磁束密度を分散させる工夫を施した、多分割電磁コイルで、鍋底の温度むらを無くしサブクール沸騰現象を発現させることで、気泡微細化沸騰を可能としたこと、を特徴とする電磁調理器向け気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル。下記12の特徴を備えること、を特徴とする請求項1記載の気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル。1両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1は、ターン数に於いてはLn<L1とし、その比率はL1がLnのターン数に対し、約1.5倍~約2倍の範囲内に入るターン数からなる。2両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1は、リッツ線の線長をLn>L1とし、その比率はLnがL1の線長に対し、約2倍~約2.5倍の範囲内に入る線長からなる。両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1との間に挿入する複数のコイルは、ある一定のギャップを設けて独立したコイルL2、L3、等として構成され、そのギャップは線径の大小如何に関わらず、10mm以上20mm以内の範囲とし、最内周コイルL2、L3、等をかいして最外周コイルLnに至る1本のリッツ線で巻いたこと、を特徴とする請求項1記載の気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル。しかしながら、上記特許文献1及び5に於いては、目的が均一加熱のみで気泡微細化沸騰は考慮されていない。気泡微細化沸騰の発現には、より緻密な磁界の分散化が必要で、磁束密度の粗密化を解消し温度むらを無くすことで、気泡微細化沸騰を可能とする気泡微細化沸騰用電磁コイルが、本発明により創案された。本発明は、以下のabを目的とする。a両極となる最外周コイルLnの磁力と最内周コイルL1との磁力を均等化することで磁束密度のバランスを調整して均一加熱を実現し、気泡微細化沸騰を可能にする気泡微細化沸騰用電磁コイルを提供すること、を目的とする。b個々に設けた分割コイル群が互いの磁界を助長し合い、個々で形成する磁界を抑制し磁界を全体に分散して、均一加熱を実現することで気泡微細化沸騰を可能とする、気泡微細化沸騰用電磁コイルを提供すること、を目的とする。図1は、通常タイプの密巻コイル1の磁界a及び磁力線bを表わすもので、磁束密度cが中心dに集中し渦電流fが、中心dの位置に於いて最も流れ易くなる。しかし中心dから内外に離れるeほど渦電流fは弱くなり温度分布にむらが出来、気泡微細化沸騰は見込めない。気泡微細化沸騰を実用的に可能にする電磁コイルは、電磁コイル表面全体に渦電流fが発現し、均一加熱を可能とし温度むらを解消しなければ達成出来ない。図2は、気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3の磁界形成を示すものである。両極となる最内周コイルL1から、最外周コイルLnに向け一定のギャップ2を設け、独立したコイルL2及びL3が挿入されている。両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1は、一定の比率でターン数とコイル長が構成されている。挿入するコイルL2及びL3、等は外周に向かうほどターン数を減らす方向で巻かれるが、挿入するコイルL2及びL3、等は同数巻きでも良い。問題視するポイントは、コイルとインバータのマッチングに於いてL値の制約を受ける為、挿入するコイルL2及びL3、等の挿入数で調整することになる。それとは別に挿入するコイルL2及びL3、等は、独立した磁界hの形成で両極間にかかる本来の磁界aを分散させる為に寄与する。両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1との磁力の均等化がなされれば、ドーナツ型の気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3の中心dに向かって磁力線bと磁界aが形成される。形成された磁力線bの中心d、即ちドーナツ状の気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3の中心dに磁束密度cが集中し、中心d付近に一番強い渦電流がfが発生する。図3は、気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3に於ける、両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1との磁力のバランスが、不均衡の場合の磁力線bの分布を示したものである。両極となる最外周コイルLnの磁力が最内周コイルL1より弱い場合は、各々の独立したコイルL1からLnで発現する独自の磁界hは、強い磁界aに吸収され弱い磁界gは、全体の磁界aに寄与することが出来難くなるか寄与しなくなり、渦電流fが発生し難くなるか発生しなくなる。この図3の場合は、Lnの磁力が弱いg為、L3とL1との間で強い磁界aが発現し、Lnの磁力を無視し全体にかかる合成した磁力線bは、L3とL1の間で発生することになる。反対に最内周コイルL1の磁力が弱い場合は、L1に発生する磁束密度cも弱まり、渦電流fも流れ難くなり温度むらを生ずる。図4は、両極となる最外周コイルLnと最内周コイルL1の磁力バランスが均衡し、また挿入した独立するコイルL2、L3が、指定されたギャップ2の範囲で構成されている為、各々のコイルLnからL1の独自の磁界hが全体に及ぼす磁界aに影響を与え、しかもコイル間のギャップ2の間には磁界aが無く、全体の磁界aの一部は磁界が弱いiが発現し、磁力の強弱が抑えられ均一の磁束密度cを形成することになり、気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3の表面全体に渦電流fを発現させることが出来る。気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3の表面に渦電流fを均一に発現さすことは、インバータからの印加出力を分散して気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3に加えることが出来る為、気泡微細化沸騰が可能となる。図5は、両極となる最外周コイルLnから最内周コイルL1のギャップ2が、規定の範囲内の寸法より狭められた場合で、磁力線bは全体を一つの磁界aとして捉える為、渦電流fは密巻コイル1と同様、磁界aの中心dのみに集中し内外に離れるeほど渦電流fが弱まり気泡微細化沸騰は起こらない。図6は、両極となる最外周コイルLnから最内周コイルL1のギャップ2が、規定の範囲以上に寸法を広げた場合で、各々のコイルLnからL1に発現する独自の磁界hが強まり、渦電流fも各々のコイル上で波紋状に流れ、気泡微細化沸騰も波紋状に発現し実用的ではなくなる。図7は、波紋状に流れる渦電流fを表わしたもので、渦電流fの上に水を張った鍋をのせると、サブクール沸騰現象が渦電流fにそって発現し、波紋状の気泡微細化沸騰が出現する。図8は、両極となる最外周コイルLnから最内周コイルL1のターン数の比率がLn<L14、リッツ線の線長比率がLn>L15に設定され、またギャップ2も規定の範囲で構成された気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3である。外観は既存の多分割コイルと変わらなく見えるが、気泡微細化沸騰用多分割電磁コイル3は、コイルのターン数及びリッツ線の線長、さらにはギャップの幅に於いて、磁界の分散を目的にする一定の条件があり、その3条件を満たさない限り実用的な気泡微細化沸騰は見込めない。