非ガウスもしくは非白色または両方である少なくとも一つの統計成分を呈する一つまたは複数の確率変数を特徴とする非対称なシステムから、再生可能エネルギーを抽出する工程を含む方法。再生可能エネルギーをシステムから抽出する該システムの能力を向上させる工程を含む方法であって、該システムが、非ガウスもしくは非白色または両方である少なくとも一つの統計成分を呈する一つまたは複数の確率変数を特徴とする非対称なシステムを含む、前記方法。再生可能エネルギーが出力の形態で抽出される、請求項1記載の方法。エネルギーが、電気エネルギー、熱エネルギー、化学エネルギー、もしくは放射エネルギー、またはこれらの組み合わせを含む、請求項1記載の方法。システムの少なくとも一部が、固相、液相、気相、もしくは中間相、またはこれらの組み合わせである、請求項1記載の方法。システムの少なくとも一部が、半導体、非晶質材料、有機材料、もしくはプラズマ、またはこれらの組み合わせを含む固相である、請求項1記載の方法。エネルギーが、非対称なシステムに存在する伝導電子、価電子正孔、もしくはフォノン、またはこれらの組み合わせから抽出される、請求項1記載の方法。非対称なシステムが、該システム内の固定の構造の非対称性、該システムの固有の局面の非対称性、該システムの外部に製作された特徴の非対称性、もしくは外部から加えられる力によって該システムにもたらされる非対称性、またはこれらの組み合わせを含む、請求項1記載の方法。非対称なシステムが、空間的であるか、もしくは時間的であるか、またはこれらの組み合わせである非対称性を含む、請求項1記載の方法。非対称なシステムが、決定論的であるか、もしくは確率論的であるか、またはこれらの組み合わせである非対称性を含む、請求項1記載の方法。確率変数のうちの一つまたは複数が、熱力学的変数、もしくは他の微視的変数、またはこれらの組み合わせを含む、請求項1記載の方法。確率変数が、並進エネルギー、回転エネルギー、もしくは振動エネルギー、またはこれらの組み合わせなど、温度、エントロピー、エンタルピー、もしくは電荷担体の運動エネルギー、またはこれらの組み合わせを含む、請求項1記載の方法。確率変数のうちの少なくとも一つが、空間的であるか、もしくは時間的であるか、またはこれらの組み合わせである、請求項1記載の方法。確率変数のうちの少なくとも一つが、振幅もしくは時間的パターンもしくは空間的パターンまたはこれらの組み合わせである、請求項1記載の方法。統計成分が、ゼロの平均値を有する、請求項1記載の方法。統計成分が、非ゼロの平均値を有する、請求項1記載の方法。統計成分が、システムに固有であるか、もしくは該システムの構造の設計に盛り込まれるか、もしくは該システムへと外部から加えられるか、またはこれらの組み合わせである、請求項1記載の方法。システムにおける非局在性もしくは相関効果またはこれらの組み合わせが、増加するかまたは最適化される、請求項1記載の方法。増加または最適化が、空間的であるか、もしくは時間的であるか、またはこれらの組み合わせである、請求項18記載の方法。エネルギーの抽出を改善または最適化する工程を含む、請求項1記載の方法。エネルギーの抽出が、正味の出力、熱の管理、安定性、信頼性、製造性、もしくはコスト、またはこれらの組み合わせにおいて改善または最適化される、請求項20記載の方法。改善または最適化が、事象の頻度、熱拡散係数、非熱拡散係数、キックの振幅、バリアの高さ、負荷電圧、もしくは負荷電流、またはこれらの組み合わせを、特定の値の範囲に入れる工程を含む、請求項20記載の方法。改善または最適化が、一つまたは複数のシステムパラメータに一つまたは複数のバイアスを加える工程を含む、請求項20記載の方法。エネルギーが、ラチェット方式、デルタ方式、もしくはこれら2つの方式の間の過渡的な方式、またはこれらの組み合わせにて抽出される、請求項1記載の方法。エネルギーが、量子効果を使用して抽出される、請求項1記載の方法。量子効果が、トンネル電流、非局在の電子波動関数、もしくは干渉効果、またはこれらの組み合わせを含む、請求項25記載の方法。