## PENDAHULUAN
Superkonduktor suhu tinggi ( SKST ) merupakan bahan oksida atau keramik yang berinduk pada senyawa kuprat ( Cu-O ) dengan komposisi kimia yang multikomponen, sehingga bahan ini bersifat multiphase , memiliki struktur kristal berlapis atau derajat anisotropi ( 2 ) yang tinggi dan panjang koherensi ( ) yang pendek. Akibatnya, bahan ini tidak mudah disintesis dalam bentuk murni dan mudah diganggu efek fluktuasi termal karena T c yang tinggi dan yang pendek. Namun demikian, bahan SKST ini telah diaplikasikan secara luas, mulai dari aplikasi piranti elektronik ( electronic device ),
efek levitasi magnetik, Superconducting Fault Current Limiter ( SFCL ), Superconducting Magnetic Energy Storage System ( SMES ), kabel transmisi daya, magnet superkonduktor, Superconducting Quantum Interferrence Device ( SQUID ), pemanfaatan SKST dalam a ccelerator dan dalam pembuatan reaktor fusi Tokamak [1-5]. Salah satu bahan SKST yang telah banyak di kaji dan memiliki anisotropi tinggi yang akan dibahas dalam paper ini adalah senyawa YBCO . Parameter penting pada aplikasi bahan superkonduktor dalam berbagai industri adalah harga rapat arus kritis, J c yang tinggi.

## PENGARUH WAKTU PELELEHAN TERHADAP RAPAT ARUS KRITIS SUPERKONDUKTOR YBa
2 Cu 3 O 7-x
Didin S. Winatapura, Wisnu Ari Adi, Yustinus P., Ari Handayani dan E. Sukirman
Pusat Teknologi Bahan Industri Nuklir (PTBIN) - BATAN Kawasan Puspiptek Serpong 15314, Tangerang

## ABSTRAK

## PENGARUH WAKTU PELELEHAN TERHADAP RAPAT ARUS KRITIS SUPERKONDUKTOR
YBa 2 Cu 3 O 7-x . Sintesis superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x ( YBCO ) melalui metode modified melt-textured growth ( MMTG ) dengan waktu pelelehan berbeda telah dilakukan. Penelitian ini bertujuan untuk mendapatkan waktu pelelehan yang optimal pada superkonduktor YBCO dengan nilai rapat arus kritis ( J c ) yang tinggi melalui proses pelelehan dengan metode MMTG dan mendapatkan informasi yang mempengaruhi nilai J c tersebut. Proses pelelehan cuplikan dilakukan pada suhu 1100 C selama 1 menit, 6 menit dan 18 menit, kemudian diturunkan dengan cepat ke suhu 1000 C dan diikuti dengan penurunan lambat ke suhu 960 C. Sifat listrik cuplikan dikarakterisasi dengan probe empat titik dan kualitas serta kuantitas fasa-fasa di dalam cuplikan diukur dengan teknik difraksi sinar-x ( XRD ) dan dianalisis dengan metode Rietveld . Hasil pengukuran menunjukkan bahwa cuplikan MMTG merupakan bahan superkonduktor YBCO yang berstruktur kristal ortorombik dengan parameter kisi a = 3,886(5) Å, b = 3,821(7) Å dan c = 11,691(2) Å dan grup ruang Pmmm No. 47. Suhu kritis baik cuplikan sinter maupun MMTG tidak memperlihatkan perubahan nilai yang signifikan dan diperoleh baerturut turut, T c 92 K dan 91 K. Nilai J c untuk cuplikan YSIN , YM-1 , YM-6 dan YM-18 diperoleh berturut-turut 97,37 A.cm -2 ; 118,55 A.cm -2 dan 93,63 A.cm -2 .
