光を増幅させる光利得媒体と屈折率の波長分散を有する光導波路とを含んで構成される光共振器と、該光共振器内における光の強度を変調する変調手段と、を備え、該変調手段の変調周波数に応じて光パルスの発振波長を掃引変化させる光源装置であって、前記光共振器内を周回する光の前記波長分散に起因する遅延を含んだ光パルス列の時間的推移に呼応して、前記変調周波数の変化割合を推移させ、前記発振波長を掃引変化させることを特徴とする光源装置。前記変調周波数を、前記光が前記光共振器の周回する時間と同期させて変化させることを特徴とする請求項1に記載の光源装置。前記波長分散に起因する遅延を受けた光が周回して前記変調手段を透過する際の前記変調周波数が、周回前の変調周波数と一致することを特徴とする請求項1又は2に記載の光源装置。前記変調周波数の変化割合の推移を前記変調周波数の周波数変調波形を振幅変調してなすことを特徴とする請求項1に記載の光源装置。前記振幅変調の周期は、前記周波数変調波形の振幅が初期値の1.5倍~2.5倍となる範囲にある請求項4に記載の光源装置。前記振幅変調を、前記周波数変調を行う第一の信号発生器に第二の信号発生器より信号を供給して行うことを特徴とする請求項4に記載の光源装置。前記変調手段は、外部変調器であることを特徴とする請求項1に記載の光源装置。前記光利得媒体は、半導体光増幅器であることを特徴とする請求項1に記載の光源装置。前記光利得媒体は、希土類添加光ファイバであることを特徴とする請求項1に記載の光源装置。光を増幅させる光利得媒体と屈折率の波長分散を有する光導波路とを含んで構成される光共振器と、該光共振器内における光の強度を変調する変調手段と、を備え、該変調手段の変調周波数に応じて光パルスの発振波長を掃引変化させる光源装置の駆動方法であって、前記光共振器内を周回する光の前記波長分散に起因する遅延を含んだ光パルス列の時間的推移に呼応して、前記変調周波数の変化割合を変化させ、前記発振波長を掃引変化させることを特徴とする光源装置の駆動方法。請求項1から請求項8の何れか一項に記載の光源装置を用いた光源部と、前記光源部からの光を検体に照射し、該検体からの反射光を伝達させる検体測定部と、前記光源部からの光を参照ミラーに照射し、該参照ミラーからの反射光を伝達させる参照部と、前記検体測定部からの反射光と前記参照部からの反射光とを干渉させる干渉部と、前記干渉部からの干渉光を検出する光検出部と、前記光検出部で検出された光に基づいて、前記検体の断層像を得る画像処理部と、を有することを特徴とする光干渉断層撮像装置。非特許文献1においては、分散チューニング方式の波長掃引光源で200kHzの動作速度が得られることが報告されている。機械的駆動部が存在しないためにさらなる高速波長掃引動作が期待されるが、高速に波長掃引を行おうとすると変調器での損失が大きくなることが課題として生じてくる。つまり、変調器にて生成されたモード同期パルスが共振器を一周し、再び変調器に戻ってきた際にはモード同期動作を行う変調周波数が異なる値となっており、強い損失を受ける。この変調周波数のずれる量は掃引時間の速さに比例して大きくなるため、高速波長掃引を行ううえで課題となる。一方、この周波数がずれる課題を解決するには前記のFDML方式を分散チューニング方式に適応すれば良いと考えられる。つまり、共振器長によって決まる光の周回時間と変調周波数のFM変調を同期させ、ある変調周波数で発生したモード同期パルスが一周して戻ってきたときに再び同じ周波数で変調が行われる系を組めば良い。しかしながら、そうしたところで200kHzを超える高速波長掃引動作の達成は困難であることが発明者らの検討によって判明した。なぜならば、分散チューニングを行う系は光共振器内に必ず屈折率の波長分散を抱えているため、波長掃引帯域の短波長側と長波長側で周回する毎に周回時間の異なる遅延が生じるからである。さらに光が共振器内を周回するほど遅延時間の差異は積算されていくので、この影響はより強くなる。したがって、分散チューニング方式はその動作原理から共振器内の波長分散が必須なため、単にFDML方式と組み合わせただけでは高速波長掃引の達成は困難となる。本発明は、分散チューニング方式を用いて200kHzを超える高速波長掃引動作を安定して行い得る光源装置を提供することを目的とする。