準粒子列表

凝聚體物理學的場方程跟高能量粒子物理學所用到的非常相似。因此粒子物理學的大部份理論都能被應用於凝聚體物理學，在凝聚態物理學上，類似於在相互作用粒子系統中的一個實體，當實體中的一個粒子在系統中朝一定方向運動，環繞該粒子的其它粒子云因為其間的相互作用而類似與被拖拽著向某個方向運動，這一系統就像一個自由運動著的整體，也就是一個準粒子。元激發（elementary excitation）是指物質中粒子之間、粒子自旋之間、帶電粒子與電磁波之間各有相互作用，從而產生粒子的各種集體運動，通常表現為不同的振動或波動，其能量量子就是元激發。因其具有粒子的性狀，又稱準粒子。在凝聚態物理中，引入這樣一個 “準粒子” 的概念非常重要。這是準粒子的列表：

軸子 Axion、類軸子粒子 Axion-Like Particles (ALPs)：軸子是理論預言的極輕中性粒子，為解決粒子物理中的強 CP 問題而提出。類軸子粒子是具有類似性質但引數不同的粒子候選者。假設早期宇宙中存在高速旋轉的軸子場，它逐漸減速並釋放能量，最終穩定為極低質量的粒子，這一過程可解釋為何強相互作用中未發現 CP 破壞（類似陀螺儀抵消了原本的傾斜）。這種粒子在洛倫茲變換下是一種軸向量，而不是一般的向量，與電磁場相互作用時，軸子表現為 “旋轉” 的耦合（如電場與磁場互相感應），不同於普通粒子的向量性。
任意子 Anyon：是理論物理學家弗朗克・威爾切克（Frank Wilczek）在 1982 年提出的概念，只存在二維空間的介於玻色子和費米子之間的全同粒子，可分為阿貝爾任意子與非阿貝爾任意子。當兩個任意子交換位置時，它們的波函式不會像玻色子那樣保持對稱（相位因子為 + 1），也不會像費米子那樣變為反對稱（相位因子為 - 1），而是會獲得一個任意的相位因子 ，其中可以是任何值（不僅僅是 0 或 π）。這種 “分數統計”（fractional statistics）是任意子的核心特徵。
阿貝爾任意子 Abelian Anyons：最簡單的任意子型別，粒子交換時波函式獲得的相位是一個固定的複數。
半量子 Semion，反半量子 Anti-Semion：一類特殊的阿貝爾任意子，存在於具有二維拓撲序的量子多體系統中。兩個半子交換位置時，系統的量子態會積累一個相位因子，而繞彼此一週（即雙交換）的統計相位為，介於玻色子（相位 + 1）和費米子（相位 - 1）之間，反半量子交換相位為，多個符半子可以組成玻色子或費米子。半子通常攜帶分數化的電荷（如 ，為元電荷），與分數量子霍爾效應中的準粒子行為類似。理論研究表明，理想符半子氣體的基態極可能是超流的，如果是帶電的符半子，氣體應呈現出超導性‌。有猜測電子可能是一對盤旋的帶電符半子。
非阿貝爾任意子 Non-Abelian Anyons：當兩個非阿貝爾任意子交換位置時，波函式不僅獲得相位，還發生量子態的線性變換（由酉矩陣描述）。
伊辛任意子 Ising Anyons：屬於非阿貝爾任意子中最簡單的型別，其編織操作生成克利福德群 (Clifford group) 門，但它不能構建足夠種類的邏輯閘，不足以支援通用量子計算。
斐波那契任意子 Fibonacci Anyons：支援通用量子計算，其編織操作可生成足夠種類的邏輯閘。其統計特性由斐波那契數列描述，是拓撲量子計算的核心模型之一。
拓撲序任意子 Symmetric Anyon：拓撲序屬於有限群量子雙模型，其任意子滿足 8 階二面體群的對稱性，任意子的編織行為由群表示論決定，遵循非交換的編織規則（例如 Borromean 環結構）。對應不同的編織規則和融合通道，適用於容錯量子計算中的複雜邏輯閘操作。
拓撲序任意子 Symmetric Anyon：廣義的二面體群拓撲序（如、等），其非阿貝爾性質與類似，但對稱性更高。
拓撲序任意子 Anyon：基於群的非阿貝爾拓撲序（如 SU (2)₃），其準粒子激發滿足特定的融合規則和非交換統計。拓撲序，類似於阿貝爾拓撲序，任意子種類少。拓撲序，開始出現非阿貝爾特性，可能有伊辛任意子。拓撲序，更復雜的非阿貝爾結構，可能涉及斐波那契任意子。（k≥4）拓撲序，隨著 k 增大，會有更豐富的任意子種類和更復雜的融合規則。根據陳 - 西蒙斯理論，拓撲序可透過三維 Chern-Simons 場論描述，其拓撲性質由 Wilson 環算符的編織決定。根據共形場論，與相關的二維共形場論（如 Wess-Zumino-Witten 模型）提供任意子融合規則和統計的數學框架。
四元數群 拓撲序任意子 Quaternion Group Anyon：在凝聚態系統中，香港科技大學團隊透過傳輸線網路實驗首次直接觀測到基於四元數群（Q8）的非阿貝爾拓撲荷。這一體系的一維能帶系統在動量空間中表現出非交換的旋轉對稱性（如拓撲荷 ±i、±j、±k），其邊界態分佈遵循非阿貝爾商準則（例如拓撲荷 + i 和 + j 的介面態對應 - k 的拓撲荷），突破了傳統阿貝爾拓撲序的體 - 邊對應關係。
普法夫任意子 Pfaffian Anyon：ν=3/2、9/2 填充態的基態波函式可用 Moore-Read（Pfaffian）態描述。準粒子激發滿足非阿貝爾統計。除 Pfaffian 態外，還存在時間反演對稱的 anti-Pfaffian 態和粒子空穴對稱 Pfaffian 態。這些態在拓撲序和準粒子統計上與 Pfaffian 態不同，但同樣具有非阿貝爾特性。康奈爾大學團隊在雙層轉角 MoTe₂中觀測到 ν=3 的分數量子自旋霍爾效應跡象，推測其可能由兩個互為時間反演的 ν=3/2 分數陳絕緣體構成，對應 anti-Pfaffian 態。在分數量子霍爾效應中，ν=5/2 填充態被證實具有粒子 - 空穴普法夫（PH-Pfaffian）拓撲序。透過隔離其分數通道（1/2 電荷模式和中性模式），實驗測得半量子化的熱導率，直接支援了非阿貝爾任意子的存在。偶數分母態（如 ν=1/2、3/4）的拓撲相變可能對應單分量 Pfaffian 態。
準費米子 Parafermions：也稱為仲費米子，是仲統計的一種具體實現，也可以看作任意子的擴充套件。它在凝聚態物理中指一種廣義化的馬約拉納費米子，具有對稱性（而非馬約拉納費米子的），其統計性質介於費米子和更復雜的非阿貝爾統計之間。
馬約拉納任意子 Majorana Anyon：是拓撲量子系統中的一種準粒子，具有非阿貝爾統計特性。其本質是電子與空穴的疊加態，透過編織操作 (如交換路徑) 可編碼量子資訊，且不受區域性擾動影響。
辮結子 Plekton；由 Klaus Fredenhagen 等人在 1990 年代的量子場論研究中提出，旨在描述一種更廣義的辮結統計粒子，特別是在 (2+1) 維量子場論的背景下。其定義更強調其與區域性量子場論的相容性。其統計特性遵循辮群統計 (braid statistics)，即它們的交換行為由辮子群的表示決定，而不是置換群，在二維繫統中，可以表現出阿貝爾或非阿貝爾統計。它與任意子有一些細微區別，其被設計為遵循代數量子場論的因果律，即僅要求可觀測量在類空分離時對易，而非整個場算符。這種寬鬆的約束允許 辮結子在理論上具有更靈活的統計行為。
仲粒子 Paraparticles：仲統計粒子 Parastatistics Particles，可以在三維空間中存在並遵循仲統計（parastatistics）的粒子。最早由澳大利亞物理學家 H.S. Green 於 1950 年提出，旨在解決量子場論中某些粒子可能表現出超出費米子和玻色子行為的統計特性。在某些高能物理或凝聚態物理系統中，研究者發現需要更靈活的統計規則來描述粒子的行為，尤其是在涉及高階對稱性或奇異量子態時。仲統計粒子的波函式具有更高階的對稱性，通常透過群論中的楊圖表（Young Tableaux）來描述。例如，一個 的準玻色子系統可能對應於對稱群的某個不可約表示，而不是簡單的全對稱或全反對稱表示。仲統計引入了仲玻色子和仲費米子，它們透過一個引數 （稱為 “階數”）來調控量子態的佔用數限制，從而在費米統計和玻色統計之間提供了一個連續的過渡。（極限情況，：準玻色子 → 玻色子，準費米子 → 費米子。：準玻色子趨向於完全玻色子行為，而準費米子則無嚴格意義上的無限極限，因為其本質上仍受限於某種排斥性。）
仲玻色子 Parabosons：與玻色子類似，準玻色子允許多粒子佔據同一量子態，但不像玻色子那樣可以無限堆積，而是受到最大佔用數 的限制。當 時，準玻色子的行為退化為普通玻色子。當 增加時，準玻色子的行為逐漸偏離玻色子，但永遠不會完全等同於費米子。
仲費米子 Parafermions：與費米子類似，準費米子受到佔用數限制，但每個量子態的佔用上限不是嚴格的 0 或 1，而是 。當 時，準費米子退化為普通費米子。當 增加時，準費米子允許更多粒子共享同一量子態，表現出介於費米子和玻色子之間的特性。
拓撲費米子 Topological Fermion：在凝聚態物理中，由於集體行為（如電子相互作用、晶格對稱性、自旋 - 軌道耦合等）而出現的有效準粒子，它們表現出類似費米子（如電子）的統計性質（服從費米 - 狄拉克統計）。
狄拉克費米子 Dirac Fermion：四重簡併，有質量的反粒子與自身不同的費米子，以保羅・狄拉克命名，可以用狄拉克方程描述。一個狄拉克費米子相當於兩個外爾費米子。根據傾斜項分為：第一類狄拉克費米子 type-I Dirac fermion（保持洛倫茲不變性）、第二類狄拉克費米子 type-II Dirac fermion（不滿足洛倫茲不變性）、第三類狄拉克費米子 type-III Dirac fermion（高溫相、高陳數、高階傾斜項）。
無質量狄拉克費米 Massless Dirac fermion：一維狄拉克費米子 One-dimensional Dirac fermion、二維狄拉克費米子 Two-dimensional Dirac fermion、三維狄拉克費米子 three-dimensional Dirac fermion
有質量狄拉克費米 Massive Dirac fermion、隨機質量狄拉克費米子 random mass Dirac fermion
手性狄拉克費米子 Chiral Dirac Fermion：味外爾費米子 flavor Weyl fermion，在一類弱自旋 - 軌道耦合的反鐵磁體系中，由於電子自旋與晶格的旋轉對稱性部分分離，該體系隱含一種由晶格平移聯合自旋轉動生成的 SU (2) 同位旋對稱性，這種對稱性會將兩個手性相同的外爾費米子聯絡起來，使之組合成為一個四重簡併的非零手性費米子。
雙折射狄拉克費米子 birefringent Dirac fermion：可以在介面輸運上體現出雙折射的效應。
螺旋狄拉克費米子 Helical Dirac fermion：是一種特殊的電荷載體，其行為類似於無質量的相對論粒子，其內在的角動量（自旋）與其平移動量鎖定在一起。
沙漏型狄拉克費米子 Hourglass Dirac fermion：綜合空間反演、時間反演和多個滑移鏡面，可以出現。
磁性狄拉克費米子 Magnetic Dirac fermion：鐵磁狄拉克費米子 ferromagnetic Dirac fermion、反鐵磁狄拉克費米子 antiferromagnetic Dirac fermion
三狄拉克費米子 Three-Dirac-fermion：具有三重簡併能帶的準粒子，其能帶交叉點呈現狄拉克錐結構。
外爾費米子 Weyl Fermion：兩重簡併，無質量費米子，是赫爾曼・魏爾從狄拉克方程式中得出的解，被稱為魏爾方程式。狄拉克費米子可以視為左手的魏爾費米子與右手的魏爾費米子的組合。根據傾斜項分為：第一類外爾費米子 type-I Weyl fermion（保持洛倫茲不變性）、第二類外爾費米子 type-II Weyl fermion（不滿足洛倫茲不變性）、第三類外爾費米子 type-III Weyl fermion（高溫相、高陳數、高階傾斜項），第四類外爾費米子 type-IV Weyl fermion（不穩定複頻率）。
一維外爾費米子 One-dimensional Weyl fermion（one-dimensional Weyl mode）、二維外爾費米子 Two-dimensional Weyl fermion、三維外爾費米子 three-dimensional Weyl fermion
雙外爾費米子 double-Weyl fermion（二次色散）、三外爾費米子 triple-Weyl fermion（三次色散）
多重外爾費米子 Multifold Weyl Fermion：在特定手性晶體中，多個外爾點透過晶體對稱性耦合，形成多重簡併的能帶交叉點，其準粒子激發具有更高階的手性特徵。
* 四重簡併外爾費米子 Fourfold Degenerate Weyl Fermion（拓撲荷 ±2）、六重簡併外爾費米子 Sixfold Degenerate Weyl Fermion（拓撲荷 ±3）、八重簡併外爾費米子 Eightfold Degenerate Weyl Fermion（拓撲荷 ±4）
沙漏型外爾費米子 hourglass Weyl fermion、雙沙漏型外爾費米子 double hourglass Weyl fermion
克拉莫斯 - 外爾費米子 Kramers-Weyl fermion：結合時間反演對稱性和手性外爾費米子的特性，克拉默斯 - 外爾費米子在非中心對稱晶體中由 Kramers 簡併保護形成。其能帶交叉點具有自旋 - 動量鎖定特性，且表面態表現為螺旋型費米弧。
磁性外爾費米子 Magnetic Weyl fermion：鐵磁外爾費米子 Ferromagnetic Weyl Fermion、反鐵磁外爾費米子 antiferromagnetic Weyl Fermion
三端外爾複合體 Three-terminal Weyl complex：某些晶體中存在著手性相反且拓撲電荷不相等受到晶體旋轉對稱性的保護的外爾點，共同形成了非常規的三端外爾複合體。包含了單個拓撲電荷為 + 2 的雙外爾點和一對拓撲電荷為 - 1 的單外爾點，使得總的拓撲電荷守恆。
狄拉克 - 外爾費米子 Dirac-Weyl fermion：是一對由時間反演對稱性 T 相關的螺旋邊緣態，它們連線了一個 Dirac 點和兩個獨立 Weyl 節點的投影，表明 Dirac 點與 Weyl 點作為一個整體是相互連線的。二維狄拉克 - 外爾費米子 Two-dimensional Dirac-Weyl fermion
半狄拉克費米子 Semi-Dirac fermion：能帶色散在某一動量方向呈線性（類似狄拉克費米子），而在垂直方向呈二次函式（類似普通費米子），形成非對稱色散關係。
三重簡併費米子 Threefold Degenerate Fermion：也稱為三分量費米子 three-component fermion，在能量相同的點存在三個不同的能級，這些能級能量一樣，但自旋數不一樣，屬於不同的能級。自旋張量和自旋向量動量耦合之間的相互作用可以誘導三種不同單極電荷分類的三重簡併費米子（c=±2，±1,0）。
雙三重費米子 double-triple fermion：type-I DTPs、type-II DTPs、type-III DTPs
多重簡併費米子 Multifold Fermions：能帶交叉點具有高於二重或三重的簡併度（如四重、六重），通常與晶體的高對稱性相關。
六重簡併費米子 Sixfold Degenerate Fermion：能帶在動量空間某點形成 6 個對稱分佈的支點（類似狄拉克錐但多分支），受晶體對稱性（如立方體對稱性）保護。
八重簡併費米子 Eightfold Degenerate Fermion：能帶在特定對稱點（如立方體的體心）出現 8 個簡併態，常見於具有四重對稱性的材料（如過渡金屬氧化物）。
十重簡併費米子 Tenfold Degenerate Fermion、12 重簡併費米子 12-Fold Degenerate Fermion、14 重簡併費米子 14-Fold Degenerate Fermion、16 重簡併費米子 16-Fold Degenerate Fermion、18 重簡併費米子 18-Fold Degenerate Fermion（18 重能帶簡併度的交疊羽毛狀費米口袋）
五重簡併費米子 Fivefold Degenerate Fermion：能帶交叉點具有 5 重簡併，受非西爾韋斯特對稱性（如螺旋或滑移）保護，可能出現在手性晶體中。
