"透光性気密容器と、当該透光性気密容器内に配置されたフィラメントと、前記フィラメントに電流を供給するためのリード線とを有する白熱電球であって、前記フィラメントは、第1の金属材料により構成された基体と、第2の金属材料により構成され、前記基体の少なくとも一部を被覆する金属膜とを備え、前記金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、前記基体を構成する第1の金属材料の融点よりも低いことを特徴とする白熱電球。請求項1に記載の白熱電球において、前記金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、前記リード線から電流の供給を受けて前記基体が可視光を放射する温度よりも、高いことを特徴とする白熱電球。請求項1または2に記載の白熱電球において、前記金属膜を構成する第2の金属材料は、前記リード線から電流の供給を受けて前記基体が光を放射する温度で、軟化することを特徴とする白熱電球。請求項2または3に記載の白熱電球において、前記リード線から電流の供給を受けて前記基体が光を放射する温度は、2300K以上であることを特徴とする白熱電球。請求項1ないし4のいずれか1項に記載の白熱電球において、前記金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、2500K以上であることを特徴とする白熱電球。請求項1に記載の白熱電球において、前記金属膜を構成する第2の金属材料は、TaC,ZrC,C,W,Re,Os,Ta,Mo,Nb,Ir,および、Ruのうちのいずれかを含有することを特徴とする白熱電球。請求項1に記載の白熱電球において、前記基体を構成する第1の金属材料は、HfC,TaC,ZrC,C,W,Re,Os,Ta,Mo,Nb,Ir,および、Ruのうちのいずれかを含有することを特徴とする白熱電球。第1の金属材料により構成された基体と、第2の金属材料により構成され、前記基体の少なくとも一部を被覆する金属膜とを備え、前記金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、前記基体を構成する第1の金属材料の融点よりも低いことを特徴とするフィラメント。しかしながら,特許文献1,2のようにハロゲンサイクルを利用する技術は、寿命延伸効果を図ることはできるが、変換効率を大きく改善することは困難である。また,特許文献3-5のように、赤外放射を赤外線反射コートで反射して、フィラメントに再吸収させる技術は、フィラメントによる赤外光の反射率が70と高いために再吸収が効率良く起こらない。また,赤外線反射コートで反射された赤外光が、フィラメント以外の他の部分,例えばフィラメント保持部分並びに口金等に吸収され,フィラメントの加熱に利用されない。このため,本技術により、変換効率を大きく改善することは困難である。特許文献6-9のように微細構造により赤外放射光の抑制効果を図る技術は、非特許文献1のように赤外放射スペクトルの極一部分の波長に対して放射増強並びに抑制効果を示す報告は存在するものの、広範囲な赤外光全体に亘って赤外放射光の抑制を図ることは非常に困難である。これは、ある波長が抑制されると,別の波長は増強される性質のためである。このため、本技術を利用して大幅な効率改善を図ることは難しいと考えられている。また,微細構造作製に際して,電子ビームリソグラフィー等の高度な微細加工技術を利用するため,これを使用した光源は非常に高価なものとなる。更に,高温耐熱部材であるW基体上に微細構造を作り込んでも1000°C程度の加熱温度で微細構造部分が溶融並びに破壊してしまうと言う問題も存在する。本発明の目的は、電力を可視光に変換する効率が高いフィラメントを備えた白熱電球を提供することにある。上記目的を達成するために、本発明によれば、透光性気密容器と、当該透光性気密容器内に配置されたフィラメントと、フィラメントに電流を供給するためのリード線とを有する白熱電球が提供される。フィラメントは、第1の金属材料により構成された基体と、第2の金属材料により構成され、基体の少なくとも一部を被覆する金属膜とを備える。金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、基体を構成する第1の金属材料の融点よりも低い。本発明によれば、基体よりも融点が低い金属膜の制動放射により、大きなエネルギー可視光の光を放射することができるため、可視光光束効率の高い白熱電球が得られる。本発明の白熱電球は、透光性気密容器と、透光性気密容器内に配置されたフィラメントと、フィラメントに電流を供給するためのリード線とを有する。本発明では、フィラメントは、第1の金属材料により構成された基体と、第2の金属材料により構成され、基体の少なくとも一部を被覆する金属膜とを備える構成とする。