"測定媒体を充填したセルと、前記測定媒体を光ポンピングする光ビームと、それぞれが前記セルに対して軸方向に磁場を発生する3つの電磁コイル6、7、8と、を備える、原子機能を有する測定装置を較正する方法であって、前記コイルのそれぞれに少なくとも1つの電流ix、iy、izを順次注入するステップと、前記コイルのそれぞれが発生した磁場を測定するステップと、前記発生した磁場と前記注入した電流との比である各コイルのゲイン係数Tを求めるステップと、前記コイルを対に分けるステップと、前記電流の組み合わせixiy;-ixiy;-ix-iy;iz-iyの少なくとも2つの異なる状態に従って、各コイル対のコイルに電流を、例えば前記対の一方のコイルに2つの電流、前記対の他方のコイルに少なくとも1つの電流を、同時注入するステップと、周辺磁場を無視、遮蔽により停止、又は補償して、前記電流の組み合わせにより発生した磁場を測定するステップと、前記コイル間の少なくとも1つの角度α、θ、γを、前記測定した磁場、前記ゲイン係数、及び前記注入した電流に従って求めるステップと、を含むことを特徴とする、方法。請求項1に記載の方法において、異なる値の2つの電流ix、-ixを順次注入するステップと、前記コイルと共直線的な磁場の2つの対応する測定値を減算するステップとを含む、方法。測定媒体を充填したセルと、前記測定媒体を光ポンピングする光ビームと、それぞれが前記セルに対して軸方向に磁場を発生する3つの電磁コイル6、7、8と、を備える、原子機能を有する測定装置を較正する方法であって、前記コイルのそれぞれに少なくとも1つの電流ix、iy、izを順次注入するステップと、前記コイルのそれぞれが発生した磁場を測定するステップと、前記発生した磁場と、各コイルに対する2つの電流の順次注入による前記注入した電流との比である、各コイルのゲイン係数Tを求めるステップと、前記コイルを対に分けるステップと、前記電流の組み合わせの少なくとも4つの異なる状態に従って、各コイル対のコイルに電流を、例えば前記対の一方のコイルに2つの電流を、同時注入するステップと、前記電流の組み合わせにより発生した磁場を測定するステップと、前記コイル間の少なくとも1つの角度α、θ、γを、前記測定した磁場、前記ゲイン係数、及び前記注入した電流に従って求めるステップと、を含むことを特徴とする、方法。請求項1又は2に記載の方法において、前記周辺磁場を補償するステップは、前記コイルのそれぞれが発生した磁場の方向及び強度を調整するために2つの直交振動磁場を発生させるステップと、前記コイルのそれぞれにより本質的な静地場を発生させるステップと、前記コイルのそれぞれについて発生させた前記本質的な静地場を調整することにより、該本質的な静地場により前記周辺磁場を補償するステップと、を含む、方法。請求項1~4のいずれか1項に記載の方法において、各コイルが発生した磁場の測定を順次繰り返すステップを提供する、方法。請求項1~5のいずれか1項に記載の装置を較正する方法において、磁場を、高周波の印加及びラーモア周波数でのガス状媒体の共鳴の探索により測定することを特徴とする、方法。コイルにより誘起される磁場の特性を較正するのに付加的な装置を用いない、したがって自動較正を実行する較正法を、ここでは提案する。包括的な形態では、本発明は、3つの電磁コイルと、ガス状媒体を光ポンピングする光ビームとを備える装置を較正する方法であって、コイルのゲイン係数及びコイル間の角度を求めることを含み、装置は、測定媒体を充填したセルと、測定媒体を光ポンピングする光ビームと、それぞれがセルに対して軸方向に磁場を発生する3つの電磁コイルと、を備えることを特徴とし、本方法は、各コイルに少なくとも1つの電流ix、iy、izを順次注入するステップと、コイルのそれぞれが発生した磁場を測定するステップと、各コイルのゲイン係数Tを求めるステップと、上記電流の組み合わせixiy;-ixiy;-ix-iy;iz-iyの少なくとも2つの異なる状態に従って、各コイル対のコイルに電流を、例えば対の一方のコイルに2つの電流及び対の他方のコイルに少なくとも1つの電流を、同時注入するステップと、上記電流の組み合わせにより発生した磁場を測定するステップと、コイル間の少なくとも1つの角度α、θ、γを求めるステップと、を含むことを特徴とする、方法に関する。本発明のこの包括的な形態は、周辺磁場を無視するか、遮蔽により停止するか、又は人工磁場若しくは逆磁場の生成により補償する場合に適用可能である。磁場を補償する方法は、2つの直交する振動磁場を発生させるステップと、コイルのそれぞれにより本質的な静磁場を発生させるステップと、コイルのそれぞれについて発生させた上記本質的な静磁場の磁場調整により、周辺磁場を補償するステップと、を含むことができる。磁場が無視可能でない場合、この方法は、ゲイン係数を求めるために各コイルに2つの電流を順次注入するステップと、上記電流の組み合わせの4つの異なる状態に従って、各コイル対のコイルに電流を、例えば対のコイルのそれぞれに2つの電流を、同時注入するステップと、を含む。