Rikunarita-ORG/Wikinium huggingface dataset:
# روسيا الأوروبية

| روسيا الأوروبية |
| --- |
|

 |
|  |
|  |
|  |
| الإحداثيات | ﻿ / ﻿   |
| تقسيم إداري
 |
|  البلد |  روسيا |
| خصائص جغرافية
 |
|  المساحة | 4000000 كيلومتر مربع  |
|  |
| تعديل مصدري - تعديل  |

**روسيا الأوروبية** (الروسية: Европейская Россия, европейская часть России) هي المناطق الغربية من روسيا والتي تقع داخل قارة أوروبا. تاريخيًا حُدود أوروبا هي مع سلسلة جبال الأورال. ووفقًا للتعريف التاريخي تقع معظم الأراضي الروسية داخل القارة الآسيوية ولكن معظم سكان البلاد يعيشون في روسيا الغربية. مدينتا موسكو وسانت بطرسبرغ تقعان ضمن المنطقة الروسية الأوروبية. وتُعَد روسيا دولة أوروبية غير تابعة للاتحاد الأوروبي ولها باع كبير في السياسة الأوروبية تجاه العالم.

## مراجع
# عمر النصف

تحلل كمية مادة تتسم بنصف عمر معين.
**عمر النصف** رمزه (**t1⁄2**) لمادة نشيطة إشعاعيا هو مقدار الوقت اللازم للكمية، لتنخفض إلى نصف قيمتها كما تم قياسها في بداية الفترة الزمنية *لتحلل إشعاعي* . يتسم كل نظير مشع بنصف عمر مميز له، ونجد أنواعا من النظائر المشعة لها عمر النصف يبلغ إلى ثوان أو ميلي ثانية أو أقل، وأخرى لها عمر النصف يبلغ ألاف السنين، وأخرى لها عمر النصف يبلغ حتى ملايين أو مليارات السنين.

تتبع معادلة التحلل الإشعاعي التحلل الأسي. وتكون **فترة عمر النصف** هو
الزمن اللازم لتحلل نصف كمية المادة، وذلك بصرف النظر عن كون العينة 1 جرام أو 1000 جرام، فهو زمن ثابت يميز النظير المشع مهما كانت كميته.

في الشكل يتبين أنه بعد انقضاء عمر النصف، أي عند الزمن t1⁄2 نجد أن الجزء الباقي من المادة ولم يتحلل قد بلغ النصف. وإذا انتظرنا مدة تالية قدرها t1⁄2 نجد أن كمية المادة التي لم تتحلل بعد مقدارها نصف عمر النصف، أي ربع الكمية الأصلية . وإذا انتظرنا مدة ثالثة قدرها t1⁄2 نجد أن الكمية التي لم تتحلل أصبحت 1/8 الكمية الأصلية وهكذا.

الجدول الموجود في الأسفل يعطي نسبة الباقى من المادة على أساس فترات متتالية من عمر النصف لتحلل المادة.

| عدد الأعمار النصفية المنقضية | الجزء المتبقي | النسبة المئوية المتبقية |
| --- | --- | --- |
| 0 | 1⁄1 | 100 |
| 1 | 1⁄2 | 50 |
| 2 | 1⁄4 | 25 |
| 3 | 1⁄8 | 12,5 |
| 4 | 1⁄16 | 6,25 |
| 5 | 1⁄32 | 3,125 |
| 6 | 1⁄64 | 1,563 |
| 7 | 1⁄128 | 0,781 |
| ... | ... | ... |
| *n* | 1/2*n* | 100⁄(2*n*) |

## تحلل نظير مشع

نفترض أن كمية نظير مشع WIKINIUM\_MATH\_PH\_0 عند الزمن t=0 ، فيمكننا حساب الكمية WIKINIUM\_MATH\_PH\_2 التي بقت دون تحلل خلال الزمن t من المعادلة:

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_4
حيث

* **WIKINIUM\_MATH\_PH\_6**  هي القيمة الأصلية ل *N* (عند *t=0*)
* **λ** ثابت موجب(*ثابت التحلل*).