七重簡併費米子 (Sevenfold Degenerate Fermions：能帶在高對稱點形成 7 重簡併，可能與奇數對稱性（如 C7 旋轉）相關。
九重簡併費米子 (Ninefold Degenerate Fermions：能帶交叉點具有 9 重簡併，可能由多重對稱性疊加（如 C3 和鏡面）產生。
節點線費米子 Node-line Fermion：能帶在動量空間中形成一條連續的線狀節點（類似貝里曲率偶極子），受晶格對稱性保護。根據傾斜項分為：第一類節點線費米子 type-I Node-line fermion（保持洛倫茲不變性）、第二類節點線費米子 type-II Node-line fermion（不滿足洛倫茲不變性）、第三類節點線費米子 type-III Node-line fermion（高溫相、高陳數、高階傾斜項）。
節點點費米子 Nodal-point Fermion（零維，狄拉克費米子、外爾費米子），單極型外爾點 Monopole Weyl Points、陳數 - 1 單極性外爾點 charge-one isolated Weyl points、陳數 - 2 單極性外爾點 charge-two isolated Weyl points、陳數 - 4 單極性外爾點 charge-4 isolated Weyl points
節點線費米子 Nodal line fermion（一維）、狄拉克節點線費米子 Dirac nodal-line fermion、外爾節點線費米子 Weyl nodal-line fermion、克拉莫斯節點線費米子 Kramers nodal-line fermion、複合外爾節點點 - 線費米子 composite Weyl Nodal Point-Line Fermion、複合外爾節點點 - 面費米子 composite Weyl nodal point-surface Fermion、複合外爾節點線 - 面費米子 composite Weyl nodal line-surface Fermion、沙漏節點線費米子 Hourglass nodal-line fermion、雙節點線費米子 double Nodal-line fermion、二次型色散節點線費米子 quadratic dispersion nodal-line fermion、三次型色散節點線費米子 cubic dispersion nodal-line fermion
節點圈費米子 Nodal loop fermion、第一類節點圈費米子 Type-I nodal loop fermion、第二類節點圈費米子 Type-II nodal loop fermion、狄拉克節點圈費米子 Dirac Nodal Loop Fermion、外爾節點圈費米子 Weyl Nodal loop fermion、、沙漏節點圈費米子 hourglass Nodal loop fermion、雙外爾節點環米子 double Weyl nodal rings fermion、狄拉克節點球費米子 Dirac-Nodal-Sphere fermion、贗狄拉克節點球費米子 Pseudo Dirac-Nodal-Sphere fermion
節點面費米子 Nodal surface fermion：二維，分兩類 Class-I nodal surface 和 Class-II nodal surface，在不考慮自旋軌道耦合情況下，Class-I nodal surface 由時空反演對稱（space-time inversion symmetry）和子格子對稱（sublattice symmetry）保護，可以用一個拓撲數來表徵；Class-II nodal surface 是由兩重螺旋（two fold screw symmetry）和時間反演（time reversal symmetry）聯合操作對稱保證的。
聯結費米子 Nexus Fermion：能帶在動量空間中形成複雜的扭結（Nexus）交叉，而非簡單的點或線。當破壞結構中的水平鏡面之後，之前連線兩個三重簡併點的節線會劈裂成四條節線，其中新增的三條節線位於三個垂直的鏡面上而之前沿心方向的節線仍然保留，三重簡併費米子就變成了聯結費米子，它可以被認為是多條節線的起始點。一個聯結（Nexus）費米子，應該會變成兩個 Weyl 費米子，並且這兩個 Weyl 費米子不屬於一對。
多重節點費米子 Multi-nodal Fermions：由多種對稱性共同保護形成多個節點（如點、線、環）的準粒子。
贗自旋 - 1/2 狄拉克 - 外爾費米子 pseudospin-1/2 Dirac–Weyl fermion、贗自旋 - 1 狄拉克 - 外爾費米子 pseudospin-1 Dirac–Weyl fermion、贗自旋 - 3/2 狄拉克 - 外爾費米子 pseudospin-3/2 Dirac–Weyl fermion、贗自旋 - 2 狄拉克 - 外爾費米子 pseudospin-2 Dirac–Weyl fermion、贗自旋 - 1 外爾費米子 Pseudospin-1 Weyl Fermion 、贗自旋 - 1 三重簡併費米子 pseudospin-1 Threefold Degenerate fermion（贗自旋 - 1 麥克斯韋費米子 pseudospin-1 Maxwell fermion）、雙重自旋 - 1/2 四重費米子 double spin-1/2 fourfold fermion、自旋 - 3/2 四重費米子 spin-3/2 fourfold fermion（Massive fourfold spin-3/2 Rarita–Schwinger–Weyl (RSW) fermion）、雙自旋 - 1 六重費米子 double spin-1 sixfold fermion（sixfold double spin-1 Weyl fermion）、自旋 - 1/2 外爾費米子 spin-1/2 Weyl fermion、自旋 - 1/2 雙外爾費米子 Spin-1/2 double-Weyl fermion、自旋 - 1 三重點費米子 Spin-1 triple-point fermion、自旋 - 1 雙三重點費米子 Spin-1 double-triple-point fermion、拓撲荷 - 1 外爾費米子 Charge-1 Weyl fermion、拓撲荷 - 2 外爾費米子 Charge-2 Weyl fermion、拓撲荷 - 3 外爾費米子 Charge-3 Weyl fermion、拓撲荷 - 4 外爾費米子 Charge-4 Weyl fermion、二次色散外爾費米子 quadratic Weyl fermion、三次色散外爾費米子 cubic Weyl fermion、三重費米子 Triple fermion、拓撲荷 - 2 三重費米子 Charge-2 triple fermion、二次色散三重費米子 Quadratic triple fermion、二次色散接觸點三重費米子 Quadratic contact triple fermion、狄拉克費米子 Dirac fermion、拓撲荷 - 2 狄拉克費米子 Charge-2 Dirac fermion、拓撲荷 - 4 狄拉克費米子 Charge-4 Dirac fermion、二次色散狄拉克費米子 Quadratic Dirac fermion（四重簡併）、拓撲荷 - 4 二次色散狄拉克費米子 Charge-4 quadratic Dirac fermion、二次色散接觸點狄拉克費米子 Quadratic contact Dirac fermion、三次色散狄拉克費米子 Cubic Dirac fermion、三次色散交叉狄拉克費米子 Cubic crossing Dirac fermion、六重費米子 Sextuple fermion、拓撲荷 - 4 六重費米子 Charge-4 sextuple fermion、二次色散接觸點六重費米子 Quadratic contact sextuple fermion、八重費米子 Octuple fermion、外爾節線費米子 Weyl nodal-line fermion、外爾節線網費米子 Weyl nodal-line net fermion、二次色散節線費米子 Quadratic nodal line fermion、三次色散節線費米子 Cubic nodal-line fermion、狄拉克節線費米子 Dirac nodal-line fermion（fourfold degenerate nodal line fermion）、狄拉克節線網費米子 Dirac nodal-line net fermion、節面費米子 Nodal surface fermion、7 節線聯結四重簡併費米子 four-fold degenerate 7-nodal-line-nexus fermion、13 狄拉克節線聯結費米子 13 Dirac nodal-line nexus fermion、三重沙漏外爾費米子 Triple hourglass Weyl fermion、全自旋極化沙漏拓撲荷 - 3 外爾費米子 Fully spin-polarized hourglass charge-three Weyl fermion、沙漏狄拉克節線環費米子 hourglass Dirac nodal loop fermion、沙漏外爾節線環費米子 hourglass Weyl nodal loop fermion、沙漏狄拉克節線鏈費米子 hourglass Dirac nodal chain fermion、沙漏外爾節線鏈費米子 hourglass Weyl nodal chain fermion、二次色散四重簡併狄拉克費米子 0D quadratic dispersion four-fold degenerate Dirac fermion、二次 / 線性節點線費米子 1D quadratic/linear nodal-line fermion、與費米子相關的 1D 沙漏節點線狄拉克費米子 1D hourglass nodal-line Dirac fermion，二維對稱性強制節點表面費米子 2D symmetry-enforced nodal surface fermion
牆紙費米子 Wallpaper fermion：物理上，表面態的簡併和相容關係可以約束為 17 個二維牆紙群的不可約共表示。
牆紙狄拉克費米子 Wallpaper Dirac Fermion：四重簡併狄拉克費米子 fourfold-degenerate Dirac fermion，非對稱晶體可以容納特徵性的雙面狄拉克錐，在狄拉克點上具有四倍簡併性，受桌布群對稱性的保護。
莫比烏斯費米子 Möbius Fermion：能帶結構具有非平庸的拓撲纏繞特性，類似於莫比烏斯帶的幾何結構。其波函式在動量空間中經歷週期性相位翻轉，導致獨特的量子輸執行為（如分數化電荷激發）。
沙漏費米子 HourGlass Fermion：能帶在三維動量空間中形成沙漏狀的交叉節點，通常出現在磁性材料或強關聯體系中。
螺旋費米子 Helicoid fermionic：具有螺旋弧量子態（helicoid-arc quantum states）的拓撲手性晶體，這些晶體表面的電子顯示出一種極不尋常的螺旋狀費米子結構，它繞著兩個高度對稱的動量旋轉，表明電子的拓撲手性。體乘簡併帶費米子的存在是由晶體對稱性來保證的。
平帶費米子 Flat-Band Fermion：在具有平坦能帶（能量與動量無關）的系統中出現的費米子，通常由幾何挫折或強關聯體系中。
電荷中性費米子 charge-neutral fermion：在電子強大的相互作用下產生的一種電中性費米子，不帶正電或負電的中性粒子有可能存在於絕緣體中並能自由移動。
無自旋軌道費米子 spinless fermion：忽略自旋軌道耦合效應的準粒子模型，其能帶簡併度較低，且量子態僅由動量空間位置決定。
雙重態費米子 two-fold fermion：1964 年，尤金・維格納（Eugene Wigner）提出了一種可能的新型費米子理論，除了自旋自由度，還存在一個離散自由度 ，稱為 “維格納簡併性”。 自由度源自宇稱和時間反演對稱性的非常規表示，可能導致自旋與統計關聯的修正。雙重態費米子共有四種狀態組合，其對稱性群的投影表示允許新的統計行為。
馬約拉納費米子 Majorana fermion：反粒子與自身相同的費米子。由馬約拉納對狄拉克方程式改寫得到了馬約拉納方程式。它同時是半個電子和半個空穴。一次色散馬約拉納費米子 linear dispersions Majorana fermion、三次色散馬約拉納費米子 cubic dispersions Majorana fermion
啞鈴馬約拉納費米子 Dumbbell Majorana fermion，啞鈴費米子 Dumbbell fermion
麥克斯韋費米子 Maxwell Fermion：用麥克斯韋方程（滿足自旋 1 的對易關係）描述的費米子激發。在具有線性色散的能帶交叉點中，能帶色散滿足麥克斯韋方程形式。
卡洛西 - 拉廷格 - 馬特里肯費米子 Caroli-de Gennes-Matricon Fermions：在第二類超導體的磁通渦旋核心處，超導能隙的抑制會導致準粒子形成離散的束縛態。
拉里塔 - 施溫格費米子 Rarita-Schwinger Fermion：兩位物理學家 William Rarita 和 Julian Schwinger 在 1941 年預測了這種型別的準粒子，後來被稱為 Rarita-Schwinger 費米子。
布朗 - 扎克費米子 Brown-Zak Fermion：在石墨烯超晶格中，強磁場下由朗道能級與晶格週期耦合形成，具有螺旋對稱性，具有高遷移率和獨特量子數。
安德森費米子 Anderson Fermions：在強關聯電子系統或無序體系中，因量子干涉效應局域化的費米子準粒子。
戈德斯通費米子 Goldstone Fermion：理論上可能存在高自旋（如自旋 - 3/2）的對稱性生成元，其破缺可能產生費米性戈德斯通粒子。
路德維希費米子 Luttinger Fermion：一維費米液體理論中的準粒子。
重費米子 Heavy Fermions：強關聯電子體系中因局域化 f 電子與傳導電子雜化形成的準粒子，其有效質量可達自由電子的數百至數千倍。二維重費米子 Two-dimensional heavy fermions 、重外爾費米子 heavy Weyl Fermion
非厄米費米子 Non-Hermitian Fermions：在開放系統（如存在耗散或光子耦合）中，能帶具有虛部，導致粒子隨時間演化時發生指數衰減或增強。
非厄米外爾費米子 Non-Hermitian Weyl Fermion：在非厄米系統中（如開放系統或有耗散的晶體），外爾點出現在復能譜中，具有手性和拓撲性質。
非厄米狄拉克費米子 Non-Hermitian Dirac Fermions
狄拉克玻色子 Dirac bosons：也稱為拓撲狄拉克玻色子，通常是指光子、聲子、磁子等玻色子準粒子，在特定人工或自然系統中（比如蜂巢晶格或拓撲結構）表現出狄拉克型的線性色散。它們不像電子那樣來自費米子，而是集體激發的產物，常出現在光子晶體、磁性材料或超冷原子實驗中。狄拉克光子（Dirac Photon）、狄拉克聲子（Dirac Phonon）、狄拉克磁子（Dirac magnons）。在光學晶格中，用超冷玻色原子模擬的系統中，可以透過調整相互作用和晶格對稱性，構造出具有狄拉克錐的玻色子激發。在拓撲光子學或聲學中，週期性結構的邊界態可能支援狄拉克型的玻色子模式。
外爾玻色子 Weyl bosons：指的是某種具有類似外爾點（Weyl point）特徵的玻色準粒子，玻色子激發（比如光子、聲子或磁子）在這種外爾點附近的量子化形式。
三分量玻色子 three-component bosons：在光子晶體、聲子晶體或光學晶格中，可以透過對稱性設計，讓玻色子激發具有三個獨立的模式。三重簡併點（triple degeneracy）附近的準粒子可被描述為三分量玻色子。
