非相干与相干散射的相对强度　非相干与相干散射线的产生机理是不同的,其相对　强度亦随入射X射线的波长、散射角θ、以及散射体的原　子序数有关。　非相干散射线的强度Ic与相干散射线的强度IR之比,与λ、θ、Z的关系一般为:　式中　Å。λq为q能级吸收限波长,与Z　有关。　例如:散射体铜的MI系吸收限波长,　λqCu=91.685　Å则:　1　2　θ　sin　2λ　kλ　4　3　I　I　4　2　2　q　R　C　\uf02d　\uf0f7　\uf0f7　\uf0f8　\uf0f6　\uf0e7　\uf0e7　\uf0e8　\uf0e6　\uf02b　\uf0bb　(6—31)　0.024　C　m　h　k　0　\uf03d　\uf03d　92　.　1　1　4　sin　1　2　685　.　91　0243　.　0　4　3　4　2　2　\uf03d　\uf02d　\uf0f7　\uf0f8　\uf0f6　\uf0e7　\uf0e8　\uf0e6　\uf0b4　\uf0b4　\uf02b　\uf0bb　\uf070　R　C　I　I　2019/5/29　这时非相干散射的强度是相干散射的强度近似于2倍。　又例如散射体铜MIV系吸收限波长为λqCu=793.498　Å,λ=1　Å　,θ=π/2,则就是说,这时散射几乎是非相　干的。　但对于K系,散射几乎都是相干的。　非相干散射与相干散射强度比随物质的原子序数增加　而降低。物质组成元素的原子序数越低时,非相干散射作　用越强。故轻元素会产生非常强的Compton峰,甚至掩盖　待测元素的有用信息。　9　.　961　1　4　sin　1　2　498　.　793　0243　.　0　4　3　4　2　2　\uf03d　\uf02d　\uf0f7　\uf0f8　\uf0f6　\uf0e7　\uf0e8　\uf0e6　\uf0b4　\uf0b4　\uf02b　\uf0bb　\uf070　R　C　I　I　2019/5/29　6.1.5　X射线的衍射　相干散射与光干涉现象相互作用的结果可产生X射线　的衍射(XRD)。　X射线衍射与晶格排列有密切相关,可　用于研究物质的结构。　晶体是原子呈现周期性无限排列的三维空间点阵结　构,而且点阵的周期(面间距)与X射线的波长很相近,它　们的大小是同一数量级(Å)的,因此晶体可以作为X射线的　衍射光栅。当X射线射到晶体上时,晶体就起了光栅的作　用,使X射线产生的相干散射线发生干涉,干涉的结果使　散射的强度增强或减弱。干涉现象是散射光线之间存在着　光程差(ΔS)引起的。当光程差ΔS等于波长的整数倍(nλ)　时,光的振幅才能互相叠加,即光的强度增强,否则就会　减弱,甚至散射线完全抵消。　2019/5/29　X射线射到晶面上的散射是四面八方的,并不是所有　的方向上都能使散射线的光程差正好等于入射线波长的整　数倍,只有一