本発明により提供される光源装置は、光を増幅させる光利得媒体と屈折率の波長分散を有する光導波路とを含んで構成される光共振器と、該光共振器内における光の強度を変調する変調手段と、を備え、該変調手段の変調周波数に応じて光パルスの発振波長を掃引変化させる光源装置であって、前記光共振器内を周回する光の前記波長分散に起因する遅延を含んだ光パルス列の時間的推移に呼応して、前記変調周波数の変化割合を推移させ、前記発振波長を掃引変化させることを特徴とする。本発明の光源装置では、光共振器内を周回する光の波長分散に起因する遅延を含んだ発振波長を有する光パルス列の時間的推移に呼応して、モード同期周波数の変調周波数の変化割合を推移させる。これにより光共振器内を周回する毎に積算される分散による時間遅延の影響を補正でき、分散チューニング方式の光源においてもFDML方式の利点を採用した高速な波長掃引光源を構成できる。本発明は、分散チューニング方式において、FM変調信号の周波数変化率を掃引時間とともに徐々に変化させることで分散による波長毎の時間遅延の影響を補正するという、発明者らが見出した知見に基づいている。本発明の光源装置は、光を増幅させる光利得媒体と屈折率の波長分散を有する光導波路とを含んで構成される光共振器と、該光共振器内における光の強度を変調する変調手段と、を備え、該変調手段の変調周波数に応じて光パルスの発振波長を掃引変化させる光源装置である。そして、光共振器内を周回する光の波長分散に起因する遅延を含んだ発振波長を有する光パルス列の時間的推移に呼応して、モード同期周波数の変調周波数の変化割合を推移させる光源装置である。尚、本発明は光源装置の駆動方法も包含する。図1は、本発明に係る光源装置の一例を示す模式図である。図1の光源装置においては、光利得媒体101と、光アイソレータ103と、分散付与ファイバ105と、光取出用カプラ104と、光強度変調器102とが光学的に結合され光共振器を形成している。光強度変調器102には信号発生器106から高周波信号が印加され周期的な変調が行われる。尚、107は信号発生器106に信号を与える信号発生器である。光アイソレータ103は、必要に応じて設けられるもので、リング型光共振器内の光を一方向に周回させる機能を有する。ここで、光共振器の自由スペクトル空間FSRに対して整数倍の変調周波数以下、モード同期周波数ともいう。を光強度変調器102に印加し、光共振器内の光を変調することで強制モード同期動作が得られる。FSRは光路長で決まる値なので、屈折率の波長分散が存在する系の場合は波長に応じてFSR間隔が異なる。よって、FSR間隔に波長依存性があるため、モード同期周波数を変化させることにより発振波長を制御できる。これが分散チューニング方式の波長掃引原理である。分散チューニング方式ではモード同期周波数を時間に対して変化させることで発振波長を掃引する。以下、発明者らの検討事項を踏まえて説明する。このような分散チューニング方式の系で非特許文献2に開示された波長掃引の周期と共振器内を光が周回する時間を同期させたFDML方式を行うと考える。例えば、図1の光強度変調器102に、図2Aに示すようにt1からtnまでの時間にモード同期周波数をf1からfnまで線形に変化させて印加する。このとき、光共振器内では、図2Bに示されるように、モード同期周波数に対応して発振波長がλ1からλnまで変化した光パルス列が順次形成され波長掃引がなされる図2Bの各ドットはそれぞれ光パルスを示している。ここで、共振器長から決まる光の周回時間に同期させ、λ1の光が強度変調器102に再び戻ってきた周回の後、変調器を光が透過するときにはモード同期周波数がf1となるような変調を行う。図2A及びBは、分散による波長毎の時間遅延が存在しない場合を示しており、モード同期周波数の掃引波形と一致したλ1からλnまでの波長掃引が周期的に繰り返されることとなる。しかしながら、実際には光共振器内には分散が存在するためにこの波形と一致したような波長変化の振る舞いとはならない。光共振器内の分散が負の値、つまり正常分散の領域では掃引範囲の波長において長波長側の光の方が早く周回する。図3A及びBは、正常分散を有する光共振器を用いた場合のモード同期周波数と光パルスの発振波長との関係を示している。図3Aに示すように光強度変調器102に線形なモード同期周波数を印加すると、光共振器内の光は、図3Bに示すように掃引範囲の中心波長λcに対して短波長側ではより遅く、長波長側ではより早く一周することとなる。つまり、λ1、λc、λnに対応した一周あたりの時間遅延量301、302、303は、301>302>303の大きさの順になり、最初の光パルス列300は、一周後に光が強度変調器に戻るときにはパルス列304のように時間的に波長が推移したものとなる。