外爾光子 Weyl photons、拓撲荷 ±1 外爾光子 charge±1 Weyl photons、拓撲荷 ±4 外爾光子 charge±4 Weyl photons、拓撲荷 ±2 二次簡併雙外爾光子 two-fold quadratically degenerate double Weyl photons、二次拓撲荷 - 2 外爾光子 quadratic charges-2 Weyl photons、三重簡併自旋 - 1 外爾光子 three-fold degenerate spin-1 Weyl photons
外爾聲子 Weyl phonons、狄拉克聲子 Dirac phonons、節點線聲子 nodal-line phonons、節點環聲子 nodal-ring phonons、沙漏聲子 hourglass phonons、雙外爾聲子 Double-Weyl Phonons、陳數 - 2 外爾聲子 charge-two Weyl phonons、陳數 - 4 外爾聲子 charge-four Weyl phonons、自旋 - 1 外爾聲子 spin-1 Weyl phonons、雙重簡併節點外爾聲子 twofold degenerate nodal points Weyl phonons、成對陳數 - 2 狄拉克 - 外爾聲子 Paired charge-2 Weyl-Dirac phonons、四重簡併狄拉克點聲子 fourfold degenerate Dirac point phonons、一維外爾節點線聲子 1D Weyl nodal-line phonons、二維外爾節點面聲子 2D Weyl nodal-surface phonons、二維沙漏型節環聲子 two dimensions Hourglass nodal loop phonons、沙漏型節點鳥籠費米子 hourglass nodal birdcage fermion（蝶狀沙漏 II 類節點鳥籠聲子 Butterfly-shape hourglass type-II nodal birdcage phonons）、交叉實節線費米子 Crossed real nodal-line fermion（交叉實節線聲子 Crossed real nodal-line phonons）、簡併拓撲節線面聲子 Degenerate topological line surface phonons、二次外爾節線聲子 quadratic Weyl nodal lines phonons（I 型、II 型和 III 型）、多重二次節線聲子 multiple quadratic nodal-line phonons、線性外爾節線聲子 linear Weyl nodal lines phonons（I 型、II 型和 III 型）、節線面雜化聲子 nodal line surface hybrid phonons、混合的節面和節線聲子 Hybrid nodal surface and nodal line phonons、對稱性約束 II 型外爾聲子 Symmetry-enforced type-II Weyl phonons、雜化外爾節線聲子 hybrid Weyl nodal-line phonons、拓撲節點盒聲子 topologically nodal-box phonons、拓撲節點鏈聲子 topologically nodal-chain phonons、拓撲節點網聲子 topologically nodal-net phonons、拓撲節點籠聲子 topologically nodal-cage phonons、聲子外爾對 Phononic Weyl pair、聲子外爾複合體 phononic Weyl complex（包括一個二次節點和兩個線性外爾點）
狄拉克磁振子 Dirac magnons、外爾磁振子 Weyl magnons、三分量磁振子 three-component magnons、手性磁振子 Chirality magnons、狄拉克節線磁振子 Dirac nodal line magnons、拓撲荷 - 2 三重磁振子 C-2 triple magnon、拓撲荷（2）-2 六重磁振子 C2-2 sextuple magnon、拓撲荷 - 4 八重磁振子 C-4 octuple magnon、拓撲荷 - 4 六重磁振子 C-4 sextuple magnon、拓撲荷 - 8 狄拉克磁振子 C-8 Dirac magnon、十二重磁振子 duodecuple magnon、八重磁振子 octuple magnon、六重磁振子 sextuple magnon、三重磁振子 triple magnon、八重節線磁振子 octuple nodal line magnon、四重節面磁振子 quadruple nodal plane magnon、四重節面網磁振子 quadruple nodal plane net magnon、交替磁性劈裂手性磁振子 altermagnetic-splitting chiral magnon
馬約拉納粒子 Majorana particle：是由不同的產生湮滅算符線性疊加得到的自共軛算符所激發的準粒子。電子，空穴
馬約拉納零能模 Majorana Zero mode (MZM)：在凝聚態體系中，當超導態（1D-Kitaev Chain，2D 波超導）的體態處於拓撲非平凡相時，由於體邊對偶關係，將出現一系列定域在邊緣的特殊零能模式（一維端點，二維渦旋）。這改變了渦旋的量子統計性質，形成了一種有非阿貝爾統計的新型粒子。
稜馬約拉納平帶 Hinge Majorana flat band：完整的馬約拉納平帶，跨越整個稜布里淵區。
前體孤立馬約拉納模 Precursors of Majorana modes (PMMS)：短程。
孤立馬約拉納模 Isolated Majorana modes (MMS)：是具有非阿貝爾交換統計的高度非局域量子態，其局域在足夠長度的有限尺寸一維拓撲超導體的兩端。
馬約拉納束縛態 Majorana bound states (MBSs)：丐版馬約拉納粒子 poor man’s majoranas，是凝聚態物理中出現的非阿貝爾激發最簡單的例子之一。基於一個奈米線中的兩個量子點，可以擴充套件到一個更大的量子點 Kitaev 鏈，具有更穩健的馬約拉納粒子行為。它缺乏馬約拉納粒子的拓撲保護，只在非常小的引數範圍內穩定。
安德雷夫束縛態 Andreev Bound State：在超導體 - 正常金屬介面處，電子和空穴反射形成的束縛態、在拓撲系統中可能是馬約拉納零模的前身。
整數自旋費米子：有兩條途徑可以實現整數贗自旋的費米子激發。在晶體中，龐加萊對稱性破缺，準粒子只需要滿足龐加萊對稱群的一些特定子群 (如空間群)，並不受龐加萊對稱性的約束。在考慮自旋 - 軌道耦合和雙值群表示 (即自旋 1/2 特性，波函式旋轉 2π 給出負號) 的限定條件下，搜尋了晶體中所有的 230 種空間結構，發現其中 3 重簡併點對應的費米準粒子激發具有自旋為 1 的特性。超冷原子研究的鹼金屬原子中，具有偶數個核子的電中性原子是費米子，而具有奇數個核子中性原子則是玻色子。把它們放在光晶格中時，無論玻色原子還是費米原子，都可選擇最外層電子的幾個能態來研究。選擇 2 個內態則是贗自旋 1/2，選擇 3 個內態則是贗自旋 1。模擬贗自旋 1 的準費米子激發需要選擇 3 個內態的費米原子激發。
半整數自旋玻色子：在自旋空間群對稱性下可能實現半整數贗自旋的玻色子激發。
分形粒子 Fracton particle：體系在局域算符的作用下產生的原激發顯示出受拓撲約束限制的運動，類似於相位子對準晶的特殊動態。出現在高秩規範理論（如 Haah 碼）中，與量子糾錯碼相關。Type I 僅可沿特定方向移動，Type II 可移動但需集體激發。
分形子 Fracton：在具有分形結構的基底上的集體量子化振動，是聲子的分形模擬。原激發無法移動 (除非產生額外激發)，零維受限（不可自由移動）。
次維度粒子 subdimensional particle：子維度粒子，在孤立狀態下不動的突然發生的拓撲準粒子激發。原激發只能在某些特定方向移動。
線子 Lineon：一維沿直線路徑的移動的準粒子（如磁通或電荷），是一維受限準粒子。表現為沿晶格邊界的弦狀缺陷，其運動自由度受限於晶格的幾何結構。
弦子 Stringon：在分形子相或其他高維拓撲系統中，與弦狀拓撲缺陷相關的準粒子（如磁通弦或電荷弦），特指在一維弦路徑上受限移動的激發。
平面子 Planon：在分形子相（fracton phases）中，沿二維平面自由移動的準粒子（如電荷或磁通），是二維受限的準粒子。
體積子 Volumeon：在三維空間中，某些激發可能表現為與整個體積相關的激發態。
偶極分形子 Dipolar Fracton：可沿特定方向移動，但需與其他分形子組成偶極對（類似 “粒子 - 反粒子” 束縛態），表現為一維線狀運動或二維平面內運動
空心分形子 Hollow Fracton：在分形子系統中，空心指拓撲缺陷或空位激發的分形子，其激發模式類似於空穴。
幽靈統計粒子 Ghost Statistics Particles：幽靈統計（Ghost Statistics）通常出現在量子場論中，如規範場論的 Faddeev-Popov 幽靈，用於處理規範對稱性。它們不完全是物理粒子，但在某些理論模型中表現出奇異統計。幽靈場可能是費米子型（反對易）或玻色子型（對易），但其物理意義與傳統粒子不同。在某些超對稱理論中，可能表現出混合統計。
無窮統計粒子 Infinite Statistics Particles：無窮統計（Infinite Statistics）是一種理論上的統計型別，假設粒子可以以無窮多種方式對稱化，不受費米子或玻色子限制。超越了有限階的對稱性（如仲統計）。在高維或非局域系統中可能出現。
密度波
電荷密度波 charge density wave (CDW)：是電子密度的週期性空間調製，由電子 - 電子關聯、電子 - 聲子耦合或費米麵巢狀（Fermi surface nesting）驅動。CDW 的量子化波動（如派恩斯惡魔）是中性準粒子的集體運動，其電荷被其他電子帶遮蔽，表現為無質量的聲學模式。CDW 至少有三種類型：I 型 CDW 是起源於 Peierls 不穩定性 (FSN) 的準一維繫統。晶格畸變是一種次級效應，由電子干擾引起；II 型 CDW 由 EPC 驅動，不是由 FSN 驅動。電子和晶格的不穩定性緊密地聯絡在一起，在 qCDW 過渡溫度 TCDW 時，有一個聲子模式趨於零。沒有理由使金屬 - 絕緣體過渡與過渡相聯絡。III 型 CDW 是有電荷調製 (或 CO) 的系統，沒有 FSN 或 EPC 作為驅動力的跡象。二階電荷密度波 Second-Order Charge Density Wave、手性電荷密度波 Chiral Charge Density Wave、雙軸電荷密度波 biaxial charge density wave、手性磁通電荷密度波 Chiral flux Charge Density Wave、電荷密度波序 Charge Density Wave、多重電荷密度波 Multiple Charge-Density Waves（具有無理數週期電荷序：√28 × √28 和√19 × √19）、共生電荷密度波 conjoined charge density waves、三維電荷密度波 Three-Dimensional Charge Density Wave、非中心對稱電荷密度波 Noncentrosymmetric Charge Density Wave、玻璃化電荷密度波 glass Charge Density Wave、非公度自旋密度波 Incommensurate Spin Density Wave (IC-SDW)、
派恩斯惡魔子 Pines' Demon：中性電子集體振盪模式，由不同能帶電子反相運動形成，不攜帶淨電荷且無法與光子直接耦合。
振幅子 Amplitudon：在電荷密度波（CDW）系統中，與電子密度波振幅漲落對應的準粒子，與相位子（Phason）共同描述 CDW 的動力學。
相位子 Phason：準晶體中與原子重排有關的相態振動模式。最初為描述準晶的水力學模式而引入，用於解釋非公度（incommensurate）結構中的滑移激發。在電荷密度波材料中，相位子作為最低基本激發，其質量可由長程庫侖相互作用調控，低溫下可觀測到大質量相位子的相干太赫茲輻射。相位子滑移模式（sliding phason mode）在介面耦合體系中分為無能隙的 “非鎖定模式” 和有能隙的 “鎖定模式”，分別對應粒子鏈的浮動態和穩定調製態。
自旋密度波 spin density wave (SDW)：是自旋自由度的週期性調製，通常由磁性材料中的自旋 - 電荷 - 晶格耦合驅動。自旋與晶格振動透過準粒子相互作用形成集體激發。SDW 的激發既包含局域磁矩的振動（類似自旋波），也包含巡遊電子的準粒子激發。
贗自旋密度波 Pseudospin density wave (PSDW)：贗自旋自由度在實空間中形成周期性調製的集體量子態。
配對密度波 pair density wave (PDW)：庫珀對密度波、電子對密度波，在零磁場情況下，某些超導體中存在的庫珀對密度以及超導能隙大小的週期性調製。自旋三態配對密度波 Spin-triplet pair density wave、手性配對密度波 chiral pair density wave
拓撲激子密度波 Topological Exciton Density Wave：拓撲激子絕緣相激子能帶顯示出激子能量的最小值向有限動量處移動，形成一個類 Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov 態，這導致了激子密度波的形成。
載流子（charge carrier）：簡稱載子（carrier）。電子 / 空穴。
準電子 Elctron quasiparticle：受固體電子中其他力和相互作用影響的電子。電子在運動過程中受到來自原子核以及其它電子的作用，其行為可以視作帶有不同質量（有效質量）的自由電子。電荷載流子。電子
準空穴 Electron hole：又稱為電洞，在半導體中共價鍵上流失一個電子，留下空位的現象，在半導體的價帶集體行進的電子，其行為可以視作半導體中存在著帶正電的電洞往反方向執行。空穴載流子。重空穴、輕空穴、自旋 - 軌道劈裂空穴。電子，陽離子
雙聚子 Doublon：兩個粒子佔據同一晶格位點的束縛態。電子、空穴
庫珀對 Cooper pair：在低溫超導體中，電子並不是單個地進行運動，而是以弱耦合形式形成配對，形成庫珀對的兩個電子，一個自旋向上，另一個自旋向下。也是一種電 - 聲子作用導致的 “極化子”。
四電子（electron quartets）：兩個庫珀對，具有周期性量子振盪，揭示了電荷 4e（Charge-4⁢𝑒）的超導磁通量子的存在，表明樣品中存在相位相干的四電子超導凝聚態。
六電子（electron sextets）：三個庫珀對，具有周期性量子振盪，揭示了電荷 6e（Charge-6⁢𝑒）的超導磁通量子的存在，表明樣品中存在相位相干的六電子超導凝聚態。
玻戈留玻夫粒子 Bogoliubon：也稱為 Bogoliubov quasiparticle，是以蘇聯物理學家尼古拉・玻戈留波夫（Nikolai Bogoliubov）的名字命名的。它是玻色系統中粒子激發的一種線性組合，線性負電荷電子和帶正電荷電子空穴激發的組合的量子疊加態。玻戈留波夫透過一種數學變換（叫玻戈留波夫變換），把原來的粒子算符（描述建立和湮滅粒子的算符）重新組合成了新的算符，這些新算符對應的就是玻戈留波夫準粒子。破碎的庫珀對，具有費米子性質。
預邁斯納對 PreMeissner Pair：高溫超導體中未形成庫珀對的短程關聯電子對。
安德烈夫反射準粒子 Andreev Reflection Quasiparticle：安德烈夫束縛態 Andreev bound states (ABS)，超導 - 正常金屬介面中電子 - 空穴對的轉換過程形成的準粒子。長程交叉安德烈夫反射（Long-range crossed Andreev reflection，CAR）一個電子從奈米線的一端打入，和另一端的電子配對，形成一個超導庫珀對。
