JFT: Jurnal Fisika dan Terapannya (Tahun Terbit) Vol. 10 (2): 127- 135 DOI: 10.24252/jft.v10i2.36479

## JFT: Jurnal Fisika dan Terapannya
p-ISSN: 2302-1497, e-ISSN: 2715-2774 http://journal.uin-alauddin.ac.id/index.php/jft

## Penentuan Nilai Koefisien Restitusi Kelereng Kaca menggunakan Metode Pencitraan Jeda Waktu Sederhana
Mahendra Kusuma Nugraha 1* , Ernawatil Gani 1 , Berton Maruli Siahaan 1 , dan Afrioni Roma Rio 1
1 Jurusan Fisika, Fakultas MIPA, Universitas Sam Ratulangi
Email: mahendrakusuma@unsrat.ac.id *Corresponding Author

## Abstrak
Pencitraan  jeda  waktu  ( time-lapse  imaging )  telah  dilakukan  untuk  mengamati  fenomena  fisis tumbukan lenting tidak sempurna antara kelereng kaca dengan permukaan lantai ubin. Kelereng kaca dijatuhkan pada ketinggian tertentu hingga menumbuk permukaan lantai dan mengalami pemantulan berulang. Kejadian tersebut direkam menggunakan kamera perangkat ponsel pintar Infinix ® Hot S3 dengan kecepatan kerangka per detik adalah 30 kerangka. Analisis fotografi jeda waktu kemudian dilakukan dengan metode pemisahan kerangka ( frame splitting ) yang kemudian diamati secara visual untuk  menentukan  ketinggian  setiap  pantulan  yang  terjadi.  Hasil  analisis  dan  pengukuran  tinggi maksimum  untuk  keadaan  awal,  keadaan  pantulan  pertama  dan  keadaan  pantulan  kedua  masing- masing: 15.7 cm, 13,65 cm dan 11,45 cm.  Angka koefisien restitusi kelereng kaca—berdasarkan data yang diperoleh—pada ketinggian maksimum mula-mula ( 𝐻 0 ) menuju pantulan pertama ( 𝐻 1 ) adalah sebesar ± 0,93242  dan pantulan pertama ( 𝐻 1 ) menuju pantulan kedua ( 𝐻 2 ) adalah sebesar. ± 0,91587. Perolehan tersebut membuktikan bahwa interaksi yang terjadi adalah interaksi tumbukan lenting tak sempurna dikarenakan 𝑒 ≠ 1 . Kata kunci: koefisien restitusi, kelereng, time-lapse imaging , tinggi maksimum.

## Abstract
Time-lapse  imaging  has  been  performed  to  observe  the  physical  phenomena  of  imperfect  elastic collisions between a glass marble and a tiled floor surface. The glass marble is dropped at a certain height until it hits the floor and experiences repeated  rebounds. The event was recorded using the Infinix ® Hot S3 smartphone device camera with a shutter speed of 30 frames per second. Analysis of time lapse photography is then carried out using the frame splitting method which is then observed visually  to  determine  the  height  of  each  reflection  that  occurs.  The  results  of  the  analysis  and measurement of the maximum height for the initial state, the first bounce state and the second bounce state  are  respectively:  15.7  cm,  13.65  cm  and  11.45  cm.  The  coefficient  of  restitution  of  glass marbles—based on the data obtained—at the initial maximum height ( 𝐻 0 ) towards the first reflection ( 𝐻 1 ) is ± 0.93242 and the first reflection ( 𝐻 1 ) towards the second reflection ( 𝐻 2 ) is equal to. ±0.91587. These results prove that the interaction that occurs is an imperfect elastic collision interaction due to 𝑒 ≠ 1 .
Keywords: marble, maximum height, restiution coefficient, time-lapse imaging.

