複数の発光素子が配列されている発光素子アレイと、前記発光素子から放射された光束を所定の像面に集光するレンズアレイを備えたレンズ系と、を有する光書き込みヘッドであって、前記レンズ系は、像側にテレセントリックであり、前記発光素子から放射された光束がピーク光強度を有する波長をλ0とし、該ピーク光強度の0.81倍の光強度を有する波長の軸上色収差をΔskとし、該レンズ系の像側開口数をNAとするとき、以下の条件式を満たすことを特徴とする光書き込みヘッド。前記レンズ系は、複数配列した回折光学素子により構成されることを特徴とする請求項1に記載の光書き込みヘッド。前記レンズ系は、物体側がテレセントリックであることを特徴とする請求項1または請求項2に記載の光書き込みヘッド。前記レンズ系は、横倍率絶対値が1よりも大きいことを特徴とする請求項1から3のいずれか1項に記載の光書き込みヘッド。前記発光素子から放射される光束の放射角度が、前記レンズ系の物体側開口角と等しいことを特徴とする請求項1から4のいずれか1項に記載の光書き込みヘッド。請求項1から5のいずれか1項に記載の光書き込みヘッドと、前記光書き込みヘッドからの光の照射により潜像が形成される感光部と、を有することを特徴とする画像形成装置。従来の手法において、より高精細な印字を行うためには、像側開口数像側NAを大きくし、径の小さい集光スポットを感光ドラムの面上に形成することが求められる。一方、レンズアレイの像側NAを大きくすると、レンズアレイの焦点深度が浅くなり、像面位置変化の許容範囲が狭くなる。すなわち、高精細の印字を行うためには、感光ドラムの作製及び組み立て時の設置を高精度に行う必要があり、光書き込みヘッドおよび感光ドラムが高コスト化する。このようなことから、径の小さい集光スポットと、深い焦点深度を両立した光書き込みヘッドが望まれている。本発明は、上記課題を解決し、径の小さい集光スポットの形成と、深い焦点深度を得ること、とを両立させることが可能となる光書き込みヘッド及び画像形成装置の提供を目的とするものである。本発明の光書き込みヘッドは、複数の発光素子が配列されている発光素子アレイと、前記発光素子から放射された光束を所定の像面に集光するレンズアレイを備えたレンズ系と、を有する光書き込みヘッドであって、前記レンズ系は、像側にテレセントリックであり、前記発光素子から放射された光束がピーク光強度を有する波長をλ0とし、該ピーク光強度の0.81倍の光強度を有する波長の軸上色収差をΔskとし、該レンズ系の像側開口数をNAとするとき、以下の条件式を満たすことを特徴とする。また、本発明の画像形成装置は、上記した光書き込みヘッドと、該光書き込みヘッドからの光の照射により潜像が形成される感光部と、を有することを特徴とする。本発明によれば、径の小さい集光スポットの形成と、深い焦点深度を得ること、とを両立させることが可能となる光書き込みヘッド及び画像形成装置を実現することができる。以下、本発明の実施形態における光書き込みヘッドの構成について、図1を用いて説明する。図1は、光書き込みヘッド100の主走査方向と平行な面での断面概略図を示している。図1において、100は光書き込みヘッドである。また、101は基板105上に配列された発光素子であり、これらの複数の発光素子が基板上に配列されて発光素子アレイが構成されている。これらの発光素子101は、例えばLEDや有機ELで構成することができる。また、102はレンズが並列に複数配列され、発光素子から放射された光束を所定の像面に集光するレンズアレイである。ここでは、発光素子101から放射された光束は、レンズアレイ102により集光され、感光ドラム103の面上にスポットを形成する。レンズアレイ102は、主光線が像側にて光軸と平行になる像側テレセントリックな構成を有しており、例えば図2に光書き込みヘッド100の一部を概略図で示す。図2においては、201は光源面物体面であり、発光素子がアレイ状に配列されている。202は絞り板であり、203は感光体面像面である。光源面201と感光体面203の間に絞り202とレンズアレイ102を配置し、絞り202とレンズアレイ102の物体側主点間の距離をレンズアレイ102の焦点距離とする。以上の配置により、レンズアレイ102は像側テレセントリックな構成となる。発光素子101から放射された光の発光スペクトルは、有限の波長幅を有している。つぎに、本発明の実施形態における光書き込みヘッドの原理を、図3を用いて説明する。