熱載流子 Hot Carrier：非平衡態下高能電子或空穴的集體激發。
激子 Exciton：一對電子與空穴由靜電庫侖作用相互吸引而構成的束縛態，是一種類氫系統。除了普通低能激子（A excitons），還有高能量的谷激子（B exciton）。按維度分類：體激子（Bulk Exciton，3D）、面激子（surface exciton，2D）、線激子（1D）、點激子（0D）；在量子點中按運動特性分類：自由激子，可以在材料中自由移動，束縛激子，被缺陷或介面束縛。電子、空穴。根據所組成的電子和空穴在實空間和動量空間的相對位置，激子可以分成四類：I 型激子（實空間直接、動量空間直接）、II 型激子（實空間直接、動量空間間接）、III 型激子（實空間間接、動量空間直接）以及 IV 型激子（實空間間接、動量空間間接）。
瓦尼爾 - 莫特激子 Wannier-Mott Exciton：電子和空穴分佈在較大的空間範圍，庫侖束縛較弱，電子 “感受” 到的是平均晶格勢與空穴的庫侖靜電勢，這種激子主要是半導體中
弗侖克爾激子 Frenkel Exciton：電子和空穴束縛在體元胞範圍內，庫侖作用較強，這種激子主要是在絕緣體中。
電荷轉移激子 charge transfer Exciton：CT 激子，介於上述兩種之間的中間狀態，電子和空穴位於相鄰分子上，在有機太陽能電池中起重要作用。
混合瓦尼爾–莫特–弗侖克爾激子 Hybrid Wannier-Mott-Frenkel Excitons：結合瓦尼爾–莫特激子和弗侖克爾激子優點的有機 - 無機介面上的混合激子。
單重態激子 Singlet Exciton：也稱 S1 激子、副激子（Paraexciton），是由電子和空穴的自旋方向相反組成的。具有很長的壽命和高的光量子效率。
三重態激子 Triplet Exciton：也稱 T1 激子、正激子（Orthoexciton），是由電子和空穴的自旋方向相同組成的。與 S1 激子相比，T1 激子的能量較低，壽命較短。
三子 Trion：三激子、三極子、三角子，帶電激子，半導體量子點或二維材料中，激子可以捕獲一個電子或一個空穴形成三體束縛態（2 電子 + 1 空穴或其反型）。負暗三角子 negative dark trions、正暗三角子 positive dark trions、莫爾三角子 Moiré Trion
四子 quadruplon：與雙激子不同，是一種由兩個電子和兩個空穴組成的更一般的、真正的四體複合粒子，不需要有激子的存在。
雙激子 Biexciton：兩個自由激子的束縛態，電中性雙激子（四粒子：2 電子 + 2 空穴）和單電雙激子。
帶電雙激子 Charged biexciton：高階激子複合體，由兩個電子、兩個空穴及一個額外電荷載流子（如自由電子或空穴）透過庫侖相互作用形成的五粒子準粒子態。
偶極激子 dipolar exciton：無需外加電場就具備電偶極矩的激子，其電子和空穴在實空間上是分離的。在耦合雙量子阱中發現，其電子和空穴分別位於兩個量子阱中，電偶極矩方向垂直於阱面，具有顯著的斯塔克效應。
亮偶極激子 Bright dipolar exciton：既具有固定電偶極矩又具備較強的與光相互作用能力。
層間激子 interlayer exciton (ILXs)：空間間接激子 indirect excitons (lXs)，層間（層內）激子是一種特殊的偶極激子，其電子和空穴分別位於上下兩層。
間隔一層激子 every-other-layer exciton
四極激子 quadrupolar exciton：具有反對齊偶極矩的兩個偶極激子的疊加。明四極激子 Bright Quadrupolar Exciton、暗四極激子 Dark Quadrupolar Exciton
熱激子 hot exciton
亮激子 bright exciton：能夠與光相互作用的激子。
暗激子 dark exciton：動量空間間接躍遷激子，因動量或自旋禁戒而無法直接透過光躍遷複合發光的激子。由自旋相反的子能級形成（如自旋三重態激子）時，其複合被自旋選擇規則禁止。由不同動量谷（如 K 與 Q 谷）的電子 - 空穴對構成時，導致複合時無法滿足動量守恆，表現為非輻射躍遷。動量禁阻暗激子 momentum-forbidden dark excitons、K-Q 動量暗激子 K-Q momentum-dark excitons、自旋禁戒暗激子 Spin‐Forbidden Dark Excitons、局域暗激子 Localized Dark Exciton。
自旋極化激子 Spin-polarized exciton：自旋激子 Spin Exciton，電子與空穴對由自旋軌道耦合，自旋自由度被選擇性極化的激發態，
谷極化激子 Valley-polarized excitons：谷激子 Valley Exciton，電子 - 空穴對佔據特定動量谷，動量谷自由度被選擇性極化。
磁激子 Magneto-exciton：在半導體材料中，當外部磁場作用於電子和空穴時形成的準粒子。狄拉克磁激子 Dirac Magnetoexciton
磁振子激子 Magnon-exciton，激子磁振子 Exciton-magnon
核心激子 Core Exciton：由深層價帶電子躍遷產生，能量較高（如真空紫外或 X 光波段），壽命極短（皮秒量級），常見於高能激發條件下的半導體材料。
局域激子 Localized Exciton：由於晶格畸變、雜質、缺陷等因素引起的電子和空穴的局域化現象，形成的一種激發態。
瞬態激子 Transient Exciton：短暫存在的電子空穴對，研究光合作用等能量轉移過程的核心物件。
應變激子 Strain-Engineered Exciton：透過晶格應變調控激子能級和遷移性質的準粒子。
自陷激子 Self-Trapped Excitons (STE)：固體材料中由激子（電子 - 空穴對）與晶格振動（聲子）強耦合作用形成的局域量子態。當激子透過電子 - 聲子相互作用引發晶格畸變時，其自身能量被局域勢阱捕獲，形成穩定的束縛態。
手性表面激子 chiral surface exciton：由結合在一起並在固體表面上彼此旋轉的粒子和反粒子組成。
哈伯德激子 Hubbard exciton：空穴子和雙聚子之間的吸引相互作用可以形成束縛對。
莫爾激子 Moiré excitons：當兩層二維 (2D) 材料以相對扭曲角度或晶格不匹配垂直堆疊時，就形成了莫爾超晶格，莫爾激子是由莫爾超晶格中莫爾勢調製的電子空穴束縛態。計算顯示莫爾激子具有不同的特徵，包括調製的萬尼爾激子和層內電荷轉移激子。電荷轉移激子可以與外加電場強耦合、摻雜電子和從襯底中遮蔽電子。
裡德伯激子 Rydberg exciton：具有較大主量子數 n 的激子。
裡德伯莫爾激子 Rydberg moiré exciton：在莫爾超晶格中建立裡德伯激子時，生成明亮和暗裡德伯激子的混合態，其中明亮激子具有較大的振子強度，可以與光耦合，而暗激子具有較小的振子強度，是光學禁戒的。混合是由莫爾勢使能的，它打破了系統的對稱性，並混合了明亮和暗態。
裡德伯激子複合物 Rydberg exciton complex：電子與空穴之間的庫侖相互作用導致激子複合物的形成，激子複合物是包括激子、三激子、雙激子在內多個粒子的緊束縛態，並且以更多的組分聚集在一起。少體波函式通常表現為具有大空間擴充套件的 “胖” 裡德伯軌道，類似於正電子和核電荷數小的原子。
π 子 Pi-ton：兩個電子和兩個空穴由電荷密度漲落或自旋漲落聯絡在一起，這些漲落總是將它們的特性從晶體的一個晶格點反轉 180 度到另一個晶格點，也就是以弧度計算的 π 角。
量子液滴子 Quantum Dropleton：簡稱量子滴，類似液體的準粒子，由大約 5 個電子和 5 個空穴構成。
聚集子 Collexon：由原子晶格帶中的電子和帶正電空穴構成，是一個 “粒子群”，其中的電子 - 空穴對則與周圍的電子結合起來發生作用。
分形激子 Fractal Exciton：分形晶格中受限電子 - 空穴對的激發，具有非整數維度特性。
分數激子 fractional exciton：攜帶分數電荷（如 1/3e 或 2/3e 單位電荷），其量子統計行為介於玻色子和費米子之間。在分數量子霍爾體系中，分數激子由電子和空穴的分數電荷配對形成。
負質量激子 negative-mass exciton：當電子的質量為負且其絕對值比空穴質量要大時，可以存在帶有負質量電子的激子，電子和空穴則向同一方向移動，並繞著一個不在它們之間的中心而移動。
極化子 Polaron：晶體和離子晶體中導帶的電子和與其周圍晶格畸變的帶電覆合體，相當於電子與聲子云。極化子根據尺寸可分為小極化子（小於或等於晶格常數）和大極化子（遠大於晶格常數），分別由 Holstein 和 Fröhlich 模型描述。束縛極化子 Bound Polaron（局域磁極化子）、自由極化子 Free Polaron（離域極化子）。電子、聲子
大弗勒利希極化子 Large Fröhlich polaron：在極性材料中由電子與長程庫侖相互作用形成的極化子。形成是由於電子與晶格振動（光學聲子）的強耦合作用，這種耦合作用會導致電子周圍形成一個雲狀的電荷分佈，從而形成極化子。
小霍斯頓極化子 Small Holstein polaron：在非極性材料中由電子與晶格振動（聲子）的短程相互作用形成的極化子。形成涉及電子與晶格振動的弱耦合，導致電子周圍形成一個較小的電荷雲。
電子極化子 electron-Polaron：電子在外電場作用下發生的極化現象。
電子自旋極化子：是電子自旋在外磁場作用下發生的極化現象。在外磁場的影響下，電子自旋可以朝向與磁場方向相同或相反的兩個方向。
電子軌道極化子：是電子在外電場作用下，電子的軌道發生的極化現象。電子軌道極化子可以分為徑向極化子和角向極化子。徑向極化子是指電子在外電場作用下，電子的軌道在徑向方向上發生的極化現象。角向極化子是指電子在外電場作用下，電子的軌道在角向方向上發生的極化現象。
光子極化子 Photon-Polaron：是指光子在介質中發生的極化現象。它們的產生與光的偏振狀態密切相關。
線偏振光極化子：是指光在介質中傳播時，光的電場向量只在一個平面上振動的極化現象。線偏振光極化子可以分為水平偏振光和垂直偏振光兩種型別。
圓偏振光極化子：是指光在介質中傳播時，光的電場向量在一個平面上既有振動分量又有旋轉分量的極化現象。圓偏振光極化子可以分為左旋圓偏振光和右旋圓偏振光兩種型別。
聲子極化子 Phonon-Polaron：晶格振動極化子，是指晶體中聲子在外力作用下發生的極化現象。聲子極化子的產生與晶體中原子的振動有關。
縱聲子極化子：是指晶體中的聲子在振動方向與聲波傳播方向相同的極化現象。
橫聲子極化子：是指晶體中的聲子在振動方向與聲波傳播方向垂直的極化現象。
空穴極化子 Holon-Polaron：是一種由空穴與周圍晶格振動（聲子）強耦合形成的準粒子，空穴透過極化晶格產生局域勢阱，形成自陷態，導致空穴被束縛在晶格畸變區域。
雙極化子 Bipolaron：兩個極化子的束縛態（Holstein 或 Fröhlich），類似於導電庫珀對。極化子 (電子、聲子)
多極化子 multipole polaron：由一個四極晶體電場極化雲修飾的移動電子組成。
磁性自旋極化子 Magnetic spin polaron：磁性極化子 Magnetic Polaron，是由電子與周圍晶格或磁性環境相互作用形成。在磁性半導體或量子阱中，載流子（如電子）的自旋透過耦合作用誘導周圍磁化強度的集體響應，形成電子 - 磁化畸變雲的束縛態。
激子磁性極化子 Excitonic magnetic polaron：Exciton Magnetic Polaron，由磁性半導體微結構中鐵磁自旋耦合態與自由激子相互作用形成的複合元激發。
磁極化子 magneto-polaron：由電子（或空穴）與磁性材料中的磁激發（如磁振子）相互作用形成。電子的運動受到周圍磁性環境的影響，形成一種結合了電子及其引發的磁畸變的 “修飾態”。
自旋波極化子 Spinaron：是一種新型多體態磁極化子，自旋激發磁振子和電子或空穴耦合產生的磁極化子的原子局域化版本。
磁振子極化子 Magnon polaron：是具有磁振子和聲子混合特徵的基本激發，磁振子與聲子耦合形成拓撲。手徵磁振子極化子 chiral magnon polaron（手性聲子）
谷極化子 ‌Valley polaron‌：電子或空穴在特定能谷中的強局域化效應。
自旋極化極化子 spin-polarized polaron：自旋極化子 Spin polaron，由電子（或空穴）與材料（如反鐵磁體或鐵磁體）中局域自旋自由度（如磁性離子的自旋排列）強耦合形成 “電子 + 自旋雲” 的複合準粒子。
自旋軌道極化子 Spin-orbital polaron (SOP)：磁性外爾費米子系統中單原子缺陷附近存在有一類特殊的激發態，在非磁性的硫表面上單原子空位周圍會產生空間局域的磁性極化子，表現為三重旋轉對稱性的束縛態激發。
範德瓦爾斯極化子 van der Waals polaron：位於團簇範德瓦爾斯間隙位置的受限電子與局域晶格畸變耦合。
裡德伯極化子 Rydberg polaron：裡德伯原子與玻色 - 愛因斯坦凝聚體（BEC）中的玻色子透過強相互作用形成的多體準粒子。
鐵電極化子 Ferroelectric polaron：電子（或空穴）與鐵電材料中局域極化晶格畸變強耦合形成的準粒子。
鐵磁極化子 Ferromagnetic polaron：電子（或空穴）與鐵磁材料中局域極化晶格畸變強耦合形成的準粒子。
齊納極化子 Zener polaron：透過雙交換（double exchange）機制鐵磁耦合的兩個鐵磁極化子形成的二聚體（FM 極化子二聚體）。
姜 - 泰勒極化子 Jahn-Teller polaron：由姜 - 泰勒效應（Jahn-Teller distortion）驅動的晶格畸變與電荷載流子耦合形成的準粒子。電子簡併態透過自發對稱性破缺降低系統能量，導致局域晶格畸變並捕獲載流子。
耗散極化子 Dissipative Polaron：與環境中聲子或光子強耦合的玻色子準粒子，適用於非馬爾可夫動力學研究。
平移不變極化子 translation-invariant polaron、TI-polaron：TI 極化子的基態是電子 - 聲子系統的離域態，電子在空間任何點出現的機率都是相似的。電子密度和聲子模的振幅（透過與電子的相互作用重新歸一化）都是離域的。缺乏電子局域化（即自陷態）的極化子勢阱（由局域聲子形成）的概念。因此，平移不變極化子的激發極化電荷等於零。TI 極化子可以產生束縛 TI 雙極子態，這在超導理論中起著重要作用。
反扭曲極化子 anti-distortive polaron：極化子的形成是區域性抵消和扭曲運動的過程。
拓撲磁振子極化子 topological magnon polaron：由 Dzyaloshinskii-Moriya (DM) 相互作用誘導的磁振子 - 聲子耦合。
玻色極化子 Bose polaron：將原子雜質摻入玻色 - 愛因斯坦凝聚體，使用射頻光譜，在遠低於超流體臨界溫度的條件下，雜質形成了明確的準粒子，其反轉壽命隨溫度呈線性增長，符合量子臨界行為。
費米極化子 Fermi polaron：由一個雜質和一個費米海組成的複合體。雜質可以是一個電子、原子或分子，而費米海則是由許多費米子組成的量子態，比如金屬中的電子氣。當雜質和費米海之間有強烈的相互作用時，雜質會激發出費米海中的漣漪，也就是聲子或密度波。這些漣漪會跟隨雜質移動，形成一個極化子。費米極化子既不完全是費米子，也不完全是玻色子。它們具有一定程度的混合性，取決於雜質和費米海之間的相互作用強度和範圍。單重態極化子 Singlet polaron（激子與相同谷中的費米海發生耦合）、三重態極化子 Triplet polaron（激子與相反谷中的費米海發生耦合）
狄拉克費米極化子 Dirac Fermi polaron：狄拉克極化子 Dirac polaron，在狄拉克材料（如石墨烯、拓撲絕緣體、二維過渡金屬硫化物）中形成的準粒子，由高遷移率狄拉克費米子（如電子或空穴）與周圍集體激發（如聲子、等離激元或雜質）強耦合產生。
