由Beta　定义孔板或文丘里管等截面流量计,并根据截面流量计的类型对校准结果进　行分类。为进一步简化流量方程,用Beta　项取代直径比:　参数:　定义为“E”,因此等式简化为:　这仍然是不可压缩流的“理论公式”,因为其不考虑实际流体的能量损失。当等式中增加　流量系数时,称为“不可压缩流的实际质量流量方程”,表示为:　(理论)　(实际)　图3.5.c　-　用于确定某一流量系数数据点的　流量实验室装置。　假设流量实验室内安装了孔板,则可在称量桶中收　集稳定的水流。基于理论公式的流量计算表明测试　期间共有　1000　磅的水流经节流孔并收集到称量桶　内。　但是,同一时间段内,称量桶实际收集到　607　磅的　水(图3.5.c)。这说明该孔板在所观察的稳定流　量下的流量系数(等式　3.20)为0.607。该流量系　数只能代表图　3.5.d　中的一个数据点。　由于多数一次元件的流量系数因雷诺数而异,所以对一系列雷诺数执行了本测试以确定　Cd　和Re　曲线,或者流量计特性。对于截面流量计,也可以确定不同比压的曲线。该数据汇　总描述了大量面积比或　Beta　下各种可能流动状态下的流量系数特点。根据受测参数的范　围,将产生成百上千个数据点。　收集所有数据后,可以建立数据曲线的拟合方程,如图　3.5.d　中的黑线所示。然后利用该　等式预测几何形状相似的一次元件的流量系数。这样,等式即可用作校准常数,所以不需　要在实验室内分别校准结构相似的一次元件。然后可以根据图　3.5.d　中橙色虚线确定该变　量的不确定性。利用标准误差估计(SEE)确定数据拟合曲线的不确定性,标准误差估计是　以计算(曲线)值为参考的数据采样标准偏差。　图3.5.d　-　所采集流量系数数据的曲线拟合不确定性。　实际流量　理论流量　气体膨胀系数(Y1)　气体膨胀系数也来自于实验室测试,在该测试中可以使用气态流体(通常为空气)产生已　知流量。它不适用于实际流动状态的原因是因为气体流经限流位置时,压力下降,从而导　致气体膨胀,密度减小,所以ρ1　≠　ρ2。密度减小后,流速将稍微高于理论流量方程计　算的预测值。　已知:　图3.5.e　-　用于确定某一气流气体膨胀　数据点的流量实验室装置。　可以确定　Y1。例如,气体膨胀系数实验室测试确　定,按照理论公式应收集　90　lbs,实际收集　54.1　lbs。54.1　lbs　表示包含流