分散の影響により、このような波長推移分散による遅延を含んだを表す傾きは周回する毎に積算され大きくなる。計測用装置の光源として想定される波長800nmから1500nm程度の近赤外領域において、100nm程度の波長範囲では一般的な光ファイバの持つ分散パラメータの傾きは一定であると近似する。すると、分散による遅延が要因の波長掃引の波形変化の割合は線形と近似でき、前記波長遷移を表す傾きは一定の割合で大きくなる。この影響を補正するためには波長毎の時間遅延、つまり分散を補償する方法もあり得るが、分散チューニング方式では共振器内の波長分散が動作原理にとって必須なため、この手法を採用するのは難しい。そこで、発明者は、光共振器内を周回する光の波長分散に起因する遅延を含んだ発振波長を有する光パルス列の時間的推移に呼応して、モード同期周波数の変調周波数の変化割合を推移させる手法を想起した。尚、この手法は、パルス列の傾きに合わせて変調周波数の傾きのタイミングを合わせると捉えることもできる。この手法の一例としては、波長掃引を行うための変調信号である周波数変調FM変調の波形を変化させて時間遅延に追従させるFM変調の変調手法がある。より具体的には周波数変調FM変調の信号をさらに振幅変調AM変調する手法である。その動作原理を図3B、図4A及びBを用いて説明する。分散による遅延の影響によって図3Bに示すように光共振器内で発生する光パルス列の発振波長の波形は、時間経過に伴い傾きが大きくなって、波長掃引される。最初のパルス列300は、時間経過に伴いパルス列304となる。そこで、光パルス列の時間的推移に呼応してFM変調波形の傾きを大きくすることが有用となる。つまり光パルス列の傾きの増大に追従するため、図4Aに示すようにt1からtnまでの時間、つまり周期は変えずにFM変調波形の振幅401を除々に大きくする。これにより、実効的なFM変調波形の傾きは402、403と示すように大きくなっていく。このようにして、実際に共振器内を周回している光パルスの掃引波長の推移に呼応して変調周波数の変化割合を推移させることで、分散による遅延の影響を補正する。図4Aのようにモード同期周波数を印加することで、図4Bに示すように光共振器内で発生する光パルス列400は、時間経過に伴いパルス列402、403と推移し、光パルス列の波形は、モード同期周波数の変調波形と一致する。その結果、共振器を一周して再び変調器に戻ってきたモード同期パルスは、自分が励起された周波数と同じ周波数で変調され、損失を大きく受けることもなく共振器内を周回し続ける。つまり、光パルスが変調器を透過する際の変調周波数は、周回前の変調周波数と一致することになる。しかしながら、このまま振幅変調AM変調によって周波数変調波形FM変調波形の振幅を大きくし続けるわけにはいかず、何周か毎に振幅を元に戻さなければならない。つまり、AM変調を周期的に行うことになる。このときの周期は周波数変調波形FM変調波形の振幅が初期値の1.5倍~2.5倍程度になる周期が望ましい。これは、モード同期周波数の掃引範囲が狭いと得られる効果が少なく、広げ過ぎると隣の次数のモードが励起され、共振器内に2色のモード同期パルスが励起されるためである。このような状況は測定用光源としても、共振器内のエネルギー利用効率の観点からも望ましくない。ここで、望ましいAM変調によるFM変調波形の変化の例を図5に示す。501はFM変調に対するAM変調の波形を表し、周期的にFM変調の振幅を変調する。FM変調の周期、つまり波長掃引周波数よりも大きな周期でAM変調を行い、好ましくはFM変調波形の振幅が例えば2倍となったところでFM変調の振幅を初期値に戻す。また、共振器内の分散が正の値、つまり異常分散の領域では前記の遅延時間が逆となる。つまり、掃引範囲の波長において短波長側の光の方が早く周回する。よって、AM変調による補正の仕方は振幅が徐々に小さくなるよう行う。以上のようなFM変調にAM変調が重畳された変調信号を信号発生器107にて生成し、モード同期周波数を生成する信号発生器106へ印加することで、光共振器内の波長分散に起因する遅延の影響を補正した高速波長掃引の状態が達成される。ここまで、FM変調の振幅をAM変調する手法について説明したが、分散による遅延の影響を補正する手法はAM変調に限らず、電気的な遅延回路を用いて波長掃引の傾きを変化させてもよい。このような系ではAM変調用の信号発生器を別途用意する必要性がなく、低コスト化、コンパクト化の面から好適である。