再生可能エネルギーの抽出元となることができる非対称なシステムを備える装置であって、該非対称なシステムは、非対称性を特徴とする製作された構造であり、かつ一つまたは複数の確率変数によって呈される少なくとも一つの統計成分を非ガウスもしくは非白色または両方にする、該製作された構造を備え、該構造から抽出することができるエネルギーが、抽出に必要なすべての制御および補助の要素が消費するエネルギーよりも大きい、前記装置。製作された構造が、半導体材料を含む、請求項27記載の装置。半導体材料が、シリコン、グラファイト、もしくはグラフェン、またはこれらの組み合わせを含む、請求項28記載の装置。非対称性が、横方向または垂直方向の構造を含む、請求項27記載の装置。非対称性が、構造における2つ以上の異なる層、2つ以上の異なる材料、もしくは2つ以上の異なるドーピングレベル、またはこれらの組み合わせを含む、請求項27記載の装置。確率変数が、熱揺らぎを含む、請求項27記載の装置。熱揺らぎが、伝導電子の熱揺らぎもしくは価電子正孔の熱揺らぎまたはこれらの組み合わせである、請求項32記載の装置。統計成分が、ポアソン分布を有する、請求項27記載の装置。再生可能エネルギーの抽出元となることができる製作された構造であって、非対称性を備え、かつ非ガウスもしくは非白色または両方である一つまたは複数の確率変数によって呈される少なくとも一つの統計成分を特徴とする、前記製作された構造。ウエハの積層を備える、請求項35記載の構造。再生可能エネルギーの抽出元となることができる構造を製作する工程を含む方法であって、該製作する工程が、該構造に非対称性を付与することと、該構造に関する一つまたは複数の確率変数によって呈される少なくとも一つの統計成分を、非ガウスもしくは非白色または両方にすることとを含む、前記方法。エネルギーの連続的な抽出を可能にすべく周囲の環境から流入する熱エネルギーを含む、請求項1記載の方法。負荷の存在下で前記エネルギーを抽出する工程を含む、請求項1記載の方法。出力を前記非対称なシステムの外部で使用する工程を含む、請求項1記載の方法。本明細書にて説明される内容における重要な革新は、適切に設計されたシステムの構造における非対称性によってランダム力から有用な例えば、電気的なエネルギーを抽出することができる新規なエネルギー変換抽出のシステムおよび技術本明細書において、変換および抽出という用語は互換可能に使用されることがあるである。いくつかの例では、ランダム力が、どちらも空間的および時間的にランダムかつ平均するとゼロである伝導電子およびまたは価電子正孔のエネルギー揺らぎである。本明細書において使用されるとき、再生可能という用語は、例えばシステムからエネルギーを抽出する能力を、システムへと燃料をもたらすことなく維持場合によっては、途切れることなくすることができ、むしろシステムが、究極的には太陽によってもたらされる周囲の環境からの熱エネルギーの流入によって自体の内部エネルギーを補給することを広く意味する。抽出という用語は、例えば、任意の形態で、任意の期間にわたって、任意のやり方抽出されたエネルギーをシステムの外部または、内部において使用できるようにで行なわれるエネルギーのあらゆる生成、変換、または抽出を含む広い全体的な意味で使用される。周囲の熱エネルギーを出力の生成本明細書において、出力という用語は、広い意味で使用され、或る程度はエネルギーという用語と互換可能に使用されることがあり、生成という用語は、変換または抽出と互換可能に使用されることがあるに使用できることを示すため、熱エネルギーの抽出が原理上可能であるのか、およびどのように抽出を行なうことができるのか、という2つの疑問を以下で取り扱う。熱エネルギーの抽出可能性周期的なエネルギーを、巨視的な揺らぎから抽出することができる。きわめて大まかな類推から説明を始める。我々は、エネルギーの消散および太陽による補給が常に行なわれている非平衡な環境に生活している。そのようなエネルギーの流れが、例えば風をもたらす温度または圧力などの種々の熱力学的パラメータの巨視的な揺らぎを発生させる。当然ながら、そのような巨視的揺らぎを、例えば風力タービンによる出力の生成に使用することができ、実際に成功裏に使用されている。同様の出力生成の原理を、微視的な世界に適用することが可能であろうか以下で、この問題をさらに詳しく検討する。