## Penggunaan Pasco Capstone 14.1 untuk Menentukan Koefisien Konveksi Udara dengan Metode Pendinginan Air
Taat Guswantoro *
Program Studi Pendidikan Fisika, Universitas Kristen Indonesia Jln. Mayjend Sutoyo, No.2, Cawang, Jakarta Timur, 13630
*e-mail: taat_toro@yahoo.co.id

## Abstract
Water cooling occurs since the heat energy of water is transferred to the air. Water is placed in a thin transparant  vessel  can  reduce  the  effects  of  heat  transfer  by  radiation  and  conduction,  so  the  most dominant heat transfer is convection. Newton's law of cooling states that the rate of cooling is directly proportional to the temperature difference between the object and room temperature. By knowing the value  of  constant  cooling,  the  air  convection  coefficient  can  be  calculated.  This  study  using  three different  sizes  of  cups,  each  of  which  is  filled  with  hot  water.  In  each  glass  inserted  temperature sensors  that  connected  to  the  interface,  recording  the  temperature  every  60  seconds  using  pasco capstone 14.1. The resulting graph was analyzed by exponential regression, in order to find the value of  constant  cooling,  from  this  value  can  be  calculated  the  air  convection  coefficient.  The  research result  shows  air  convection  coefficient  value  of 19,9 0, 6 h   W/m 2O C,  that  mean  if  there  is  an object  that  has  an  area  of  1  m 2 and  1 O C  higher  than  room  temperature,  the  thermal  energy  of  the object will be lost of 19.9 J for each second.
Keywords : Water cooling, heat transfer, air convection coefficient.

## PENDAHULUAN
Benda  bersuhu  tinggi  ketika  berada  di udara  bebas  akan  kehilangan  energi  panas karena  energi  panasnya  ditransfer  oleh partikel-partikel  udara  disekitar  benda tersebut  secara  konveksi.  Transfer  panas secara  konveksi  dapat  terjadi  secara  baik alami maupun secara paksaan  yaitu dengan mengalirkan  fluida  pada  benda  panas  agar fluida tersebut mengambil panas dari benda. Koefisien konveksi paksa suatu fluida akan meningkat  ketika  fluida  tersebut  diberikan suspensi  partikel  padat  berukuran  nano. Fluida  air  bersuspensi  partikel  nano  Al 2 O 3 dan  mendapatkan  peningkatan  koefisien
konveksi  paksa  lebih  dari  31%  (Putra, 2005).
Proses  transfer  panas  secara  konveksi menyebabkan  benda  panas  akan  menjadi dingin.  Sebuah  sistem  pendingin  dengan memanfaatkan  konveksi  alami  akan  lebih efektif  ketika  menggunakan  penukar  panas berupa  pipa  dan  kawat,  seperti  penukar panas pada lemari  pendingin.  Efisiensi  dari penukar panas yang memanfaatkan konveksi bergantung pada geometri penukar  panas,  Ma’sum  pada  tahun  2012 berhasil  meningkatkan  efisiensi  penukar panas  sebesar  4%  dengan  massa  penukar panas berkurang 19%.
Hukum  Newton  tentang  pendinginan menyebutkan  bahwa  laju  pendinginan berbanding lurus dengan selisih suhu benda dengan suhu ruangan. Penurunan suhu pada pendinginan  mengikuti  kurva  peluruhan, dengan mengetahui konstanta waktu peluruhan  maka  dapat  ditentukan  koefisien konveksi suatu fluida. Penggunaan perangkat  lunak  akan  memudahkan  dalam perhitungan koefisien konveksi ini,
Ramadhanti  menggunakan  Coachlab  II+ untuk  menentukan  koefisien  konveksi bahan-bahan tertentu.
Software pasco capstone dapat digunakan  untuk  mencatat  data  temperatur dan  tekanan  secara  realtime  dan  otomatis, dengan  sensor  dan  interface  yang  telah terkalibrasi  dengan  akurat.  Disamping mampu  mencatat  suhu  dan  tekanan  pada software  pasco  capstone  juga  dibekali  plot grafik  dan  analisis  regresi,  sehingga memudahkan  dalam  menganalisa  data. Penggunaan  program  pasco  capstone  dapat digunakan  untuk  mencatat  penurunan  suhu pada  air  yang  dibiarkan  mendingin,  serta dapat  langsung  menganalisis  persamaan suhu  terhadap  waktu  dari  hasil  pencatatan, dengan kemudahan ini peneliti menggunakan  data-data  dan  analisis  hasil sofware  pasco  untuk  mendapatkan  nilai koefisien  konveksi  udara.  Penelitian  ini bertujuan  untuk  menentukan  koefisien
konveksi  alami  udara  di  dalam  lingkungan Laboratorium  Fisika  Dasar,  UKI,  Jakarta Timur.