このような装置は、図1に示した信号発生器107に遅延回路を組込むことで構成することができる。また、実際に掃引したい波長範囲以外の時間帯では傾きをゼロとして一定の周波数のままにしておくことも望ましい。つまり、波長掃引に対して計測に用いる所望の波長λ1からλnの発振している時間以外はf1やfnのままにしておく。このようにすることで、計測に不必要な波長の光が発生するのを抑制できるので好適である。本発明において、光利得媒体としては半導体光増幅器SOA:SemiconductorOpticalAmplifierの他、エルビウムやイットリビウム等を含有する希土類添加イオンドープ光ファイバ、光ファイバ中に色素を添加して色素により増幅を行うもの等を採用することができる。希土類添加光ファイバは、高利得で良好な雑音特性を得るためには好適である。色素添加光ファイバは、蛍光色素材料やそのホスト材料などを適宜選択することで可変波長の選択肢が増す。半導体光増幅器は、小型で且つ高速制御が可能なことから好ましい。半導体光増幅器としては、反射型光増幅器と進行波形光増幅器の双方を用いることができる。半導体光増幅器を構成する材料は、一般的な半導体レーザを構成する化合物半導体等を用いることができ、具体的にはInGaAs系、InAsP系、GaAlSb系、GaAsP系、AlGaAs系、GaN系等の化合物半導体を挙げることができる。半導体光増幅器は、利得の中心波長が、例えば、840nm、1060nm、1300nm、1550nmのものの中から光源の用途等に応じて適宜、選択して採用することができる。本発明において、光導波路は屈折率の波長分散を有し、光を伝搬させる機能を有するものであれば、基本的に用いることができるが、外部からの影響を極力抑えるために光を閉じ込めて伝搬させる、スラブ導波路や、光ファイバを用いることが好ましい。光を閉じ込めて伝搬させる導波路は、基本的には屈折率の高い部分コアと屈折率の低い部分クラッドを有するが、細かい間隔のFSRを得るためには比較的長い共振器長が望ましく、この観点から光ファイバを用いるのが好ましい。これは分散チューニング方式の原理から、FSRの間隔が小さいほうが発振波長を選択するピッチが細かくなるからである。光ファイバとしては、石英SiO2ガラスを用いたものや、プラスチックを用いたもの、石英とプラスチックの両方を用いたもの等を挙げることができる。本発明においては、光導波路が有する屈折率の波長分散の分散値は、正常分散分散値が負のものから異常分散分散値が正のものまで、採用する光増幅媒体、得ようとする掃引速度、掃引波長範囲等を考慮して適宜、所定の分散値のものを採用することができる。本発明で採用し得る光共振器としては、ファイバに代表される光導波路で利得媒体の両端をつないだリング型共振器の他、光導波路の両端を反射端反射部材により構成した直線型共振器などで構成することができる。本発明で採用し得る光変調手段としては、利得媒体の利得を電気的に直接的に変調し得る直接変調器や、外部変調器として電気光学効果ポッケルス効果を用いた電気光学変調器EOM:ElectricalOpticalModulatorであるLN強度変調器LiNbO3基板使用や半導体の電界吸収効果を用いた電界吸収型光変調器EA変調器等が挙げられる。この他、半導体光増幅器に信号光を導入して、出力光の強度変調を行う相互利得変調等の光学的変調器を挙げることもできる。EOMは、応答速度が速いことから、高速変調や高速波長掃引実現の観点から好適である。以下、具体的な実施例を挙げて本発明を詳しく説明する。実施例1ファイバーリング共振器を用いて波長1μm帯の波長掃引速度が500kHz程度となる波長掃引光源装置の例について図6を参照して説明する。図6は本実施例の光源装置を示す模式図である。図6の光源装置においては、光利得媒体としてのSOA601と、アイソレータ603と、光ファイバ605と、出力用カプラ604と、EOMLN強度変調器602が光学的に結合されファイバ型リング共振器を構成している。強度変調器であるEOM602には信号発生器606からモードロック用の変調信号が印加され、信号発生器607からFM変調信号が、信号発生器608からAM変調信号がそれぞれ印加される。なお、SOA601やEOM602に接続されたDC電流源などの図示は省略している。ここで、信号発生器606、607及び608からEOM602へと印加する変調信号を図4及び図5に示したように印加することで、分散による遅延の影響を補正した高速波長掃引光源を構成できる。以下、本実施例の具体的動作について説明する。