Kata kunci : Superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x , proses pelelehan, rapat arus kritis

## ABSTRACT
THE MELTING TIME EFFECT TO THE CRITICAL CURRENT DENSITY OF YBa 2 Cu 3 O 7-x SUPERCONDUCTOR. Synthesis of YBa 2 Cu 3 O 7-x ( YBCO ) superconductor using modified melt-textured growth ( MMTG ) method with different melting time has been done. The aim of this research is to obtain the optimal melt time on the YBCO superconductor having high critical current density ( J c ) by MMTG method, and information which influenced the J c value. The MMTG process was done at 1100 C during 1, 6, and 18 minutes then cooled rapidly to 1000 C followed by slow cooling to 960 C. The electrical property of the specimen was characterized with four point probe, and the quality also the quantity of the phase inside the specimen was measured by x-rays diffraction ( XRD ) technique, and was analyzed by Rietveld method. The result showed that the MMTG specimens were YBCO superconductor, having orthorhombic crystal structure with lattice parameter of a = 3.886(5) Å, b = 3.821(7) Å and c = 11.691(2) Å, and space group Pmmm No. 47. The critical temperature neither sinter nor MMTG specimens did not show the significant change, and obtained of T c about 91 K and 92 K respectively. The value of for YSIN , YM-1 , YM-6 and YM-18 specimens were obtained of 97,37; 118,55 dan 93,63 A.cm -2 respectively.
Key words : YBa 2 Cu 3 O 7-x superconductor, melt processing, critical current density
Pengaruh Waktu Pelelehan Terhadap Rapat Arus Kritis Superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x (Didin S. Winatapura)
Proses preparasi cuplikan bulk YBCO dengan metode MMTG telah diuraikan secara lengkap dalam makalah terdahulu [6,7] yang mana bulk YBCO hasil sinter dipanaskan pada suhu 1.100 °C, diikuti pendinginan cepat ke suhu sekitar 1.000 °C dan didinginkan dengan lambat ke suhu 960 °C. Butir-butir YBCO hasil proses pelelehan tersebut terorientasi ke suatu arah (bertekstur) dan memiliki J c jauh lebih tinggi dari J c hasil sinter pada kondisi 77 K dalam medan magnet nol. Pada penelitian sebelumnya hasil pengukuran menggunakan peralatan Superconductirng Quantum Interferrence Device ( SQUID ) di Jepang, diperoleh harga rapat arus kritis pada bulk YBCO hasil MMTG , J c 10 3 A.cm -2 [8,9]. Namun demikian hasil tersebut belum optimal, karena aplikasi dalam industri menghendaki persyaratan dengan harga J c 10 4 A.cm -2 [10]. Beberapa parameter yang mempengaruhi J c antara lain grain alignment dan kandungan impuritas seperti fasa 211 yang berperan sebagai pusat jepitan fluks [10]. Bahan superkonduktor hasil sinter memiliki struktur mikro yang terorientasi acak, porositas cukup tinggi dan butiran yang terpotong-potong berukuran kecil ( 10 m). Kehadiran porositas kemungkinan disebabkan oleh insufficient densification atau terbentuknya microcracks atau terbentuknya stress concentration dekat batas butir selama proses thermal expansion [4,10]. Masalah ini menyebabkan konektivitas listrik antar butir menjadi kurang baik, sehingga menghasilkan harga J c yang rendah. Proses MMTG dapat menghasilkan struktur mikro yang rapat ( dense ) dan highly textured dengan butiran tersusun secara unidirectional , sehingga dapat memberikan konektivitas listrik antar butir yang jauh lebih baik dari pada YBCO hasil sinter .
Pada bidang batas butir YBCO diendapkan fasa 211 yang berperan sebagai flux pinning center [10] yang diyakini berperan penting dalam peningkatan J c . Jumlah fraksi massa dan ukuran fasa 211 yang terperangkap dalam matriks YBCO berpengaruh terhadap tinggi/rendahnya harga J c yang dihasilkan. Oleh karena itu, dalam penelitian ini dilakukan proses MMTG dengan waktu pelelehan yang bervariasi untuk waktu 1 menit, 6 menit dan 18 menit diharapkan diperoleh fraksi massa fasa 211 yang optimum sedemikian rupa sehingga diperoleh nilai J c tinggi. Disamping itu juga diharapkan dapat diperoleh informasi yang mempengaruhi proses pelelehan tersebut.