図3aに、発光素子101の発光スペクトルの一例を示す。図3aは、横軸に波長、縦軸に光強度をとった発光素子101の発光スペクトルを表す図である。発光素子101は、波長301Aにて光強度301Bを有し、波長302A及び304Aにて光強度302Bを有し、波長303A及び305Aにて光強度303Bを有している。発光素子101から放射された光をレンズアレイ102にて集光すると、軸上色収差により波長ごとに異なる位置に像を形成する。図3bは、波長301A~305Aの各デフォーカス位置での点像の中心強度点像中心強度を示した図である。図3bの横軸は波長301Aの近軸像面を基準にしたデフォーカス、縦軸は各デフォーカス位置での点像中心強度である。軸上色収差により、各波長の点像は異なるデフォーカス位置にて最大強度を有している。発光素子101は、波長301A~305Aの他に複数の波長を含んだ光を放射している。そのため、発光素子101の点像中心強度は、各波長の点像を積算することで表せる。図3cの実線306は、各波長の点像を積算した発光素子101の点像中心強度である。また、図3cの点線307は、各波長の点像の最大強度を示している。図3cの横軸は波長301Aの近軸像面を基準にしたデフォーカス、縦軸は比較のためにデフォーカス=0の強度で規格化している。図3cから、実線306と点線307は略等しいデフォーカス特性を示していることが分かる。以上から、発光素子101の単位デフォーカスあたりの点像の中心強度変化は、各波長の点像の最大強度の単位デフォーカスあたりの変化で表すことができる。単位デフォーカスあたりの点像中心強度変化が小さいほど、各デフォーカス位置でのスポット径変化は小さくなり、焦点深度は深くなる。発光素子101の点像中心強度は、各波長の点像の最大強度と略等しいデフォーカス特性を有するため、レンズアレイ102の軸上色収差を大きくすることで単位デフォーカスあたりの点像中心強度変化を小さくでき、焦点深度を深くできる。以上から、レンズアレイ102の像側NAを小さくすることなく焦点深度を深くすることができるため、小さいスポット径と深い焦点深度を両立することができる。つぎに、焦点深度を深くする効果が大きい範囲について述べる。図4は、発光素子101の点像中心強度と、発光素子から放射された光束がピーク光強度を有する波長であるピーク波長λ0の点像中心強度を示す図である。図4の横軸は発光素子101のピーク波長λ0の近軸像面を基準にしたデフォーカス、縦軸はデフォーカス=0の強度で規格化した点像中心強度である。発光素子101から放射された光の点像中心強度を実線401で、波長λ0の点像中心強度を破線402で示している。図4における403は、デフォーカス=0の点像中心強度の0.81倍の点像中心強度を示している。デフォーカス404は実線401が点像中心強度403をとるデフォーカスであり、デフォーカス405は破線402が点像中心強度403をとるデフォーカスである。一般的に、光学系による像の変化が小さい領域は、点像中心強度がデフォーカス=0での点像中心強度の0.81倍以内と言われている。よって、焦点深度は点像中心強度403を有するデフォーカスで表せる。すなわち、デフォーカス405は、レンズアレイ102の像側像側開口数NAにより決まる焦点深度を表し、デフォーカス404は、本発明の光書き込みヘッド100の焦点深度を表す。デフォーカス405をz0としたとき、z0は以下の条件式1で表される。式1におけるNAは、レンズアレイ102の像側開口数である。さらに、デフォーカス404は、発光素子101の発光スペクトルにて、ピーク光強度の0.81倍の光強度を有する波長の軸上色収差Δskとなる。破線402のデフォーカス位置z0よりも、実線401のデフォーカス位置Δskが大きい値を有するとき、レンズアレイ102の像側NAによらず、焦点深度を深くすることができる。よって、以下の条件式2を満たすことでレンズアレイ102の像側NAによらず焦点深度を深くすることができ、小さいスポット径と深い焦点深度を両立することができる。図5に、発光素子101のピーク波長の点像中心強度を実線501で、条件式2を満たすときの発光素子101の点像中心強度を破線502で、条件式2にて等号が成り立つときの発光素子101の点像中心強度を一点鎖線503で示した。図5の縦軸及び横軸は、図4と同様である。一点鎖線503は、実線501とほぼ同じグラフとなり、焦点深度を深くする効果は小さい。