温度波动区的厚度可以这样来定义: 在模膛表面取一点P 。 , 由p 。 点出发向模体内划一曲线, 使该曲线的切线方向始终是热流的流动方向( 垂直于等回2姗/7温线的方向), 该曲线与热流流出面有一交点P l’ , 则称P 。 与P , 7 问的距离为模膛表面pl点的温度波动区厚度胁. 。 玩与模膛表面的峰值温度死r有正相关关系, 死, 越大, 阮也越大。 位于图2中P 2点处的盹约为6. 8咖, 而图2中P , 点处的日^仅为2. 9m m 。温度波动区热流流出面上的温度分布见图6和表2所示。 比较图6及表1、 表2可知,热流流出面上的温度分布, 总体上是模体中心处最高, 从模体中心沿径向线逐渐降低( 其中4 个特殊点除外)。 但热流流出面上最高温度与最低温度之差值比模膛表面的相应差值小, 说明热流流出面上的温度分布均匀些。 与模膛表面各点温度的波动幅值△死r 相比较, 热流流出面各点的温度波动幅度可忽略不计。从模膛表面任取一点, 沿热流流动方向达到热流流出面的曲线上, 各点的温度及温度波动幅度的变化情况, 如图7 、 图8 所示。 图中所示是图2中的点P , 热流方向上依次各点的温度变化情况及温度波动幅值。2. 3温度梯度区热锻模温度场星稳态时, 整个模体内除去温度波动区的其余部分, 均为温度梯度区( 参见图6)。 由图4 中的等温线可看出, 温度梯度区内的等温线均是围绕模膛的光滑连续、 比较平直的曲线。 越靠近模膛表面的地方, 温度梯度越大, 越远离模膛表面处, 温度梯度越小。3热锻模稳态温度场与非稳态温度场的比较综合考虑上述锻模连续工作时温度场的形成过程, 比较图2和图4 所示两种温度场, 可以得出稳态温度场与非稳态温度场间的主要差别及相似之处。 两者间的主要差别有:1)模膛表面温度明显不同, 图4 中模膛表面温度显机械制造4 6卷第527 期 器　万方数据 我国紧固件产业发展的对策研究口张青春浙江工业大学经贸管理学院嘉兴314 30 0摘要: 要实现紧固件制造强国必须加快技术改造, 深化专业分工, 加强人才培养, 实施品牌战略, 加快科研平台建设、 提高环保意识, 只有不断提高我国紧固件企业的自主创新能力和综合竞争力, 才能实现紧固件行业发展的新跨越。关键词: 紧固件发展研究中图分类号: T H l31文献标识码: A文章编号: 10 0 0 —4 9 9 8 ( 20 0 8 )0 7 一0 0 3l一0 2A b s订a c t: T o b e c o m e ap o w e r f u lf b te n e rm a n u f 如tu rin g c o u n h y ’ w e 珈吡8 t8 p e e d u pte c h n ic a ltra n sf o 助a tio n , d eeP enw o r k di、 ri—si帆, streng th en pro 如8si叩a l pe瑙。 衄el tra illin 昏im p k 洳emb m n d8 tr a te g y , e x p e d ite 山eco咖ction o f 耽i朗tif icr e se a r e hplatf咖锄d r a isee n v ir o n m e n ta lp r o ce ctio nco n scio u sn e8 s.An e wle a pin tIled e v e lo p m e n t0f o tlr缸tem rin d u str yc a nb e r e a liz e do Illyifo 哪缸tenerm a n 血lct试n ge n te r p r i8 e sc o n tin u o u slye n h a n c e th eirin d ep en d 朗tin n o v a lio na b ility 肌dco m p 阳h e璐iv eco m p et: itiv ea bility .K e yW o rd s: F a sten erD ev el叩m 蛐t R 雠a rch