## KAJIAN TEORITIS

## Kalor dan Kalor Jenis
Kalor  adalah  satu  bentuk  energi  yang dapat  berpindah  dari  satu  benda  ke  benda yang  lain  karena  adanya  perbedaan  suhu. Ketika dua benda yang memiliki perbedaan dua  suhu  bertemu  maka  kalor  akan berpindah  (dari  yang  suhu  tinggi  ke  suhu yang rendah). Misalnya kita mencampurkan air panas dengan air dingin maka kita akan mendapatkan  air  yang  hangat.  Pemberian kalor  pada  benda  mengakibatkan  dua  hal yaitu, kenaikan suhu dan perubahan wujud. Banyak  kalor  yang  di  gunakan  untuk menaikan suhu di rumuskan sebagai berikut:
Q = m.c.∆T (1)
Banyak  kalor  yang  di  gunakan  untuk mengubah wujud adalah
Q = m.L (2) Q = m.U (3)
Dengan c adalah  kalor  jenis  zat  (J/kg °C), Q adalah  banyaknya  kalor  (J),  m  adalah massa  benda  (kg), ∆ T adalah  besarnya perubahan  suhu  (°C), L adalah  kalor  lebur (J/kg)  dan U adalah  kalor  uap  (J/kg) (Giancoli, 2001).

## Perpindahan Panas Secara Konveksi
Panas  dapat  berpindah secara konveksi yaitu dengan aliran partikel-partikel pembawa  panas.  Perpindahan  panas  secara konveksi dapat terjadi secara alami maupun paksaan.  Besarnya panas  yang dipindahkan karena secara konveksi dirumuskan sebagai berikut:
  0 Q hA T T t   (4)
dengan Q t adalah  jumlah  kalor  yang dipindahkan  tiap  satuan  waktu  (J/s), h adalah  koefisien  konveksi  (W/m 2o C), A adalah luas penampang (m 2 ), T adalah suhu benda  ( o C)  dan T 0 adalah  suhu  lingkungan ( o C) (Tipler, 1998).

## Hukum Newton Tentang Pendinginan
Hukum  Newton  tentang  pendinginan air menyatakan bahwa laju penurunan suhu berbanding  lurus  dengan  selisih  suhu  air dan  ruangan,  secara  matematis  dirumuskan sebagai:
  0 dT T T dt     (5)
dengan  α  adalah  konstanta  pendinginan air (s -1 ), T adalah  suhu  air  ( o C)  dan T 0 adalah suhu ruangan ( o C). Penurunan persamaan (1) akan menghasilkan persamaan:
  0 t T t T T e      (6)
Dengan T Δ adalah  selisih  suhu  awal  air panas dengan suhu ruangan ( o C) (Margenau, 1953).
Jumlah  panas  yang  ditransfer  oleh benda  ke  lingkungan  secara  konveksi dirumuskan sebagai :
  0 Q hA T T t     (7)
dengan Q t   adalah  jumlah  kalor  yang ditransfer  tiap  satuan  waktu  (J/s), h koefisien  konveksi  (W/m 2o C), A luas penampang (m 2 ), T adalah suhu benda ( o C) dan T 0 adalah suhu lingkungan ( o C).
Banyaknya  kalor  yang  hilang  akibat penurunan suhu benda dirumuskan sebagai:
Q mc T    (8) dengan m adalah  massa  benda  (kg), c adalah  kalor  jenis  benda  (J/kg o C)  dan  ΔT adalah perubahan suhu benda ( o C).
Air  panas  di  dalam  sebuah  wadah dibiarkan  di  udara  bebas  maka  akan mengalami  penurunan  suhu,  dengan  energi panas yang hilang sebagai berikut:
  a a w w Q m c m c T      (9)
dengan m a adalah massa air, c a adalah kalor jenis  air, m w adalah  masa  wadah  dan c w adalah kalor jenis wadah.
Penurunan  suhu  air  ini  disebabkan karena  terjadinya  transfer  panas  dari  air  ke udara  secara  konveksi,  sehingga  dengan
mensubtitusikan persamaan (7) ke
persamaan (9) diperoleh:
  0 a a w w T hA T T t m c m c       (10)
Berdasar  persamaan  (10)  laju  penurunan suhu dapat dituliskan sebagai berikut:
  0 a a w w dT hA T T
dt m c m c    
(11)
Persamaan  (11)  sesuai  dengan  persamaan (5), dengan:
a a w w hA m c m c    (12)
atau
  a a w w m c m c h A    (13)
Dari  persamaan  (13)  dapat  diketahui  yang mempengaruhi  kecepatan  pendinginan  air adalah koefisien konveksi, luas penampang, masa  air,  masa  wadah  dan  bahan  dari wadah.