一方、破線502は実線501と比べて、単位デフォーカスあたりの点像中心強度変化が小さく、焦点深度を深くすることができている。以上のように、条件式2を満たすことで、レンズアレイ102の像側NAにて決まる焦点深度よりも、焦点深度を深くすることができる。また、本発明において、像側テレセントリックとは、像面に入射する主光線が光軸と完全に平行になる場合には限定されない。像面である感光ドラム103に入射する主光線が光軸と成す角度が±1°以内にある場合も含むものとする。本発明においては、上記した光書き込みヘッドを用い、該光書き込みヘッドからの光を感光部に照射することにより潜像が形成される画像形成装置を構成することができる。以下に、本発明の実施例について説明する。[実施例1]実施例1として、本発明を適用した光書き込みヘッドの構成例を説明する。図6aは、発光素子101の発光スペクトルを示す図であり、横軸に波長、縦軸に光強度をとったグラフである。発光素子101は、半値全幅=40nmの発光スペクトルを有している。波長601は発光素子101のピーク波長λ0であり、本実施例においてはλ0=546nmである。波長602及び波長603は、ピーク強度605の0.81倍の光強度604を有する波長λ1及びλ2であり、λ1=535nm、λ2=558nmである。図6bは、実施例1の1個のレンズアレイ102に対応する光学系の主走査断面図であり、クラウンレンズである第1レンズとフリントレンズである第2レンズからなるダブレットレンズである。第1レンズと第2レンズからなる合成レンズ系の物体側焦点に絞り板607を配置して像側にテレセントリックとしている。本実施例では、波長λ1の軸上色収差Δsk=-0.0536mm、波長λ2の軸上色収差Δsk=0.0540mmを有し、さらに像側開口角とピーク波長より、条件式2の右辺は0.0486mmであり、条件式2を満たしている。図6cは、本実施例の点像中心強度デフォーカス特性を示す図であり、横軸に波長λ0の近軸像面を基準としたデフォーカス、縦軸に点像中心強度を示している。実線612は本実施例の点像中心強度を示し、破線613は、波長λ0の点像中心強度を示している。図6cから、単位デフォーカスあたりの点像中心強度変化は、実線612の方が小さく、本実施例の構成にて、深い焦点深度を得ていることがわかる。一般のLEDのスペクトル幅は40nm程度である。そのため、ピーク光強度の0.81倍の光強度を有する波長と、ピーク波長との差は10nm程度である。従来のレンズアレイでは、色収差の影響を小さくするために、アッベ数の大きい材料が使われている。仮に、屈折率分散の大きいアッベ数の小さいポリカーボネイド等の樹脂製正レンズを用いたとしても、その軸上色収差は0.003~0.004mm程度と小さく、条件式2を満たすことは困難である。条件式2を満たす軸上色収差を得るためには、本実施例に示すように、屈折率分散の異なるクラウンレンズとフリントレンズを組み合わせたダブレットレンズが有効である。本実施例の数値データを以下に示す。光源面606側から感光体面611側へ順に、r2、r3は各光学面の曲率半径mm、d1、d2は各光学面間の間隔mm、n1、n2は各透明媒質の屈折率を表す。なお、各透明媒質の屈折率は、以下の条件式3の分散公式を用いて表される。n1とn2の各係数はそれぞれ以下の値である。n1:C1=2.633127C2=-7.937823E-2C3=-1.734506E-1C4=8.609268E-2C5=-1.617892E-2C6=1.128933E-3n2:C1=2.399964C2=-8.308636E-2C3=-1.919569E-1C4=8.720608E-2C5=-1.666411E-2C6=1.169519E-3r1=∞物体面d1=4r2=0.39549d2=0.25n1r3=-0.64735d3=0.06n2r4=0.33311d4=3r5=∞像面物体側開口角半角=0.075rad像側開口角半角=0.075rad横倍率=-1.0[実施例2]実施例2は、実施例1とは異なり、正のパワーを有する面を回折光学素子DOEにて構成した例である。波長λ1におけるDOEのパワーφ1は、波長λ0でのパワーをφ0とした時、φ1=λ1/λ0×φ0と表すことができ、単位波長あたりのパワー変化が大きい。そのため、大きな軸上色収差を得ることができる。