レーザ光源と、該レーザ光源からの発散光を平行光とするコリメータレンズと、前記平行光を集光してスポット光とするコンデンサレンズと、を備えた光スポット照射装置であって、前記コリメータレンズと、前記コンデンサレンズとの間に、前記平行光を、その光軸と交差する面内におけるファーフィールドパターンを2分割して、異なる方向に進む第1光及び第2光とするビーム分割器と、前記第1光及び第2光を重ね合わせて合成する光合成器と、を有することを特徴とする光スポット照射装置。前記ビーム分割器は、透過型光学素子である請求項1記載の光スポット照射装置。前記ビーム分割器は、反射型光学素子である請求項1記載の光スポット照射装置。前記ビーム分割器と、前記光合成器の間に、前記第1光又は前記第2光の何れか一方のレーザ光の偏光方向を90度回転させる1/2波長板を有し、前記光合成器として偏光光学素子を用いる請求項1乃至請求項3のいずれか一項に記載の光スポット照射装置。しかしながら、上述の方法では、コンデンサレンズの径はコリメータレンズの径よりも大きくなる。コンデンサレンズの径が大きくなると球面収差の影響が出やすくなり、1点に集光しにくくなるという問題が生じやすくなる。本発明を実施するための最良の形態を、以下に図面を参照しながら説明する。ただし、以下に示す形態は、本発明の技術思想を具体化するための光スポット照射装置を例示するものであって、以下に限定するものではない。また、本明細書は、特許請求の範囲に示される部材を、実施の形態の部材に特定するものでは決してない。特に、実施の形態に記載されている構成部品の寸法、材質、形状、その相対的配置等は、特定的な記載がない限りは、本発明の範囲をそれのみに限定する趣旨ではなく、単なる説明例にすぎない。尚、各図面が示す部材の大きさや位置関係等は、説明を明確にするため誇張していることがある。さらに以下の説明において、同一の名称、符号については同一もしくは同質の部材を示しており、詳細説明を適宜省略する。本発明の実施形態において、光スポット照射装置は、図1に示すように、レーザ光源1と、レーザ光源1からの出射光発散光を平行光とするコリメータレンズ2と、平行光を集光してスポット光とするコンデンサレンズ3と、を備えている。コリメータレンズ2とコンデンサレンズ3との間には、平行光を2つに分割するビーム分割器8を有している。ビーム分割器8は、平行光を、その光軸と交差する面内におけるファーフィールドパターンを2分割して、直進する第1光と、屈折する第2光にするよう、光路内に配置される。更に、第1光の偏光方向を回転させるための1/2波長板5と、第2光を偏光させずに反射させる反射器7と、を有している。そして、これら2つの光が共に入射される1つの光合成器6を備えており、光合成器6から出射されるレーザ光第1光と第2光が重ね合わされたレーザ光がコンデンサレンズ3に入射される。本実施の形態では、上記のように、レーザ光源から出射されたレーザ光を、ビーム分割器によって半分の大きさに分け、その半分の大きさのレーザ光を重ね合わせた後に、コンデンサレンズに入射している。これにより、コンデンサレンズの径を小さくすることができるため、球面収差の影響を受けにくくすることができる。そのため、1点に集光し易くなり、高光密度の光スポットを得ることができる。以下、各構成部材について、詳説する。1.レーザ光源本実施の形態においてレーザ光源は、半導体レーザを用いるのが好ましい。半導体レーザとしては、積層された半導体層の端面を出射面発光面とするファブリペロー型レーザ、積層された半導体層の上面を発光面とする面発光レーザや、分布帰還型レーザ、分布反射型レーザ、平面導波路を用いた波長変換素子からなる光源等を用いることができる。また、その組成や発振波長は、目的や用途に応じて任意に選択することができる。