## 1. PENDAHULUAN
Time-lapse  imaging atau  pencitraan  jeda  waktu  adalah  sebuah  teknik  analisis  citra dengan  melibatkan  suatu  rangkaian  gambar  yang  diambil  pada  titik  waktu  tertentu  dalam rentang waktu yang kontinyu dan berjangka lama (layaknya videografi). [1, 2, 3] Informasi dan karakteristik  yang  terkandung  dalam  rangkaian  citra  jeda  waktu  tersebut  nantinya  dapat dianalisis  secara  komprehensif  untuk  memperoleh  pemahaman  mengenai  kejadian  atau peristiwa fisis yang sedang diteliti atau diamati, baik secara langsung ataupun menggunaan bantuan peralatan lainnya. [1, 4]
Time-lapse imaging secara garis besar menyerupai time-lapse photography [5, 6] dalam segi  teknik  akuisisi  rangkaian  gambar  atau  citra,  perbedaannya  terletak  pada  lama  waktu eksposur  ( exposure  time )  yang  digunakan.  Pada time-lapse  imaging ,  waktu  eksposur tergolong  sangat  singkat  dan  cacah  kerangka  per  detiknya  ( frame  per  second )  pun  cukup tinggi  untuk  mengakomodasi  seluruh  fenomena  yang  diamati  ke  dalam  citra-citra  yang dihasilkan. [7,  8] Demikian,  semakin  besar  cacah  kerangka  per  detik  akan  berujung  kepada perolehan citra-citra jeda waktu yang tajam. [6, 7]
Pencitraan  jeda  waktu  juga  dapat  dikombinasikan  dengan  teknik  rekonstruksi  citra lainnya seperti Fourier transform , filtered backprojection , dsb. untuk memudahkan kegiatan analisis  dan  memaksimalkan  akuisisi  informasi  dan  karakteristik  terhadap  fenomena  fisis yang sedang diamati.
Teknologi  dan  metode  pencitraan  berbasis  jeda  waktu  telah  banyak  dimanfaatkan dalam berbagai  bidang riset  dan eksperimen  di  antaranya  mencakup bidang medis [9,  10,  11] , bidang alam [12, 13, 14] dan geografi [3, 15] , dan bidang pendidikan [16] .
Pada eksperimen ini, akan ditinjau fenomena tumbukan lenting sebagian ( imperfect elastic collision ) dan hukum-hukum fisika yang berlaku yang melibatkan interaksi tumbukan dan  pantulan  antara  sebuah  kelereng  kaca  dengan  permukaan  lantai  yang  datar.  Kegiatan analisis  hasil  penelitian  mencakup  pengambilan  data  eksperimen  dan  perhitungan  secara analitik  berdasarkan  aspek  –  aspek  fisis  yang  terlibat.  Adapun  keluaran  eksperimen  yang disajikan adalah angka koefisien restitusi dari kelereng kaca yang dimaksud.

## 2. METODE PENELITIAN
Metode  penelitian  terbagi  menjadi  tiga  tahap  yakni  persiapan  alat  dan  bahan, penyusunan rangkaian eksperimen, metode analisis data dan pembahasan. Lokasi dan tempat pelaksanaan  eksperimen  berada  di  Laboratorium  Terpadu,  Unit  Fisika,  Universitas  Sam Ratulangi.
Tahap persiapan alat dan bahan dilakukan dengan menyiapkan komponen-komponen yang diperlukan pada eksperimen ini yang mencakup: (i) kelereng kaca, (ii) penggaris atau mistar, (iii) penyangga, (iv) ponsel pintar Infinix ® Hot S3 dan (v) laptop Asus ® BR1100FKA 4/128 2C 1.1 Ghz sebagai media perangkat keras untuk keperluan pengoahan dan  analisis data.  Analisis  data  yang  akan  dilakukan  juga  memerlukan  beberapa  perangkat  lunak komputer  untuk  membantu  proses  yang  dimaksud,  berupa:  (i)  aplikasi  Wondershare Filmora9 ® dan (ii) aplikasi Video to JPG Converter ® yang keduanya tersedia secara gratis
untuk Windows ® . Gambar 1 . di bawah ini menyajikan skema rangkaian eksperimen yang akan dilakukan.
