"入射レーザーパルス91を一時点に伸長できるストレッチャー2と、伸長レーザーパルス92を増幅できる少なくとも1つの増幅媒体3,4と、伸長され増幅されたレーザーパルス95を一時的に圧縮できる圧縮器7とを、逐次含んでなるパルス状レーザー生成用周波数ドリフトを用いた増幅装置であって、前記圧縮器7が増幅媒体8を備え、部分的に一時的に圧縮されたレーザーパルスを増幅し、前記増幅器のエネルギー収率を高めることを特徴とするパルスレーザー用の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記圧縮器7に配置された前記増幅媒体8は、レーザーパルス96の持続時間が前記圧縮器を貫通する前記パルス95の持続時間の実質的に半分となる位置に配置さることを特徴とする請求項1に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記圧縮器7が、逐次的に対置された4つの分散システム71,72,73,74と、第2の分散システム72と第3の分散システム73との間に配置された増幅媒体8とを含んでなることを特徴とする請求項1または2に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記分散システム71,72,73,74が、分散回折格子であることを特徴とする請求項3に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記圧縮器7の第1と第2の分散システム71,72が外気中に配置され、前記圧縮器7の第3と第4の分散システム73,74が真空室内に配置されることを特徴とする請求項3または4に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記ストレッチャー2が少なくとも1つの分散回折格子21,23,24,26を使用することを特徴とする請求項1乃至5のいずれか1項に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記圧縮器7に配置された前記増幅媒体8が、誘導放出による増幅を可能とするドープ結晶から成ることを特徴とする請求項1乃至6のいずれか1項に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。前記圧縮器7に配置された前記増幅媒体8がドーピング勾配を備えており、そのため前記レーザーパルスを構成する異なるスペクトル成分が、前記増幅媒体8の異なるドーピング水準を有する部分を通過することを特徴とする請求項7に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。使用される増幅媒体3,4,8の少なくとも1つが、前記レーザーパルスのパラメトリック増幅を可能とする非線形結晶から成ることを特徴とする請求項1乃至8のいずれか1項に記載の周波数ドリフトを用いた増幅装置。既に伸長されたレーザーパルスを一時的に圧縮することができる光学的圧縮器7であって、増幅媒体8を備え、そのため部分的に一時的に圧縮されたレーザーパルスを増幅し、エネルギー収率を増加することを特徴とする光学的圧縮器。前記光学的圧縮器が、逐次的に配置された4つの分散システム71,72,73,74を含んでなり、前記増幅媒体8が第2の分散システム72と第3の分散システム73との間に配置されることを特徴とする請求項10に記載の光学的圧縮器。前記分散システム71,72,73,74が分散回折格子であることを特徴とする請求項10または11に記載の光学的圧縮器。前記第1と第2の分散システム71,72が外気中に配置され、前記第3と第4の分散システム73,74が真空室内に配置されることを特徴とする請求項10乃至12のいずれか1項に記載の光学的圧縮器。本発明の目的は、前記先行技術の欠点を克服することにある。特に、本発明は、低いポンピングエネルギーで高エネルギーのレーザーパルスを得ることができるように、レーザーチャープパルス増幅のエネルギー収率を高めることを目指している。したがって、本発明は、より小さく、より安価な設備と、より低いエネルギー消費で、先行技術におけるのと同じエネルギーを有するパルスを得ることを目指す。