Yogyakarta.
Pilarczyk  W.  Krystian,  2003.  Alternative  System For  Coastal  Protection  an  Overview, Journal, International  Conference  on  Eastuaries  and Coasts , Hangzhou, China.
Steve  A.  Huughes,  1993. physical  Models  And Labiratory  Techniques  In  Coastal  Engineering , Coastal  Engineering  Research  center  Waterways Experiment Station, USA.
Silvester,  R.,  1974. Coastal  Engineering  1, Departement  of  Civill  Engineering  University  of Western  Australia ,  Elsevier  Scientific  Publishing Company, Amterdam, Oxford, New York.
Shirlal,  KG.,  S  Rao  and  SKM  Prasad,  2003. Stability  of  Tandem  Breakwater ,  Journal,  Vol  84, Departement of Applied Mechanics and
Hydraulics ,  National  of  Technology,  Karnataka, Surathkal, Srinivasanagar 575025.
Triatmodjo,  B., Teori  Gelombang  I ,  Fakultas Pascasarjana, Universitas
Gadjah Mada,
Yogyakarta.
Yuwono,  N.,  1990. Dasar-Dasar  Perencanaan Bangunan  Pantai  Volume  I ,  PAU  Ilmu  Teknik Universitas Gadjah Mada, Yogyakarta.
Yuwono,  N.,  1990. Model  Hidrolik ,  Fakultas
Pascasarjana Universitas Gadjah Mada,
Yogyakarta.
Yuwono,  N.,  1990. Dasar-Dasar  Perencanaan Bangunan  Pantai  Volume  I ,  PAU  Ilmu  Teknik Universitas Gadjah Mada, Yogyakarta.
Yuwono,  N.,  1992. Dasar-Dasar  Perencanaan Bangunan  Pantai  Volume  II ,  PAU  Ilmu  Teknik Universitas Gadjah Mada, Yogyakarta