揺らぎは微視的なシステムにおいて顕著である。たとえ熱力学的な勾配が存在しなくてもすなわち、ここでの検討の目的において、平衡状態であっても、物質が微視的な規模のエネルギー温度および他の熱力学的パラメータの揺らぎを被ることが、古くから知られている。第一に、そのような揺らぎの原因を簡単に検討する。小さなサブシステムと大きなシステム環境とで構成されるシステムを考えると、平衡にあるサブシステムと環境との間のランダムな熱エネルギーの交換に起因するそのようなシステムの総エントロピー変化は、計算可能であって、であり、ここで添え字なしの量は、標準的な表記法におけるサブシステムの熱力学的パラメータを指している。エントロピーは、本質的に、特定の状態においてシステムがとることができるマイクロ状態の数に関係しているので、そのような状態の確率を、ΔSTotを使用してと計算することができる。したがって、pは、サブシステムの特定のパラメータ例えば、温度がΔSTotについての上記の式に定められた量だけ自然発生的に変化する確率であり、pの値がゼロでないということが、熱的な平衡においても熱力学的パラメータが揺らぐことを示唆している。上記のpについての式を使用し、サブシステムのエネルギーおよび温度の揺らぎがによって与えられ、ここでCvが熱容量であり、RkBNAが気体定数であることを理解できるであろう。上述の式によって与えられる相対的な揺らぎの値すなわち、は、巨視的なシステムにおいては無視することができることに留意されたい。しかしながら、小さなシステムにおいてはきわめて顕著になる。図1が、シリコンについて、温度の揺らぎの大きさおよび速度がどのようにシステムのサイズに依存するのかを示している。例えば、単結晶シリコンの1nmの球状体は、367度K程度の温度揺らぎを被る。同様に、所与のサイズのシステムのエントロピー揺らぎを、RCpと示すことができ、ここでCpは定圧における熱容量であるLandauetalを参照。この最後の式は、定温の熱の槽に接触している微視的なサブシステムのエントロピーが増加する可能性があり、さらに驚くべきことには、外部の仕事源または熱勾配が存在しなくても減少することがあることを、はっきりと示している。実際に、そのようなエントロピー消費プロセスは、これまでに小さなシステムについて実験によって実証されているLiphardtJDumontSSmithSBTinocoIBustamanteCEquilibriuminformationfromnonequilibriummeasurementsinanexperimentaltestofJarzynskisequalityScience29618321835およびBustamanteCLiphardtJRitortFThenonequilibriumthermodynamicsofsmallsystemsPhysicsToday584348。ガウス雑音白色雑音を呈する熱力学的極限のシステムから周期的なエネルギーを抽出することはできない。そのような揺らぎをエネルギーの生成に利用できることを提案する。しかしながら、定温槽からエネルギーを抽出することは可能だろうかこの一見したところ単純な疑問への回答は、熱力学の法則から直接的に得られる。具体的には、熱力学の第二法則が、環境から有用な仕事を抽出することができる条件を定めている。一般には、そのような抽出のための要件の一つは、熱力学的パラメータ例えば、温度の全体的な勾配の存在であると考えられている。そのような勾配または何らかの種類の貯蔵エネルギーが存在しない場合、定温槽からの仕事の抽出が、Maxwelldemon型の第二種永久機関を構成すると考えられる。一例が、FeynmanのラチェットであるMagnascoMOStolovitzkyGFeynmansRatchetandPawlJournalofStatisticalPhysics93615632。Feynmanは、自身の講義において、ラチェットおよび歯止からなるシステムから有用なエネルギーを抽出することが、ラチェットおよび歯止を収容している2つのリザーバが同じ温度にある場合に、不可能であることを示した。