排斥費米極化子 repulsive Fermi polaron：磁性外爾費米子系統中單原子缺陷附近存在有一類特殊的激發態，在非磁性的硫表面上單原子空位周圍會產生空間局域的磁性極化子，表現為三重旋轉對稱性的束縛態激發。
等離激元 Plasmon：也叫電漿子、等離體子，由電漿震盪量子化產生的準粒子，是自由電子氣的集體震盪。在光的作用下，材料中的電子發生集體振盪。這些電子波可以沿著材料表面傳播，從而在奈米尺度上操縱光。
等離極化子 Plasmaron：由等離激元和空穴耦合而產生的準粒子。
等離光子激元 Plasmariton：由等離激元與光子透過強耦合形成的混合準粒子。在奈米光子學系統中，當金屬或石墨烯中的自由電子集體振盪（等離激元）與電磁場（光子）發生強相互作用時，形成具有新色散關係的雜化模式，兼具光子的傳播性與等離激元的局域場增強能力。
光學等離激元 Optics Plasmon：電子在光的激勵下沿相同方向振盪。
聲子等離激元 Phonon Plasmon：電子在聲子的激勵下沿相反方向運動。
磁等離激元 Magneto-plasmon：‌是指存在於磁場中的等離子體中的一種集體激發模式，當外部磁場作用於材料時，電子的軌道運動會受到洛倫茲力的影響，導致電子密度在空間上重新分佈，從而形成磁等離激元。
磁性等離激元 Magnetic Plasmon：磁性材料中等離激元與自旋波耦合態，調控磁光效應。
體等離激元 Volume plasmon：由電子束或帶電粒子在金屬中引起的具有縱波或壓縮波形式的自由電子的集體振盪。
表面等離激元 Surface Plasmon：也叫表面電漿子，存在於任兩個其介電函式的實部在穿越交介面時改變正負號的物質的交介面間的相干電子震盪。是一種量子化的電荷密度波，是固體中自由電子相對於正電荷背景的離子實振盪的元激發。當光子照射到金屬表面時，其與金屬表面的自由電子發生耦合並導致金屬表面的電子發生集體性的振盪。特別是當入射光頻率與等離激元共振頻率相同時，會產生表面等離激元共振現象。根據表面等離激元傳播特性可分為表面等離極化激元和局域表面等離激元 (Localized Surface Plasmon，LSP)。
贗表面等離激元 Sproof Surface Plasmons (SSP)
雙曲等離激元 hyperbolic plasmon，瞬態雙曲等離激元 hyperbolic transient plasmon
莫爾等離激元 Moiré plasmon：激發莫爾超晶格中的莫爾等離激元。
莫爾磁等離激元 Moiré Magneto-plasmon：磁性莫爾超晶格中等離激元手性調控，實現太赫茲光偏振開關。
節線等離激元 Nodal-Line Plasmon
三維外爾半金屬等離激元 three-dimensional Weyl semimetals plasmon：三維拓撲等離激元（three-dimensional topological plasmon）包括體等離激元 bulk plasmons、表面 / 邊緣等離激元 surface/edge plasmons、費米弧等離激元 Fermi-arc plasmons。
三維狄拉克半金屬等離激元 three-dimensional Dirac semimetals plasmon：非線性等離激元（Nonlinear plasmon）
極化激元 Polariton：也叫電磁極化子、偏振子，由電磁波之間的強烈耦合以及帶有電偶極子或磁偶極子的激發作用中產生，也可看為一顆受激的光子，它能解釋在共振中色散的光的交叉。光子，光學聲子。
光子極化激元 Photon Polariton：光子與聲子耦合的混合激發，常見於光機械系統中。雜化激子 - 光子 - 聲子極化激元 hybridized exciton-photon-phonon polaritons、二次耦合聲子 - 光子極化激元 quadratically coupled phonon–photon polariton、混合原子 - 分子 - 光子極化激元 hybrid atom-molecule-photon polaritons、光子晶體極化激元 Photonic Crystal Polariton。
聲子極化激元 Phonon polaritons (PhPs)：聲子 - 電磁極化子由紅外線光子及光學聲子（Optical phonon ）的耦合形成。
縱向 - 橫向聲子極化激元 Longitudinal-Transverse Phonon Polariton (LTPP)：同時具有橫向特性和縱向特性。
幽靈聲子極化激元 Ghost phonon polaritons (g-PhPs)：紅外領域中一類獨特的聲子極化子，其特點是在表面上具有超長無衍射傳播能力，在體內具有傾斜波前。
朗道聲子極化激元 Landau-phonon polaritons (LPPs)：來自石墨烯中的狄拉克磁激子模式與 hBN 中的雙曲聲子極化子模式的相互作用。
激子極化激元 Exciton polaritons (EPs)：激子 - 電磁極化子由可見光光子及激子的耦合形成。局域激子極化激元 localized exciton polaritons
雙激子極化激元 Biexciton polaritons：雙激子躍遷和腔光子模式之間的強耦合狀態。
帶電雙激子極化激元 Charged biexciton polaritons：半導體 - 奈米腔體系中由帶電雙激子和等離激元相干耦合形成的五粒子極化激元。
螺旋態拓撲激子極化激元 helical topological exciton-polariton：由贗時間反演對稱性保護。
負質量激子極化激元 Negative-mass exciton polaritons：準粒子的動力學中的負質量效應。
庫珀對極化激元 Cooper-pair polaritons：帶有庫珀對。
暗極化激元 Dark Polaritons：電磁感應透明（EIT）中光與原子系綜耦合形成的暗態激發，具有長壽命。
谷極化激元 Valley Polaritons：谷電子態與光子的耦合。
自旋極化激元 spin Polaritons：激子與光子強耦合形成，結合了激子的自旋自由度和光子的長程相干性。準自旋極化激元 quasispin polaritons
磁振子極化激元 Magnon polaritons：自旋波極化激元，磁振子 - 電磁極化子是磁振子與光耦合的結果。
贗磁振子極化激元 pseudo-magnon-polaritons
表面磁振子極化激元 Surface magnon-polaritons：真空和旋磁介質（可以是鐵磁或反鐵磁）介面處形成的磁振子極化激元。
空腔磁振子極化激元 Cavity magnon polaritons：光子 - 磁子的強耦合體系，可理解為 50% 的光子態和 50% 的自旋態的混合疊加。
磁激子極化激元 Magneto-exciton polaritons：在外加磁場作用下，激子與光子透過強耦合作用形成的。
等離激元激子極化激元 Plasmon-exciton polaritons、等離激元激子 Plexciton、激子等離激元 Excimon：等離激子激元，等離子體與激子耦合而成。
費米極化子極化激元 Fermi polaron-polaritons：表現出強束縛的三角子 (trion) 和極化子。等離激元 - 激子 - 三重子極化激元 Plasmon-Exciton-Trion polaritons
介面等離極化激元 Interface plasmon polaritons
表面等離極化激元 Surface plasmon polaritons：表面等離激元 - 電磁極化子，由表面電漿子及光子的耦合形成，波長取決於物質及其幾何結構。分為兩種局域表面等離子共振 Local Surface Plasmon Resonance，LSPR 和表面等離極化激元 Surface Plasmon Polariton，SPPs。
狄拉克等離極化激元 Dirac plasmon polariton、布拉格散射狄拉克等離極化激元 Bragg scattered Dirac plasmon polariton
長程表面等離極化激元 Long-Range Surface Plasmon Polaritons
人工表面等離極化激元 Spoof Surface Plasmon Ploariton (SSPP)
體等離極化激元 Volume plasmon polaritons：支援波矢比自由空間中的光大得多的體視模式。
幽靈極化激元 Ghost polaritons：沿著垂直表面方向的傳播常數為複數（同時有實部也有虛部），表現為該方向上的電磁場傳播呈現振盪衰減的特性。
幽靈表面極化激元 Ghost surface polaritons
範德華極化激元 van der Waals polaritons：具有範德華異質結構的材料。包括極性絕緣體中的聲子振動，半導體激子，超導體中的 Cooper 對以及（反）鐵磁體中的自旋諧振形成的激元。範德華等離極化激元 van der Waals plasmon polaritons、範德華聲子極化激元 van der Waals Phonon polaritons、範德華激子極化激元 van der Waals Exciton polaritons (EPs)、範德華庫珀對極化激元 van der Waals Cooper-pair polaritons、範德華磁振子極化激元 van der Waals Magnon polaritons
莫爾極化激元 Moiré polaritons
超表面極化激元 Metasurface Polaritons：光子與人工超表面（Metasurface，通常由亞波長結構組成）中的電磁共振耦合形成的準粒子。
子帶間極化激元 Intersubband polaritons：能帶內 - 電磁極化子，子帶間 - 電磁極化子由紅外或太赫茲光子與子帶間激發耦合而產生的。
布拉格極化激元 Braggoritons、Bragg polaritons：布拉格電磁極化子是布拉格光子模式與體激子耦合的結果。
空腔極化激元 Cavity polaritons：空腔激子極化激元 Cavity Exciton polaritons、共振腔 - 電磁極化子，空腔 - 電磁極化子是共振腔模態和激子的耦合會形成電磁極化子模態。
微腔極化激元 Microcavity polaritons：能夠在小到波長級別的尺寸範圍內束縛和操縱光。
有機激子極化激元 organic exciton-polariton：是由光學電磁模和有機分子中的弗倫克爾激子 (Frenkel excitons) 雜化形成的，是光子、電子和聲子的三重混合物。
軸子極化激元 Axion Polariton：拓撲材料中光子與軸子場耦合的混合激發，具有反常電磁響應。
狄拉克極化激元 Dirac polaritons：狄拉克 - 電磁極化子，蜂窩狀超表面支援的光與物質相互作用的極化激元，超表面同時表現出兩種不同的無質量狄拉克極化子，I 型和 II 型狄拉克極化激元 type-I and type-II Dirac polaritons、狄拉克激子極化激元 Dirac exciton-polariton、狄拉克等離極化激元 Dirac Plasmon Polaritons
季亞科諾夫極化激元 Dyakonov polaritons：季亞科諾夫等離極化激元 Dyakonov Plasmon–Polaritons、類季亞科諾夫表面極化激元 Dyakonov-like surface polaritons (DLPs)、季亞科諾夫表面極化激元 Dyakonov Surface polaritons (DSPs)、季亞科諾夫磁振子極化激元 Dyakonov Surface magnon polaritons (DSMPs)
雙曲極化激元 Hyperbolic Polaritons (HPs)：在雙曲材料中，由於材料的介電常數（或等效的電磁引數）在不同方向上具有相反的符號，色散關係呈現出雙曲面形狀。這種特性允許電磁波以非常規的方式傳播。雙曲剪下極化激元 Hyperbolic shear polaritons、雙曲等離極化激元 Hyperbolic plasmon polaritons (HPPs)、範德瓦爾斯雙曲極化激元 van der Waals hyperbolic polaritons、電荷轉移雙曲極化激元 Charge-transfer hyperbolic polaritons、對稱破缺雙曲極化激元 symmetry-broken hyperbolic polaritons、平面雙曲極化激元 Planar hyperbolic polaritons、體積約束雙曲極化激元 Volume-confined hyperbolic polaritons、表面約束雙曲極化激元 Surface-confined hyperbolic polaritons、雙曲光子極化激元 Hyperbolic Photon polaritons、雙曲聲子極化激元 Hyperbolic Phonon Polaritons (HPhPs)、雙曲迴音壁聲子極化激元 Hyperbolic whispering-gallery Phonon polaritons、面內雙曲聲子極化激元 in-plane hyperbolic phonon polaritons、雙曲激子極化激元 Hyperbolic Exciton polaritons、雙曲庫珀對極化激元 Hyperbolic Cooper-pair polaritons、雙曲體視極化激元 Hyperbolic Volume Polaritons (HVPs)、雙曲體視聲子極化激元 Hyperbolic volume phonon polaritons (HVPPs)、雙曲表面極化激元 Hyperbolic Surface Polaritons (HSPs)、雙曲表面聲子極化激元 Hyperbolic surface phonon polaritons (HSPhPs)、雙曲表面聲子等離極化激元 Hyperbolic surface phonon plasmon polaritons、雜化雙曲表面聲子極化激元 Hybridized hyperbolic surface phonon polaritons、幽靈雙曲表面極化激元 Ghost Hyperbolic Surface polaritons（“面 — 體” 複合型極化激元）、幽靈雙曲聲子極化激元 Ghost hyperbolic phonon polaritons (g-HPs)、、季亞科諾夫雙曲表面極化激元 Dyakonov hyperbolic Surface polaritons (DSPs)、雙曲磁極化激元 Hyperbolic Magnetic polaritons、雙曲磁振子極化激元 Hyperbolic Magnon polaritons、雙曲超曲面微機械極化激元 Hyperbolic Metasurfaces Micromechanical Polaritons
鐵電子 Ferron：電材料中的一種準粒子激發，能夠同時攜帶熱能和電極化（電偶極矩），類似於聲子和磁振子。
光子準粒子 photonic quasiparticles：也稱為介質中的光子，是電磁模式的量子化激發。該模式形式上是任意介質中頻率 ω 的 Maxwell 方程在邊界條件下的時諧解。現在的技術手段可以將光耦合到非常小的空間區域，比如等離子 (plasmonic)、聲子 (phononic)、激子 (excitonic)、磁振子 (magnonic) 等極化激元，這些準粒子可以用許多與光子相同的方式進行操縱，因此也被稱為光子準粒子。作為光場的一部分，光子準粒子作為介質中麥克斯韋方程的量子化時諧解，是一個廣義的概念，它不僅包括極化激元，而且還包括還有真空和均勻介質中的光子，空腔和光子晶體中的光子，甚至包括看起來基本上是非光子的激發，比如體等離子體和體聲子。光子準粒子可以透過宏觀量子電動力學的嚴格解出，它允許任何介質中電磁場的量子化，包括非局域的電磁場。我們可以在真空，透明介質，腔光子，Bloch 光子，範德華材料中的光子、極化子和甚至是體聲子和等離子體子（描述非局域響應函式）中進行量子化。而宏觀量子電動力學是光 - 物質相互作用中一個關鍵的統一工具。
聲子 Phonon：晶格中與原子位移有關的機械振動模式，是剛性原子晶格中發生的量子化振動模式。長波長聲子的特性導致固體中產生聲音，因此得名聲子。聲子被稱為玻色子，具有零自旋。