Gambar 1. Desain skema eksperimen pencitraan jeda waktu sederhana menggunakan kamera ponsel pintar.
Tahap  metode  analisis  data  dimulai  dengan  perumusan  prosedur  eksperimen  yang akan  dilakukan  melalui  pertimbangan-pertimbangan  yang  diyakini  mampu  membawa pengaruh  terhadap  data  pengukuran.  Prosedur  yang  dimaksud  terbagi  menjadi  beberapa langkah,  antara  lain:  (i)  pengaturan  kemampuan  citra  dan  resolusi  kamera:  13  megapiksel (MP) dengan resolusi perekaman video sebesar 1080p atau 1920x1080, (ii) penentuan dan pengukuran  tinggi  mula-mula  saat  kelereng  kaca  akan  dijatuhkan  dengan  menggunakan penggaris: pada eksperimen ini, tinggi mula-mula kelereng ( 𝐻 0 ) adalah sekitar 15,7 ± 0,05 cm, (iii) pengaturan letak dan posisi kamera harus tegak lurus ( perpendicular ) dengan arah gerak  tumbukan  dari  objek  kelereng  terhadap  permukaan  lantai,  (iv)  instalasi  aplikasi perangkat  lunak  Wondershare  Filmora9 ® dan  aplikasi  Video  to  JPG  Converter ® pada  unit laptop yang telah disiapkan, (v) perekaman fenomena, pemisahan kerangka dan pengolahan data citra yang telah dipisahkan dan terakhir (vi) adalah pengamatan dan pengukuran tinggi maksimum kelereng ( 𝐻 ) yang dicapai pada setiap pantulan ( 𝑛 ) yang terjadi berdasarkan citra pantulan yang telah diperoleh.
Mahendra et al. / JFT: Jurnal Fisika dan Terapannya (2023) Vol. 10 (2): 127 - 135
Landasan teori yang harus dipahami sebelum melaksanakan eksperimen beberapa di antaranya  adalah  mengenai  hukum  kekekalan  energi  mekanik,  fenomena  tumbukan elastis/inelastis dan juga koefisien restitusi.
Koefisien  restitusi  ( 𝑒 )  dapat  dianggap  sebagai  ukuran  yang  muncul  akibat  dari keterlibatan hukum kekekalan energi mekanik ketika sebuah benda tegar menumbuk sebuah permukaan tegar dan mengalami pemantulan. Koefisien restitusi tidak mempunyai dimensi besaran  karena  hanya  berfungsi  sebagai  perbandingan  kuantitatif  antara  energi  mekanik sebelum dan sesudah fenomena tumbukan terjadi.
Fenomena tumbukan dan pemantulan yang terjadi menyebabkan adanya perubahan energi potensial gravitasi akibat adanya perbedaan posisi (ketinggian) benda sesaat sebelum dan  sesudah  benda  mengalami  pemantulan.  Adanya  perbedaan  ketinggian  ini—selain berpengaruh  terhadap  energi  potensial  gravitasi—juga  berpengaruh  terhadap  besar  energi kinetik  yang  dimiliki  oleh  benda  tersebut  selama  masa  kejadian  berlangsung.  Demikian, hubungan  antara  energi  potensial  gravitasi  dan  energi  kinetik  yang  dimiliki  oleh  objek (kelereng) dinyatakan terikat dengan kesatuan hukum kekekalan energi mekanik.
Angka koefisien restitusi ( 𝑒 ) pada umumnya bernilai positif dan terletak antara 0 − 1, di  mana  parameter  yang  terlibat  dan  saling  bersesuaian  dengan  nilai  koefisiennya  dapat dijelaskan sebagai berikut:
▪ Jika e = 0, terjadi tumbukan tidak lenting sempurna. Yang mana seluruh energi kinetik benda terdisipasi menjadi panas/usaha ke lingkungan sekitarnya.