図7aは、発光素子101の発光スペクトルを示す図であり、横軸に波長、縦軸に光強度をとったグラフである。発光素子101は、半値全幅=40nmの発光スペクトルを有している。波長701は発光素子101のピーク波長λ0であり、本実施例においてはλ0=680nmである。波長702及び波長703は、ピーク強度705の0.81倍の光強度704を有する波長λ1及びλ2であり、λ1=669nm、λ2=691nmである。図7bは、実施例2の1個のレンズアレイ102に対応する光学系の主走査断面図である。第1レンズ708は、前側面710と後側面711をDOEで構成している。第1レンズ708の前側レンズの物体側焦点に光源面706を配置している。さらに、第1レンズ708の前側面710と後側面711間の間隔を、前側面710の焦点距離と後側面711の焦点距離の和を第1レンズの屈折率で除した値とすることで、物体側および像側にテレセントリックな構成となっている。本実施例では、波長λ1の軸上色収差Δsk=0.0718mm、波長λ2の軸上色収差Δsk=-0.0718mmを有し、さらに像側開口角とピーク波長を用いて条件式3の右辺は0.034mmであり、条件式3を満たしている。図7cは、本実施例の点像中心強度デフォーカス特性を示す図であり、横軸に波長λ0の近軸像面を基準としたデフォーカス、縦軸に点像中心強度を示している。実線712は本実施例の点像中心強度を示し、破線713は、波長λ0の点像中心強度を示している。図7cから、単位デフォーカスあたりの点像中心強度変化は、実線712の方が小さく、本実施例の構成にて、深い焦点深度を得ていることがわかる。本実施例では、光学面にDOEを用いることで、大きな軸上色収差を発生させ、より深い焦点深度を得ている。本実施例では、像側に加え、物体側もテレセントリックな構成としている。物体側もテレセントリックな構成にすることで、画角による光量ムラの発生を抑制することができ、感光体に均一な潜像を形成することができる。本実施例のレンズアレイ102は、横倍率-1.2倍を有する倒立拡大光学系である。横倍率絶対値を1よりも大きくすることで、軸上色収差を大きくすることができ、より焦点深度を深くすることができる。図8aは、拡大光学系を用いた光書き込みヘッド100の概略図である。発光素子101同士の間隔801がレンズアレイ102の倍率により拡大される分を考慮して、発光素子101の配置を決めることで、感光ドラム103に一列の像を形成することができる。なお、本実施例では、レンズアレイ102を倒立拡大系としたが、倒立縮小系であってもよい。図8b及び図8cは、縮小光学系を用いた光書き込みヘッド100の概略図である。図8b及び図8cに示す光書き込みヘッド100では、レンズアレイ102を副走査方向にも複数列配列している。図8bと図8cは副走査方向にて異なる列の概略図を示している。このような構成では、副走査方向の異なる列間にて、レンズアレイ102を主走査方向に平行移動して配置する。さらに、感光ドラム103の回転と同期して発光素子101を変調することで、感光ドラム上にて一列の像を形成することができる。縮小光学系では、拡大光学系に比べて軸上色収差が小さくなるが、拡大光学系よりも像のサイズを小さくすることができ、感光ドラム103に径の小さい潜像を形成することができる。本実施例では、発光素子101の放射角度について特に限定していないが、発光素子101の放射角度半角がレンズアレイ102の物体側開口角と等しい0.012ラジアンにすることが望ましい。発光素子101の放射角度とレンズアレイ102の物体側開口角を等しくすることで、レンズアレイ102中の絞り板が不要になり、さらに、発光素子101からの放射光束を効率よく感光体面709に導くことができる。本実施例の数値データを以下に示す。光源面706側から感光体面709側へ順に、f1、f2、は各光学面の焦点距離mm、d1、d2は各光学面間の間隔mm、n1は透明媒質の屈折率を表す。なお、各透明媒質の屈折率は条件式3の分散公式を用いて表され、n1の各係数は、以下の値である。n1:C1=2.399964C2=-8.308636E-2C3=-1.919569E-1C4=8.720608E-2C5=-1.666411E-2C6=1.169519E-3f1=∞物体面d1=1.6667f2=1.6667d2=5.4525n1f3=2d3=2f4=∞像面物体側開口角半角=0.012rad像側開口角半角=0.01rad横倍率=-1.2