いま、図6に示した光源装置の光共振器の光路長Lが光ファイバ605および各素子の長さを合計してL=411mとすると、共振器のFSRは光速c、屈折率n=1.46としてより、FSR=500.0kHzである。よって、信号発生器606からFSRの整数倍である1GHz付近の周波数でEOM602を変調すると、モード同期次数N=2000の強制モード同期動作となる。EOM602を駆動している信号源606へ信号源607から変調信号を加えることでFM変調を行い、波長を掃引する。このFM変調の傾きが一定つまり、掃引の周期が一定である場合には分散による遅延の影響によって、発振波長がEOM602へ戻ってきた際にモード同期周波数とのずれが積算されていく。この量はファイバの分散パラメータから見積もれる。一般的な光ファイバの持つ分散パラメータDの値は、波長1μmあたりで、-50ps/nm/kmといった値をとる。このとき、この分散パラメータDの傾きは0.002ps/nm2/kmであると見なすことができる。いま、中心波長を1050nmとし、掃引帯域を100nmとすると、1000nmから1100nmまで波長を変化させることになる。この±50nmの違いにより生じる分散からくる時間遅延の量は、Δt=λ-1050[nm]2×0.04[ps/nm2]より、共振器1周あたり約±100psと見積もられる。ここで500kHzでの波長掃引を考える。前記共振器において、FSRが500.00kHzであったので光が共振器を1周、周回するのに要する時間は2μsである。このとき、光が5000周、共振器内を周回すると遅延時間の量は±500nsとなり、発振波長の変化量、つまりモード同期周波数の変化量を示す傾きは当初の2倍となる。よって、前記FM変調を行う波形に対し20msを周期として振幅が2倍となるようなAM変調を信号源608を動作させて行う。つまり、FM変調用信号源607第一の信号発生器にAM変調用信号源608第二の信号発生器より信号を供給する。これにより、分散による遅延の影響を補正した高速波長掃引光源が構成できる。実施例2本発明の波長可変光源装置を波長掃引型光干渉断層撮像装置SS-OCTに適用した例について説明する。図7は、本発明の波長可変光源装置を適用した波長掃引型光断層撮像装置の模式図である。図7に示したOCT装置では、波長可変光源701光源部から出た光をカプラ702を通じて被検体703へと導かれるサンプル光704と、固定ミラー参照ミラー705へと導かれる参照光706とに分割する。分割されたあと、サンプル光704はコリメータレンズ707と走査鏡708および対物レンズ709を経て、検体703へと導かれ、検体703に照射される。検体703の深さ情報を持って反射された光はもと来た光路を戻り、再びカプラ702に戻る。ここで、対物レンズ709、走査鏡708、コリメータレンズ707は、検体測定部を構成する。一方、参照光706はコリメータレンズ710、対物レンズ711を通過したのち固定ミラー参照ミラー705にて反射され、もと来た光路を戻り再びカプラ702干渉部へと戻る。ここで、参照ミラー705、対物レンズ711、コリメータレンズ710は、参照部を構成し、反射光を干渉部702に伝達する。干渉部702に戻った参照光706は、サンプル光反射光704と共にフォトダイオード光検出部712へと導かれ干渉信号を生成する。計算処理機画像処理部713においてこの干渉信号を光源走査信号をもとに再配列し、フーリエ変換を中心とした信号処理をすることで深さ方向断層画像を取得できる。つまり、光検出部712で検出された干渉光に基づいて検体の断層像が得られる。本実施例では、波長可変光源701として本発明の波長掃引光源を用いる。本発明に係る波長掃引光源を用いることで、従来の波長掃引周波数である数十kHzを大きく超えた掃引周波数のSS-OCT装置を構築することができる。より高速にOCT画像が撮れることにより、眼球の固視微動などによる像のブレを抑えたSNの良い画像を取得することができる。尚、干渉信号を取得する際、実際の波長掃引時に行うAM変調に対し信号取得点数を同期させることが望ましい。例えば、実施例1で示した5000回の波長掃引を1周期としたAM変調を行う際には、信号取得点数は70×70で4900点とする。そして波長掃引を始めた直後の100周は波長掃引の定常状態が安定するまでの慣らし時間とする。こうすることで、干渉信号を1平面において取得する時間と、AM変調の周期を同期させることが後段の信号処理の簡易化の観点からも望ましい。