本発明の他の目的は、ポンピングパワーを増加させることなく、したがって、大きなポンピング設備を設けずまたコストをかけずに、従来の技術で得られるレーザーパルスよりも高いエネルギーを有するレーザーパルスを得ることにある。これらの目的は以下にさらに明らかになる他の目的とともに、パルス状レーザー生成用周波数ドリフトを用いた増幅装置を使用して達成され、その増幅装置は、入射レーザーパルスを一時点に伸長することができるストレッチャーと、伸長レーザーパルスを増幅することができる少なくとも1つの増幅媒体と、伸長され増幅されたレーザーパルスを一時的に圧縮することができる圧縮器とを備え、本発明によれば、前記圧縮器は増幅媒体を備え、そのため部分的に一時的に圧縮されたレーザーパルスを増幅する。このように一時的圧縮後に増幅されたパルスのエネルギー損失は、一時的圧縮を受けない場合の増幅パルスのエネルギー損失に比べ減少する。さらに、圧縮器の中で、増幅器の前に配置される圧縮器の構成要素は、パルスを圧縮しないで増幅する場合よりも、ずっと低いエネルギーパルスに耐えるだけでよい。有利には、前記圧縮器内に配置される前記増幅媒体は、レーザーパルスの持続時間が前記圧縮器を貫通する前のパルスの持続時間の実質的に半分となる位置に配置されるのが好ましい。こうして、前記増幅媒体は前記圧縮器の2つのサブアセンブリの間に配置され、各サブアセンブリは一度伸長されたパルスの一時的圧縮の半分ずつを行なう。公知の増幅器では、パルスはその位置で空間的に広がっている。好ましくは、前記圧縮器は4つの逐次的分散システムからなり、増幅媒体はそのうちの第2の分散システムと第3の分散システムとの間に配置される。好ましくは、前記分散システムは、分散回折格子である。本発明の有利な一実施形態によれば、前記圧縮器の第1と第2の分散システムが外気中に配置され、前記圧縮器の第3と第4の分散システムが真空室内に配置される。このような圧縮器は、圧縮前の十分に増幅されたパルスの大きなエネルギーに耐えなければならず、構成要素はすべて真空室内に収納しなければならない先行技術の圧縮器より、実施し易くより安価ですむ。有利には、前記ストレッチャーは、少なくとも1つの分散回折格子を使用する。有利には、前記圧縮器に配置された前記増幅媒体は、誘導放出による増幅を可能とするドープ結晶から成る。本発明の一つの有利な実施形態によれば、前記圧縮器に配置された前記増幅媒体がドーピング勾配を備えており、そのため前記レーザーパルスを構成する異なるスペクトル成分が、前記増幅媒体の異なるドーピングの水準を有する部分を通過する。前記レーザーパルスが公知の光学的圧縮器におけるのと同様に、その波長に応じて空間的に広がるとき、その波長の関数として可変的な増幅をおこなうことが可能である。この特性により、例えば、ある増幅材料においては、波長の関数としてのレーザーパルスの利得差をオフセットすることが可能となる。本発明の一つの有利な実施形態によれば、使用される増幅媒体の少なくとも1つが、前記レーザーパルスのパラメトリック増幅を可能とする非線形結晶から成る。本発明はまた一度伸長されたレーザーパルスを一時的に圧縮する光学的圧縮器に関し、増幅媒体を備えており、そのため部分的に一時的に圧縮されたレーザーパルスを増幅することを特徴とする。図2は、本発明の一実施形態による、周波数ドリフトによる増幅装置を図示する。本増幅装置において、図1記載の先行技術による装置と構成要素が同一の場合は、同一の参照符号を付す。先行技術と同様に、発振器1は、ストレッチャー2を通過する入力レーザーパルス91を放射する。ストレッチャー2を出た一時的に伸長されたパルス92は1つもしくはそれ以上の増幅媒体3及び4を通過する。本発明によりなされた変更は、圧縮器7に関する。この圧縮器は、先行技術の圧縮器6のように、先行技術の回折格子61、62、63、64と同じ役割をそれぞれが果たす4つの回折格子71、72、73、74を備える。しかしながら、本発明によれば、増幅媒体8は、圧縮器7に配置され、本圧縮器を構成する第2の回折格子72と第3の回折格子73の間に置かれる。この増幅器は、回折格子71と72で失われたエネルギーを補償することができる。増幅媒体8を通過する前のパルス96は、最初の2つの回折格子71及び72を通過することにより、増幅器4を出て圧縮器7に入るパルス95とは異なる特性を有する。パルス96の持続時間はパルス95の持続時間の約半分となり、例えば、パルス95の持続時間が約500ピコ秒であれば、パルス96の持続時間は約250ピコ秒となる。