Makalah ini dibatasi pada pembuatan superkonduktor YBCO melalui proses sinter dengan metode reaksi padatan ( solid state reaction ) dan proses pelelehan metode MMTG dengan waktu pelelehan bervariasi serta karakterisasi cuplikan yang meliputi efek Meissner , struktur kristal dengan teknik XRD yang dianalisis dengan metode Rietveld dan sifat listrik dengan metode probe empat titik.

## METODE PERCOBAAN
Dalam penelitian ini disiapkan cuplikan superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x ( YBCO ) dengan metode reaksi padatan yakni suatu proses yang terdiri dari urutan kegiatan penimbangan unsur penyusun ( Y 2 O 3 , BaCO 3 , dan CuO ), pencampuran, kalsinasi dan sintering . Dari proses sinter diperoleh superkonduktor YBCO dinamai cuplikan YSIN . Proses pelelehan YBCO dilakukan berdasarkan ilustrasi skematis Gambar 1. Cuplikan YBCO hasil proses sinter dipanaskan di dalam tungku ( Thermolyne F48050-26 ) sampai suhu 1.100 ºC kemudian ditahan selama 1 menit, 6 menit dan 18 menit (dari proses ini diperoleh cuplikan YM-1, YM-6 dan YM-18 ) dan diturunkan dengan cepat ke suhu 1.000 ºC, diikuti pendinginan lambat ke suhu 960 ºC.
Pengukuran J c dan T c cuplikan menggunakan peralatan probe empat titik. Peralatan ini terdiri dari tiga komponen utama, yaitu sensor suhu, sumber arus, sumber tegangan dan perangkat komputer. Ketiga peralatan tersebut dihubungkan dengan perangkat komputer sehingga pengukuran juga dapat dikontrol melalui komputer. Dalam pengukuran ini, pada cuplikan ditanamkan kawat Al sehingga listrik dapat mengalir langsung ke dalam cuplikan. Dalam pengukuran I c , arus listrik dc dinaikkan mulai dari harga 0,01 Amper dan perubahan tegangan yang tercatat. Hasilnya diperoleh kurva I ( Amper )- V ( volt ). Sedangkan pada pengukuran T c , arus listrik ditetapkan konstan dan suhu T yang diturunkan. Seluruh rangkaian pengukuran tersebut dilakukan pada kondisi nitrogen cair. Pada pengukuran ini, arus kritis maksimum yang dapat dicapai sampai orde 10 2 Amper , berbeda dengan pengukuran dengan alat Superconducting Quantum Interferrence Device ( SQUID ) yang mampu menghasilkan (rapat) arus kritis sampai orde 10 6 Amper [10].
Pengukuran pola difraksi cuplikan dilakukan dengan berkas sinar-x dari target = Cu (panjang gelombang, = 1,540 Å), filter = Ni , arus = 30 mA, tegangan = 30 kV, mode = step-scan, lebar langkah = 0,05 , preset time = 1 detik dan daerah sudut
Gambar 1 . Gambar alur proses pelelehan YBa 2 Cu 3 O 7-x dengan metode MMTG untuk waktu pelelehan selama 1 menit, 6 menit dan 18 menit.
pengukuran = 20 - 50 . Data difraksi sinar-X kemudian dianalisis dengan bantuan program Rietveld analysis . Program komputer ini memerlukan dua macam data masukan, yakni pasangan data intensitas (cacahan) hasil pengamatan terhadap sudut hamburan dan parameter least squares . Dalam metode tersebut, least square fit dilakukan point by point terhadap keseluruhan pola difraksi yang diperoleh dari suatu campuran multiphase . Analisis struktur kristal dengan metode Rietveld ini dilakukan dengan mencocokkan data pola difraksi pengukuran dengan data pola difraksi yang diperoleh dengan mengasumsikam suatu model fasa tertentu. Tingkat kecocokkan antara data pengamatan dengan model ditunjukkan oleh harga ratio weight pattern ( R wp ) atau faktor reabilitas yang dirumuskan sebagai:
] )] 0 ( [ )] ( ) 0 ( [ [ 2 2 i i i i i i i WP Y W c Y Y W
R ........................... (4)
dengan Y i (0) : data intensitas difraksi hasil pengamatan untuk step ke-i, Y i (0) : data intensitas difraksi hasil perhitungan ke-i dan W i : faktor berat (weight) data ke-i, 1/Y i (0) . Semakin kecil harga harga faktor ini, menunjukkan semakin sesuainya model yang diasumsikan dengan struktur kristal bahan yang diamati. Jika terdapat lebih dari satu fasa, asumsi model dibuat untuk berbagai fasa yang mungkin terjadi dengan masing-masing fasa sebagai parameter yang di- refined . Dengan metode ini juga dapat diperoleh jumlah fraksi massa fasa dan parameter kisinya [11].