Feynmanの証明が、例えばガウス白色雑音などの熱雑音、したがってボルツマン統計の仮定にもとづくことに留意されたい。しかしながら、第二法則が、熱力学的極限にあり、すなわちエネルギーの流れが存在しない閉じたシステム、および熱力学的パラメータの揺らぎが比較的無視できるようになる大きなシステムについてのみ厳密に当てはまることに、留意することが重要である。例えば、クラウジウスの第二法則の式によれば、唯一の最終結果が所与の温度の物体からより高い温度の物体への熱の移動である変化は、不可能である。原理的に、第二法則は、統計的な可逆性の考え方にもとづいて時間の方向を定める唯一の物理法則であり、したがって統計的記述がきわめて正確になる膨大な数の原子を有するシステムに厳密に当てはまる。本発明者らの提案する方法の実現可能性についての重要な中心的考えは、第二法則が小さな開いたシステムおよび短い時間尺には当てはまらないという考えであるWangetal、Liphardtetal、およびBustamanteetalを参照。閉じたシステムの総エントロピーが外部のエネルギー仕事源が存在しない場合に限って一定にとどまるか、または増大することができるという説明が、平均においてのみ正確であり、熱力学的極限内の平均量にのみ当てはまることを理解することが重要である。抽出機構ブラウンラチェットは、たとえ恒久的な勾配が存在しなくても非平衡なシステムから周期的なエネルギーを抽出することができる。この箇所においては、周期的なエネルギー出力を抽出するための本発明者らの提案による技術、システム、方法、および装置の動作の原理が説明される。巨視的な流れを、非平衡な状態のもとでいかなる外部のバイアス力または温度勾配も加えることなく周期的な非対称構造ブラウンラチェットにおいて得ることができることが、充分に立証されているAstumianRDThermodynamicsandkineticsofaBrownianmotorScience276917922BaderJSetalDNAtransportbyamicromachinedBrownianratchetdeviceProceedingsoftheNationalAcademyofSciencesoftheUnitedStatesofAmerica961316513169。そのようなラチェットシステムにおいては、空間的に周期的なポテンシャルにある粒子が、バイアスされていない平均がゼロである非平衡なランダムまたは決定論的な力によって優先方向に運ばれる。非平衡は、ブラウンラチェットの動作にとって重要な状態である。雑音がガウス雑音白色雑音である場合にFeynmanのラチェットが機能できない理由の目に見える説明。しかしながら、非対称な周期的ポテンシャルの存在にかかわらず、熱槽におけるランダムな熱的揺らぎすなわち、ガウス白色雑音によって方向性の定常運動を生じさせることが不可能であることは、平衡熱力学の第二法則から直接的に明らかである。これは、ガウス白色熱雑音が、上述のラチェットおよび歯止の例を使用してFeynmanによって示されたとおり、詳細平衡状態を破ることができないからであるFeynmanetalおよびMagnascoetalを参照。平衡におけるラチェットの運動の物理学を非平衡に対して説明するために、システムの確率的記述に目を向ける。マルコフ過程xここで、xは粒子の位置を表わすの確率動力学を、マスタ方程式の手法によって記述することができ、ここでΓは、位置yから位置xへの粒子の移動の確率を表わし化学の文献において、Γは速度定数と呼ばれる、かつpは粒子の占有粒子数を指す。平衡において、ポテンシャルエネルギー面の存在時の任意の所与のxにおける占有粒子の数は、ボルツマン分布によって与えられ、ここでVxは、図2に示されるような非対称なポテンシャルエネルギー面PESである。同時に、遷移状態理論によれば、バリアを越える粒子の移動の速度定数が、によって与えられる。pおよびΓの両者の指数関数的な依存性ゆえに、マスタ方程式における積pΓは、Vとは無関係であり、PESのあらゆる形状において、あらゆる粒子が同じ移動の可能性を有し右または左への移動の可能性も同じ、したがっていかなる粒子流も期待すべきでないことを示している図3を参照。