## METODE PENELITIAN
Penelitian  ini  menggunakan  tiga  buah gelas  yang  berbeda  ukuran,  timbangan, sensor  suhu,  interface  dan  PC.  Masing- masing  gelas  dalam  keadaan  kosong ditimbang  untuk  mendapatkan  massa  gelas ( m w ),  kemudian  diisi  dengan  air  panas  dan dibiarkan  mendingin  karena  proses  transfer panas  ke  udara.  Sensor  suhu  diletakkan pada  masing-masing  gelas,  terhubung
dengan  interface  pasco.  Pencatatan  suhu dilakukan  dengan  software  pasco  capstone versi14.1  yang  terinstall  dalam  Acer  All  in one  PC,  pencatatan  suhu  dilakukan  setiap 60  s  selama  masing-masing  2  jam.  Setelah selesai  proses  pendinginan  massa  gelas berisi  air  ditimbang,  sehingga  diperoleh massa air ( m a ).
Data  yang  diperoleh  diplotkan  dalam grafik dengan menggunakan software pasco capstone  versi  14.1,  selanjutnya  dianalisis pola grafik yang diperoleh dengan menggunakan analisis regresi natural eksponensial,  sehingga  diperoleh  nilai konstanta  pendinginan  air  dari  masing- masing  gelas.  Untuk  mendapatkan  nilai koefisien konveksi udara digunakan persamaan (13) dengan data tambahan yaitu massa  air,  massa  gelas,  kalor  jenis  air  dan kalor jenis gelas.
Gambar 1 . Peralatan Penelitian
Analisis  grafik  yang  diperoleh  dari sorftware  pasco  capstone  14.1,  dianalisis dengan metode regresi linier untuk mendapatkan persamaan empiris dari grafik yang  dibentuk,  dari  persamaan  empiris  ini diperoleh nilai konstanta pendinginan air α . Untuk mendapatkan nilai koefisien konveksi  udara  digunakan  persamaan  (12), dengan  memasukkan  nilai c a dan c w dari referensi,  yaitu 4200 a c  J/kg O C  dan
840 w c  J/kg O C.

## HASIL DAN PEMBAHASAN Pendinginan Air pada Gelas I
Tabel 1 Merupakan data yang diperoleh  dari  pencatatan  dengan  software Pasco  Capstone  14.1,  yaitu  waktu  ( t ), temperatur air pada gelas I ( T 1 ), temperatur air  pada  gelas  II  ( T 2 ),  temperatur  air  pada gelas III ( T 3 ), dan suhu ruangan laboratorium  ( T 0 ).  Rata-rata  suhu  ruangan laboratorium sebesar 27,371 O C.
Gelas  I memiliki ukuran diameter 5,13 cm, tinggi 8,06 cm, massa 58 gram dan diisi
dengan  air  panas  130  gram.  Hasil  plot  dan analisis grafik pada gelas I diperoleh seperti pada  gambar  2.  Dari  gambar  2  terlihat bahwa  penurunan  suhu  air  mengikuti eksponensial  peluruhan,  hal  ini  sesuai dengan  pernyataan  hukum  Newton  tentang pendinginan.  Pada  saat  awal  perbedaan suhu  antara  air  dan  udara  lebih  besar sehingga penurunan suhu akan berlangsung cepat,  setelah  suhu  air  menurun,  maka perbedaan dengan suhu udara akan semakin kecil,  sehingga  penurunan  suhu  air  akan menjadi lebih lama. Hasil regresi menghasilkan persamaan eksponensial peluruhan sebagai berikut: 4 4,87 10 37, 4
28,9 t
T e      (14)
Dengan t dalam s dan T dalam O C.
Dari persamaan (14) ketika disesuaikan dengan  persamaan  (6)  diperoleh  suhu  di lingkungan sekitar gelas I sebesar 0 28, 9 T  O C, suhu awal air sebesar
37, 4 28,9 66,3 i T    O C dan koefisien pendinginan air 4 4,87 10     s -1 .
Tabel 1. Waktu vs suhu air pada gelas I, II, III dan suhu ruangan.
t (s) T 1 (°C) T 2 (°C) T 3 (°C) T 0 (°C) 0 67,245 67,151 69,526 27,750 60 65,703 66,287 68,570 27,608 120 64,383 64,746 67,583 27,522 180 63,123 63,818 66,638 27,619 240 61,935 63,494 65,715 27,549 300 60,822 61,955 64,953 27,576 360 59,740 61,137 64,224 27,598 420 58,691 60,216 63,316 27,552 ... ... ... ... ...
Gambar 2 . Grafik hubungan waktu dan suhu air pada gelas I.