Jumlah fraksi fasa dan dimensi ukuran fasa berpengaruh terhadap nilai rapat arus, J yang diperoleh. Dari hasil pengukuran dengan probe empat titik, besarnya nilai J dapat dikonversi dari data perubahan tegangan, V ( Volt ) terhadap arus, I ( Amper ) melalui persamaan :
t s I J . 14 , 3 ............................................................ (3)
dengan I , s dan t berturut-turut adalah arus ( A ), jarak antar probe (cm) dan tebal cuplikan bulk (cm) [12].

## HASIL DAN PEMBAHASAN
Hasil pengujian efek Meissner-Ochsenfeld pada suhu nitrogen cair menunjukkan bahwa semua cuplikan memperlihatkan fenomena superkonduktivitas, yakni melayang di atas permukaan magnet permanent SmCo . Pada keadaan tersebut cuplikan bersifat diamagnetik sempurna atau dengan kata lain ketiga cuplikan merupakan bahan superkonduktor.
Gambar 2 memperlihatkan hasil refinement pola difraksi sinar-x dari cuplikan hasil sinter dan MMTG untuk waktu pelelehan yang bervariasi dengan metode analisis Rietveld . Dari hasil pengukuran terlihat bahan telah mengkristal dengan baik yang dicirikan oleh puncak-puncak intensitas difraksi yang tajam. Untuk
cuplikan sinter ( YSIN ) diperoleh faktor R WP = 6,14 dan untuk cuplikan MMTG yaitu YM-1 , YM-6 dan YM-18 berturut-turut diperoleh faktor R WP = 25,45; 27,26 dan 20,64. Besarnya harga R WP pada hasil pelelehan kemungkinan disebabkan antara lain adanya puncak-puncak yang tidak berimpit dengan profil pola difraksi fasa YBCO , adanya puncak yang tidak terkalkulasi dan ratio peak to back ground cukup tinggi. Parameter kisi seluruh cuplikan hasil sinter dan MMTG tidak mencirikan perubahan yang signifikan dengan a = 3,886(5) Å, b = 3,821(7) Å dan c = 11,691(2) Å. Ini berarti bahwa cuplikan merupakan bahan superkonduktor YBCO yang berstruktur kristal ortorombik dan grup ruang Pmmm no. 47.
Suhu dimana resistivitas bahan
0 .cm disebut suhu transisi kritis T c . Hasil pengukuran T c seluruh cuplikan dengan probe empat titik ditunjukkan pada Gambar 3, yaitu kurva antara resisitivitas, ( .cm ) vs. Suhu ( K ). Seperti ditunjukkan pada Gambar 4, tampak kelima cuplikan menampilkan nilai T c (nol) yang hampir sama. Nilai T c dicantumkan dalam Tabel 1. T c (nol) adalah nilai T c dengan nilai resistivitas nol. Hal ini karena T c merupakan besaran intrinsik, artinya bahwa nilai T c tidak akan mengalami perubahan nilai yang significant baik hasil proses sinter maupun hasil MMTG . Suhu transisi onset cuplikan hasil sinter, T c ,on ~ 98 K sedangkan cuplikan MMTG menampilkan T c , on ~ 91 K. Dari hasil pengukuran kedua jenis cuplikan tersebut tampak memiliki suhu kritis onset ( T c,on ) yang berbeda. Namun sampai saat ini belum diketahui dengan jelas mengenai mekanisme perbesaan T c,on tersebut.
