图 8 ~ 图 11 展示了低过冷度及高过冷度工况下测试截面液相速度、气相速度的预测曲线及实验值. 从图中可以看出 ,液相速度预测值与实验值较为接近 ,而气相速度预测值在加热面附近与实验值偏差较大(特别是工况 3 的平均偏差约为 13 %) . 这是由于目前气液相间的动量传输模型还不完善 , 使得近壁区空泡份额较大的地方气相流速很大 , 并在相　　图 4　　工况 1 空泡份额分布云图　　图 5　　工况 1 液相温度分布云图　 图 6 　 低过冷度下径向空泡份额的预测值与实验值　　 图 7 　 高过冷度下径向空泡份额的预测值与实验值间曳力的作用下使得近壁面处液相流速预测值也略高于实验值. 对于截面平均空泡份额较高的工况气液相流速偏差更为明显. 事实上 ,由于气相密度很小 ,它的运动是伴随着液相湍流脉动而产生的 ,因此在近壁区气相速度略高于液相流速 ,而不会出现类似于空泡份额分布的速度曲线 ,而在液体主流区 ,由于主流速度较大使得气泡向主流区域迁移 ,使得中心区域附近的气液相流速较大.858西 　 安 　 交 　 通 　 大 　 学 　 学 　 报 　　　　　　　　　　　　　　　　　　 第 42 卷 　 图 8 　 低过冷度下液相流速的预测值与实验值图 9 　 高过冷度下液相流速的预测值与实验值图 10 　 低过冷度下气相流速的预测值与实验值图 11 　 高过冷度下气相流速的预测值与实验值4 　 结 　 论本文采用 Unal 机理模型修正高压工况下气泡脱离直径的 Tolubinsky 关系式 ,通过添加用户程序实现了低压环管内水过冷沸腾的数值模拟 ,并针对Lee 的实验工况进行了 模型有效性验证. 数值计算结果表明 ,该模型能较好地反映两相局部参数的变化规律. 当过冷度及进口质量流速较小时 ,由于近壁面区域气泡的冷凝率较小 ,因此会在出口截面近壁面区域形成空泡份额的峰值 ,而在过冷度较大或进口质量流速较大时则不会存在这个峰值. 对于液相流速 ,其预测值与实验值较为接近 ,而气相速度预测值在加热面附近与实验值偏差较大 ,还需进一步修正气液相间动量传输模型.