## Pendinginan Air pada Gelas II dan III
Gelas II memiliki ukuran diameter 6,40 cm,  tinggi  9,15  cm,  massa  101  gram  dan diisi dengan air panas 233 gram. Hasil plot dan  analisis  grafik  pada  gelas  II  diperoleh seperti  pada  gambar  3.  Gelas  III  memiliki ukuran  diameter  8,82  cm,  tinggi  11,73  cm, massa 139 gram dan diisi dengan air panas 488  gram.  Hasil  plot  dan  analisis  grafik pada gelas II diperoleh seperti pada gambar 4.
Dari gambar 3 terlihat bahwa penurunan suhu air mengikuti eksponensial peluruhan,  serupa  dengan  penurunan  suhu pada  gelas  I,  sehingga  dapat  dikatakan
bahwa  pada  gelas  II  juga  sesuai  dengan pernyataan hukum Newton tentang pendinginan  yang  menghasilkan  grafik berupa  grafik  peluruhan  sesuai  persamaan (6).  Hasil  regresi  menghasilkan  persamaan eksponensial peluruhan sebagai berikut:
4 4,14 10 36,7 29,5 t T e      (15)
Dengan t dalam s dan T dalam O C.
Dari  persamaan  (15)  ketika  disesuaikan dengan  persamaan  (6)  diperoleh  suhu  di lingkungan sekitar gelas II sebesar
0 29, 5 T  O C,  suhu  awal  air  sebesar
36, 7 29, 5 66, 2 i T    O C  dan  koefisien
pendinginan air 4 4,14 10     s -1 .
Gambar 3. Grafik hubungan waktu dan Suhu air pada gelas II.
Dari  gambar  4  terlihat  bahwa  penurunan suhu air mengikuti eksponensial peluruhan, serupa dengan penurunan suhu pada gelas I dan  II,  sehingga  dapat  dikatakan  bahwa pada  gelas III  juga  sesuai dengan
pernyataan hukum Newton tentang pendinginan  yang  menghasilkan  grafik berupa  grafik  peluruhan  sesuai  persamaan (6).
Gambar 4. Grafik hubungan waktu dan Suhu air pada gelas III.
Hasil  regresi  menghasilkan  persamaan eksponensial peluruhan sebagai berikut:
4 3,56 10 38, 4 30,3 t
T e      (16)
Dengan t dalam s dan T dalam O C.
Dari persamaan (16) ketika disesuaikan dengan  persamaan  (6)  diperoleh  suhu  di lingkungan  sekitar  gelas  III  sebesar
0 30, 3 T  O C,  suhu  awal  air  sebesar
38, 4 30,3 68, 7 i T    O C  dan  koefisien pendinginan air 4 3,56 10     s -1 .
Perbandingan  Suhu  Lingkungan  dengan Suhu Sekitar Gelas I, II dan III
Tabel  2  adalah  perbandingan  suhu lingkungan  dengan  suhu  sekitar  gelas  I,  II dan  III.  Data  yang  tertera  pada  tabel  2 diambil  dari  hasil  pencatatan  oleh  sensor dan  hasil  analisis  menggunakan  software Pasco Capstone 14.1.
Dari  tabel  2  suhu  sekitar  gelas  yang diperoleh  dari  hasil  analisis  menunjukkan angka  yang  lebih  tinggi  dibandingkan dengan suhu lingkungan laboratorium,  hal
Tabel 2 . Perbandingan suhu lingkungan dan suhu sekitar gelas I, II dan III.
T 0 ( O C) Gelas I Gelas II Gelas III Analisis 28,4 29,5 30,3 Sensor 27,4 27,4 27,4 ΔT 0 1,0 2,1 2,9
ini  dikarenakan  udara  di  sekitar  gelas  akan menerima  tambahan  kalor  dari  air  panas. Perbedaan  suhu  terkecil  pada  gelas  I  dan terbesar  pada  gelas  III,  hal  ini  disebabkan oleh  jumlah  air  terbesar  ada  pada  gelas  III, sehingga  udara  disekitar  gelas  III  lebih banyak  menerima  kalor  dibandingkan dengan gelas II dan gelas I.
Dari  persamaan  (1),  (2)  dan  (3)  dapat dilihat  bahwa  suhu  awal  air  hasil  analisis selalu  lebih  kecil  dari  suhu  awal  air  yang tercatat  oleh  sensor,  ini  karena  sistem merupakan  perpaduan  antara  air  dan  gelas, sedangkan  yang  tercatat  oleh  sensor  hanya suhu  air.  Perbedaan  hasil  analisis  dan  hasil pembacaan  pada  sensor  ini  merupakan konsekuensi dari kesetaraan dengan komponen-komponen penyusun sistem tersebut.