عندما تكون t=0, تكون الدالة الأسية 1، وتكون WIKINIUM\_MATH\_PH\_8 مساوية لـ WIKINIUM\_MATH\_PH\_10 . عندما t تقترب من اللانهاية، تقترب الدالة الأسية من الصفر. عند تحلل نصف الكمية فإنه يوجد وقت WIKINIUM\_MATH\_PH\_12 تصبح:

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_14
وبالتعويض في المعادلة السابقة نحصل على :

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_16
 WIKINIUM\_MATH\_PH\_18
 WIKINIUM\_MATH\_PH\_20
 WIKINIUM\_MATH\_PH\_22
وعلى هذا فإن فترة عمر النصف تكون 69.3% من متوسط عمر النصف.

## التحلل بطريقتين أو أكثر

العنصر النشيط إشعاعيا يمكن أن يتحلل بطريقتين أو أكثر . وهذه الطرق لها إمكانيات مختلفة لحدوثها، ولذا فإن لكل منها فترة عمر نصف خاصة بها .

فمثلا لنظامين من أنظمة التحلل، فإن كمية المادة المتبقية بعد زمن قدره *t* يتم حسابها من المعادلة :

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_24
وبنفس النظام المتبع في القسم السابق، يمكن حساب عمر النصف النهائي الجديد WIKINIUM\_MATH\_PH\_26 كالتالى :

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_28
أو بالتعبير عنه بواسطة فترتي عمر النصف :

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_30
حيث WIKINIUM\_MATH\_PH\_32 فترة عمر النصف بالطريقة الأولى WIKINIUM\_MATH\_PH\_34 فترة عمر النصف بالطريقة الثانية .

## موضوعات متعلقة

* التحلل الأسي
* تحلل إشعاعي
* بطارية نظائر مشعة

## مراجع
# الكتاب في دورات الكواكب السماوية

| الكتاب في دورات الكواكب السماوية |
| --- |
| (باللاتينية: *De Revolutionibus Orbium Coelestium*)  |
|  |
|  |
| المؤلف | نيكولاس كوبرنيكوس  |
| اللغة | اللاتينية  |
| تاريخ النشر | 1543  |
| مكان النشر | نورنبرغ  |
| النوع الأدبي | رسالة بحثية  |
| الموضوع | علم الفلك، وثورة كوبرنيكوس، ومركزية الشمس  |
| كتب لـ | بولس الثالث  |
| تعديل مصدري - تعديل  |

**حول دوران الكواكب السماوية** (باللاتينية: **De revolutionibus orbium coelestium**)هو كتاب كتبه الفلكي نيكولاس كوبرنيكوس (1473-1543) عن نظرية مركزية الشمس. نيكولاس كوبرنيكوس هو عالم فلك بولندي رائدا من رواد النهضة البولندية، أعدم بُعيد نشره لهذا الكتاب.

نُشر هذا الكتاب سنة 1543 بمدينة نورنبرغ في الإمبراطورية الرومانية المقدسة. وقد قدم نموذجا بديلا عن نموذج مركزية الأرض لدى بطليموس الذي كان النموذج السائد والمقبول بصورة واسعة منذ زمان قديم.

## تاريخ

نموذج المجموعة الشمسية طبقا لنظرية مركزية الشمس في مخطوطة كوبرنيكوس
يعتقد المؤرخون أن كوبرنيك ابتدأ العمل في كتابه هذا بعد عام 1510، وبالتحديد حوال 1514. استعمل كوبرنيك في صياغة نموذجه حول مركزية الشمس على عمل قام به مؤيد الدين العرضي في القرن الثالث عشر، أول فلكيي مدينة مراغة من طور نموذجا غير نموذج بطليموس حول حركة الكواكب.