金属膜を構成する第2の金属材料は、融点が基体を構成する第1の金属材料の融点よりも低いものを用いる。これにより、後述する制動放射の原理を利用して、フィラメントの可視光放射効率を向上させることができる。金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、リード線から電流の供給を受けて基体が可視光を放射する温度よりも、高いことが望ましい。すなわち、金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、第1の金属材料であるリード線を通電加熱して定常状態として使用するリード線温度例えば2300Kよりも、高いことが望ましい。金属膜を構成する第2の金属材料は、リード線から電流の供給を受けて基体が光を放射する温度で、軟化することが好ましい。すなわち、金属膜を構成する第2の金属材料の融点は、第1の金属材料であるリード線を通電加熱して定常状態として使用するリード線温度例えば2300Kで、軟化することが望ましい。より具体的には,基体の構成する第1の金属材料は、例えば、リード線から電流の供給を受けて通電加熱された基体が到達する温度が2300K以上のものを用いることができる。金属膜を構成する第2の金属材料として、例えば融点が、2500K以上であるものを用いることができる。本発明の原理を図2および図3を用いて説明する。本発明は、制動放射電子のコンプトン散乱の原理を利用して、可視光放射効率を向上させる。図2aに示すように、制動放射においては、電子が、熱による原子の格子振動で散乱される際に生じる運動量変化が光として放射される。原子の格子振動で散乱される前の電子の運動量をP、散乱後の電子の運動量をP’とした場合、P’-Pのエネルギーが光放射エネルギーとなる。よって、散乱後の電子の運動量が大きいほど、光放射エネルギーも大きくなる。同じ金属材料である場合、図2bに示すように高温時の方が、格子振動が大きくなるため、散乱後の電子の運動量P’も大きくなり、光放射エネルギーも大きくなる。すなわち、フィラメントの温度が高いほど、大きな格子振動が生じるため、高いエネルギー、すなわち波長の短い可視光波長域の光が放射される。本発明では、基体よりも低融点の金属材料で構成した金属膜で基体を被覆することにより、基体と同じ温度でありながら、低融点の金属膜を軟化状態溶融状態または液体状態に近い状態にする。この状態では金属膜の原子は、図3のように結晶格子の位置からずれて大きく動くことができるようになる。格子から抜け出した原子の速度は、電子の速度と比較すると非常に遅いが、質量が電子の10000倍以上あるため、電子に与える運動量変化は非常に大きくなる。よって、固体状態のフィラメントから発せられる放射よりも、基体よりも融点に近い温度の金属膜から高いエネルギーの光を放出することができるようになる。これにより、高エネルギー可視光成分の光を高効率で放射することができる。また,基体よりも融点に近い金属膜の原子は,固体の結晶位置に存在する原子よりも,乱雑な動きをおこなうため,電子の散乱回数が多くなる。これにより、放射される光量が多くなる。このように、基体よりも低融点の金属膜で基体を被覆することにより、基体のみの場合と比較して、高エネルギー可視光成分の光を多く発するフィラメントを提供できる。フィラメントの基体そのものを低融点の金属材料で構成せず、基体上に基体よりも低融点の金属膜を配置する構成としているのは、フィラメントの基体そのものを低融点の金属材料で構成してしまうと、融点より200-300K低い温度で基体を構成する金属材料の軟化が始まり、十分な光量の放射を得ることができる温度例えば2300Kに達する前にフィラメント自体の自立が困難となり破断等が始まるからである。本発明では、基体をそれよりも低融点の金属膜で被覆することにより、十分な光量を得ることができる温度まで加熱することができ、かつ、表面の金属膜の格子振動を大きくし、可視光放射効率を向上させることができる構成を実現する。基材としては、例えば、HfC融点4160K,TaC融点4150K,ZrC融点3810K,C融点3800K,W融点3680K、Re融点3453K,Os融点3327K,Ta融点3269K,Mo融点2890K,Nb融点2741K,Ir融点2683K,Ru融点2583K,Rh融点2239K,V融点2160K,Cr融点2130K,および、Zr融点2125K、のうちのいずれか、もしくは、これらのうちのいずれか少なくとも1つを含有する合金で、融点が2500K以上の金属材料を用いることができる。金属膜を構成する材料としては、上記基材を構成する材料として列記した金属のうちのいずれか、もしくは、これらのうちのいずれかを少なくとも1つを含有する合金であって、基材よりも融点が低いものを用いることができる。