Gambar 4 menunjukkan kurva antara V ( volt ) terhadap I ( Amper ) hasil pengukuran dengan probe empat titik. Dari kurva tersebut diperoleh nilai arus kritis, I c ( Amper ) kemudian dimasukkan ke dalam persamaan (5) sehingga diperoleh nilai rapat arus kritis, J c . Hasil perhitungan dicantumkan dalam Tabel 1. Tampak bahwa harga I c / J c dari kelima cuplikan sangat bervariatif, yang mana harga J c hasil sinter masih jauh lebih rendah dari harga J c hasil MMTG . Ini menunjukkan bahwa J c bukan besaran intrinsik dan oleh karena itu dapat dinaikkan melalui proses pengontrolan suhu.
Dalam eksperimen ini J c ditentukan menggunakan kriteria tegangan terendah V c 0,001 volt, artinya J c cuplikan dicatat pada saat V 0,001 volt . Seperti diperlihatkan pada Gambar 4, mula-mula tegangan tetap sekitar nol volt , meskipun arus pada bahan dinaikan. Dalam kondisi ini bahan bersifat superkonduktif. Namun ketika arus terus dinaikan, maka pada suatu harga arus tertentu I c , tiba-tiba muncul tegangan dan tegangan itu meningkat tajam dengan kenaikan arus selanjutnya. Pada kondisi ini, bahan telah beralih dari keadaan superkonduktif menjadi bahan normal, yang ditunjukkan oleh hubungan kurva I - V linier ( Ohmik ). Hasil pengukuran arus kritis dengan probe empat titik untuk cuplikan YSIN , YM-1 , YM-6 dan YM-18 dicantumkan dalam Tabel 1. Tampak bahwa cuplikan hasil sinter ( YSIN )
Pengaruh Waktu Pelelehan Terhadap Rapat Arus Kritis Superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x (Didin S. Winatapura)
memiliki arus kritis yang masih rendah, yaitu I c 0,5 A ( J c 3,98 A.cm -2 ) dan arus kritis tertinggi dihasilkan oleh cuplikan YM-6 , dengan I c 12,81 Amper ( J c 101,99 A.cm -2 ). Namun demikian nilai tersebut masih belum optimum untuk aplikasi pada industri, yang menghendaki persyaratan J c 10 4 A.cm -2 (pengukuran dilakukan dengan menggunakan peralatan Superconducating Quantum Interferrence Device ).
Rendahnya J c 3,98 A.cm -2 pada cuplikan hasil sinter menurut Murakami dkk. [10,13] disebabkan oleh fenomena weak link antara lain anisotropi yang tinggi pada konduktivitas menyebabkan weak connection antar butir dan adanya porositas oleh sebab insufficient densification , konsentrasi stress dan microcrack . Melalui proses MMTG , nilai J c meningkat drastis menjadi sekitar 101,99 A.cm -2 . Peningkatan tersebut disebabkan antara lain oleh terbentuknya fasa 211 yang terdistribusi pada grain boundary YBCO yang diyakini berperan
sebagai flux pinning centers dan struktur mikro yang highly textured menuju ke satu arah tertentu.
) 2 3 ( ) ( 2 5 2 3 2 CuO BaCuO L BaCuO Y YBCO O Cu YBa x ..... (2)
dengan Y 2 BaCuO 5 ( 211 ) dan L ( 3BaCuO 2 + 2CuO ) berturut-turut adalah fasa padat dan liquid . Reaksi ini terjadi pada suhu sekitar 1.100 °C dan kemudian diturunkan dengan cepat ke suhu sekitar 1.000 °C (suhu peritektik) untuk menghindari fasa 211 tumbuh kontinyu [10].