▪ Jika 0 < e < 1, terjadi tumbukan lenting tidak sempurna. Yang mana energi kinetik benda terdisipasi sebagian ke lingkungan.
▪ Jika e = 1, terjadi tumbukan lenting sempurna. Yang mana tidak ada energi kinetik yang terdisipasi, sehingga kedua objek saling memantul dengan kecepatan relatif yang sama. Parameter ke-3 ini mustahil untuk dicapai dalam lingkungan nyata mengingat fenomena fisis yang berlaku juga dikungkung oleh hukum termodinamika yang mengatur tentang entropi.
Secara garis besar, persamaan matematis yang mewakili ukuran koefisien restitusi (e) dalam konteks eksperimen ini adalah sebagai berikut:
𝑒 = √ 𝐸𝐾 𝑠𝑒𝑡𝑒𝑙𝑎ℎ 𝑡𝑢𝑚𝑏𝑢𝑘𝑎𝑛 𝐸𝐾 𝑠𝑒𝑏𝑒𝑙𝑢𝑚 𝑡𝑢𝑚𝑏𝑢𝑘𝑎𝑛 (1)
𝒆 = √ (1/2)𝑚𝑣 2
(1/2)𝑚𝑢 2 (2)
𝑒 = √ 𝑣 2 𝑢 2 = 𝑣 𝑢 (3)
Persamaan  (3)  menyatakan  bahwa  angka  koefisien  restitusi  diwakili  oleh perbandingan antara kecepatan gerak jatuh bebas di setiap posisi sebelum ( 𝑢 ) dan kecepatan gerak jatuh bebas di setiap posisi sesudah ( 𝑣 ) tumbukan terjadi. Asumsikan kelereng bergerak jatuh  bebas  tanpa  adanya  gaya  gesek  udara  dengan  percepatan 𝑔 akibat  energi  potensial gravitasi 𝐸 𝑃 = 𝑚𝑔𝐻 dengan  m  adalah  massa  kelereng.  Demikian,  kecepatan  akhir  pada kondisi sebelum ( 𝑢 ) dan sesudah ( 𝑣 ) tumbukan di setiap ketinggian maksimum ( 𝐻 0 dan 𝐻 𝑃 ) dinyatakan sebagai:
𝑣 2 = 𝑣 𝑜 + 2𝑔𝐻 𝑝 (4)
𝑢 2 = 𝑢 𝑜 + 2𝑔𝐻 𝑜 (5)
𝑒 = √ 𝑣 2 𝑢 2 = √ 𝑣 𝑜 + 2𝑔𝐻 𝑝 𝑢 𝑜 + 2𝑔𝐻 𝑜 (6)
Pada fenomena gerak jatuh bebas, diketahui bahwa besar kecepatan mula-mula objek jatuh bebas adalah bernilai nol (0) sehingga persamaan (6) dapat dituliskan menjadi:
𝑒 = √ 2𝑔𝐻 𝑝 2𝑔𝐻 𝑜 (7)
𝑒 = √ 𝐻 𝑝 𝐻 𝑜 (8)
Persamaan  (8)  kemudian  akan  dimanfaatkan  untuk  mengetahui  angka  koefisien restitusi setelah data pengukuran ketinggian pantulan objek diperoleh melalui pencitraan jeda waktu  yang akan  dilakukan.  Hasil perhitungan koefisien restitusi tersebut  kemudian dapat menjadi indikator jenis fenomena tumbukan yang terjadi, antara tumbukan lenting sempurna, tdak lenting sempurna atau tidak lenting.