聲學波聲子：用 A 表示，是由一個晶胞中所有原子一起 “同向” 振動引起，引起的原子位置變化會造成電子感受到的週期勢場的變化，從而對電子產生附加勢而對其運動造成散射。頻率隨著波長的增加而變小，對應於晶格中的聲波。縱向聲子和橫向聲子通常分別縮寫為 LA 和 TA 。
光學波聲子：用 O 表示，是由一個晶胞中所有原子一起 “相向” 振動引起，這種光學波振動不會引起晶體形變，但是會產生一個極化電場。其出現在一個晶胞含有多個原子的晶格中。被稱為光學的，是因為在離子晶體中很容易被光激發。通常縮寫為 LO 和 TO，分別表示縱向和橫向型別。
表面聲子 Surface phonon：晶體表面或介面處原子振動的集體模式，其振動幅度和頻率與體材料不同，由表面晶格對稱性破缺引起。
莫爾聲子 Moiré Phonon：二維材料疊層形成莫爾超晶格時，局域晶格振動的量子化模式。與莫爾激子共同調控材料光學性質。
高壓聲子 HighPressure Phonon：高壓下晶格結構變化導致的聲子色散異常（如矽在高壓下的軟化）。
扭曲聲子 Twist Phonon：莫爾超晶格局域晶格畸變的量子化激發，主導超導轉變溫度。
弛豫子 Relaxon：指絕緣體熱傳導中聲子模式的集體激發態。其核心特性是以指數形式衰減到平衡態，並具有明確的壽命與平均自由程，突破了傳統聲子理論的侷限性。
擴散子 Diffuson：在非晶材料熱傳導研究中，振動模式兩類之一，描述無序系統中粒子（如電子或聲子）的擴散行為。它不像聲子那樣是規則振動，而是捕捉了隨機傳播的集體特性。
傳播子 Propagon：在非晶材料熱傳導研究中，振動模式兩類之一，受結構無序性限制的短壽命聲子，其傳播距離遠小於傳統聲子（如晶體中的縱 / 橫聲子）。核心機制為無序誘導的安德森局域化或多次散射效應。
聲激子 Phoniton：理論上的聲子與物質激發（如激子、磁振子）雜化準粒子，兼具聲子的晶格振動特性和物質激發的局域化特性。其存在依賴於強耦合條件下的拓撲保護或對稱性破缺。
時間聲子 Temporal Phonons：類比於空間晶體中的聲子（晶格振動的量子化），時間晶體在時間維度上的週期性結構可能導致 “時間聲子” 的激發。這種準粒子對應於時間平移對稱性破缺引起的集體振盪模式。
時空聲子 space-time phonons：時間晶體與空間週期性結合（時空晶體），衍生出的涵蓋空間和時間的集體激發。
磁振子 Magnon：晶格中電子自旋結構集體激發的準粒子，可以被看作是量子化的自旋波，也就是磁性有序體的動態本徵激發。
沃克磁子模 Walker magnon mode：磁性塊體空間受限磁子態。
光誘導磁子態 pump-induced magnon mode, PIM：在低磁場下，鐵磁絕緣體單晶球在受到強微波激勵時，內部的非飽和自旋會獲得一定的協同性，產生一個與微波激勵訊號同頻率振盪的自旋波。
雙磁振子 Bimagnon：雙磁振子束縛態（two-magnon bound state）
三磁振子 three-magnon：三磁振子束縛態（three-magnon bound state）
排斥結合磁振子 repulsively bound magnons：磁振子排斥性結合態，束縛磁振子對（bound magnon pairs），束縛三磁振子態（bound three-magnon states）。
磁電振子 Electromagnon：同時攜帶磁矩與電極化的集體激發，見於多鐵性材料。
域壁磁振子 Domain Wall Magnon：是磁性系統中拓撲缺陷（疇壁）與自旋波量子（磁振子）耦合產生的。
鐵磁磁振子 Ferromagnetic Magnon：鐵磁體中由相鄰自旋平行排列的交換作用激發的集體自旋波。
反鐵磁磁振子 Antiferromagnetic Magnon：反鐵磁體中由相鄰自旋反平行排列形成的自旋波激發。
多鐵磁磁振子 Multiferroic Magnon：多鐵性材料中與電極化耦合的磁振子。
交錯磁磁振子 Altermagnet Magnon
體磁振子 Bulk Magnon：三維磁性材料內部傳播的自旋波量子。能量連續譜，易與聲子耦合導致能量耗散。
表面磁振子 Surface Magnon：侷限於材料表面的自旋波模式，因表面對稱性破缺形成。季亞科諾夫表面磁振子 Dyakonov surface magnon (DSM)
層間磁振子 Interlayer Magnon：二維反鐵磁異質結中自旋波跨層傳播，調控介面自旋流。
贗磁振子 Pseudomagnon：贗自旋自由度的量子化激發。
谷贗磁振子 Valley Pseudomagnon：在具有多個能量簡併的動量空間極值點（即 “谷”，如 K 和 K' 點）的材料中，不同谷的自由度被抽象為贗自旋。
子格贗磁振子 Sublattice Pseudomagnon：在雙層或多層材料中，不同層的自由度被抽象為贗自旋。
層贗磁振子 Layer Pseudomagnon：在雙層或多層材料中，不同層的自由度被抽象為贗自旋。
軌道贗磁振子 Orbital Pseudomagnon：透過不同原子軌道（如 pₓ、pᵧ軌道）的簡併態構造贗自旋。
手性贗磁振子 Chirality Pseudomagnon：在具有手性（左旋 / 右旋）對稱性的系統中，手性自由度被抽象為贗自旋。
莫爾贗磁振子 Moiré Pseudomagnon：在莫爾超晶格（Moiré Superlattice）中，由超晶格週期勢導致的贗自旋自由度。
電荷密度波贗磁振子 Moiré Pseudomagnon：在電荷密度波系統中，不同相位或極化的電荷序被對映為贗自旋。
電荷自旋分離 Spin–charge separation
空穴子 Holon 或 電荷子 Chargon：電子自旋 - 電荷分離形成的準粒子。
軌道子 Orbiton：電子自旋軌道分離產生的準粒子。
自旋子 Spinon：又稱贗費米子 (pseudo-fermion)、由電子自旋電荷分離而產生的一種準粒子，它可以形成量子自旋液體和強相關的量子自旋液體。
狄拉克自旋子 Dirac Spinon：線性色散關係，它們的能量與動量呈線性關係。
雙重子 Doublon：在量子磁系統中，兩個自旋子透過強關聯作用形成的複合準粒子，反鐵磁三聚體自旋鏈中能磁激發。
四重子 Quarton：在量子磁系統中，由四個自旋子或更復雜的關聯結構組成，反鐵磁三聚體自旋鏈高能磁激發。
三重子 Triplon：在量子自旋系統中形成的準粒子，由三重態（triplet state）電子配對激發產生。
規範子 Vison：在量子自旋液體中攜帶分數化磁通量（如通量）的拓撲激發，與自旋子（Spinon）共存，滿足非阿貝爾統計。
極子 pole：通常用於描述電荷、磁荷或其他物理量的分佈。多極展開基於球諧函式 ，其階數 為非負整數。每一階對應 極子。
單極子 Monopole
電單極子 electric monopole：具有孤立電荷的準粒子（區別於普通電子），具有球對稱的電荷分佈和勢能分佈。
磁單極子 Magnetic monopole：在固體材料中，許多鄰近電子的自旋協同作用時，可以形成特定的自旋紋理模式，表現為孤立的正或負磁荷區域，這些區域在物理上表現為單一的正或負的磁荷。
* 動量空間磁單極子 momentum-space monopole：由貝里相位 (Berry phase) 連線定義的貝里曲率的源或匯則對應於磁單極子。
* 向量磁單極子 Vector Magnetic Monopole：其行為類似於傳統理論中的磁單極子，具有特定的向量特性，可透過材料中原子或電子的集體行為表現出來。其磁荷是量子化的，並由拓撲陳數刻畫。
 狄拉克磁單極子 Dirac magnetic monopole：存在於三維空間，自旋 1/2 阿貝爾 - 狄拉克單極子 spin-1/2 Abelian Dirac monopoles
 外爾磁單極子 Weyl magnetic monopole：凝聚態物質中的外爾點也被稱為外爾磁單極子。
 非配對外爾磁單極子 unpaired Weyl magnetic monopole
 三重簡併單極子 Threefold Degenerate band magnetic monopole：自旋 1 三重簡併拓撲單極子 spin-1 threefold band degeneracies topological monopoles
 楊磁單極子 Yang monopole：彎曲單極子，存在於五維動量空間中的四重簡併點，其磁荷拓撲性質由第二陳數（Chern number）描述。它源於楊 - 米爾斯理論中的非阿貝爾規範場，對應的貝里曲率積。自旋 3/2 非阿貝爾 - 楊單極子 spin-3/2 non-Abelian Yang monopoles
* 張量磁單極子 Tensor Magnetic Monopole：存在於四維參量空間，由張量規範勢描述，磁荷由 Dixmier-Douady 拓撲不變數刻畫。
* 分形跳躍單極子 Fractal-hopping monopole
軌道角動量單極子 orbital angular momentum monopole (OAMM)：類單極軌道 - 動量 Monopole-like orbital-momentum，軌道角動量源自電子波函式的空間配置，在手性拓撲半金屬中，缺乏映象對稱性導致軌道角動量的非平凡分佈，形成類似磁單極的結構。
貝里曲率單極子 Berry curvature monopole：具有破缺反演對稱性的 WSMs，導致移位電流響應中的大峰值或發散的體光伏效應。
聲學單極子 Acoustic monopole：在流體力學或聲學中，“單極子” 指一個點狀的聲源（如脈動小球），向外輻射球對稱的聲波。雖然這是經典的單極子概念，但與電磁單極子的數學形式類似。
光學單極子 Optical monopole：透過設計週期性介電結構，在光子能帶中引入等效的貝里曲率奇點，模擬外爾點或單極子行為。
軸子單極子 Axion monopole：在軸子場與磁場的耦合模型中，軸子場的拓撲結構可能誘匯出等效的磁單極子。
引力單極子 gravitational monopole：假設的時空拓撲缺陷或非平庸結構，引力場中是否存在類似電磁學中磁單極子的孤立極源。
雙荷子 Dyon：既帶電荷又帶磁荷的粒子。
偶極子 Dipole：指相距很近的符號相反的一對電荷或磁荷。線性四極子、方四極子
電偶極子 electric Dipole (ED)：點電偶極子，又稱為純電偶極子，兩個相距很近的等量異號點電荷組成的系統。
* 基本電偶極子 elementary electric Dipole：兩個帶等量異種電荷且間距為原子或分子距離的點電荷。
* 純電偶極子 Pure electric Dipole：是一對相等且相反的電荷，它們之間的距離是固定的。
* 分子電偶極子：永久電偶極子、瞬時電偶極子、感應電偶極子
磁偶極子 Magnetic Dipole (MD)：一點磁偶極子，個載流的小閉合圓環。
環偶極子 Toroidal Dipole (TD)：特殊的基本電流激勵，與沿其子午線在格丹肯環面上迴圈的電流 (所謂的極向電流) 相對應。
貝里曲率偶極子 Berry curvature dipole：
電多極子 Electric Multipoles：電四極子 electric quadrupole (EQ)、電六極子 electric hexapole (EH)、電八極子 electric octupole (EO)
磁多極子 Magnetic Multipoles：磁四極子 Magnetic quadrupole (MQ)、磁六極子 Magnetic hexapole (MH)、磁八極子 Magnetic octupole (MO)
環多極子 Toroidal Multipoles：環四極子 Toroidal quadrupole (TD)、環六極子 Toroidal hexapole (TH)、環八極子 Toroidal octupole (TO)
分數階多極子：標準多極展開中，奇數階多極子（如 ）或非 命名的極子（如三極、五極）不存在，其無法與球諧函式的整數階數匹配。但是可以利用亞波長共振結構模擬等效 階的輻射模式，這類設計僅是對標準多極展開的工程近似，非嚴格數學定義。
貝里曲率四極子 Berry curvature quadrupole
磁布洛赫點四極子 Magnetic Bloch points quadrupole
三極子 tripole、五極子 pentapole：1、呈現三極或五極對稱性，本質上是高階四極子或八極子的微觀疊加效應。2、等效 “三極矩” 的瞬態行為，實為磁偶極子與四極子的動態耦合。3、在動量空間中，外爾點攜帶拓撲荷 ，類似於磁單極子，若存在三個外爾點，其集體行為可能等效為 “三極子”，實際是單極子對的組合。4、在 Kitaev 自旋液體模型中，分數化的馬約拉納費米子與通量相互作用，可能形成等效三極或五極激發，但其拓撲荷為分數（如 ），需透過非阿貝爾統計描述。
多體分數化 Fractionalization in many-body systems：分數化準粒子（Fractional Quasiparticle），是強關聯量子系統中構成物質的基本物理單元（如電子、自旋）在相互作用下分裂為攜帶分數化量子數的元激發。
分數電荷粒子 fractional charge particles：在某些量子系統中，由於電子的強相互作用和拓撲效應，系統可以 “分裂” 出攜帶分數電荷的準粒子。這些準粒子不是真正的獨立粒子，而是整個系統的集體激發，電荷值可以是 e 的分數，比如、、、等。奇數分母電荷粒子與偶數分母電荷粒子的性質不同。
奇數分母分數電荷粒子：如、最常見於分數量子霍爾效應的勞克林態 (Laughlin)。這些態出現在填充因子（是奇數，如 1/3、1/5、1/7）時。勞克林準粒子（Laughlin quasiparticles）的電荷是，比如時，電荷為；時，電荷為。這是因為電子透過強相互作用 “分擔” 電荷，形成了一個新的有效粒子。這些準粒子是任意子，它們的統計介於費米子和玻色子之間。具體來說，它們的交換相位是分數形式的，比如（是奇數）。這意味著交換兩個準粒子時，波函式會乘以一個相位，而不是簡單的（玻色子）或 （費米子）。
偶數分母分數電荷粒子：如、，出現在更復雜的量子霍爾態中，比如 （是偶數）。這些狀態不像奇數分母那樣可以用簡單的單層勞克林波函式描述，而是涉及多層結構、複合費米子理論或非阿貝爾態。，準粒子電荷可能是 ， ，準粒子電荷為 或其倍數（如 ），具體取決於激發型別。這些準粒子也可以是任意子，但可能具有更復雜的統計行為。比如 （偶數分母態）中的準粒子被認為是非阿貝爾任意子，交換它們不僅改變相位，還可能改變數子態空間的結構。非阿貝爾性質意味著它們的統計依賴於交換順序，這與奇數分母的阿貝爾任意子（交換順序無關）不同。
複合費米子 Composite Fermions：凝聚態物理中用於解釋分數量子霍爾效應的核心概念。透過將電子與偶數個（通常為 2 個）量子磁通量繫結在一起，透過這種結合，電子的統計行為和物理性質會發生顯著改變。兩通量複合費米子 two-flux composite fermions、四通量複合費米子 four-flux composite fermions、六通量複合費米子 Six-Flux Composite Fermions
複合玻色子 Composite Bosons：凝聚態物理中描述強關聯電子系統中準粒子行為的重要概念，在分數量子霍爾效應（FQHE）和其他低維強關聯體系中具有關鍵作用。透過將電子繫結奇數個量子磁通量，其統計性質從原始的費米子轉變為玻色子，改變其統計性質，從而解釋複雜的量子多體現象。
分數磁荷粒子 fractional Magnetic particles：在鐵磁伊辛自旋鏈中，自旋只能沿易軸方向排列，形成兩重簡併的鐵磁基態。體系的元激發是疇壁（即基態邊界），疇壁攜帶正或負的磁荷，可被視為自由的 “磁極”。常規自旋的磁偶極矩通常表現為正負磁荷的緊密束縛態，但在分數化過程中，這一束縛態被打破，磁偶極矩分裂為獨立的分數磁荷，成為體系中的元激發。
分數自旋粒子 fractional spinon particles：某些量子自旋液體中的自旋子可能攜帶分數化的自旋量子數（如 1/2），但其拓撲自旋（由系統的拓撲序決定）可能進一步表現為分數化形式。有些準粒子的自旋不再是傳統費米子的半整數，而是其它分數形式，如 或其他非半整數值。強關聯絡統中，自旋可能分解為多個準粒子，每個準粒子攜帶部分自旋。