Pada reaksi balik atau reaksi penggabungan kembali (rekombinasi) fasa padatan Y 2 BaCuO 5 ( 211 ) dan fasa liqiud L ( 3BaCuO 2 + 2CuO ) membentuk fasa YBa 2 Cu 3 O 7-x ( YBCO ) berlangsung melalui proses nukleasi ( nucleation ) dan pertumbuhan ( growth ). Kondisi ini berlangsung selama proses solidifikasi, yaitu
Gambar 2 . Profil pola difraksi sinar-x hasil refinement dengan analisis Rietveld dari cuplikan a). YSIN, b). YM-1, c). YM-6 dan d). YM-18
Gambar 3 . Grafik hubungan antara resistivitas, r (W.cm) terhadap suhu, T (K) pada superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x hasil sinter dan MMTG .
Y S I N , T c = 9 2 K Y M -1 , T c = 9 1 K Y M -6 , T c = 9 1 K Y M -1 8 ,T c = 9 1 K
Gambar 4 . Kurva antara V (volt) terhadap I(Amper) hasil pengukuran dengan probe empat titik dari superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x dari cuplikan a). YSIN,
b). YM-1, c). YM-6 dan d). YM-18.
Tabel 1 . Hasil pengukuran T c , I c dan J c pada cuplikan hasil sinter dan pelelehan pada suhu 77 K dan medan magnet nol.
No. Cuplikan T c (K) I c (A) J c (A.cm -2 ) 1. YSIN 92 0,5 3,98 2. YM-1 91 10,93 87.02 3. YM-6 91 12,81 101,99 4. YM-18 91 8,53 67,91
proses pendinginan lambat dari suhu 1.000 °C ke suhu 960 °C dengan cooling rate sekitar 10 °C/jam (seperti ditunjukkan pada Gambar 1). Lamanya waktu pelelehan menentukan sejumlah fasa liquid yang terbentuk dan fasa 211 , yang mana sebagian fasa liquid ini diserap ( absorbed ) oleh fasa absorbents 211 [14]. Pada kondisi reaksi balik tersebut terjadi ketidak setimbangan komposisi kimia. Ini berarti bahwa terdapat fasa 211 yang tidak berpasangan dengan fasa liquid , sehingga akan terus tumbuh dan kemudian diendapkan pada matriks YBCO .
Dengan meningkatnya waktu pelelehan sampai 18 menit, fraksi massa fasa 211 bertambah lebih dari dua kali lipat dari waktu pelelehan untuk 1 menit dan 6 menit, seperti ditunjukkan pada Gambar 5. Sebaliknya, fasa YBCO turun dengan naiknya waktu pelelehan. Ini menunjukkan bahwa cuplikan Y-18 dengan persentase fraksi massa fasa 211 sekitar 49% menghasilkan J c lebih kecil dari cuplikan YM-1 dan YM-6 dengan fraksi massa fasa 211 berturut-turut 16 % dan 20 %, seperti pada Gambar 5.
Rendahnya harga J c pada cuplikan YM-18 kemungkinan disebabkan antara lain; (i). Kemungkinan adanya fasa 211 yang terperangkap dalam matriks YBCO dengan dimensi ukuran butir besar, (umumnya >> 15 m) dan terdistribusi tidak homogen dengan menghasilkan konektivitas listrik lemah terhadap fasa superkonduksi, sehingga nilai J c rendah [10,15]. (ii). Dengan meningkatnya waktu pelelehan, maka semakin banyak fasa liquid yang terbentuk dan dengan demikian lebih banyak fasa liquid yang akan tersedia untuk proses rekombinasi dengan fasa 211 . Untuk memperkecil pertumbuhan fasa 211 , maka kecepatan pendinginan ( cooling rate ) harus diturunkan, agar memberikan cukup waktu bagi berlangsungnya proses rekombinasi. Hal ini karena cooling rate yang digunakan dalam suatu rangkaian proses pelelehan, menyatakan waktu yang tersedia untuk proses rekombinasi fasa liquid dengan fasa 211 dalam pembentukan fasa YBCO . Hasil penelitian terdahulu mengungkapkan bahwa waktu pelelehan dan kecepatan pendinginan sangat berpengaruh terhadap pembentukan struktur mikro dan
dengan demikian berpengaruh terhadap sifat-sifat superkonduksi [16].