雑音がガウス白色雑音でない場合、詳細平衡が失われる。しかしながら、平衡熱力学の結論は、通常は非平衡のシステムには当てはまらない。方向性の定常運動を、対称な、相関性がある、非白色雑音、一般的には非ガウス雑音を有する空間的に非対称なシステムにおいて実現できることが、理論的に示されているLuczkaJCzernikTHanggiPSymmetricwhitenoisecaninducedirectedcurrentinratchetsPhysicalReviewe5639683975CzernikTLuczkaJRectifiedsteadyflowinducedbywhiteshotnoisediffusiveandnondiffusiveregimesAnnalenderPhysik9721734KimCLeeEKHanggiPTalknerPNumericalmethodforsolvingstochasticdifferentialequationswithPoissonianwhiteshotnoisePhysicalReviewe76LuczkaJBartussekRHanggiPwhiteNoiseInducedTransportinPeriodicStructuresEurophysicsLetters31431436およびLuczkaJApplicationofstatisticalmechanicstostochastictransportPhysicaA274200215。そのような雑音の存在において、ブラウンラチェットは、或る程度は、白色熱雑音を除く入力を或る程度まで整流することができる機械的なダイオードのように機能する。非対称なPES内の粒子が時間相関を有する外部のランダム力有色雑音にさらされる場合、詳細平衡が失われ、粒子の流れが生じるMagnascoを参照。平衡にある環境の大部分が、中心極限定理ゆえにガウス熱雑音を呈することに留意されたい。しかしながら、システムが平衡にない例えば、非平衡な定常状態にある場合、ガウス統計から外れた雑音例えば、熱力学的極限にないシステムにおけるポアソン雑音を呈し、さらにはあるいは時間相関例えば、材料におけるメモリ効果を含む。確率論的モデルの作成ガウス雑音は、ポアソン雑音に支配される事象の極限の場合である。ポアソン雑音過程が、本発明者らの技術にとって特に重要であるHanggietalを参照。これは、本質的に非ガウス性であり、したがって揺動散逸の関係を満足しない非平衡なラチェットの運動につながると予想される。半導体および分子のシステムを、粒子と環境との間の相互作用がまれにしか起こらず、または非常に強く、あるいはその両方である場合はいつでも、ガウス統計よりもむしろポアソン統計によって記述することができる。ガウス雑音は、事象の数が無限大になるときのポアソン雑音の極限の場合であるので、ポアソン雑音は、大部分のシステムにおいてシステムのサイズがナノメートルの規模へと小さくなる場合に自動的に現れる。したがって、そのような雑音がブラウンラチェットの運動に対してどのような影響を有するのかを検討することが関心対象である。本発明者らの検討においては、事象という用語が、例えば格子からの伝導電子の散乱を指して広い意味で使用される。ポアソン雑音および適切な非対称性が正味の流束を生成できる。以下で、どのようにして対称なポアソン雑音が図2に示した非対称な周期的ポテンシャルに巨視的な流れを生じさせることができるのかを示す。本発明者らは、最も直観的なやり方で粒子と環境との間の確率論的な相互作用を大まかに取り入れることを可能にするランジュバン方程式の手法を使用し、ここでγは摩擦係数であり、ξTξPが雑音の源である。ξTがガウス白色雑音である場合、摩擦係数を、揺動散逸定理を介してξTに関連付けることができ、アインシュタインスモルコフスキーの関係を介して輸送拡散係数に関連付けることができる。本発明者らは、ξPを、としてとして定められ、雑音の振幅ziが対称な指数確率密度に従って分布している、ポアソン白色雑音過程であると仮定した。に留意されたい。したがって、ポアソン過程は、によって与えられる単位時間当たりの事象の数を有するδ関数状のパルスで構成され、これらのパルスの強度は、ρに従って分布している。