熵的增加表 示系统从几率小的状态向几率大的状态演变,也就是从比较有规则、有秩序的状态向更无规 则,更无秩序的状态演变。熵体现了系统的统计性质。 条件 第二定律在有限的宏观系统中也要保证如下条件: 1、该系统是线性的; 2、该系统全部是各向同性的。 另外有部分推论很有意思:比如热辐射:恒温黑体腔内任意位置及任意波长的辐射强度 都相同,且在加入任意光学性质的物体时,腔内任意位置及任意波长的辐射强度都不变。 热力学第二定律与时间的单方向性 所有不涉及热现象的物理规律均时间反演对称, 它们没有对时间的方向作出规定. 所谓 时间反演, 通俗地讲就是时光倒流; 而物理定律时间反演对称则指, 经过时间反演后, 律依然成立.以牛顿定律为例, 它是时间反演对称的. 不妨考察自由落体运动: 一物体 由静止开始, 在重力作用下自由下落, 其初速度V(0)=0, 加速度a=g, 设其末速度为V(t), 落高度为h.现进行时间反演, 则有其初速度V'(0)=-V(t), 加速度a'=g, 末速度V'(t)=V(0), 易证这依然满足牛顿定律.但热现象则不同, 一杯水初始温度等于室温, 放在点燃酒精灯上,从酒精灯火焰吸收热量 放在点燃酒精灯上,放出热量 给酒精灯火焰,自身温度降为 显然这违背了热力学第二定律关于热量只能从高温物体传向低温物体的陈述.故热力学第二定律禁止时间反演. 在第一个例子中, 如果考虑到空气阻力, 时间反演后也会 与理论相悖, 原因在于空气阻力做功产生了热。 卡诺循环的定义、工作原理、创建背景、意义 热力学第二定律单方性热力学第二定律体现了客观世界时间的单方向性, 这也正是热学的特殊性所在. 热力学第二定律是热力学定律之一,是指热永远都只能由热处转到冷处。 1824 年法国工程师萨迪卡诺提出了卡诺定理,德国人克劳修斯(Rudolph Clausius)和 英国人开尔文(Lord Kelvin)在热力学第一定律建立以后重新审查了卡诺定理,意识到卡诺 定理必须依据一个新的定理,即热力学第二定律。他们分别于1850 年和1851 年提出了克劳 修斯表述和开尔文表述。这两种表述在理念上是相通的。 近年来对热力学第二定律的质疑 热力学第二定律是建立在对实验结果的观测和总结的基础上的定律。虽然在过去的一百 多年间未发现与第二定律相悖的实验现象,但始终无法从理论上严谨地证明第二定律的正确