## 3. HASIL DAN PEMBAHASAN
Pada  bagian  ini  akan  disajikan  analisis  data  hasil  pengukuran  yang  melibatkan besaran  ketinggian  mula-mula  ( 𝐻 0 ),  ketinggian  pantulan  pertama  ( 𝐻 1 )  dan  ketinggian
JFT | 131
pantulan  kedua  ( 𝐻 2 ).  Data  pengukuran  ketinggian  tersebut  digunakan  untuk  melakukan perhitungan koefisien restitusi ( 𝑒 ) dari objek kelereng kaca pada eksperimen ini.
Pencitraan jeda waktu gerak jatuh kelereng kaca pada ketinggian mula-mula ( 𝐻 0 ) dan ketinggian pantulan pertama ( 𝐻 1 ) disajikan oleh Gambar 2. di bawah ini.
(a) (b)
Gambar 2. (a) citra jeda waktu gerak jatuh kelereng pada ketinggian mula-mula ( 𝐻 0 ) dan (b) citra jeda waktu gerak jatuh kelereng pada ketinggian pantulan pertama ( 𝐻 1 ).
Sesuai  dengan  hasil  pengukuran  ketinggian  kelereng  secara  visual  pada  masing- masing keadaan, diperoleh tinggi mula-mula kelereng adalah sebesar 𝐻 0 = 15.7 ± 0.05 cm. Sementara  itu,  tinggi  maksimum  kelereng  setelah  pantulan  pertama  adalah  sebesar 𝐻 1 = 13.65 ± 0.05 cm. Perhitungan koefisien restitusi ( 𝑒 𝐻 10 ) kemudian dapat dilakukan dengan memasukkan data pengukuran ketinggian ke dalam persamaan (8) sebagaimana disajikan di bawah ini:
𝑒 𝐻 10 = √ 𝐻 1 𝐻 𝑜 =   √ 13.65 15.7 (9)
𝑒 𝐻 10 = √0.86942 ~0.93242 (10)
Angka koefisien restitusi yang diperoleh dari hasil perhitungan pada keadaan tinggi mula-mula  ( 𝐻 0 )  dengan  keadaan  tinggi  pantulan  pertama  ( 𝐻 1 )  adalah 𝑒 𝐻 10 ≅ 0.93242 . Selanjutnya, Gambar 3. di bawah ini menyajikan citra citra jeda waktu gerak jatuh kelereng
Mahendra et al. / JFT: Jurnal Fisika dan Terapannya (2023) Vol. 10 (2): 127 - 135
pada  ketinggian  pantulan  pertama  ( 𝐻 1 )  dan  citra  jeda  waktu  gerak  jatuh  kelereng  pada ketinggian pantulan kedua ( 𝐻 2 ).
(a) (b)
Gambar 3. (a) citra jeda waktu gerak jatuh kelereng pada ketinggian pantulan pertama ( 𝐻 ! ) dan (b) citra jeda waktu gerak jatuh kelereng pada ketinggian pantulan kedua ( 𝐻 2 ).