パラメータAは、これらのポアソンキックの平均振幅である。ポアソン白色雑音は、DsλA2が一定に保たれるλ→∞、A→0の極限、すなわち大きさの小さいパルスがきわめて多数である極限において、ガウス白色雑音に近付くことに留意されたい。さらに、慣性項を無視することができる過減衰ブラウン粒子を検討した。これは、エネルギー運動量の散逸の時間尺例えば、数フェムト秒~数ピコ秒と比べて長い巨視的な時間尺例えば、数マイクロ秒~数秒における微視的な運動に有効な一般的に使用される仮定である。得られた確率微分方程式を、確率解析学の標準的な方法を使用して数値的に解いた。図4左側のパネルが、ポアソン白色雑音およびガウス白色雑音の場合について得られた占有粒子数の分布関数を示している。各々の周期的なPES井戸wellの内部の分布関数の形状の間の差に留意されたく、ガウス白色雑音の場合には、占有粒子数の分布がおおむね指数関数的であって、粒子が平衡において予想されるとおりにボルツマン分布に従って分布していることを示している一方で、ポアソン白色雑音の場合には、分布が明らかに指数関数的でない。したがって、pが指数関数的でないので、詳細平衡の状態が破られるはずであるマスタ方程式を用いた上述の検討を参照。実際に、図4右側のパネルが、粒子の平均位置がポアソンの場合上端のパネルにおいて増加している一方で、ガウス性の場合には粒子の位置が初期位置の周囲で揺らいでいることを示しており、この結果は、この例では左方から右方へのすなわち、PESの極小値から出発し、右方へと周期の短い部分に向かう巨視的な粒子の流束がポアソン白色雑音の場合に存在することを明白に証明している。粒子が電荷を有する例えば、電子と仮定すると、そのような巨視的な流束は、充電電流を意味し、したがってエネルギーの抽出に利用することが可能である。揺らぎから正味の流束を生成するためには詳細平衡を破る必要がある。上記で示唆したように、pがボルツマン分布でないという条件が、詳細平衡を破るために充分である。さらに、バリア遷移速度Γがポテンシャルエネルギーのバリア高さに指数関数的には依存していない場合にも、詳細平衡を破ることができる。解析マスタ方程式の手法ポアソン雑音は、事象の非局所性および相関につながる。さらなる見識を、熱雑音およびポアソン雑音の両方の影響下での粒子の確率分布Pについてのマスタ方程式を検討することによって得ることができ、ここでである。この式は、ポアソン雑音に特有の最後の項の存在を除き、ドリフト項を有する拡散方程式の通常の形である。ポアソン項が非局所的であり、任意の特定の点xにおける確率変化がxから離れた位置の粒子の存在によって影響され、すなわちポアソン雑音の振幅分布の幅によって定められる相関球の内側の粒子の存在によって影響されることを示していることに留意されたい。相関球が小さくなる場合デルタ関数、ポアソン項が拡散係数Dsの通常の拡散項になる。そのような非局所性は、システムにおける非対称なポテンシャルエネルギープロファイルの存在において非ゼロの流れを可能にするポアソン雑音の際立った特徴である。式1を、図2に示されるとおりの区分的な直線のポテンシャルについて解析的に解くことができ、事象の頻度、非対称パラメータ、あるいは熱雑音ガウス雑音およびこの例では非熱雑音ポアソン雑音についての無単位の拡散係数それぞれDTまたはDsなどといったシステムのパラメータへの流束の依存性の計算が可能になる。図5上のパネルに、種々のDsの値および一定のλの値すなわち、ここで検討されるシステムのサイズ規模においては一般的に一桁nmであるポアソンキックの振幅Aの種々の値における熱拡散係数への流束の依存性が示されている。また、本発明者らのモデルにおけるDTへの依存性が、温度への依存性と同等であることに留意されたい。グラフを精査することで、2つの動作の方式が存在することが容易に明らかとなる。ラチェット方式ポアソンキックが平衡を摂動する。パラメータAがδ図5の上のパネルにおける緑の曲線と比べて小さい場合、ポアソンキックがポテンシャルエネルギーのバリアを克服するには短すぎ、したがって粒子の流束が小さいが、温度約DTが増加すると、流束が劇的に増加する。これが、真のブラウンラチェット方式である。