## KESIMPULAN
Dari hasil penelitian ini diperoleh bahwa cuplikan hasil sinter dan MMTG telah mengkristal dengan baik dan membentuk bahan superkonduktor YBCO berstruktur kristal ortorombik dengan parameter kisi a = 3,820 Å ; b = 3,897 Å dan c = 11,686 Å grup ruang Pmmm no. 47. Harga suhu kritis cuplikan sinter dan MMTG diperoleh berturut-turut T c 91 K dan 92 K dan tidak memperlihatkan perubahan yang signifikan. Persentase fraksi massa fasa Y 2 BaCuO 5 ( 211 ) sebagai konsekuensi dari proses pelelehan YBCO meningkat dengan bertambahnya waktu pelelehan dan harga J c tertinggi diperoleh dari cuplikan YM-6 yakni sekitar 118,55 A.cm -2 . Namun demikian harga J c yang dihasilkan masih belum cukup tinggi untuk dapat diaplikasikan dalam industri yang menghendaki .

## DAFTAR ACUAN
[1]. ROBERT SCHWAL, Power System-Other Application, WTEC Panel Report on Power Application of Superconductivity in Japan and Germany, Maryland-United States (1997)
57-98
[2]. R. D. BLAUGHER, Power System, Generation and Storage, WTEC Panel Report on Power Application of Superconductivity in Japan and Germany, Maryland-United States (1997) 20-56 [3]. TETSUYA UCHIMOTO and KENZO
MIYA, Application of High - Temperature Superconductors to Enhance Nuclear Fusion Reactors , Japan, 36 (1999), 92-103
[4]. M. BARMAWI, Deposition on HTS Thin Films , Work Shop on HTS, ITB-Bandung, 5-6 Oktober (1998)
[5]. BALLARINO A, Proceeding of EPAC , Vienna, Austria, (2000)
[6]. E. SUKIRMAN dkk, Peragaan Fenomena Superkonduktivitas untuk SMU dan Universitas, Petunjuk Pelaksanaan , (2000)
[7]. DIDIN S. WINATAPURA dan WISNU A. ADI, Jurnal Sains Materi Indonesia , 1 (2000) 21-26
[8]. WISNU ARI ADI, E. SUKIRMAN, DIDIN S. WINATAPURA, GRACE TJ. S., RIFAI M., dan RIDWAN, Jurnal Sains Materi Indonesia , ( Indonesian Journal of Materials Science ), 3 (3) (2002) 9-14
[9]. MURAKAMI M, Supercond. Sci. Technol , 5 (1992) 183-203
[10]. F. IZUMI, The Rietveld Method , Ed. R. A. YOUNG,
Oxford University Press, Oxford Chapter 13 (1993)
[11]. E. SUKIRMAN, WISNU ARI ADI dan SALMAH, Majalah BATAN , XXXIII ( 1/2), Januari/April (2000)
Gambar 5 . Grafik antara fraksi massa fasa 211 dan YBCO terhadap waktu pelelehan yang analisis dengan metode Rietveld pada YBa 2 Cu 3 O 7-x hasil MMTG 51 80 84 49 20 16 0 20 40 60 80 100 1.0 6.0 18.0 Waktu (menit) 0 10 20 30 40 50 60 fasa YBCO Fasa 211
Pengaruh Waktu Pelelehan Terhadap Rapat Arus Kritis Superkonduktor YBa 2 Cu 3 O 7-x (Didin S. Winatapura)
[12]. JIN S, TIEFELT. H, SHERWOOD R. C, DAVIS M. E, and KIETH H. D, Appl . Phys. Lett ., 52 (1988) 2074-2076 [13]. SALAMA K, SATHYAMURTHY S, Supercond. Sci. Technol . 11 (1998) 954–958
[14]. FANG MINGHU, HU GANGJIN, CAI MENG, JIAO ZHENKUAN and HANGZHOU, Solid State Communications , 89 (1994) 93-95
[15]. MURAKAMI M, GOTOH S, FUJIMOTO H, YAMAGUCHI K, KHOSHIZUKAN, and TANAKA S, Supercond. Sci. Tchnol , 4 (1993) S 43