Citra  di  atas  menunjukkan  bahwa  ketinggian  maksimum  kelereng  pada  pantulan pertama ( 𝐻 1 ) sebagaiamana disajikan pada sisi  kiri adalah sekitar 𝐻 1 = 13.65 ± 0.05 cm. Sementara, citra di bagian sisi kanan menunjukkan bahwa ketinggian maksimum kelereng pada  pantulan  kedua  adalah  sebesar 𝐻 2 = 11.45 ± 0.05 cm.  Sama  seperti  sebelumnya, perhitungan koefisien restitusi ( 𝑒 𝐻 21 ) kemudian dapat dilakukan dengan memasukkan data pengukuran ketinggian ke dalam persamaan (8) sebagaimana disajikan di bawah ini:
𝑒 𝐻 21 = √ 𝐻 2 𝐻 1 =   √ 11.45 13.65 (11)
𝑒 𝐻 21 = √0.83882 ~0.91587 (12)
Demikian,  rata-rata  angka  koefisien  restitusi  ( 𝑒̅ )  berdasarkan  fenomena  tumbukan berulang antara kelereng dan lantai ubin jika ditinjau dari keadaan tinggi maksimum yang dicapai di setiap pantulan yang terjadi adalah:
𝑒̅ = 1 2 (𝑒 𝐻 10 + 𝑒 𝐻 21 ) ≈ 0.92 (13)
JFT | 133
Adapun nilai selisih (deviasi) antara kedua angka koefisien restitusi yang diperoleh ( 𝑒 𝐻 10 dan 𝑒 𝐻 21 ) adalah sekitar ∆𝑒 ≈ 0.017. Nilai tersebut diyakini cukup insignifikan (kecil) terhadap  hasil  perhitungan  akhir  sehingga  dapat  dinyatakan  bahwa  pengukuran  yang dilakukan  telah  cukup  akurat  dan  presisi.  Beberapa  faktor  yang  mempengaruhi  perbedaan nilai  antara angka 𝑒 𝐻 10 dan 𝑒 𝐻 21 di  antaranya meliputi  pengaruh lingkungan (getaran udara, gaya  gesek,  getaran  lantai  dan  sebagainya),  galat  pengamatan  oleh  pelaku  hingga  faktor disipasi  energi  mekanik  kelereng  terhadap  lantai  yang  berlangsung  di  setiap  fenomena tumbukan/pantulan.

## 4. SIMPULAN
Pencitraan jeda waktu ( time-lapse imaging ) terhadap interaksi tumbukan gerak jatuh bebas  antara  kelereng  kaca  dengan  permukaan  lantai  telah  dilakukan  menggunakan rangkaian  skema  sederhana.  Perolehan  angka  koefiesien  restitusi  kelereng  kaca  pada ketinggian  maksimum  mula-mula  (H 0 )  dan  ketinggian  pada  pantulan  pertama  (H 1 )  adalah 𝑒 𝐻 10 ≈ 0.93 . Sementara, angka koefiesien restitusi kelereng kaca pada ketinggian maksimum pantulan pertama (H 1 ) dan ketinggian maksimum pantulan kedua (H 2 ) adalah 𝑒 𝐻 21 ≈ 0.91 . Demikian,  nilai  rata-rata 𝑒̅ adalah ≈ 0.92 dengan  deviasi  sebesar ∆𝑒 ≈ 0.017 .  Fenomena interaksi  yang  terjadi  telah  terbukti  sebagai  fenomen  tumbukan  lenting  tak  sempurna dikarenakan 𝑒̅ ≠ 1 yang mana terjadi disipasi energi mekanik kelereng ke lingkungan sekitar.

## 5. DAFTAR PUSTAKA
[1] M. A. A. Mursalim, D. Atmajaya, and E. I. Alwi, “Pengembangan alat bantu timelapse photography berbasis Arduino,” Bul. Sist. Inf. dan Teknol. Islam , vol. 2, no. 1, pp. 17– 20, 2021, doi: 10.33096/busiti.v2i1.718.
[2] C. Kienholz et al. , “Tracking icebergs with time-lapse photography and sparse optical flow, LeConte Bay, Alaska, 2016-2017.,” J. Glaciol. , vol. 65, no. 250, pp. 195–211, 2019, doi: 10.1017/jog.2018.105.
[3] R.  Kenner,  M.  Phillips,  P.  Limpach,  J.  Beutel,  and  M.  Hiller,  “Monitoring  mass movements  using  georeferenced  time-lapse  photography:  Ritigraben  rock  glacier, western  Swiss  Alps,” Cold  Reg.  Sci.  Technol. ,  vol.  145,  pp.  127–134,  2018,  doi: 10.1016/j.coldregions.2017.10.018.
[4] L.  Persohn,  “Exploring  time-lapse  photography  as  a  means  for  qualitative  data collection,” Int.  J.  Qual.  Stud.  Educ. ,  vol.  28,  no.  5,  pp.  501–513,  2015,  doi: 10.1080/09518398.2014.915999.