分數化磁通子 Fractionalized Fluxon：量子自旋液體中攜帶磁通量的拓撲缺陷，與自旋子相互作用形成束縛態。
分數化單極子 Fractionalized monopole：通常指具有分數拓撲荷（如 、的準粒子或拓撲激發。
孤立子 Soliton，反孤子 Anti-Soliton：又稱孤子、孤子波、孤立波、孤波，是一種自我增強的孤立波包，它在以恆定速度傳播時保持其形狀。是由介質中非線性和色散效應的抵消引起的。孤立波和孤立子兩者含意的區別，並不完全一致。多數作者稱波形分佈在有限的空間範圍內，且具有彈性碰撞性質，即碰撞後保持原有的速度和波形的孤立波為孤立子。而對呈非彈性碰撞的一類，仍稱為孤立波。還有的稱 KdV 方程和其他類似的方程的單孤立波解為孤立波，多孤立波解為孤立子。也有人認為，孤立波與孤立子兩詞沿用至今已無嚴格的區別。反孤子與孤子具有相反拓撲電荷的波動結構。
標量孤子 scalar solitons：由於類粒子特徵，它在相互通過後，僅透過形狀、振幅或速度不變的相位和位置偏移進行碰撞。
向量孤子 vector solitons：粒子之間的碰撞相互作用表現出更豐富的現象，如強度重新分佈、能量交換相互作用和分形結構。亮 - 亮向量孤子、暗 - 亮向量孤子、暗 - 暗向量孤子
傳統孤子 Conservative Solitons： 由非線性效應（如自相位調製）與反常色散平衡形成的穩態解，脈衝不與光纖進行能量交換。
高階孤子 high-order solitons：如果脈衝能量是基階孤子能量的整數平方倍，脈衝則為所謂的高階孤子。
科特韋格 - 德弗里斯孤子 KdV Soliton：由 Korteweg-de Vries 方程描述的淺水波孤子，其碰撞後保持形狀和速度不變，是孤子理論的經典模型。
正弦 - 戈登孤子 Sine-Gordon Soliton：基於方程中出現的正弦函式和物理學家戈登（Walter Gordon） 的姓氏命名，描述一維晶格中的扭結型孤子，應用於超導約瑟夫森結和磁性系統。
非線性薛定諤方程孤子 Nonlinear Schrödinger Equation Soliton：描述光脈衝在非線性介質中傳播的方程解，廣泛應用於光纖通訊和玻色 - 愛因斯坦凝聚態研究。
佩爾斯 - 納巴羅孤子 Peierls-Nabarro Soliton：是一維晶格系統中的一種拓撲缺陷，表現為晶格位錯在週期性勢能中的局域化激發。
弗裡德伯格 - 李 - 西林孤子 Friedberg-Lee-Sirlin Soliton：透過標量場的非線性耦合實現能量局域化，且在經典和量子層面均具有穩定性。
弗倫克爾 - 康託羅娃模型孤子 Frenkel-Kontorova Model Soliton：是一維非線性鏈 中的拓撲孤子，描述彈性鏈在週期勢中的局域化激發。
韋斯 - 祖米諾 - 威滕模型孤子 Wess-Zumino-Witten Model Soliton：是二維場論中的拓撲孤子，具有非平庸的拓撲電荷，描述非線性 σ 模型中的局域化激發。
達維多夫孤子 Davydov soliton：蛋白質中能量傳遞，代表沿蛋白質 α 螺旋內自捕獲的醯胺 I 基團傳播的激發。它是 Davydov 哈密頓量的解。為弄清肌肉收縮的機制提供了有力的途徑。
光孤子 Optical soliton：最早由 Hasegawa 和 Tappert 於 1973 年提出，其數學基礎為非線性薛定諤方程 (NLSE)，透過色散效應與自相位調製 (SPM) 的平衡實現脈衝穩定傳輸。超慢光孤子、超慢雙穩態光孤子、渦旋光孤子、向量光孤子。
空間孤子 spatial solitons：在非線性介質 (如自聚焦晶體) 中，透過衍射與非線性的平衡維持光束形態。多元空間孤子 multicomponent spatial solitons
時間孤子 temporal solitons：在光纖中透過色散與非線性平衡形成，分為基階孤子 (波形穩定) 和高階孤子 (週期性壓縮與分裂)。
時空孤子 spatiotemporal solitons：又稱為光彈 light bullets，是空間和時間兩個維度同時達到平衡的結果。時空多模孤子 spatiotemporal Multimode solitons、三維孤子分子 3D soliton molecules，
自相似子 self-similar solitons：正色散區中透過增益 - 色散平衡維持的拋物線形孤子，脈寬 / 脈高按比例縮放。
展寬孤子 Broadening Solitons：在反常色散區中，傳統孤子受增益、損耗或高階色散擾動導致的脈寬動態展寬現象。
色散管理孤子 dispersion-managed solitons：透過交替色散段實現脈衝整形，能量提升但依賴週期性調控，非孤子的全域性平衡解。
近零色散孤子 Near-zero-dispersion solitons
呼吸子 Breatheron：呼吸式孤子 Breather soliton，在非線性系統中表現出週期性振盪的孤子。它們可以在某些非線性波動方程中找到，表現為區域性的週期性振盪。呼吸子是兩種型別的週期解：靜止解和移動解。
指向子 Directron：定向子，指向矢子彈（director bullet），當一個穩定均勻的物理系統在外界驅動作用下，區域性產生的一個穩定的擾動。
向列子 Nematicon：在向列相液晶中傳輸的自陷光束，指向矢漲落的量子化激發，向列相液晶包括空間光孤子和空間光呼吸子。
振盪子 Oscillon：在振動介質中自發形成的局域化能量結構，表現為穩定且持久的振動波包。其特性介於孤子（soliton）與呼吸子（breather）之間。
燕尾孤子 Swallow-tail Soliton：具有複雜形狀的孤子，通常表現為在非線性介質中傳播時形成的多峰結構。它們的形狀類似於燕尾。
比昂孤子 Bion：兩個孤子透過相互作用形成的穩定複合結構，它的形成依賴於孤子間的干涉力或外場調控。當這種束縛態伴隨週期性振盪時，也稱為呼吸子 (breather)。在場論（如玻恩 - 因費爾德 Born–Infeld 模型）中，Bion 特指該模型的解，強調其攜帶狄拉克 δ 函式源的特性，與常規孤子（光滑無源解）區分。當 Born–Infeld 模型與廣義相對論耦合時，解稱為 “愛因斯坦 - 玻恩 - 因費爾德孤子”（EBIon），用於研究引力與非線性電動力學的相互作用。
離散孤子 discrete solitons：晶格或波導陣列中的局域態，由離散 NLSE 描述。
耗散孤子 dissipative solitons：存在於增益 - 損耗動態平衡的系統中，具有高能量和矩形光譜特性。
* 怪波 Rogue Waves：隨機非線性系統中振幅遠超背景的極端事件，可視為瞬態孤子。
* 衝擊波孤子 Optical Shockwave Soliton：非線性介質中陡峭前沿的局域化衝擊。
* 動態孤子 dynamic solitons、瞬態孤子 transient solitons、準靜態耗散孤子 quasi-static dissipative solitons、 平頂耗散孤子 Flat-top dissipative soliton、啁啾耗散孤子 Chirped dissipative soliton、呼吸耗散孤子 Breathing dissipative solitons、 雙色耗散孤子 Two-colour disipative solitons、二維平帶孤子 Two-dimensional flat-band solitons、野崎 - 貝基孤子 Nozaki–Bekki Soliton
* 耗散克爾孤子 Dissipative Kerr Soliton (DKS)，簡稱 “克爾孤子 Kerr soliton”。是典型的時域腔孤子，它的形成依賴於微腔內損耗和參量增益、色散和非線性的雙重平衡。
 雙克爾孤子 dual Kerr soliton
 無色散克爾孤子 Dispersion-less Kerr solitons：本質上不依賴於色散的新型孤子態，無色散孤子在理論上完全不存在色散的情況下也能夠穩定存在。奈奎斯特孤子 Nyquist soliton，脈衝形狀非常接近於理論上頻寬受限的奈奎斯特脈衝。
 廣義色散克爾孤子 generalized-dispersion Kerr solitons：由 Kerr 非線性和負純高、偶數階色散相互作用產生的無限孤子脈衝。廣義四階色散克爾孤子 Generalized quartic dispersion Kerr soliton（四階色散占主導地位）、廣義六階色散克爾孤子 Generalized sextic dispersion Kerr soliton （六階色散占主導地位）。
* 耗散二次孤子 dissipative quadratic solitons
* 耗散四次孤子 dissipative Quartic solitons：在具有 Kerr 非線性和四階色散的介質中存在或不存在二階色散（通常也稱為群速度色散的情況下產生的保持形狀的脈衝。保守四次孤子存在於負四階色散。
* 純高階色散孤子 pure high-order dispersion solitons
 純奇數階色散孤子 pure-odd-order-dispersion solitons
 純高偶階色散孤子 pure-high-even-order-dispersion solitons：純六次孤子 Pure-sextic solitons、純八次孤子 Pure-octic solitons、純十次孤子 Pure-decic solitons
* 純四次孤子 Pure-quartic solitons (PQSs)：具有近零二階色散和負四階色散，由負四階色散和 Kerr 非線性的相互作用產生。純一詞用於將這類孤立波與先前研究的四次孤子區分開來，出現在反常二階色散和四階色散的情況下。向量純四次孤子 vector pure-quartic soliton、耗散純四次孤子 dissipative pure-quartic soliton、暗純四次孤子 dark pure-quartic soliton（正四階色散）、 腔純四次孤子 cavity pure-quartic soliton、純四次孤子分子 pure-quartic soliton molecules、雙折射管理純四次孤子 birefringence-managed pure-quartic soliton
光學混沌孤子 optical chaotic soliton、近啁啾自由孤子 near-chirp-free soliton、雙折射管理孤子 birefringence-managed soliton、偏振疇壁孤子 polarization domain wall solitons、雷射腔孤子 Laser Cavity Soliton、斯托克斯孤子 Stokes Soliton、泡克爾斯孤子 Pockels Soliton
亮孤子 Bright soliton：是一種零背景強度上的能量突起。環型多極亮孤子、多環亮孤子。類亮孤子 bright-like solitons、反亮孤子 Anti-bright soliton
暗孤子 Dark soliton：是一定強度背景上的能量凹陷。類暗孤子 dark-like solitons、環型多極類暗孤子、多環類暗孤子。反暗孤子 Anti-dark soliton，根據最小脈衝強度，可以分為黑孤子 Black soliton、灰孤子 Gray soliton、啁啾灰孤子 Chirped Gray soliton、空間灰孤子 spatial Gray solitons
孤子分子 Soliton molecules (SMs)：是孤子之間的穩定束縛態。
* 亮暗孤子 bright-dark soliton、暗亮孤子 dark-bright soliton
* 束縛孤子對 Bound soliton pairs：根據兩個孤子之間的相位差，束縛孤子對可以分為四種類型：0（同相）、π（反相）和 ±π/2。束縛三孤子 bound tri-soliton
* 多色孤子分子 multi-colour soliton molecules：雙色孤子分子 Dichromatic Soliton-Molecule、雙色呼吸分子 Dichromatic Breather Molecules (DBMs)
* 多波長孤子 multiwavelength solitons
* 單穩態單孤子 Monostable Single Soliton：透過孤子與背景光的強相互作用打破多孤子簡併性，實現僅存在單一孤子狀態。
* 光孤子分子 optical soliton molecules：光孤子具有粒子特性，透過光孤子間的吸引和排斥等相互作用，多個孤子透過相互作用可以形成各種各樣的束縛態。亮孤子形成孤子對（soliton-pair）、孤子三重態（soliton-triplet）、孤子四重態分子（soliton-quartet molecules）、暗孤子對。
* 多原子孤子分子 Polyatomic soliton molecule（PSM）：由不同基本型別（亮孤子、暗孤子）的孤子間的相互作用形成。在具有近零群速度色散（ZGVD）的單模光纖（SMF）雷射器中形成的各種形式新孤子分子，包括由一個標量暗孤子和一個標量亮孤子，或兩個標量暗孤子和一個標量亮孤子，或者一個向量暗孤子和向量亮孤子（稱為普通暗 - 亮孤子，ODBS）組成的新型孤子分子。基於三階色散，在實驗中實現了暗 - 反暗孤子分子的觀測。
拓撲孤子 topological solitons：攜帶有拓撲荷 (topological charge) 的孤子。
拓撲間隙孤子 topological Gap Solitons：週期性介質（如拓撲光子晶體）帶隙中存在的局域化光場。
拓撲邊孤子 topological edge Solitons：在具有兩個拓撲間隙的光子非平凡裝飾 SSH 晶格中，存在由這些間隙內的線性平方根邊態匯出的多個拓撲邊孤子。
渦旋孤子 vortex solitons：是一類攜帶角動量，並且具有螺旋相位的高維孤子。光熱渦旋孤子 Optothermal vortex-solitons、磁渦旋 Magnetic Vortex、電渦旋 Electric Vortex、磁電渦旋 Magnetoelectric Vortex、聲學渦旋 acoustic vortex、
* 光學渦旋 Optical vortice、渦旋光作為波動的一種形式，不僅具有自旋角動量，而且具有由於螺旋形的相位結構而產生的軌道角動量 (orbital angular momentum, OAM)。
* 時空渦旋 Spatiotemporal vortex：是傳統的空間渦旋在時空域的推廣，傳播行為類似於颶風，其相位變化的軸線垂直於傳播方向，因此可以攜帶垂直於傳播方向的軌道角動量。
渦旋子 Vortexon：在超流體或超導體中，渦旋（vortex）是流體或磁通量線的旋轉結構，其動態行為有時被量子化為 “渦旋子”。它和斯格明子有些類似，但更直接與流體力學或超導相關。
* 約瑟夫森渦旋 Josephson Vortex：超導體 - 絕緣體 - 超導體（SIS）接合中的一種拓撲缺陷，表現為超流相位差在空間中的渦旋狀分佈，並攜帶一個量子化的磁通量。
* 阿布里科索夫渦旋 Abrikosov Vortex：是第二類超導體中的磁通量子化渦旋，表現為超流序參量的渦旋狀分佈，核心區域為正常態。
* 安德森 - 圖盧茲渦旋 Anderson-Toulouse Vortex：是超流氦 - 3 中的一種三維拓撲缺陷，表現為超流序參量的渦旋狀分佈，核心區域為正常流體。
磁通子 fluxon、magnetic flux：在超導研究方面，約瑟夫森 (Brian D. Josephson) 效應中的磁通量子實際上就是孤立子。
單極子孤子 monopole solitons、多單極子孤子 multi-monopole solitons solutions
扭結子 Kink、反扭結子 Antikink：在一維繫統中，如聚合物或磁鏈，摺痕是拓撲缺陷，涉及序引數的突然變化，類似於位移子對位錯的拓撲約束。屬於 Sine-Gordon 孤子。