## المحتوى

يحتوي الكتاب على ستة أجزاء، سائرا على خطى بطليموس في كتابه المجسطي :

* الجزء الأول : هو نظرة عامة إلى نظرية مركزية الشمس.
* الجزء الثاني : .
* الجزء الثالث ،
* الجزء الرابع : وصف لدوران القمر.
* الجزء الخامس : يشرح كيفية حساب مواقع النجوم بناءا على نموذج مركزية الشمس ويعطي لوائح تتعلق بالكواب الخمسة المعروفة آنذاك.
* الجزء السادس :

## طبعات

* 1543, نورنبرغ, من قبل Johannes Petreius
* 1566, بازل , من قبل Henricus Petrus
* 1617, أمستردام , من قبل Nicolaus Mulerius
* 1854, وارسو , بترجمة بولندية والتقديم الأصلي من قبل كوبرنيكوس.
* 1873, تورون , ترجمة ألمانية برعاية مجتمع كوبرنيكوس المحلي مع كل تصحيحات كوبرنيكوس النصية في قسم الحواشي

## مراجع
# دور مداري

**الدور المداري** أو **الفترة المدارية** هو الزمن المستغرق لدوران جرم فلكي في مداره حول جرم آخر لدورة كاملة، وفي علم الفلك ينطبق هذا على الكواكب أو الكويكبات والمذنبات التي تدور حول الشمس، والأقمار التي تدور حول الكواكب، والكواكب الخارجية التي تدور حول نجوم أخرى، أو النجوم الثنائية. وتسمي هذه الفترة بالنسبة للأجرام السماوية **بالفترة الفلكية**. وتسمى فترة الأرض المدراية بالسنة وفي التقويم اليوليوسي السنة وحدة زمنية؛ تساوي 365.25 يوما.

## الفترات المدارية للمذنبات

الفترات المدارية للمذنبات طويلة تمتد لمئات السنين. وقد تستغرق مذنبات الفترة القصيرة التي تسافر في مدارات قريبة ما يصل إلى 200 سنة لإكمال رحلة حول الشمس. والمذنبات من نوع مذنب هالي وهي مذنبات لها فترة مدارية ما بين 20 و 200 سنة.ومذنبات من نوع مذنب هيل-بوب له فترات مدارية طويلة للغاية. وبعض المذنبات قد لا تعود أبدا. ويمكن أن تتغير الفترات المدارية للمذنبات. الفترة المدارية لمذنب هيل-بوب تغيرت من 4,206 سنة إلى 2,380 سنة عندما غيرت جاذبية كوكب المشتري مدار المذنب أثناء أقترابة النسبي من الكوكب.

## قانون كبلر

يشرح قانون كبلر الثالث كيفية حساب الفترة بالنسبة لجسم يدور في مدار. حيث ينص القانون على أن:

**مربع الفترة المدارية لكوكب يتناسب مع مكعب نصف المحور الرئيسي لمداره.**"
وهذا يشرح العلاقة بين مسافة الكواكب من الشمس وفتراتها المدارية.
أو بصيغة رياضية:

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_0

حيث T هو الفترة المدارية و a هو نصف المحور الرئيسي. من هنا التعبير WIKINIUM\_MATH\_PH\_2 متساوية لكل كوكب يدور في المجموعة الشمسية حيث يقاس T بالسنوات الارضية و a بالوحدات الفلكية، قيمة هذا التعبير هي 1 لكل كوكب يدر في المجموعة الشمسية.

في حركة دائرية التسارع الزاوي (باتجاه المركز) متناسبة مع WIKINIUM\_MATH\_PH\_4 حيث r هونصف القطر إذا طبقنا القانون الثالث على الحركة الدائرية وهي حالة خاصة من الحركة الاهليجية من الممكن ان نستخلص ان تسارع الجسم يتناسب مع WIKINIUM\_MATH\_PH\_6 ، ما يعزز قانون نيوتن للجاذبية، الذي حسبه قوة الجذب بين كل جسمين مساوية لـ WIKINIUM\_MATH\_PH\_8

المعادلة العامة المتعلقة بالنسبة المعطاة والتي لم يكن كبلر يعرفها: WIKINIUM\_MATH\_PH\_10 .

عندما نتكلم عن جسمين اثنين وكتلة احدهما لا يمكن تجاهلها امام كتلة الثاني يجب ان ناخذ بعين الاعتبار حركة الاجسام حول مركز الثقل، وليس احدهما حول الآخر كما في انظمة مثل النظام الشمسي. في هذا الوضع (كما في انظمة ثنائية النجوم)، المعادلة الكاملة هي:

 WIKINIUM\_MATH\_PH\_12

## انظر أيضاً

* فترة التناوب
* فترة دورانية

## مراجع