(1) 相对性由式(8-2a) 和(8-2b) 可以看出22212111221coscosdddEEddcosAAAALXbdddd1, 222, 1d1dddddXAXA22111, 2coscosdrAXdd1b1, 1r 由式(9-4a) 和(9-4b) 也可以看出  121212, 1d12212112 , 1d1ddcoscos1AAdAAAXArAAAX    22112211dd11ddddcoscoscoscos11AAAAr1 , 222 , 11XAXA以上性质被称为角系数的相对性。121221, 22221 , 2AAddAAAXAAX ininXXXXX1, 1, 13 , 12 , 11 , 11上式称为角系数的完整性。 若表面1为非凹表面时, X1, 1= 0。(2) 完整性对于有n个表面组成的封闭系统, 见图9-4所示, 据能量守恒可得:1, 1iniXX12,12,1值得注意的是, 上图中的表面2对表面1的角系数不存在上述的可加性。图8-3 角系数的完整性(3) 可加性如图9-4所示, 表面2可分为2a和2b两个面, 当然也可以分为n个面, 则角系数的可加性为 图9-5 角系数的可加性如果把表面2分成若干个小块, 则仍有注意, 利用角系数可加性时, 只有对角系数符号中第二个角码是可加的,对角系数符号中的第一个角码则不存在类似的关系。。iniXX12,12,11 ,B2221 ,A2221 , 21 ,B2221 ,A2221 , 2221 ,B21 ,A21 , 2BAbBbAbXAAXAAXXEAXEAXEA再来看一下2 对 1 的能量守恒情况:由于从表面2发出落到表面1上的总辐射能, 等于从表面2的各个组成部分发出而落到表面1上的辐射能之和。 3 角系数的计算方法代数分析法、 几何分析法以及Monte-Carlo法。 直接积分法的结果见公式(9-2) ~(9-4) 。 工程上已将大量几何结构角系数的求解结果绘成图线。 见图9-7, 8, 9。 下面只给出代数分析法。