[5] J. Revuelto, T. Jonas, and J. I. López-Moreno, “Backward snow depth reconstruction at high spatial resolution based on time-lapse photography,” Hydrol. Process. , vol. 30, no. 17, pp. 2976–2990, 2016, doi: 10.1002/hyp.10823.
[6] L.  Gao,  J.  Liang,  C.  Li,  and  L.  V.  Wang,  “Single-shot  compressed  ultrafast photography at one hundred billion frames per second,” Nature , vol. 516, no. 729, pp. 74–77, 2014, doi: 10.1038/nature14005.
[7] M. Vollmer and K. P. Möllmann, “Slow speed - Fast motion: Time-lapse recordings
in  physics  education,” Phys.  Educ. ,  vol.  53,  no.  3,  2018,  doi:  10.1088/1361- 6552/aaa954.
[8] J. Yang, M. W. Park, P. A. Vela, and M. Golparvar-Fard, “Construction performance monitoring  via  still  images,  time-lapse  photos,  and  video  streams:  Now,  tomorrow, and  the  future,” Adv.  Eng.  Informatics ,  vol.  29,  no.  2,  pp.  211–224,  2015,  doi: 10.1016/j.aei.2015.01.011.
[9] R.  H.  Vera,  E.  Schwan,  N.  Fatsis-Kavalopoulos,  and  J.  Kreuger,  “A  modular  and affordable  time-lapse  imaging  and  incubation  system  based  on  3D-printed  parts,  a smartphone, and off-the-shelf electronics.,” PLoS One , vol. 11, no. 12, pp. 1–15, 2016, doi: 10.1371/journal.pone.0167583.
[10]  L.  F.  Urbano,  P.  Masson,  M.  Vermilyea,  and  M.  Kam,  “Automatic  Tracking  and Motility  Analysis  of  Human  Sperm  in  Time-Lapse  Images,” IEEE  Trans.  Med. Imaging , vol. 36, no. 3, pp. 792–801, 2017, doi: 10.1109/TMI.2016.2630720.
[11]  A. A. Chen, L. Tan, V. Suraj, R. Reijo Pera, and S. Shen, “Biomarkers identified with time-lapse imaging: Discovery, validation, and practical application,” Fertil. Steril. , vol. 99, no. 4, pp. 1035–1043, 2013, doi: 10.1016/j.fertnstert.2013.01.143.
[12]  N.  Kramer  and  E.  Wohl,  “Estimating  fluvial  wood  discharge  using  time-lapse photography with varying sampling intervals,” Earth Surf. Process. Landforms , vol. 39, no. 6, pp. 844–852, 2014, doi: 10.1002/esp.3540.
[13]  F. De Pascalis, P. M. Collins, and J. A. Green, “Utility of time-lapse photography in studies  of  seabird  ecology.,” PLoS  One ,  vol.  13,  no.  12,  pp.  1–17,  2018,  doi: 10.1371/journal.pone.0208995.
[14]  N. P. Huffeldt and F. R. Merkel, “Remote time-lapse photography as a monitoring tool for colonial breeding seabirds: A case study using thick-billed murres (Uria lomvia),” Waterbirds , vol. 36, no. 3, pp. 330–341, 2013, doi: 10.1675/063.036.0310.
[15]  E.  Huintjes et  al. ,  “Evaluation  of  a  Coupled  Snow  and  Energy  Balance  Model  for Zhadang  Glacier,  Tibetan  Plateau,  Using  Glaciological  Measurements  and  Time- Lapse Photography,” Arctic, Antarct. Alp. Res. , vol. 47, no. 3, pp. 573–590, 2015, doi: 10.1657/AAAR0014-073.
[16]  M. Vollmer and K. P. Möllmann, “Time-lapse videos for physics education: specific examples.,” Phys. Educ. , vol. 53, no. 3, 2018, doi: 10.1088/1361-6552/aab6cf.