例えば、一般的にフィラメント材料として用いられているWを基材とした場合、金属膜をRe,Os,Ta,Mo,Nb,Ir,Ru,Rh,V,Cr,およびZrのうちのいずれかで構成することができる。また、例えば、基材をReで構成した場合、金属膜をOs,Ta,Mo,Nb,Ir,Ru,Rh,V,Cr,およびZrのうちのいずれかで構成することができる。金属膜の材料は、融点が低いほど、低い温度領域においても可視光輝度並びに効率が増大する傾向を示すため望ましいが、基材を白熱電球として十分な光量を得るために必要な温度まで加熱した場合であっても、金属膜材料が白熱電球内の雰囲気において蒸発や昇華を生じないものであることが望ましい。白熱電球として、実用化できる照明光束光量を得ようとする場合には,基材を2300K以上の高温に加熱することが望ましいため、融点よりも200-300K低い温度で始まる軟化や白熱電球内の雰囲気における蒸発や昇華を考慮すると、基体および金属膜のいずれも、2500K以上の融点を有することが好ましい。金属膜の厚さは、金属膜と基材がいずれも金属で熱伝導性がほぼ変わらないことを考慮し、フィラメントとして必要な寿命が得られるように設計する。例えば,白熱電球内の真空度や封入ガス種等の反応性を考慮して金属膜の厚みを決定する。金属膜の形成方法としては、基材の少なくとも一部を被覆する金属膜が形成できればどのような方法でもよく、気相成長法蒸着やスパッタ法、めっき電解析出法を含む、金属粒子をバインダーに分散させたペーストを塗布して加熱する方法等を用いることができる。また、フィラメントの形状については、電流の供給を受けて必要な温度まで上昇する形状であればよい。例えば、線材、線材を巻き回した形状、ならびに、板状等の形状にすることができる。<具体的な実施形態>W基材をMoの金属膜で被覆したフィラメントの実施形態について説明する。太さ200μmの線材形状のW製の基材を用意し、表面に金属膜としてMo膜を厚さ1-10μm,蒸着法により形成し、フィラメントを製造した。このフィラメントに電力を供給し加熱した場合の放射輝度を実験的に求めたところ、図4に示すような結果が得られた。比較例として、太さ200μmのWのフィラメントについても、同様に電力を供給し加熱した場合の放射輝度を図4に示す。図4のように、本実施形態のMo膜で被覆したW基体のフィラメントは、W単体のフィラメントから生じる熱放射の略2倍の可視光輝度が得られることが分かる。より詳しくは、500W入力時においては,本実施形態および比較のフィラメントは共に、2300Kとなり、この温度での比較例のWフィラメントの可視光光束効率は10lm/Wであるのに対して,本実施形態のMo膜で被覆したW基体のフィラメントの可視光光束効率は、20lm/Wであった。このことから、本実施形態の低融点金属膜で基体を被覆したフィラメントにより、高輝度高効率が得られることがわかった。<白熱電球の実施形態>上記実施形態のフィラメントを用いた白熱電球について説明する。図5に、本実施形態のフィラメントを用いた白熱電球の切り欠き断面図を示す。白熱電球1は、透光性気密容器2と、透光性気密容器2の内部に配置されたフィラメント3と、フィラメント3の両端に電気的に接続されると共にフィラメント3を支持する一対のリード線4,5とを備えて構成される。透光性気密容器2は、例えばガラスバルブにより構成される。透光性気密容器2の内部は、10-1~10-6Paの高真空状態となっている。なお,透光性気密容器2の内部に105~10-1PaのO2,H2,ハロゲンガス,不活性ガス,並びにこれらの混合ガスを導入することによって,従来のハロゲンランプと同様に,フィラメント上に成膜された金属膜の昇華並びに劣化を抑制し,寿命の延伸効果を期待することが可能となる。透光性気密容器2の封止部には、口金9が接合されている。口金9は、側面電極6と、中心電極7と、側面電極6と中心電極7とを絶縁する絶縁部8とを備える。リード線4の端部は、側面電極6に電気的に接続され、リード線5の端部は、中心電極7に電気的に接続されている。フィラメント3は、本発明のフィラメントであり、ここでは、線材形状のフィラメントをらせん状に巻き回した構造である。フィラメント3は、上記実施形態で述べたように、基体の表面の少なくとも一部を基体よりも融点の低い金属膜で被覆している簡単な構成でありながら、可視光放射効率が高い。よって、本発明では、安価で効率のよい省エネ型照明用電球を提供することができる。本実施形態では、本発明のフィラメントを白熱電球のフィラメントとして用いることを説明したが、白熱電球以外に用いることも可能である。例えば、ヒーター用電線、溶接加工用電線、熱電子放出電子源X線管や電子顕微鏡等等として採用することができる。"