莫比烏斯子 möbiuson：孤子 - 渦旋集合體，扭曲疇壁與渦旋共同自組裝，形成具有自發摺疊的空間局域拓撲物體。呈現了類似於莫比烏斯帶的拓撲結構，並將局域場激發封裝到均勻遠場背景的受抑摺疊結構內。
極熵子 Maxon：超流體中與熵相關的準粒子，與旋子在能量動量譜中對稱。
旋子 Roton：超流氦 - 4 中的基本激發，又稱為超流子 Superfluidons，超流體中的量子渦旋。1962 年，物理學家朗道預測超流體液 4He 具有獨特的聲子色散關係，聲子能量（頻率）與動量（波數）增大不是簡單遞增，而是先增加後降低再增加，即色散曲線具有極小值。對於極小值處的準粒子激發，朗道推測其與分子區域性轉動有關，並稱其為旋子（roton）。
* 類旋子 Roton-like：超材料基於非近鄰作用設計類旋子色散曲線。
* 電子旋子 Electronic rotons：對於二維電子或偶極液體，在沒有磁場的情況下，已經預測排斥相互作用形成旋子最小值。
* 磁旋子 Magnetoroton：也叫做磁轉子、轉子，一個帶分數正電荷的任意子，和分數負電荷的任意子形成的態。其長波可以看成正負任意子對的激子，短波可以看成一種正負任意子等離子體的密度波 (聲子)。磁旋子是分數量子霍爾效應中的最低能量中性集體激發，由 Girvin， MacDonald 和 Platzman 類比液氦中的旋子而提出，可理解為複合費米子的激子。
* 引力子激發子 Graviton Mode：引力子模（引力子激發），四極激發的手性自旋 2 的長波磁旋子具有引力子特徵，被稱為分數量子霍爾效應引力子。存在著一種量子度規，對於主要的分數量子霍爾態，例如 1/3 態，該度規可描述複合玻色子（一個電子綁上三個磁通量子）的形狀，或者近似地，複合費米子（一個電子綁上兩個磁通量子）迴旋運動軌道的形狀。
斯格明子 Skyrmion：是一種局域在二維平面的三維自旋向量場，表現為拓撲穩定的自旋紋理，最早是由英國粒子物理學家託尼・斯格明 (Tony Skyrme) 於 1961 年提出局域孤子模型來表示一類核子的拓撲結構，滿足此模型的拓撲準粒子被稱為斯格明子。斯格明子具備各種不同的形態，為方便分析，可將侷限在二維平面上的斯格明子向量分佈對映到單位球體上。根據對映方式的不同，大致可歸類為四大類：斯格明子、巢狀斯格明子、雙半子、巢狀雙半子，而其中每一類又可再歸類為 Néel 型、Bloch 型和反型，其向量分佈特性由極性、渦度和初始相位 γ 共同決定。另外還有抗旋型，位於兩條對角線上的自旋沿徑向旋轉，而其他自旋垂直於半徑旋轉，以及混合型，包括 Bloch 型和 Néel 型自旋旋轉。類斯格明子 Biskyrmion-like、 小斯格明子 baby-skyrmions（二維斯格明子、嬰兒斯格明子）、初級斯格明子 Elementary Skyrmion（基礎斯格明子）、高階斯格明子 high-order skyrmion
* 布洛赫斯格明子 Bloch Skyrmion：自旋向量在垂直徑向方向連續旋轉的布洛赫型 (Bloch type) 的斯格明子的，也稱為徑向斯格明子（Radial Skyrmion），刺蝟斯格明子 (hedgehog skyrmion)，它的特徵是渦旋狀構型，自旋在垂直於斯格明子核心的平面內平滑旋轉。
* 涅爾斯格明子 Néel Skyrmion：自旋向量在徑向連續地旋轉奈爾型 (Néel type) 的斯格明子，也稱為手性斯格明子（Chiral Skyrmion），螺旋斯格明子（spiral skyrmio），其自旋向內或向外徑向指向中心，形成類似刺蝟的結構。
* 反斯格明子 Antiskyrmion：拓撲電荷與普通斯格明子相反，並且表現出相反的繞線行為。
* 雙斯格明子 Biskyrmion：由兩個繫結的斯格明子組成。
* 巢狀斯格明子 Skyrmionium：其向量從紋理中心的向上 / 下方向逐漸轉變到向下 / 上方向後又逐漸轉變到紋理邊緣的向上 / 下方向，可視為由極性相反的兩個斯格明子連線而成，其斯格明子數為 0。
 靶態斯格明子 Target Skyrmion：斯格明子，在巢狀斯格明子中，其向量完成角度總和為 2 的翻轉，其斯格明子數視為奇數 ±1 或偶數 0。
* 半斯格明子 half-skyrmion、半反斯格明子 half-anti-skyrmion
半子 Merons：麥紉、麥韌、分數斯格明子，斯格明子的拓撲半結構，在磁性薄膜或超薄層中表現為半整數拓撲荷（Skyrmion number）。對於扭曲系統，是 Bloch 型，而對於應變系統則是 Néel 型。液晶腔半子 Liquid-crystal-cavity meron（二階半子）、反半子 Antimeron（反分數斯格明子）、三重半子 triplet-meron（時空半子 Space-time merons）、贗自旋半子 Pseudospin meron、斯托克斯半子 Stokes meron（動量空間半子 Momentum-space merons）、疇壁（反）半子 domain-wall (anti) meron。
雙半子 Bbimeron（分數斯格明子對）、巢狀雙半子 Bimeronium、半雙半子 half-bimeron 、半子鏈 bimeron chains、半子網 bimeron web
磁斯格明子 Magnetic Skyrmion：微奈米尺度上的一種自旋結構，由於受到拓撲保護，其具有較高的穩定性，同時可以被很低的電流所驅動。根據拓撲磁結構的產生機制，磁性斯格明子可以分成非中心對稱結構誘導的 DMI（Dzyaloshinskii–Moriya Interaction）磁性斯格明子和偶極相互作用與各向異性共同誘導的 DDI（Dipolar-Dipolar Interaction）磁性斯格明子。把一個斯格明子拉伸到三維，便會形成一條三維斯格明子弦，而霍普夫子可以理解為一個 2π 扭曲的斯格明子弦，兩端相連。磁渦旋 magnetic vortex、磁泡斯格明子 Bubble Skyrmion、手性磁浮子 chiral magnetic bobbers、磁疇壁斯格明子 domain wall skyrmion、橢圓形磁斯格明子 elliptical magnetic skyrmion、圓形磁斯格明子 Circular magnetic skyrmion、磁斯格明子鏈 magnetic skyrmion chains、磁斯格明子束 magnetic skyrmion bundles、磁斯格明子袋 magnetic Skyrmion bag、拓撲斯格明子結 topological skyrmion junctions (TSJs)、 高階磁斯格明子 high-order magnetic skyrmion、局域表面等離激元斯格明子 localized magnetic plasmon skyrmions、極性斯格明子 polar-skyrmion、反鐵磁斯格明子 Antiferromagnet skyrmion、 軌道磁斯格明子 Orbital Magnetic Skyrmions
電斯格明子 Electric skyrmion：具有與電偶極子相似的拓撲結構。
磁電斯格明子 Magnetoelectric skyrmions：透過近似相互作用，局域偶極子和自旋矩之間存在等週期雙射關係。
光學斯格明子 Optical skyrmions：在光學中，斯格明子是一種光束，它的光強分佈呈現出旋轉對稱的環形，而它的偏振分佈呈現出螺旋狀的旋轉。、贗自旋斯格明子 Pseudospin skyrmion、自旋斯格明子 Spin skyrmion、場斯格明子 Field skyrmion、斯托克斯斯格明子 Stokes skyrmion（自由空間斯格明子 Free-space skyrmions）、非定域斯格明子 Non-local skyrmion、局域表面磁性等離激元斯格明子 localized Surface magnetic plasmon skyrmions、電場向量光學斯格明子 electric field vector optical skyrmions、電磁場向量光學斯格明子 electromagnetic field vector optical skyrmions、自旋向量光學斯格明子 spin vector optical skyrmions、贗自旋向量光學斯格明子 pseudospin vector optical skyrmions、磁向量光學斯格明子 magnetized vector optical skyrmions、斯托克斯向量光學斯格明子 Stokes vector optical skyrmions、光學能流斯格明子 optical energy flow skyrmions（坡印廷向量光學斯格明子 Poynting vector Optical skyrmions）。高階光學斯格明子 high-order optical skyrmion，一階斯格明子 1st-order skyrmion、 1st-order 3 skyrmion、 1st-order 5 skyrmion，二階斯格明子 2nd-order skyrmion、 2nd-order 3 skyrmion、 2nd-order 5 skyrmion，三階斯格明子 3rd order skyrmion、 3rd-order 3 skyrmion、 3rd-order 5 skyrmion。
光學霍普夫子 optical hopfion：由斯托克斯向量光學斯格明子閉環扭曲形成的拓撲結構，其每根 “光絲” 均對應於特定的偏振橢圓軌跡，形成了霍普夫子向量光束。向量光學霍普夫子 vector optical hopfion、時空標量光學霍普夫子 Spatiotemporal Scalar optical hopfion、時空脈衝編織標量光霍普子 Spatiotemporal pulse weaving scalar optical hopfions、等相位線標量霍普夫子 equiphase line scalar hopfion。
一維磁孤子 one-dimensional magnetic solitons：一維手性磁孤子，類似於磁性斯格明子，具有拓撲性和特殊的單軸螺旋磁結構。手性螺旋磁序 (chiral helimagnetic order，CHM)、手性圓錐相 (chiral conical phase，CCP)、手性孤子晶格 (chiral soliton lattice，CSL)、傾斜手性孤子晶格 (tilted chiral soliton lattice，TCSL)
三維拓撲孤子
* 斯格明子管 Skyrmion tube 或 斯格明子弦 Skyrmion string：徑向扭曲結構的三維斯格明子，將一個二維斯格明子的構型擴充套件到三維並保持其自旋方向不隨 z 方向位置變化，便可以得到一個筆直的斯格明子管 (tube) 或斯格明子弦 (string)。
* 霍普夫子 Hopfion：又稱為磁渦旋環 magnetic vortexring，三維拓撲孤子，1975 年，Faddeev 在 Skyrme—Faddeev 模型框架內提出了一個穩定的孤子解，其拓撲結構可以用霍普夫不變數 (Hopf invariant，或霍普夫荷 Hopf charge，簡寫為 QH) 來描述。阻挫磁體模型中的霍普夫子構型，其霍普夫荷分別為QH= 3 (a)、6 (b)、7 (c) 和 10 (d)，其中 (a) 和 (b) 為環狀，(c) 為鏈狀，(d) 為三葉結拓撲結構。斯格明霍普夫子 skyrmionic hopfions、霍普夫子環 hopfion ring。
* 環孤子 Toron：是一種三維拓撲孤子，常見於液晶或軟物質系統。它由電場或磁場誘導，形成閉合的環狀拓撲缺陷結構，具有非零的拓撲電荷。由扭曲的分子排列構成環狀或鏈狀（如 “項鍊” 形缺陷）。
* 扭轉子 Twistion：手性液晶中具有扭轉結構的拓撲孤子。
* 螺旋結子 Heliknoton：是具有三維螺旋和結狀結構的拓撲孤子，其核心特徵是液晶分子指向矢在空間中的連續扭曲和纏繞。
* 三葉結 Trefoil Knot：液晶指向場中的複雜結狀拓撲。
* 霍普鏈 Hopf Link：液晶中兩個連結環的拓撲結構。
* 八字結 Figure-Eight Knot：液晶中一種複雜結狀拓撲。
角子 Angulon：雙原子分子（雜質）在超流氦中的旋轉呈現出的準粒子，用於描述量子雜質（如分子）與多體環境（如超流體）之間的角動量交換。
色荷子 Chromon：在理論物理中用來描述與顏色自由度（比如強相互作用中的夸克）相關的準粒子。它和自旋子、軌道子有點類似，都是某種自由度的獨立激發。
結構子 Configuron：配置子，非晶態材料斷裂化學鍵時的一種基本結構激發態。
位移子 Dislon：向錯子 disclination、位錯子 dislocation，與晶體中位錯有關的區域性集體激發，它是從經典位錯晶格位移場的量子化中產生的。
域壁子 Domainwallon：域壁準粒子 Domain Wall Quasiparticle，在鐵磁體或鐵電體中，不同磁性或電性區域之間的邊界（域壁）可以動態移動，這種運動有時被量子化為 “域壁子”。它和位移子有點類似，都是與材料中缺陷或邊界相關的準粒子。
雙流子 Duon：由兩個粒子透過流體動力耦合而成的準粒子，是由粘性流驅動的二維膠體晶體中的基本激發。
熵子 Entropon：理論模型中的熵波量子化，描述無序系統中熵的傳播。與熱子（Heaton）類似，但強調熵而非熱量。
味荷子 Flavaron：在凝聚態系統中，“味” 可類比於多帶或多軌道自由度。不同軌道（如 d 電子與 f 電子）的配對可能導致攜帶 “味” 量子數的激發。
膠子激發子 Gluonic Mode：在量子自旋液體中，自旋自由度因強量子漲落而無法局域化，導致自旋分數化為攜帶分數化量子數的準粒子（如自旋子）和規範場激發（膠子激發子）。膠子激發子對應於規範場的玻色型激發，傳遞自旋子之間的相互作用，類似於 QCD 中膠子傳遞色荷相互作用。
霍爾丹子 Haldanion：一維自旋鏈中拓撲保護的邊緣態激發，與 Haldane 相相關。
熱子 Heaton：是熱量傳播的準粒子形式，有時用來描述非晶材料或複雜系統中的熱輸運。它和結構子有一定聯絡，因為兩者都涉及無序系統的能量轉移。
希格斯 - 安德森激發子 Higgs-Anderson Mode：是超導體中序參量的聯合漲落模式，涉及超導能隙的振幅和相位變化，振幅漲落（Higgs 模），類比粒子物理中希格斯場的振幅激發。在強漲落體系中（如二維超導體或接近量子相變點），振幅與相位漲落耦合，形成聯合模式。其能譜由 Higgs 模的能隙和相位模的線性色散共同決定。
霍夫施塔特准粒子 Hofstadter Quasiparticle：超晶格中磁場誘導的分形能譜激發，呈現 “蝴蝶形” 電子結構，用於研究拓撲量子霍爾效應。
列韋子 Leviton：金屬中單個電子的集體激發，激發產生電子脈衝而不產生電子空穴，脈衝的時間依賴性由脈衝電位產生的洛倫茲分佈來描述。
波梅蘭丘克準粒子 Pomeranchuk Quasiparticle：由 Igor Pomeranchuk 提出的概念，指代在費米麵形狀不穩定性下出現的集體激發。常見於向列相電子態（如液晶或磁性材料）中，表現為各向異性漲落。
波紋子 Ripplon：是液體表面或薄膜上漣漪（ripple）的量子化形式。它常見於超流氦或二維繫統的表面張力研究中，描述表面波的集體行為。
第二聲子 Second Sound：超流體氦中溫度波的量子化，表現為熵的傳播。在低溫超流氦 - 4 中可檢測到。
湯克斯 - 吉拉德奧氣體準粒子 Tonks-Girardeau Gas Quasiparticle：在一維強相互作用玻色子系統中，當相互作用能遠大於粒子間動能時，玻色子表現出類似費米子的性質，形成類費米子準粒子。這種現象透過費米子化實現，即玻色子對映為費米子，但仍保留其相互作用特性。
扭子 Twiston：是扭轉波（torsional wave）的量子化形式，可能出現在具有扭轉自由度的系統中，比如奈米管或層狀材料中。它描述了材料中區域性旋轉的集體激發。
空位子 Vacancion：用於描述晶體中空位（缺失原子）擴散時的準粒子行為。空位的移動會導致周圍原子的重新排列，像結構子描述的非晶材料中區域性結構調整。
皺紋子 Wrinklon：約束二維繫統中與皺痕相對應的局域激發。