有利には、磁場は、高周波の印加及びラーモア周波数でのガス状媒体の共鳴の探索により測定する。次に、本発明を図に関連して種々の態様で詳細に説明する。図1は、本発明の方法の実施の例である。この図1は、ビーム2を放出するレーザ1を備えるベクトル磁力計を示す。ビーム2は、直線偏光子3と、光ポンピングされるヘリウム4を充填したセル4とを順次通過する。フォトダイオード5は、セル4の中身により回復した光を集光する。装置は、3つの名目上直交する軸に磁場を供給する3つのコイル6、7、及び8と、高周波発生器9と、較正又は他の理由周辺磁場補償、安定化磁場の生成等のために、レーザ1と方法の要件に従ってコイル6、7、及び8を通る電流とを制御する電子カード10とを備える。周辺磁場を適当な強度及び方向の人工静磁場の印加により効果的に補正する装置又は方法は、仏国特許第2924826号明細書及び同第2924827号明細書といった文献に記載されており、上記文献は、その教示をここで繰り返すことができるため参照されたい。複数の電流が、異なる周波数でコイル6、7、及び8のそれぞれを交互に通り得る。高周波発生器9は、本発明において、同じくコイル6、7、及び8により、ラーモア周波数の電磁波を放出する。以下の方程式系がここから導出される。これにより、ixが既知であればTxが直ちに求められる。この較正フェーズ中の周辺磁場の変動の影響は、これらの交互測定を何度か繰り返すことにより弱めることができる。該当する場合、計算の精度を改善するために、周辺磁場の投影Bxのドリフトを推定することができる。前述のように、他のコイル7及び8でも同じ方法が繰り返される。3つのコイル6、7、及び8の直交性の差を求める方法を後述する。前述のように、コイル6、7、及び8が生成した人工磁場に対応するスカラー場の測定シーケンスを、ここでは必要な分解能での測定を可能にする信号振幅を保証するよう選択したコイル対の組み合わせを用いて進める。続いて、以下の方程式系が得られ、ここから、sinαが直ちに導出される。続いて、以下の方程式系が得られる。式中、及びであり、Θ及びΓ、そしてθ及びγが続いて順次導出されて、較正フェーズを閉じる。本方法は、アルカリ又はヘリウムタイプのガスに適用することができる。偏光及び検出法は、コイルが与える磁場の方向に適応させなければならない。下記の表2に従って磁気測定条件を保証するために、それらが交互に磁場の方向に従って磁力計の異なる動作モードを有するならば、本方法を円偏光に適用することもできることに留意すべきである。最後に、本発明は、周辺磁場の振幅にも方向にも依存しないことを可能にする。本方法は、これまで、比較的強い周辺磁場方程式中、Bx,y,z≠0に入れた装置に関して説明してきた。これは、磁場が無視可能若しくはゼロであるか、遮蔽により停止されるか、又は上述の方法の1つにより補償されれば、簡略化される。この場合、Bx,y,z≒0であり、さらに単一の電流例えば、ix及び-ixの代わりにix又は-ixがあれば、一対の方程式の系の代わりにBix=ixTx等の方程式を単に解くことにより、関連のコイル、ここではコイル6のゲイン係数Txを求めるのに十分である。同様に、コイル間の角度は、方程式対の代わりに単一方程式により求めることができる。例えば、αを得るにはBixiy2-B-ixiy2=4ixTx-iyTy-ixで十分であり、すなわち、2つの組み合わせ状態ixiy;-ixiyに従って、コイルの一方に電流iyを注入し、コイルの他方に2つの電流ix、-ixを注入すれば十分である。同じことがθ及びγを求める際にも当てはまる。表1は、各機能ブロックで用いることができる種々の技法を設定したものである。この表の1行目は、実際は前述の例に相当する。レーザ1は、1083nmの波長及び1mWのパワーを有するInGaAs型のダイオードとすることができる。セル4には、1TorrのHe4を充填する。これは、円筒形で、Pyrex登録商標製であり、10cm3の体積を有する。2つの電極をこれに当接配置し、ヘリウムプラズマを生成する発生器9に接続する。高周波は、周波数を約25MHz、パワーを100mWとする。ベクトルコイルvectorialcoils6、7、及び8は、低周波数HΩcosΩt及びHωcosωtの2つの磁場も生成し、ここで、Ω/2π=3kHz、BΩ=50nT、ω/2π=20kHz、Bω=1000nTであり、周辺磁場Bの補償磁場も生成する。最後に、コイル6、7、及び8は、ラーモア周波数の高周波磁場も生成し、これは、光ポンピングされたガス状媒体に磁気共鳴を誘起する。正確な周波数は、測定対象の磁場の振幅に応じて変わるf=Bγ/2π、式中、fは高周波磁場の周波数であり、γ/2π=28.04Hz/nTである。表2は、Mx、Mz、BellBloom、及びCPTという名称で当該技術分野において既知である4つの技法を示し、これらは、円偏光と共に本発明を利用することも可能にする。"