さらに、このパルス96は空間的に広がり、一方の側で波長が最も短く、他方の側で波長が最も長い。パルス96が増幅媒体8を通過すると、一時的に伸長し空間的に広がるパルス96と同じ特性を有する増幅パルス97を生じる。このパルス96は、次いで回折格子73と74を通過することによって圧縮を継続し、パルスを空間的に再圧縮して一時的な圧縮を完了し、短い持続時間と高いピークパワーを有する出力パルス98を形成する。圧縮器における増幅媒体8の位置のゆえに、増幅媒体8を出るパルス97は、回折格子73と74を通過した後に、4つの回折格子から成る圧縮器を通過する場合に比べて、エネルギー損失が減少する。例として、使用する回折格子のそれぞれが、分散率による90のエネルギー収率を有する場合、2つの回折格子73及び74を通過するパルスのエネルギー損失は19である。従って、15ジュールの出力パルス98を得るためには、増幅媒体8を出るパルス97は約18.5ジュール必要である。さらに、パルスが増幅媒体を通過する前のビームのエネルギーは非常に低く、2つの回折格子71及び72を通過することによるパルスのエネルギー損失は約19であるため、エネルギー損失は約0.5ジュールと非常に低くなる。増幅媒体の有するエネルギー収率は45付近にあるので、それらの増幅媒体に供給されるべきトータルのポンピングエネルギーは約40ジュールである。よって、本発明の圧縮装置により、パルスに対して先行技術におけるのと同じパワーを供給するため、先行技術の周波数ドリフトによる増幅装置が消費するポンピングパワーより約30少ないポンピングパワーを消費するだけ、所定のパワーを有するレーザーパルスを供給することが可能である。圧縮器6は、上記のものとはやや異なる構造を持ち得ることに留意すべきである。例えば、ある実施形態においては、回折格子71及び72によって一方に形成されたサブアセンブリと回折格子73及び74によって他方に形成されたサブアセンブリが、折り重ねた2面体を使用して従来どおり折り重ねられ、これにより、単一のサブアセンブリを、レーザーパルスが2度移動するように構成することも可能である。しかしながら、この実施形態は、本発明を実施するためには好ましくない。実際に、図2に示す実施形態では、低エネルギーのパルスを受信する2つの回折格子71及び72は、先行技術の圧縮器61、62よりも寸法を小さくすることが可能である。その結果、より安価な回折格子を使用することが可能となり、その使用条件もより柔軟なものとなる。例えば、先行技術の圧縮器を構成する回折格子のアセンブリは真空室内に配置されている必要があるが、2つの回折格子71と72は外気中に置いておくことが可能である。増幅媒体8でレーザーパルス96を増幅している間、パルスを形成する複数の波長は波長に応じて空間的に分散される。本発明の一実施形態によれば、増幅媒体8は完全にコンスタントな増幅を提供することができ、これはドーピングが結晶中で放射状に均一であるときに達せられる。本発明の別の有利な実施形態によれば、増幅媒体におけるレーザーパルスの各成分の通過位置に応じて、可変増幅をおこなうことが可能である。この異なる増幅は、例えば、レーザーパルス通過方向に対して垂直方向にドーピング勾配を有する増幅媒体を使用して行われる。このようなドーピング勾配は、例えば、チタンサファイア結晶において、自然に存在している。必要に応じて、例えば大きな結晶例えば直径80mm以上のを使用してこの自然な放射状のドーピング勾配を有効に利用することができる。この場合、ドーピングは結晶の周縁部より中心部において弱く、そのため中心部では周縁部に比べエネルギー収率が小さくなり、そのため中心部では潜在的利得が低くなる。空間的な位置に応じたこの可変増幅により、増幅媒体8を通過する波長の関数として、空間的に広がったレーザーパルスのための波長に応じた可変増幅を実施することが可能になる。パルスのスペクトル利得は実際に、より強くドープされた結晶の中心部を通過する波長に対してより大きな意味を持つ。パルスの異なるスペクトル成分のためのこのような異なる増幅は、レーザーパルスのスペクトル成分が空間的に広がるすべてのケースにおいて実施される。例えば、波長の関数としてのレーザーパルスとチタンサファイア結晶の利得差をオフセットするために有効である。"