ポアソンキックが平衡分布を摂動することによって機能する一方で、熱雑音が流れを駆動し、フラッシングブラウンラチェットの動作Reimannを参照を連想させる。さらに高い温度においては、熱雑音が支配的になり、非対称性に起因する正味の流束を洗い流してしまうので、流束が減少する。デルタ方式ポアソンキックが流束を生成する。大きなAの値例えば、A≧δにおいては、ポアソンキックがより強く、最も近いポテンシャルエネルギーの極大値を超える。粒子伝導電子が、バリアを越えてキックされるや否や、次のPESの極小値に向かって滑り続け、強力な流束を生み出す。この場合、より高い温度は、熱雑音が滑り落ちのプロセスを遅くするので、流れの大きさに関して不利である。したがって、最大の流れは、より低い温度において現れる図5の上のパネルのなかで左方において最も高く、右方において中央に位置している線。DTに関数としての流束の極大は、図5について使用した計算において使用された値よりもさらに大きいAすなわち、Dsの値において完全に消えている。自然では利用することができず、固体システムにとってのみ利用可能である動作方式への移行。図5下のパネルに示した相図が、ポアソンラチェットの動作の方式がポテンシャルの非対称性kおよびポアソンキックの大きさAによって支配されるまた指数関数的に左右されることを示す2つの動作方式の間の相の境界を示している。さらに流束の値を考慮すると、システムを、より大きなk例えば、05にできるだけ近いおよびより大きなAさらにデルタ方式へとの両方に向かって設計することが、より好都合である。出力の生成出力の抽出のための負荷の導入。ポアソンラチェットにおいて引き起こされる流れを出力の生成に使用できることを実証するために、図6上のパネルに示されるように負荷力成分を導入することによってラチェットのポテンシャルを修正した。図6下のパネルが、生成された出力を、加えた負荷出力電圧が負荷なしで約14Vであり、放電の際に12Vへと低下する自動車のバッテリと同様の関数として示している。この図は、ポアソンラチェットが負荷力に逆らって流れを駆動することで、有用な仕事を実行できることを明らかに示している。出力は、中間的な負荷力の値においてピークを呈し、その後に負荷力が流れの方向を反転させるように強くなると負の値に減少する正味の出力がもはや抽出されない。抽出機構の概要非ガウス白色雑音が、非局所性および力に依存した運動につながる。システムのサイズが充分に小さくなるとき、熱雑音の説明は、事象例えば、電子と格子との間の相互作用の数が稀になるので、ポアソン雑音成分を含まなければならない。すでに述べたように、ポアソン雑音非ガウスが、非対称なシステムにおいて方向性の流れの発生につながる。ポアソン雑音が、局在性の非平衡な摂動の源として機能し、これが非対称なシステムによる流れの整流を可能にする。方向性の流束の出現を説明するための別の解釈が可能である。ポアソン雑音に起因するマスタ方程式の非局所的な項の存在は、粒子の運動へのPESの影響を非局在化し、さらにあるいは特定の空間点に位置する占有粒子数の変化の速度が、もはやその特定の点における占有粒子数および勾配によって決定されるだけでなく、ポアソンキック距離の範囲内の遠方の占有粒子数によっても決定される。そのような非局所性の直接的な結果として、運動がPESの最大エネルギー点によって制御されるだけでなく、例えばPESに起因して粒子に作用する力など、PESの特定の形状によっても制御される。換言すると、厳密にエネルギーに依存した運動よりもむしろ力に依存した運動がシステムにおいて生じる。このようなPES形状に対する感受性が、PESの非対称性がポアソンラチェットの運動の重要な要因になり、雑音の整流を可能にする理由である。すなわち、空間的に非対称なPESが、たとえ個々の電子が同じポテンシャルエネルギーを有していても、特定の電子に働く力が相違する異なる領域をもたらす。ポアソンラチェットに適用される熱力学の第一および第二法則。非ガウス雑音成分およびまたは非白色雑音成分例えば、ポアソン雑音は、システムへの局在の非平衡な摂動の源として機能する。さらに、提案されるシステムは、環境との熱エネルギーの交換および負荷との電荷担体の交換が自由に可能な開いたシステムである。