## Perbandingan  Konstanta  Pendinginan
Air Pada Gelas I, II dan III.
Tabel  3  menyajikan  perbandingan konstanta  pendinginan  air  ( α )  dan  umur panas ( τ ) dari gelas I, II dan III. Umur panas memiliki  persamaan 1     ,  didefinisikan sebagai waktu energi panas dapat terperangkap di dalam air, atau waktu yang dibutuhkan air panas untuk menjadi dingin.
Tabel 3. Perbandingan konstanta pendinginan air  ( α ) dan umur panas ( τ )
dari gelas I, II dan III. Konstanta Gelas I Gelas II Gelas III α (s -1 ) 4 4,87 10   4
4,14 10   4
3, 56 10   τ (s) 2053 2415 2808
Konstanta  pendinginan  air  pada  gelas  I adalah  yang  terbesar  dan  untuk  gelas  III adalah  yang  terkecil,  hal  ini  menunjukkan bahwa  pada  air  pada  gelas  I  akan mendingin  paling  cepat,  dan  air  pada  gelas ke III kan mendingin paling lambat, hal ini ditunjukkan  oleh  gambar  5  grafik  pada gelas  I  paling  curam  peluruhannya  dan grafik  pada  gelas  III  paling  landai peluruhannya. Air pada gelas I adalah yang paling  cepat  mendingin  sehingga  umur panasnya paling singkat sedangkan umur
panas  pada  gelas  III  adalah  yang  paling lama, hal ini juga ditunjukkan pada tabel 3.

## Koefisien Konveksi Udara
Air  panas  di  dalam  gelas  berangsur- angsur  akan  mengalami  penurunan  suhu karena  energi  panas  dari  air  dan  kaca dipindahkan  ke  udara  melalui  proses konveksi.  Air  mengalami  pengurangan energi  panas  sehingga  suhunya  akan  turun dan ketika suhu air, gelas dan udara berada pada  keseimbangan  maka  tidak  terjadi  lagi perpindahan panas, sehingga suhu air, kaca dan udara tidak berubah.
Gambar 5 . Perbandingan peluruhan suhu air dalam gelas I, II dan III
Tabel 4. Perhitungan koefisien konveksi dari gelas I, II dan III.
α (s -1 ) m w (kg) m a (kg) A (m 2 ) h (W/m 2 . O C) Gelas I 4 4,87 10   0,058 0,130 2 1, 50 10   19,3 Gelas II 4 4,14 10   0,101 0,233 2 2,16 10   20,4 Gelas III 4 3, 56 10   0,139 0,488 2 3,86 10   20,0 19,9 0, 6 h   W/m 2 . O C
Perpindahan  secara  konveksi  dapat terjadi  secara  alami  maupun  dengan paksaan. Konveksi secara alami pergerakan partikel  pemindai  panas  terjadi  karena perubahan  massa  jenis  partikel  tersebut setelah  menerima  panas,  sedangkan  pada konveksi  paksa  partikel  pemindai  panas dengan  sengaja  dialirkan  untuk  mengambil panas. Pada penelitian ini partikel pemindai panas adalah udara di ruangan laboratorium tidak  dengan  sengaja  dialirkan  ke  air  dan gelas,  sehingga  proses  konveksi  pada penelitian ini adalah konveksi secara alami.
Perhitungan  koefisien  konveksi  alami dari  penelitian  ini  dengan  menggunakan persamaan (11) yang disajikan pada tabel 4. Luas  penampang A diperoleh  dengan mengasumsikan  bahwa  gelas  berbentuk silinder  dan  bagian  bawah  gelas  tidak mengalami  kontak  dengan  udara,  sehingga perhitungan  luas  adalah  luas  penampang lingkaran  gelas  ditambah  dengan  luas selimut silinder.
Berdasarkan  tabel  4  diperoleh  bahwa besarnya koefisien konveksi udara di dalam
ruangan laboratorium sebesar
19,9 0, 6 h   W/m 2 . O C.  Jika  terdapat sebuah  benda  seluas  1  m 2 yang  memiliki suhu  1 O C  lebih  tinggi  dari  suhu  ruangan maka  energi  panas  benda  tersebut  akan hilang sebesar 19,9 J tiap detiknya.