ファブリペロー型の半導体レーザ素子をレーザ光源として用いる場合、半導体レーザ素子の光導波路作製工程において、光出射端面における発光領域ニアフィールドパターン、以下、NFPの幅方向活性層に平行な方向の大きさが、厚み方向活性層に垂直な方向の大きさよりも大きくなるのが一般的である。図4は、半導体レーザ素子10を出射端面側の端面から見た模式図である。基板11上に、n型半導体層12、活性層13、p型半導体層14がこの順に積層されており、p型半導体層14には、リッジ14aが形成されている。通電により、リッジ下部の光導波路の端面からレーザ光が出射され、図4に示すような横長楕円形の発光領域ANFPが形成される。半導体レーザ素子10から出射されるレーザ光の放射角は、光導波路構造に依存して異なるため、図4の上下方向NFPの短軸方向については、レーザ光がほぼ1点から大きく発散しながら広がりながら出射されるように見えるのに対し、図4の左右方向NFPの長軸方向については、NFPの幅全体から、上下方向の広がりに比して小さな角度で発散しながら広がりながら出射される。つまり、このようなレーザ光源を用いると、レーザ光の放射角に異方性があり、これを集光して得られる光スポットの形状は、光導波路構造を反映した楕円形状となる。このとき、集光された光スポットは、レンズの結像特性から、コリメータレンズの焦点距離f1とコンデンサレンズの焦点距離f2によって決まる倍率m=f2/f1でNFPを映し出した像となる。上記ではファブリペロー型の半導体レーザ素子で説明したが、平面導波路に共振器を形成した他の半導体レーザ、例えばDFB型レーザ、DBR型レーザでも同様である。2.コリメータレンズコリメータレンズは、レーザ光源から出射されるレーザ光発散光を、平行光化するものであり、1つのレーザ光源に対して1つのコリメータレンズを用いる。コリメータレンズには、球面レンズ、非球面レンズ、シリンドリカルレンズ、トロイダルレンズなどが使用できる。3.ビーム分割器ビーム分割器は、コリメータレンズによって平行光化されたレーザ光を、その光軸と交差する面内におけるファーフィールドパターンを2分割するよう、2つのレーザ光に分割するものである。詳細には、コリメータレンズからの光を、そのまま光軸方向に直進する第1光と、光軸と異なる方向へ屈折あるいは反射、回折させる第2光とに分割するものである。ほぼ均等に2分割するのが好ましく、これにより、後で合成される際に、平行光の断面積が小さくなり必要なコンデンサレンズが小さくし易い。特に、楕円形のファーフィールドパターン以下、FFPの短軸光軸を含み、長軸の中央において長軸と垂直な面で分割するようにビーム分割器を配置するのが好ましい。このようなビーム分割器としては、反射型、透光型のいずれかを用いることができ、レーザ光源を複数用いる場合は、両方のビーム分割器を組み合わせて用いてもよい。いずれにしても、各レーザ光源に対して1つのビーム分割器を用いるのが好ましい。反射型のビーム分割器としては、ミラー、反射型回折格子等が挙げられ、透過型のビーム分割器としては、ウェッジプリズム、透過型回折格子等が挙げられる。図1では、反射型のビーム分割器として、ミラーを用いている。コリメータレンズからの平行光を、その中央で分割するように、ミラーの一方の端部が平行光の光軸と一致するように配置する。ミラーに反射されずに直進する第1光は、そのまま直進して後述の1/2波長板に入射される。ミラーによって反射されて、進行方向が変わった第2光は、後述の反射器に入射される。ミラーは、その角度によって第2光の進む角度を調整することができ、後述の反射器、偏光光学素子の位置に、正しく入射できるように調整する。尚、ここでは、ビーム分割器によって、一方のレーザ光のみを屈折させ、もう一方のレーザ光は直進させたが、これに限らず、異なる2つの方向に屈折するようにしてもよい。4.1/2波長板1/2波長板は、分割された2つのレーザ光を、後述の偏光光学素子において合成するため、いずれかのレーザ光の偏光方向を90度回転させるためのものであり、分割された後から偏光光学素子に至るまでの光路内に配置される。