最後に、例えば、地球の環境の全体としての周囲の熱エネルギーが、太陽によって補給される。したがって、本発明者らの提案による方法および装置における熱エネルギーの揺らぎの有用な仕事への変換、およびその結果としてのシステムのエントロピーの減少は、環境からシステムへのエントロピーの流入によって補償され、この抽出によって第一法則および第二法則のいずれも破られることはない。システムの実施例概念実証用の設計上述のように、非ガウスおよびまたは非白色雑音を呈するシステムを実現するための多数のやり方、ならびにシステムへと適切な非対称性を組み込むための多数のやり方が存在する。上述の例では、雑音項が、システムのサイズが小さい例えば、システムがもはや熱力学的極限内にないことに起因するポアソン成分を有している。さらに、非対称性に関して、すでに述べた例では、固体システムが、周期的なポテンシャルエネルギープロファイルを実現する適切に設計された構造を有している。いくつかの実施例においては、周期的な構造が、n型またはp型のドーパントによるシリコンの周期的な多段階の勾配ドーピングによってもたらされる。目標は、高い例えば、可能な限り最高の非対称性および良好な例えば、最適なPES変調深さを有するナノメートル規模の周期的構造を実現することである。適切なPESプロファイルを得ることができるかどうかを試験するために、シリコンにおける一つのそのような多段階のドーピングプロファイル図7の上のパネルについて、シミュレーションを実行した。図7下のパネルが、得られた伝導帯エネルギープロファイルを示しており、得られた伝導帯エネルギープロファイルが、明らかに非対称であり、02V超例えば、室温において8kT超の適切な変調の振幅を有している。このプロファイルは、一次元のポアソンおよびシュレーディンガ方程式を自己無撞着に解くことによって得られた。性能評価検討中の例において、おおむね10cmの垂直置き立方体をもたらすように隣り合うウエハの間に2mmのすき間を持たせつつ重ね合わせた40枚の4インチのシリコンウエハ各々のウエハは約05mmの厚さであるを仮定した。次いで、マスタ方程式の手法にもとづくポアソンラチェットのシミュレーションを使用し、具体的な固体パラメータを考慮さらに、ウエハにおけるラチェット周期の間の間隔を可能にするための別の21の充てん比を仮定すると、このような立方体は、およそ580Wの電気おおむね06kWLまたは12kWkgの出力密度に相当するを2Wの資本コストでもたらすと予想されるそれぞれ、45および55のウエハコストおよび処理コストを仮定。この計算においては、ラチェットポテンシャルPES深さが026Vであり、周期の長さが340nmであり、δが1mmであると仮定し、213Am2の電流密度および一つのラチェット周期につきすなわち、Lごとに93mVの最適負荷電圧を得た。ウエハを積み重ねることで、熱交換を生じさせる全体的な表面積抽出された出力を補給するために必要であるが大きくなり、この立方体における平均の熱流束は約15kWm2であり、管理できる限界を充分に下回っている。例えば、グラファイトまたはグラフェンなどの炭素主体の材料においては、周期の長さLがこれらの材料における高い電子移動度ゆえに概して5~25μmにあり、異なる性能およびコストの数値をもたらすと考えられる。製造および改良現行のプレーナプロセスによって製造されるいくつかの実施例を、低コストの材料および製造プロセス例えば、シリコン、グラファイト、およびアルミニウムのみを使用して行なうことができる。PES周期に応じて、垂直およびまたは横の構造の両方が可能である。設計は、より最適化された高度なPESプロファイルを使用することによって改良され、種々のバイアスの仕組みを取り入れることによって改良され、あるいは両方によって改良されると期待される。以上の説明は、厳密に古典的な流れから生じる正味の流束の生成に限られているが、ナノメートルの規模において、量子トンネル電流および非局所の電子波動関数が当たり前であり、より低いコストでのより良好な性能のためのさらなる機会を提供する。幅広い範囲の他の実施例も、特許請求の範囲の技術的範囲に含まれる。