## KESIMPULAN
Pendinginan  air  dapat  terjadi  karena adanya  perpindahan  panas  secara  konveksi dari  air  panas  ke  udara.  Pada  proses pendinginan  air  persamaan  suhu  terhadap waktu  merupakan  persamaan  eksponensial peluruhan,  sesua  dengan  hukum  Newton tentang  pendinginan.  Besarnya  konstanta pendinginan  menunjukkan  seberapa  cepat air  akan  menjadi  dingin  ketika  dibiarkan bebas di udara. Besarnya konstanta pendinginan  tidak  lepas  dari  besarnya koefisien  konveksi  udara.  Dari  penelitian diperoleh  nilai  koefisien  konveksi  udara sebesar 19,9 0, 6 h   W/m 2 . O C,    yang berarti  jika  terdapat  sebuah  benda  seluas  1 m 2 yang  memiliki  suhu  1 O C  lebih  tinggi dari suhu ruangan maka energi panas benda
tersebut  akan  hilang  sebesar  19,9  J  tiap detiknya.

## UCAPAN TERIMAKASIH
Penulis mengucapkan terimakasih kepada  rekan-rekan  dosen  Program  Studi Pendidikan  Fisika,  Universitas  Kristen Indonesia  dan  kepada  Pimpinan  Fakultas Keguruan  dan  Ilmu  Pendidikan  Universitas Kristen Indoneisa.

## DAFTAR PUSTAKA
Giancolli,  Douglas  C.2001. FISIKA  Jilid  1 Edisi Kelima. Jakarta:Erlangga.
Margenau,  Henry.,  Watson,  William  W., Montgomery,  C.G.,  1953, Physics:
Principles  and  Application  Second Edition , McGraw Hill.
Ma’sum,  Zuhdi.,  Arsana,  Made.,  Malik,
Fathurrahman.,  Priyono,  Wahyudi., Altway,  Ali.,  2012. Analisis Perpindahan Panas dengan Konveksi Bebas   Dan Radiasi pada
Penukar  Panas  Jenis  Pipa  dan
Kawat ,  Jurnal Teknik  Kimia Vol.7, No.1, September 2012
Putra, Nandy., Maulana, Syahrial., Koestoer,
R.A., Danardono A.S., 2005, Pengukuran  Koefisien  Perpindahan Kalor Konveksi Fluida Air Bersuspensi  Nano  Partikel(Al2O3)
pada  Fintube  Heat  Exchanger , Jurnal  Teknologi,  Edisi  No.  2, Tahun  XIX,  Juni  2005,  116-125 ISSN 0215-1685
Ramadhanti,  Putri.,  Fathurohman,  Apit., 2014, Penggunaan  Coachlab  II+ dalam
Menentukan Koefisien Konveksi ,  diakses  pada  tanggal  4 april 2016 dari
http://ejournal.unisri.ac.id/index.php /jipf/view/1806/751.
Tipler,  P.A.,  1998, Fisika  untuk  Sains  dan
Teknik Jilid 1 (Terjemahan) , Jakarta : Erlangga