図1では、直進する第1光が偏光光学素子に入射される前に1/2波長板が配置されている。これにより、偏光光学素子を直進することができる。1/2波長板としては、水晶波長板や、光学硝子板の表面の一部に等方性材料をコーティングしたガラス位相板、光学硝子石英などの板の間に複屈折性を持たせた波長フィルムを挟み込んで接合した波長位相板、自己クローニングフォトニック結晶等を用いることができる。また、このような機能を有する部品としては上記の1/2波長板の他、鉛ガラスFG―62、特殊ガラスSFS1、Euドープガラス、Ceドープガラス等のファラデー回転子等を用いてもよい。これらは磁場磁界を加えることでレーザ光の偏光面を回転させることができるものである。或いは、偏波保持シングルモードファイバを用いてもよく、そのファイバの出口光軸をレーザ光の光軸を中心に90°以下の範囲で回転させるのが好ましい。5.反射器反射器7は、ビーム分割器によって異なる進行方向に進むレーザ光を、後述の光合成器に入射させるために設けられるものであり、第1光、第2光のいずれかが入射される位置に、角度等を調整して配置される。図1では、ビーム分割器によって屈折された第2光が、反射器によって反射され光合成器に入射されている。このような反射器7は、入射光と反射光の進行方向を変える機能のみを有していればよく、すなわち、入射された平行光を、そのまま平行光として反射するものが好ましい。6.光合成器光合成器6は、分割された2つのレーザ光を、合成合波するための光学部材であり、異なる2つの入射面第1光の入射面と、第2光の入射面と、それら2つの光が合わせて出射される1つの出射面と、を有している。このような光合成器としては、偏光光学素子を用いるのが好ましく、具体的には、ダイオードレーザー用偏光キューブビームスプリッター等の偏光ビームスプリッタや、ウォラストンプリズム、サバール板が挙げられる。7.コンデンサレンズコンデンサレンズは、前述の偏光光学素子によって合成された平行光を集光して、光スポットとするものであり、平凸レンズ、両凸レンズ、凸凹レンズ、フレネルレンズなどがあげられる。実施例1図1に実施例1の光スポット照射装置の構造を示す。楕円状のFFPのレーザ光を放射するレーザ光源として例えば高出力半導体レーザ1と、半導体レーザから大きく発散しながら射出されるレーザ光を平行光化するコリメータレンズ2と、コリメータレンズ2で平行光化されたレーザ光を楕円状のFFPの長軸に垂直に概ね均等に2分割するビーム分割器8としてミラーを用いる。さらに、ミラー8で進路を曲げられたレーザ光第2光を折り返すように反射させる反射器7と、直進するレーザ光第1光の偏光方向を90度回転する1/2波長板5とをそれぞれ配置する、反射器7で反射された第2光と、1/2波長板5で偏光方向を90度回転された第1光を重ね合わす光合成器6として、偏光ビームスプリッタを用いる。偏光ビームスプリッタ6の異なる面から入射された第1光と第2光は、同一面から共に出射されてコンデンサレンズ3に向けて出射される。コンデンサレンズ3を介して出射されるレーザ光は、図5に示される光スポット照射装置に比して、平行光化されたレーザ光の径を概ね半分の大きさとすることができる。そのため、コンデンサレンズの焦点距離f2が同じ場合、NAを概ね半分にすることができる。よって、NAの小さな光ファイバへレーザ光を有効に入射することができる。実施例2図2に実施例2の光スポット照射装置を示す。ここでは、レーザ光源1が複数である点、及び、ビーム分割器4が透過型である点が、実施例1と異なる。図3に示される構成の光スポット照射装置に比して、実施例1と同様に、平行光化されたレーザ光の径を概ね半分の大きさとすることができる。コンデンサレンズのNAが同じ場合、焦点距離f2を概ね半分にすることができる。よって、よって倍率を概ね半分に抑えられるので、概ね4倍の高光密度な集光スポットを得ることができる。